Изобретение относитс к оптическому приборостроению, а точнее к зеркальным системам телескопического типа, к южет найти применение в сканирующих системах, в частности в оптической св зи, в системах поиска , слежени и локации космических объектов. Известна сканирующа оптическа система, содержаща основную оптическую систему и поворотное плоское зеркало, установленное вне основной оптической системы Cl 3. Существенным недостатком системы вл етс мала точность сканировани погрешность которого, в силу удвоени угла при отражении от плоского зеркала, вдвое больше погрешности «поворотного механизма. Кроме того, «система характеризуетс низкой скоростью сканировани , завис щей от инертности массивного плоского зерка ла, размер которого преэьпиает пример но в полтора раза величину наибольше го силового компонента. Известен зеркальный объектив, содержащий вогнутое и выпуклое асферические зеркала, между которыми в цен ре кривизны поверхности изображени размещено поворотное плоское зеркало С 2 3. Недостатком данного устройства в л етс низка точность сканировани из-за того, что коэффициент повышени точности сканировани , определ емый как отношение угла поворота пло кого зеркала к углу сканировани (уг лу поворота луча), не превышает 4,5 Кроме того, в устройстве пучок на выходе сходитс , т.е. оно не обе печивает одновременно со сканированием коллимацию пучка, что не позво ет нар ду с использованием устройст дл приема излучени , использовать его дл передачи. Коллимаци с помощью ; вспомогательной системы вносит допо нительные потери и искажени . Целью изобретени вл етс повышение точности сканировани при одно I временной коллимации входного и выходного пучков. Поставленна цель достигаетс тем что в оптической системе со сканируе мым полем зрени , содержащей вьтуклое и вогнутое асферические зеркала установленные соосно с общим фокусом и основное плоское поворотное зеркало , асферические зеркала выполнены параболическими, а оптическа система снабжена дополнительным плоским зеркалом, установленным с возможностью поворота совместно с основным плоским зеркалом вокруг оси, проход щей через общий .фокус параболических зеркал и через дополнительное плоское зеркало, так, что указанна ось, нормаль к дополнительному плоскому зеркалу в точке его пересечени с этой осью и нормаль к основному плоскому зеркалу лежат в одной плоскости. На фиг. 1 изображена принципиальна оптическа схема оптической системы со сканируемым полем зрени , вид сбокуi на фиг. 2 - то же, вид сверху; на фиг. 3 - схема, по сн юща работу устройства. Оптическа система состоит из вогнутого 1 и выпуклого 2 силовых отражающих компонентов, которые расположены соосно и имеют общий фокус Между силовыми отражающими компонентами 1 и 2 установлено основное плоское поворотное зеркало 3. Дополнительное плоское зеркало 4 установлено на оси, проход щей через фокус F с возможностью совместного поворота с основным плоским зеркалом 3 вокруг общей оси (фиг. 1 и 2). Оптическа система работает следующим образом. Узкий квазипараллельный пучок излучени лазера направл етс так, что ось этого пучка проходит через точку F - общий фокус вогнутого 1 и выпуклого 2 силовых отражающих компонентов . Пучок отражаетс дополнительным зеркалом 4 и попадает на основное поворотное зеркало 3, после отражени откоторого попадает на вьшуклый компонент 2, отража сь от которого расходитс и попадает на вогнутый силовой компонент 1. После него, расширенный и коллимированный, уходит в пространство. При сканировании плоские зеркала 3 и 4 совместно поворачиваютс вокруг оси, проход щей через точку Р и плоское зеркало. При этом осевой луч пучка, отраженный плоским зеркалом 3, проходит через эту же точку и пересекает поверхность силового компонента 2 в точке А (фиг.З). В силу свойств параболических отражающих поверхностей схемы Мерсена луч, отраженный компонентом 2 (фокусом которого вл етс точка F ), проходит параллельно главной оптичес кой оси и пересекает компонент 1 в точке В. После чего луч, отраженный компонентом 1, оп ть проходит через точку F . Поскольку высота точек А и В над главной оптической осью одинакова (обозначим ее Н ), а рассто ни точек о и О от точки IF вл ютс главными фокусными рассто ни ми ком понентов 1 и 2 (обозначим их f oiin вогн ° повороте вход щего пучка на угол выход щий пучок синхронно повернетс на угол р 2acrtg -МШ-t. -а этом коэффици ент повьппени точности сканировани К /5/ot. Как известно, схема Мерсена афокальна и в ней строго исправлены сфе рическа аберраци и астигматизм и выполн етс условие синусов, т.е. исправлена также и кома. Благодар афокальности примененной схемы в оптической системе без участи какой-либо вспомогательной оптики происходит преобразование узкого пучка в пространстве изображени в широкий в пространстве предметов, т.е. коллимаци вводимого в систему пучка. Коэффициент коллимации определ ет с отношением ширины широкого пучка к ширине узкого пучка в зрачках оптической системы. Коллимаци используетс также дл повьш1ени точности сканировани . При наклоне оси узкого пучка к оптической оси системы ма некоторый угол ось широкого пучка, в силу уменьшени расходимости, отклонитс на меньший угол и вли ние погрешности устройства , задакнцего наклон узкого пучка, с ответственно уменьшитс .В отличии от прототипа, коэффициент повышени точности сканировани в данной систе ме зависит от параметров оптической схемы (соотношени фокусов обоих силовых компонентов), что позвол ет значительно повысить соответствующую точность сканировани , достигаемую в прототипе. Равномерное распределе-ние плотности излучени в коллимированном пу ке обеспечиваетс отсутствием в схеме Мерсена сферической аберрации, комы и астигматизма. Однако последни исправл етс строго только в том слу чае, когда центры входного и выходного зрачков совпадают с общим фокусом обоих силовых компонентов. Этим , определ етс положение оси поворота узкого пучка, котора должна проходить через центр входного или выходного зрачка. В оптических системах оптико-электронных устройств источник излучени , при работе устройства на передачу, или приемник излучени , при работе на прием, при совместной работе, при осуществлении сканировани должны оставатьс неподвижными. Вьтолнение этого требовани достигаетс применением двух плоских поворотных зеркал, одно из которых пересекаетс поворотной осью, вдоль которой первоначально направлен узкий пучок, причем это зеркало наклонено таким образом, что отраженный от него узкий пучок попадает на второе плоское зеркало, в свою очередь наклоненное таким образом, что отраженный от него узкий пучок попадает на вогнутый отражак дий компонент , а ось этого пучка направлена на общий фокус силовых компонентов (см. фиг. 1). Поскольку сама поворотна ось тоже проходит через эту точку, то отрезки оси узкого пучка, заключенные между фокусом и зеркалами и между самими зеркалами, вл ютс сторонами треугольника, сумма углов которого, как известно, составл ет 180 , а биссектрисы углов, вл ющиес в данном случае нормал ми к плоским зеркалам, лежат в одной плоскости . Например, в оптической системе, собранной по указанной схеме, где вогнутое зеркало имеет параметры: R 6000 ММ, Ф 300 мм, выпуклое зеркало имеет параметры: мм; , ф 10 мм, рассто ние между параболическими зеркалами - 2970 мм, коэффициент коллимации равен 100. Чтобы просканировать этой оптической системой угол 5 9,А (ytiacTOK длиной 1,5 км на удалений -1000 км), плоские зеркала должны развернутьс на угол 8°3525,2. В указанном устройстве точность сканировани в 22 раза выше, чем в известном устройстве. Применение предлагаемой оптической системы со сканируемым полем зрени позвол ет при сканировании внутри небольших углов резко повысить разрешающую способйость и дальнодействие оптико-электронных комплексов.