DE2840077A1

DE2840077A1 - Cf tief 4 -laser

Info

Publication number: DE2840077A1
Application number: DE19782840077
Authority: DE
Inventors: Melvin I Buchwald; Claude Randol Jones; John Martin Telle
Original assignee: US Department of Energy
Current assignee: US Department of Energy
Priority date: 1977-09-14
Filing date: 1978-09-14
Publication date: 1979-03-22
Also published as: GB2004413A; JPS5453995A; FR2403666A1

Description

28A0077

KARL H. WAGNER 8000 MÖNCHEN 22

GEWORZMÜHLSRASSE 5 - f- - POSTFACH 246

78-R-3317

United States Department of Energy, Washington, D.C. 20545, V.St.A.

CF.-Laser

Die Erfindung bezieht sich allgemein auf Infrarot-Laser und insbesondere auf optisch gepumpte Infrarot-Gaslaser.

Die Anwendungen der Laserfotochemie haben ein Bedürfnis nach einfachen und effizienten Lasern hervorgerufen, um kohärente Strahlung bei bestimmten Wellenlängen nahe 628 cm"¹ zu erzeugen. Von den verschiedenen Verfahren und Vorrichtungen zur Erzeugung dieser speziellen Wellenlängen, einschließlich der stimulierten Raman-Streuung von ausgewählten Gasen und verschiedenen Arten von Festkörpervorrichtungen zur Erzeugung oder Verschiebung der Frequenz, wie beispielsweise Dioden-Lasern bzw. verschiedenen Germaniumsubstraten, sind die Gaslaser zur Erzeugung dieser speziellen Wellenlängen besonders vorteilhaft, weil sie einen einfachen Aufbau haben, effizient arbeiten und sowohl hinsichtlich der Leistung als auch der Wiederholfrequenζ oder Rate einstellbar sind. Derzeit sind jedoch die konventionellen Gaslaser, wie beispielsweise die CO₂-Laser, nicht in der Lage, spezielle interessierende Frequenzen zu erzeugen. Obwohl der CO₂-Laser zur Erzeugung von Strahlung nahe 16 Mikrometer durch verschiedene

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oben beschriebene Verfahren brauchbar ist, so sind doch diese Systeme außerordentlich, kompliziert und besitzen einen niedrigen Gesamtwirkungsgrad, was diese Losungsmöglichkeiten für Verwendungszwecke außerhalb des Labors nicht praktikabel macht»

Mit dem Entstehen der optisch gepumpten Laser wurde die hochentwickelte Technologie der CO₂-Laser in einem optischen Pumpschema angewandt, um Übergänge in anderen Molekülargasen zu erzeugen, wobei die Inversion des optisch gepumpten Gases bei den gewünschten Wellenlängen nahe 16 Mikrometer bewirkt wird. Das Problem bei der Vorsehung eines solchen Systems besteht jedoch in der Auswahl eines Gases mit einem Absorptionsspektrum, welches in den Betriebsbereich eines linien-abstimmbaren CO₂-Lasers fällt und welches entsprechend den Auswahlregeln zwischen zulässigen Quantenzuständen invertiert, um die gewünschten Wellenlängen zu erzeugen. Zusätzlich müssen Konversions- oder Umwandlungsgewinne zwischen Quantenniveaus notwendigerweise berücksichtigt werden, um einen optisch gepumpten Laser mit hinreichender Verstärkung zu erzeugen. Mit der Entdeckung der Absorptionscharakteristika des molekularen CF.-Gases zur Erzeugung des λ>₉ +S₄-»n>₉ -Übergangs wurden zahlreiche neue WeI-

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lenlinien im Bereich von 612 cm bis 653 cm erzeugt; vgl. die US-Patentanmeldung von Curt Wittig mit dem Titel "CF₄-Laser".

Die Erzeugung spezieller Wellenlängen nahe 628 cm"¹ wurde jedoch in der „oben erwähnten Anmeldung nicht in einer Vorrichtung erreicht, wo die optische Pumpquelle und das erzeugte Signal räumlich getrennt sind, um die Eingabe oder Injektion des optischen Pumpsignals in den optischen Hohlraum zu erleichtern.

Zusammenfassung der Erfindung. Die Erfindung hat sich zum Ziel gesetzt, die Nachteile und Einschränkungen des Standes der Technik zu überwinden, und zwar durch Vorsehen eines isotopischen CF.-Lasers. Die Erfindung verwendet isotopisches CF.-Gas in optischen Pumpanordnungen, die räumlich das Pumpsignal von dem erzeugten Signal trennen, um kohärente Strahlung bei annähernd 628 cm zu erzeugen. Die räumliche Trennung wird er-

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reicht unter Verwendung eines Brewester-Prismas bei einem Ausführungsbeispiel und einer reflektierenden Innenoberfläche eines optischen Pumphohlraums, die einen gegenüber der Achse versetzten Pumpstrahl innerhalb des optischen Hohlraums einschränkt, bei einem anderen Ausführungsbeispiel.

Die Erfindung hat sich somit zum Ziel gesetzt, einen Isotopen-CF^-Laser zur Erzeugung von Strahlung bei annähernd 628 cm vorzusehen. Ferner bezweckt die Erfindung,verbesserte optische Pumphohlräume vorzusehen. Ein weiteres Ziel der Erfindung ist das Vorsehen eines optischen Hohlraums zum optischen Pumpen von isotopischem CF.-Molekulargas zur Erzeugung kohärenter Strahlung

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bei annähernd 628 cm . Weiterhin bezweckt die Erfindung, einen isotopischen CF.-Laser vorzusehen, um eine kohärente Strahlung bei annähernd 628 cm zu erzeugen, wobei der Laser einfach im Aufbau und wirkungsvoll im Betrieb ist.

Weitere Vorteile, Ziele und Einzelheiten der Erfindung ergeben sich aus den Ansprüchen sowie aus der Beschreibung von Ausführungsbeispielen anhand der Zeichnung; in der Zeichnung zeigt:

Fig. 1 eine schematische Darstellung einer optischen Pumpanordnung des bevorzugten Ausführungsbeispiels der Erfindung;

Fig. 2 eine schematische Darstellung einer alternativen optischen Pumpanordnung;

Fig. 3 eine Abwandlung der optischen Pumpanordnung der Fig. 2;

Fig. 4 eine weitere optische Pumpanordnung, die einen optischen Pumphohlraum mit einer inneren reflektierenden Oberfläche verwendet;

Fig. 5 ein schematisches Diagramm einer optischen Pumpanordnung mit einem vorbestimmten Weglaufpfad durch einen optischen Pumphohlraum;

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Fig. 6 eine schematische Darstellung eines optischen Pumphohlraums mit einem vorbestimmten Weglauf- und Rücklaufpfad durch den optischen Hohlraum.

Es sei nunmehr das bevorzugte Ausführungsbeispiel der Erfindung im einzelnen beschrieben. In der Zeichnung bezeichnen die gleichen Bezugszeichen identische oder entsprechende Teile in den sämtlichen dargestellten Ansichten. Fig. 1 zeigt eine optische Pumpanordnung gemäß dem bevorzugten Ausführungsbeispiel der Erfindung. Die optische Anordnung gemäß Fig. 1 verwendet ein Brewester-Prisma 10 zur räumlichen Trennung des optischen Pumpstrahls 12 vom optischen Signalstrahl 14 mittels der Brechung. Die optische Anordnung erleichtert die Injektion oder Einführung des optischen Pumpstrahls 12_ff erzeugt durch den optisch gepumpten Laser 16, in den optischen Pumphohlraum 18 und eliminiert ferner die Notwendigkeit von bislang in optischen Pumpanordnungen verwendeten KTiedrigleistungsschwellwert-dichroischen Spiegeln.

Der optische Resonanzhohlraum für den Signalstrahl wird zwischen dem Reflektor 20 und dem Äusgangskoppelspiegel 22 gebildet. Die Brechung durch das Brewester-Prisma 10 erzeugt die Wellenlinienselektivität durch Veränderung entweder der Lage oder Kippung des Reflektors 20. Eine Auflösung von annähernd 10 Wellenlinien wurde durch geringe räumliche Variationen des Reflektors 20 erreicht. Die Brewster-Winkelfenster 24 und 26 erzeugen die Endabschlüsse für den optischen Pumphohlraum 18, in dem das isotopische CF.-Molekulargas gehalten ist. Der Ausdruck "isotopisch" in Zusammenhang mit dem CF,-Molekulargas bezieht sich auf von Kohlenstoff 12 verschiedene Isotope. Diese Isotope erzeugen eine geringe Variation bei den Frequenzen, die am Ausgang 28 erzeugt werden können, so daß eine kohärente Strahlung bei annähernd 628 cm erzeugt werden kann. Dies wird, wie in der oben genannten Anmeldung beschrieben, erreicht durch 0_o + ο -Schwingungsquantenzustände des molekularen CF₄~Gases,um eine Inversion zum W -Zustand zu bewirken. Die Selektivität der gewünschten Wellenlinien wird wiederum erreicht durch Abstimmung des Hohlraums durch räumliche Variationen des

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Reflektors 20.

Fig. 2 zeigt eine alternative optische Pumpanordnung, bei welcher ein Gitter 30 in Littrow-Anordnung Reflektor 20 der Fig. ersetzt. Die Littrow-Anordnung des Gitters 30 bewirkt, daß eine ausgewählte Wellenlänge zurück zum Brewster-Prisma 10 reflektiert wird, und zwar in den optischen Pumphohlraum 32. Wie man in Fig. 2 erkennt, wird ein Ende des optischen Pumphohlraums 32 durch einen Reflektor 34 gebildet, wodurch das Brewester-Winkelfenster 26, wie in Fig. 1 gezeigt, eliminiert wird. Das kohärente Ausgangssignal wird aus dem optischen Hohlraum gekoppelt durch ein Lecksignal 36, welches als Signalausgangsgröße rtullter Ordnung bezeichnet wird. Eine Abwandlung der in Fig. 2 gezeigten Pumpanordnung ist in Fig. 3 dargestellt, wo ein Koppelspiegel 38 verwendet wird, um das Ausgangssignal 40 (heraus) zu koppeln. Die Leckgröße vom Gitter wird bei dieser Anordnung nicht verwendet.

Fig. 4 zeigt ein weiteres Ausführungsbeispiel, welches einen Resonahzhohlraum verwendet, um die gewünschten Wellenlinien, wie in den Fig. 1-3 beschrieben, auszuwählen. Bei der Anordnung gemäß Fig. 4 wird ein achsenversetzter Pumpstrahl 42 über Fokussierlinse 44 in einen optischen Pumphohlraum 46 mit einer reflektierenden Innenoberfläche fokussiert. Der Zweck der reflektierenden Innenoberfläche besteht darin, den Pumpstrahl innerhalb des optischen Pumphohlraums 46 einzuschränken. Wiederum trennt die achsenversetzte Anwendung des Pumpstrahls 42 das erzeugte kohärente Signal vom Pumpenstrahl, so daß der Pumpenstrahl in seiner Leistung erhöht werden kann, ohne daß die den optischen Resonanzhohlraum bildenden Elemente, d.h. das in Littrow-Anordnung vorgesehene Beugungsgitter 48 und den Ausgangskoppelspiegel, geschädigt werden.

Fig. 5 und 6 zeigen alternative Ausbildungen zur Erzeugung von mehrfachen optischen Pumpstrahlbahnen durch den optischen Pumphohlraum 58. Dies wird in der Ausbildung gemäß Fig. 5 durch die Verwendung von flachen Reflektoren 60 und 62 erreicht.

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Die flachen Reflektoren 60 und 62 sind derart um den optischen Pumphohlraum 68 herum unter vorbestimmten Winkeln zueinander und zu dem optischen Pumpstrahl 64, erzeugt durch den optischen Pumplaser 66, angeordnet, daß der Strahl 64 auf einem vorbestimmten Pfad durch den optischen Pumphohlraum 58 "wegläuft". Die Brewster-Winkelfenster 68 und 70 sind zur Minimierung des Effekts des Reflexionsgrades angeordnet. Bei der Anordnung der Fig. 5 folgt das erzeugte Ausgangssignal 72 dem Pumpenstrahlpfad 64. Anders als bei den optischen Resonanzhohlräumen der Fig. 1 bis 4, die die Erzeugung spezieller Wellenlängen nahe 628 cm vergrößern, verwendet die Anordnung gemäß Fig. 5 ein Absorptionsmedium, wie beispielsweise ein Molekulargas gemischt mit dem isotopischen CF., um die gewünschten Wellenlängen zu erzeugen.

Eine alternative Anordnung der Ausbildung gemäß Fig. 5 ist in Fig. 6 dargestellt, wo flache Reflektoren 60 und 62 unter vorbestimmten Winkeln angeordnet sind, welche den optischen Pumpstrahl 64 veranlassen, einen Pfad zwischen dem Reflektor 60 und 62 durch den optischen Pumphohlraum 58 weg-und zurückzuwandern. Wiederum folgt das Ausgangssignal 72 dem optischen Pumpfad 64 und ein Absorptionsmedium wird zur Erhöhung der ausgewählten Wellenlängen verwendet.

Die Erfindung ist somit in der Lage, kohärente Strahlung bei annähernd 628 cm aus isotopischem CF₄-Molekulargas zu erzeugen, und zwar unter Verwendung der optischen Pumpanordnung gemäß den Fig. 1-6. Die Verwendung isotopischen CF₄ setzt den CF.-Molekularlaser in die Lage, kohärente Strahlung bei an-

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nähernd 628 cm zu erzeugen. Diese Wellenlängen werden bei den Ausbildungen gemäß den Fig. 1-4 vergrößert durch Abstimmung der optischen Resonanzhohlräume auf annähernd die gewünschte Wellenlinie und in den Fig. 5 und 6 durch Mischen eines absorbierenden Gases mit dem isotopischen CF.. Jede der Ausbildungen eliminiert die Verwendung von dichroischen Spiegeln für eine Niedrigleistungsschwelle und es wird stattdessen eine achsversetzte Pumpanordnung verwendet und optische Elemente für das Anlegen maximaler Pumpleistungen zur Erzeugung von Ausgangssignalen hoher Intensität.

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Es sind offensichtlich zahlreiche Abwandlungen und Variationen der Erfindung ausgehend von der obigen Lehre möglich. Beispielsweise könnten in den Ausbildungen gemäß den Fig. 1-4 absorbierende Gase verwendet werden, um eine zusätzliche Abstimmung vorzusehen.

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Claims

Patentansprüche

Optisch gepumpter Laser, gekennzeichnet urch einen optischen Pumphohlraum, der isotopes CF.-Molekulargas enthält,

optische Resonanzmittel ausgerichtet mit dem optischen Pumphohlraum zur Induzierung von Oszillationen der kohärenten Strahlung bei annähernd 628 cm aus dem isotopischen CF₄-Molekurlargas,

und CO^-Lasermittel zum optischen Pumpen des ^₂ ⁺ "^l)4"*^Anre9^un9^s" niveaus des erwähnten isotopischen CF.-Molekulargases bei Wellenlängen im Bereich zwischen ungefähr 9,2 Mikrometer und 9,6 Mikrometer zur Erzeugung der kohärenten Strahlung aus dem Übergang O₃ +■ O
2. Laser nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die optischen Resonanzmittel folgendes aufweisen: Einen Totalreflektor angeordnet an einem Ende des optischen Pumphohlraums, einen optischen Kopplungsspiegel angeordnet am entgegengesetzten Ende des optischen Pumphohlraums, Prismamittel angeordnet zwischen dem Totalreflektor und dem erwähnten optischen Pumphohlraum zur räumlichen Trennung der kohärenten Strahlung und der durch die CO„-Lasermittel erzeugten Strahlung.
3. Laser nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die optischen Resonanzmittel folgendes aufweisen: Einen Totalreflektor angeordnet an einem Ende des optischen Pumphohlraums, ein Gitter in Littrow-Anordnung am entgegengesetzten Ende des optischen Pumphohlraums,

ein Prisma angeordnet zwischen dem Gitter und dem optischen Pumphohlraum derart, daß die erwähnte kohärente Strahlung bei annähernd 628 cm und die optische Pumpstrahlung erzeugt durch den C0₂~Laser räumlich getrennt sind, um die Eingabe der optischen Pumpstrahlung in den optischen Pumphohlraum zu erleichtern.

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ORIGINAL INSPECTED
4. Laser nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der optische Pumphohlraum eine reflektierende Innenoberfläche besitzt, um ein achsversetztes optisches Pumpsignal, erzeugt durch den CO₂~Laser, einzugrenzen und daß die optischen Resonanzmittel einen Ausgangskoppelspiegel aufweisen, der an einem Ende des optischen Pumphohlraums angeordnet ist, und ferner ein Beugungsgitter in Littrowanordnung am entgegengesetzten Ende des optischen Pumphohlraums.
5. CF₄~Laser, gekennzeichnet durch CC^Lasermittel zum Pumpen des ^₂ ⁺ ^"Schwi¹¹?¹¹¹¹?³¹¹^⁶³^³ des isotopischen CF₄-Molekulargases, optische Resonanzmittel zur Einleitung von Schwingungen (Oszillationen) mit kohärenter lung bei annähernd 628 cm aus dem in dem isotopischen CF.-Molekulargas

rs

Strahlung bei annähernd 628 cm aus dem Übergang ^„ +
6. CF^-Laser nach Anspruch 5, dadurch gekennzeichnet, daß die optischen Resonanzmittel folgendes aufweisen: Einen Totalreflektor, einen Ausgangskoppelspiegel, Prismamittel angeordnet zwischen dem Totalreflektor und dem Ausgangskoppelspiegel, um räumlich die kohärente Strahlung bei annähernd 628 cm von der Strahlung des CO_o-Lasers zum optischen Pumpen des ^₂ + s).-Schwingungsniveaus zu trennen»
7. CF.-Laser nach Anspruch 5, dadurch gekennzeichnet, daß die optischen Resonanzmittel folgendes aufweisens Einen Totalreflektor, ein Gitter in Littrow«anordnung, ein Prisma angeordnet benachbart zu dem Gitter derart, daß die kohärente Strahlung bei annähernd 628 cm räumlich gesondert ist gegenüber der durch die CO~-Lasermittel erzeugtenStrahlung, um das optische Pumpen des isotopischen CF.-Molekulargases zu erleichtern.
8. CF,-Laser nach Anspruch 5, gekennzeichnet durch einen optischen Pumphohlraum mit einer reflektierenden Innenoberfläche und ausgerichtet zur Eingrenzung eines achsversetzten optischen Pumpsignals erzeugt durch die CO₂-Lasermittel.

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9. CF.-Laser nach Anspruch 8, dadurch gekennzeichnet, daß die optischen Resonanzmittel einen Ausgangskoppelspxegel und ein Beugungsgitter in Littrow-Anordnung aufweisen.
10. Optisch gepumpter Laser zur Erzeugung kohärenter Infrarotstrahlung, gekennzeichnet durch eine optische CO^-Pumpquel-Ie, einen optischen Pumphohlraum, der isotopes CF.-Molekulargas enthält, optische Resonanzmittel zur Vergrößerung der Oszillationen der kohärenten Strahlung bei annähernd 628 cm aus dem isotopischen CF--Molekülargas, ein innerhalb der optischen Resonanzmittel angeordnetes Prisma zur räumlichen Trennung der kohärenten Strahlung bei annähernd 628 cm und der optischen Pumpstrahlung erzeugt durch die CO₂-optische Pumpquelle, wodurch die Eingabe der optischen Pumpstrahlung in den optischen Pumphohlraum erleichtert wird.
11. Optisch gepumpter Laser nach Anspruch 1O, dadurch gekennzeichnet, daß die optischen Resonanzmittel folgendes aufweisen: Einen Totalreflektor angeordnet an einem Ende des optischen Pumphohlraums, einen Ausgangskoppelspiegel angeordnet am entgegengesetzten Ende des optischen Pumphohlraums, Prismenmittel angeordnet zwischen dem Totalreflektor und dem optischen Pumphohlraum zum räumlichen Trennen der kohärenten Strahlung und der Strahlung erzeugt durch die CO₂-Läsermittel.
12. Optisch gepumpter Laser nach Anspruch 10, dadurch gekennzeichnet, daß die optischen Resonanzmittel folgendes aufweisen: Einen Totalreflektor angeordnet an einem Ende des optischen Pumphohlraums, ein Gitter in Littrow-Anordnung am entgegengesetzten Ende des optischen Pumphohlraums, ein Prismal angeordnet zwischen dem Gitter und dem optischen Pumphohlraum derart, daß die kohärente Strahlung bei annähernd

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628 cm und die optische Pumpstrahlung,erzeugt durch den CO^-Laser, räumlich getrennt sind, um die Eingabe der optischen Pumpstrahlung in den optischen Pumphohlraum zu erleichtern.

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13. Optisch gepumpter Laser nach Anspruch 10, dadurch gekennzeichnet, daß der optische Pumphohlraum eine reflektierende Innenoberfläche besitzt, um die optische Pumpstrahlung zu begrenzen, die in den optischen Pumphohlraum von einer achsversetzten Position aus gerichtet ist, und wobei die optischen Resonanzmittel einen Ausgangskoppelspiegel aufweisen, .angeordnet an einem Ende des optischen Pumphohlraums und mit einem Beugungsgitter in Littrow-Anordnung am entgegengesetzten Ende des optischen Pumphohlraums.
14. Verfahren zur Erzeugung kohärenter Infrarotstrahlung, gekennzeichnet durch folgende Schritte: Erzeugung eines kohärenten optischen Pumpsignals aus stimulierter Emission durch einen CO^-Laser, Bestrahlung eines optischen Pumphohlraums, der isotopisches CF*-Molekulargas enthält, mit dem kohärenten optischen Pumpsignal, Ausbildung eines optischen Resonanzhohlraums zur Einleitung von Oszillation der kohärenten Strahlung bei annähernd 628 cm aus der ^₂ ⁺ ^λ —* ^"Inversion des isotopischen CF^-Molekulargases.
15. Verfahren nach Anspruch 15, gekennzeichnet durch den Schritt des Anlegens des erwähnten optischen Pumpsignals von einer achsversetzten Position aus»
16. Optische Pumpanordnung für einen optisch gepumpten Laser, gekennzeichnet durch einen optischen Pumphohlraum, der ein optisches Pumpmittel enthält, einen Totalreflektor angeordnet an einem Ende des optischen Pumphohlraums, einen optischen Kupplungsspiegel angeordnet am entgegengesetzten Ende des optischen Pumphohlraums, Beugungsmittel angeordnet zwischen dem Reflektor und dem optischen Pumphohlraum zur räumlichen Trennung der durch den optisch gepumpten Laser erzeugten Strahlung und der durch die optische Pumpquelle erzeugten Strahlung.

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17. Optische Pumpanordnung für einen optisch gepumpten Laser, gekennzeichnet durch einen optischen Pumphohlraum, der ein optisches Pumpmittel enthält, einen Reflektor angeordnet an einem Ende des optischen Pumphohlraums, ein Gitter in Littrowanordnung am entgegengesetzten Ende des optischen Pumphohlraums, Beugungsmittel angeordnet zwischen dem Gitter und dem optischen Pumphohlraum derart, daß die optische Pumpstrahlung und die kohärente Strahlung, erzeugt durch den optisch gepumpten Laser, räumlich getrennt sind, um die Eingabe der optischen Pumpstrahlung in den optischen Pumphohlraum zu erleichtern.
18. Pumpanordnung nach Anspruch 7, dadurch gekennzeichnet, daß der Reflektor einen Ausgangskoppelspiegel aufweist.
19. Optische Pumpanordnung für einen optisch gepumpten Laser, gekennzeichnet durch einen optischen Pumphohlraum mit einer reflektierenden Innenoberfläche zur Begrenzung des achsversetzten optischen Pumpsignals, einen Ausgangskoppelspiegel befestigt an einem Ende des optischen Pumphohlraums, ein Beugungsgatter in Littrow-Anordnung angeordnet am entgegengesetzten Ende des optischen Pumphohlraums.
20. Optische Pumpanordnung für einen optisch gepumpten CF.-Laser, gekennzeichnet durch einen optischen Pumphohlraum, der ein isotopes CF.-Molekulargas und ein Absorptionsmedium zur Vergrößerung der annähernd 628 cm -Strahlung enthält, einen ersten Reflektor angeordnet an einem Ende des optischen Pumphohlraums mit einem ersten vorbestimmten Winkel gegenüber einem achsversetzten optischen Pumpsignal, einen zweiten Reflektor angeordnet an einem entgegengesetzten Ende des optischen Pumphohlraums an einem zweiten vorbestimmten Winkel gegenüber dem ersten Reflektor, wodurch die ersten und zweiten vorbestimmten Winkel bewirken, daß das optische Pumpsignal über einen vorbestimmten Pfad durch den optischen Pumphohlraum wegläuft.

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21. Optische Pumpanordnung für einen optisch gepumpten CF--Laser, gekennzeichnet durch einen optischen Pumphohlrauin, der isotopes CF₄-Molekulargas enthält und ein Absorptions-

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medium aufweist zur Vergrößerung der angenähert 628 cm Strahlung, einen ersten Reflektor angeordnet an einem Ende des optischen Pumphohlraums mit einem ersten vorbestimmten Winkel gegenüber einem achsversetzten optischen Pumpsignal, einen zweiten Reflektor angeordnet am entgegengesetzten Ende des optischen Pumphohlraums an einem zweiten vorbestimmten Winkel zum ersten Reflektor, wobei die ersten und zweiten vorbestimmten Winkel bewirken, daß das optische Pumpsignal auf einem vorbestimmten Pfad durch den optischen Pumphohlraum wegläuft und zurückläuft.

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