DE2611411B2 - Vorrichtung zum Messen der Dicke von Schichten mit einem die Schicht bestrahlenden Radionuklid - Google Patents
Vorrichtung zum Messen der Dicke von Schichten mit einem die Schicht bestrahlenden RadionuklidInfo
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Description
Xn =
X -
Xs —
Xs —
ermittelt, dadurch gekennzeichnet, daß nach dem Rechner ein Digital-Analog-Wandler
vorgesehen ist, daß auf den Wandler eine Funktion
λπ/>
= Xn
= X„ + Λ [a„ + α, X„ + U1
J]
realisiert, wobei a\ eine äimensionslose, bei etwa 0,1
liegende Zahl ist, die die Steigung der Funktion X angibt.
Die Erfindung betrifft eine Vorrichtung zum Messen der Dicke von Schichten nach dem Beta-Strahlen-Rückstreuverfahren,
mit einem die Schicht bestrahlenden
realisierende Korrekturschaltung vorgesehen ist, daß ein XnKorr entsprechendes analoges Signal auf
ein Zeigerinstrument gegeben wird, dessen auswechselbare Skala ein der Eichkurve des Meßproblems
angepaßte nichtlineare Skala hat, und daß die Größe A von außen an der Vorrichtung einstellbar
ist, wobei A eine dimensionslose Zahl ist und zwischen +1 und -1 liegt, a2 eine dimensionslose
Zahl ist und größenordnungsmäßig zwischen +0,1 und -0,1 liegt, und ρ und α um 1 liegende,
dimensionslose, positive, voneinander verschiedene Werte sind, die fest in der Korrekturschaltung
verdrahtet sind.
2. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß a2 zwischen +0,05 und -0,05 liegt.
3. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß ρ und q zwischen 0,5 und 1,5 liegen.
4. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Korrekturschaltung
X„H»rr + A [O0 + U2Xn J
realisiert, wobei ao eine dimensionslose, bei etwa 0,1
liegende Zahl ist, die die horizontale Parallelverschiebung der Funktion XnKorr von Xn angibt.
5. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Korrekturschaltung
Radionuklid, das eine der Dicke der Schicht in ihrer
Energie entsprechende Strahlung erzeugt, mit einem Detektor, der die aus der Schicht und einem
gegebenenfalls vorhandenen Trägermaterial zurückgestreuten Ruckstreustrahlung als Zählung X aufnimmt
und an seinem Ausgang eine Impulsrate erzeugt, und zwar im Bereich einer unteren, zur Schichtdicke Null
gehörenden Rückstreuung entsprechenden ersten Zählung Xo und einer oberen Zählung Xs. die zum Bereich
einer quasi unendlich dicken Schicht gehört und mit einem digitalen Rechner, der die normierte Zählung
y - Λ_Ί_*ο_
Λ,ι ν γ
Λ j — Λ ο
ermittelt
Durch die US-PS 38 54 042 ist es bekanntgeworden,
im Verlauf der Verarbeitung der vom Zählrohr her ankommenden Impulse in einem Rechner die Größe Xn
zu bilden. Dies hat den Vorteil, daß die Anzeigedaten nicht mehr direkt berücksichtigt werden müssen. Je
nach Meßproblem (unterschiedliche Trägermaterialien, unterschiedliche Schichtmaterialien), verwendetem
Strahler, Blendenöffnung, Blendenabstand usw. bewegt sich die Anzahl der Ausgangsimpulse in äußerst
unterschiedlichen Größenordnungen. Wenn man jedoch in einem eingebauten Rechner die normierte Zählung
Xn bildet, dann bewegen sich die Ausgangsgrößen maximal zwischen Null und Plus Eins, wobei Xo der
Rückstreurate bei unbeschichtetem Trägermaterial entspricht, während Xs der Rückstreurate aus einer
quasi unendlich dicken Schicht des auf der Trägerschicht vorhandenen Materials entspricht.
Ob man nun den nichtlineraren Zusammenhang zwischen der Zählrate (sei sie nun normiert oder nicht
normiert) und der Schichtdicke durch eine Entzerrerfunktion berücksichtigt, wie dies in der US-PS 38 54 042
angegeben ist, oder aber ob man diesen nichtlinearen Zusammenhang bei Analog-Anzeigen dadurch berücksichtigt,
daß man Skalen mit nichtlinearen Skalenteilungen verwendet: Man geht stets von einer Eichkurve aus,
die einen bestimmten Verlauf hat, wie sie z. B. in Fi g. 2 der genannten Patentschrift gezeigt ist.
In Wirklichkeit liegt jedoch die Gesamtheit der tatsächlich vorhandenen Eichkurven nicht auf einer
einzigen Linie, sondern in einem Band zu beiden Seiten der mittleren Eichkurve, wobei diese mittlere Eichkurve
in der Mitte des Bandes liegt. Diese Abweichungen beiderseits der Eichkurve können Größenordnungen
->o von 10% erreichen. Diese Abweichungen sind auch deshalb mißlich, weil ja das Beta-Rückstreuverfahren
nach statistischen Gesetzen arbeitet, d.h. zu einer bestimmten Schichtdicke gehört lediglich statistisch und
nicht absolut eine bestimmte Streurate. Wenn nun im Meßergebnis Fehler auftreten, dann kommen einem
Zweifel, ob nun die Abweichungen von der Statistik kommen oder aber von der Abweichung des tatsächlichen
Kurvenverlaufs vom Verlauf der Eichkurve. Außerdem ist es so, daß Fehler im Bereich von max.
± 10% nicht mehr als klein anzusehen sind.
Die Abweichung des tatsächlichen Kurvenverlaufs vom Verlauf der Eichkurve können im folgenden liegen:
Beim Erstellen der Eichkurve hat man eine andere Blendringöffnung verwendet als beim Messen. Dies gilt
b5 sowohl für die Form der Blendringöffnung als auch für
die Fläche der Blendringöffnung. Der Abstand der Vorderfläche des Radionuklids vom Meßgegenstand
kann beim Erstellen der Eichkurve ein anderer gewesen
sein als beim tatsächlichen Meßvorgang. Das vom Radionuklid emittierte Beta-Strahlenbündel war bei der
Eichung anders koHimiert als bei der tatsächlichen
Messung usw. Ein gravierender und in der Praxis häufig vorkommender Fall ist folgender: Beim Erstellen der
Eichkurve hat man ein bestimmtes ^beschichtetes Trägermaterial genommen (z. B. Nickel). Es ist jedoch in
aller Regel die Legierung des Trägerwerkstoffs bei der Eichkurvenerstellung eine andere als beim tatsächlichen
Meßproblem (z. B. eine andere Nickellegierung).
Aufgabe der Erfindung ist es, eine Vorrichtung der eingangs genannten Art anzugeben, mit der man auf
billige Weise den obenerwähnten Fehler praktisch auf Null reduzieren kann und trotzdem die Bedienung der
Vorrichtung auch ungeschulten Personen zugemutet werden kann.
Erfindungsgemäß wird diese Aufgabe durch den kennzeichnenden Teil des Hauptanspruchs gelöst
Durch die Merkmale des Anspruchs 2 erreicht man eine einfachere Korrekturschaltung, die für alle
praktischen Fälle ausreicht
Auch die Merkmale des Anspruchs 3 gestatten eine Vereinfachung bei dem die Funktion erzeugenden
Funktionsgenerator.
Durch die Merkmale des Anspruchs 4 erreicht man, daß man zusätzlich Parallelverschiebungen korrigieren
kann.
Durch die Merkmale des Anspruchs 5 erreicht man, daß man zusätzlich Änderungen in der Steigung
korrigieren kann.
Die Erfindung wird anhand eines Ausführungsbe:-
spiels erläutert In der Zeichnung zeigt
F i g. 1 eine schematische Kurvendarstellung,
F i g. 2 eine Kurvendarstellung,
F i g. 3 eine Blockbild-Darstellung,
F i g. 4 eine genaue Blockbild-Darstellung des rechten unteren Teils der F i g. 3,
F i g. 5 eine Kurvendarstellung,
Fig.6 die Vorderseite eines Gerätes nach der Erfindung,
F i g. 7 die Einzeldarstellung einer die Eichkurve berücksichtigenden Skale.
In F i g. 1 ist nach oben logarithmisch die Schichtdicke dxind nach rechts die normierte Zählrate Xn dargestellt
Die Werte für Xn können sich zwischen Null und Eins
bewegen. Die Kurve 11 ist die Eichkurve, welche im allgemeinen vom Hersteller der Geräte ermittelt und
auf der für die Meßaufgabe geltende Skale realisiert wird. Die logarithmische Darstellung wird deshalb
gewählt, weil in dem meßtechnisch am meisten interessierenden mittleren Bereich dann nahezu ein
linearer Zusammenhang zwischen der Schichtdicke d und der normierten Zählrate Xn auftritt Die Kurven 12
und 13 definieren nun die äußeren Grenzen eines Bandes, welches um die Kurve 11 herumliegt Innerhalb
dieses Bandes liegen die tatsächlichen beim Messen auftretenden Kurven. In der Praxis betragen die
Abweichungen der oberen und der unteren Kurven 12, 13 bei Xn = 03 etwa ± 10%. Die Formel bzw. die sie
realisierende Schaltung arbeitet nun genau wie dies im vorliegenden Fall erforderlich ist was man sich für die
Endpunkte mit zwei Überlegungen ohne weiteres klarmachen kann: Wird in
jf.K«r = χ. + A[a2x:"^-]
der Wert Xn = 0, dann wird auch die Korrektur zu 0.
Dies bedeutet, daß im linken unteren Bereich, wo ja die Kurven ohnehin nach 0 gehen, nichts korrigiert wird.
Ist aber Xn = 1, dann wird die Korrektur ebenfalls zu
0. Dies ist ebenfalls richtig, denn für Xn ^ 1 treffen sich
die Kurven 11, 12, 13 im wesentlichen an der gleichen
Stelle, die für praktische Zwecke mit Unendlich angenommen werden kann.
Dazwischen hat die Funktion Χηκοπ ihren maximalen
Wert Gibt man sich als Korrektur in der Mitte (d. h. für Xn = 0,5) eine Korrektur von ± 10% vor, dann läßt sich
leicht errechnen, welchen Wert A und ai haben muß.
ίο Notfalls kann man dies durch zwei bis drei Iterationen
machen. Natürlich sind die Werte von A und ai anders,
wenn man sich eine ± 5%ige Korrektur vorgibt.
ρ und q sind dimensionslose Größen, die den
charakteristischen Verlauf der später noch zu besprechenden Kurve 24 angeben, d. h., ob diese Kurve flach
oder steil verläuft und wo deren Maximum ist Die Werte ρ und q können gleich oder auch ungleich sein. In
der Mehrzahl der Fälle sind sie ungleich und haben Werte von ungefähr 0,7 bis 1,3. Normalerweise ist ρ
kleiner als 1, wenn q größer als 1 ist Das gleiche gilt auch umgekehrt
Im einzelnen ermittelt man die Werte, welche in den Ansprüchen angegeben sind und die durch elektrische
Schaltungen nachgebildet sind, wie folgt:
1. Man ermittelt für alle technisch wichtigen Blendringformen und -abmessungen den Zusammenhang d = f(Xn)bei allen technisch wichtigen Meßaufgaben, d. h. bei allen wichtigen Kombinationen von Schichtwerkstoff und Grundwerkstoff. Für jede Meßaufgabe erhält man daraus eine Schar sogenannter Eichkurven.
1. Man ermittelt für alle technisch wichtigen Blendringformen und -abmessungen den Zusammenhang d = f(Xn)bei allen technisch wichtigen Meßaufgaben, d. h. bei allen wichtigen Kombinationen von Schichtwerkstoff und Grundwerkstoff. Für jede Meßaufgabe erhält man daraus eine Schar sogenannter Eichkurven.
2. Hat man innerhalb einer Meßaufgabe k Blendringarten
auf diese Weise gemessen, so kann man eine mittlere Kennlinie angeben, die dadurch definiert
ist, daß man für jedes vorgegebene Xn den Mittelwert der zugehörigen Schichtdicken
Up= 1... it;bildet,
l<
(Xn ist dabei für alle d, innerhalb einer Summe
gleich!)
Dieser Vorgang wird für zweckmäßig abgestimmte Xn-Werte zwischen 0 <
Xn < 1 durchgeführt. Das Ergebnis definiert dann die mittlere Kennlinie der
Meßaufgabe
diese mittlere Kennlinie wird auf der später noch zu besprechenden Skale des Gerätes realisiert, wobei
festzuhalten ist, daß eine derartige Skale jeweils für eine bestimmte Meßaufgabe, d. h. für eine ganz, bestimmte
Kombination von Schichtwerkstoff und Trägerwerkstoff
gilt.
3. Nun betrachtet man die Feinstruktur der Meßaufgabe, d. h., man sucht nach einer Lösung des Problems
für jeden beliebigen Blendring die richtige Geräteanzeige herbeizuführen. Man kann die für jeden einzelnen
Blendring geltende Anzeige nur dadurch erzielen, daß man den durch Messung gefundenen Xn-Wert korrigiert,
also die Größe
XnKorr = g(Xn)
bildet.
Die Frage ist dabei, nach welcher Funktion diese Korrektur erfolgen muß. Für die Punkte Xn = 0 und
Xn = 1 läßt sich diese Frage sofort beantworten: Eine
Korrektur für Xn muß und darf an diesen Punkten nicht
erfolgen, da die Bezugspunkte für die Normierung definitionsgemäß unabhängig von Einflüssen des jeweiligen
Blendringes sind. Für die Xn-Werte zwischen 0 und
1 geht man wie folgt vor: Man nimmt je eine Schicht im unteren, mittleren und oberen Kennlinienbereich und
bestimmt Xn durch Messung und XnKorr aus der
mittleren, auch auf der Skale realisierten Kennlinie. XnKorr ist damit derjenige Wert, der vorhanden sein
müßte, um auf der realisierten Skale die richtige Schichtdickenanzeige zu erzeugen. Man bildet nun
zunächst die Differenz Xn — Χηκυπ und trägt diese
Differenz als Ordinate über dem Wert ΧηκΟΓΓ als
Abszisse auf. Man findet nun, daß die genannten 5 Punkte (d = 0, d = oo, Schicht im unteren, mittleren
und oberen Kennlinienbereich) einen Kurvenzug definieren, der durch Linie 15 in F i g. 2 dargestellt ist.
Setzt man das Verfahren für alle Blendringe fort, so findet man überraschenderweise, daß die 5-Punkte-Kurven
für alle Blendringe einander geometrisch ähnlich sind, so daß sie aus einer einzigen Stammkurve durch
Multiplikation mit einem Faktor A hervorgehen können. Der Faktor A liegt dabei zwischen -1 und +1.
Natürlich gibt es auch Blendringe, für die der Faktor A = O gilt, d. h., die Kennlinie dieses Blendringes stimmt
mit der mittleren Kennlinie ohne Korrektur überein.
Das gefundene Ergebnis ist für die Praxis sehr wichtig; denn da alle 5-Punkte-Kurven einander ähnlich
sind und aus einer Stammkurve hervorgehen, kann man diese im Gerät mit elektronischem Aufwand sorgfältig
realisieren, wogegen für den Geräteanwender am Bedienungsfeld nur ein Stellknopf zur Einstellung der
Größe A vorhanden ist.
4. Die nächste Frage gilt der Realisierung der 5-Punkte-Kurve. Zunächst hat sich gezeigt, daß die
Stammkurve, aus der die einzelnen Kurven durch Multiplikation mit dem Faktor A abgeleitet werden,
nicht nur für verschiedene Blendringe innerhalb der Meßaufgabe die gleiche ist, sondern man findet weiter,
daß auch die 5-Punkte-Kurven verschiedener Meßaufgaben
einander ähnlich sind. Man hat gefunden, daß die 5-Punkte-Kurve sehr gut mit der Funktion
IX,, - A'„K„rr - X11 = A[a2Xr„" VJ]
sich realisieren läßt. Der zugehörige Kurvenverlauf ist die Kurve 15 in Fig. 2.
5. Es gibt einige Anwendungsfälle, bei denen es zweckmäßig ist, eine weitere Korrektur hinzuzunehmen,
die in Abweichung von dem vorher gesagten, auch in den Bezugspunkten Xn = 0 und Xn — 1, eine
Korrektur bewirkt. Dabei hat sich eine lineare Transformation von Xn als zweckmäßig erwiesen,
nämlich
ao + a\ Xn,
die man der in Punkt 4 genannten Korrektur additiv überlagert, so daß als endgültige gesamte Korrekturfurktion
schließlich folgt
• X„ = X„,.,rr - Xn = A [«„ + a, Xn + U1XT ' *■']
and daraus:
ü2Xp
Gemäß Fig.3 erhält ein Gerät 14 von links von
einem nicht dargestellten Geiger-Müller-Zählrohr Impulse X entsprechend der Rückstreurate. Es sei hier
bemerkt, daß es hier nicht unbedingt um rückgestreute > handeln muß, obwohl nach diesem Verfahren in etwa
90% der Fälle gearbeitet wird. Bei sehr starken Strahlern und/oder sehr dünnen Schichten kann man
auch mit den gleichen bekannten Sonden mit Hilfe des Durchstrahlungsverfahrens (Transmissionsverfnhren)
ίο messen. Die Impulse X werden einem Recht er 6
zugeführt, der digital arbeitet und von einem Programmgeber 17 gesteuert wird. Der Programmgeber 17
entnimmt den Wert für X0 und den Wert Xs einem
Festspeicher und kann nun anhand der ankommenden
ι ·> Impulse λ'die normierte Zählung Xn errechnen. Dies ist
bekannt und nicht Gegenstand der Erfindung.
Es ist jedoch wichtig, daß bis zum Ausgang des Rechners 16 digital gearbeitet wird, denn bei diesen
digitalen Rechnern spielt die in analogen Schaltungen stets vorhandene Drift keine Rolle. Dies wiederum
bringt mit sich, daß der Rechner auch bei der Berechnung kleiner Differenzwerte keinen Fehler
macht, z. B. kann der Zähler der Normierungsgleichung sehr nahe an 0 kommen. Gleiches gilt für den Nenner.
> Außerdem können die Absolutwerte für X0, Xs und X
beim einen Meßproblem sehr groß und beim anderen Meßproblem sehr klein sein.
Der Ausgang des Rechners 16 speist einen Digital-Analog-Wandler
18, der an seinem Ausgang Xn in Form
jo einer analogen Spannung liefert Diese analoge
Spannung Xn wird einer Korrekturschaltung 19 zugeleitet,
in die symbolisch die beiden Grenzkurven der Korrekturfunktion eingezeichnet sind. Die Korrekturschaltung
19 kann von außen durch ein am Gerät 14
ν-, vorhandenes Einstellglied 21 eingestellt werden. Am
Ausgang der Korrekturschaltung 19 erscheint der Wert XnKorr als analoge Spannung, welcher Wert ja ein Maß
für die Schichtdicke d ist (Fig. 1). Diese Spannung
XnKorr wird auf ein analoges Anzeigegerät 22 gegeben,
dessen noch zu besprechende Skale gemäß der Eichkurve 11 gezeichnet ist, also der mittleren Kennlinie
der jeweiligen Meßaufgabe.
Es gibt verschiedene Weisen, die Korrekturfunktion elektrisch mit Baugruppen zu realisieren. Eine davon
zeigt F i g. 4. Die analoge Spannung Xn wird hier einem
Funktionsgenerator 23 zugeführt. Dieser ist beispielsweise als Diodenschaltung aufgebaut und arbeitet
analog. Wenn die Kosten keine Rolle spielen, dann könnte ein solcher Funktionsgenerator natürlich auch
so für sich gesehen digital arbeiten. Je nach Größe von Xn
realisiert der Funktionsgenerator 23 die Kurve 24, welche bis auf einen Ähnlichkeitsfaktor der Linie 15a
gleicht Dieses Signal wird einem ersten Potentiometer 26 zugeführt, an dessen Ausgang die Funktion
a2X„
Es soll hier nochmals herausgestellt werden, daß dem Geräteanwender nur die Größe A zugänglich ist und
daß alle anderen Konstanten und Koeffizienten als Festwerte im Gerät eingestellt sind.
abgenommen werden kann. Das Potentiometer 26 macht also den Faktor aj.
Der Wert Xn wird auch einem zweiten Potentiometer 27 zugeführt, dessen Ausgangssignal gemäß der Kurve 28 verläuft Diese stellt eine steigende Gerade dar. Das Potentiometer 27 realisiert den Faktor a\. Ein drittes Potentiometer 29 erhält die Spannung »1«. Je nach Stellung des Mittenabgriffs des Potentiometers 2i erscheint an dessen Ausgang eine Spannung, welche vor Xn unabhängig ist Das Potentiometer 29 realisiert damii das Summenglied ao- Das Potentiometer 29 realisier also die horizontale Gerade 31. Die Ausgänge dei
Der Wert Xn wird auch einem zweiten Potentiometer 27 zugeführt, dessen Ausgangssignal gemäß der Kurve 28 verläuft Diese stellt eine steigende Gerade dar. Das Potentiometer 27 realisiert den Faktor a\. Ein drittes Potentiometer 29 erhält die Spannung »1«. Je nach Stellung des Mittenabgriffs des Potentiometers 2i erscheint an dessen Ausgang eine Spannung, welche vor Xn unabhängig ist Das Potentiometer 29 realisiert damii das Summenglied ao- Das Potentiometer 29 realisier also die horizontale Gerade 31. Die Ausgänge dei
Potentiometer 26, 27, 29 werden einem Punkt 32 zugeführt, der der Pluseingang eines Summierverstärkers
33 ist.
Wenn also alle Funktionsanteile
Wenn also alle Funktionsanteile
«o, a, Xn und a2 X
P M 1.1"
vorhanden sind, dann entsteht die am Summierverstärker 33 angezeichnete Kurve 34. Wären die Mittenabgriffe
der Potentiometer 27,29 ganz unten, d. h., wenn ao ι ο
und a\ = 0 wären, dann würde bis auf den Proportionalitätsfkator a2 die Kurve 34 der Kurve 24 gleichen. Wäre
lediglich der Wert ao nicht vorhanden, dann würde die
Kurve 34 im Kooridnatenursprung beginnen. Wäre a\ = 0, dann würde der rechte Endpunkt der Kurve 34 ι s
genauso hoch liegen wie ihr linker Endpunkt.
Der Ausgang des Summierverstärkers 33 wird dem Minuseingang eines Inverters 36 zugeführt, an dessen
Ausgang deshalb die Kurve 37 anliegt, die durch eine Spiegelung der Kurve 34 an der waagerechten Achse
entsteht. Parallel zum Inverter 36 liegt ein Widerstand 38 eines Potentiometers 39, dessen Abgriff 41 in üblicher
Weise bewegbar ist und zum Minuseingang eines Summierverstärkers 42 geführt ist, dessen Pluseingang
erhält über eine Leitung 43 die gleiche Spannung Xn wie
der Funktionsgenerator 23. Am Ausgang des Summierverstärkers 42 liegt die Spannung AnK0n-an.
Die Potentiometer 26,27,29 und damit die Werte
a0, a, Xn und a2X,
ph - x.r
30
J5
sind feste innere Einstellungen. Für die allermeisten
praktischen Fälle reicht es aus, lediglich die Funktion
A Ia2Xn J
zu realisieren.
Zur besseren Verdeutlichung sind die Verhältnisse auch graphisch in F i g. 5 dargestellt Ist der Abgriff 41 in
der Mitte, dann hat keine der Kurven 34, 37 das Obergewicht und Xn und Xr,K<m sind gemäß der Geraden
44 im ganzen Bereich einander gleich. Ist der Abgriff 41 ganz links, dann hat allein die Kurve 34 einen Einfluß,
welche in Fig.5 als Kurve 46 mit dem von Xn
stammenden multiplikativen Anteil und dem additiven Anteil in Erscheinung tritt Ist der Abgriff 41 ganz
rechts, dann liegt ausschließlich die Kurve 37 vor, welche in F i g. 5 zusammen mit einem additiven Anteil
die Kurve 47 ergibt. Der zwischen den Kurven 46, 47 liegende Bereich ist der schraffiert gezeichnete
Korrekturbereich 48.
Das in F i g. 6 genau dargestellte Gerät 14 besitzt das eingebaute Anzeigegerät 22, das einen Zeiger 49 hat.
Seine Skale 51 ist auswechselbar. Wie F i g. 7 zu entnehmen ist, gehört die Skale zum Meßproblem Gold
auf Nickel, der Strahler ist Promethium 147 und der vernünftigerweise nutzbare Meßbereich liegt zwischen
null und etwa drei Mikrometer. Für jedes andere Meßproblem, wie z. B. Silber auf Nickel od. dgl., liegt
vom Hersteller des Gerätes eine andere Skale vor. Die Skalenteilung 52 entspricht in ihrem Strichabstand der
Eichkurve 11, die herstellerseitig ermittelt wurde. Mit dem Gerät wird wie folgt gemessen:
Der Anwender legt ein Stück Gold mit einer Dicke gleich oder größer der Sättigungsschichtdicke auf die
Sonde und drückt den Knopf 53. Das Gerät ermittelt nun über eine hier nicht interessierende Programmsteuerung
die Sättigungsschichtdicke Xs- Daraufhin legt der Anwender den unbeschichteten Werkstoff auf die
Sonde und drückt den Knopf 54. Nun ermittelt das Gerät 14 in gleicher Weise Xo. Damit sind diese Werte
im Speicherteil des Programmgebers 17. Nunmehr legt der Anwender auf die Sonde mit Gold beschichtetes
Nickel, wobei er die Dicke der Goldschicht genau kennt und diese Dicke im Meßbereich der Skalenteilung 52
vorteilhaft in deren mittleren Bereich liegt. In. vorliegenden Fall könnte das Gold ein Mikrometer dick
sein. Der Zeiger 49 wird nun im Regelfall je nach Blendring sich nicht auf den Wert 1 Mikrometer
einstellen, sondern links oder rechts davon liegen. Nun dreht der Anwender am Abgriff 41, der im Gerät 14
durch einen Drehknopf 56 dargestellt wird. Und zwar soweit und in eine solche Richtung, daß nun der Zeiger
49 auf »1 Mikrometer« steht Nun sind alle Vorarbeiten getan. Der Anwender legt Nickel mit einer Goldauflage
von unbekannter Dicke auf und deren Wert kann nun abgelesen werden. Diese ganzen Vorgänge dauern
knapp 2 Minuten, was bei der Erzielten Genauigkeit sehr wenig ist Dabei ist zu berücksichtigen, daß die Werte
für Xo, Xs mit der vierfachen Zeit gemessen werden wie die eigentliche Meßzeit ist Die Meßzeit für diese
Größen beträgt z. B. jeweils 20 Sekunden, während die eigentliche Meßzeit 5 Sekunden beträgt
Natürlich könnte die bekannte Goldschicht auch z. B. 0,4 oder 0,5 oder 0,6 usw. Mikrometer haben.
Hierzu 3 Blatt Zeichnungen
Claims (1)
1. Vorrichtung zum Messen der Dicke von Schichten nach dem Beta-Strahlen-Rückstreuverfahren, mit einem die Schicht bestrahlenden
Radionuklid, das eine der Dicke der Schicht in ihrer Energie entsprechende Strahlung erzeugt, mit einem
Detektor, der die aus der Schicht und gegebenenfalls vorhandenen Trägermaterial zurückgestreuten
Rückstreustrahhing als Zählung X aufnimmt und an
seinem Ausgang eine Impulsrate erzeugt, und zwar im Bereich zwischen einer unteren, zur Schichtdicke
Null gehörenden Rückstreuung entsprechenden ersten Zählung AO und einer oberen Zählung Xs, die
zum Bereich einer quasi unendlich dicken Schicht gehört, und mit einem digitalen Rechner, der die
normierte Zählung
Priority Applications (2)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DE2611411A DE2611411C3 (de) | 1976-03-18 | 1976-03-18 | Vorrichtung zum Messen der Dicke von Schichten mit einem die Schicht bestrahlenden Radionuklid |
US05/691,039 US4089054A (en) | 1976-03-18 | 1976-05-28 | Device for measuring the thickness of layers with a radionuclide irradiating the layer |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DE2611411A DE2611411C3 (de) | 1976-03-18 | 1976-03-18 | Vorrichtung zum Messen der Dicke von Schichten mit einem die Schicht bestrahlenden Radionuklid |
Publications (3)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE2611411A1 DE2611411A1 (de) | 1977-09-22 |
DE2611411B2 true DE2611411B2 (de) | 1979-10-04 |
DE2611411C3 DE2611411C3 (de) | 1980-07-17 |
Family
ID=5972774
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DE2611411A Expired DE2611411C3 (de) | 1976-03-18 | 1976-03-18 | Vorrichtung zum Messen der Dicke von Schichten mit einem die Schicht bestrahlenden Radionuklid |
Country Status (2)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US4089054A (de) |
DE (1) | DE2611411C3 (de) |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
EP0072367A1 (de) * | 1981-08-04 | 1983-02-16 | Österreichisches Forschungszentrum Seibersdorf Ges.m.b.H. | Verfahren zur Messung der Beschichtungsdicke von ummantelten Drähten oder Rohren |
AT376038B (de) * | 1982-08-04 | 1984-10-10 | Oesterr Forsch Seibersdorf | Verfahren zur messung der beschichtungsdicke von ummantelten draehten oder rohren |
Families Citing this family (7)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US4162528A (en) * | 1976-05-18 | 1979-07-24 | Bell Telephone Laboratories, Incorporated | X-ray-fluorescence measurement of thin film thicknesses |
US4383218A (en) * | 1978-12-29 | 1983-05-10 | The Boeing Company | Eddy current flow detection including compensation for system variables such as lift-off |
EP0122563B1 (de) * | 1983-04-14 | 1988-03-30 | Siemens Aktiengesellschaft | Verfahren zur Abbildung von elektrischen Sperrschichten (pn-Übergängen) in Halbleitern durch Verarbeitung von korpuskularstrahlinduzierten Signalen im Raster-Korpuskularmikroskop |
US6399944B1 (en) * | 1999-07-09 | 2002-06-04 | Fei Company | Measurement of film thickness by inelastic electron scattering |
EP1357382A1 (de) * | 2002-04-26 | 2003-10-29 | Rijksuniversiteit te Groningen | Verfahren und System zur Bestimmung der Eigenschaft eines Strassenbelags durch Messung der natürlichen Gammastrahlung |
US7918293B1 (en) | 2005-03-09 | 2011-04-05 | Us Synthetic Corporation | Method and system for perceiving a boundary between a first region and a second region of a superabrasive volume |
US8969833B1 (en) | 2011-12-16 | 2015-03-03 | Us Synthetic Corporation | Method and system for perceiving a boundary between a first region and a second region of a superabrasive volume |
Family Cites Families (6)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US3405267A (en) * | 1964-06-17 | 1968-10-08 | Industrial Nucleonics Corp | Inner layer displacement measuring method and apparatus |
US3588507A (en) * | 1968-04-01 | 1971-06-28 | Unit Process Assemblies | Beta backscatter thickness measuring apparatus for apertures in printed circuit boards and the like |
US3665199A (en) * | 1969-11-10 | 1972-05-23 | Ohmart Corp | Beta-ray thickness gauge using a two energy level beta-ray source |
DE1959008B2 (de) * | 1969-11-25 | 1971-10-21 | Vorrichtung zum messen der dicke von schichten mit einem die schicht bestrahlenden radionuklid | |
US4009376A (en) * | 1972-02-15 | 1977-02-22 | Sangamo Weston, Inc. | Method and apparatus for measuring material thickness |
US3854042A (en) * | 1973-05-10 | 1974-12-10 | A Ott | Device for measuring the thickness of layers with a radionuclide irradiating the layer |
-
1976
- 1976-03-18 DE DE2611411A patent/DE2611411C3/de not_active Expired
- 1976-05-28 US US05/691,039 patent/US4089054A/en not_active Expired - Lifetime
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
EP0072367A1 (de) * | 1981-08-04 | 1983-02-16 | Österreichisches Forschungszentrum Seibersdorf Ges.m.b.H. | Verfahren zur Messung der Beschichtungsdicke von ummantelten Drähten oder Rohren |
AT376038B (de) * | 1982-08-04 | 1984-10-10 | Oesterr Forsch Seibersdorf | Verfahren zur messung der beschichtungsdicke von ummantelten draehten oder rohren |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
DE2611411A1 (de) | 1977-09-22 |
US4089054A (en) | 1978-05-09 |
DE2611411C3 (de) | 1980-07-17 |
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