CN104216011B - 一种TTI介质稳定的qP波逆时偏移方法 - Google Patents
一种TTI介质稳定的qP波逆时偏移方法 Download PDFInfo
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Abstract
一种TTI介质稳定的qP波逆时偏移方法,它涉及地震勘探资料处理技术领域,它的发明内容为:在现有TTI介质较稳定qP波方程基础上导出带正则化项的qP波方程,然后进行自适应的正则化参数选择:其中,θ、φ分别为地层的倾角和方位角。它在现有稳定qP传播算子基础上,对qP波方程加入正则化项,在不增加过多计算量和储存量情况下,得到更加稳定的qP波方程,使得TTI介质RTM对模型的适应性更广,增加了算法的实用性;利用地层倾角和方位角信息,自动确定正则化系数的大小,无需人工过多干预,使得正则化方程在处理实际资料时更加稳健。
Description
技术领域:
本发明涉及地震勘探资料处理技术领域,具体涉及一种TTI介质稳定的qP波逆时偏移方法。
背景技术:
在TTI介质中稳定的传播qP波是TTI RTM当前能否实用化关键,也是研究热点问题。当前TTI介质中稳定的qP波传播算子研究主要有以下两种思路:(1)从弹性波方程出发。直接从各向异性介质弹性波方程出发,做声学近似得到和弹性波方程对应的拟声波方程,这样得到的方程保留了原弹性波方程***大部分特征,比如在满足一定边界条件的情况下,保持弹性势能和动能总和的守恒性,这会加强方程求解时候的稳定性。但同时与弹性波对应的qP波方程仍然比较复杂,求解起来效率比较低下,这与声学近似的初衷有些违背。在与弹性波对应的拟声波方程基础上,可以忽略角度导数项,得到近似方程,但是该方程中仅包含一阶微分算子,无法用普通的一阶中心差分格式稳定求解该方程,这对于逆时偏移来说较为不利;(2)从频散关系出发。TTI介质中的qP波方程还可以从耦合的频散关系导出。但是,从频散关系导出的qP波方程对原弹性波方程***改造过大,无法保持弹性波***良好的特征。比如由于中间变量选取不合适,某些由频散关系导出的方程传播过程中即使边值条件满足,也无法保持***的势能和动能总和守恒,这会使得数值求解极不稳定。为了使得由频散关系导出方程数值求解稳定,可以对声学近似做某些妥协,即引入有限横波速度,得到所谓的有限横波方程。有限横波方程求解更加稳定,但是也有其自身的问题,比如残余横波能量比声学近似方程更加强烈,求解计算量也较大。另外,有限横波方程能加强求解稳定性,但也不能保证绝对稳定性。
发明内容:
本发明的目的是提供一种TTI介质稳定的qP波逆时偏移方法,它在现有稳定qP传播算子基础上,对qP波方程加入正则化项,在不增加过多计算量和储存量情况下,得到更加稳定的qP波方程,使得TTI介质RTM对模型的适应性更广,增加了算法的实用性;利用地层倾角和方位角信息,自动确定正则化系数的大小,无需人工过多干预,使得正则化方程在处理实际资料时更加稳健。
为了解决背景技术所存在的问题,本发明采用以下技术方案:A、带正则化项TTI介质中qP波方程;
(a)由弹性波方程导出qP波方程
对于TTI介质中做声学近似后的弹性波方程为:
其中微分算子的定义为:
C11,C13以及C33为刚度系数,θ,分别为地层倾角以及方位角, 及为方向偏导数,vx,vy,vz为速度分量,σ11,σ33为应力分量。对于TTI介质中声学近似后的方程(1),为了计算效率,忽略其中有关角度的导数项,那么(1)变为:
在密度为1的假设下,其对应的二阶方程可以写为:
(b)由频散关系导出qP波方程;
利用如下的频散关系导出对应的有限横波方程:
其中,ω为圆频率,vpx,vpz为qP波x以及z方向的qP波速度,vpn为qP波nmo速度。vsz为qS波在z方向上的速度,k′x,k′y以及k′z分别为空间三个方向上的波数。v为选取的参考速度。引入适当的中间波场变量后,其对应的有限横波方程为:
其中,
(c)带正则化项的稳定的qP波方程
在各向同性声波方程求解过程中,一种抗频散的优化方程,通过修改声波方程对应的频散关系,得到抗频散方程,其实施步骤如下:
对于各向同性介质中声波方程:
平面波解得形式为:
对于带正则化项各向同性介质中声波方程:
其对应的平面波解为:
注意到:
则(10)可以写作:
在求解TTI介质中qP波方程时候,引入正则化项,对不稳定解中无用的高波数成分做适当的衰减,得到更加稳定的方程。
为了描述简洁,将(6)重写为:
加入正则化项后,(13)可以变为:
其中σ是正则化系数,可以验证,求解(14)比求解(13)波场中高波数的不稳定成分更少,从而能使得TTI介质RTM在处理实际资料时适用性更强。对于方程(4)也可以采用加入正则化项的思想构建稳定的传播方程。
B、自适应的正则化参数选择:从(14)可以看出,正则化参数的选取对最终波场计算结果有很大的影响,为了能够使得算法在处理实际资料时更加稳健,利用如下的方式自适应的计算正则化系数:
其中,θ、分别为地层的倾角和方位角。
本发明具有以下有益效果:它在现有稳定qP传播算子基础上,对qP波方程加入正则化项,在不增加过多计算量和储存量情况下,得到更加稳定的qP波方程,使得TTI介质RTM对模型的适应性更广,增加了算法的实用性;利用地层倾角和方位角信息,自动确定正则化系数的大小,无需人工过多干预,使得正则化方程在处理实际资料时更加稳健。
附图说明:
图1为本发明提出的单炮TTI介质qP波RTM计算流程图。
具体实施方式:
本具体实施方式采取以下技术方案:A、带正则化项TTI介质中qP波方程;
(a)由弹性波方程导出qP波方程
对于TTI介质中做声学近似后的弹性波方程为:
其中微分算子的定义为:
C11,C13以及C33为刚度系数,θ,分别为地层倾角以及方位角, 及为方向偏导数,vx,vy,vz为速度分量,σ11,σ33为应力分量。对于TTI介质中声学近似后的方程(1),为了计算效率,忽略其中有关角度的导数项,那么(1)变为:
在密度为1的假设下,其对应的二阶方程可以写为:
(b)由频散关系导出qP波方程;
利用如下的频散关系导出对应的有限横波方程:
引入适当的中间波场变量后,其对应的有限横波方程为:
其中,
(c)带正则化项的稳定的qP波方程
在各向同性声波方程求解过程中,一种抗频散的优化方程,通过修改声波方程对应的频散关系,得到抗频散方程,其实施步骤如下:
对于各向同性介质中声波方程:
平面波解得形式为:
对于带正则化项各向同性介质中声波方程:
其对应的平面波解为:
注意到:
则(10)可以写作:
在求解TTI介质中qP波方程时候,引入正则化项,对不稳定解中无用的高波数成分做适当的衰减,得到更加稳定的方程。
为了描述简洁,将(6)重写为:
加入正则化项后,(13)可以变为:
其中σ是正则化系数,可以验证,求解(14)比求解(13)波场中高波数的不稳定成分更少,从而能使得TTI介质RTM在处理实际资料时适用性更强。对于方程(4)也可以采用加入正则化项的思想构造稳定的传播方程。
B、自适应的正则化参数选择:从(14)可以看出,正则化参数的选取对最终波场计算结果有很大的影响,为了能够使得算法在处理实际资料时更加稳健,利用如下的方式自适应的计算正则化系数:
其中,θ、分别为地层的倾角和方位角。
本具体实施方式具有以下有益效果:它在现有稳定qP传播算子基础上,对qP波方程加入正则化项,在不增加过多计算量和储存量情况下,得到更加稳定的qP波方程,使得TTI介质RTM对模型的适应性更广,增加了算法的实用性;利用地层倾角和方位角信息,自动确定正则化系数的大小,无需人工过多干预,使得正则化方程在处理实际资料时更加稳健。
Claims (1)
1.一种TTI介质稳定的qP波逆时偏移方法,其特征在于它的主要实施步骤为:(A)、导出带正则化项TTI介质中qP波方程;
(a)由弹性波方程导出qP波方程
对于TTI介质中做声学近似后的弹性波方程为:
其中微分算子的定义为:
C11、C13以及C33为刚度系数,θ、分别为地层倾角以及方位角, 及为方向偏导数,vx、vy、vz为速度分量,σ11、σ33为应力分量;对于TTI介质中声学近似后的方程(1),为了计算效率,忽略其中有关角度的导数项,那么(1)变为:
在密度为1的假设下,其对应的二阶方程可以写为:
(b)由频散关系导出qP波方程
利用如下的频散关系导出对应的有限横波方程:
其中ω为圆频率,vpx、vpz分别为qP波x以及z方向的qP波速度,vpn为qP波nmo速度,vsz为qS波在z方向上的速度,k′x、k′y以及k′z分别为空间三个方向上的波数;引入中间波场变量后,对应的有限横波方程为:
其中,
(c)带正则化项的稳定的qP波方程
在各向同性声波方程求解过程中,一种抗频散的优化方程,通过修改声波方程对应的频散关系,得到抗频散方程,其实施步骤如下:对于各向同性介质中声波方程:
平面波解得形式为:
对于带正则化项各向同性介质中声波方程:
其对应的平面波解为:
注意到:
则(10)可以写作:
在求解TTI介质中qP波方程时候,引入正则化项,对不稳定解中无用的高波数成分做适当的衰减,得到更加稳定的方程;
为了描述简洁,将(6)重写为:
其中:
加入正则化项后,(13)可以变为:
其中σ是正则化参数,可以验证,求解(14)比求解(13)波场中高波数的不稳定成分更少,从而能使得TTI介质RTM在处理实际资料时适用性更强;对于方程(4)也能够通过加入正则化项构造稳定的传播方程;
(B)自适应的正则化参数选择:从(14)可以看出,正则化参数的选取对最终波场计算结果有很大的影响,为了能够使得算法在处理实际资料时更加稳健,利用如下的方式自适应的计算正则化参数:
其中,θ、分别为地层的倾角和方位角。
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