BR102022000458A2 - PROPULSION SYSTEM USING COILS - Google Patents
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Abstract
A presente invenção diz respeito a uma nova forma de propulsão aérea, terrestre, submarina ou espacial, conseguida pelo uso de interacções electromagnéticas adequadas. Ao usarmos uma bobina (1) toroidal, com núcleo magnético interno (2), podemos desenvolver forças num dieléctrico (3) colocado perto da bobina (1), pela variação assimétrica dos campos eléctricos aplicados ao mesmo, devido à variação do fluxo magnético que ocorre no interior da bobina (1). Isto é possível devido a um novo mecanismo de propulsão electromagnética que usa a conservação do momento total onde a soma do momento mecânico com o momento do campo eléctrico deverá ser sempre conservada resultando numa soma total constante e nula das duas componentes, onde a variação do momento de campo eléctrico irá gerar uma correspondente mudança no momento mecânico do dieléctrico (3) gerando assim forças de propulsão. The present invention relates to a new form of air, land, submarine or space propulsion, achieved by the use of suitable electromagnetic interactions. When using a toroidal coil (1), with an internal magnetic core (2), we can develop forces in a dielectric (3) placed close to the coil (1), due to the asymmetric variation of the electric fields applied to it, due to the variation in the magnetic flux that occurs inside the coil (1). This is possible due to a new electromagnetic propulsion mechanism that uses the conservation of total momentum where the sum of the mechanical momentum with the momentum of the electric field must always be conserved resulting in a constant and zero total sum of the two components, where the variation in momentum of electric field will generate a corresponding change in the mechanical moment of the dielectric (3) thus generating propulsion forces.
Description
[001] A presente invenção diz respeito a uma nova forma de propulsão aérea, terrestre, submarina ou espacial, conseguida pelo uso de interacções electromagnéticas adequadas que serão explicadas a seguir.[001] The present invention concerns a new form of air, land, submarine or space propulsion, achieved by the use of suitable electromagnetic interactions which will be explained below.
[002] Experiências recentes com dieléctricos submetidos a campos eléctricos pulsados mostraram a existência de um novo tipo de propulsão electromagnética. Isto é possível devido à conservação do momento total onde a soma do momento mecânico com o momento do campo eléctrico deverá ser sempre conservada resultando numa soma total constante e nula das duas componentes, onde a variação do momento de campo eléctrico irá gerar numa correspondente mudança no momento mecânico do dieléctrico gerando assim forças de propulsão.[002] Recent experiments with dielectrics subjected to pulsed electric fields have shown the existence of a new type of electromagnetic propulsion. This is possible due to the conservation of the total momentum where the sum of the mechanical moment with the electric field moment must always be conserved, resulting in a constant and zero total sum of the two components, where the variation in the electric field moment will generate a corresponding change in the mechanical moment of the dielectric thus generating propulsion forces.
[003] Quando os átomos de um material dieléctrico são submetidos a um campo eléctrico externo, eles adquirem uma densidade de energia eléctrica potencial Upe dada por: [003] When the atoms of a dielectric material are subjected to an external electric field, they acquire a potential electrical energy density Upe given by:
[004] Onde E é o campo eléctrico externo aplicado e P é o vector de polarização atómica de um dieléctrico linear: [004] Where E is the applied external electric field and P is the atomic polarization vector of a linear dielectric:
[005] Com susceptibilidade χe , permissividade do vácuo ε0 e permissividade eléctrica relativa εr. A densidade de energia eléctrica UE, levando em conta os efeitos de polarização da matéria é: [005] With susceptibility χe, vacuum permittivity ε0 and relative electrical permittivity εr. The electrical energy density UE, taking into account the polarization effects of matter, is:
[006] Que pode ser reescrita como: [006] Which can be rewritten as:
[007] Esta equação representa a soma das densidades de energia eléctrica no vácuo e no interior da matéria. A variação temporal da densidade de energia [007] This equation represents the sum of the electrical energy densities in a vacuum and inside matter. The temporal variation of energy density
[008] A relação entre o momento linear pcampos e a energia ucampos para campos electromagnéticos é dada por: [008] The relationship between the linear momentum pfields and the energy ufields for electromagnetic fields is given by:
[009] Onde c é a velocidade de propagação dos campos ou ondas electromagnéticas, geralmente associada à velocidade da luz. A última equação para o momento linear dos campos electromagnéticos usa a equivalência entre energia e matéria dada inicialmente por Einstein. A conservação total do momento entre campos (Pcampos) e matéria (Pmatéria) requer que: [009] Where c is the speed of propagation of electromagnetic fields or waves, generally associated with the speed of light. The last equation for the linear momentum of electromagnetic fields uses the equivalence between energy and matter initially given by Einstein. Full conservation of momentum between fields (Pfields) and matter (Pmatter) requires that:
[010] Pelas leis de Newton a força é proporcional à variação temporal do momento linear, fornecendo a seguinte equação para a densidade de força: [010] According to Newton's laws, force is proportional to the temporal variation of linear momentum, providing the following equation for force density:
[011] Onde fmatéria é a densidade de força desenvolvida na matéria, Pmatéria é a densidade de momento linear da matéria, Pcampos é a densidade de momento linear dos campos, e Ucampos é a densidade de energia dos campos. Tomamos a aproximação de considerar constante a velocidade da luz. A Equação (8)representa o balanço total entre densidades de força que deverá existir devido à conservação do momento linear total entre a matéria considerada e os campos, isto é: [011] Where fmatter is the force density developed in the matter, Pmatter is the linear momentum density of the matter, Pfields is the linear momentum density of the fields, and Ufields is the energy density of the fields. We take the approximation of considering the speed of light constant. Equation (8) represents the total balance between force densities that must exist due to the conservation of the total linear momentum between the matter considered and the fields, that is:
[012] Para campos eléctricos aplicados em condensadores, usando as Equações (1) e (4), a densidade de momento linear de campo eléctrico PE no condensador pode ser escrita como: [012] For electric fields applied to capacitors, using Equations (1) and (4), the linear momentum density of the PE electric field in the capacitor can be written as:
[013] Onde usamos a definição do vector de polarização como dada na Equação (2), e também que a energia potencial de interacção é negativa para dieléctricos submetidos a campos eléctricos, como mostrado na Equação (1). Este momento negativo significa que o momento de campo eléctrico é dirigido na direcção oposta ao vector campo eléctrico aplicado, tal como confirmado também pelas observações experimentais. A partir das Equações (8) e (10), a força eléctrica de deslocamento se torna: [013] Where we use the definition of the polarization vector as given in Equation (2), and also that the interaction potential energy is negative for dielectrics subjected to electric fields, as shown in Equation (1). This negative moment means that the electric field moment is directed in the opposite direction to the applied electric field vector, as also confirmed by experimental observations. From Equations (8) and (10), the electrical displacement force becomes:
[014] Onde Jp é a densidade da corrente de deslocamento de polarização: [014] Where Jp is the polarization displacement current density:
[015] E JE é a densidade da corrente de deslocamento no vácuo: [015] And JE is the displacement current density in vacuum:
[016] A força total FTotal desenvolvida no dieléctrico de volume V será directamente proporcional à taxa de pulsos por segundo Ypulso : [016] The total force FTotal developed in the dielectric of volume V will be directly proportional to the rate of pulses per second Ypulse:
[017] Onde adicionamos o termo √ εΓμΓ devido à [017] Where we add the term √ εΓμΓ due to
[018] O segundo termo da equação (14) representa a versão temporal da equação de força de gradiente eléctrico espacial de Kelvin fke, dada por: [018] The second term of equation (14) represents the temporal version of the Kelvin fke spatial electric gradient force equation, given by:
[019] Onde dieléctricos são atraídos na direcção do gradiente de campos eléctricos externos aplicados. Ao usarmos a equação de propagação de campos eléctricos no espaço: [019] Where dielectrics are attracted in the direction of the gradient of applied external electric fields. When using the equation for the propagation of electric fields in space:
[020] E fizermos a raiz quadrada desta última equação, obtemos: [020] And if we take the square root of this last equation, we obtain:
[021] Que nos dá o gradiente espacial do campo eléctrico em termos da variação temporal do campo eléctrico e da sua velocidade. Ao substituir a Equação (17) na Equação (15), recuperamos uma versão simplificada da densidade de força de deslocamento eléctrica fde , como dado pelo segundo termo da Equação (14): [021] Which gives us the spatial gradient of the electric field in terms of the temporal variation of the electric field and its speed. By substituting Equation (17) into Equation (15), we recover a simplified version of the electrical displacement force density fde, as given by the second term of Equation (14):
[022] Esta equação é simplesmente uma variação temporal (nunca antes desenvolvida nestes termos) de uma equação conhecida há muito tempo, onde forças são desenvolvidas em dieléctricos devido ao gradiente espacial do campo eléctrico gerado no nosso caso pela variação temporal assimétrica de campos eléctricos. Este resultado é mais uma confirmação do momento associado ao campo eléctrico na direcção oposta ao vector eléctrico, confirmando a nossa derivação inicial, Equação (14), em termos da conservação de energia dos campos e conservação total da soma dos momentos mecânico e de campo.[022] This equation is simply a temporal variation (never before developed in these terms) of an equation known for a long time, where forces are developed in dielectrics due to the spatial gradient of the electric field generated in our case by the asymmetric temporal variation of electric fields. This result is yet another confirmation of the momentum associated with the electric field in the opposite direction to the electric vector, confirming our initial derivation, Equation (14), in terms of conservation of field energy and total conservation of the sum of mechanical and field momentum.
[023] As Equações (11) e (14), denotam uma força dedeslocamento eléctrica e de polarização que actua em dieléctricos, que é de origem completamente eléctrica. No entanto, quando adoptamos a perspectiva dada pela conservação do momento total vemos que esta força é gerada por interacção com o momento do próprio espaço-tempo, que é equivalente ao momento do campo eléctrico. Nesta perspectiva, esta força também poderá ser designada por força de "dobra espacial", devido à interacção directa com o espaço-tempo e sua deformação, ou seja, alteração do seu momento.[023] Equations (11) and (14) denote an electrical displacement and polarization force that acts on dielectrics, which is of completely electrical origin. However, when we adopt the perspective given by the conservation of total momentum we see that this force is generated by interaction with the momentum of space-time itself, which is equivalent to the momentum of the electric field. From this perspective, this force could also be called the "space fold" force, due to the direct interaction with space-time and its deformation, that is, the change in its momentum.
[024] Na patente corrente consideramos a opção de usarmos uma bobina 1 toroidal, com núcleo magnético interno 2, capaz de desenvolver forças num dieléctrico 3 pela variação dos campos eléctricos E externos à bobina 1 devido à variação do fluxo magnético que ocorre somente no interior da bobina 1 (Figura 1.1).[024] In the current patent we consider the option of using a
[025] É conhecido que numa bobina 1toroidal, a aplicação de uma corrente I constante irá gerar uma densidade de campo magnético B constante concentrada no interior da bobina 1 toroidal, com vector dirigido ao longo do eixo central da bobina 1, isto é, ao longo de um círculo fechado formado pela geometria da bobina 1. Ao variarmos a corrente I aplicada à bobina 1, iremos gerar uma variação correspondente da densidade de campo magnético B no interior da bobina 1, e esta variação de B irá por sua vez gerar um campo eléctrico E externo à bobina 1 dado pela equação: [025] It is known that in a toroidal coil, the application of a constant current I will generate a constant magnetic field density B concentrated inside the
[026] Onde o campo eléctrico E gerado terá direcção vectorial na forma de circulos fechados ao redor da densidade de campo magnético B (Figura 1.1). O campo elétrico E gerado no exterior da bobina 1 será dado também pela equação: [026] Where the electric field E generated will have a vectorial direction in the form of closed circles around the magnetic field density B (Figure 1.1). The electric field E generated outside
[027] Onde A é o vetor potencial magnético da corrente I que circula na bobina 1. Se agora colocarmos um dielétrico 3 no espaço central aberto da bobina 1toroidal (Figura 1.1), poderemos gerar forças de propulsão no dielétrico 3, com efeito em todo o conjunto, dada pelas Equações (11) e (14).[027] Where A is the magnetic potential vector of the current I that circulates in
[028] Se considerarmos o instante quando o campo eléctrico E aplicado ao dielétrico 3 está dirigido para a direita, então vemos que o momento de campo eléctrico está dirigido na direcção oposta ao vector campo eléctrico E (Figura 1.2)). Durante o processo em que o campo eléctrico dirigido para a direita aumenta, este irá gerar um ganho do momento linear mecânico para a direita, na direcção oposta ao momento linear de campo eléctrico aplicado (de forma que a soma total do momento e sua variação seja nula), gerando uma força mecânica no dieléctrico 3 para a direita, de acordo com as Equações (11) e (14), proporcional à variação temporal do momento de campo eléctrico enquanto este aumenta (Figura 1.3)).[028] If we consider the instant when the electric field E applied to dielectric 3 is directed to the right, then we see that the electric field moment is directed in the opposite direction to the electric field vector E (Figure 1.2)). During the process in which the electric field directed to the right increases, this will generate a gain in mechanical linear momentum to the right, in the opposite direction to the linear momentum of the applied electric field (so that the total sum of the momentum and its variation is null), generating a mechanical force on dielectric 3 to the right, in accordance with Equations (11) and (14), proportional to the temporal variation of the electric field moment as it increases (Figure 1.3)).
[029] Consideremos agora o caso em que o campo eléctrico E aplicado ao dieléctrico 3 e dirigido para a direita diminui no tempo (Figura 1.4)). Neste caso, o momento de campo eléctrico diminui até zero sendo gerado um ganho do momento mecânico no dieléctrico 3 para a esquerda, de acordo com as Equações (11) e (14), na mesma direcção do vector do momento de campo eléctrico (Figura 1.4)).[029] Let us now consider the case in which the electric field E applied to dielectric 3 and directed to the right decreases over time (Figure 1.4)). In this case, the electric field moment decreases to zero, generating a gain in the mechanical moment in dielectric 3 to the left, in accordance with Equations (11) and (14), in the same direction as the electric field moment vector (Figure 1.4)).
[030] Este processo reflete a conservação do momento linear pela igualização do momento de campo perdido para o momento mecânico ganho do momento inicial que estava presente no campo. Desta forma, temos conservação do momento linear total pela troca dinâmica de momento linear entre a matéria física e os campos, gerando forças mecânicas no dieléctrico 3 e em todo o sistema, proporcionais à taxa de variação do momento de campo. Usando campos eléctricos pulsados de forma assimétrica, aplicados ao dieléctrico 3, iremos gerar forças direccionais em qualquer um dos dois sentidos longitudinais ao campo eléctrico de acordo com as Equações (11) e (14), cuja magnitude total aumenta com a frequência dos pulsos aplicados de acordo com a Equação (14).[030] This process reflects the conservation of linear momentum by equalizing the field momentum lost to the mechanical momentum gained from the initial momentum that was present in the field. In this way, we have conservation of total linear momentum through the dynamic exchange of linear momentum between physical matter and the fields, generating mechanical forces in dielectric 3 and throughout the system, proportional to the rate of variation of the field momentum. Using asymmetrically pulsed electric fields, applied to dielectric 3, we will generate directional forces in any of the two longitudinal directions to the electric field according to Equations (11) and (14), whose total magnitude increases with the frequency of the applied pulses. according to Equation (14).
[031] Se a derivada do campo eléctrico inicial e final forem simétricas, então nenhuma força será gerada. A Equação (14) somente desenvolve forças direccionais quando a derivada do campo eléctrico aplicado é assimétrica. Se num dado pulso de campo eléctrico, com vector dirigido para a direita, a derivada do primeiro aumento do campo ("rise time") for mais rápida que o seu decréscimo posterior ("fall time"), então uma força será gerada na direcção do vector de campo eléctrico (Figura 1.3)), e se a derivada do decréscimo ("fall time") do campo eléctrico for mais rápida que a sua derivada de crescimento inicial ("rise time"), então uma força será gerada na direcção oposta ao vector de campo eléctrico aplicado (Figura 1.4)).[031] If the derivative of the initial and final electric field are symmetric, then no force will be generated. Equation (14) only develops directional forces when the derivative of the applied electric field is asymmetric. If in a given electric field pulse, with a vector directed to the right, the derivative of the first increase in the field ("rise time") is faster than its subsequent decrease ("fall time"), then a force will be generated in the direction of the electric field vector (Figure 1.3)), and if the derivative of the decrease ("fall time") of the electric field is faster than its initial growth derivative ("rise time"), then a force will be generated in the direction opposite to the applied electric field vector (Figure 1.4)).
[032] A Equação (14) é única porque é directamente proporcional a E.∂E/∂t, não necessitando integração temporal como feito para forças de Lorentz e outras que são formuladas inicialmente em estado estacionário. Uma grande vantagem da força de deslocamento eléctrica ou de polarização é que quanto mais curto for o pulso aplicado, mais forte será a força gerada, devido ao facto de que é uma força dependente do tempo onde o gradiente momentâneo do campo eléctrico propagado no dieléctrico aumenta com a rapidez do pulso. Desta forma, a propagação de um único pulso de tensão ou campo eléctrico longitudinal irá gerar directamente a força dada pela Equação (14).Se um único pulso de tensão assimétrico gera uma força de 1 N, então se aplicarmos uma taxa de 1000 pulsos por segundo, a força total gerada será de 1000 N. Desta forma poderemos gerar forças pequenas ou gigantes usando o mesmo sistema físico.[032] Equation (14) is unique because it is directly proportional to E.∂E/∂t, not requiring temporal integration as done for Lorentz forces and others that are initially formulated in a steady state. A great advantage of the electrical displacement or polarization force is that the shorter the applied pulse, the stronger the force generated, due to the fact that it is a time-dependent force where the momentary gradient of the electric field propagated in the dielectric increases with the speed of the pulse. In this way, the propagation of a single voltage pulse or longitudinal electric field will directly generate the force given by Equation (14). If a single asymmetric voltage pulse generates a force of 1 N, then if we apply a rate of 1000 pulses per second, the total force generated will be 1000 N. This way we will be able to generate small or giant forces using the same physical system.
[033] O dieléctrico 3 irá se deslocar na direcção necessária para satisfazer a conservação do momento total do espaço-tempo ao seu redor. Qualquer aceleração gerada por forças mecânicas sentirá forças de inércia, devido ao movimento relativo do espaço-tempo oposto à aceleração do objecto, e onde o momento e variação temporal do momento da massa envolvida e do espaço-tempo deverão se cancelar conforme as Equações (7) e (9) . Como a força no sistema de propulsão desta patente é gerada por interacção directa com o espaço-tempo, onde o momento de campo eléctrico corresponde também ao momento do espaço-tempo, então as forças geradas serão produzidas sem inércia, isto é, sem resistência do espaço-tempo e irão afectar todo o sistema. O mesmo processo acontece para corpos acelerados por forças gravitacionais que modificam directamente o espaço-tempo, que segundo a teoria da Relatividade de Einstein não sentirão qualquer força de inércia ao serem acelerados por um campo gravitacional.[033] Dielectric 3 will move in the direction necessary to satisfy the conservation of the total momentum of the space-time around it. Any acceleration generated by mechanical forces will feel forces of inertia, due to the relative movement of space-time opposite to the acceleration of the object, and where the momentum and temporal variation of the momentum of the involved mass and space-time must cancel each other according to Equations (7 ) and (9). As the force in the propulsion system of this patent is generated by direct interaction with space-time, where the electric field moment also corresponds to the space-time moment, then the generated forces will be produced without inertia, that is, without resistance from the space-time and will affect the entire system. The same process happens for bodies accelerated by gravitational forces that directly modify space-time, which according to Einstein's theory of Relativity will not feel any inertial force when accelerated by a gravitational field.
[034] A presente invenção será agora descrita em pormenor, sem um carácter limitativo e a titulo exemplificativo, por meio de formas de realização preferidas, representadas nos desenhos anexos, nos quais:[034] The present invention will now be described in detail, without limitation and by way of example, by means of preferred embodiments, represented in the attached drawings, in which:
[035] - A Figura 1 descreve a teoria da força de "dobra espacial" ou de deslocamento eléctrica / polarização que actua no dieléctrico 3, devido à conservação total do momento linear.[035] - Figure 1 describes the theory of the "spatial bending" or electrical displacement/polarization force acting on
[036] - A Figura 2 representa várias formas de aplicação de sistemas de propulsão usando bobinas 1, toroidais, com um dieléctrico 3 na sua zona central.[036] - Figure 2 represents various forms of application of propulsion systems using
[037] - A Figura 3 representa várias formas de aplicação de sistemas de propulsão usando bobinas 1, toroidais, com um dieléctrico 3 na sua zona interna e externa.[037] - Figure 3 represents various forms of application of propulsion systems using
[038] - A Figura 4 representa várias formas de aplicação de sistemas de propulsão usando mais do que uma bobina 1, toroidal, ao redor do ou dos dieléctricos 3.[038] - Figure 4 represents various forms of application of propulsion systems using more than one
[039] - A Figura 5 representa várias formas de aplicação de sistemas de propulsão usando várias bobinas 1, lineares, ao redor de vários dieléctricos 3.[039] - Figure 5 represents various forms of application of propulsion systems using several
[040] - A Figura 6 representa várias formas de aplicação das unidades de propulsão 4 em estruturas com diferentes geometrias.[040] - Figure 6 represents various ways of applying propulsion units 4 in structures with different geometries.
[041] Fazendo referência às figuras, vai ser agora descrita a concretização preferida do invento. Nas figuras em anexo, números iguais correspondem a componentes equivalentes nas diferentes configurações. Cada uma das configurações que vamos descrever resulta de um desenvolvimento natural da anterior, usando os mesmos princípios físicos para gerar as forças de propulsão descritas anteriormente, sendo variações naturais e diferentes que se completam e complementam.[041] Referring to the figures, the preferred embodiment of the invention will now be described. In the attached figures, equal numbers correspond to equivalent components in different configurations. Each of the configurations we will describe results from a natural development of the previous one, using the same physical principles to generate the propulsion forces described previously, being natural and different variations that complete and complement each other.
[042] A nossa configuração preferida usa uma bobina 1 toroidal, com núcleo magnético interno 2, e com um dieléctrico 3 colocado na zona central ou interna, anteriormente vazia da bobina 1 toroidal (Figura 2.1) . A secção transversal da bobina 1 e respectivo núcleo 2 poderá ser quadrada, ou rectangular (Figura 2.2) , ou circular (Figura 2.3), ou qualquer outra. Por outro lado, o dieléctrico 3 poderá assumir qualquer geometria com dimensões equivalentes às da bobina 1 (Figuras 2.2 e 2.3), ou pelo contrário o dieléctrico 3 poderá possuir dimensões diferentes, maiores ou menores, às da bobina 1 usada (Figuras 2.4 e 2.5).[042] Our preferred configuration uses a
[043] Poderemos usar uma única bobina 1 ao redor do núcleo 2 (Figura 2.1), ou pelo contrário, poderemos usar qualquer número de bobinas 1 ao redor do mesmo núcleo 2 (Figura 2.6). A vantagem de usar várias bobinas 1 ao redor do núcleo 2 será que, ao usar por exemplo quatro bobinas 1 (Figura 2.6), poderemos facilmente controlar a direcção da força gerada no dieléctrico 3 numa mistura de várias direcções compostas diferentes lineares ou rotacionais. Poderemos usar mais do que uma bobina 1 tanto em termos laterais (Figura 2.6)) ou sobrepostas directamente uma bobina no interior de outra bobina.[043] We can use a
[044] A bobina 1 e o núcleo 2 poderão ter uma geometria global circular como visto até agora (Figuras 2.1 e 2.6), ou a sua geometria também poderá ser quadrada, ou triangular, ou hexagonal, ou qualquer outra geometria, incluindo geometrias compostas isoladas ou conectadas entre si, partilhando um ou mais lados por exemplo.[044]
[045] Poderemos usar um dieléctrico 3 somente na zona central interna da bobina 1 toroidal (Figura 2), ou poderemos usar um dieléctrico 3 somente na zona periférica ou externa à bobina 1 toroidal (não representado), ou poderemos usar um ou mais dieléctricos 3 simultaneamente na zona interna e externa da bobina 1 toroidal (Figura 3).[045] We can use a dielectric 3 only in the internal central area of the toroidal coil 1 (Figure 2), or we can use a dielectric 3 only in the peripheral or external area of the toroidal coil 1 (not shown), or we can use one or
[046] Dado que neste último caso, o campo eléctrico E terá direcções opostas na zona interna e externa da bobina 1 (Figura 3.1), teremos que usar dieléctricos 3 com permissividades eléctricas relativas opostas internamente e externamente, ou seja, se o dieléctrico 3 usado internamente tiver uma permissividade eléctrica relativa positiva, então a permissividade eléctrica relativa do dieléctrico 3 usado externamente terá que ser negativa, e inversamente. Somente desta forma conseguiremos gerar uma força na mesma direcção em ambos os dieléctricos 3 internos e externos, segundo as Equações (11) e (14).[046] Given that in the latter case, the electric field E will have opposite directions in the internal and external area of coil 1 (Figure 3.1), we will have to use
[047] Mais uma vez poderemos usar secções transversais, das bobinas 1 e núcleos 2, quadradas (Figura 3.2), circulares (Figura 3.3) ou qualquer outra. De igual forma, a geometria do dieléctrico 3 usado também poderá ter secções transversais simétricas quadradas (Figuras 3.2 e 3.3), ou arredondadas (Figura 3.4), ou uma secção triangular assimétrica (Figura 3.5), ou qualquer outra. Também poderemos usar vários dieléctricos 3 que se encaixem entre si, interna ou externamente, e que contenham ou envolvam de forma parcial ou completa a bobina 1 e núcleo 2, internamente e/ou externamente (Figura 3.6).[047] Once again we can use cross sections, of
[048] Até agora vimos o uso de uma única bobina 1toroidal ao redor ou rodeada pelo dieléctrico 3, mas poderemos usar também duas ou mais bobinas 1 toroidais ao redor do dieléctrico 3 (Figura 4.1), onde o dieléctrico 3 poderá ter forma simétrica (Figura 4.1) ou assimétrica (Figura 4.2), e onde também as bobinas 1 poderão ter dimensões semelhantes (Figura 4.1) ou diferentes (Figuras 4.2 e 4.3), e o dieléctrico 3 usado poderá ser uniforme (Figura 4.2) ou segmentado em diferentes dieléctricos 3 (Figura 4.3).[048] So far we have seen the use of a single toroidal coil around or surrounded by
[049] De notar, que as várias bobinas 1 usadas (Figura 4) poderão ser isoladas e independentes umas das outras, ou pelo contrário, o final de uma bobina 1 poderá estar ligado ao inicio de outra bobina 1 próxima ou sucessiva, de forma que várias bobinas toroidais 1 independentes se comportem como uma unidade, ou poderá ser usado directamente um fio toroidal rígido ou flexível que gera um campo equivalente ao da bobina toroidal 1, ambos aplicados ao longo de um largo volume ou comprimento.[049] It should be noted that the
[050] Outra forma de gerarmos forças nos dieléctricos 3 será pelo uso de bobinas 1, lineares, dispostas paralelamente entre si e separadas pelos dieléctricos 3 (Figura 5.1). Neste caso, de forma geral, a corrente em cada bobina 1 lateral sucessiva terá que ter uma direcção oposta, de forma que o campo eléctrico gerado em cada dieléctrico 3 tenha a mesma direcção (Figura 5.2). Tal como anteriormente referido em relação aos sistemas descritos na Figura 3, para que este sistema (Figura 5) consiga gerar forças na mesma direcção teremos que usar alternadamente e lateralmente dieléctricos 3 com permissividade eléctrica relativa positiva e negativa.[050] Another way to generate forces in
[051] Todas as configurações mostradas nas Figuras 2 até 5 representam unidades de propulsão 4 que podem ser usadas e distribuídas ao redor de qualquer massa 5. As unidades de propulsão 4 podem ser independentes ou pelo contrário estarem ligadas entre si em qualquer distribuição ou grelha. Também podemos usar em todas as unidades de propulsão 4 qualquer fonte de alimentação de alta ou baixa tensão ou corrente pulsada, incluindo pulsos com derivada de corrente ou tensão assimétrica. Exemplos de fontes de alimentação não limitativos incluem geradores de Marx, geradores indutivos de pulsos de corrente ou tensão, geradores de microondas com pulsos de corrente ou tensão assimétricos, entre tantas outras opções.[051] All configurations shown in Figures 2 to 5 represent propulsion units 4 that can be used and distributed around any mass 5. The propulsion units 4 can be independent or on the contrary be linked together in any distribution or grid . We can also use in all propulsion units 4 any high or low voltage or pulsed current power supply, including pulses with asymmetric current or voltage derivative. Examples of non-limiting power supplies include Marx generators, inductive current or voltage pulse generators, microwave generators with asymmetric current or voltage pulses, among many other options.
[052] A bobina 1 poderá usar qualquer material sólido, ou líquido, ou gasoso, que seja condutor, incluindo plasmas gasosos, ou de vapor, ou líquidos de qualquer material; ou incluindo materiais supercondutores e sistemas associados. A bobina 1 também poderá usar qualquer material de suporte para a sua estrutura física.[052]
[053] O núcleo 2 da bobina 1 poderá ser constituído pelo próprio ar ou vácuo, ou qualquer gás a alta, média ou baixa pressão, ou por qualquer material magnético, com permeabilidade magnética relativa positiva ou negativa, linear ou não linear, como imãs permanentes, ou núcleos ferromagnéticos ou ferrimagnéticos condutores ou não condutores, ou ferrofluídos, entre outras possibilidades, isto é, qualquer combinação de materiais magnéticos no estado sólido, e/ou líquido, e/ou gasoso, que podem ser condutores ou não condutores, e com qualquer tipo de partícula ou nano-partícula em suspensão, condutora, não condutora, semi-condutora, magnética ou qualquer outra.[053]
[054] O dieléctrico 3 pode ser constituído por qualquer material sólido, líquido ou gasoso, podendo ter uma permissividade relativa positiva ou negativa, linear ou não linear, o que irá influenciar a direcção e magnitude da força gerada, ou mesmo ser o próprio vácuo ou um gás a baixa ou alta pressão. Este dieléctrico 3 pode ser puro ou ser uma mistura simétrica ou assimétrica de vários dieléctricos diferentes e poderá conter de forma opcional embebido no seu interior, de forma simétrica ou assimétrica, qualquer número de partículas pequenas condutoras, ou semicondutoras, ou não condutoras de permissividade ou permeabilidade positiva ou negativa, linear ou não linear, como por exemplo pó ou tinta metálica, ou magnética, ou semicondutora ou outra. O dieléctrico 3 poderá incluir o uso de materiais piezoelétricos, ou piroeléctricos, ou ferroeléctricos, ou metamateriais, ou vidros, ou quartzos, ou cerâmicas, ou plásticos ou qualquer outro tipo de dieléctrico. Onde o dieléctrico 3 também poderá ser qualquer material compósito de matrizes, incluindo por exemplo matrizes cerâmicas, entre tantas outras possibilidades.[054]
[055] De forma a ilustrar algumas aplicações preferenciais e não limitadoras das unidades de propulsão 4 discutidas anteriormente ilustramos agora alguns conceitos na Figura 6. Podemos usar uma distribuição uniforme de unidades de propulsão 4 à volta da periferia da massa 5, de forma a controlar a direcção horizontal ou vertical das forças de propulsão (Figuras 6.1) até 6.3)). Nestes casos também podemos usar várias unidades de propulsão 4 distribuídas em padrões triangulares (Figura 6.1)), e/ou hexagonais (Figura 6.2), e/ou circulares (Figura 6.3)) ao longo das superfícies superiores, e/ou inferiores, e/ou laterais. Qualquer padrão uniforme ou não uniforme na distribuição das unidades de propulsão 4 poderá ser usado. Em vez de usar algumas unidades de propulsão 4 em pontos específicos da massa ou nave 5 que queremos locomover, poderemos fazer com que toda a nave ou massa 5 seja uma unidade de propulsão gigantesca, usando qualquer uma das unidades de propulsão 4 mostradas, podendo as unidades de propulsão 4 ou os ocupantes ser protegidos dos campos electromagnéticospor envolvências de qualquer material, incluindo gaiolas de Faraday ou envolvências metálicas. Como ilustrado, qualquer forma desejada para a nave ou massa 5 poderá ser usada (Figura 6). O único factor importante é o uso de uma ou mais unidades de propulsão 4 de forma a controlar a direcção de propulsão, as quais podem estar na periferia da massa 5 ou imersas em qualquer posição no interior desta. Outras variações a considerar serão partes independentes verticais, diagonais ou horizontais da nave ou massa 5 que podem conter unidades de propulsão 4 e ser móveis e inclináveis em qualquer direcção. Todas as variações discutidas podem ser aplicadas a motas, carros, skates voadores com controlo automático de altura, submarinos, aviões, naves, drones, plataformas voadoras em qualquer ambiente, transporte pessoal tipo "Jet Pack" nas costas, ou motas e carros voadores, entre muitas outras possibilidades de aplicação relacionadas e não mencionadas.[055] In order to illustrate some preferred and non-limiting applications of the propulsion units 4 discussed previously, we now illustrate some concepts in Figure 6. We can use a uniform distribution of propulsion units 4 around the periphery of the mass 5, in order to control the horizontal or vertical direction of the propulsion forces (Figures 6.1) to 6.3)). In these cases we can also use several propulsion units 4 distributed in triangular (Figure 6.1)), and/or hexagonal (Figure 6.2), and/or circular (Figure 6.3)) patterns along the upper and/or lower surfaces, and /or sides. Any uniform or non-uniform pattern in the distribution of propulsion units 4 may be used. Instead of using some propulsion units 4 at specific points of the mass or ship 5 that we want to move, we can make the entire ship or mass 5 a gigantic propulsion unit, using any of the propulsion units 4 shown, and the propulsion units 4 or occupants be protected from electromagnetic fields by enclosures made of any material, including Faraday cages or metal enclosures. As illustrated, any desired shape for the ship or mass 5 can be used (Figure 6). The only important factor is the use of one or more propulsion units 4 in order to control the direction of propulsion, which can be on the periphery of the mass 5 or immersed in any position within it. Other variations to consider will be vertical, diagonal or horizontal independent parts of the ship or mass 5 which may contain propulsion units 4 and be movable and tiltable in any direction. All the variations discussed can be applied to motorbikes, cars, flying skateboards with automatic height control, submarines, planes, ships, drones, flying platforms in any environment, personal transport like "Jet Pack" on the back, or flying motorbikes and cars, among many other related and unmentioned application possibilities.
Claims (14)
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
PCT/BR2022/050531 WO2023130168A1 (en) | 2022-01-10 | 2022-12-30 | Propulsion system using coils |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
BR102022000458A2 true BR102022000458A2 (en) | 2023-07-18 |
Family
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