DE2500643A1 - Hybrid-szintigraphie-einrichtung - Google Patents
Hybrid-szintigraphie-einrichtungInfo
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Description
Hybrid-Szintigraphie-Einrichtung
Die vorliegende Erfindung betrifft eine Hybrid-Szintigraphie-Einrichtung,
im wesentlichen bestehend aus einem stabförmigen Szintillationskristall, einem in der Nähe des Szintillationskristalls
angeordneten Kollimator, der die von einem Objekt ausgehenden Strahlen auf den Szintillationskristall überträgt
sowie niveaumäßig ein lineares, parallel zur Längsachse des Szintillationskrlstails verlaufendes Strahlenfeld festlegt
und einer Anzahl von Photomultipliern, deren Photokathoden mittels Lichtleiter mit dem Szintillationskristall verbunden
sind, wobei die vom Objekt ausgehenden, einfallenden und in Lichtszintillationen umgesetzten Strahlen durch Abtastung erfaßt
werden.
Eine derartige Einrichtung ist z.B. durch die US-PS 3 688 bekannt, wo—bei der Szintillationskristall mit einem kreisförmigen
oder rechtwinkligen Querschnitt versehen ist. Die Position der Szintillation in dem Szintillationskristall
bezogen auf seine Länge wird mit Hilfe von zwei Photomultipliern bestimmt, die jeweils an jedem Ende des stabförmigen
Szintillationskristalls angeordnet sind, und welche das von ihrer Photokathode empfangene Licht in elektrische Impulse
umsetzen.
509829/066 6 /2
Damit der Szintillaitonskristall hinsichtlich seiner Länge wie ein Lichtleiter betrachtet werden kann und eine Dämpfung
aufweist, die annähernd exponentiell zu dem Licht ist, wird die Summe und die Differenz von den Logarithmen der Amplituden
der von den Anoden der Photomultiplier empfangenen Impulse
linear gebildet, und zwar für die Summe bei der Amplitude der Szintillation und für die Differenz bei der Position
der Szintillation. Diese Größen der Amplitude und der Position der Szintillation sind fundmental, da sie einerseits
die Messung der einfallenden Strahlenenergie und in Konsequenz davon die Eliminierung der Streustrahlen erlauben und
andererseits die Bestimmung der Verteilung der radioaktiven Substanz in den zu untersuchenden Objekten ermöglichen.
Die Präzision der Bestimmung dieser Größen ist jedoch eine fundamentale Charakteristik des Typs der Einrichtung, und
zwar ist diese direkt von der Anzahl N der Phtοelektronen abhängig,
die von den Photokathoden der Photomultiplier emittiert
werden, d.h. es besteht eine Relation, welche die Umkehrung der Quadratwurzel von dieser Anzahl N bewirkt. Das
Prinzip dieser vorbekannten Methode schließt obilgatorisch einen exponentiellen Dämpfungspro&eß des Lichtes ein, wobei
die Anzahl der die Photokathoden erreichenden Photonen beträchtlich gegenüber denjenigen reduziert ist, die wirklich
durch die Szintillation emittiert" werden. Dadurch erscheint der exponentielle Dämpfungskoeffizient in den Formin betreffend
die Änderung in den Messungen für die Energie und für die Position als Funktion von der Position der Szintillation.
Dies führt zu einer Änderung der räumlichen Auflösung - Präzision der Lokalisation - und der energiemäßigen Auflösung -
509829/0 6 66 /3
Präzision der Energiemessung - in Funktion von der Position
der Szintillation. Bei einer solchen Einrichtung ist die Länge des Szintillationskristalls durch diese quasi exponentiel-Ie Dämpfung des Lichtes auf eine meistens geringere Dimension als die Dicke eines menschlichen Körpers begrenzt.
der Szintillation. Bei einer solchen Einrichtung ist die Länge des Szintillationskristalls durch diese quasi exponentiel-Ie Dämpfung des Lichtes auf eine meistens geringere Dimension als die Dicke eines menschlichen Körpers begrenzt.
Eine andere bekannte Einrichtung dieser Art (FR-PS 1 524 742,
US-PS 3 509 34i) umfaßt eine Untersuchungs-Vorrichtung, welche
in der Hauptsache ein lineares Gebilde aufweist, das mehrere nebeneinander liegende Kanäle beinhaltet, wovon jeder
mit einem Kollimator, einem Szintillationskristall, einem
Lichtleiter und einem Photomultiplier versehen ist. Die Szintillationskristalle sind voneinander durch das Licht reflektierende Oberflächen getrennt, so daß das in jedem von diesen erzeugte Licht nicht die Photokathode des assoziierten Photomültipliers beeinflussen kann. Die Kollimatoren sind jeweils
auf einen einzigen außen liegenden Punkt fokussiert, und zwar derart, daß das Gebilde, welches das szintigraphische Bild von mehreren untersehiedlich liegenden Brennflecken liefert, auf
einer parallel zu der Achse des Gebildes liegenden Geraden in Abständen sich befindet, die gleich der Breite der Szintillationskristalle sind. Eine solche Einrichtung erlaubt nicht
die Untersuchung von einem Teil oder der Gesamtheit des Körpers mit Hilfe einer einzigen Abtastung senkrecht zu der die
Brennflecke verbindenden Geraden, sondern erfordert Parallelverstellungen dieser Geraden.
mit einem Kollimator, einem Szintillationskristall, einem
Lichtleiter und einem Photomultiplier versehen ist. Die Szintillationskristalle sind voneinander durch das Licht reflektierende Oberflächen getrennt, so daß das in jedem von diesen erzeugte Licht nicht die Photokathode des assoziierten Photomültipliers beeinflussen kann. Die Kollimatoren sind jeweils
auf einen einzigen außen liegenden Punkt fokussiert, und zwar derart, daß das Gebilde, welches das szintigraphische Bild von mehreren untersehiedlich liegenden Brennflecken liefert, auf
einer parallel zu der Achse des Gebildes liegenden Geraden in Abständen sich befindet, die gleich der Breite der Szintillationskristalle sind. Eine solche Einrichtung erlaubt nicht
die Untersuchung von einem Teil oder der Gesamtheit des Körpers mit Hilfe einer einzigen Abtastung senkrecht zu der die
Brennflecke verbindenden Geraden, sondern erfordert Parallelverstellungen dieser Geraden.
Die Einrichtung nach vorliegender Erfindung ermöglicht die
Vermeidung der den vorstehend beschriebenen Einrichtungen an-
Vermeidung der den vorstehend beschriebenen Einrichtungen an-
509829/0666 /k
haftenden Nachteile, wobei zudem eine wesentliche Verbesserung
der räumlichen und der energiemäßigen Auflösung erzielt wird, so daß infolge keiner Begrenzung der Länge des Szintillationskristalls
oder von mehreren nebeneinander liegenden Szintillationskristallen es möglich ist, ein Szintigramm vom
ganzen Körper mit Hilfe einer einzigen parallel zum Körper erfolgenden Abtastung herzustellen.
Erfindungsgemäß wird die Aufgabe dadurch gelöst, daß der Szintillationskristall
einerseits mit einem parallel zu seiner Längsachse verlaufenden, über seine gesamte Länge sich erstreckenden,
vom Kollimator abgewandten, ebenen und lichtdurchlässigen Oberflächenbereich versehen ist und andererseits
zumindest einen sich ebenfalls über seine gesamte Länge erstreckenden dem Kollimator mehr oder minder zugewandten
Oberflächenbereich aufweist, der mattiert und mit einem lichtzerstreuenden Material überzogen ist, daß der lichtdurchlässige
Oberflächenbereich über ein geeignetes lichtdurchlässiges Kopplungsmedium mit dem gegenüberliegenden Bereich
des sich entlang des Szintillationskristall erstrekkenden Lichtleiters verbunden ist, daß der Lichtleiter über
ein geeignetes lichtdurchlässiges Kopplungsmedium mit den Phaotokathoden der im Abstand voneinander entlang des Lichtleiters
angeordneten Photomultipliern verbunden ist, und daß den Photomultipliern eine an sich bekannte elektronische Rechenschaltung
zur Lokalisation der entlang des Szintillationskristalls auftretenden Szintillationen in Abhängigkeit der
von den Photomultipliern gelieferten Signale zugeordnet ist.
/5 509829/0666
/5
Zwecks Weiterbildung der Erfindung wird vorgeschlagen, daß der
stabförmige Szintillationskristall zwei lichtdurchlässige Kopfflächen aufweist, daß zwei einen gleichen Querschnitt wie der
Szintillationskristall aufweisende, zur Eliminierung der Nichtlinearität
der Lokalisation der auftretenden Szintillationen vorgesehene Lichtleitteile mit einem in der Nähe des Brechungsindex
des Szintillationskristalls liegenden Brechungsindex in
beiderseitiger Verlängerung des Szintillationskristalls angeordnet und mit jeweils einer lichtdurchlässigen Kopffläche versehen,
sowie jeweils über ein geeignetes lichtdurchlässiges Kopplungsmedium mit jeweils einer der beiden Kopfflächen des
Szintillationskristalls verbunden sind, daß die Länge der Lichtteile gleich oder kleiner als die Breite des Szintillationskristalls
ist, daß die andere Kopffläche mattiert und mit einem lichtabsorbierenden Material überzogen ist, daß die Lichtleitteile
jeweils einen ebenen, sich über ihre gesamte Länge erstreckenden, lichtdurchlässigen Oberflächenbereich aufweisen,
daß diese Oberflächenbereiche eine beiderseitige Verlängerung des lichtdurchlässigen Oberflächenbereiches des Szintillationskristalls
bilden, daß der oder die andere(n) Oberflächenbereich(e)
der Lichtleitteile mattiert und mit einem lichtzerstreuenden Material überzogen ist bzw. sind, daß die lichtdurchlässigen
Oberflächenbereiche der Lichtleitteile jeweils mit einem
der beiden Endbereiche des Lichtleiters über ein geeignetes lichtdurchlässiges Kopplungsmedium verbunden ist, daß dem Lichtleiter
in diesen Bereichen jeweils eine Photokathode eines Photomultipliers zugeordnet ist, und daß der Kollimator die vom
Objekt ausgehende Strahlung nur auf den Szintillationskristall
überträgt.
/6
B09829/0666
/6
Die Erfindung wird anhand von in der Zeichnung mehr oder minder
schematisch dargestellten Ausführungsformen näher erläutert, und zwar zeigen*
Figur 1, eine Perspektive des stabförmigen Szintillationskristalls
der erfindungsgemäßen Einrichtung,
Figur 2, ein Diagramm, das die relative Quantität des auf dem lichtdurchlässigen Oberflächenbereich
des Szintillationskristalls gemessenen Lichtes in Funktion von der parallel zu der Achse des
Szintillationskristalls liegenden Koordinate X wiedergibt, und zwar bei Verstellung eines
Photomultipliers entlang dieser Oberfläche, wobei eine Szintillation bei einer Distanz Xc
von dem einen der Enden des Stabes sich ergibt.
Figur 3, einen Längsschnitt der Einrichtung von der Bahn der Abtastung mit einem Blockdiagramm, das vereinfacht
den Ausarbeitungskreis der Szintigramme wiedergibt.
Figur 4, einen Schnitt gemäß der Linie B-B von der Bahn
der Abtastung.
Figur 5j in Perspektive einen Teil der Lichtleitteile 9
nach Figur 3.
Figur 6, ein Blockdiagramm der erfindungsgemäßen Einrichtung für d±e Hybrid-Szintigraphie, bei welchem
eine erste Ausführungsform eines elektronischen Rechenkreises zur Koordinierung verwendet wird.
Figur 7, ein Blockdiagramm der Einrichtung mit einer zweiten
an sich bekannten Ausführungsform eines solchen
Rechenkreises. /™
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/7
25Q0643
In Figur 1 ist in Perspektive ein stabförmiger Szintillationskristall
1 dargestellt, der aus Natrium-Jodid (Nal) hergestellt
ist, das mit Thallium (Tl) aktiviert wurde und homogene Struktur aufweist. Der Szintillationskristall 1 weist eine Länge L
die wesentlich größer als seine Breite ¥ und seine Höhe H ist und einen rechteckigen Querschnitt in der hier dargestellten
Aus führung s f orm auf. Es ist- zu bemerken, daß der Querschnitt
gleichermaßen trapezförmig oder halbkreisförmig ausgebildet sein kann.
Der Szintillationskristall 1 weist einen Oberflächenbereich auf, der eben und lichtdurchlässig ausgeführt ist und der im
wesentlichen in optischem Kontakt mit einer transparenten Schutzplatte steht, die aus einem Material besteht, das das
Licht zu leiten vermag. Außerdem sind drei andere Oberflächenbereiche 3,^»5 vorgesehen, die mattiert und mit einer Schicht
7 überzogen" sind, die aus einem Material besteht, das das Licht zerstreut, wie z.B. Magnesium-Oxyd (MgO) oder Aluminium-Oxyd
Die Figur 2 zeigt die Verteilung (Kurve A) des von dem lichtdurchlässigen
Oberflächenbereich 2 des Szintillationskristalls ausgehenden Lichtes, das mit Hilfe eines nicht dargestellten
Photomultipliers erfaßt wird, und zwar von einer kreisförmigen
Photokathode, deren Durchmesser ungefähr der Breite ¥ des Szintillationskristalls
1 entspricht, wobei eine Szintillation 6 von einer punktförmigen Gammastrahlenquelle mit Hilfe eines
Kollimators (nicht dargestellt) bei einer Distanz X von einem Ende (X=0) des Szintillationskristalls 1 hervorgerufen wird.
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/8
Diese Verteilung - bei der ¥ert A die relative Quantität des Lichtes in Bezug auf seinen maximalen ¥ert anzeigt - stellt
sich als eine Kurve von der Form einer schmalen Glocke dar, die auf die Koordinate X der Szintillation zentriert ist.
Zur Durchführung dieser Messung wird der Photomultiplier entlang des Szintillationskristalls 1 und parallel zu der Achse
desselben verstellt. Wenn ein Lichtleiter zwischen den Szintillationskristall 1 und der Photokathode des Photomultipliers
eingefügt wird, um einen größeren Abstand von dem lichtdurchlässigen Oberflächenbereich zu erhalten, so vergrößert sich
die Länge von der Kurve A in Funktion von der Distanz zwischen dem Oberflächenbereich 2 und der Photokathode, da die Quantität
des von der Photokathode gemessenen Lichtes proportional zu dem Winkel von einem Kegel ist, dessen Spitze mit dem Ort
6 der Szintillation zusammenfällt und dessen Basis durch die Peripherie der Photokathode definiert ist. Dieses Ausweiten
der Verteilungskurve gewährleistet die Wiederherstellung der fast vollständigen Linearität der Koordinate X durch die Kombination
der elektrischen Signale, welche von einer Mehrzahl von mit dem lichtdurchlässigen Oberflächenbereich 2 gekuppelten
Photomultipliern (siehe Figur 3) geliefert werden.
In der Figur 3 ist ein Längsschnitt der Bahn der Abtastung von einer Einrichtung zur Hybrid-Szintigraphie dargestellt, wobei
die Einrichtung einen Szintillationskristall 1 - wie oben 'beschrieben und in Figur 1 dargestellt - aufweist, und zwar in
Form eines einfachen Blockdiagramms für einen Ausarbeitungskreis der Szintigramme.
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/9
In der Figur 4 ist ein Querschnitt gemäß der Linie B-B von
dem Anfang der Abtastung nach Figur 3 dargestellt.
Diese Bahn der Abtastung 8 nach der Erfindung umfaßt einen
Szintillationskristall 1 (wie in Figur l) mit einer Länge L, die z.B. 6O cm beträgt, was grundsätzlich für eine Szintigraphie
des ganzen Körpers ausreicht. Die zwei Kopfflächen 10,11 (Figur 1) des Szintialltionskristalls 1 sind senkrecht
zur Längsachse desselben angeordnet, und lichtdurchlässig ausgeführt. Diese Kopfflächen 10,11 sind mit Hilfe von Kopplungsmedien
mit Lichtleitteilen 9 verbunden, wobei dieselben einen Brechungsindex aufweisen, der in der Nähe desjenigen
des Szintillationskristalls liegt. Diese in Figur 5 näher dargestellten Teile 9 sind in ihrem Querschnitt identisch
mit demjenigen des Szintiallationskristalls 1 und weisen eine geringere oder gleiche Länge wie der Durchmesser von- der
Photokathode eines Photomultipliers auf. Sie sind vorzugsweise aus einem Natrium-Jodid-Kristall hergestellt, der nicht
aktiv ist, und zwar dann, wenn der Szintillationskristall 1 aus einem durch Tahllium aktiven Natrium-Jodid besteht. Die
Oberflächenbereiche von diesen Lichtleitteilen 9>
die in Terlängerung der Oberflächenbereiche 3>4,5 des SzintilLationskristalls
1 vorgesehen sind, sind gleichermaßen mattiert und mit der gleichen Streuschicht 7 versehen, die auf den
Flächen 3,4,5 zur Anwendung gelangt. Ein weiterer Oberflächenbereich
12 der Teile 9 ist in beiderseitiger Verlängerung des Oberflächenbereichs 2 des Szintillationskristalls
vorgesehen und ebenfalls lichtdurchlässig ausgeführt. Die eine Kopffläche 13 der Teile 9, die zur mittels eines klas-
809829/0666 /l0
/10
sisehen Kopplungsmediums (z.B. ein transparenter spezieller
Klebstoff aus Kanada-Balsam oder ein Siliconöl) erfolgenden Verbindung mit der einen der Kopfflächen 10 oder 11 (Fig.i)
des Szintillationskristalls 1 bestimmt ist, ist gleichermaßen vollkommen lichtdurchlässig während die andere Kopffläche
14, der Lichtleitteile 9» die die Abschlüsse des Gesamtgebildes
darstellen, mattiert und mit einer Schicht I5 aus einem das Licht absorbierenden Material (z.B. ein Überzug
aus kollodialem Graphit7) . JÖxe Verlängerung des Szintillationskristalls
1 durch die nicht szintillierenden aber lichtleitenden Teile 9, welche nicht den Gammastrahlen ausgesetzt
sind, bewirkt einerseits die Verbesserung der Linearität als Ergebnis von dem Gebilde der Bahn der Abtastung und zum anderen
Teil die Gleichmäßigkeit des Ergebnisses an den Rändern
des Empfangsfeldes. Das aus dem Szintillationskristall 1 und
den zwei Lichtleitteilen 9 bestehende Gebilde ist in einem geschlossenen, gegen. Feuchtigkeit geschützten Kasten untergebracht
(Natrium-Jοdid ist hygroskopisch) der aus dem an
den lichtdurchlässigen Oberflächenbereichen 2 und 12 des
Szintillationskristalls 1 und der Teile 9 anliegenden rechteckförmig
ausgebildeten Lichtleiter 16 und einer metallischen,
für Röntgen- oder Gammastrahlen durchlässigen Hülle 17 besteht.
Ein länglicher Kollimator 18, aus einem für Gammastrahlen undurchlässigen
Material (z.B. Blei, Wolfram oder dgl.), ist mit einer Anzahl länglicher Öffnungen 19 versehen, die im
wesentlichen senkrecht zu der Lämgsachse des Szintillations-
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kristalle 1 und - wie aus den Figuren 3 und 4
auch, senkrecht zu dein unteren Oberflächenbereich h (Fig. 1)
verlaufen.
Diese Öffnungen 19 mit rechtwinkliger Ausdehnung sind hierbei jeweils mit Hilfe von vier Außenwänden gebildet, die einen
länglichen, horizontal sich erstreckenden, rechteckigen Raum umfassen, dessen Breite^ in Abhängigkeit von der Höhe variiert
und wobei mehrere Wände 20 und zahlreiche senkrecht dazu stehende ¥ände 21 vorgesehen sind. Die Länge des Raumes der nach
unten hin konisch zuläuft, erstreckt sich über die dem Szintillationskristall 1 entsprechende Länge L, wobei der untere
Oberflächenbereich k den oberen Enden dieser Öffnungen gegenüberliegt
und die Lichtleitteile 9 den strahlenundurchlässigen Rändern 22 des Kollimators 18 gegenüberstehen.
Die Quersektion des Spaltes wird durch die seitlichen ¥ände des Kollimators 18 begrenzt, welche trapezförmig sind und eine
relativ große Basis aufweisen, die ungefähr dem Oberflächenbereich k des Szintillationskristails 1 entspricht. Der
Kollimator 18 begrenzt ein lineares Feld C auf das Niveau des radioaktiven Objektes und fokussiert auf eine gerade Linie,
die parallel zu der Längsachse des Szintillationsstabes liegt und mit einer Distanz F vom unteren Rand des Kollimators 18
angeodnet ist.
Eine vorbestimmte in Funktion der Länge des Szintillationskristalls
1 gewählte Anzahl von z.B. 12 Photomultipliern 101-112 für einen Szintillationskristall von der Länge von 60 cm
sind mit dem lichteedurchlässigen Oberflächenbereich 2 und
/12
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/12
mit dem Oberflächenbereich 12 der Teile 9 durch Zwischenschaltung eines Lichtleiters 16 gekuppelt, wobei für die
Verbindung ein geeignetes Kopplungsmedium verwendet wird. Die Bereiche des Lichtleiters 16, welche nicht in Kontakt
mit den Photomultipliern, dem Szintillationskristall T und den Teilen 9 stehen, sind für das Licht undurchlässig, und
zwar ebenso wie die Glashüllen der Photomultiplier. Die Photomultiplier 101 und 112, die an den beiden Enden der
Bahn der Abtastung 8 angeordnet sind, weisen Photokathoden auf, die wenigstens teilweise gegenüber dem lichtdurchlässigen
Oberflächenbereich (12, in Fig.5) der Lichtleitteile
9 stehen.
Jeder der Photoinultiplier 101 - 112 weist einen Ausgang auf,
der als Ergebnis einer in dem Szintillationskristall 1 auftretenden SzintiHation ein Signal liefert, dessen Amplitude
proportional zu der Intensität des von der zugeordneten Photokathode empfangenen Lichtes ist. Die Ausgänge versorgen
eine erste Schaltung 30» die Vorverstärker und Einrichtungen
aufweist, die die Kombination der von den Photomultipliern ausgehenden Signale ermöglichen, und zwar entweder
mit Hilfe von Widerstandsnetzwerken und Additions- sowie Subtraktionssehaltungen, wovon eine Ausführungsform in Fig.
6 dargestellt ist, oder mit Hilfe einer Verzögerungskette und elektronischen Schaltungen zur Messung der Zeit, wovon
eine Ausführungsform in Fig. 7 dargestellt ist.
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Die erste Schaltung 30 umfaßt zwei erste Ausgänge 31 und 32,
die einen Rechenkreis kO versorgen, welcher in Form von elektrischen
Signalen die Korodinate X der Szintillation liefert und einen zweiten Ausgang 33 >
der einen Analysator oder Diskriminator 50 versorgt, welcher die mit der direkt einfallenden
Strahlung korrespondierenden Szintillationen auswählt und die Streuszintillationen ebenso wie diejenigen, die von den
Streustrahlungen kommen, eliminiert. Die Amplituden der Impulse, die zu den Szintillationen der direkten Strahlung korrespondieren,
befinden sich innerhalb eines vorbestimmten Bereiches, wobei der Analysator 50 Regelungen umfaßt, welche
die Wahl dieses Bereiches als Funktion von der Natur des die zu lokalisierende Strahlenquelle bildenden Radioisotops ermöglichen.
Der Amplitudenanalysator 50 liiert Impulssignale zu einem
ersten Steuerkreis 60, welcher die einwandfreie Rechnung von der Koordinate X erlaubt, da die Amplitude des empfangenen
Impulses sich innerhalb des vorerwähnten Bereiches befindet. Der erste Steuerkreis 6O beliefert zu einem Teil den Rechen—
kreis 4o und zum anderen Teil einen zweiten Steuerkreis 70»
die eine visuelle Einrichtung 80 mit Steuersignalen versorgen oder die durch die Bahn der Abtastung 8 gemessenen Koordinaten
der Szintillation registrieren, wobei eine Verstellung mit einer konstanten Geschwindigkeit senkrecht zu der
Längsachse des Szintillationskristalls 1 erfolgt. Die Einrichtung 80 empfängt also korrespondierende Signale zu dex-Koordinate
X, die von dem Rechenkreis kO geliefert werden
und außerdem Signale, die zu der die Position der Bahn der
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Abtastung 8 anzeigenden Koordinate Y korrespondieren und welche geliefert werden von einem mechanisch-elektrischen
Umsetzer 90, der mit einem Mechanismus (nicht dargestellt)
zur Durchführung der Verstellung der Bahn gekuppelt ist, welcher nach klassischer Art ausgeführt sein kann.
bei Die Fig. 6 zeigt eine Ausführungsform der Schaltung 30» der
eine Additions-Schaltung verwendet wird, die ein Widerstandsnetzwerk
zur Kombination der von den verschiedenen Photomultipliern 101 - 112 gelieferten Signale umfaßt. Eine Schaltung,
die ein analoges Prinzip für die Bestimmung der Koordinaten X, Y verwendet, ist in der US-PS 3 01-1 057 beschrieben, die sich
auf eine Szintillationskamera bezieht.
Unter den Vorteilen, die bei Verwendung eines Widerstandsnetzwerkes
auftreten, kann hervorgehoben werden, der geringe Aufwand und in Abhängigkeit davon die geringen Kosten der Realisation
sowie die große Schnelligkeit der Verarbeitung der Koordinaten, wodurch gewährleistet ist, daß ein solches System
mit einer minimalen Totzeit arbeitet.
Der Kombinationskreis nach Fig. 1 beinhaltet im wesntlichen 12 klassische Vorverstärker 31 mit schwachem Rauschen, die
jeweils durch die Ausgänge (Anode) der Photomultiplier 101 112
beliefert werden. Der Ausgang von jedem Vorverstärker beliefert zu einem Teil ein Schwellwertorgan 33»32 das z.B.
aus einem Differenzverstärker 32 und einer in Kaskade dazu
liegendenDiode 33 besteht und zum anderen Teil einen Widerstand
34 mit einem Widerstandswert R34, der mit dem Eingang
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/15
von einem ersten Operationsverstärker 35 verbunden ist, der
einen Gegenkupplungswiderstand 36 mit einem Widerstandswert
R36 umfaßt. Die 12 Wide-rstände 34 welche ein erstes Additionsnetzwerk
bilden, verbinden jeweils die Ausgänge von jedem der Vorverstärker 3I mit dem einzigen Eingang der Operationsverstärker
35 und bilden mit diesem einen ersten Additionskreis
wovon der Ausgang 35® ein Signal liefert, das proportional zu
der Summe der Signale S der Photomultiplier und damit proportional
zu der die Szintillationen hervorrufenden Gammastrahlenenergie ist.
Dieses proportional zu der Strahlenenergie sich darstellende Signal S ist.einem Amplituden-analysator 50 zwecks Einspeicherung
der Szintillationen zugeführt, deren Lichtintensität sich innerhalb des Energiebereichs befindet, der zu dem benutzten
Radioisotop korrespondiert.
Die 12 negativen Eingänge der Differenzverstärker 32 sind an
die Ausgänge der 12 Vorverstärker 31 gelegt, während ihre parallel
geschalteten positiven Eingänge mit der positiven Klemme von einer eine Spannung Ec liefernden Spannungsquelle
verbunden sind. Sie liefern an ihren Ausgängen positive Spannungen, falls die von ihren Eingängen empfangenen Spannungssignale einen absoluten Wert der Spannung E überschreiten
oder eine negative Spannung, wenn ihr Eingangssignal geringer ist als der absolute Werir dieser Spannung E„. Die den
Verstärkern nachgeschalteten Dioden 33 eliminieren die negativen
Spannungen und lassen auch nicht zu, daß die Spannung der Amplituden am Eingang größer ist als Eg. Somit werden
die von den Photomultipliern ausgehenden Signale, die weit vom Ort der Szintillation entfernt und demgemäß schwach in-
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folge Schwankungen der emittierten Photoelektronen sind, sowie die Storsignale und das Rauschen, die durch die Streuung
des Lichtes und der Gammastrahlen im Szintillationskristall 1 verursacht und mit dem Lokalisationskoeffizienten vervielfacht
werden, d.h. eine Fehlerquelle bei der Berechnung der Koordinate X darstellen, weitgehend beseitigt. Der Verstärker multipliziert
folglich das Signal von dem Eingang S2 mit einem Koeffizienten K. (i = 1 - 12) welcher den Wert O oder +1 gemäß
der Amplitude von S. annimmt. Es ist andererseits möglich, auf jeden der Verstärker 32 verschiedene Schwellwertspannungen
zu geben. Die zwölf Dioden 33» deren Kathoden die jeweiligen Ausgänge der Verstärker 32 bilden, beliefern Additions-Wider
Standsnetzwerke , und zwar ein erstes 300 und ein zweites
38O. Das erste Additionsnetzwerk weist zwölf Widerstände 301-312
mit verschiedenen Werten R301 - R312 auf, die in Funktion
von der Position X. (i = 1 - 12) der Photomultiplier 101-112 gewählt sind, von denen sie über die Elemente 31»32 und 33
versorgt werden. Die Widerstände 301 - 312 sind jeweils über
die Dioden 33 mit dem einzigen Eingang von einem zweiten Operationsverstärker37
verbunden, der einen Gegenkopplungswiderstand 39 mit einem Wert R39 aufweist. Jedes der Signale
S., das von den Schwellwertorganen geliefert wird, ist zudem mit einem Lokalisationskoeffizienten a. = R39/Ri, (i = 1 - 12)
/linear
multipliziert, welcher/zu der Position Xi der jeweiligen Zentren der Photokathoden der Photomultiplier 101 - 112 ist, d.h.
a.= b . Xi, wobei b eine Konstante ist und die Signale Xi zudem am Ausgang mit einem Koeffizienten multipliziert werden,
der proportional zu der Koordinate Xi ist, die die Position
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des liefernden Phot omul tiplie rs repräsentiert. Der z-weite operationsverstärker
liefert dann ein Signal
AT 12 . , 12 , v α
in — ^^L. ϊ * x · ^i "~ i * Λι * °i
Das zweite Additionsnetzwerk 38Ο ist Aus zwölf Widerständen
mit gleich großen Werten R 38Ο gebildet, welche jede der Dioden
33 mit dem einzigen Eingang von einem dritten Operationsverstärker 38 verbinden, der einen Gegenkopplungswiderstand
R 38I aufweist. Der dritte Operationsverstärker 38 liefert
an seinem Ausgang ein Signal
— R 381
D = c V . ki . Si; oder c = ■ ''' = konstant
' i= 1
Es ist festzustellen, daß die Beziehung Q = N/D der jeweils
von den Operationsverstärkern 37»38 gelieferten Signale N und
D, d.h.
η λ k a » xi · S3- * + ki2 ' xi2 · si2
k^ . S1 + + ki2 . S12
wobei d = b/c Konstanten sind, eine quasi lineare Relation der Koordinate X der Szintillation darstellt.
Die Ausgänge 371 und 382 liefern jeweils die Signale N und D
und versorgen jeweils zwei Eingänge von einer analogen Divisions-Schaltung k\, die durch Teilung der Eingangssignale die
Rechnung hinsichtlich Q und in Abhängigkeit davon die der Koordinate X der Szintillation durchführt.
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Die Figur 7 zeigt einen Kombinationskreis 30 und einen Kalkulationskreis
42, wobei der Kombinationskreis 30 mit einer Verzögerungskette für die Kombination der von den Photomultipliern
ausgehenden Signale versehen ist, wovon das Prinzip bereits in der US-PS 3 69 1 379 beschrieben ist.
Bei Verwendung von Verzögerungsketten wird die Koordinationsrechnung vermieden. Außerdem brauchen die Photomultiplier
nicht vom Szintillaitonsort entfernt werden, wodurch keine Multiplikation des Rauschens und der von den Photomultiplier
ausgehenden schwachen Störsignale auftritt. Es ergeben sich
aber Totzeiten, die durch die Ausbreitungszeiten der Impulse in der Verzögerungskette bestimmt sind.
In dem Kreis nach Figur 7 versorgen die Photomultiplier 101 112
gleichermaßen die Vorverstärker 31» deren Ausgänge jeweils
einerseits einen ersten Additionskreis 34, 35» 3°^ (analog zu dem
Kreis nach Fig. 6) und andererseits Stromgeneratoren 331 ~
beliefern.
Jeder von diesen Stromgeneratoren hat eine hohe Ausgangsimpedance,
um eine Fehlanpassung der Verzögerungskette 34O zu verhindern,welche
von diesen über eins der Nebenschlußelemente oder Abgriffe 351 - 362 beliefert wird. Diese Abgriffe 351 362
der Verzögerungskette 34o sind getrennt, derart, daß der Verzögerungsintervall der durch die injizierten Signale beim
Durchqueren hervorgerufen wird, proportional zu den Koordinaten Xi der jeweiligen Zentren der Photokathoden der Photomultiplier
101 - 112 ist.
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Die Klemmen 3^3 und 3^4, die an den beiden Enden von der
zögerungskette 3^0 angeordnet sind, bilden die jeweiligen Ausgänge
von derselben, die jeweils mit den Widerständen 3^5 und
366 belastet sind, deren Wert der charakteristischen Impedance
Z der Verzögerungskette 3^0 entspricht. Dies sind die Photo-
multiplier, die ganz nahe bei der Szintillation liegen, welche Signale mit großer Amplitude hervorrufen, wobei das Gebilde
zwei Impulse an den Ausgängen 3^5 und 366 der Verzögerungskette
3^0 hervorruft, bei denen die Augenblicke £1 + ±2 des Auftretens
der Maxima in Funktion von der Position der Szintillation in dem Kristall stehen.
Die Ausgänge 365 und 366 beliefern jeweils Impulsformer 376
und 3^8, welche die einpoligen Signale in symmetrische zweipolige
Signale mit Hilfe eines Verzögerungsketten aufweisenden Netzes (siehe US-PS 3 69I 379) oder eines Differenzialkreises
umformt um bei jedem der Signale eine Passage durch Null zu erreichen, die zu der Zeit von den Augenblicken ti
und t2 des Auftretens der Maxima der Amplitude der Signale von dem Ausgang der Verzögerungskette 3^0 korrespondiert,
und zwar um diese Augenblicke mit Präzision zu bestimmen. Diese Impulsformer 36?" und 368 beliefern jeweils zwei Nulldurchgangsdetektoren
369 und 370, welche Impulse in Augenblicken
des Nulldurchgangs ihrer Eingangssignale liefern, d.
h. zu den Augenblicken ti und 12.
Die Nulldurchgangsdetektoren 369 und 37O beliefern einen Rechenkreis
für die Differenz der Zeit k2, die zwischen den
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Augenblicken ti und t2 auftritt, wobei diese Differenz t2
minus ti proportional zu der Koordinate X der Szintillation ist. Der Rechenkreis 42 empfängt andererseits von dem Amplitudenanal
ysator 5° (über den Steuerkreis 6o) einen Impuls in dem Augenblick tO; dieser Impuls resultiert aus der Addition
der Signale von allen Photomultipliern 101 - 112, wobei die
Zeit tO zu dem Augenblick der Produktion der Szintillation in dem Kristall korrespondiert.
Zur Berechnung der Zeitdifferenz weist derRechenkreis 42 Zeitamp4-itudenumsetzer
auf, die z.B. einen Sägezahn-Generator umfassen und Signale liefern deren Amplitude proportion! ist zu
der Zeitabweichung zwischen dem Signal in dem Augenblick tO,
die den Anfang des linearen Sägezahnes steuert und einen Impuls liefert in dem Augenblick ti und/oder t2 durch den einen
der Nulldurchgangsdetektoren 369 oder 370» d.h. daß ein Differenzverstärker
ein proportionales Signal zu der Differenz der jeweiligen Amplituden des Sägezahngenerators bei den Augenblicken
t.1 und t2 liefert.
Es ist festzustellen, daß es zur Bestimmung der Koordinate
von der Szintillation genügt, den einen der Ausgänge von der Verzögerungskette 34o einen Impulsformer und einen Nulldurchgangsdetektor
zu verwenden, wobei der Rechenkreis 42 allein die Zeitamplitudenumwandlung für ti - to vornimmt.
Es ist gleichermaßen festzustellen, daß die Einrichtung 80
zur Sichtbarmachung und zur Einspeicherung der Koordinate
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nach, klassischer Art verwirklicht ist und folglich einen Oszillographen
umfassen kann, dessen Ablenkplatten jeweils die Koordinate X vom Rechenkreis (4o in Fig. 3 bzw. 41 in Fig.6
oder 42 in Fig. 7) und die Koordinate Ύ vom mechanisch-elektrischen
Umwandler 9-0 empfangen, der mit dem Mechanismus der
Abtastung gekuppelt ist, und daß das Steuersignal des Strahlenbündels durch den Amplituden-ananlysator 50 gegeben wird,
welcher die Freigabe des Elektronenstrahles der Röhre mit kathodischen Strahlen von dem Oszillograph ermöglicht. Die
Einrichtung 80 kann gleicherm ßen einen elektronischen Rech-
ner umfassen mit einem Speicher, der die Speicherung der Koordinaten
von der Szintillation unter einer numerischen Form ermöglicht.
Die oben beschrieben und in den Figuren 3,6 und 7 dargestellkann
te Hybrid-Szintigraphie-Einrichtung mit Abtastung welelae zur
Lieferung eines Bildes von der Verteilung eines Radiosotops
verwendet werden feajaa, und zwar um Verletzungen oder Knochenmetastasen
zu ermitteln.
Die Konstruktion einer solchen Einrichtung ist einfach, da nur eine mechanische Bewegung notwendig ist, weil die Empfangsbahn
an einem auf zum Bett des Patienten parallelen Schienen beweglichen Wagen vorgesehen ist. Die beschriebene Einrichtung kann
verwendet werden für jede Anwendung, wo die Verteilung einer radioaktiven Substanz in den großen Dimensionen eines Körpers
mit Präzision bestimmt werden soll.
- Patentansprüche -
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Claims (2)
- /22Patentansprücheί 1 . )} Hybrid-Szintigraphie-Einrichtung, im wesentlichen bestehend aus einem stabförmigen Szintillationskristall, einem in der Nähe des Szintillationskristall angeordneten Kollimator, der die von einem Objekt ausgehenden Strahlen auf den Szintillationskristall überträgt sowie niveaumäßig ein lineares, parallel zur Längsachse des Szintillationskristalls verlaufendes Strahlenfeld festlegt und einer Anzahl von Photomultipliern, deren Photokathoden mittels Lichtleiter mit dem Szintillationskristall verbunden sind, wobei die vom Objekt ausgehenden einfallenden und in Lichtszintillationen umgesetzten Strahlen durch Abtastung erfaßt werden, dadurch gekennzeichnet, daß der Szintillationskristall (i) einerseits mit einem parallel zu seiner Längsachse verlaufenden, über seine gesamte Länge sich erstreckenden, vom Kollimator (18) abgewandten, ebenen und lichtdurchlässigen Oberflächenbereich (2) versehen ist und andererseits zumindest einen sich ebenfalls über seine gesamte Länge erstreckenden, dem Kollimator mehr oder minder zugewandten Oberflächenbereich (3j^»5) aufweist, der mattiert und mit einem lichtzerstreuenden Material (7) überzogen ist, daß der lichtdurchlässige Oberflächenbereich (2) über ein geeignetes lichtdurchlässiges Kopplungsmedium mit dem gegenüberliegenden Bereich des sich entlang des Szintillationskristalls (i) erstreckenden Lichtleiters (16) verbunden ist, daß der Lichtleiter über ein geeignetes lichtdurchlässiges Kopplungsmedium mit den Photokathoden der im Abstand voneinander entlang des Lichtleiters (i6) angeordne-5098 29/0666/23ten Photomultipliern (102 - 111) verbunden 1st, und.Phot omul tipliern (1O2 - 111) eine an sich bekannte elelctr .-/der entlang nische Rechenschaltung zur Lokalisation/des Szintillationskristalls (i) auftretenden Szintillationen in Abhängigkeit der von den Photomultipliern (102 - 111) gelieferten Signale züge ordne t ist.
- 2.) Hybrid-Szintigarphie-Einrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der stabförmige Szintillationskristall (1) zwei lichtdurchlässige Kopfflächen (10,1i) aufweist, daß zwei eine gleichen Querschnitt wie der Szintillationskristall (i) aufweisende, zur Eliminierung der Nichtlinearität der Lokalisation der auftretenden Szintillationen vorgesehene Lichtleitteile (9) mit einem in der Nähe des Brechungsindex des Szintillationskristalls (1) liegenden Brechungsindex in beiderleitiger Verlängerung des Szintillationskristalls (1) angeordnet und mit jeweils einer lichtdurchlässigen Kopffläche (13) versehen sowie jeweils über ein geeignetes lichtdurchlässiges Kopplungsmedium mit jeweils einer der beiden Kopfflächen (10,11) des SzintüLafcionskristalls (i) verbundenoder sind, daß die Länge der Lichtleitteile (9) gleich kleiner als die Breite des Szintillationskristalls (1) ist, daß die andere Kopffläche (14) mattiert und mit einem lichtabsorbierenden Material (I5) überzogen ist, daß die Lichtleitteile (9) jeweils einen ebenen, sich über ihre gesamte Länge erstreckenden, lichtdurchlässigen Oberflächenbereich (12) aufweisen, daß diese Oberflächenbereiche (12) eine beiderseitige Verlän-/Zh 509829/0666öen/2h25006A3gerung des lichtdurchlässigen Oberflächenbereiches (2) des Szintillationskristalls (1) bilden, daß der oder die andere (n) oberfMächenbereich(e) der Lichtleitteile (9) mattiert und mit einem lichtzerstreuenden Material (7) überzogen ist, bzw. sind, daß die lichtdurchlässigen Oberflächenbereiche (12) der Lichtleitteile (9) jeweils mit einem der beiden Endbereiche des Lichtleiters (i6) über ein geeignetes lichtdurchlässiges Kopplungsmedium verbunden ist, daß dem Lichtleiter (16) in diesen Bereichen jeweils eine Photokathode eines Pho— tomultipliers (101,112) zugeordnet ist, und daß der Kollimator (18) die vom Objekt ausgehende Strahlung nur auf den Szintillationskristall (1) überträgt.3·) Hybrid-Szintigraphie-Einrichtung nach den Ansprüchen 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß den PhotomultipLiern (ΙΟΙ - 112) Vorverstärker (31) nachgeschaltet sind, die mit einer ersten, ein Widerstandsnetzwerk (3^) m±t gleich großen Widerstandswerten umfassenden Additions-Schaltung (3^>35>36) verbunden sind, daß der Additions-Schaltung (3^t35f3^) 0^11 die Signale - deren AMpIitude sich in einem vorbestimmten, zu den einfallenden und in LichtszintilJa. tionen umgesetzten Strahlen korrespondierenden Bereich darstellen - selektioniernder Amplitudenanalysator (5°) zugeorndet ist, daß den Vorverstärkern (31) jeweils Schwellwertoigane (3^y33) nachgeschaltet sind, die bei Überschreitung eines vorgegebenen Wertes durch die Amplitude der von den Photomultipliern (ΙΟΙ - 112) ausgehenden Signale durchschalten, daß den Schwellwertorganen (32,33) eine zweite Additons-Multiplikations-Schaltung (300,37,39) nachgeordnet ist, die einen Operations-Verstärker (37) van-509829/0666 /25faßt, dessen Eingang über ein zweites Widerstandnetzwerk (300) mit den Ausgängen der Schwellwertorgane (32,33) verbunden ist, wobei die Widerstand werte in Funktion der Positionen der Photomultiplier (ΙΟΙ - 112) entlang des Szintillationskristalls (1) gewählt sind, und zwar um die Signale der Photomultiplier (ΙΟ! - 112) mit den Koeffizienten zu multiplizieren, die proportional zu der Koordinate der Lokalisation der Zentren ihrer jeweiligen Photokathoden sind, daß den Schw llwertorganen (32,33) eine dritte Additions-Schaltung (38,380,381) nachgeordnet ist, die einen weiteren Operations-Verstärker (38) mfaßt, dessen 'Eingang über ein drittes Widerstandsnetzwerk (38O) mit gleich großen Widerstandswerten mit den Ausgängen der Schwellwertorgane (32,33) verbunden ist und daß der zweiten und dritten Schaltung (300,37,39 und 38 380,381) eine analoge Divisions-Schaltung (^1) nachgeordnet ist, die die Aufteilung der Amplituden der jeweils von diesen Schaltungen gelieferten Signale vornimmt, wobei die Beziehung zwischen diesen beiden Amplituden proportional zu der Koordinate der durch die Strahlen hervorgerufenen Szintillation ist.Hybrid-Szintigraphie-Einrichtung nach den Ansprüchen 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß den Photomultipliern (ΙΟΙ - 112) Vorverstärker (31) nachgeschaltet sind, die mit einer ein Widerstandsnetzwerk (3^-) mit gleich großen Widerstandswerten umfassenden Additions-Schaltung (3^,35»36) verbunden sind, daß der Additions-Schaltung (3^,35,36) ein Amplitudenanalysator (50) nachgeordnet ist, der ein Signal im Augenblick (to) der Erzeugung einer Szintillation im Szintillationskristall (i)509829/0666 /26/26liefert, und zwar, wenn die Energie von dieser mit der einfallenden, zu bestimmenden Strahlung korrespondiert, daß
außerdem eine an ihren beiden Enden angepaßte Verzögerungskette (3^0 ) vorgesehen ist, deren Abgriffe (351 - 362) über Stromgeneratoren (321 - 332) mit hoher Ausgangsimpedanz mit den Vorverstärkern (31) verbunden sind, wobei die Abgriffe
(351 - 362) derart gleichmäßig entlang der Verzögerungskette (3^O) vorgesehen sind, daß die Verzögerungen, welche die verschiedenen Signale durch Zwischenschaltung" der Abgriffe
(351 - 362) erfahren, jeweils proportional zu den Koordinaten der Lokalisation der Zentren von den Photokathoden der
Photomultipliern (ΙΟΙ - 112) und daß die Ausgänge (363, 364)
der Verzögerungskette (3^O) Signale liefern, die das jeweilige Maximum in den Augenblicken (ti und t2) darslfefellen,
deren Zeitabweichungen in Bezug auf den Augenblick (to) der Erzeugung der Szintillation jeweils proportional zu den Abständen zwischen dem Ort der Erzeugung der Szintillation
und den Enden des Szintillationskristalls (1) sind.509829/0666leers en e
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