RU2664758C1 - Method of stabilizing wave length of narrow fiber laser and device for its implementation - Google Patents
Method of stabilizing wave length of narrow fiber laser and device for its implementation Download PDFInfo
- Publication number
- RU2664758C1 RU2664758C1 RU2017128973A RU2017128973A RU2664758C1 RU 2664758 C1 RU2664758 C1 RU 2664758C1 RU 2017128973 A RU2017128973 A RU 2017128973A RU 2017128973 A RU2017128973 A RU 2017128973A RU 2664758 C1 RU2664758 C1 RU 2664758C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- base
- narrow
- fiber laser
- temperature
- heating element
- Prior art date
Links
Images
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/05—Construction or shape of optical resonators; Accommodation of active medium therein; Shape of active medium
- H01S3/06—Construction or shape of active medium
- H01S3/063—Waveguide lasers, i.e. whereby the dimensions of the waveguide are of the order of the light wavelength
- H01S3/067—Fibre lasers
- H01S3/06791—Fibre ring lasers
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Electromagnetism (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Plasma & Fusion (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Lasers (AREA)
Abstract
Description
Изобретение относится к приборам для генерации с использованием стимулированного излучения когерентных электромагнитных волн и может быть использовано в квантовых устройствах для генерирования, стабилизации, модуляции, демодуляции или преобразования частоты, использующие стимулированное излучение в инфракрасной области спектра, а именно к узкополосным волоконным лазерам, а, более конкретно, может быть использовано для таких приложений как когерентные оптические датчики, спектрометры высокого разрешения, источники излучения в прецизионных физических экспериментах, ЛИДАР, для интерферометрических комплексов PDV (Photonic Doppler Velocimetry) и других приложений, где необходима большая длина когерентности и высокая стабильность длины волны генерации.The invention relates to devices for generation using stimulated emission of coherent electromagnetic waves and can be used in quantum devices for generating, stabilizing, modulating, demodulating or frequency conversion using stimulated radiation in the infrared region of the spectrum, namely, narrow-band fiber lasers, and more specifically, it can be used for applications such as coherent optical sensors, high resolution spectrometers, radiation sources in isionic physical experiments, LIDAR, for PDV (Photonic Doppler Velocimetry) interferometric complexes and other applications where a large coherence length and high generation wavelength stability are required.
Узкополосные волоконные лазеры отличаются от других типов волоконных лазеров узкой шириной спектральной линии, которая обычно составляет менее 1 кГц. Режим бегущей волны в кольцевом однонаправленном лазере позволяет избежать эффекта выжигания пространственных дыр в активной среде лазера, что обеспечивает узкую ширину спектральной линии излучения лазера. Одним из недостатков таких лазеров является большая длина резонатора, которая составляет обычно более 5 м, что делает такой лазер чувствительным к температурному дрейфу.Narrow-band fiber lasers differ from other types of fiber lasers in a narrow spectral line width, which is usually less than 1 kHz. The traveling wave mode in a ring unidirectional laser avoids the effect of burning out spatial holes in the active medium of the laser, which provides a narrow width of the spectral line of laser radiation. One of the disadvantages of such lasers is the large cavity length, which is usually more than 5 m, which makes such a laser sensitive to temperature drift.
Длина волны генерации в узкополосном волоконном лазере с насыщающим поглотителем и брэгговской решеткой в качестве фильтрующего элемента определяется центральной длиной волны отражения Брэгговской решетки и собственной частотой кольцевого резонатора лазера.The generation wavelength in a narrow-band fiber laser with a saturable absorber and a Bragg grating as a filter element is determined by the central reflection wavelength of the Bragg grating and the natural frequency of the laser ring resonator.
Изменение температуры лазера, вследствие теплового дрейфа в корпусе устройства приводит к изменению оптической длины волокна в кольцевом резонаторе.A change in the laser temperature, due to thermal drift in the device case, leads to a change in the optical fiber length in the ring resonator.
Различные свойства кварцевых волокон, используемых при сборке лазера (активное волокно, транспортное волокно, волокно, применяемое при изготовлении Брэгговской решетки), приводят к рассогласованному изменению собственной частоты кольцевого резонатора и центральной частоты отражения Брэгговской решетки при изменении температуры лазера.The various properties of the quartz fibers used in the assembly of the laser (active fiber, transport fiber, fiber used in the manufacture of the Bragg grating) lead to a mismatch in the natural frequency of the ring resonator and the central reflection frequency of the Bragg grating with changing laser temperature.
При изменении температуры на 1°C, длине кольцевого резонатора 10 м, длине волны генерации 1.55 мкм, коэффициенте преломления кварца n=1.468, изменение собственной частоты кольцевого резонатора составит:When the temperature changes by 1 ° C, the length of the ring resonator is 10 m, the generation wavelength is 1.55 μm, the refractive index of quartz is n = 1.468, the change in the natural frequency of the ring resonator will be:
. .
Изменение температуры на один градус приводит к рассогласованию резонансной частоты лазера и частоты отражения Брэгговской решетки на величину .A change in temperature by one degree leads to a mismatch of the resonant frequency of the laser and the reflection frequency of the Bragg grating by .
Рассогласование резонансной частоты и центральной частоты отражения Брэгговской решетки при изменении температуры приводит к модовой перестройке в лазере.The mismatch of the resonant frequency and the central reflection frequency of the Bragg grating with temperature changes leads to mode tuning in the laser.
Известен способ компенсации теплового расширения волокна, основывающийся на его изготовлении из композитных материалов, имеющих отрицательные коэффициенты теплового расширения [Патент США US 006449293 B1 Temperature stabilization of optical waveguides; Патент США US 20040252387 A1 Temperature insensitive Mach-Zehnder interferometers and devices]. К недостаткам этого способа относится необходимость использования композитных материалов при изготовлении волокна, что является сложным технологическим процессом и ограничивает возможность использования стандартных волокон, существующих на рынке.A known method of compensating for the thermal expansion of a fiber based on its manufacture from composite materials having negative coefficients of thermal expansion [US Patent US 006449293 B1 Temperature stabilization of optical waveguides; US Patent US20040252387 A1 Temperature insensitive Mach-Zehnder interferometers and devices]. The disadvantages of this method include the need to use composite materials in the manufacture of fibers, which is a complex process and limits the ability to use standard fibers existing on the market.
Существуют активные методы стабилизации длины волокна при тепловом расширении [Masato Yoshida, Keisuke Kasai, Masataka Nakazawa. Mode-Hop-Free, Optical Frequency Tunable 40-GHz Mode-Locked Fiber Laser // IEEE JOURNAL OF QUANTUM ELECTRONICS, 2007, VOL. 43, NO. 8, p. 704-708], которые основываются на компенсации длины волокна с помощью пьезоэлектрических элементов. К недостаткам таких методов относится необходимость использования дополнительных элементов (платы управления, пьезоэлектрические элементы), которые увеличивают массогабаритные характеристики лазера.There are active methods for stabilizing fiber length during thermal expansion [Masato Yoshida, Keisuke Kasai, Masataka Nakazawa. Mode-Hop-Free, Optical Frequency Tunable 40-GHz Mode-Locked Fiber Laser // IEEE JOURNAL OF QUANTUM ELECTRONICS, 2007, VOL. 43, NO. 8, p. 704-708], which are based on compensation of the length of the fiber using piezoelectric elements. The disadvantages of such methods include the need to use additional elements (control boards, piezoelectric elements), which increase the overall dimensions of the laser.
Ближайшего аналога к заявляемому способу, выбранного в качестве прототипа, в известном уровне техники не обнаружено.The closest analogue to the claimed method, selected as a prototype, is not found in the prior art.
Наиболее близким по технической сущности к изобретению и выбранным в качестве прототипа устройства является техническое решение, описанное в патенте на полезную модель №112520, опубл. 10.01.2012 г., МПК H01S 3/067, под названием «Волоконный лазер», содержащее активное волокно, радиатор охлаждения, брэгговскую решетку и нагревательный элемент.The closest in technical essence to the invention and selected as a prototype of the device is the technical solution described in the patent for utility model No. 112520, publ. 01/10/2012, IPC H01S 3/067, called “Fiber Laser”, containing an active fiber, a cooling radiator, a Bragg grating and a heating element.
К недостаткам этого устройства следует отнести наличие теплового расширения активного волокна, сложность стабилизации длины волны и предотвращения модового перескока.The disadvantages of this device include the presence of thermal expansion of the active fiber, the difficulty of stabilizing the wavelength and preventing mode hopping.
Задачей настоящего изобретения является улучшение эксплуатационных возможностей, а именно повышение стабильности работы узкополосного волоконного лазера при изменении температуры окружающей среды, работающего в непрерывном режиме с шириной спектра генерации менее 20 кГц.The objective of the present invention is to improve operational capabilities, namely increasing the stability of a narrow-band fiber laser when the ambient temperature changes, operating in continuous mode with a generation spectrum width of less than 20 kHz.
Технический результат, заключается в том, что удалось выровнять скорости теплового изменения собственной частоты кольцевого резонатора узкополосного волоконного лазера и максимума частоты отражения брэгговской решетки в узкополосном волоконном лазере за счет подавления модовой перестройки в нем.The technical result is that it was possible to equalize the rate of thermal change in the natural frequency of the ring resonator of a narrow-band fiber laser and the maximum reflection frequency of the Bragg grating in a narrow-band fiber laser by suppressing mode tuning in it.
Это достигается тем, что в способе стабилизации длины волны узкополосного волоконного лазера, заключающемся в том, что подавляют возникающий модовый перескок, выравнивая скорости изменения собственной частоты кольцевого резонатора узкополосного волоконного лазера и центральной частоты отражения волоконной брегговской решетки, термостатируя основание узкополосного волоконного лазера нагревательным элементом при температуре корпуса узкополосного волоконного лазера выше температуры окружающей среды, при этом нагрев основания узкополосного волоконного лазера осуществляют неравномерно с уменьшением температуры от центра к периферии основания, определяя распределение температуры по поверхности основания узкополосного волоконного лазера из соотношенияThis is achieved by the fact that in the method of stabilizing the wavelength of a narrow-band fiber laser, which suppresses the arising mode hop, equalizing the rate of change of the natural frequency of the ring resonator of the narrow-band fiber laser and the central reflection frequency of the fiber Bragg grating, thermostating the base of the narrow-band fiber laser by a heating element at the temperature of the narrow-band fiber laser housing is higher than the ambient temperature, while heating the base is narrow band-pass fiber laser is carried out unevenly with decreasing temperature from the center to the periphery of the base, determining the temperature distribution over the surface of the base of the narrow-band fiber laser from the ratio
гдеWhere
q - мощность нагревательного элемента;q is the power of the heating element;
b=2α/cpδ - коэффициент температуроотдачи;b = 2α / c p δ is the coefficient of temperature transfer;
α - коэффициент поверхностной теплоотдачи;α is the coefficient of surface heat transfer;
cp - удельная объемная теплоемкость;c p is the specific volumetric heat capacity;
δ - толщина основания узкополосного волоконного лазера;δ is the thickness of the base of a narrow-band fiber laser;
λ - коэффициент теплопроводности металла;λ is the thermal conductivity of the metal;
а - коэффициент температуропроводности металла; a is the thermal diffusivity of the metal;
K0 - функция Бесселя 1-го рода нулевого порядка;K 0 - Bessel function of the first kind of zero order;
r2=x2+у2 - точка расчета температуры на поверхности, а охлаждение основания производят через радиатор с воздушным охлаждением.r 2 = x 2 + y 2 is the point of calculating the temperature on the surface, and the cooling of the base is carried out through an air-cooled radiator.
Кроме того, в способе стабилизации длины волны узкополосного волоконного лазера используют нагревательный элемент с пропорциональным, интегральным, дифференциальным регулятором.In addition, in the method of stabilizing the wavelength of a narrow-band fiber laser, a heating element with a proportional, integral, differential controller is used.
А также это достигается тем, что узкополосный волоконный лазер, содержащий активное волокно, радиатор охлаждения, волоконную брэгтовскую решетку и нагревательный элемент, согласно изобретению, снабжен, расположенными по одной оси, термостатом, граничащим нагревательным элементом, и основанием, с размещенным на нем активным волокном, и установленным между нагревательным элементом и брэгговской решеткой, граничащей с радиатором охлаждения, при этом нагревательный элемент установлен с возможностью неравномерного нагрева основания с уменьшением температуры от центра к периферии основания, согласно соотношениюAnd this is also achieved by the fact that a narrow-band fiber laser containing an active fiber, a cooling radiator, a fiber Bragg grating and a heating element, according to the invention, is provided with, on one axis, a thermostat bordering the heating element and a base with active fiber placed on it installed between the heating element and the Bragg grate adjacent to the cooling radiator, while the heating element is installed with the possibility of uneven heating of the base with the mind lowering the temperature from the center to the periphery of the base, according to the ratio
гдеWhere
q - мощность нагревательного элемента;q is the power of the heating element;
b=2α/срδ - коэффициент температуроотдачи;b = 2α / s p δ - coefficient of temperature transfer;
α - коэффициент поверхностной теплоотдачи;α is the coefficient of surface heat transfer;
cp - удельная объемная теплоемкость;c p is the specific volumetric heat capacity;
δ - толщина основания узкополосного волоконного лазера;δ is the thickness of the base of a narrow-band fiber laser;
λ - коэффициент теплопроводности металла;λ is the thermal conductivity of the metal;
а - коэффициент температуропроводности металла; a is the thermal diffusivity of the metal;
K0 - функция Бесселя 1-го рода нулевого порядка;K 0 - Bessel function of the first kind of zero order;
r2=x2+у2 - точка расчета температуры на поверхности.r 2 = x 2 + y 2 - the point of calculation of temperature on the surface.
Наличие в заявляемом изобретении признаков, отличающих его от близкого по технической сущности изобретения, позволяет считать его соответствующим условию «новизна».The presence in the claimed invention of the features that distinguish it from a close technical essence of the invention, allows us to consider it appropriate to the condition of "novelty."
Для проверки соответствия заявленного изобретения условию изобретательского уровня заявитель провел дополнительный поиск известных решений с целью выявления признаков, совпадающих с отличительными от прототипа признаками заявленного изобретения, результаты которого показывают, что заявленное изобретение не следует для специалиста явным образом из известного технического уровня техники.In order to verify the conformity of the claimed invention with the condition of inventive step, the applicant conducted an additional search for known solutions in order to identify features that match the distinctive features of the claimed invention, the results of which show that the claimed invention does not explicitly follow the prior art.
Следовательно, заявленное изобретение соответствует требованию «изобретательский уровень».Therefore, the claimed invention meets the requirement of "inventive step".
Предложенное техническое решение проиллюстрировано на следующих чертежах:The proposed technical solution is illustrated in the following drawings:
на фиг. 1 представлена предлагаемая конструкция узкополосного волоконного лазера;in FIG. 1 shows the proposed design of a narrow-band fiber laser;
на фиг. 2 представлена схема проведения оценочного расчета температурного поля на поверхности основания узкополосного волоконного лазера;in FIG. 2 is a diagram of an estimated calculation of the temperature field on the base surface of a narrow-band fiber laser;
на фиг. 3 представлено расчетное распределение температуры по поверхности основания узкополосного волоконного лазера примера конкретного выполнения;in FIG. 3 shows the calculated temperature distribution over the base surface of a narrow-band fiber laser of an example of a specific embodiment;
на фиг. 4 представлено расчетное распределение температуры по поверхности основания узкополосного волоконного лазера;in FIG. 4 shows the calculated temperature distribution over the base surface of a narrow-band fiber laser;
на фиг. 5 представлена стабильность длины волны генерации узкополосного волоконного лазера при изменении температуры основания узкополосного волоконного лазера:in FIG. 5 shows the stability of the generation wavelength of a narrow-band fiber laser when the base temperature of a narrow-band fiber laser changes:
на фиг. 6 представлена долговременная стабильность длины волны генерации узкополосного волоконного лазера и график зависимости температуры основания узкополосного волоконного лазера во время измерения при принудительной перестройке.in FIG. Figure 6 shows the long-term stability of the generation wavelength of a narrow-band fiber laser and a graph of the temperature dependence of the base of a narrow-band fiber laser during measurement during forced tuning.
На чертежах введены следующие обозначения:The following notation is introduced in the drawings:
1 - основание узкополосного волоконного лазера;1 - the base of a narrow-band fiber laser;
2 - активное волокно;2 - active fiber;
3 - нагревательный элемент;3 - heating element;
4 - термостат;4 - thermostat;
5 - волоконная брэгговская решетка;5 - fiber Bragg grating;
6 - радиатор охлаждения.6 - cooling radiator.
Устройство (см. фиг. 1), реализующее данный способ, содержит активное волокно 2, радиатор охлаждения 6, волоконную брэгговскую решетку 5 и нагревательный элемент 3, с расположенными по одной оси, термостатом 4, граничащим с нагревательным элементом 3, и основанием 1, с размещенным на нем активным волокном 2, и установленным между нагревательным элементом 3 и волоконной брэгговской решеткой 5, граничащей с радиатором охлаждения 6, при этом нагревательный элемент 3 установлен с возможностью неравномерного нагрева основания 1 с уменьшением температуры от центра к периферии основания 1.A device (see Fig. 1) that implements this method comprises an
В рассматриваемой конструкции осуществляется термостатирование основания 1 узкополосного волоконного лазера. Термостатирование осуществляется нагревательным элементом 3 с пропорциональным, интегральным, дифференциальным (ПИД) регулятором при температуре основания 1 узкополосного волоконного лазера выше температуры окружающей среды. Охлаждение основания 1 узкополосного волоконного лазера осуществляется через радиатор 6 с воздушным охлаждением. В рассматриваемой конструкции (фиг. 1) при изменении мощности в нагревательном элементе 3 происходит изменение температуры активного волокна 2 узкополосного волоконного лазера и температуры волоконной брэгговской решетки 5, при этом изменение температуры в центре термостатируемого основания 1 узкополосного волоконного лазера и изменение температуры по краям основания 1 узкополосного волоконного лазера будут различны.In this design, the
Описание принципа работы.Description of the principle of work.
Для проверки предлагаемого технического решения и оценки геометрии лазера с термостатируемым основанием 1 узкополосного волоконного лазера был проведен тепловой расчет рассматриваемой конструкции (фиг. 1). Точный расчет термостатируемых систем сложная и многопараметрическая задача. Рассматриваемую конструкцию (фиг. 1) можно свести к упрощенному случаю стационарного переноса теплового потока в слое материала от нагревательного элемент 3. Перенос тепла осуществляется от нагревательного элемента 3 мощностью qи через основание 1 узкополосного волоконного лазера толщиной δ. Граничные плоскости z=0 и z=δ отдают теплоту в окружающую среду за счет конвекции с коэффициентом теплоотдачи α. Задача сводится к нахождению распределения температуры T=f(x) на поверхности основания 1 узкополосного волоконного лазера в центрально симметричном относительно нагревательного элемента 3 случае. Процесс распространения тепла в основании 1 узкополосного волоконного лазера с поверхностной теплоотдачей описывается выражением:To verify the proposed technical solution and evaluate the geometry of the laser with a thermostatically controlled
где b=2α/cpδ - коэффициент температуроотдачи [1/с];where b = 2α / cpδ is the coefficient of temperature transfer [1 / s];
α - коэффициент поверхностной теплоотдачи [Дж/м2⋅с⋅град];α is the coefficient of surface heat transfer [J / m 2 ⋅ s⋅grad];
ср - удельная объемная теплоемкость [Дж/м3⋅град];cf - specific volumetric heat capacity [J / m 3 ⋅ deg];
δ - толщина основания 1 узкополосного волоконного лазера [см];δ is the thickness of the
λ - коэффициент теплопроводности металла [Дж/м⋅с⋅град];λ is the thermal conductivity of the metal [J / m /s⋅grad];
а - коэффициент температуропроводности металла [м2/с]. a is the thermal diffusivity of the metal [m 2 / s].
Уравнение содержит множитель e-bt, который учитывает теплоотдачу в окружающее пространство. Приращение температуры в точке А от мгновенного источника тепла составит:The equation contains the factor e -bt , which takes into account the heat transfer to the surrounding space. The temperature increment at point A from an instant heat source will be:
Интегрируя от 0 до tH и преобразовывая, получим:Integrating from 0 to t H and transforming, we get:
где r2 = x2+у2.where r 2 = x 2 + y 2 .
Уравнение (3) выражает приращение температуры в основании 1 узкополосного волоконного лазера в стадии теплонасыщения. Предельное квазистационарное состояние достигается при tн-→∞. В этом случае уравнение (3) интегрируется и принимает вид:Equation (3) expresses the temperature increment at the base of 1 narrow-band fiber laser in the heat saturation stage. The ultimate quasistationary state is reached as t n - → ∞. In this case, equation (3) is integrated and takes the form:
где K0 - функция Бесселя 1-го рода нулевого порядка.where K 0 is the first-order Bessel function of the first kind.
Распределение температуры по поверхности основания 1 узкополосного волоконного лазера (алюминиевой пластины), вычисленное по зависимости (4) представлено на фиг. 3. Расчет проводился для основания 1 узкополосного волоконного лазера (алюминиевой пластины) толщиной 3 мм при мощности нагревательного элемента 3: q - 5 Вт.The temperature distribution over the surface of the
Изменение температуры по поверхности основания 1 узкополосного волоконного лазера линейно зависит от мощности нагревательного элемента 3 (см. зависимость (4)). В рассматриваемом случае для выравнивания скоростей теплового смещения частот необходимо выбрать геометрию основания 1 узкополосного волоконного лазера (толщину, материал, эффективность теплоотвода), и расстояние от центра основания 1 узкополосного волоконного лазера до места расположения активного волокна 2, при которых перепад температур в центре (месте расположения волоконной брегговской решетки 5) и по краям основания 1 узкополосного волоконного лазера (месте расположения активного волокна 2) соответствовал:The temperature change along the surface of the
Для рассматриваемой геометрии лазера Δfpeз/Δfреш=1.24, соответствующее расстояние R от центра основания 1 узкополосного волоконного лазера до места укладки активного волокна 2 лазера в соответствии с графиком (фиг. 3) составит 1.12/1.14=60 мм.For the considered geometry laser pez Δf / Δf dec = 1.24, corresponding to a distance R from the center of the
На фиг. 4, для наглядности, представлены распределения температуры по поверхности основания 1 узкополосного волоконного лазера, например алюминиевой пластины толщиной 3 мм, с разными мощностями нагревательного элемента 3. Зависимости показывают, что при изменении мощности нагревательного элемента 3 изменение температуры в центре основания 1 узкополосного волоконного лазера (x=0, место расположения волоконной брэгговской решетки 5) будет в 1.14 раза больше, чем по радиусу на расстоянии x=60 мм (место расположения активного волокна 2 лазера). Таким образом, для рассматриваемой конструкции осуществляется выравнивание температурных скоростей смещения частоты волоконной брэгговской решетки и резонансной частоты лазера.In FIG. 4, for clarity, temperature distributions over the surface of the
В экспериментальных исследованиях сборка узкополосного волоконного лазера осуществлялась в конструкцию, представленную на фиг. 1. В качестве основания 1 узкополосного волоконного лазера была выбрана алюминиевая пластина диаметром 140 мм и толщиной 3 мм. Активное волокно 2 крепилось на основании 1 узкополосного волоконного лазера по радиусу ~60 мм. Крепление активного волокна 2 к основанию 1 узкополосного волоконного лазера и волоконной брэгговской решетки 5 осуществлялось с помощью полимера одинаковой марки. На фиг. 5 представлены графики долговременной стабильности длины волны излучения узкополосного волоконного лазера, собранного по предлагаемой конструкции фиг. 1.In experimental studies, the assembly of a narrow-band fiber laser was carried out in the design shown in FIG. 1. As the
График фиг. 5 показывает:The graph of FIG. 5 shows:
- (а) режим генерации с модовой перестройкой термостат выключен (дрейф температуры в комнате),- (a) the mode of generation with modal tuning, the thermostat is turned off (temperature drift in the room),
- (б) режим генерации без модовой перестройки, термостат включен, что перестройка длины волны генерации повторяет изменение температуры основания 1 узкополосного волоконного лазера во времени. Модовая перестройка не происходит даже при резком изменении температуры основания 1 узкополосного волоконного лазера. Колебания длины волны генерации при резком изменении температуры лазера связаны с колебаниями мощности нагревательного элемента 3 при ПИД подстройке мощности нагревательного элемента 3.- (b) the generation mode without modal tuning, the thermostat is on that the tuning of the generation wavelength repeats the change in temperature of the
На графике фиг. 6(a) показана стабильность длины волны генерации во время принудительной перестройки температуры основания 1 узкополосного волоконного лазера, а (b)-изменение температуры основания 1 узкополосного волоконного лазера во времени. Модовая перестройка не происходит даже при резком изменении температуры основания 1 узкополосного волоконного лазера. Колебания длины волны генерации при резком изменении температуры лазера связаны с колебаниями мощности нагревательного элемента 3 при ПИД подстройке мощности нагревательного элемента 3.In the graph of FIG. 6 (a) shows the stability of the generation wavelength during the forced tuning of the temperature of the
Заявляемый способ позволил подавить модовый перескок узкополосного волоконного лазера при перестройке длины волны излучения в пределах 3 ГГц и при изменении температуры окружающей среды в течение 12 часов. На фиг. 5 и фиг. 6 для заявляемого технического решения представлены результаты стабилизации длины волны излучения узкополосного волоконного лазера при изменении температуры окружающей среды и возможность перестройки длины волны излучения без модового перескока в пределах 3 ГГц.The inventive method allowed to suppress mode hopping of a narrow-band fiber laser when tuning the radiation wavelength within 3 GHz and when the ambient temperature changes for 12 hours. In FIG. 5 and FIG. 6 for the proposed technical solution presents the results of stabilization of the radiation wavelength of a narrow-band fiber laser when the ambient temperature changes and the possibility of tuning the radiation wavelength without mode hopping within 3 GHz.
Для заявленного изобретения в том виде, как оно охарактеризовано в формуле изобретения, подтверждена возможность осуществления способа стабилизации длины волны узкополосного волоконного лазера и устройства для его осуществления и способность обеспечения достижения усматриваемого заявителем технического результата. Следовательно, заявленное изобретение соответствует условию «промышленная применимость».For the claimed invention in the form described in the claims, the possibility of implementing a method of stabilizing the wavelength of a narrow-band fiber laser and a device for its implementation and the ability to achieve the technical result perceived by the applicant is confirmed. Therefore, the claimed invention meets the condition of "industrial applicability".
Claims (25)
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2017128973A RU2664758C1 (en) | 2017-08-14 | 2017-08-14 | Method of stabilizing wave length of narrow fiber laser and device for its implementation |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2017128973A RU2664758C1 (en) | 2017-08-14 | 2017-08-14 | Method of stabilizing wave length of narrow fiber laser and device for its implementation |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
RU2664758C1 true RU2664758C1 (en) | 2018-08-22 |
Family
ID=63286685
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
RU2017128973A RU2664758C1 (en) | 2017-08-14 | 2017-08-14 | Method of stabilizing wave length of narrow fiber laser and device for its implementation |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
RU (1) | RU2664758C1 (en) |
Cited By (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2717254C1 (en) * | 2019-04-08 | 2020-03-19 | Федеральное государственное унитарное предприятие "Российский федеральный ядерный центр - Всероссийский научно-исследовательский институт технической физики имени академика Е.И. Забабахина" | Fiber laser for pumping of active elements |
RU2748867C1 (en) * | 2020-08-13 | 2021-06-01 | Федеральное государственное унитарное предприятие "Российский федеральный ядерный центр - Всероссийский научно-исследовательский институт технической физики имени академика Е.И. Забабахина" | Fiber laser for additive technologies |
RU213814U1 (en) * | 2022-07-15 | 2022-09-29 | Общество с ограниченной ответственностью "Т8 Сенсор" (ООО "Т8 Сенсор") | Laser source |
Citations (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US6965620B2 (en) * | 2002-01-24 | 2005-11-15 | Np Photonics, Inc. | Erbium-doped phosphate-glass tunable single-mode fiber laser using a tunable fabry-perot filter |
US20140226140A1 (en) * | 2013-02-13 | 2014-08-14 | Kla-Tencor Corporation | 193nm Laser And Inspection System |
US20150002923A1 (en) * | 2012-03-27 | 2015-01-01 | Fujitsu Limited | Amplifying apparatus and amplifying medium |
RU2554337C1 (en) * | 2014-01-09 | 2015-06-27 | Российская Федерация, от имени которой выступает Государственная корпорация по атомной энергии "Росатом" (Госкорпорация "Росатом") | Narrow-band annular fibre laser |
US20150325977A1 (en) * | 2004-03-31 | 2015-11-12 | Imra America, Inc. | High power short pulse fiber laser |
-
2017
- 2017-08-14 RU RU2017128973A patent/RU2664758C1/en active
Patent Citations (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US6965620B2 (en) * | 2002-01-24 | 2005-11-15 | Np Photonics, Inc. | Erbium-doped phosphate-glass tunable single-mode fiber laser using a tunable fabry-perot filter |
US20150325977A1 (en) * | 2004-03-31 | 2015-11-12 | Imra America, Inc. | High power short pulse fiber laser |
US20150002923A1 (en) * | 2012-03-27 | 2015-01-01 | Fujitsu Limited | Amplifying apparatus and amplifying medium |
US20140226140A1 (en) * | 2013-02-13 | 2014-08-14 | Kla-Tencor Corporation | 193nm Laser And Inspection System |
RU2554337C1 (en) * | 2014-01-09 | 2015-06-27 | Российская Федерация, от имени которой выступает Государственная корпорация по атомной энергии "Росатом" (Госкорпорация "Росатом") | Narrow-band annular fibre laser |
Cited By (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2717254C1 (en) * | 2019-04-08 | 2020-03-19 | Федеральное государственное унитарное предприятие "Российский федеральный ядерный центр - Всероссийский научно-исследовательский институт технической физики имени академика Е.И. Забабахина" | Fiber laser for pumping of active elements |
RU2748867C1 (en) * | 2020-08-13 | 2021-06-01 | Федеральное государственное унитарное предприятие "Российский федеральный ядерный центр - Всероссийский научно-исследовательский институт технической физики имени академика Е.И. Забабахина" | Fiber laser for additive technologies |
RU213814U1 (en) * | 2022-07-15 | 2022-09-29 | Общество с ограниченной ответственностью "Т8 Сенсор" (ООО "Т8 Сенсор") | Laser source |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
Smith et al. | Overview of a steady-periodic model of modal instability in fiber amplifiers | |
JP5972356B2 (en) | Raman distributed feedback fiber laser and high power laser system using the same | |
US11175563B2 (en) | All-microwave stabilization of microresonator-based optical frequency combs | |
US9293887B2 (en) | Chip-based laser resonator device for highly coherent laser generation | |
RU2664758C1 (en) | Method of stabilizing wave length of narrow fiber laser and device for its implementation | |
WO2005099421A2 (en) | Monolithic wavelength stabilized asymmetric laser | |
KR102592497B1 (en) | Integrated optics-based external cavity laser configured for mode-hop-free wavelength tuning | |
Li et al. | Optically controlled tunable ultra-narrow linewidth fiber laser with Rayleigh backscattering and saturable absorption ring | |
TWI381601B (en) | External cavity laser tuning element dither servo control | |
JP6304582B2 (en) | Control method of wavelength tunable laser | |
Zhu et al. | Accessing the exceptional points in coupled Fabry–Perot resonators through hybrid integration | |
JP6319721B2 (en) | Control method of wavelength tunable laser | |
US11870216B2 (en) | Compact narrow-linewidth integrated laser | |
JP2015126195A (en) | Wavelength-variable laser control method | |
Saleh et al. | Fiber ring resonator based opto-electronic oscillator: phase noise optimisation and thermal stability study | |
Lei et al. | Research on single longitudinal mode laser based on FP etalon and Q-switched delay | |
JP2014007435A (en) | Wavelength variable laser, wavelength variable laser device, and wavelength variable laser control method | |
Foster et al. | Experimental and theoretical characterization of the mode profile of single-mode DFB fiber lasers | |
Yulianto et al. | Temperature effect towards DFB laser wavelength on microwave generation based on two optical wave mixing | |
JP6382506B2 (en) | Control method of wavelength tunable laser | |
JP6047061B2 (en) | Variable performance diffraction grating | |
US10348056B2 (en) | Laser diode with distributed feedback and method for producing | |
KR101788073B1 (en) | Method for Stabilizing Wavelength of Laser Light | |
Baghdasaryan et al. | Single-frequency radiation from DBR fiber laser: Numerical analysis by the method of single expression | |
JP2015126196A (en) | Wavelength variable laser |