DE1084322B - Mikrowellengenerator - Google Patents
MikrowellengeneratorInfo
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- DE1084322B DE1084322B DEN7193A DEN0007193A DE1084322B DE 1084322 B DE1084322 B DE 1084322B DE N7193 A DEN7193 A DE N7193A DE N0007193 A DEN0007193 A DE N0007193A DE 1084322 B DE1084322 B DE 1084322B
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- H01J25/00—Transit-time tubes, e.g. klystrons, travelling-wave tubes, magnetrons
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- H01J25/36—Tubes in which an electron stream interacts with a wave travelling along a delay line or equivalent sequence of impedance elements, and without magnet system producing an H-field crossing the E-field
- H01J25/40—Tubes in which an electron stream interacts with a wave travelling along a delay line or equivalent sequence of impedance elements, and without magnet system producing an H-field crossing the E-field the backward travelling wave being utilised
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Description
DEUTSCHES
Die Erfindung betrifft Schwingungserzeuger der Wanderwellenrohrgattung,
welche mit sehr hoher Frequenz arbeiten und bei welchen eine Wechselwirkung zwischen
den Elektronen eines Elektronenbündels oder -Strahls, welches oder welcher von einer Elektronenlieferquelle
nach einer Kollektorelektrode verläuft, und einer elektromagnetischen Wanderwelle, deren Fortpflanzungsrichtung
der Elektronenrichtung entgegengesetzt ist und die in einer Wellenführungseinrichtung oder Verzögerungsleitung
verläuft, neben welcher die Elektronen wandern, erzielt wird.
Das Wanderwellenrohrprinzip ist von R. Kompf er in einer Abhandlung beschrieben worden, welche mit »The
travelling wave tube as an amplifier at microwaves« betitelt und in der Folge IRE vom Februar 1947, *5
Bd. 35, S. 124 bis 127, erschienen ist. In einer Abhandlung »A spatial harmonic travelling wave amplifier for six
milimetres wavelenght« von S. Millmann in der Folge IRE vom September 1951, Bd. 39, S. 1035 bis 1043,
wird ein Wanderwellenrohrverstärker behandelt, bei welchem das Elektronenbündel mit einer räumlich
harmonischen Schwingung einer elektromagnetischen Wellenfortpflanzung entlang einer Resonator-Schlitz-Anordnung
interferiert. Dieses Rohr weist eine Elektronenschleuder bzw. eine Elektronen-Ausschußvorrichtung an
seinem einen Ende auf und ist an seinem anderen Ende mit einem Kollektor versehen, wobei die Eingangswellen-Führungseinrichtung
an dem die Elektronenschleuder aufweisenden Rohrende angeordnet ist, während am Kollektorende der Resonator-Schlitz-Anordnung die Ausgangswellen-Führungseinrichtung
vorgesehen ist.
Es ist bereits in Vorschlag gebracht worden (deutsches Patent 966 271), ein Wanderwellenrohr zu entwickeln,
bei welchem die negative Phasengeschwindigkeit im Strahl benutzt wird. In diesem Rohr liefert eine Elektronenschleuder
einen Elektronenstrahl, welcher in der Nachbarschaft oder Nähe einer Verzögerungsleitung nach
einer Kollektorelektrode eine Wanderbewegung ausführt. Die Schaltungsanordnung des Rohres ist derart, daß eine
Störung aufgebaut wird, durch welche eine Welle in der Nähe des Kollektors erzeugt wird. Diese Welle wandert
in Richtung nach der Elektronenquelle, und dabei wird eine Wechselwirkung bzw. Interferenz mit den vorwärts
wandernden Elektronen hervorgerufen. Die rückwärts wandernde Welle liefert die Energie für den Ausgang.
Bei dem bereits unter Schutz gestellten Wanderwellenrohr wird ein Ausgangskreis an demjenigen Ende der
Verzögerungsleitung vorgesehen, an welchem sich die Elektronenquelle befindet. Am anderen Ende dieser
Verzögerungsleitung befindet sich eine Absorptionsvorrichtung, die eine Reflexion der vorwärts wandernden
Welle vom Ende der Verzögerungsleitung her in der Nähe der Auffangelektrode verhindert.
Die Art der Verzögerungsleitung beim vorbehandelten Mikrowellengenerator
Anmelder:
English Electric Valve Company Limited, London
Vertreter: Dipl.-Ing. E. Schubert, Patentanwalt,
Siegen, Oranienstr. 14
Siegen, Oranienstr. 14
Beanspruchte Priorität:
V. St. v. Amerika vom 17. Mai 1952
V. St. v. Amerika vom 17. Mai 1952
Rudolf Kompfner, Far Hills, N. J. (V. St. A.),
ist als Erfinder genannt worden
ist als Erfinder genannt worden
Wanderwellenrohr (vgl. Fig. 2 und 3 des Patents 966271)
unterscheidet sich im Prinzip nicht von denjenigen Verzögerungsleitungen, welche bei der vorliegenden
Erfindung zur Verwendung kommen.
Es ist bekannt und auch in der Abhandlung ausgeführt sowie durch Messungen von Schwingungsfrequenzen und
Elektronenbündelspanmmgen in diesem Rohr festgestellt worden, daß die Verstärkung in einer fortpflanzenden
Art, und zwar fortpflanzend entgegengesetzt zur Richtung der Bewegung des Elektronenbündels, auftritt.
Zweck der vorliegenden Erfindung ist die Schaffung eines Schwingungserzeugers der Wanderwellenrohrgattung,
welcher einen hohen Wirkungsgrad der Breitbandschwingungserzeugung aufweist. Dabei wird von
verschiedenen Maßnahmen Gebrauch gemacht, die bereits am deutschen Patent 966 271 unter Schutz gestellt sind.
Es wird die Schwingungs-Ausgangsvorrichtung (z. B. eine Ausgangswellenführung) an dem der Elektronenquelle
nächstgelegenen Ende vorgesehen. Die Führungs- oder Verzögerungsleitung wird so ausgebildet, daß sie eine
Streu- bzw. Dispersivleitung, d. h. eine frequenzabhängige Wellenfortpflanzungsgeschwindigkeit aufweist. Die Anwendung
der Dispersivleitung läßt ein Abstimmen über ein brauchbar breites Band vermittels Steuerung der
Elektronengeschwindigkeit, z. B. durch Verändern der Elektronenspannung, zu. Dabei wird weiterhin das Ende
der Kollektorelektrode von energieabsorbierenden Mitteln begrenzt oder durch diese abgeschlossen, um an diesem
Ende die Wellenreflexion bzw. -rückstrahlung zu verhüten oder hintanzuhalten. Dadurch wird die Vorwärtswelle
absorbiert, die bei den bisher bekannten Wanderwellenrohren ausgenutzt worden ist.
009 548/301
3 4
Gemäß der Erfindung wird bei einem derartigen Mikro- gitter 17 und ein Beschleunigungsgitter 18, welches in an
wellengenerator, der nach dem Rückwärtswellenprinzip sich bekannter Weise aus einer flachen Molybdänplatte
arbeitet, ein Elektronenbeschleuniger vorgesehen und so von rechteckigem Querschnitt mit einer rechteckigen
ausgebildet, daß er ein Steuergitter und ein hiervon Öffnung in der Mitte besteht. Die Molybdänplatte schneidet
getrenntes Beschleunigungsgitter aufweist und die Ge- 5 flach mit dem rechten Ende des offenen Raumes ab, und
schwindigkeit des Elektronenstrahls derart einzuregeln die Öffnung fluchtet mit dem Kanal 15 und den Rippen 13.
vermag, daß die Durchgangszeit für den Zwischenraum Die daraus sich ergebende Form eines Elektrönenstromes
bzw. Abstand zwischen aufeinanderfolgenden gleichen ist diejenige, die durch die gestrichelte Linie 19 in Fig. IA
periodischen Intervallen für ein Elektron im wesentlichen und 1B dargestellt ist.
gleichderDurchgangszeitfüreinelntegralzahlvonWellen- io Eine oxydüberzogene Nickelkathode 16 befindet sich
längen ist, jedoch abzüglich dem Abstand bzw. Zwischen- in dem Unken Teil des offenen Raumes. Die Kathode 16
raum zwischen zwei der vorerwähnten aufeinander- hat rechteckigen Querschnitt, und ihre mit Oxyd überfolgenden
gleichen periodischen Intervallen für sich fort- zogene Oberfläche weist nach rechts und fluchtet mit der
pflanzende Wellen, welche entgegengesetzt zur Strömungs- Öffnung in der Platte mit dem Beschleunigungsgitter 18.
richtung des Elektronenstrahls wandern. 15 Die Kathode 16 hat einen hohlen Innenraum und enthält
Die Erfindung soll nunmehr ausführlich an Hand der eine Heizwendel 20. Das Steuergitter 17, das sich zwischen
sie beispielsweise wiedergebenden Zeichnung erläutert der Kathode 16 und dem Beschleunigungsgitter 18 be-
werden, und zwar zeigt bzw. zeigen findet, fluchtet mit der Öffnung in der Platte mit dem
Fig. 1 einen Längsschnitt durch eine Ausführungsform Beschleunigungsgitter 18.
einer an sich bekannten Wanderfeldröhre, welche eine 20 Rechts von der Rippe 13, und zwar am weitesten
kammförmige Verzögerungsleitung gegenüber einer von rechts, befindet sich ein Endschlitz 21, der dem Schlitz 14
einem Metallblock gebildeten Leitelektrode, drei Längs- am linken Ende entspricht. Ein kurzes Verbindungsschlitze durch die Kammzinken sowie eine Kathode, ein stück 22, das dem Abschnitt 15 am linken Ende ent-Steuergitter
und eine davon getrennte Beschleunigungs- spricht, erstreckt sich zwischen dem Schlitz 21 und einem
elektrode aufweist, 25 rechtwinkligen hohlen Teil am rechten Ende des Blockes
Fig. IA, IB, IC und ID Querschnitte der an sich 10, das eine Kollektorelektrode 23 enthält, die mit dem
bekannten Verzögerungsleitung nach den Schnittlinien Abschnitt 22 und den Rippen 13 fluchtet.
IA-I A, IB-IB, IC-IC und ID-ID in Fig. 1. Am vorderen Ende der Röhre (also an der Elektronen-
Wie sich aus Fig. 1 ergibt, ist die an sich bekannte quelle) ist ein Schlitz 14 mit dem Ausgangswellenkanal 24
Wanderwellenröhrenanordnung größtenteils aus nicht- 30 durch einen konischen Wellenkanal 25 verbunden. Der
magnetischem stromleitenden Werkstoff (z. B. Kupfer) Wellenkanal 24 hat normalrechteckigen Querschnitt und
aufgebaut. Ein länglicher Kupferblock 10 bildet den erstreckt sich in Längsrichtung senkrecht zur Zeichnungs-Hauptteil
der Röhrenanordnung und weist ein evakuiertes ebene. Der Wellenkanal 25 hat ebenfalls rechteckigen
hohles Innere auf, um darin die elektromagnetischen Querschnitt und verjüngt sich, so daß er als Impedanz-Wellen
zu führen. Der Wellenführungspfad weist eine 35 umformer wirkt.
Reihe von Seitenschlitzen 11 auf, weiche in regelmäßigen Eine Ringnut 27 dient als Hochfrequenzsperre, und
Abständen über den größten Teil der Länge der Röhre das Innere des Blockes 10 ist durch ein Glasfenster 28
vorgesehen sind. Drei Längsschlitze 12 queren die Seiten- abgedichtet, das durch eine Molybdänkappe 29 in seiner
schlitze 11 und erstrecken sich im wesentlichen über die Lage gehalten wird. Ein zweiter ringförmiger Schätz 30
gesamte Länge des Rohres. Die Seitenschlitze 11 sind 40 dient ebenfalls als Hochfrequenzsperre,
ihrer Natur nach Resonatoren und dienen dazu, die Am unteren Ende der Röhre wird der Wellenführungs-
Feldstärke der Welle in ihrer Umgebung zu verstärken. kanal in bekannter Weise durch einen Keil 31 aus
Die Längsschlitze 12 dienen dazu, den Raum zu erhöhen, keramischem Material mit geeignetem Verlustmaterial,
in dem der Elektronenstrom mit sich ausbreitenden z. B. kolloidalem Graphit, zum Abschluß gebracht. Der
Wellen zusammenwirken kann. 45 Querschnitt des Keiles nimmt in der Richtung des
Einzelheiten der Wellenführungsbahn sind in Quer- Elektronenflusses zu, und der Keil erstreckt sich zweckschnittsansichten
in Fig. 1A und 1B dargestellt. Fig. 1A mäßigerweise über mehrere Wellenlängen des Wellenstellt
einen Schnitt zwischen zwei Schlitzen 11 nach der kanals, so daß eine Breitbandimpedanzabstimmung
Linie IA-IA dar, während Fig. IB einen Schnitt durch erzielt werden kann. Infolgedessen können Interferenzeinen
Schlitz 11 nach der Linie 1S-IB wiedergibt. 50 Wirkungen zwischen vor- und rückwärts wandernden
Wie sich aus Fig. 1B ergibt, ist der Querschnitt des Wellen auf ein Minimum beschränkt werden, und es kann
hohlen Innenraums des Blockes 10 rechteckig an jeden eine gleichmäßige Frequenzausgangscharakteristik erSchlitz
11 und die Ausführungsform ist der in Fig. IA reicht werden. Im allgemeinen können innere Reflexionen
gezeigten ähnlich, mit der Abweichung, daß sich eine nicht vollständig ausgeschaltet werden, da aufeinanderrechteckige
Rippe 13 nach unten in das Innere von der 55 folgende Schütze des Wellenkanals zu einer Reflexion
Mitte der Oberseite des hohlen Innenraums erstreckt. beitragen.
Die Unterkanten der Rippen 13 enthalten drei Längs- Die gesamte Röhre erstreckt sich der Länge nach
schlitze 12, die sich mit Abstand voneinander praktisch zwischen zwei Polen 55 und 56 eines Elektromagneten,
über die gesamte Länge der Röhre erstrecken. der ein elektromagnetisches Längsstrahlungsfeld speist.
Ein Schlitz 14 ist in an sich bekannter Weise etwas 60 Fig. 1D zeigt einen Schnitt der Röhre durch die
schmaler und enger als die übrigen Schlitze 11 für eine Kathode 16 längs der Linie ID-ID. Ein Ende der Heizbessere
Anpassung an die angeschlossene Ausgangs- wendel 20 ist in die Kathode 16 eingebettet, während das
leitung. Links von dem Schlitz 14 befindet sich ein andere Ende an einem Wolframstab 38 befestigt ist.
kurzer Verbindungsabschnitt 15, wobei ein Querschnitt Die Kathode 16 ist an einem weiteren parallelen Wolframnach
der Linie IC-IC in Fig. IC dargestellt ist. Der 65 stab 39 befestigt, wobei beide Stäbe aus der Röhre heraus-Verbindungsabschnitt
hat den gleichen Gesamtquer- ragen, rechts in Fig. ID und in der Zeichnungsebene in
schnitt wie der Querschnitt zwischen Schlitzen nach Fig. 1. Eine Kupferhülse 40 liegt eng an der Wandung
Fig. IA. des Blockes 10 an. Eine kurze Molybdänhülse 41 ist an
Links vom Verbindungsabschnitt 15 befindet sich in das Ende der Hülse 40 angelötet, und eine Glaskappe 42
an sich bekannter Weise eine Kathode 16, ein Steuer- 70 ist auf das Ende der Hülse 41 abdichtend aufgesetzt.
1 UÖ4 ÖZZ
5 6
Die Stäbe 38 und 39 durchragen die Glaskappe 42. Eine Beim Betrieb des Oszillators sucht dann, wenn der
Heizspannungsquelle 43 ist an die Stäbe 38 und 39 an- Elektronenstrom eingeschaltet wird und der durch den
geschlossen. Elektronenstrom bedingte elektrische Strom einen be-
Wie aus Fig. 1 zu «rsehen ist, wird das Steuergitter 17 stimmten Anlaßstrom übersteigt, die darin befindliche
von einer Wolframstange 44 getragen. Eine Kupferbuchse 5 Geräuschkomponente eine sich in Rückwärtsrichtung
45 sitzt dicht in der oberen Wandung des Blockes 10. bewegende Wanderwelle hervorzurufen, welche sich in
Eine kurze Molybdänbuchse 46 ist an das Ende der der gleichen Weise wie die Welle auswirkt, die in der
Buchse 45 angeschweißt oder hart gelötet. Eine Glas- vorangegebenen Analyse beschrieben wurde, und infolgekappe
47 schließt diese Ausführung vakuumdicht ab. dessen ergibt sich daraus eine stärker werdende, sich
Die Stange 44 erstreckt sich durch die Glaskappe 47 io rückwärtsbewegende Hochfrequenzwelle, welche den sich
■hindurch und steht mit dem positiven Anschluß einer in Vorwärtsrichtung bewegenden Raumladungswellen
Vorspannungsquelle 48 in Verbindung, deren negativer oder Dichtemodulationen des Strahles zugeordnet «ist.
Anschluß an den Stift 39 (Fig. 1 D) angeschlossen ist. Diese Zuordnung hat eine Elektronenrückkopplung zur
Die Kollektorelektrode 23 ist an einem Wolframstab 49 Folge. Einfacher ausgedrückt, kann diese Wirkung wie
befestigt. Eine Kupferhülse 50 umgibt den Stab 49, und 15 folgt umschrieb en werden: Zu einem gegebenen Zeitpunkt
eine kurze Molybdänhülse 51 ist an das Ende der Hülse 50 wirkt dasjenige Teilstück der erregten Welle an einem
angelötet. Der Stab 49 ist mit der positiven Klemme einer bestimmten Schlitz 11, wo die elektrische Längsfeld-Batterie
53 verbunden. Eine Glaskappe 52 dient zum komponente der Welle groß ist, auf die Gruppe der
vakuumdichten Abschluß dieses Teiles. Elektronen in der Nachbarschaft des Schlitzes im Sinne
Der negative Pol der Batterie 53 ist direkt mit dem 20 einer Geschwindigkeitsmodulation ein und bündelt die
Kupferblock 10 verbunden, der außerdem geerdet ist. Elektronen in entsprechender Weise. Diese gebündelte
Der negative Pol der Spannungsquelle 53 ist außerdem Elektronengruppe bewegt sich strömungsabwärts und
mit der positiven Klemme der maßgeblichen Strahl- wirkt an aufeinanderfolgenden Schlitzen mit demjenigen
beschleunigungs-Spannungsquelle54 verbunden, die in Teilstück der erregten Welle zusammen, welches sich
der Spannung veränderbar ist. Die negative Klemme der 25 dann an diesen Schlitzen befindet. Falls die Relativ-Spannungswelle
54 ist mit der negativen Klemme der geschwindigkeiten des Stromes und der erregten Welle
Spannungsquelle 48 verbunden. ZuniBetrieb als Frequenz- wie vorbeschrieben sind, »sieht« die Elektronengruppe
modulator werden modulierende Signale von einer die gleiche Phase der erregten Welle an den aufeinandergeeigneten
Modulationsquelle 57 in Reihe mit der gleich- folgenden Schlitzen, und infolgedessen wird der Elektrobleibenden
Beschleunigungsspannung eingebracht, um 30 nenstrahl periodisch geschwindigkeitsmoduliert und gedadurch
die Geschwindigkeit des Elektronenstromes längs bündelt, während er sich strömungsabwärts bewegt,
des Wellenführungsweges zur Modulierung der Oszillator- wohingegen die erregte Rückwärtswanderwelle in gleicher
frequenz als Funktion der Modulationssignale zu ver- Weise in der Amplitude zunimmt, während sie sich entändern,
lang dem Wellenführungspfad strömungsaufwärts be-Es ist für die Gattung des in Fig. 1 gezeigten Strom- 35 wegt. Es ist ersichtlich, daß statt einer üblichen einzelnen
kreises charakteristisch, daß ein Elektronenstrom ver- geschlossenen Stromkreisschleife für den Energieumlauf
anlaßt werden kann, auf eine sich in Rückwärtsbewegung hier eine Mehrzahl von Schleifen für den Energieumlauf
befindliche Wanderwelle zur Einwirkung zu kommen. vorhanden sind, von denen jede einen strömungsabwärts
Für eine derartige Einwirkung wird die Geschwindigkeit gerichteten Bewegungspfad für die Schwingungsenergie
des Elektronenstromes so eingeregelt, daß während der 40 in der Form von Raumladungswellen entlang dem Elek-Zeit,
während ein Elektron den Abstand zwischen den tronenstrom zwischen Paaren von Schlitzen sowie einen
Schlitzen zurücklegt, wo die Einwirkungsfeldkomponente Rückkehrströmungsaufwärtspfad für die Schwingungseine
hohe ist, die Rückwärtswanderwelle sich um eine energie in der Form einer Rückwärtswelle aufweist,
ganze Zahl von Wellenlängen minus im wesentlichen dieser welche entlang dem Kreis zwischen den gleichen Paaren
gleichen Strecke fortbewegt. In quantitativer Weise aus- 45 sich fortbewegt. Darüber hinaus sind diese Schleifen für
gedrückt, kann dieser Zwischenwellenkreis als ein Filter die Umlaufbewegung der Energie nicht nur zwischen
angesehen werden. Falls im Kreis eine Welle zum Ent- Paaren von aufeinanderfolgenden Schlitzen, sondern
stehen gebracht wird, welche sich entlang dem Kreis in zwischen beliebigen zwei Schlitzen vorhanden,
einer Richtung entgegengesetzt derjenigen des Elektronen- Durch Verwendung eines Wellenführungskreises, stromes fortbewegt, so kann eine Wechselwirkung mit g0 welcher dispersiv ist bzw. eine Streuung aufweist, kann dieser Welle dann erzielt werden, wenn die Elektronen- erreicht werden, daß durch Veränderung der Strahlgeschwindigkeit im wesentlichen gleich geschwindigkeit die Betriebsfrequenz verändert wird.
einer Richtung entgegengesetzt derjenigen des Elektronen- Durch Verwendung eines Wellenführungskreises, stromes fortbewegt, so kann eine Wechselwirkung mit g0 welcher dispersiv ist bzw. eine Streuung aufweist, kann dieser Welle dann erzielt werden, wenn die Elektronen- erreicht werden, daß durch Veränderung der Strahlgeschwindigkeit im wesentlichen gleich geschwindigkeit die Betriebsfrequenz verändert wird.
ω £ Wenn insbesondere die Strahlgeschwingkeit kontinuierlich
-x ZTß~' verändert wird, so verändert sich die Frequenz ent-
π P 55 sprechend. Jedoch ist es für stabile Schwingungen mit der
worin ω gleich der Winkelfrequenz der sich rückwärts Frequenz notwendig, daß die Phasenverschiebung rund
bewegenden Wanderwelle, d gleich der mittleren Länge um jede der Umlaufsschleifen ein ganzzahliges Vielfaches
entlang dem Weg des Elektronenstromes eines Filter- von zwei Einheitsbögen bzw. -winkel ist, wenn diese
abschnittes, η eine paarige Zahl und β gleich der Phasen- Frequenz der Höchstausbeute sich ändert. Es kann leicht
verschiebung pro Abschnitt der Rückwärtswelle ist. 60 an Hand von Fig. 1 gezeigt werden, daß die Phasen-Wenn
dieser Bedingung genügt wird, dann tritt ein änderung vom y-ten nach dem «-ten Schlitz bei der
Zusammenwirken bzw. eine Interferenz einer bestimmten Entlangbewegung der erregten Stromkreiswelle in der
Gruppe von Elektronen mit gleichen Teilstücken der Rückwärtsrichtung plus der Phasenveränderung vom
Rückwärtswelle in aufeinanderfolgenden^ Zwischenwir- «-ten Schlitz nach dem y-ten Schlitz bei der Bewegung
kungsintervallen auf. Eine solche Betriebsweise oder 65 mit dem Elektronenstrahl in Vorwärtsrichtung gleich
Arbeitsweise wird im allgemeinen als räumlich-harmonische einem ganzzahligen Vielfachen von 2 π ist, falls die
Arbeitsweise bezeichnet. Das Vorhandensein von relativ Geschwindigkeit des Elektronenstromes und die Phasenlängeren Zwischengebieten mit geringerem Feld dient da- geschwindigkeit der Stromkreiswelle der Bedingung
zu, die Elektronen gegenüber den außer Phase liegenden genügen, daß eine gegebene Gruppe von Elektronen eine
Komponenten der Welle abzuschirmen. 70 entsprechende Phase des elektrischen Feldes der Welle
an jedem Schlitz sehen. Quantitativ ausgedrückt bedeutet dies, daß die Zeit, welche ein Elektron mit der Geschwindigkeit
u benötigt, um die Strecke bzw. den Abstand d zwischen zwei Schlitzen zurückzulegen, gleich der
Zeit sein muß, welche die Welle mit der Phasengeschwindigkeitz;
benötigt, um ein ganzzahliges Vielfaches der gesamten Wellenlängen entlang der Wellenführungseinrichtung
λ g minus dem Abstand d zurückzulegen, oder daß:
d nXg — d
η ν
(1)
10
x5
wobei η gleich einer ganzen Zahl ist. Die Phasenverschiebung
in Einheitswinkeln entlang dem Elektronenpfad von einem Schlitz zum nächsten ist daher gleich -
worin gleich der Winkel- bzw. Kreisfrequenz der Schwingungen ist. Die Phasenverschiebung in Einheitswinkeln
entlang dem Kreis ist gleich —. Die Gesamtphasenverschiebung
ist dann
ωά cod
u ν
(2)
Dadurch, daß man in Gleichung (2) den Wert für —
einsetzt, welcher durch Gleichung (1) gegeben ist, erhält man
d as
da gleich 2 π gemäß den Definitionen der verschiedenen
Ausdrücke ist. Infolgedessen verbleibt die Bedingung für Schwingungen mit der Phasenverschiebung
rund um die geschlossenen Schleifen selbsttätig selbst dann erfüllt, wenn die Geschwindigkeit des Elektronenstromes
sich ändert. Als Folge dieser Wirkung kann ein kontinuierliches Abstimmen über weite Frequenzbereiche
lediglich dadurch erzielt werden, daß man die Strahlspannung verändert, welche beispielsweise von der veränderlichen
Spannungslieferquelle 54 her zwecks Änderung der Strahlgeschwindigkeit geliefert wird, so wie
es bereits im deutschen Patent 966 721 unter Schutz gestellt ist.
Für optimale Ergebnisse ist es erwünscht, einen möglichst guten Abschluß am Strömungsabwärtsende
des Wellenführungspfades vorzusehen. Infolgedessen sind die Streublocks, welche dort vorgesehen sind, so
ausgebildet, daß sie Reflexionen über das gesamte Band von Wellenlängen, welche sich wahrscheinlich entlang
der Wellenführungseinrichtung fortpflanzen, auf einen Kleinstwert gebracht werden. Auf diese Weise werden
Oszillationen bzw. Schwingungen infolge reflektierter Vorwärtswellen unterdrückt, welche sich sonst auf die
gewünschte Rückwärtsschwingungswelle nachteilig auswirken würden. Darüber hinaus sucht diese Eigentümlichkeit
auch die Gleichförmigkeit als Funktion der Frequenz in bezug auf die Ausgangshöhe der Rückwärtsschwingungen
zu verbessern, so wie es bereits im deutschen Patent 966 721 unter Schutz gestellt ist.
Es ist außerdem erwünscht, eine gleichförmige Übertragung am Strömungsaufwärtsende zwischen der Ausgangswellenführung
und dem Wellenführungskreis zur Erzielung eines gleichförmigen Ausgangs über das
interessierende Frequenzband hinweg vorzusehen.
Allgemein gesprochen, soll die Kreiseinrichtung eine hohe Impedanz, die im wesentlichen konstant ist, und
einen geringen Stromkreisverlust über das weite bzw. breite Frequenzband aufweisen, wenn eine Rückwärtsausführungsform
der Fortpflanzung unterstützt wird. Zusätzlich dazu soll der Kreis unschwer mit üblichen
Ausgangskreisen über ein weites bzw. breites Frequenzband zum Zusammenwirken gebracht werden können.
Verschiedene andere Ausführungsformen von Wellenführungskreisen können in gleicher Weise für die Fortpflanzung
der Rückwärtswelle zur Anwendung kommen. Es ist im allgemeinen vorteilhaft, eine Wellenführungseinrichtung
zu verwenden, welche entwickelt worden ist, um das Zusammenwirken bzw. Interferenz mit einem
zylindrischen Elektronenstrahl zu begünstigen, um dadurch eine größere Gleichförmigkeit der Elektronengeschwindigkeit,
kleinere magnetische Brennpunktfelder bzw. Bündelungsfelder und geringere Kathodenbelastungen
erreichen zu können.
Claims (1)
- PATENTANSPRUCH:Mikrowellengenerator, bei welchem ein Elektronenstrahl, der sich von einer Elektronenquelle her in Richtung auf eine Kollektorelektrode hin fortpflanzt, mit einer Welle zusammenwirkt, die in einer Wellenführung entgegengesetzt der Elektronenbewegungsrichtung wandert, wobei der Mikrowellenausgang am Ende der Wellenführung in der Nähe der Elektronenquelle abgenommen und am Ende der Wellenführung in der Nähe der Auffangelektrode ein Energieabsorptionswiderstand vorgesehen ist, und daß zwecks Hervorrufens einer starken Wechselwirkung zwischen Elektronenstrahl und der in entgegengesetzter Richtung verlaufenden Wanderwelle die Wellenführung periodisch angeordnete Spalte aufweist, durch weiche ein starkes Längsfeld der Wechselwirkung oder Verkettung der elektromagnetischen Wellen mit dem Elektronenstrahl erzeugt wird, wobei zwischen den Spalten Bereiche vorhanden sind, durch welche schwache Längsverkettungsfelder der elektromagnetischen Wellen mit dem Elektronenstrahl hervorgerufen werden, dadurch gekennzeichnet,. daß ein Elektronenbeschleuniger vorgesehen und so ausgebildet ist, daß er ein Steuergitter und ein hiervon getrenntes Beschleunigungsgitter aufweist und die Geschwindigkeit des Elektronenstrahls derart einzuregeln vermag, daß die Durchgangszeit für den Zwischenraum bzw. Abstand zwischen aufeinanderfolgenden gleichen periodischen Intervallen für ein Elektron im wesentlichen gleich der Durchgangszeit für eine Integralzahl von Wellenlängen ist, jedoch abzüglich dem Abstand bzw. Zwischenraum zwischen zwei der vorerwähnten aufeinanderfolgenden gleichen periodischen Intervallen für sich fortpflanzende Wellen, welche entgegengesetzt zur Strömungsrichtung des Elektronenstrahls wandern.In Betracht gezogene Druckschriften:
Französische Patentschriften Nr. 951098, 979 095;
The BeH System Techn. Journal, 1950, S. 438 bis 440; Proceeding of the IRE, September 1951, S. 1040;
Electronics, Januar 1951, S. 67.In Betracht gezogene ältere Patente:
Deutsches Patent Nr. 966 271.Hierzu 1 Blatt Zeichnungen© 009 548/301 6.60
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
US288437A US2985790A (en) | 1952-05-17 | 1952-05-17 | Backward wave tube |
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DE1084322B true DE1084322B (de) | 1960-06-30 |
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Family Applications (1)
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