Изобретение относитс к электроизмерительной технике и может бытьиспользовано nprf исследовании электростатических свойств материалов в промьшшенности. Цель изобретени - расширение функциональных возможностей за счет определени динамики процесса зар дки , а также измерени зар да частиц любой формы. На фиг.1 схематично представлено устройств.0 дл реализации предложенного способа; исследуемьй материал зар жают с помощью коронного разр да на фиг.2 - то же, исследуемый материал зар жают с помощью контактной электризацииJ на фиг.З. - кривые изменени напр жени на низкопотенциальном и высокопотенциальном электро . дах (крива I) и конденсаторах (крива II), Устройства содержат источник 1 посто нного тока, через первый конденсатор 2, межэлеютродный промежуток 3 и второй конденсатор. 4,соединенный с шиной нулевого потенциала. Параллельно первому и второму конденсаторам включены искровые разр дники 5 и 6 через трансформаторы 7 и 8 тока . счетчики 9 и 10 импульсов и множители t} и 12, соединенные с входами 13 и 14 суммирующего устройства 15. В устройстве на фиг.1 высокопотенциальный электрод выполнен в виде иглы, а в устройствге на фиг.2 - в виде пластины. Устройство (фиг.1) работает следую щим образом. После включени источника посто нного тока 1 начинаетс зар дка емкости межэлектродного промежутка (крива I,, фиг.З) и зар дка конденса торов 2 и 4 (крива II, фиг.З). В мо мент i, при некотором напр жении Оц зажигаетс коронный разр д. В интервале времени t.- i в конденсаторах 2 и 4 накапливаетс энерги электрического пол . При отсутствии истечени материала через межэлектродный промежуток 3 в момент tg одновременно пробиваютс искровые ра:зр дники 5 и 6 и конденсаторы прак тически мгновенно разр жаютс (крива II, фиг.З) вследствие преобразовани в тепловую энергию и энергию излучени энергии электрического пол , накопленной в конденсаторах 2 и 4. При этом напр жение, приложен22 ное к низкопотенциальным и высокопотенциальному электродам, скачком увеличиваетс (фиг.З, крива I), так как врем разр дки конденсатора имеет значение, наход щеес в пределах пор дка величин 10 - . После разр дки конденсаторов до напр жени 1)щ искра в искровом разр днике гаснет иконденсаторы снова начинают зар жатьс (крива II), в результате чего напр жение, приложенное к электродам,, снижаетс (крива 1). В момент .tj снова одновременно пробьютс искровые разр дники 5 и 6 и т.д. При коронном разр де возникшие положительные ионы перемещаютс к низкопотенциальному электроду, а электроны и отрицательные ионы - к высокопотенциапьному электроду (в межэлектродном промежутке образуетс одинаковое количество положительно и . отрицательно зар женных частиц). Зар женные частицы , достига соответствующих электродов , нейтрализуютс . При этом кажда частица отдает электроду некоторый зар д Q , создава ток, рав .q.V где - скорость носител электрического зар да; - лройденный носителем зар да ( частицей) путь. При наличии истечени материала , (например, сыпучего) через межэлектродный промежуток 3 ток {, , протекающий через высокопотенциальный электрод, будет больше тока протекающего через низкопотенциальный электрод, на величину , (фиг.1). Ток 15 обусловлен уносом частицами сыпучего материала ионов из межэлектроднрго промежутка 3 Ц (i Проинтегрировав уравнение (1), получим ,. utAt i - ,,jt. ° °(2) Учтем, что it. а- , (3) ( ji Jv,if,h,c,(ij,-u ) ; . () ьС - / . ,(|,n,C,(U,-U,,)f5 где AQ - зар д, сообщаемый частицам сыпучего материала за промежуток времени it , UijUj- амплитуды релаксационных колебаний на конденсаторах 2 и 4 соответственно l iHilij - значени напр жений, при которых прекращаетс разр конденсаторов 2 и 4«, Cj,C2 - значени емкостей конденса торов 2 и 4 П, .2 количества релаксационных колебаний на зажимах конденсаторов 2 и 4 соответственно; q - зар д, накопленный в конде саторе 2 в течение одного релаксационного колебани (т.е. в течение времени ,. увеличени напр жени на конденсаторе 2 от до 0 - зар д, накопленный в конде саторе 4 в течение одного релаксационного колебани ; С, и С - емкости конденсаторов 2 и4. С учетом соотношений (3), (4) и (5) равенство (2) можно записать в виде - . ,C,(UrUJ-tt,Cj(U,-U2i.). fe) Из формулы (6) следует, что зар д Q, сообщаемый частицам сыпучего материала за одну секунду в процессе зар дки, равен (UrUO-iiCa(U2-02H)r (П где i, и - частоты релаксационньж колебаний на зажимах конденсаторов 2 и 4 соответственно . В частном случае при С, Cj и . одинаковых уставках срабатывани искровых разр дников 5 и 6 (т.е. при ), ИСХОДЯ из уравнени (7), (при умеет место равенство и.) Q C,t{rizK«rUJ c,i{,-f,(UH2H) ) Очевидно, что дл случа бпйсьшаемого равенством (8), частота i срабатывани разр дника 5 будет больше частоты ij срабатывани разр дника 6 (фиг.1). Счетчики импульсов 9 и 10 (фиг.1 и 2) соответственно фиксирлот количество .релаксационных колебаний и И2 на первом и втором конденсаторах (очевидно, что количество релаксационньш колебаний п, и п, соответственно равно количеству срабатьшаний искровых разр дников 5 и 6. В . множителе 11 число релаксационных колабаний П умножаетс на посто нное число, равное (О,-К,(Р а в множителе 12 число релаксационных колебаний hj умножаетс на посто нное число , равное (). В суммирующем устройстве 15 из числа п, С, ((У, ), поступающего на вход 13, вычитаетс число (U,-(. ), поступающее на вход 14, и определ етс зар д, сообщаемый материалу за промежуток времени ui . В устройстве, представленном на фиг.2, зар дку сыпучего материала осуществл ют посредством контакта материала с высокопотенциальным Электродом (коронньтй разр д в межэлектродном промежутке 3 отсутству- ет). В остальном работа устройства аналогична работе устройства, представленного на фиг,1..The invention relates to electrical measuring equipment and can be used nprf study of the electrostatic properties of materials in industry. The purpose of the invention is to expand the functionality by determining the dynamics of the charging process, as well as measuring the charge of particles of any shape. Figure 1 shows a schematic representation of devices. 0 for implementing the proposed method; The test material is charged using a corona discharge in Figure 2 - the same, the test material is charged using contact electrification in Figure 3. - voltage variation curves at low potential and high potential electro. dah (curve I) and capacitors (curve II), the Devices contain a source of 1 direct current, through the first capacitor 2, interelement gap 3 and the second capacitor. 4, connected to the zero potential bus. In parallel with the first and second capacitors, spark gaps 5 and 6 are connected via current transformers 7 and 8. counters 9 and 10 pulses and multipliers t} and 12 connected to inputs 13 and 14 of summing device 15. In the device in figure 1, the high-potential electrode is made in the form of a needle, and in the device in figure 2 - in the form of a plate. The device (Fig. 1) works as follows. After switching on the DC source 1, the charging of the interelectrode gap capacitance (curve I, FIG. 3) and charging of capacitors 2 and 4 (curve II, FIG. 3) begin. At the moment i, at a certain voltage Ots, the corona discharge is ignited. In the time interval t.- i, the electric field energy accumulates in the capacitors 2 and 4. In the absence of the outflow of material through the interelectrode gap 3 at the time tg, spark races penetrate simultaneously: mirrors 5 and 6 and the capacitors are almost instantly discharged (curve II, FIG. 3) due to conversion into thermal energy and energy of radiation of the electric field energy accumulated in capacitors 2 and 4. At this voltage, applied to low-potential and high-potential electrodes, increases abruptly (Fig. 3, curve I), since the discharge time of the capacitor is sizes 10 -. After the capacitors are discharged before the voltage 1) the spark in the spark discharge goes out, the capacitors begin to charge again (curve II), as a result of which the voltage applied to the electrodes, decreases (curve 1). At the moment of .tj, the spark gaps 5 and 6, and so on, again run simultaneously. During corona discharge, the positive ions that have arisen move to the low-potential electrode, and the electrons and negative ions move to the high-potential electrode (in the interelectrode gap, the same amount of positive and negatively charged particles are formed). Charged particles reaching the respective electrodes are neutralized. In this case, each particle gives the electrode some charge Q, creating a current equal to .q.V where is the speed of the carrier of the electric charge; —Laydudenny carrier of charge (particle) path. If there is an outflow of material (for example, bulk) through the interelectrode gap 3, the current {, flowing through the high-potential electrode will be greater than the current flowing through the low-potential electrode, by the amount, (figure 1). Current 15 is caused by the particle entrainment of the bulk material of ions from an interelectrode gap of 3 C (i Having integrated equation (1), we get. UtAt i - ,, jt. ° (2) We take into account that it. A-, (3) (ji Jv , if, h, c, (ij, -u);. () C - /., (|, n, C, (U, -U ,,) f5 where AQ is the charge imparted to the particles of the bulk material during the interval time it, UijUj - amplitude of relaxation oscillations on capacitors 2 and 4, respectively l iHilij - values of voltages at which the discharge of capacitors 2 and 4 "stops, Cj, C2 - values of capacitors 2 and 4 P, .2 of relaxation relaxation clips condensate Qs 2 and 4, respectively; q is the charge accumulated in the condenser 2 during one relaxation oscillation (i.e., during the time that the voltage on the capacitor 2 increases from to 0; the charge accumulated in the condenser 4 in for one relaxation oscillation; C, and C - capacitors of capacitors 2 and 4. Taking into account relations (3), (4) and (5), equality (2) can be written as -., C, (UrUJ-tt, Cj (U , -U2i.). fe) From formula (6) it follows that the charge Q reported to the particles of the bulk material in one second during the charging process is equal to (UrUO-iiCa (U2-02H) r (P where i, and are the frequencies of relaxation oscillations at the terminals of the capacitors 2 and 4, respectively. In the particular case of C, Cj, and. The same settings for triggering spark dischargers 5 and 6 (i.e., at), PROCEEDING from equation (7), (if position is equal and.) QC, t { rizK "rUJ c, i {, - f, (UH2H)) Obviously, for the case of equality (8), the frequency i of triggering of the surgeon 5 will be greater than the frequency ij of the triggering of the dischargewell 6 (Fig. 1). Counters The pulses 9 and 10 (Figures 1 and 2) respectively fixed the number of relaxation oscillations and I2 on the first and second capacitors (it is obvious that the number of relaxation oscillations n, and n, respectively, is equal to the number of triggerings of spark gaps 5 and 6. V. multiplier 11, the number of relaxation breaks P is multiplied by a constant number equal to (O, -K, (Pa in the multiplier 12) the number of relaxation oscillations hj is multiplied by a constant number equal to (). In summing device 15, the number (U, - (.) Arriving at input 14 is subtracted from the number n, C, ((Y,)) entering input 13, and the charge given to the material over a time interval ui is determined. The device shown in Fig. 2 is charged with bulk material by contacting the material with a high-potential Electrode (corona discharge in the interelectrode gap 3 is absent.) The rest of the device is similar to the device shown in Fig. 1 ..