CN1245582A - 具有绕组间隙的鞍形偏转绕组 - Google Patents

具有绕组间隙的鞍形偏转绕组 Download PDF

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Abstract

用于阴极射线管的偏转***,包括鞍形垂直偏转线圈和鞍形水平偏转线圈。水平偏转线圈(3)包括构成一对有在其间无导线延伸的绕组窗口(18)的侧边部分(120、120、121、121′)的绕组线匝。侧边部分有用于校正彗形象差和会聚误差的相应部分的绕组间隙。绕组间隙的角部(17)被设置于从限定接近管子电子枪的窗口端部的Z轴坐标与更接近管子荧光屏的第三Z轴坐标之间的范围内选择的Z轴坐标处。该范围的长度约为窗口长度的10%。在不使用诸如分流器或磁铁之类的场成形器的情况下可获得会聚误差、水平彗形象差或彗形抛物线误差的校正。

Description

具有绕组间隙的鞍形偏转绕组
本发明涉及用于视频显示装置的彩色阴极射线管(CRT)中的偏转***。
背景技术
产生彩色图象的CRT通常包括电子枪，该电子枪发射三束共面电子束(R、G和B电子束)以分别在荧光屏上激发给定原色红、绿和蓝的发光材料。该偏转***被安装于管颈上，由其水平和垂直偏转线圈或绕组产生偏转场。按照常规方式铁磁性材料的环或磁芯围绕偏转线圈。
为了避免称为会聚误差的电子束着屏误差，要求所产生的三束电子束会聚于荧光屏上，否则在彩色再现上会产生偏差。为了提供会聚，已知采用称为自会聚的象散偏转场。在自会聚偏转线圈中，在更接近荧光屏的线圈前部，由水平偏转线圈产生且用磁力线描绘的场不均匀性通常呈枕形。
由于荧光屏表面的非球面形状，因而局部产生称为枕形失真的几何失真。随着荧光屏曲率半径的增大，在图象顶部和底部被称为北-南失真和在图象侧面被称为东-西失真的图象失真变得越来越大。
由于R束和B束以相对于管子纵轴的较小角度穿过偏转区，相对于中心G束的偏转来说它们还承受附加的偏转，因而产生彗形象差。就水平偏转场而言，通常通过在束进入区或用于会聚误差校正的上述枕形场之后的偏转***的区域内产生桶形水平偏转场，来校正彗形象差。
随着扫描线从荧光屏中心到角部，绿色图象相对于红色和蓝色图象之间的中点逐渐水平方向偏移，在图象侧面的垂直线上呈现彗形抛物线失真。如果该偏移朝向图象外部或侧面进行，这种彗形抛物线误差通常被称作正的。如果该偏移朝向图象内部或中心进行，这种彗形抛物线误差通常被称作负的。
习惯作法是把偏转场沿管子纵轴划分为三个连续的作用区域：最接近电子枪的背部或后部区域，中间区域和最接近荧光屏的前部区域。通过控制后部区域中的场来校正彗形象差。通过控制前部区域中的场来校正几何误差。在后部和中间区域校正会聚误差，并且在前部区域中对会聚误差影响最小。
在图2的现有技术偏转***中，永久磁铁240、241、242被设置于偏转***的前部，以减小几何失真。其它磁铁142和场成形器被***水平和垂直偏转线圈之间，以局部改变场，减小彗形象差、彗形抛物线误差和会聚误差。
当荧光屏有大于1R例如1.5R或以上的较大曲率半径时，在未采用磁性辅助部件例如分流器或永久磁铁等的情况下越来越难以解决上述束着屏误差。希望通过控制偏转线圈的绕组分布而不采用例如分流器或永久磁铁之类的磁性辅助部件来减小例如彗形抛物线误差、彗形象差或会聚误差等误差。
由于分流器或永久磁铁在***中不利地产生与较高水平频率有关特别是当水平频率为32kHz、或64kHz或以上时的加热问题，因而希望取消这些辅助部件。在某种意义上，这些附加部件还会增加不希望的在所生产的偏转***中的偏差，从而降低几何误差、彗形象差、彗形抛物线误差和会聚误差的校正。
发明概述
体现本发明特征的视频显示偏转装置包括偏转***。该偏转***包括鞍形的第一偏转线圈，第一偏转线圈产生偏转场，使电子束沿阴极射线管显示荧光屏的第一轴线扫描。第一偏转线圈包括形成一对侧边部分、接近荧光屏的前端部分和接近管子电子枪的后端部分的绕组线匝。该侧边部分构成在其间无导线的绕组窗口，由前端线匝部分与后端线匝部分之间的距离限定该窗口的长度。至少一个侧边部分有用于校正电子束着屏误差的第一绕组间隙。第一绕组间隙在选自接近后端线匝部分的窗口第一端的纵向坐标与比所述窗口第一端更接近于荧光屏的纵向坐标之间的范围内的位置处有第一角部。该范围的长度大约为窗口长度的10％。第二偏转线圈用于使电子束沿荧光屏的第二轴扫描以形成光栅。可渗磁的磁芯与第一和第二偏转线圈一起构成偏转***。
附图的简要说明
图1展示按照本发明配置的安装于阴极射线管上的偏转***；
图2展示按照现有技术的偏转***的正视分解图；
图3展示按照本发明配置的形成于线圈中间区域的鞍形线圈的剖面图；
图4a和4b分别表示按照本发明配置的线圈的侧视图和顶视图；
图5a和5b展示由按照本发明配置的线圈产生的水平偏转场分布函数的系数沿管子主轴Z的变化和形成在线圈中的绕组窗口和绕组间隙的影响；和
图6a和6b表示两种类型的红色和蓝色图象之间的不规则四边形的电子束着屏误差。
最佳实施例的描述
如图1所示，自会聚彩色显示装置包括备有抽真空的玻璃外壳6和磷光或发光单元配置的阴极射线管(CRT)，该发光单元配置表示设置于一个构成显示荧光屏9的外壳末端上的三原色R、G和B。电子枪7设置于外壳的第二末端上。为了激发相应的发光颜色单元，这样设置电子枪7的组，使其产生水平对准的三束电子束12。通过安装于管子颈部8上的偏转***1的操作使电子束扫描荧光屏表面。偏转***1包括通过隔离器2相互隔离的一对水平偏转线圈3和一对垂直偏转线圈4以及用于增强电子束路径上的场的铁磁性材料5的磁芯。
图4a和4b分别展示按照本发明一个方案的成对的鞍形水平线圈或绕组3中之一的侧视图和顶视图。由导线环路形成各绕组线匝。成对的水平偏转线圈3中的每一个有接近图1的电子枪7且沿纵轴或Z轴延伸的后端线匝部分19′。沿通常垂直于Z轴的方向使接近图1的显示荧光屏9设置的图4a和4b的前端线匝部分29弯曲离开Z轴。最好以单件形式而不是以由两个分离部件组装的形式来制造磁芯5和隔离器2的每一个。
通过在X轴一侧上沿Z轴且一起构成一个侧边部分的侧边导线束120、120′和在X轴的另一侧上一起构成另一个侧边部分的侧边导线束121、121′，图4a和4b的鞍形线圈3的前端线匝部分29的导线与后端线匝部分19连接。位于接近偏转线圈偏转磁场束出口区域23的侧边导线束120、120′和121、121′的部分形成图4a的前部间隙21、21′和21″。前部间隙21、21′和21″影响或改变电流分布谐波，以校正例如形成在荧光屏上的诸如北-南失真等的图象几何失真。同样地，位于偏转线圈3的束入口区域25中的侧边导线束120、120′和121、121′的部分形成后间隙22和22′。间隙22和22′具有所选的用于校正水平彗形象差的绕组分布。端部线匝部分19和29以及侧边导线束120′和121′限定主绕组窗口18。
沿端部线匝部分29的纵向Z轴的区域限定线圈3的束出口区或区域23。沿窗口18的纵向Z轴的区域限定中间区或区域24。在一个极端，窗口18从其中连接侧边导线束120′和121′的角部17的Z轴坐标开始延伸。由部分29限定窗口18的另一个极端。位于窗口18之后的后部中且包括后端线匝19的线圈区域被称为束入口区或区域25。
主要在后部或入口区25中校正彗形象差。主要在出口区23中或出口区23附近校正例如东-西和北-南失真等几何误差。在出口区23中对会聚误差的影响最小，主要在中间区24和入口区25中对会聚误差进行校正。
图3是在中间区24与XY平行的平面中的鞍形线圈3的剖面图。因对称的原因，图中仅示出了一半线圈的剖面。该半线圈包括导体50的线束120、120′。用其径向角度位置θ表示各导***置。组120的导线设置于零度与θL度角之间，而组120′的导线设置于θ1和θ2之间。
由于绕组对称性的原因，线圈安匝密度N(θ)的傅里叶级数展开可记为：
N(θ)＝A1·cos(θ)+A3·cos(3θ)+A5·cos(5θ)+…………+AK·cos(Kθ)+…………                (公式1)
其中： AK = ( 4 / π ) · ∫ 0 π / 2 N ( θ ) . cos ( Kθ ) . dθ
                                  (公式2)磁场假定公式：H＝A1/R+(A3/R3)·(X2-Y2)+(A5/R5)·(X4-6X2·Y2+Y4)+…(公式3)
其中R是围绕偏转线圈的铁氧体磁芯的磁路半径。项A1/R表示场分布函数的零次系数或基波场成分，项(A3/R3)·(X2-Y2)表示在坐标X和Y的点场分布函数的二次系数并且与绕组分布的三次谐波有关。项(A5/R5)(X4-6X2·Y2+Y4)表示该场的四次系数或五次谐波，等。
正项A3相应于轴上产生枕形场的正场的二次系数。在所有导线中电流沿相同方向环流的情况下，N(θ)通常是正的，如果导线被设置于θ＝0度和θ＝30度角之间，那么项A3是正的。这是因为cos(3θ)是正的。通过在预定的角度范围内设置导线可以局部引入所有都为正的场的有意义的正二次系数以及场的正四次系数。
为了保持来自一字形电子枪的电子束会聚，已知使中间区24线性偏转场的二次系数为正。为此，至少在中间区24的一部分中使侧边线束120的大部分导线保持在0度与30度角之间的径向角度位置范围内。可是，由于该控制电子束会聚的方法引入了大的彗形抛物线误差，因而必须如后面所要说明的那样校正该彗形抛物线误差。
可以用被覆电绝缘体和热固性胶的小尺寸的铜线绕制图4a和4b的鞍形线圈。在大体按其最终形状绕制鞍形线圈的绕制机中进行缠绕，并在绕制工艺过程中引入图4a和4b中的间隙21、21′、21″、22、22′。由缠绕头中的可伸缩销钉确定这些间隙的形状和位置。可伸缩销钉通过形成间隙的相应角部来建立相应间隙的形状。
在缠绕之后，各鞍形线圈被保持在模具中，并且为了获得要求的机械尺寸还对其施加压力。为了软化热固性胶使电流流过导线，然后为了使导线相互粘接和形成自支撑的鞍形线圈，再对热固性胶进行冷却。
在缠绕工艺过程期间，由位于中间区24的中心区域的图4a的位置60的销钉确定形成于中间区24中的间隙21″的位置。结果是在间隙21″中于位置60处形成角部或角部分。
按众所周知的方式销钉使绕组分布产生骤然改变并在绕组间隙中形成相应的角部。在更接近入口区的图4a中位置60的一侧，越接近角部位置60，导线集中程度就越大。另一方面，在更接近出口区的角部位置60一侧，随着距位置60的距离增大，导线集中程度  减小。这样，在位置60导线集中程度局部最大。
在缠绕工艺过程中，由在中间区24后部的位置42处的销钉确定形成于中间区24后部的间隙26的位置。结果是在间隙26的位置42处形成角部或角部分。
位置42对于Z轴来说位于距线圈前部56mm处，接近于主窗口18的后部极限点或角部17。窗口18的后端部17限定在Z轴上距窗口18的线圈前部的最远坐标。角部17对于Z轴来说位于距线圈前部59mm的距离处。位置42在XY平面中等于33度的角度位置处。间隙26沿Z轴在距偏转线圈前部47mm处与62mm处之间延伸。
间隙21″和26都位于由导线束120和120′形成的侧边部分中。位置60处的销钉接近中间区24的中心并且实质上距窗口18的Z轴端坐标更远。位置42处的销钉位于接近角部17的中间区后部。
在实现本发明的特征中，在与位于窗口18一端的角部17的Z轴坐标相同的Z轴坐标和在距角部17约为中间区24长度的10％且更接近荧光屏之处的Z轴坐标之间的范围内选择位置42的Z轴坐标。中间区24的长度等于在窗口18一端的角部17的Z轴坐标与由端部线匝部分29形成的窗口18的另一端的Z轴坐标之间的距离。在中间区长度的10％的范围内选择位置42的坐标，可提供最佳的彗形抛物线误差校正。这还可避免使用分流器和磁铁。
为了分析的目的，比较常规或传统的第一线圈与假想的第二线圈的会聚误差和彗形象差的值，在第一线圈中设置侧边导线束使其在0度与50度角之间具有大体不变的径向密度，第二线圈在某些方面与图4a和4b的线圈类似。在第二线圈中，大体在中间区24中部的纵向位置中的侧边导线束的94％集中在0度与31度角之间的径向开口范围中，这样产生与图4a和4b的绕组间隙21″类似的横向绕组间隙。此外，比较传统的第一线圈与假想的第三线圈的会聚误差值和彗形象差值。在第三线圈中，位于中间区24后部的纵向位置中的侧边导线束的49％集中在入口区25附近且在0度与33度角之间的径向开口范围中，从而在绕组中产生与附图4a和4b的间隙26类似的横向绕组间隙。
下表展示了第二和第三线圈相对于传统的第一线圈在会聚误差和彗形象差上的改进但却使彗形抛物线误差劣化。彗形抛物线误差在第二线圈中从0.44mm增加至0.83mm，在第三线圈中从0.44mm增加至0.53mm。
在下表中，在通常表示阴极射线管荧光屏的一个象限的九个点测量(水平和垂直)彗形象差和会聚误差。正如所记录的那样，第二和第三线圈的两个经修改的结构沿相反方向改变彗形抛物线。该特征最好用于图4a和4b的配置中，以使彗形抛物线误差值减小到接近零的可接受值。
蓝/红会聚 相对于红/蓝平均值的绿水平彗形象差 彗形抛物线误差
无间隙21″和26   0.40    0.54    3.180.20    1.76    9.210     1.89    9.80     0    1.07    3.440    1.13    3.420    1.10    3.00      0.44
有间隙21″   0.42    0.41    1.220.19    0.89    4.240     0.97    5.74     0    0.71    1.890    0.77    2.450    0.80    2.72     -0.83
有间隙26   0.35    0.35    1.300.15    0.87    4.970     0.74    4.22     0    0.28    0.960    0.18    0.620    0.11    0.43      0.53
按照另一个本发明的特征，与间隙21″和26有关的相应销钉的位置提供分开的用于校正会聚和残余彗形象差的控制参数或自由度，同时能够使彗形抛物线误差最小化为可接受的值。此外，在中间区24且形成于线束120中的绕组间隙21″与形成于区域25中的绕组间隙例如间隙22或22′的组合使用，提供所要求的沿Z轴的变化，从而可有利于避免使用分流器或磁铁。
在图4a和4b的实例中，偏转***安装于A68SF型管上，该管具有非球面型的荧光屏和在水平边缘3.5R数量级的曲率半径。水平线圈3沿Z轴的总长度等于81mm。水平线圈有由沿Z轴长7mm的端部线匝导线形成的前部或束出口区域或区23。水平线圈3有长度为52mm的中间区24，在中间区24中延伸图4b的窗口18。水平线圈3有沿Z轴延伸长度为22mm的背部或后端线圈导线19。这样缠绕线圈背部的导线，使它们构成局部由无导线的间隙相互分开的几束或组。
沿其对称的YZ平面观察图4a和4b的线圈可以看出：在绕制工艺过程中，如前所述，通过将销钉***位置60和42，在区域24中产生间隙21″和26。位置60处的销钉保持导线束120约为线圈导线数的94％。位置60处的销钉位于距线圈前部27mm的距离处，且按31.5度的XY平面中的角度位置约在中间区域24的中心。位置42处的销钉保持图4a的导线束45约为线圈导线数的49％。在XY平面中按等于33度的角度位置将位置42处的销钉设置于距线圈前部56mm处。
由在出口区23中的已知导线配置校正大部分几何误差。由形成在束入口区25的后端线匝部分19中的绕组间隙部份地校正彗形象差。
在实现本发明的特征中，通过在位置60的销钉所建立的中间区导线部分的操作和在位置42的销钉所建立的中间区导线部分的操作，部分地校正会聚误差和残余的彗形象差。每一校正对会聚误差和彗形象差的减小都起部分作用。
有利的是，上述会聚误差和彗形象差校正使彗形抛物线误差沿相互相反的方向发生变化。因此，有利的是，可使彗形抛物线误差减小到可接受的大小。
图5a和5b展示间隙21″和26对水平偏转场的零次和更高次成分的系数的影响。在图5a中，提供按照本发明的由图4a和4b的线圈产生的场的零次成分系数H0和场的二次和四次成分系数H2和H4沿Z轴的变化，和其与没有间隙21″的类似线圈中所发生的变化之比较。图5b中，提供按照本发明的由图4a和4b的线圈产生的场的零阶成分系数H0和场的二次和四次成分系数H2和H4沿Z轴的变化，和其与在没有间隙26的类似线圈中所发生的变化之比较。正如图5a和5b所展示的那样，各间隙21″和26正地增加作用区中二次和四次成分的系数H2和H4，而不影响偏转场的零次成分系数H0。
根据管子的尺寸和荧光屏的平面度，希望在区域24的中心区域中产生附加间隙以获得期望的校正。同样，通过在位置60和42的销钉操作，保持在0至30度之间的径向开口中的导线百分率以及销钉的Z位置取决于在区域23和25中所选导线的形状产生的场形状。这样，例如，对于束会聚的预定作用，这是有用的，即通过在背部区域25中较多或较少地延伸间隙26，改变场的四次成分系数H4，从而改变对彗形象差和彗形抛物线误差的作用。
下表表示由图4a和4b的线圈结构的操作产生的会聚误差、彗形象差和彗形抛物线误差之值。所获得的会聚误差、彗形象差和彗形抛物线误差的值足够低，因此，是可以接受的。
蓝/红会聚 相对于红/蓝平均值的绿水平彗形象差 彗形抛物线误差
 0.40   0.19   0.490.17   0.28   0.650      0.14   0.93  0    0.03    0.110   -0.02    0.010    0.04    0.12 -0.01
被位置42处销钉保持在XY平面中某一角度位置以下的相关导线的百分率、位置42处的销钉相对Z轴的位置和位置42处的销钉角度位置可根据将要校正的误差范围进行改变。间隙26的尺寸可以改变，正如图4a和4b中的情况那样，还可延伸到入口区25。
看作为现有技术的传统或常规第一线圈可以有不规则四边形差的束着屏误差，如下表所示。下表提供在管子荧光屏上九个常规点的红色图象和蓝色图象之间的不规则四边形值。
    0     0.24    -0.62
    0     0.26     0.3
    0     0     0
图6b中示出不规则四边形不同误差。图6b中，应用了下列参考标号：70代表红色图象，71代表蓝色图象，60代表在1H(荧光屏上1点钟位置)的不规则四边形误差，和61代表在点2H(荧光屏上2点钟位置)角部中的不规则四边形误差。
有利的是，由无导体的间隙21″校正不规则四边形差的误差。间隙21″在Z轴方向上延伸进中间区24这样的长度，该长度大于中间区24沿Z轴长度的一半的长度。中间区的长度等于窗口18的长度。为了减小可能引起不规则四边形差问题的高次场分布系数的影响，间隙21″在30度与45度之间所选的XY平面中的径向角度开口中延伸。已发现40度的径向方向是用于使不规则四边形差问题最小的这种管子的最佳方向，以便间隙21″通常在其沿Z轴长度的较大部分上沿该方向取向。为了顾及在线圈模具中线圈的绕制限制，间隙21″在长度124上沿Z轴延伸，以便如图4a所示的包括40度径向方向的径向角度开口内无导线。长度124等于中间区24沿Z轴长度的约75％。
红/蓝不规则四边形误差的测试表明在这种情况下的显著改进，使不规则四边形差达到可接受的值。下表中给出这些值：
    0     0.13    -0.18
    0     0.25     0.21
    0     0     0
在未示出的改进模式中，可在主窗口18角部17附近的区域上相对Z轴设置的侧边导线束中形成两个间隙。这两个间隙可局部伸进区域24和区域25中。在绕制的工艺过程中设置销钉使这些间隙处于不同的角度位置，为了减小彗形象差、彗形抛物线误差和会聚误差，可以产生这样的导线组，即导线数可按比值变化，该导线组允许改变对场的作用和获得对偏转场的零次和更高次成分的系数的更好作用。
并不限于上述实施例。为了减小残余的会聚误差、彗形象差和垂直彗形抛物线误差，也可将鞍形垂直偏转线圈的相同实施原理用于改变垂直偏转场。

Claims (15)

1.一种视频显示偏转装置，包括：
鞍形的第一偏转线圈，所述第一偏转线圈产生偏转场，以使电子束沿阴极射线管显示荧光屏的第一轴扫描，所述第一偏转线圈包括形成一对侧边部分、接近所述荧光屏的前端线匝部分和接近所述管子电子枪的后端线匝部分的多个绕组线匝，所述侧边部分构成在其间无导线的绕组窗口，由所述前端线匝部分与所述后端线匝部分之间的距离限定该窗口的长度尺寸，至少一个所述侧边部分有用于校正电子束着屏误差的第一绕组间隙，所述第一绕组间隙在从约为接近所述后端线匝部分的所述窗口第一端的纵向坐标与更接近于所述荧光屏的纵向坐标之间的纵向坐标范围内选择的位置处有第一角部，该范围的距离大约为所述窗口的所述长度的10％；
第二偏转线圈，用于使所述电子束沿所述荧光屏的第二轴扫描以形成光栅；和
可渗磁的磁芯，与所述第一和第二偏转线圈一起构成偏转***。
2.根据权利要求1所述的偏转装置，其特征在于：所述第一绕组间隙延伸到比所述窗口第一端坐标距所述荧光屏更远的纵向坐标处。
3.根据权利要求1所述的偏转装置，其特征在于：所述至少一个侧边部分包括第二绕组间隙，第二绕组间隙在比所述前端和后端线匝部分的每一个都更接近于所述前端线匝部分与后端线匝部分之间的所述窗口中心的纵向坐标的纵向坐标处有第二角部。
4.根据权利要求3所述的偏转装置，其特征在于：所述第二绕组间隙从所述窗口第二端的纵向坐标延伸到比所述窗口中心坐标距所述荧光屏更远的纵向坐标处。
5.根据权利要求3所述的偏转装置，其特征在于：所述第一绕组间隙和第二绕组间隙产生在相反方向上且相互进行补偿的彗形抛物线误差的相应成分。
6.根据权利要求3所述的偏转装置，其特征在于：所述一个侧边部分包括第一绕组线束和与所述第一绕组线束分开的第二绕组线束，第一绕组线束有所述第二角部并包括所述一个侧边部分的大部分导线，第二绕组线束不包括第二角部且构成所述绕组窗口的侧边边界。
7.根据权利要求6所述的偏转装置，其特征在于：包括所述第二角部的所述第一绕组有在零与30度角之间的导体绕组。
8.根据权利要求3所述的偏转装置，其特征在于：所述第一绕组间隙提供对会聚误差的第一局部校正和彗形象差的第一局部校正，所述第二绕组间隙提供对所述会聚误差的第二局部校正和对所述彗形象差的第二局部校正。
9.一种视频显示偏转装置，包括：
鞍形的第一偏转线圈，所述第一偏转线圈产生偏转场，以使电子束沿阴极射线管显示荧光屏的第一轴扫描，所述第一偏转线圈包括形成一对侧边部分、接近所述荧光屏的前端部分和接近所述管子电子枪的后端部分的多个绕组线匝，所述侧边部分构成在其间无导线的绕组窗口，所述窗口有在所述前端线匝部分与所述后端线匝部分之间延伸的长度尺寸，至少一个所述侧边部分包括一对分别有第一角部和第二角部的第一绕组间隙和第二绕组间隙，所述角部设置在所述前端线匝部分与所述后端线匝部分之间，用于在相互补偿的相反方向上改变彗形抛物线误差；
第二偏转线圈，用于使所述电子束沿所述荧光屏的第二轴扫描以形成光栅；和
可渗磁的磁芯，与所述第一和第二偏转线圈一起构成偏转***。
10.根据权利要求9所述的偏转装置，其特征在于：所述绕组间隙的每一个正增加由所述第一偏转线圈产生的场的二次系数和四次系数。
11.根据权利要求9所述的偏转装置，其特征在于：所述第一角部的位置选自约等于接近所述后端线匝部分的所述窗口第一端的纵向坐标的纵向坐标与更接近所述荧光屏的纵向坐标之间的纵向坐标延伸范围内，所述纵向坐标延伸范围约为所述窗口的所述长度尺寸的10％。
12.根据权利要求9所述的偏转装置，其特征在于：所述第二角部的位置比所述端部线匝部分中的一个更接近所述端部线匝部分之间的中心的纵向坐标。
13.一种视频显示偏转装置，包括：
鞍形的第一偏转线圈，所述第一偏转线圈产生偏转场，以使电子束沿阴极射线管显示荧光屏的第一轴扫描，所述第一偏转线圈包括形成一对侧边部分、接近所述荧光屏的前端线匝部分和接近所述管子电子枪的后端线匝部分的多个绕组线匝，所述侧边部分构成在所述前端线匝部分的纵向坐标与所述后端线匝部分的纵向坐标之间延伸且在其间无导线的绕组窗口，至少一个所述侧边部分有用于校正电子束着屏误差的无导线的第一绕组间隙，所述第一绕组间隙构成包括第一部分和较小的第二部分的区域，所述第一部分在包含于接近所述后端线匝部分的所述窗口纵向坐标范围内的纵向坐标范围之间延伸，所述第二部分在所述窗口纵向坐标范围外且距所述荧光屏更远的纵向坐标范围之间延伸；
第二偏转线圈，用于使所述电子束沿所述荧光屏的第二轴扫描以形成光栅；和
可渗磁的磁芯，与所述第一和第二偏转线圈一起构成偏转***。
14.根据权利要求1所述的偏转装置，其特征在于：所述阴极射线管有大于或等于1.5R的曲率半径。
15.根据权利要求1所述的偏转装置，其特征在于：所述阴极射线管在所述荧光屏水平边缘有3.5R数量级的曲率半径。
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