具体实施方式
本发明的发明人发现,现有的双极晶体管施加电流需要直接施加在基极上以驱动双极晶体管,但是采用上述方案形成的双极晶体管的面积较大,电流放大系数β较小。为了提高双极晶体管的性能,现有技术添加了更为复杂的结构(比如多晶硅发射极、n+掩埋层、外延硅、SiGe基极等)以获得高性能的垂直双极晶体管。然而,这些为双极晶体管所添加的工艺步骤和热循环偏离了标准CMOS工艺,因此,不能使用现有的CMOS逻辑库和IP库,故这些形成双极晶体管的方法成本较高,因此这种高性能的BiCMOS技术应用范围并不广泛。
SOI(绝缘体上硅)技术被认为是32纳米节点及其以下技术的最具吸引力的技术,具有全耗尽和短沟道长度(即较薄的基区厚度),寄生横向双极晶体管提供合适的性能,以去除栅氧层和通过多晶硅栅极形成的基区接触孔。制作高性能横向双极晶体管的主要工艺在于制作较薄的基区形状以及其接触孔,以及浅掺杂的集电极(以获得较高的BVCEO),对CMOS基区工艺采用最少的工艺复杂度。一种获得高性能横向双极晶体管的设计是通过对准氮化物侧墙和浅参杂集电极形成的p型基区。另一种设计是具有采用多晶硅间隙壁和n型掺杂集电极p型基区。
SOI上的nMOS和pMOS晶体管的栅引入漏电流(GIDL)可以用作基区电流以开启寄生的横向npn或者pnp双极晶体管。本发明为了区别其驱动模式,定义为“GIDL驱动的横向双极晶体管”。本发明的发明人通过抑制沟道反型(通过形成高阈值电压)、可以得到提高GIDL电流和双极晶体管性能,比如通过提高第二注入剂量、形成全耗尽基区防止反型、形成较小的沟道长度等方案,本发明中添加了4个掩模步骤,分别为对nMOS和pMOS的基区进行第一附加注入和形成集电区和发射区中的第二注入。
本发明的采用GIDL驱动的横向双极晶体管具有较小的发射极/集电极结电容、电压控制基区电流,无需额外形成基区接触孔,以及较小的输入电容。本发明还给出一种采用本发明的SOI上形成的CMOS的GIDL引发的双极晶体管的带隙基准电路。
以下依据附图详细地描述具体实施例,上述的目的和本发明的优点将更加清楚。
1.第一实施例
本发明首先提供一种制作双极晶体管同时也形成MOS晶体管的方法,其具体流程请参照图2所示,包括:
步骤S101,提供绝缘体上硅,所述绝缘体上硅包括硅基底、依次位于硅基底上的埋氧层和顶层硅;
步骤S103,在顶层硅上形成有源区;
步骤S105,在有源区内进行第一注入;
步骤S107,在有源区内定义出基区区域,在顶层硅上对应基区区域依次形成基区栅介质层和基区栅电极;
步骤S109,在基区以外的有源区内进行第二注入,所述第二注入的离子的导电类型与第一注入的离子的导电类型相反,形成发射区和集电区;
步骤S111,在顶层硅上形成第一层间介质层,覆盖所述基区栅介质层和基区栅电极;
步骤S113,在第一层间介质层内形成第一接触孔、第二接触孔和第三接触孔;
步骤S115,在第一层间介质层上形成导电层,采用导电层形成集电极、发射极以及基区控制电极,所述发射极通过第一接触孔与发射区电学连接,所述发射极通过第二接触孔与集电区电学连接,所述基区控制电极通过第三接触孔与基区栅电极电学连接。
下面参照附图,对上述形成双极晶体管同时也形成MOS晶体管的方法加以详细阐述。
首先参照图3,执行步骤S101,提供绝缘体上硅(SOI)100。所述绝缘体上硅100包括硅基底101、硅基底101上的埋氧层102以及埋氧层102之上的顶层硅103。
所述绝缘体上硅100的顶层硅103的导电类型为p型。当然,也可以为n型,此处以p型为例加以说明。为了说明NPN、PNP双极晶体管的形成方法,本发明同时在本实施例中加以说明,在此不应过分限制本发明的保护范围。
所述绝缘体上硅100的顶层硅103的厚度为10nm至150nm。
绝缘体上硅100通过在两层硅基板之间封入一个绝缘的埋氧层102,从而将晶体管元件进行纵向隔离。上述埋氧层102的材料通常是氧化硅,厚度约为100nm至1μm,因此又将埋氧层102称为埋入氧化物层(Buried Oxide,BOX)。埋氧层102能有效地使电子从一个晶体管门电路流到另一个晶体管门电路,不让多余的电子渗漏到下层硅基底101上。用绝缘体上硅100形成的半导体器件具有寄生电容小、短沟道效应小、速度快、集成度高、功耗低、耐高温以及抗辐射等优点。
然后执行步骤S103,在顶层硅103上形成有源区。具体包括:首先在顶层硅103上形成浅沟槽,以对在绝缘体上硅100上形成的晶体管进行横向隔离。所述浅沟槽将顶层硅103分为有源区和隔离区域,即顶层硅103上有源区之外的区域均为隔离区域。
形成浅沟槽工艺如图4所示,刻蚀绝缘体上硅100上的顶层硅103至暴露出埋氧层102,形成浅沟槽104。
接着,在浅沟槽104内填充电介质材料,形成如图5所示。在浅沟槽104内填充的电介质材料可以与埋氧层102的材料相同,使得在浅沟槽104内填充的电介质材料与埋氧层102完全融为一体。
在制造过程中,为了将浅沟槽104完全填满,并获得一个平整的表面,通常还会对绝缘体上硅100进行化学机械研磨的步骤。所述化学机械研磨是本领域技术人员的惯用手段,在此不再赘述。
经过上述工艺,形成了有源区。
接着,执行步骤S105,在有源区内进行第一注入,进行第一注入的目的为形成双极晶体管的基区(和MOS晶体管)作准备,具体请参考图6。
所述第一注入的离子种类可以根据所制造的双极晶体管进行选择,例如需要制造NPN型晶体管(或N型MOS晶体管)时,需要注入p型例子,比如可以为硼例子,能量范围为1KeV至60KeV,剂量范围为1×1012cm-2至1×1013cm-2;需要制造PNP型晶体管时,需要注入n型杂质,比如可以为磷或砷离子,能量范围为5KeV至300KeV,剂量范围为1×1012cm-2至1×1013cm-2。经过上述注入,形成的注入区域的离子的浓度大约为1×1017cm-3至l×1020cm-3。
与形成MOS晶体管工艺相对应,该步注入即为同时形成MOS晶体管掺的杂阱(Well)工艺。
经过第一注入,分别形成n型的第一注入区105a和p型的第一注入区105b。
同时,为了进一步增加所形成的双极晶体管的基区浓度以防止基区反型,还可以在第一注入区105a和第一注入区105b内进行第一附加注入,所述第一附加注入的离子的导电类型与待形成的双极晶体管的基区即第一注入的离子的导电类型相同。即对于NPN型双极晶体管,需要注入p型杂质,比如可以为硼离子,能量范围为1KeV至60KeV,剂量范围为1×1012cm-2至1×1013cm-2;对于PNP型双极晶体管,需要注入n型杂质,比如可以为磷或砷离子,能量范围为5KeV至300KeV,剂量范围为1×1012cm-2至1×1013cm-2。经过所述第一附加注入,待形成的双极晶体管的基区区域的掺杂浓度大约为现有的MOS晶体管的沟道区的掺杂浓度的2~10倍,因此基区的表层不会被基区栅电极上的电压反型,需要特别说明的是,所述第一附加注入是特别用于双极晶体管的步骤。
作为一个具体实施例,对于NPN型双极晶体管,注入的离子为硼离子,注入的能量为10KeV,剂量为3×1012cm-2。
作为另一个具体实施例,对于PNP型双极晶体管,注入的离子为磷离子,注入的能量为30KeV,剂量为2×1012cm-2。
进行第一附加注入需要额外增加两个掩模板(分别对于NPN型和PNP型双极晶体管),本发明通过第一附加注入来抑制基区反型(即通过第一附加注入可以提高基区浓度,形成全耗尽基区防止反型)、这样可以提高GIDL电流和双极晶体管性能。
所述第一附加注入的目的是增加基区浓度,因此仅在基区进行即可,但是由于基区面积较小,实际工艺中,通常对整个阱区进行第一附加注入,然后在后续形成集电区和发射区的工艺中增大剂量,以对该步注入的离子进行中和。
然后执行步骤S107,在有源区内定义基区区域;在顶层硅上对应基区区域位置依次形成基区栅介质层和基区栅电极,同时也形成MOS晶体管的栅电极。具体请参照图7和图8。
首先参照图7,在绝缘体上硅100上依次形成基区栅介质层116和基区栅电极117。所述基区栅介质层116可以为氧化硅、氮化硅、氮氧化硅,还可以为高介电常数材料,比如氧化铪、氧化铝等。所述基区栅电极117可以为多晶硅或者金属或者金属氮化物,比如可以为钨、氮化钨、铝、银、铬、钼、镍、钯、铂、钛、氮化钛、钽、氮化钽等中的一种或其任意组合。
接着参照图8,定义基区区域,去除基区区域之外的基区栅介质层116和基区栅电极117。
具体工艺包括:在基区栅电极117上形成光刻胶层;利用带有基区(同时也带有MOS晶体管的栅电极)形状的掩模板,对光刻胶层进行曝光,将掩模板上的基区形状转移至光刻胶层;进行显影,去除基区区域之外的光刻胶层;最后以光刻胶层为掩模依次以等离子体刻蚀技术去除基区以外的基区栅电极117和基区栅介质层116部分。所述等离子体刻蚀技术是本领域技术人员的惯用手段,在此不再赘述。经过上述刻蚀,则基区栅电极117和基区栅介质层116覆盖的第一注入区105a和第一注入区105b的部分形成基区区域。
上述定义基区区域以及在基区区域上形成所述基区栅介质层116和基区栅电极117的工艺与现有的CMOS工艺中的形成栅介质层和栅电极的工艺相同。
本实施例中,还可以在刻蚀后的基区栅介质层116和基区栅电极117的侧壁上形成隔离层118,如图9所示。所述隔离层118可以采用氧化硅、氮化硅、氮氧化硅中一种或者其组合。
然后执行步骤S109,具体请参照图10,在基区以外的有源区内进行第二注入,分别形成低掺杂的p型发射区112a、n型发射区112b、p型集电区113a和n型集电区113b。同时,由于基区栅介质层116和基区栅电极117以及隔离层118的掩膜作用,在对应的部分第一注入区105a和第一注入区105b内未进行第二注入,即在基区区域未进行第二注入,则该基区区域分别形成基区111a和111b。
所述第二注入的离子的导电类型与第一注入的离子的导电类型相反,例如,在第一注入中注入的是p型离子,则在该步骤中注入的是n型离子;而如果在第一注入中注入的是n型离子,则在该步骤中注入的是p型离子。而且,该步骤注入的离子浓度要足够大,因为首先要对第一注入的离子进行中和。
所述第二注入的剂量在14次方数量级,注入能量随着离子的种类不同而不同,若所述第二注入的离子为n型,则注入离子可以为磷离子或者砷离子,能量范围为1Kev至100KeV。
所述第二注入的剂量在14次方数量级,注入能量随着离子的种类不同而不同,作为另一个具体实施例,若所述第二注入的离子为p型,则注入离子为硼或者氟化硼离子,则能量范围为1KeV至100KeV。
上述第二注入的工艺比与CMOS工艺中的低掺杂漏(LDD)注入的工艺相类似但不适合共用,主要因为注入二者注入的能量或剂量不同,以优化集电区和基区之间缓冲区(如下所述)以便达到所需的击穿电压。但是需要特别说明的是,即使不增加该第二注入步骤,形成的双极晶体管仍然可以工作,只是其击穿电压较低而已,在此特地说明,不应过分限制本发明的保护范围。
然后进行第三注入,对部分集电区和整个发射区进一步掺杂,以形成重掺杂发射区和集电区。则未被进一步掺杂的集电区则形成缓冲区,所述第三注入离子导电类型与第二注入的离子导电类型相同。
本实施例中,所述第三注入的方向倾斜于所述顶层硅103表面,具体请参照图11,形成与基区111a和111b连接的重掺杂的发射区120a、120b和轻掺杂的缓冲区114a、114b,以及分别与缓冲区114a、114b连接的重掺杂的集电区119a、119b。
所述第三注入的角度范围为30°至60°,优选40°至50°范围。所述第三注入的离子的剂量范围为15次方数量级。
若采用本发明的倾斜的第三注入,相当于对集电区和发射区进行了两步注入,为了优化器件性能,可以根据第三注入的条件对第二注入条件进行优化,比如适当降低第二注入的剂量,使缓冲区的掺杂降低,提升集电区和基区之间缓冲区的击穿电压。至于对第二注入剂量的调整,本技术领域人员可以根据第三注入的剂量进行简单变换,在此不应过分限制本发明的保护范围。
执行步骤S111,在顶层硅上形成第一层间介质层121,覆盖所述基区栅介质层116和基区栅电极117。具体请参照图12,所述第一层间介质层121可以为氧化硅、氮化硅、氮氧化硅、掺杂的硅酸盐玻璃或者低介电常数材料,所述低介电常数材料可以为掺杂的碳化硅等等。形成所述第一层间介质层121的目的为对各个器件层之间进行隔离。
执行步骤S113和步骤S115,具体请参照图13,包括:在第一层间介质层121内分别形成第一接触孔122a和122b、第二接触孔123a和123b、以及第三接触孔124a和124b;接着在第一层间介质层121上形成导电层,采用导电层分别形成发射极125a和125b、集电极126a和126b、以及基区控制电极127a和127b,所述发射极125a和125b分别通过第一接触孔122a和122b与发射区120a和120b电学连接;所述集电极126a和126b分别通过第二接触孔123a和123b与集电区119a和119b电学连接;所述基区控制电极127a和127b分别通过第三接触孔124a和124b与基区栅电极117电学连接。
本实施例通过在基区上的基区栅电极117上形成基区控制电极124a和124b,类似于传统的MOS晶体管的栅电极,无需现有技术中的直接在基区上制作基区电极,这样形成的双极晶体管结构与传统的MOS晶体管结构大体相同,形成这种双极晶体管的工艺与传统的标准CMOS工艺完全兼容;而且双极晶体管的发射区/集电区结电容较小,通过在基区控制电极上施加电压形成基区电流,无需额外基区接触孔工艺,具有较简单的工艺。
而且上述形成双极晶体管的方法中完全和现有的CMOS工艺兼容,即在制备双极晶体管的同时也可以在同样的晶圆上形成MOS晶体管。上述只是特别叙述了形成双极晶体管的步骤,在此特别说明。
2.第二实施例
基于上述第一实施例的工艺,形成本发明的双极晶体管,参照图13,包括:绝缘体上硅100,所述绝缘体上硅100包括硅基底101、依次位于硅基底101上的埋氧层102和顶层硅103;基区111a或111b、发射区120a或120b和集电区119a或119b,位于顶层硅103内,所述基区111a位于发射区120a和集电区119a之间,所述基区111b位于发射区120b和集电区119b之间,所述发射区120a或120b和集电区119a或119b的导电类型相同,所述基区111a或111b导电类型与发射区120a或120b和集电区119a或119b相反;基区栅介质层116,位于顶层硅103上对应于基区111a或111b位置;基区栅电极117,位于基区栅介质层116上;发射极125a通过第一接触孔122a与发射区120a电学连接,发射极125b通过第一接触孔122b与发射区120b电学连接;集电极126a通过第二接触孔123a与集电区119a电学连接,集电极126b通过第二接触孔123b与集电区119b电学连接。
所述双极晶体管还包括基区控制电极127a或127b,通过第三接触孔124a或124b与基区栅电极117电学连接。
所述集电区119a和基区111a之间还包括缓冲区114a,所述集电区119b和基区111b之间还包括缓冲区114b,所述缓冲区114a或114b的掺杂类型与集电区119a或119b相同,但掺杂浓度小于集电区119a或119b。
所述缓冲区114a与集电区119a之间,缓冲区114b与集电区119b之间的界面以及所述发射区120a与基区111a、发射区120b与基区111b的界面倾斜于所述顶层硅103表面。
3.第三实施例
本发明还提供一种驱动上述第二实施例中双极晶体管的方法,请参照图14,给出驱动上述双极晶体管的具体流程示意图,包括:步骤S201,在基区控制电极上施加第一电压;步骤S203,在集电极上施加第二电压;步骤S205,在发射极上施加第三电压,在上述电压所形成的电场的作用下集电区表层形成少数载流子(minority carriers),进一步地,若集电区与基区之间具有缓冲区,则为缓冲区表层形成少数载流子,所述少数载流子与基区内的多数载流子类型相同,并流入基区,形成栅致漏电流,构成栅致漏电流的载流子继续流入至发射区,使基区与发射极之间的PN结正向导通。
下面针对NPN型双极晶体管给出驱动方法以及原理,请参照图15。图15中各个标号所代表的层与上述相同,在此不再一一加以介绍。
在所述NPN型双极晶体管的基区控制电极127b上施加第一电压Vb;在集电极126b上施加第二电压Vc;在发射极125b上施加第三电压Ve,所述基区控制电极127b上的第一电压Vb比集电极126b上的第二电压Vc低,所述发射极125b上的第三电压Ve比第一电压Vb低。
在上述电压所形成的电场的作用下集电区119b的表层形成少数载流子,在此实施例中即为空穴,所述少数载流子与P型的基区111b内的多数载流子类型相同,由于基区控制电极127b上的第一电压Vb为低,所述空穴将受到该电压所形成的电场的吸引,向基区111b移动并流入基区111b,形成栅致漏电流;由于所述发射极上的第三电压Ve比集电极上的第二电压Vc低,即所述基区111b的电势被抬高,使得基区111b与发射区120b之间的PN结形成正向偏压,从而NPN双极晶体管被正向导通,从发射区120b中射出电子,反向流入集电区119b中,为基区电流的β倍,从而实现采用基区控制电压Vb所形成的栅致漏电流开启NPN双极晶体管,与现有技术的直接将基区111b上形成电极,并接入电流源相比,具有较小的双极晶体管开启电流。
作为一个实施例,所述第一电压Vb约为小于或等于0.5Vdd,所述第二电压Vc为Vdd,所述第三电压为0V,所述绝缘体上硅的硅基底电压为0V。
若驱动PNP型双极晶体管,也可以采用类似的方法,比如基区控制电极上的施加第一电压Vb;在集电极上施加第二电压Vc;在发射极上施加第三电压Ve,所述基区控制电极上第一电压Vb比集电极上第二电压Vc高,所述发射极上的第三电压Ve比第二电压Vc高。在实际使用中,所述发射极上的第三电压Ve一定高于集电极上的第二电压Vc,因此P型发射区与N型基区之间的PN结已经稍微正向偏置,但N型基区与P型集电区PN结是反向偏置,不导通。在瞬间(比如在后续的基准电压源电路中的放大器进行动态调整过程中)情况下,第一电压Vb有可能同时高于第二电压Vc和第三电压Ve,同时使P型集电区和发射区表层反型(电子聚集),但只有集电区表层的反型电子流入N型基区(使发射区与N型基区之间的PN结更加正向导通发射空穴),而发射区表层反型电子不会流入N型基区(因N型基区的电位较低)而排斥电子从发射区表层流入),所以P型集电区与N型基区之间的PN结不会被导通。通常情况下,第一电压Vb介于第三电压Ve和第二电压Vc之间。
作为一个实施例,所述第一电压Vb约为大于或等于0.5Vdd,所述第二电压Vc为0V,所述第三电压Ve为Vdd,所述绝缘体上硅的硅基底电压为Vdd。
上述Vdd为外置电压源的电压,比如可以为3.8V、2.5V、1.8V、1.0V等。
4.第四实施例
为了方便且形象对双极晶体管进行标记,本申请的发明人提出如下标记,如图16和17所示。
图16给出PNP型双极晶体管P1的标记,图17给出NPN型双极晶体管N1的标记,所述双极晶体管P1和N1均有三个引出电极,分别表示发射极e、集电极c和基区控制电极b;对于PNP型双极晶体管P1,所述发射极e在上且箭头头向内,对于NPN型双极晶体管N1的发射极e在下且箭头向外所述双极晶体管P1和N1的基区控制电极b均有半箭头,对于PNP型双极晶体管P1,所述半箭头从集电极c指向发射极e,与电子流方向相同,流向较高电压,对于NPN型双极晶体管N1,所述半箭头从集电极c指向发射极e,与空穴流方向相同,流向较低电压。下面电路图中采用上述标记进行表示。
本实施例还提供一种带有上述双极晶体管的带隙基准源电路,其基本设计思想是:利用双极晶体管发射结电压Vbe具有的负温度系数、及不同电流密度下双极晶体管的发射结电压之差ΔVbe具有正温度系数的特性进行线形叠加,从而得到近似于零温度系数的基准电压。在本发明中,基区栅电极与集电极之间的电压相当于发射结电压Vbe(为了与MOS晶体管相对应,此处采用标记Vgd,后文同,不再详述)
图18给出本实施例提供的带有上述双极晶体管的带隙基准源电路,包括:第一端和第二端,所述第一端和第二端之间具有第一电压差;第一电流源I1,一端电连接至第一端;第一双极晶体管BP1,所述第一双极晶体管BP1具有发射极、集电极和基区控制电极,所述发射极电连接至第一电流源的另一端;第一负载r1,一端电连接至第一双极晶体管BP1的集电极,另一端电连接至第二端。
所述带隙基准源电路还包括:第三端和第四端,所述第三端和第四端之间具有第二电压差;第二电流源I2,一端电连接至第三端;第二双极晶体管BP2,所述第二双极晶体管BP2具有发射极、集电极和基区控制电极,所述发射极电连接至第二电流源I2的另一端;第二负载r2,一端电连接至第二双极晶体管BP2的集电极,另一端电连接至第四端;所述第一双极晶体管BP1的基区控制电极与第二双极晶体管BP2的基区控制电极相电连接,并作为所述带隙基准源电路的输出端。
所述带隙基准源电路还包括:控制单元10,具有第一输入端、第二输入端和输出端,所述第一输入端电连接至第一双极晶体管BP1的发射极,第二输入端电连接至第二双极晶体管BP2的发射极,输出端电连接至所述带隙基准源电路的输出端;所述控制单元10使第一双极晶体管BP1的发射极电流与第一双极晶体管BP1的集电极电流均为第一电流源I1输出的电流、使第二双极晶体管BP2的发射极电流与第二双极晶体管BP2的集电极电流均为第二电流源I2输出的电流;通过选择第一电压差和第二电压差、第一电流源的输出电流、第二电流源的输出电流、以及第一负载和第二负载的值使得所述带隙基准源电路的输出端的输出电压的温度漂移系数为零。
根据图18的电路,其输出的基准电压Vref为:
Vref=Vgd2+Vr2=Vgd2+Ir2·r2;
其中,Vgd2为第二双极晶体管BP2的基区栅电极与集电区之间电压,Vr2为第二负载r2上的电压,Ir2为第二负载r2上的电流;
控制单元10使第一双极晶体管BP1和第二双极晶体管BP2的基区控制电极上电压相同,因此:
Ir2=I2=(Vgd2-Vgd1-I1r1)/r2=ΔVgd/r2;
由于第二电流源输出电流和第一电流源输出的电流总是设计成一定关系,此处假设I2=n I1;
则Vref=Vgd2+ΔVgd·n·r2/(n r2+r1);
因此,δ(Vref/δT)=δ(Vgd2)/δT+n·r2/(n r2+r1)·δ(ΔVgd)/δT
从实验数据δ(Vgd2)/δT<0,且δ(ΔVgd)/δT>0;
并且通过调整n·r2/(n r2+r1),可以使δ(Vref/δT)近似为零,获得稳定的输出电压Vref,即通过选择第一电压差和第二电压差、第一电流源I1的输出电流、第二电流源I2的输出电流、第一负载r1和第二负载r2的值,以及Vgd和ΔVgd的实验温度系数值,能够使得所述带隙基准源电路的输出端的输出电压的温度漂移系数为零。
本实施例中,所述第一双极晶体管BP1和第二双极晶体管BP2的大小和结构相同。
为了进一步减小调节的复杂性,可以进行进一步优化,比如可以选取第一电压差和第二电压差相同;选取第一负载为第一电阻和第二电阻,选取第二负载为第二电阻。
下面分别以NPN型和PNP型双极晶体管为例,加以说明所述带隙基准源电路的工作原理。
5.第五实施例
本实施例还提供一种带有本发明的PNP型双极晶体管的带隙基准源电路,具体请参照图19,包括:第一电流源I1,输入端电连接至第一外置电压源;第二电流源I2,输入端电连接至第二外置电压源;串联的第一电阻R1和第二电阻R2,一端接地;放大器K,两个输入端分别连接至第一电流源I1和第二电流源I2的输出端;所述带隙基准源电路还包括:第一双极晶体管P1,发射极电连接至第一电流源I1输出端,集电极电连接至串联的第一电阻R1和第二电阻R2的另一端,即非接地端;第二双极晶体管P2,发射极电连接至第二电流源I2的输出端,集电极电连接至串联的第一电阻R1和第二电阻R2之间;所述第一双极晶体管P1的基区控制电极和第二双极晶体管P2的基区控制电极连接至放大器K的输出端,所述输出端作为虚拟接地电路的输出端,输出基准电压Vref;所述第一双极晶体管P1的和第二双极晶体管P2的多晶硅层的导电类型与基区相反。
所述第二外置电压源电压与第一外置电压源电压相同,均为Vdd。
前述控制单元采用所述运算放大器K,所述运算放大器K作用为本领域技术人员所习知,在此仅简短叙述.运算放大器K能根据其两个输入端的电压动态调整其输出电压,即使其输入端(+)比输入端(-)稍微高一点点,输出电压将很高,直至输入端(+)输入的电压与输入端(-)的电压相同;反之亦然,即使输入端(-)的输入电压比输入端(+)的电压稍微低一点点,输出电压将很高,直至输入端(+)输入的电压与输入端(-)的电压相同。根据上述作用原理,可以将第一双极晶体管BP1的发射极电流与第一双极晶体管BP1的集电极电流均输出第一电流源I1输出的电流、使第二双极晶体管BP2的发射极电流与第二双极晶体管BP2的集电极电流均输出为第二电流源I2输出的电流,并最终输出获得温度系数几乎为零的硅带隙电压。
图18中的输出基准电压Vref为:
Vref=Vgd2+VR1=Vgd2+IR1·R1=Vgd2+(n+1)·I1·R1;
其中,Vgd2为双极晶体管P2的栅极与漏极之间电压,VR1为第一电阻R1上的电压,IR1=(n+1)·I1;
IR2=I1=(Vgd2-Vgd1)/R2=ΔVgd/R2;
Vref=Vgd2+(n+1)·ΔVgd·(R1/R2);(1)
为了使δVref/δT~0,
δ(Vref/δT)=δ(Vgd2)/δT+(n+1)·(R1/R2)·δ(ΔVgd)/δT
由于δ(Vgd2)/δT<0,且δ(ΔVgd)/δT>0;
因此,通过调整(n+1)·(R1/R2),可以使δ(Vref/δT)近似为零,获得温度系数几乎为零的输出电压Vref。
对于PNP型双极晶体管,上述δ(Vgd2)/δT<0基于下述推理获得:
IGIDL=A·Es·exp(-B/Es);
其中,A是一个常数正比于集电区面积;Es为集电区表面电场;B为常数;IGIDL为第一双极晶体管P1的栅致漏电流;
Es=(Vdg-Eg)/3Tox;
其中,Eg为硅带隙电压值(约1.2V);Vdg为集电区与基区栅电极之间的电压差;Tox为基区栅介质层为氧化硅时的厚度;
Eg=1.12-2.4·10-4(T-300)
上式由实验数值得出;其中,T为温度;
δ(IGIDL)/δT=IGIDL(δEs/δT)·(1/Es)·(1+B/Es),由于IGIDL代表电流源I1或I2的输出的电流,而电流源I1或I2的输出电流比较稳定,与温度无关,因此可以设定δ(IGIDL)/δT近似为+0;
δEs/δT~0=(δVgd/δT+2.4·10-4)/3Tox;
因此,δVgd/δT=-2.4·10-4<0;
上述δ(ΔVgd)/δT>0基于下述推理获得:
ΔIGIDL=IGIDL1-IGIDL2=IGIDL·(ΔEs/Es)(1+B/Es);
其中,IGIDL2为第二双极晶体管P2的栅致漏电流
ΔEs=ΔVgd/3Tox;ΔVgd=3Tox·ΔEs;
δ(IGIDL)/δT=IGIDL(δΔEs/δT)(1/Es)·(1+B/Es)+IGIDL(ΔEs/Es 2)(-δEs/δT)(1+B/Es)+IGIDL(ΔEs/Es)·(-B/Es 2)·(δEs/δT)=0;
因此δ(ΔVgd)/δT=3Tox·(δΔEs/δT)+ΔEs·3(δTox/δT)
=3Tox·(Es/(1+B/Es))·((ΔEs/Es 2)(δEs/δT)(1+B/Es)+(ΔEs/Es)·B/Es 2)·
(δEs/δT)+ΔEs·3(δTox/δT)
=3Tox·(ΔEs/Es)·(δEs/δT)·(1+(B/Es)/(1+B/Es)+3·ΔEs·(δTox/δT)
由于δEs/δT~0,(δTox/δT)>0,则δ(ΔVgd)/δT>0。
此处Vref=Es·3Tox,且Vgd~Eg,所述Vgd用于弯曲表面能带,以使Es足够大,以吸引少数载流子并形成GIDL电流。
根据(1)式,Vref为Vgd与ΔVgd之和,由于Vgd近似于Eg,ΔVgd用于调整整体温度系数趋向于零,因此,整个的最终输出电压Vref的值近似为一个Eg。
6.第六实施例
本实施例还提供一种带有本发明的NPN型双极晶体管的带隙基准源电路,具体请参照图20,包括串联的第一电阻R1和第二电阻R2,一端电连接至外置电压源;第一电流源I1,一端接地;第二电流源I2,一端接地;放大器K,两个输入端分别连接至第一电流源I1和第二电流源I2的另一端;所述带隙基准电压源电路还包括:第一双极晶体管N1,发射极电连接至第一电流源I1的另一端,集电极电连接至串联的第一电阻R1和第二电阻R2的另一端;第二双极晶体管N2,发射极电连接至第二电流源I2的另一端,集电极电连接至串联的第一电阻R1和第二电阻R2之间;所述第一双极晶体管N1的基区控制电极和第二双极晶体管N2的基区控制电极电连接至放大器K的输出端,所述输出端作为带隙基准源电路的输出端,输出基准电压Vref。
前述控制单元采用所述运算放大器K。
带有上述NPN型双极晶体管的带隙基准源电路能够输出温度系数几乎为零的基准电压Vref,具体推理请参照第五实施例中的推理过程。请注意NPN双极型晶体管的δ(Vgd2)/δT<0,δ(ΔVgd)/δT>0,与PNP双极型晶体管的相同。在此不再详述。
在上述第五实施例中,所述第一端、第三端接同样的外置电压源Vdd、第二端、第四端接地,所述第一端和第三端之间也可以接不同的外置电压源,所述第二端、第四端也可以接其他电位,甚至比如为负电位,但是要保证第一端、第二端之间的电压差,第三端和第四端之间的电压差能够使电路工作;第五实施例中放大器具有自身的最大电压源Vcc和最低电压源Vss,所述第一端和第二端之间的电压差、以及第三端和第四端之间的电压差位于最大电压源Vcc和最低电压源Vss之间,当然,Vdd也可以为Vcc,Vss接地。在其他实施例中,涉及外接电压源和放大器处也具有同样的特性,在此特意说明。
本发明的双极晶体管不但可以用于上述的带隙基准源电路,还可以应用于其他数字电路,例如反相器(inverter)、逻辑栅(logic gates)、静态随机存储器(SRAM)等。
本发明虽然以较佳实施例公开如上,但其并不是用来限定权利要求,任何本领域技术人员在不脱离本发明的精神和范围内,都可以做出可能的变动和修改,因此本发明的保护范围应当以本发明权利要求所界定的范围为准。