CN108665909B - 一种小型化双光束超分辨光存储光路***中相位板及装置 - Google Patents
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Abstract
本发明公开了一种小型化双光束超分辨光存储光路***中相位板及装置，涉及小型化双光束超分辨光存储光路***领域，其特征在于，包括由两个不同折射率的透明材料通过特定的结构拼合组成，当写入诱导记录光和写入抑制记录光同时经过所述相位板时，所述写入诱导记录光的相位在垂直于传播方向的平面上不随空间位置改变，而所述写入抑制记录光的相位在不同的位置随着所述相位板的高度呈现相应的分布，该所述相位板作用于两种不同的波长，当圆偏振光入射到该所述相位板并经过物镜聚焦之后，可以将所述写入诱导记录光聚焦为实心光斑，并将所述写入抑制记录光聚焦为空心光斑，实现了只对写入抑制记录光进行相位调制而保持写入诱导记录光的相位不变。
Description
技术领域
本发明涉及小型化双光束超分辨光存储光路***领域，尤其涉及一种小型化双光束超分辨光存储光路***中相位板及装置。
背景技术
双光束超分辨率数据存储技术有别于传统光存储技术，该技术利用双束光同时读写，其基本原理类似于2014年诺贝尔化学奖的超分辨荧光成像技术。在数据写入的过程中，其中一束光作为记录光；另一束经过相位板调制后的光具有空心光强分布特性,用于存储介质上能够产生“擦除”效应,抑制光记录的过程。因而这种双光束光存储方式能够实现超分辨率的记录点尺寸，从而大大提高单个光盘存储信息密度。
在传统的STED显微镜中，由激发光(Exc)光路和损耗光(STED)光路组成，需要进行光路对准，使得激发光的光斑中心和损耗光的环形光斑中心对准，这样才可以提高STED显微镜的分辨率。由于机械振动、温度等客观因素的改变，会影响光路的准直性和两个光斑的重合程度，从而影响分辨率。
因此，本领域的技术人员致力于开发一种用于小型化双光束超分辨光存储的新型相位板，只对写入抑制记录光(读出损耗光)进行相位调制而保持写入诱导记录光(读出激发光)的相位不变。
发明内容
有鉴于现有技术的上述缺陷，本发明所要解决的技术问题是相位板在调制写入抑制记录光(读出损耗光)相位的同时，对写入诱导记录光(读出激发光)的相位产生影响。
为实现上述目的，本发明提供了一种小型化双光束超分辨光存储光路***中相位板，包括由两个不同折射率的透明材料通过特定的结构拼合组成，当写入诱导记录光和写入抑制记录光同时经过所述相位板时，所述写入诱导记录光的相位在垂直于传播方向的平面上不随空间位置改变，而所述写入抑制记录光的相位在不同的位置随着所述相位板的高度呈现相应的分布，该所述相位板作用于两种不同的波长，当圆偏振光入射到该所述相位板并经过物镜聚焦之后，可以将所述写入诱导记录光聚焦为实心光斑，并将所述写入抑制记录光聚焦为空心光斑。
进一步地，所述相位板的相位分布为双斜坡状或者为螺旋状，其相位分布函数是由所述相位板高度所决定，其函数表达式为：
式中，L为所述材料在规定方向的高度，Δn为两个所述材料在所述写入抑制记录光波长处的折射率之差
进一步地，所述相位板为圆柱体，高度由不同所述写入抑制记录光和该波长在两种透明所述材料的折射率差所决定，而楔形角由所述圆柱体的直径和高度决定，
式中，H为所述相位板的最大高度，d为所述相位板的直径。
进一步地，所述写入诱导记录光和所述写入抑制记录光在进入所述相位板之前，两束光在垂直于光传播方向的平面上重合，并且所述两束光入射直径与相位板直径相匹配。
进一步地，应用该所述相位板时，读出光路可采用的激发波长为405nm至650nm、损耗波长为375nm至793nm组合。
进一步地，应用该所述相位板时，读出光路可采用的激发波长为405nm、损耗波长为488nm组合；激发波长为440nm、损耗波长为532nm组合；激发波长为440nm、损耗波长为676nm组合；激发波长为470nm、损耗波长为568nm组合；激发波长为470nm、损耗波长为603nm组合；激发波长为470nm、损耗波长为615nm组合；激发波长为470nm、损耗波长为647nm组合；激发波长为488nm、损耗波长为592nm组合；激发波长为488nm、损耗波长为600nm组合；激发波长为488nm、损耗波长为602nm组合；激发波长为488nm、损耗波长为615nm组合；激发波长为488nm、损耗波长为647nm组合；激发波长为490nm、损耗波长为575nm组合；激发波长为490nm、损耗波长为598nm组合；激发波长为500nm、损耗波长为600nm组合；激发波长为512nm、损耗波长为605nm组合；激发波长为532nm、损耗波长为647nm组合；激发波长为532nm、损耗波长为650nm组合；激发波长为532nm、损耗波长为660nm组合；激发波长为532nm、损耗波长为750nm组合；激发波长为532nm、损耗波长为775nm组合；激发波长为532nm、损耗波长为793nm组合；激发波长为552nm、损耗波长为655nm组合；激发波长为554nm、损耗波长为745nm组合；激发波长为554nm、损耗波长为760nm组合；激发波长为570nm、损耗波长为690nm组合；激发波长为595nm、损耗波长为775nm组合；激发波长为630nm、损耗波长为735nm组合；激发波长为635nm、损耗波长为745nm组合；激发波长为635nm、损耗波长为750nm组合；激发波长为635nm、损耗波长为775nm组合；激发波长为635nm、损耗波长为780nm组合；激发波长为635nm、损耗波长为781nm组合；激发波长为637nm、损耗波长为778nm组合；激发波长为640nm、损耗波长为750nm组合；激发波长为640nm、损耗波长为760nm组合；激发波长为640nm、损耗波长为775nm组合；激发波长为650nm、损耗波长为755nm组合；激发波长为488nm、损耗波长为375nm组合。
进一步地，所述读出光路中，由激发波长为405nm、损耗波长为488nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-SF11和N-LASF45(N-LASF45HT)，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为0°13′44.4″；由激发波长为440nm、损耗波长为532nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的P-SK60和F5，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为0°31′36.3″；由激发波长为440nm、损耗波长为676nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的P-SK61和F6，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为0°23′49.7″；由激发波长为470nm、损耗波长为568nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LAK7和N-LAK22，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为6°57′19.4″；由激发波长为470nm、损耗波长为603nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LAK7和N-LAK22，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为6°4′8.5″；由激发波长为470nm、损耗波长为615nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LAK7和N-LAK22，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为5°52′55.6″；由激发波长为470nm、损耗波长为647nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LAK7和N-LAK22，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为5°32′54.8″；由激发波长为488nm、损耗波长为592nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的P-SK60和N-BAF52，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°42′32.1″；由激发波长为488nm、损耗波长为600nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的P-SK60和N-BAF52，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°38′44.8″；由激发波长为488nm、损耗波长为602nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的P-SK60和N-BAF52，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°37′53.3″；由激发波长为488nm、损耗波长为615nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的SF5和N-SF5，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为71°27′53.3″；由激发波长为488nm、损耗波长为647nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的SF5和N-SF5，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为65°41′11.2″；由激发波长为490nm、损耗波长为575nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的P-SK60和N-BAF52，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°53′17.0″；由激发波长为490nm、损耗波长为598nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的P-SK60和N-BAF52，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°39′38.1″；由激发波长为500nm、损耗波长为600nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的P-SK69和N-LAK34，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为0°25′20.6″；由激发波长为512nm、损耗波长为605nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-SF2和N-LAK7，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为0°40′46.4″；由激发波长为532nm、损耗波长为640nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LASF41和N-LASF40，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为2°1′39.0″；由激发波长为532nm、损耗波长为647nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LASF41和N-LASF40，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°57′45.1″；由激发波长为532nm、损耗波长为647nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LASF41和N-LASF40，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°56′14.5″；由激发波长为532nm、损耗波长为660nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LASF41和N-LASF40，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°51′47.7″；由激发波长为532nm、损耗波长为750nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LASF41和N-LASF40，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°33′9.3″；由激发波长为532nm、损耗波长为775nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LASF41和N-LASF40，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°31′18.4″；由激发波长为532nm、损耗波长为793nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LASF41和N-LASF40，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°30′25.2″；由激发波长为552nm、损耗波长为655nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LASF46B和N-LASF46A，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为86°38′1.1″；由激发波长为554nm、损耗波长为745nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的SF57和N-SF57、SF57HTultra和N-SF57、SF57和N-SF57HT、SF57HTultra和N-SF57HT、SF57和N-SF57HTultra、SF57HTultra和N-SF57HTultra，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为55°52′24.3″；由激发波长为554nm、损耗波长为745nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的SF57和N-SF57、SF57HTultra和N-SF57、SF57和N-SF57HT、SF57HTultra和N-SF57HT、SF57和N-SF57HTultra、SF57HTultra和N-SF57HTultra，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为50°48′41.5″；由激发波长为570nm、损耗波长为690nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的SF56A和N-LAF33，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为0°37′35.2″；由激发波长为595nm、损耗波长为775nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LASF46B和N-LASF46A，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为75°10′27.3″；由激发波长为630nm、损耗波长为735nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-SK4和N-KZFS4(N-KZFS4HT)，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为3°22′13.4″；由激发波长为635nm、损耗波长为745nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LAF7和N-LAF7，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为64°21′35.4″；由激发波长为635nm、损耗波长为750nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LAF7和N-LAF7，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为63°13′11.4″；由激发波长为635nm、损耗波长为775nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LAF7和N-LAF7，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为57°52′41.4″；由激发波长为635nm、损耗波长为780nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LAF7和N-LAF7，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为56°53′7.2″；由激发波长为635nm、损耗波长为781nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LAF7和N-LAF7，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为56°41′21.9″；由激发波长为637nm、损耗波长为778nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LAF7和N-LAF7，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为57°16′46.5″；由激发波长为640nm、损耗波长为750nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LAF7和N-LAF7，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为63°13′11.4″；由激发波长为640nm、损耗波长为760nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的N-LAF7和N-LAF7，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为61°0′36.6″；由激发波长为650nm、损耗波长为775nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的P-SF69和N-LAK10，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°11′49.1″；由激发波长为488nm、损耗波长为375nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为肖特玻璃公司的P-SF69和N-LAK10，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为2°0′33.7″。
进一步地，两种不同的所述透明材料以双斜坡状进行粘合。
进一步地，两种不同的所述透明材料以螺旋状进行粘合。
为实现上述目的，本发明提供了一种相位板装置，包括如上所述相位板，所述相位板的主要结构为双斜坡状或者螺旋状。
技术效果：新型相位板，只对写入抑制记录光(读出损耗光)进行相位调制而保持写入诱导记录光(读出激发光)的相位不变。
以下将结合附图对本发明的构思、具体结构及产生的技术效果作进一步说明，以充分地了解本发明的目的、特征和效果。
附图说明
图1是本发明的一个较佳实施例的基于材料色散曲线并能进行波长选择的相位板；
图2是本发明的一个较佳实施例的斜坡状相位板的相位分布图；
图3是本发明的一个较佳实施例的螺旋状相位板的相位分布图；
图4是本发明的一个较佳实施例的写入抑制记录光(读出损耗光)光斑被调制的示意图；
图5是本发明的一个较佳实施例的一种材料的双斜坡相位板的立体图；
图6是本发明的一个较佳实施例的两种材料的双斜坡相位板拼接的立体图；
图7是本发明的一个较佳实施例的一种材料的螺旋相位板的立体图；
图8是本发明的一个较佳实施例的两种材料的螺旋相位板拼接的立体图。
其中：λexc-写入诱导记录光波长，λSTED-写入抑制记录光波长，L-A材料在z方向的高度，
-相移，α-楔形角。
具体实施方式
以下参考说明书附图介绍本发明的多个优选实施例，使其技术内容更加清楚和便于理解。本发明可以通过许多不同形式的实施例来得以体现，本发明的保护范围并非仅限于文中提到的实施例。
在附图中，结构相同的部件以相同数字标号表示，各处结构或功能相似的组件以相似数字标号表示。附图所示的每一组件的尺寸和厚度是任意示出的，本发明并没有限定每个组件的尺寸和厚度。为了使图示更清晰，附图中有些地方适当夸大了部件的厚度。
如图1所示，本发明所涉及的一种相位板，包括由两个不同折射率的透明材料通过特定的结构拼合组成，当写入诱导记录光和写入抑制记录光(读出激发光和读出损耗光)同时经过相位板时，写入诱导记录光(读出激发光)的相位在垂直于传播方向的平面上不随空间位置(x,y)改变，而写入抑制记录光(读出损耗光)的相位在不同的(x,y)位置随着相位板的高度呈现相应的分布。该相位板作用于两种不同的波长，当圆偏振光入射到该相位板并经过物镜聚焦之后，可以将写入诱导记录光(读出激发光)聚焦为实心光斑，并将写入抑制记录光(读出损耗光)聚焦为空心光斑。
本发明所述一种相位板为圆柱体，高度由不同写入抑制记录光(读出损耗光)和该波长在两种透明材料的折射率差所决定，而楔形角由圆柱体的直径和高度决定。
式中，H为相位板的最大高度，d为相位板的直径，如图4所示。
本发明所述另一种相位板，相位板的相位分布为如图5、图6所示双斜坡状,或者为如图7、图8所示螺旋状。相位板通过两个光学介质的组合来获得其波长选择性效果，该两种光学介质的折射率在写入诱导记录光(读出激发光)λexc处相等，但是在写入抑制记录光(读出损耗光)λSTED上显著不同。由此可得出相位延迟和相位板尺寸的关系：
式中，L为图1中A材料在z方向的高度，Δn为两个材料在写入抑制记录光(读出损耗光)波长处的折射率之差。
本发明所述相位板装置，所述相位板的主要结构可为双斜坡状，其相位分布如图2所示，相位板形状结构如图5所示。
本发明所述另一种相位板装置，所述相位板的主要结构可为螺旋状，其相位分布如图3所示，相位板形状结构如图7所示。其中，相位板以双斜坡粘合如图6所示或以螺旋状粘合如图8所示。
根据下式：
式中，B1-B3和C1-C3为20℃温度的色散系数，λ为入射光波长。
折射率在写入诱导记录光(读出激发光)波长处相同，但在抑制记录光(读出损耗光)波长处的折射率相差Δn较大。
应用该相位板时，读出光路中，其中激发光波长和损耗光波长的组合为：激发波长为405nm、损耗波长为488nm组合；激发波长为440nm、损耗波长为532nm组合；激发波长为440nm、损耗波长为676nm组合；激发波长为470nm、损耗波长为568nm组合；激发波长为470nm、损耗波长为603nm组合；激发波长为470nm、损耗波长为615nm组合；激发波长为470nm、损耗波长为647nm组合；激发波长为488nm、损耗波长为592nm组合；激发波长为488nm、损耗波长为600nm组合；激发波长为488nm、损耗波长为602nm组合；激发波长为488nm、损耗波长为615nm组合；激发波长为488nm、损耗波长为647nm组合；激发波长为490nm、损耗波长为575nm组合；激发波长为490nm、损耗波长为598nm组合；激发波长为500nm、损耗波长为600nm组合；激发波长为512nm、损耗波长为605nm组合；激发波长为532nm、损耗波长为647nm组合；激发波长为532nm、损耗波长为650nm组合；激发波长为532nm、损耗波长为660nm组合；激发波长为532nm、损耗波长为750nm组合；激发波长为532nm、损耗波长为775nm组合；激发波长为532nm、损耗波长为793nm组合；激发波长为552nm、损耗波长为655nm组合；激发波长为554nm、损耗波长为745nm组合；激发波长为554nm、损耗波长为760nm组合；激发波长为570nm、损耗波长为690nm组合；激发波长为595nm、损耗波长为775nm组合；激发波长为630nm、损耗波长为735nm组合；激发波长为635nm、损耗波长为745nm组合；激发波长为635nm、损耗波长为750nm组合；激发波长为635nm、损耗波长为775nm组合；激发波长为635nm、损耗波长为780nm组合；激发波长为635nm、损耗波长为781nm组合；激发波长为637nm、损耗波长为778nm组合；激发波长为640nm、损耗波长为750nm组合；激发波长为640nm、损耗波长为760nm组合；激发波长为640nm、损耗波长为775nm组合；激发波长为650nm、损耗波长为755nm组合。
其中，表1为不同激发波长和损耗波长组合所对应使用的透明材料型号、相位板高度(以相位板直径5.6mm为例)以及楔形角α。
表1：不同激发波长和损耗波长组合所对应使用的透明材料型号(参考德国肖特玻璃公司)、相位板高度(以相位板直径5.6mm为例)以及楔形角α。
本发明中，相位板直径d设置以5.6mm为例，d也可设为其他值。根据不同写入诱导记录光(读出激发光)和写入抑制记录光(读出损耗光)的波长选择，确定该相位板所选用的两种透明材料，其选择方法为：在写入诱导记录光(读出激发光)波长处，这两种透明材料的折射率相同；在写入抑制记录光(读出损耗光)波长处，这两种透明材料的折射率存在差值，且该折射率差需要在所有其他备选玻璃材料组合中达到最大和最优化。
在实施过程中，该相位板结构为双斜坡形或者螺旋形，需要将两个透明材料制成的相位板无缝隙粘合。楔形角α由直径d和相位板最大高度H决定：
例如，当激发光波长为405nm，损耗光波长为488nm时，玻璃材料为肖特公司的N-LAF21和N-SF14。楔形角α为8′31.8″。
在具体实施过程中，由于限制于玻璃材料的供应、工艺等难度，可采用成都光明光电股份有限公司所生产的玻璃材料。表2为部分德国肖特公司的玻璃牌号可与成都光明光电股份有限公司的玻璃牌号互换。
表2：部分德国肖特公司的玻璃牌号与成都光明光电股份有限公司的玻璃牌号互换表
在写入诱导记录光(读出激发光)和写入抑制记录光(读出损耗光)经过该相位板之前，需要将这两束光路准直重合到同一路光路中，这样才能保证被调制的两束光经过相位板后，由于环境振动、温度等原因改变下，光路保持稳定。
以上详细描述了本发明的较佳具体实施例。应当理解，本领域的普通技术无需创造性劳动就可以根据本发明的构思作出诸多修改和变化。因此，凡本技术领域中技术人员依本发明的构思在现有技术的基础上通过逻辑分析、推理或者有限的实验可以得到的技术方案，皆应在由权利要求书所确定的保护范围内。
Claims (10)
1.一种小型化双光束超分辨光存储光路***中相位板，其特征在于，包括由两个不同折射率的透明材料通过特定的结构拼合组成，当写入诱导记录光和写入抑制记录光同时经过所述相位板时，所述写入诱导记录光的相位在垂直于传播方向的平面上不随空间位置改变，而所述写入抑制记录光的相位在不同的位置随着所述相位板的高度呈现相应的分布，该所述相位板作用于两种不同的波长，当圆偏振光入射到该所述相位板并经过物镜聚焦之后，可以将所述写入诱导记录光聚焦为实心光斑，并将所述写入抑制记录光聚焦为空心光斑。
2.如权利要求1所述的小型化双光束超分辨光存储光路***中相位板，其特征在于，所述相位板的相位分布为双斜坡状或者为螺旋状，其相位分布函数是由所述相位板高度所决定，所述相位分布函数表达式为：
式中，L为所述透明材料在规定方向的高度，Δn为两个所述透明材料在所述写入抑制记录光波长处的折射率之差。
3.如权利要求2所述的小型化双光束超分辨光存储光路***中相位板，其特征在于，所述相位板为圆柱体，高度由不同所述写入抑制记录光和所述写入抑制记录光的波长在两种所述透明材料的折射率差所决定，而楔形角由所述圆柱体的直径和高度决定，
式中，H为所述相位板的最大高度，d为所述相位板的直径。
4.如权利要求2所述的小型化双光束超分辨光存储光路***中相位板，其特征在于，所述写入诱导记录光和所述写入抑制记录光在进入所述相位板之前，两束光在垂直于光传播方向的平面上重合，并且所述两束光入射直径与相位板直径相匹配。
5.如权利要求2所述的小型化双光束超分辨光存储光路***中相位板，其特征在于，应用该所述相位板时，读出光路可采用的激发波长为405nm至650nm、损耗波长为375nm至793nm组合。
6.如权利要求5所述的小型化双光束超分辨光存储光路***中相位板，其特征在于，应用该所述相位板时，读出光路可采用的激发波长为405nm、损耗波长为488nm组合；激发波长为440nm、损耗波长为532nm组合；激发波长为440nm、损耗波长为676nm组合；激发波长为470nm、损耗波长为568nm组合；激发波长为470nm、损耗波长为603nm组合；激发波长为470nm、损耗波长为615nm组合；激发波长为470nm、损耗波长为647nm组合；激发波长为488nm、损耗波长为592nm组合；激发波长为488nm、损耗波长为600nm组合；激发波长为488nm、损耗波长为602nm组合；激发波长为488nm、损耗波长为615nm组合；激发波长为488nm、损耗波长为647nm组合；激发波长为490nm、损耗波长为575nm组合；激发波长为490nm、损耗波长为598nm组合；激发波长为500nm、损耗波长为600nm组合；激发波长为512nm、损耗波长为605nm组合；激发波长为532nm、损耗波长为647nm组合；激发波长为532nm、损耗波长为650nm组合；激发波长为532nm、损耗波长为660nm组合；激发波长为532nm、损耗波长为750nm组合；激发波长为532nm、损耗波长为775nm组合；激发波长为532nm、损耗波长为793nm组合；激发波长为552nm、损耗波长为655nm组合；激发波长为554nm、损耗波长为745nm组合；激发波长为554nm、损耗波长为760nm组合；激发波长为570nm、损耗波长为690nm组合；激发波长为595nm、损耗波长为775nm组合；激发波长为630nm、损耗波长为735nm组合；激发波长为635nm、损耗波长为745nm组合；激发波长为635nm、损耗波长为750nm组合；激发波长为635nm、损耗波长为775nm组合；激发波长为635nm、损耗波长为780nm组合；激发波长为635nm、损耗波长为781nm组合；激发波长为637nm、损耗波长为778nm组合；激发波长为640nm、损耗波长为750nm组合；激发波长为640nm、损耗波长为760nm组合；激发波长为640nm、损耗波长为775nm组合；激发波长为650nm、损耗波长为755nm组合；激发波长为488nm、损耗波长为375nm组合。
7.如权利要求6所述的小型化双光束超分辨光存储光路***中相位板，其特征在于，所述读出光路中，由激发波长为405nm、损耗波长为488nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-SF11和N-LASF45(N-LASF45HT)，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为0°13′44.4″；由激发波长为440nm、损耗波长为532nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为P-SK60和F5，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为0°31′36.3″；由激发波长为440nm、损耗波长为676nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为P-SK61和F6，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为0°23′49.7″；由激发波长为470nm、损耗波长为568nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LAK7和N-LAK22，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为6°57′19.4″；由激发波长为470nm、损耗波长为603nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LAK7和N-LAK22，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为6°4′8.5″；由激发波长为470nm、损耗波长为615nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LAK7和N-LAK22，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为5°52′55.6″；由激发波长为470nm、损耗波长为647nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LAK7和N-LAK22，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为5°32′54.8″；由激发波长为488nm、损耗波长为592nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为P-SK60和N-BAF52，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°42′32.1″；由激发波长为488nm、损耗波长为600nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为P-SK60和N-BAF52，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°38′44.8″；由激发波长为488nm、损耗波长为602nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为P-SK60和N-BAF52，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°37′53.3″；由激发波长为488nm、损耗波长为615nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为SF5和N-SF5，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为71°27′53.3″；由激发波长为488nm、损耗波长为647nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为SF5和N-SF5，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为65°41′11.2″；由激发波长为490nm、损耗波长为575nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为P-SK60和N-BAF52，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°53′17.0″；由激发波长为490nm、损耗波长为598nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为P-SK60和N-BAF52，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°39′38.1″；由激发波长为500nm、损耗波长为600nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为P-SK69和N-LAK34，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为0°25′20.6″；由激发波长为512nm、损耗波长为605nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-SF2和N-LAK7，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为0°40′46.4″；由激发波长为532nm、损耗波长为640nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LASF41和N-LASF40，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为2°1′39.0″；由激发波长为532nm、损耗波长为647nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LASF41和N-LASF40，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°57′45.1″；由激发波长为532nm、损耗波长为647nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LASF41和N-LASF40，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°56′14.5″；由激发波长为532nm、损耗波长为660nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LASF41和N-LASF40，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°51′47.7″；由激发波长为532nm、损耗波长为750nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LASF41和N-LASF40，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°33′9.3″；由激发波长为532nm、损耗波长为775nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LASF41和N-LASF40，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°31′18.4″；由激发波长为532nm、损耗波长为793nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LASF41和N-LASF40，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°30′25.2″；由激发波长为552nm、损耗波长为655nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LASF46B和N-LASF46A，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为86°38′1.1″；由激发波长为554nm、损耗波长为745nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为SF57和N-SF57、SF57HTultra和N-SF57、SF57和N-SF57HT、SF57HTultra和N-SF57HT、SF57和N-SF57HTultra、SF57HTultra和N-SF57HTultra，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为55°52′24.3″；由激发波长为554nm、损耗波长为745nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为SF57和N-SF57、SF57HTultra和N-SF57、SF57和N-SF57HT、SF57HTultra和N-SF57HT、SF57和N-SF57HTultra、SF57HTultra和N-SF57HTultra，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为50°48′41.5″；由激发波长为570nm、损耗波长为690nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为SF56A和N-LAF33，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为0°37′35.2″；由激发波长为595nm、损耗波长为775nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LASF46B和N-LASF46A，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为75°10′27.3″；由激发波长为630nm、损耗波长为735nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-SK4和N-KZFS4(N-KZFS4HT)，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为3°22′13.4″；由激发波长为635nm、损耗波长为745nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LAF7和N-LAF7，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为64°21′35.4″；由激发波长为635nm、损耗波长为750nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LAF7和N-LAF7，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为63°13′11.4″；由激发波长为635nm、损耗波长为775nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LAF7和N-LAF7，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为57°52′41.4″；由激发波长为635nm、损耗波长为780nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LAF7和N-LAF7，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为56°53′7.2″；由激发波长为635nm、损耗波长为781nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LAF7和N-LAF7，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为56°41′21.9″；由激发波长为637nm、损耗波长为778nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LAF7和N-LAF7，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为57°16′46.5″；由激发波长为640nm、损耗波长为750nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LAF7和N-LAF7，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为63°13′11.4″；由激发波长为640nm、损耗波长为760nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为N-LAF7和N-LAF7，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为61°0′36.6″；由激发波长为650nm、损耗波长为775nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为P-SF69和N-LAK10，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为1°11′49.1″；由激发波长为488nm、损耗波长为375nm的组合时，两种不同的所述透明材料分别为P-SF69和N-LAK10，两种不同的所述透明材料组合时候的楔形角α为2°0′33.7″。
8.如权利要求2所述的小型化双光束超分辨光存储光路***中相位板，其特征在于，两种不同的所述透明材料以双斜坡状进行粘合。
9.如权利要求2所述的小型化双光束超分辨光存储光路***中相位板，其特征在于，两种不同的所述透明材料以螺旋状进行粘合。
10.一种相位板装置，其特征在于，包括如权利要求2所述的小型化双光束超分辨光存储光路***中相位板，所述相位板的主要结构为双斜坡状或者螺旋状。
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