RU2503091C1 - Structure for generating sub-terahertz and terahertz range electromagnetic radiation - Google Patents
Structure for generating sub-terahertz and terahertz range electromagnetic radiation Download PDFInfo
- Publication number
- RU2503091C1 RU2503091C1 RU2012122387/28A RU2012122387A RU2503091C1 RU 2503091 C1 RU2503091 C1 RU 2503091C1 RU 2012122387/28 A RU2012122387/28 A RU 2012122387/28A RU 2012122387 A RU2012122387 A RU 2012122387A RU 2503091 C1 RU2503091 C1 RU 2503091C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- layers
- gaas
- layer
- doped
- substrate
- Prior art date
Links
Images
Landscapes
- Crystals, And After-Treatments Of Crystals (AREA)
- Junction Field-Effect Transistors (AREA)
Abstract
Description
Структура для генерации электромагнитного излучения субтерагерцового и терагерцового частотного диапазонаStructure for generating electromagnetic radiation of the sub-terahertz and terahertz frequency range
Данное изобретение найдет применение в качестве приборных структур для компактных и мощных импульсных генераторов, детекторов и смесителей субтерагерцового и терагерцового диапазона частот.This invention will find application as instrument structures for compact and powerful pulse generators, detectors and mixers of the sub-terahertz and terahertz frequency ranges.
Известна гетероструктура для резонансно-туннельного диода (РТД), реализующая «квантовый» режим генерации и усиления электромагнитных волн субтерагерцового и терагерцового диапазона частот /1/. Такой режим должен проявляться в стороне от области отрицательной дифференциальной проводимости ВАХ и только на частотах, соответствующих условию ħω>Δ, где Δ - квантовая ширина резонансного уровня. Недостатками такой структуры и устройства (РТД) на ее основе являются как чрезвычайно жесткие условия для реализации указанного «квантового» режима, так и достаточно низкие для множества прикладных применений выходные мощности (предельно достижимые расчетные значения мощности не превышают 10 мВт).A known heterostructure for a resonant tunneling diode (RTD) that implements the "quantum" mode of generation and amplification of electromagnetic waves in the sub-terahertz and terahertz frequency range / 1 /. Such a regime should manifest itself away from the region of negative differential conductivity of the I – V characteristic and only at frequencies corresponding to the condition ħω> Δ, where Δ is the quantum width of the resonance level. The disadvantages of such a structure and device (RTD) based on it are both extremely stringent conditions for the implementation of the specified "quantum" mode, and output powers that are quite low for many applications (maximum achievable calculated power values do not exceed 10 mW).
В качестве прототипа заявляемой в настоящем изобретении структуры для генератора субтерагерцового диапазона мы выбираем мультислойную структуру для резонансно-туннельных гетеропереходных диодов на основе твердых растворов GaAs-AlAs, позволяющую реализовать частоты субтерагерцового диапазона частот /2/. Однако, и это решение не способно обеспечить на указанных частотах генератору выходную мощность превышающую 100 мкВт (для генераторов на основе резонансно-туннельных структур мощность убывает с частотой как 1/ω4) /2/.As a prototype of the structure of the sub terahertz range claimed in the present invention, we select a multilayer structure for resonant tunneling heterojunction diodes based on GaAs-AlAs solid solutions, which makes it possible to realize the frequencies of the sub terahertz frequency range / 2 /. However, even this solution is not able to provide an output power exceeding 100 μW at the indicated frequencies to the generator (for generators based on resonant tunneling structures, the power decreases with a frequency of 1 / ω 4 ) / 2 /.
Задача изобретения - существенное увеличение мощности твердотельных генераторов субтерагерцового и терагерцового диапазона частот излучения.The objective of the invention is a significant increase in the power of solid-state generators of the sub-terahertz and terahertz range of radiation frequencies.
Это достигается тем, что в мультислойной гетеропереходной структуре, состоящей из подложки арсенида галлия, и расположенных на ней чередующихся слоев GaAs и GaAlAs, предлагается: толщины чередующихся слоев выбираются одинаковыми и лежат в диапазоне 30…100 нм, слои GaAs легируются донорами до концентраций 5·1017…1·1018см-3 а слои Ga1-xAlxAs не легированы, количество периодов пар чередующихся слоев GaAs и Ga1-x Alx As гетероструктуры выбирается от трех до нескольких десятков, мольная доля Х выбирается из диапазона 0,20…0,35, слой Ga1-x Alx As из пары наиболее удаленной от подложки покрыт легированным GaAs слоем толщиной не менее 150 нм, а мольная доля Х в слое Ga1-x Alx As из пары наиболее удаленной от подложки, либо пары наиболее приближенной к ней понижена и составляет значение (0,65…0,75)·Х.This is achieved by the fact that in a multilayer heterojunction structure consisting of a gallium arsenide substrate and alternating GaAs and GaAlAs layers located on it, it is proposed: the thicknesses of alternating layers are chosen the same and lie in the range of 30 ... 100 nm, GaAs layers are doped with donors to concentrations of 5 10 17 ... 1 · 10 18 cm -3 and the Ga 1-x Al x As layers are not doped, the number of periods of pairs of alternating GaAs and Ga 1-x Al x As layers of the heterostructure is selected from three to several tens, the molar fraction X is selected from the range 0.20 ... 0.35, layer Ga 1-x Al x As of the pair most distant minutes from a substrate coated with doped GaAs layer of a thickness of not less than 150 nm, and the molar fraction X in the layer of Ga 1-x Al x As of the pair most remote from the substrate, or the pair closest to it is lowered and the value of (0.65 ... 0, 75) X.
Структуру по п.2 Формулы предлагается выполнить на основе пар из чередующихся полупроводниковых узкозонных GaN и широкозонных Ga1-xAlxN слоев, отличающихся тем что их толщины выбираются в диапазоне 30…100 мкм, мольная доля Х в слоях Ga1-xAlxN выбирается из диапазона 0,35…0,55, слои GaN легируются донорами до концентраций 5·1017…1·1018см-3 а слои Ga1-xAlxN не легированы, количество периодов пар чередующихся GaAs и Ga1-x Alx N слоев гетероструктуры выбирается от трех до нескольких десятков, слой Ga1-x Alx As, из пары наиболее удаленной от подложки, покрыт легированным GaAs слоем толщиной не менее 150 нм, а мольная доля Х в слое Ga1-x Alx N из пары наиболее удаленной от подложки, либо пары наиболее приближенной к ней понижена и составляет значение (0,65…0,75)·Х, при этом подложкой является сапфир либо карбид кремния. Положительный эффект в заявляемых по п.п.1, 2 гетероструктурах для генераторов субтерагерцового и терагерцового диапазона частот достигается благодаря реализации в них термоинжекционной неустойчивости, следствием которой является бистабильность или, что тоже самое, S-образность статических вольтамперных характеристик (ВАХ). Доказательством тому является выполненный нами с использованием методов математического моделирования анализ изменений характера пространственных зависимостей потенциала, концентрации носителей и электронной температуры в рассматриваемой многослойной структуре с изменением приложенного напряжения /3, 4/. Установлено, что:The structure according to
- в области сравнительно малых и промежуточных значений тока большая часть приложенного напряжения парциально падает на слаболегированных слоях широкозонного материала;- in the region of relatively small and intermediate current values, most of the applied voltage partially drops on the lightly doped layers of wide-gap material;
- главным механизмом электропроводности в предлагаемой структуре является термоинжекция электронов из высоколегированных узкозонных слоев в широкозонные не легированные слои, определяемая как электронной температурой на гетеробарьерах так и электрическим полем в широкозонных слоях;- the main mechanism of electrical conductivity in the proposed structure is the thermal injection of electrons from high-alloy narrow-gap layers into wide-gap non-alloyed layers, determined by both the electron temperature at heterobarriers and the electric field in wide-gap layers;
- в процессе высокополевого дрейфа электронов в широкозонных слоях за счет джоулева разогрева увеличивается поток электронной температуры, поступающий в последующий узкозонный слой, где происходит частичное остывание электронов, но определенная часть избыточного теплового потока достигает следующей гетерограницы, стимулируя тем самым термоинжекцию электронов в следующий широкозонный слой, что обусловливает определенное снижение падающего на нем потенциала.- in the process of high-field electron drift in wide-gap layers due to Joule heating, the electron temperature flow increases, which enters the subsequent narrow-gap layer, where the electrons are partially cooled, but a certain part of the excess heat flux reaches the next heterointerface, thereby stimulating the thermal injection of electrons into the next wide-gap layer, which causes a certain decrease in the potential falling on it.
Результаты моделирования также указывают на специфическую особенность электроразогревного процесса в первой (присоединенной к отрицательному полюсу источника питания) элементарной ячейке предлагаемой мультибарьерной структуры. У первой гетерограницы электронная температура (отвечающая термодинамическому равновесию) минимальна и, следовательно, эту гетерограницу отличает пониженная термоинжекция при той же высоте гетеробарьера, как и в последующих элементарных ячейках. Эта пониженная инжекционная способность компенсируется повышенным падением потенциала на первом широкозонном слое и, соответственно, повышенном электроразогреве электронов в нем. Столь сильно разогретые электроны практически беспрепятственно преодолевают последующие гетеробарьеры, что и обусловливает соответствующий переход структуры в сильно токовое состояние через участок с достаточно малым, но положительным дифференциальным сопротивлением. Поэтому для обеспечения S-образной формы ВАХ с участком отрицательного дифференциального сопротивления используются пониженные значения высоты первого энергетического барьера.The simulation results also indicate a specific feature of the electric heating process in the first (connected to the negative pole of the power source) unit cell of the proposed multi-barrier structure. At the first heteroboundary, the electron temperature (corresponding to thermodynamic equilibrium) is minimal and, therefore, this heteroboundary is distinguished by a reduced thermal injection at the same heterobarrier height as in subsequent unit cells. This reduced injection ability is compensated by an increased potential drop on the first wide-gap layer and, accordingly, an increased electric heating of electrons in it. Such strongly heated electrons overcome the subsequent heterobarriers almost unhindered, which determines the corresponding transition of the structure to a strongly current state through a section with a rather small but positive differential resistance. Therefore, to ensure an S-shaped I – V characteristic with a negative differential resistance region, lower values of the height of the first energy barrier are used.
Расчеты показывают, что из-за разницы между характерными временами термоинжекции (разогрева) электронов в широкозонных GaAlAs слоях и охлаждения электронов в легированных узкозонных GaAs слоях ячейки гетеродиодной структуры реализуется бистабильный характер ВАХ гетеродиодов. При этом, в случае работы в импульсном режиме (цуги длительностью до 10 мс со скважностью ≥10 мс) предельные частоты генерации могут достигать многих сотен гигагерц (0,6…0,8 ТГц), при токах ~ 100 мА, и выходной мощности достигающей ~0,2…0,5 Вт/ячейка с площадью 20×20 мкм2. Посредством набора совокупности параллельно включенных гетеродиодных ячеек указанной площади можно конструировать генераторы импульсов с характерными частотами, лежащими в области 0,5…0,8 ГГц и суммарной мощностью от 0,5 до 2,0 Вт.Calculations show that, due to the difference between the characteristic times of the thermal injection (heating) of electrons in wide-gap GaAlAs layers and the cooling of electrons in doped narrow-gap GaAs layers of the heterodiode structure cell, the bistable I – V characteristic of the heterodiodes is realized. Moreover, in the case of operation in pulsed mode (trains with a duration of up to 10 ms with a duty cycle of ≥10 ms), the limiting generation frequencies can reach many hundreds of gigahertz (0.6 ... 0.8 THz), at currents of ~ 100 mA, and output power reaching ~ 0.2 ... 0.5 W / cell with an area of 20 × 20 μm 2 . By dialing a set of parallel-connected heterodiode cells of a specified area, it is possible to construct pulse generators with characteristic frequencies lying in the region of 0.5 ... 0.8 GHz and with a total power of 0.5 to 2.0 watts.
Заявляемая структура по п.2 формулы позволяет увеличить длительность цуга и мощность за счет значительного повышения коэффициента теплопроводности материала многослойной гетероструктуры и подложки, и добротности приборов. Основанием для положительных ожиданий является больший перепад значений токов «пик-долина» на ВАХ резонансно-туннельного диода на основе гетероструктуры GaN/Ga1-xAlyN. Благодаря этому существенно расширяется область применений генераторов и схем на их основе и упрощается интеграция генераторных ячеек в управляющие схемы и электронные радиотехнические устройства.The inventive structure according to
На фиг.1 изображена многослойная структура по п.1 Формулы изобретения, где: 1-GaAs подложка, 2-GaAs:Si 1018 cm-3 толщиной 7000
Для указанной гетероструктуры выполнены теоретические расчеты статических ВАХ и получены оценки динамических характеристик генераторов на ее основе. На фиг.2 представлены экспериментально измеренные статические ВАХ генераторных ячеек, выполненных с использованием микроэлектронных технологий на основе многослойной гетероструктуры.For the indicated heterostructure, theoretical calculations of the static I – V characteristics were performed and estimates of the dynamic characteristics of generators based on it were obtained. Figure 2 presents the experimentally measured static IV characteristics of the generator cells made using microelectronic technologies based on a multilayer heterostructure.
Как показали расчеты, концентрация доноров в GaAs слоях может варьироваться в зависимости от задачи в диапазоне 5·1017…1018 см-3, при изменениях толщин GaAs и GaAlAs слоев в диапазоне 30…100 нм. При концентрациях меньших нижней границы диапазона, толщины областей пространственного заряда (ОПЗ) возникающих в GaAs из за наличия гетерограниц, станут соразмерными толщинам GaAs слоев, что резко изменяет сам механизм транспорта в многослойной структуре. При концентрациях больших 1018см-3 резко подает подвижность электронов (становиться меньшей 1500 см2/Вс) в узкозонных GaAs слоях из-за увеличения рассеяния на легирующей примеси и структурных дефектах. Кроме того, наблюдается «прорастание» структурных дефектов в широкозонные Ga1-x Alx As слои, что способствует развитию подбарьерных механизмов транспорта (прыжковая термоактивированная проводимость по локализованным состояниям). Все это отрицательно сказывается на отношении времени разогрева и релаксации температуры электронного газа. определяющего возможность образования S-образности на ВАХ и характерные частоты генерации. В качестве подложки может использоваться либо подложка сильнолегированного донорами арсенида галлия, либо полуизолирующая подложка арсенида галлия с расположенным между ней и ближайшим по отношению к ней широкозонным слоем GaAlAs, сильнолегированным (5·1017…1018 см-3) слоем арсенида галлия толщиной 0,4…1,0 мкм.As calculations showed, the concentration of donors in GaAs layers can vary depending on the task in the range of 5 · 10 17 ... 10 18 cm -3 , with changes in the thicknesses of GaAs and GaAlAs layers in the range of 30 ... 100 nm. At concentrations lower than the lower boundary of the range, the thicknesses of the space charge regions (SCR) arising in GaAs due to the presence of heteroboundaries will become commensurate with the thicknesses of the GaAs layers, which dramatically changes the transport mechanism in the multilayer structure. At concentrations higher than 10 18 cm -3 , the electron mobility sharply (becomes less than 1500 cm 2 / Vc) in narrow-gap GaAs layers due to increased scattering by the dopant and structural defects. In addition, there is a “germination" of structural defects in wide-gap Ga 1-x Al x As layers, which contributes to the development of sub-barrier transport mechanisms (hopping thermally activated conductivity along localized states). All this negatively affects the ratio of the heating time and relaxation of the temperature of the electron gas. determining the possibility of the formation of an S-shape on the I – V characteristic and characteristic generation frequencies. As a substrate, either a substrate of gallium arsenide heavily doped with donors or a semi-insulating gallium arsenide substrate with a GaAlAs layer between it and the closest wide-gap GaAlAs layer, strongly doped with (5 · 10 17 ... 10 18 cm -3 ) layer of gallium arsenide with a thickness of 0, can be used as a
Заявляемая гетероструктура изготавливается следующим образом (пример).The inventive heterostructure is made as follows (example).
На полупроводниковой подложке n - типа проводимости последовательно эпитаксиально выращиваются: узкозонный сильнолегированный (до 1018 см-3) донорами GaAs слой, широкозонный нелегированный Gay Ali.y As слой (выбирается мольная доля в диапазоне у=0,27…0,35), узкозонный легированный (5·1017…1018 см-3) донорами GaAs слой - ((3…20 периодов чередующихся пар указанных широкозонных и узкозонных слоев), широкозонный нелегированный слой Gax Al1-x As (выбирается мольная доля в диапазоне х=0,18…0,20) и узкозонный сильнолегированный донорами (до 1018 см-3) слой GaAs (слои могут быть легированы, например, германием, кремнием, оловом).On a semiconductor substrate of n type conductivity, epitaxially grown sequentially are: narrow-gap highly doped (up to 10 18 cm -3 ) GaAs layer, wide-gap undoped Gay Ali.y As layer (molar fraction is selected in the range у = 0.27 ... 0.35), narrow-gap doped (5 · 10 17 ... 10 18 cm -3 ) GaAs donor layer - ((3 ... 20 periods of alternating pairs of the indicated wide-gap and narrow-gap layers), wide-gap unalloyed layer Gax Al 1-x As (the molar fraction in the range x = 0.18 ... 0.20) and a heavily doped narrow bandgap donors (up to 10 18 cm -3) layer GaAs (layer may be s doped with, for example, germanium, silicon, tin).
При изготовлении генератора на указанной гетероструктуре выполняются следующие технологические процедуры. На тыльной стороне сильнолегированной nGaAs подложки формируется омический контакт.На выращенной гетероструктуре посредством литографических методов (электронная литография, фотолитография, либо наноимпринтинг в зависимости от выбранной геометрии мез) формируются ячейки гетеродиодов, в виде мезаструктур высотою большей суммарной толщины слоев многослойной эпитаксиальной гетероструктуры и площадью каждой мезы в диапазоне 20×20…50×50 мкм2. Поверхность структуры пассивируется (покрывается) диэлектриком и планаризируется, и в диэлектрике посредством литографии вскрываются окна к сильнолегированному nGaAs слою верхней плоскости упомянутой мезы. Затем, во вскрытом в диэлектрике окне к поверхности мезы формируется омический контакт (например, с использованием системы Ge/Ni/Au). В зависимости от требуемых параметров генератора организуются с помощью проводящих ламелей гальванические связи между тем либо иным количеством гетеродиодных ячеек (мез) и формируются контактные площадки.In the manufacture of the generator on the specified heterostructure, the following technological procedures are performed. On the back side of the heavily doped nGaAs substrate, an ohmic contact is formed. On the grown heterostructure using lithographic methods (electron lithography, photolithography, or nanoimprinting depending on the chosen mesic geometry), heterodiode cells are formed in the form of mesastructures with a height of a larger total thickness of the layers of the multilayer epitaxial heterostructure and heterostructure heterostructure area in the range of 20 × 20 ... 50 × 50 μm 2 . The surface of the structure is passivated (covered) by the dielectric and planarized, and in the dielectric, windows are opened through lithography to the heavily doped nGaAs layer of the upper plane of the above mesa. Then, in the window opened in the dielectric, an ohmic contact is formed to the mesa surface (for example, using the Ge / Ni / Au system). Depending on the required parameters of the generator, galvanic bonds between one or another number of heterodiode cells (mes) are organized using conducting lamellas and contact pads are formed.
Структура по пункту 2 является частным решением п.1. Она позволяет дополнительно повысить предельную мощность генератора на многослойной гетероструктуре заявляемого типа. Действительно, в структуре по п.2 Формулы упомянутые слои мультислойной гетероструктуры выполняются на основе твердых растворов материалов системы GaN-AlN из пар чередующихся легированных nGaN и нелегированных Ga1-xAlxN эпитаксиальных слоев; подложкой при этом, из технологических и мощностных соображений, может являться сапфир, либо карбид кремния. В силу общности физических процессов протекающих в гетероструктурах указанных типов, оставаясь в рамках предлагаемой в п.1 Формулы архитектуры мультислойной структуры, можно таким образом увеличить отбираемую (выходную) мощность за счет существенно лучшей, чем у GaAs, теплопроводности твердых растворов GaN-AlN и подложек из SiC, либо сапфира.The structure under
ЛитератураLiterature
1. Елесин В.Ф. // ЖЭТФ, 1999. T.116, №2. C.704; ЖЭТФ, 2005. Т.127,№1. С.131.1. Elesin V.F. // JETP, 1999. V.116, No. 2. C.704; ZHETF, 2005. V.127, No. 1. S.131.
2. Sollner T.C., Goodhue W.D. et al: // Appl.Phys.Lett. 1983, V.43(6). P.5882. Sollner T.C., Goodhue W. D. et al: // Appl.Phys. Lett. 1983, V. 43 (6). P.588
3. Гергель В.А., Зеленый А.П., Якупов М.Н. Исследование эффекта бистабильности токовых характеристик наноразмерных многослойных сильно легированных гетероструктур методами математического моделирования// Физика и техника полупроводников, 2007, том 41, №3, с.325-330.3. Gergel V. A., Zeleny A. P., Yakupov M. N. The study of the bistability effect of the current characteristics of nanoscale multilayer heavily doped heterostructures using mathematical modeling methods // Physics and Technology of Semiconductors, 2007, Volume 41, No. 3, pp. 325-330.
4. Гергель В.А., Якупов М.Н., Верховцева А.В., Горшкова Н.М. Механизм электрической неустойчивости в мультибарьерных гетероструктурах. Особенности высокочастотного импеданса. //Радиотехника и электроника, 2012, том 57, №4, с.1-4.4. Gergel V. A., Yakupov M. N., Verkhovtseva A. V., Gorshkova N. M. The mechanism of electrical instability in multibarrier heterostructures. Features of high-frequency impedance. // Radio engineering and electronics, 2012, volume 57, No. 4, pp. 1-4.
Claims (2)
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2012122387/28A RU2503091C1 (en) | 2012-05-31 | 2012-05-31 | Structure for generating sub-terahertz and terahertz range electromagnetic radiation |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2012122387/28A RU2503091C1 (en) | 2012-05-31 | 2012-05-31 | Structure for generating sub-terahertz and terahertz range electromagnetic radiation |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
RU2012122387A RU2012122387A (en) | 2013-12-10 |
RU2503091C1 true RU2503091C1 (en) | 2013-12-27 |
Family
ID=49682639
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
RU2012122387/28A RU2503091C1 (en) | 2012-05-31 | 2012-05-31 | Structure for generating sub-terahertz and terahertz range electromagnetic radiation |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
RU (1) | RU2503091C1 (en) |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2657306C2 (en) * | 2016-10-07 | 2018-06-13 | Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт сверхвысокочастотной полупроводниковой электроники Российской академии наук (ИСВЧПЭ РАН) | Ingaas-based material on inp substrates for photo-conducting antennas |
Citations (6)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2381603C1 (en) * | 2008-06-09 | 2010-02-10 | Федеральное государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Воронежский государственный аграрный университет имени К.Д. Глинки" (ФГОУ ВПО ВГАУ им. К.Д. Глинки) | Method of generating terahertz range electromagnetic radiation in vacuum |
JP2010225808A (en) * | 2009-03-23 | 2010-10-07 | Panasonic Corp | Terahertz wave radiating element |
JP2011077396A (en) * | 2009-09-30 | 2011-04-14 | Panasonic Corp | Terahertz-wave radiating element |
US20110204418A1 (en) * | 2010-02-24 | 2011-08-25 | Panasonic Corporation | Terahertz wave radiating element |
CN102237635A (en) * | 2010-05-07 | 2011-11-09 | 同济大学 | Tera-hertz and infrared frequency band laser light source |
JP2012023134A (en) * | 2010-07-13 | 2012-02-02 | Kobe Univ | Terahertz electromagnetic wave generation source and terahertz electromagnetic wave generation device |
-
2012
- 2012-05-31 RU RU2012122387/28A patent/RU2503091C1/en not_active IP Right Cessation
Patent Citations (6)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2381603C1 (en) * | 2008-06-09 | 2010-02-10 | Федеральное государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Воронежский государственный аграрный университет имени К.Д. Глинки" (ФГОУ ВПО ВГАУ им. К.Д. Глинки) | Method of generating terahertz range electromagnetic radiation in vacuum |
JP2010225808A (en) * | 2009-03-23 | 2010-10-07 | Panasonic Corp | Terahertz wave radiating element |
JP2011077396A (en) * | 2009-09-30 | 2011-04-14 | Panasonic Corp | Terahertz-wave radiating element |
US20110204418A1 (en) * | 2010-02-24 | 2011-08-25 | Panasonic Corporation | Terahertz wave radiating element |
CN102237635A (en) * | 2010-05-07 | 2011-11-09 | 同济大学 | Tera-hertz and infrared frequency band laser light source |
JP2012023134A (en) * | 2010-07-13 | 2012-02-02 | Kobe Univ | Terahertz electromagnetic wave generation source and terahertz electromagnetic wave generation device |
Non-Patent Citations (1)
Title |
---|
Sollner T.C. et al. Resonant tunneling through quantum wells at frequencies up to 2,5 THz// Appl.Phys. lett.// 1983, v.43(6), p.588. * |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2657306C2 (en) * | 2016-10-07 | 2018-06-13 | Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт сверхвысокочастотной полупроводниковой электроники Российской академии наук (ИСВЧПЭ РАН) | Ingaas-based material on inp substrates for photo-conducting antennas |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
RU2012122387A (en) | 2013-12-10 |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
Yachmenev et al. | Arsenides-and related III-V materials-based multilayered structures for terahertz applications: Various designs and growth technology | |
Tsao et al. | Ultrawide‐bandgap semiconductors: research opportunities and challenges | |
Mukherjee et al. | GaN IMPATT diode: a photo-sensitive high power terahertz source | |
Sakr et al. | Origin of the electrical instabilities in GaN/AlGaN double-barrier structure | |
Zirath | High‐frequency noise and current‐voltage characteristics of mm‐wave platinum n–n+–GaAs Schottky barrier diodes | |
Yang et al. | The initial test of a micro-joules trigger, picosecond response, vertical GaN PCSS | |
Acharyya et al. | Noise performance of millimeter-wave silicon based mixed tunneling avalanche transit time (MITATT) diode | |
RU2503091C1 (en) | Structure for generating sub-terahertz and terahertz range electromagnetic radiation | |
Chakraborty et al. | Design and development of an AlGaN/GaN heterostructure nano‐ATT oscillator: experimental feasibility studies in THz domain | |
Al-Ahmadi et al. | Impact of doping on the performance of p-type Be-doped Al0. 29 Ga0. 71As Schottky diodes | |
US10191353B2 (en) | Optically triggered electrical switches with fast recovery based on nonlinear optical response | |
RU2499339C1 (en) | Multibarrier heterostructure for generation of powerful electromagnet radiation of sub- and terahertz ranges | |
Mukhopadhyay et al. | Influence of self-heating on the millimeter-wave and terahertz performance of MBE grown silicon IMPATT diodes | |
Chakraborty et al. | Hybrid multi-Graphene/Si avalanche transit time< h-ATT> terahertz power oscillator: theoretical reliability and experimental feasibility studies | |
García-Sánchez et al. | On the practical limitations for the generation of Gunn oscillations in highly doped GaN diodes | |
CN110795902B (en) | Calculation method and system for simulation model of Schottky diode | |
Li et al. | A new lattice-matched In0. 17Al0. 83N∼ GaN based heterostructure IMPATT diode for terahertz application | |
Chen et al. | Tunable hot-electron transfer within a single core-shell nanowire | |
Prokhorov et al. | Negative differential conductivity of a tunnel side-boundary semiconductor diode | |
Tripathy et al. | Ge/Si based DDR IMPATTs: a potential millimeter-wave source at 140 GHz atmospheric window | |
Encomendero et al. | Repeatable room temperature negative differential conductance in GaN/AlN resonant tunneling diodes | |
Sužiedėlis et al. | Planar asymmetric dual diode for millimetre wave detection and power measurement | |
Altin et al. | Barrier lowering effect and dark current characteristics in asymmetric GaAs/AlGaAs multi quantum well structure | |
Sužiedėlis et al. | Sensitivity increase of point contact hot carrier microwave detector | |
Tiskumara | Evaluation of 4H-SiC photoconductive switches for pulsed power applications based on numerical simulations |
Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
MM4A | The patent is invalid due to non-payment of fees |
Effective date: 20140601 |