DE2152086A1 - Anordnung zur Ausrichtung von Licht fuer ein optisches Beleuchtungsfasersystem - Google Patents
Anordnung zur Ausrichtung von Licht fuer ein optisches BeleuchtungsfasersystemInfo
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Description
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SeitnerstfaBe la
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fettrifft eine teor*<teiang für <äie l
des Lichts einer Lichtquelle auf eine Bildfläche eines optischen Beleuchtungsfasersystems Tint er Verwendung eines Reflexionsspiegels in Form einer lotatiönsflache, dessen Achse
durch die Lichtquelle geht und der das Licht auf die Endfläche des Beleuchtungsfasersystems fokussiert.
Ein Beleuchtungsfasersystem dient der Beleuchtung einer
Fläche, in deren Nähe es schwierig ist, eine Lichtquelle
seh/D. 209818/068$ ·/.
- 2 - 2152088
„ anzubringen* Die Änwendungsmöglichkeiten derartiger Beleuentungsfasersysteine
ist vielfältig.
einen solchem ©ptisehen Fasersystem intensives Lieht höher ^uälitlt ^umführen, ist es bekannt, Lichtquellen, wie'
bogenlanipen, zusammen mit Eeflexionssplfegelia in
Föria ¥©ϊι Höfcatioasfltehen, beispielsweise
löinsallipsoiäetia zia Veriieaideiia niöbei 4er
fleek oder ieutifcitpiai&fc <äer Üenon-i&irzbögeialappe in einem
der BreiffiipMiätte des Rotationsellipsoids nahe der reflek- :
tierenden ötoerfiache {Im folgenden ^erster Brennpunkt1'
angeordnet ist,, «anrend die liöbtaMfnehaiende
des BeleUGhtungsfasersysteöis an dem anderen
Brennpunkt (im folgenden ^&weiter Brennpunkt" genannt|
angeordnet ist» Me Indfläohe des Bele^cntaangsfasersysteins
ist im Wesentliehen senkrecht zur Achse des SotatiOnsel- '.-lipsoids
angeordnet, so daß das Bild des ILeuchtpunkts ^der
»Xenon-Kurzbogenlarape auf der lichtaufnehmenden Endfläche,
des lelemchtungsfasersystems abgebildet wird» Barch einen
solchen Reflexionsspiegel in Porm eines Sotationsellipsoids
konvergiert das einfallende liichtböndel sehr wirkungsvoll
auf diese Endfläche, die eine sehr beschrankte Ausdehnung
hat.
Bei einem derartigen Beleuchtungssystem ist Jedoch der
209810/0685
Leuchtpunkt der Lichtquelle in einer Achse angeordnet, die im wesentlichen senkrecht durch den Mittelpunkt der Endfläche
des Beleuchtungsfasersystems geht. Daher konvergiert das
Lichtbündel, das von dem Pasersystem übertragen und ausgesandt' wird, auf den mittleren Teil der zu beleuchtenden
Fläche. Das hat zur Folge, daß in den ringförmigen Randzonen der beleuchteten Fläche eine sehr geringe Lichtmenge vorhanden
ist. Wenn die auf die ringförmige Randzone der Fläche einfallende Lichtmenge ungenügend ist, ist die Qualität der
bei der Fotografie, insbesondere bei der Farbfotografie oder beim Farbfernsehen, erzielbaren Bilder sehr schlecht bzw.
es ist schwierig, die Bilder klar zu beobachten.
Aufgabe der Erfindung ist es, die vorbeschriebenen Nachteile
zu vermeiden und eine gleichmäßige Verteilung des von der Lichtquelle kommenden Lichts zu erreichen.
Diese Aufgabe wird dadurch gelöst, daß die Lichtquelle und der Reflexionsspiegel seitlich einer Achse angeordnet sind,
die im wesentlichen senkrecht zu der Endfläche des Beleuchtungsfasersystems durch deren Mittelpunkt verläuft.
Hierdurch wird die Intensität des von der lichtaussendenden Endfläche des optischen Fasersystems ausgehende Licht in der
209818/0685 "A
Randzone erhöht, während sie in der zentralen Zone verrin-1gert
wird, so daß die Lichtintensität in der Randzone und in der Mittelzone ausgeglichen gleichmäßig ist..
Gemäß einem weiteren Merkmal der Erfindung kann eine Vielzahl von Lichtquellen zusammen mit ihren Reflexionsspiegeln
seitlich der Achse angeordnet werden, die im wesentlichen durch den Mittelpunkt der Lichteinstrahlungsfläche
des Fasersystems um dieses herum angeordnet ist, so daß die Intensität des Lichts, das auf die zu beleuchtende
' Fläche fällt, auch in Umfangsrichtung in den jeweiligen Randzonen der Fläche ausgeglichen wird.
Weitere Einzelheiten und Vorteile der Erfindung sollen im folgenden an Hand der Zeichnungen beschrieben werden.
Es zeigen:
Fig. 1 die schematische Ansicht einer bekannten P Vorrichtung für die Ausrichtung des Lichts
einer Lichtquelle auf die Einstrahlungsendflache
eines Beleuchtungsfasersystems;
Fig. 2 bis 4 Diagramme der Charakteristiken von Reflexionsspiegeln
in Form von Rotationsellipsoiden;
P353 209818/0685
Pig. 2 stellt die Beziehung zwischen der Vergrösserung des Bildes m und dem Verhältnis k
des größeren Durchmessers zum kleineren Durchmesser des Ellipsoids, das den Reflexionsspiegel
bildet, dar j
Fig. 5 die Beziehung zwischen dem Einfallswinkel
θρ des auf die Einstrahlungsfläche des Beleuchtungsfasersystems
auffallenden Lichts und dem vorgenannten Verhältnis k;
Fig. 4 die Beziehung zwischen dem Winkel Θ,, der
durch die Achse des Ellipsoids in Richtung entgegengesetzt zum zweiten Brennpunkt und
dem Lichtweg des von der Lichtquelle ausgesandten Lichts geht, und dem vorgenannten
Verhältnis k;
Fig. 5 ein Diagramm der Charakteristik eines Rotationsellipsoids,
wobei die Ordinate der ausgezogenen Linie die Intensität des von der
Lichtquelle auf die Lichteinstrahlungsendfläche des Beleuchtungsfasersystems reflektierenden
Lichts, und die Abszisse den vorbeschriebenen Einfallswinkel Q2 darstellt.
209818/0685
P 355 ./.
Die gestrichelte Linie gibt die charakteristische Kurve der Intensität des Lichts, die
von der lichtaussendenden Endfläche des Beleuchtungsfasersystems ausgeht, wobei das Gewicht
auf die Betrachtung des Lichtübertragungs-Wirkungsgrades des Beleuchtungsfasersystems
von Fig. 6 gelegt ist;
Fig. β eine Darstellung des Lichtübertragungs-Wirkungsgrades
des Fasersystems in Abhängigkeit vom Lichteinfallswinkel Qp;
Fig. 7 eine schematische Seitenansicht einer Anord-.
nung nach der Erfindung;
Fig. 8 ein Diagramm, das die Charakteristik der tatsächlichen Beleuchtung darstellt, wie sie
nach der vorliegenden Erfindung erhalten wird.
In Fig. 1 ist der erste Brennpunkt F, des Rotationsellipsoids,
das den Reflexionsspiegel 1 bildet, in der Achse O angeordnet, die durch den Mittelpunkt der Lichteinstrahlungsendfläche
des Beleuchtungsfasersystems 2 rechtwinklig zu dieser verläuft, während der zweite Brennpunkt Fp im wesentlichen
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im Mittelpunkt, der Lichteinstrahlungsendfläche angeordnet
Eine. Lichtquelle 3, beispielsweise eine Xenon-Kurzbogenlampe,
stimmt,mit ihrem Leuchtfleck oder Leuchtpunkt mit
dem ersten Brennpunkt- P-. üb er ein. . ,
Unter der Annahme, daß die Exzentrizität des Rotationsellipsoids,
e. und ihr großer Durchmesser 2a ist, daß der Durchmesser der Lichtquelle 3 gleich 0-, der Durehmesser
der Lichteinstrahlungsendfläche des Beleuchtungsfasersystems 2 gleich 02 und der Lichtausstrahlungswinkel, der
zwischen dem. Lichtweg des von der Lichtqulle 3 ausgestrahlten Lichts und der Achse O3 ausgehend vom ersten Brennpunkt
F- in der Richtung rückwärts vom zweiten Brennpunkt Pp
gleich Θ, ist und daß der Lichteinfallswinkel, der zwischen
dem Lichtweg des auf die Lichteinstrahlungsendfläche auffallenden
Lichts und der Achse O liegt, gleich Gg, ergibt
sich für die Vergrößerung des Bildes der Lichtquelle J>,
die auf der Lichteinstrahlungsendfläche des Beleuchtungsfasersystems
2 gebildet wird, die folgende Gleichung: ,2
m =
Der Lichteinfäliswinkel O2 ist bestimmt durch die folgende
Öleichung: ;" -■■ - -. . -^i·^ .-: --
P 353 "·'■■' ./.
(2)
Andererseits ist es praktisch schwierig, den maximalen Radius
des Rotationsellipsoids, das den Reflexionsspiegel 1 bildet, aus produktionstechnischen Gründen kleiner zu machen
als die Tiefe des Reflexionsspiegels 1. Wenn daher die Exzentrizität e einmal bestimmt ist, ist der Bereich
des Einfallswinkels Θ» begrenzt durch die folgende Bedingung:
1 - cos 9I <1 (3)
(1 + e) sin G1
Unter der Annahme, daß das Verhältnis des großen Durchmessers
zum kleinen Durchmesser des Rotationsellipsoids gleich k ist, besteht die folgende Beziehung zwischen dem Verhältnis
k und der Exzentrizität e:
e2 + k2 = 1 (4)
Die Figuren 2 bis 4 zeigen die vorgenannten Beziehungen in
verschiedenen Diagrammen.
In Fig. 2 ist das Verhältnis k auf der Abszisse abgetragen, während die Vergrößerung m auf der Ordinate dargestellt ist.
Der Winkel G1 ist als Parameter verwendet für die Darstellung
der Beziehung, die in der Gleichung (l) dargestellt ist.
P 553 209818/0685 ./.
Die Kurven a, Jd, c, d, e und f wurden erhalten durch Parameter
G1 von 40°, 50°, 60°, 120°, 130° und Ι4θ°.
In Pig. 3 ist das Verhältnis k auf der Abszisse abgetragen, während die Ordinate den Einfallswinkel Gp darstellt.
Der Winkel G1 ist als Parameter verwendet für die Darstellung
der Beziehung, wie sie durch die Gleichung (2) gegeben ist, wobei die Kurven aT, b1, c', d', e1 und f1 erhalten
wurden durch Veränderung des Parameters G1 von 40° auf
50°, 60°. 120°, 130° und 140°.
In Pig. 4 ist das Verhältnis k auf der Abszisse abgetragen, während die Ordinate die Winkel G, angibt. Sie stellt
die Beziehung dar, die durch die Ungleichung (3) gegeben ist, Das gestrichelte Gebiet nahe der Kurve g zeigt den
Bereich, in dem das als Reflexionsspiegel 1 dienende Rotationsellipsoid praktisch hergestellt werden kann.
Im Falle eine Xex>n-Kurzbogenlampe verwendet wird als Lichtquelle
3> liegt die Strahlungswinkel-Charakteristik des von
der Lampe ausgesandten Lichts im folgenden Bereich:
G1 = 50 bis 130°
Der Fig. 4 kann daher entnommen werden, daß bessere Reflexionswirkungsgrade
des Reflexionsspiegels erhalten werden
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P 353 ./.
können, wenn das Verhältnis k kleiner gemacht wird. Wenn
jedoch das Verhältnis k kleiner gemacht wird, wird der Winkel Qp sehr klein, wie dies aus Pig. J5 hervorgeht. Beinahe
die ganzen Lichtstrahlen werden daher als Folge der physikalischen Charakteristik des optischen Fasersystems
von der lichtaussendenden Endfläche des Pasersystems 2 auf den mittleren Teil der zu beleuchtenden Fläche fokussiert,
was mit sich bringt, daß der zentrale Teil der Fläche hell ist, während die ringförmige Randzone dunkel bleibt. Es ist
daher schwierig, eine helle ringförmige Randzone der zu beleuchtenden Fläche zu erhalten, wenn nicht der Winkel Q2
geeignet groß gemacht wird, was bis zu einem gewissen Grad zu Lasten des Reflexionswirkungsgrades des Reflexionsspiegels
geht.
Wenn andererseits das Verhältnis k größer gemacht wird, wird die Vergrößerung m kleiner, wie dies der Fig. 2 zu
entnehmen ist. Daher muß das Verhältnisφρ / Φ, klein gehalten
werden, um1das Licht der Lichtquelle für das Beleuchtungsfasersystem
wirkungsvoll zu erhalten. Wenn daher der Wert von Φρ auf einen konstanten Wert festgelegt wird, ist
es notwendig, den Wert von φ., groß zu machen, um die vorgenannte
Bedingung zu erfüllen. Dies macht eine große Kapazität der Lichtquelle erforderlich.
P 353 ./·■
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Unter der Annahme, daß eine Lichtquelle großer Kapazität mit einem Wert von Φ. =0,8 mm verwendet wird, der Wert
von Φρ auf J5 mm festgelegt ist und das'Verhältnis k = 0,65
ist, sind die Lichteinfalls-Charakteristiken Ι(θ2), d.h.
die Lichtintensität, die erhalten wird als Punktion des Winkels ©2, ist durch die folgenden Gleichungen gegeben:
Φ1 2' nr '
I(©2) = cos Q2 (wenn Φ2 / φχ >
m)...... (5)
Ι(θρ) = %^ cos Q0 (wenn Φ9 /φ.
< m)...... (51)
2 i2d 2 2 1
C« = Abstand zwischen den beiden Brennpunkten des
Rotationsellipsoids, wenn Φρ /φ->m,
L2 = Abstand zwischen den beiden Brennpunkten des
Rotationsellipsoids, wenn Φ2 /Φ, <m.
Die vorbeschriebenen Beziehungen sind dargestellt durch die
ausgezogene Kurve in Fig. 5· Der Maximalwert dieser Kurve
wird erhalten, wenn m =Φ2 /Φ,. Dies ist praktisch die
Grenze.
Die gestrichelte Kurve in Fig. 5 zeigt die Winkelcharakte- '
ristik Ι(θ) des ausgesandten Lichts des Beleuchtungsfasersystems
2, d.h. die Lichtintensität, die von der Liehtausstrahlungsendfläche
des optischen Systems als Funktion des
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Ausstrahlungswinkels θ abgestrahlt wird. Das Gewicht ist dieser gestrichelten Kurve gegeben worden unter Beachtung
der Lichtübertragungswirkung des Beleuchtungsfasersystems 2, das'in Fig. 6 dargestellt ist.
Die Lichtübertragungswirkung des optischen Systems 2, wie es in Fig. 6 dargestellt ist, wird erhalten unter der Annahme, daß die Lichtintensität, die auf die Lichteinstrah-
^ lungsendflache des optischen Fasersystems auffällt, gleich
ist, unabhängig von der Veränderung des Lichteinfallswinkels Gp. Die Charakteristiken, die in der Fig. 6 dargestellt
sind, sind die größten, die bei bekannten Systemen erhalten werden. Bessere Resultate können nicht erhalten
werden wegen der verschiedenen Begrenzungen in der praktischen Herstellung von optischen Fasersystemen, wie sie bereits
beschrieben worden sind.
Gemäß dem charakteristischen Merkmal der Erfindung wird die P Lichtintensität, die in die ringförmigen Randzonen des zu
beleuchtenden Gebietes fällt, vergrößert, während die Intensität des in die zentrale Zone fallenden Lichts verringert
wird. Durch die in Fig. 7 dargestellte erfindungsgemäße Anordnung wird so ein Ausgleich der Helligkeit des gesamten
zu beleuchtenden Gebietes erreicht.
209818/0695
Bei der erfindungsgemäßen Anordnung, wie sie in Pig. 7 dargestellt ist, ist der Reflexionsspiegel I1 in Form eines
Rotationsellipsoids so angeordnet, daß- der erste Brennpunkt F^ seitlich der Achse 0 angeordnet ist, die im wesentlichen
durch den Mittelpunkt der Lichteinstrahlungsendfläche des Beleuchtungsfasersystems 2 und rechtwinklig zu dieser verläuft,
während der zweite Brennpunkt Pp im wesentlichen im Mittelpunkt der Lichteinstrahlungsendfläche angeordnet ist,
wobei ein Winkel CL zwischen der Achse 0' des Rotationsellipsoids
und der Achse 0 gebildet wird.
Die Lichtquelle 31* beispielsweise eine Xenon-Kurzbogenlampe,
stimmt mit "ihrem Leuchtpunkt mit dem ersten Brennpunkt P! überein.
Durch die in Fig. 7 dargestellte Anordnung wird die in
Fig. 8 dargestellte Lichtaussendungs-Winkelcharakteristik I!(Θ) erhalten.
Wie der Fig. 8 zu entnehmen ist, ist die Spitze der Lichtintensität
bei 0=0° verringert, wenn der Winkel G verändert wird von 0° bis etwa 20°, während die Lichtintensität
von etwa θ = 10° bis 30°stark anwächst, so daß die mittlere Lichtintensität im wesentlichen über die gesamte zu beleuchtende
Fläche ausgemittelt wird.
209818/0685
, Wenn daher der Winkel α mit 20° festgelegt wird, ist die
Intensität des Lichts bei 9=0° ungefähr ein Drittel der Intensität, die erhalten wird, wenn CL = 0° ist, während der
Bereich des Winkels Θ, in dem die Intensität des Lichts ungefähr
50 % der maximalen Intensität ist, auf ungefähr 25°
anwächst. Die vollständige Lichtmenge, die durch das optische Beleuchtungsfasersystem übertragen wird, wenn der Winkel
CL mit 20° festgelegt ist, beträgt ungefähr zwei Drittel fc der Lichtmenge, die erhalten wird, wenn der Winkel mit 0
festgelegt ist. Die Verringerung der Lichtmenge bei θ = 0° ist jedoch kompensiert durch das Anwachsen der Lichtmenge
in der Randzone durch Verwendung des Reflexionsspiegels 1'
und der Lichtquelle 3!> die unter einem Winkel von 20° in
bezug auf die Achse 0 des Fasersystems 2 angeordnet ist, und es ist sichergestellt, daß der Lichtübertragungs-Wirkungsgrad
im Sinne der gleichmäßigen Beleuchtung doppelt so groß ist wie der bei bekannten Anordnungen.
Gemäß einem weiteren Merkmal der Erfindung kann eine Mehrzahl von Lichtquellen kleiner Kapazität um die Achse 0 angeordnet
werden, um eine gleichförmigere Beleuchtung zu erhalten.
Daher können erfindungsgemäß drei Lampen, jede mit einer
P 353 ./.
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Kapazität von nur 75 Watt, um die Achse O unter einem Winkel
CL von 20 angeordnet werden, um eine genügende und gleichmäßige Beleuchtung an Stelle einer einzigen Lampe
mit einer Kapazität von 500 Watt zu verwenden, die auf der Achse 0 angeordnet ist, d.h. wenn der Winkel CL 0°
beträgt.
Im Falle der Verwendung einer Vielzahl von Lichtquellen kann die Anzahl derselben willkürlich gewählt werden und
der Winkel CL braucht nicht konstant zu sein für jede der Lichtquellen, aber er muß für die jeweilige Lichtquelle
geeignet gewählt werden. So wird erfindungsgemäß nicht
nur eine gleichförmige Beleuchtung erhalten; auch, die
Fläche, die gleichförmig beleuchtet werden soll, kann durch geeignete Anordnung der Lichtquellen verändert
werden.
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Claims (2)
- Patentansprüchey Anordnung für die Ausrichtung des Lichts einer Lichtquelle auf eine Endfläche eines optischen Beleuehtungsfasersystems unter Verwendung eines Reflexionsspiegels in Form einer Rotationsfläche, dessen Achse durch die Lichtquelle geht und der das Licht auf die Endfläche des Beleuchtungsfasersystems fokussiert, dadurch gekennzeichnet, daß die Lichtquelle (31) und der Reflexionsspiegel (I1) seitlich einer Achse (0) angeordnet sind, die im wesentlichen senkrecht zu der Endfläche des Beleuchtungsfasersystems (2) durch deren Mittelpunkt verläuft.
- 2. Anordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Lichtquelle eine Xenon-Kurzbogenlampe ist und der Reflexionsspiegel die Form eines Rotationsellipsoids hat, wobei der Leuchtpunkt der Xenon-Kurzbogenlampe (3') in einem Brennpunkt (Fj) des Rotationsellipsoids und der andere Brennpunkt (Fi) in der Endfläche des Beleuchtungs-, fasersystems (2) liegt.~5. Anordnung nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß eine Mehrzahl von Lichtquellen (j5!) und zugehörigen Reflexionsspiegeln (l1) in Stellungen seitlich um die Achse (0) angeordnet sind.209816/0685Leer seite
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1971
- 1971-10-18 US US190132A patent/US3926501A/en not_active Expired - Lifetime
- 1971-10-19 DE DE19712152086 patent/DE2152086A1/de active Pending
- 1971-10-19 DE DE7139558U patent/DE7139558U/de not_active Expired
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE9308375U1 (de) * | 1993-06-04 | 1994-10-13 | Kampers, Michael, 41539 Dormagen | Beleuchtungsvorrichtung |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
JPS4939017B1 (de) | 1974-10-22 |
US3926501A (en) | 1975-12-16 |
DE7139558U (de) | 1976-01-22 |
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