RU2373522C1 - Атомно-абсорбционный ртутный анализатор - Google Patents
Атомно-абсорбционный ртутный анализатор Download PDFInfo
- Publication number
- RU2373522C1 RU2373522C1 RU2008121928/28A RU2008121928A RU2373522C1 RU 2373522 C1 RU2373522 C1 RU 2373522C1 RU 2008121928/28 A RU2008121928/28 A RU 2008121928/28A RU 2008121928 A RU2008121928 A RU 2008121928A RU 2373522 C1 RU2373522 C1 RU 2373522C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- mercury
- discharge
- spectral lamp
- cavity
- spectral
- Prior art date
Links
Images
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
- G01N21/00—Investigating or analysing materials by the use of optical means, i.e. using sub-millimetre waves, infrared, visible or ultraviolet light
- G01N21/17—Systems in which incident light is modified in accordance with the properties of the material investigated
- G01N21/25—Colour; Spectral properties, i.e. comparison of effect of material on the light at two or more different wavelengths or wavelength bands
- G01N21/31—Investigating relative effect of material at wavelengths characteristic of specific elements or molecules, e.g. atomic absorption spectrometry
- G01N21/3103—Atomic absorption analysis
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
- H01J61/00—Gas-discharge or vapour-discharge lamps
- H01J61/02—Details
- H01J61/12—Selection of substances for gas fillings; Specified operating pressure or temperature
- H01J61/18—Selection of substances for gas fillings; Specified operating pressure or temperature having a metallic vapour as the principal constituent
- H01J61/20—Selection of substances for gas fillings; Specified operating pressure or temperature having a metallic vapour as the principal constituent mercury vapour
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
- H01J61/00—Gas-discharge or vapour-discharge lamps
- H01J61/70—Lamps with low-pressure unconstricted discharge having a cold pressure < 400 Torr
- H01J61/72—Lamps with low-pressure unconstricted discharge having a cold pressure < 400 Torr having a main light-emitting filling of easily vaporisable metal vapour, e.g. mercury
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
- H01J61/00—Gas-discharge or vapour-discharge lamps
- H01J61/02—Details
- H01J61/04—Electrodes; Screens; Shields
- H01J61/06—Main electrodes
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
- H01J61/00—Gas-discharge or vapour-discharge lamps
- H01J61/02—Details
- H01J61/30—Vessels; Containers
- H01J61/32—Special longitudinal shape, e.g. for advertising purposes
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
- H01J65/00—Lamps without any electrode inside the vessel; Lamps with at least one main electrode outside the vessel
- H01J65/04—Lamps in which a gas filling is excited to luminesce by an external electromagnetic field or by external corpuscular radiation, e.g. for indicating plasma display panels
- H01J65/042—Lamps in which a gas filling is excited to luminesce by an external electromagnetic field or by external corpuscular radiation, e.g. for indicating plasma display panels by an external electromagnetic field
- H01J65/046—Lamps in which a gas filling is excited to luminesce by an external electromagnetic field or by external corpuscular radiation, e.g. for indicating plasma display panels by an external electromagnetic field the field being produced by using capacitive means around the vessel
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
- Health & Medical Sciences (AREA)
- Life Sciences & Earth Sciences (AREA)
- Chemical & Material Sciences (AREA)
- Analytical Chemistry (AREA)
- Biochemistry (AREA)
- General Health & Medical Sciences (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Immunology (AREA)
- Pathology (AREA)
- Investigating Or Analysing Materials By Optical Means (AREA)
- Analysing Materials By The Use Of Radiation (AREA)
- Investigating Or Analyzing Non-Biological Materials By The Use Of Chemical Means (AREA)
Abstract
Изобретение относится к аналитической химии. В анализаторе ртуть, помещенная в спектральную лампу, обогащена изотопом ртути с четным количеством нейтронов, причем указанный изотоп составляет не менее 50% от общего количества ртути в спектральной лампе. Кроме того, в спектральной лампе разрядная полость соединена с балластной полостью, объем которой превышает объем разрядной полости, причем средства возбуждения электрического разряда, разрядная полость и балластная полость выполнены с возможностью возбуждения в разрядной полости разряда, не проникающего в балластную полость. Буферный газ, помещенный в спектральную лампу, содержит не менее 50% благородного газа, атомное ядро которого имеет заряд не менее 36. Технический результат - снижение предела обнаружения ртути в газе-носителе и уменьшение дрейфа. 2 з.п. ф-лы, 5 ил., 1 табл.
Description
Заявляемое изобретение относится к аналитической химии, в частности к спектральному атомно-абсорбционному анализу с дифференциальной схемой измерения концентрации ртути, и может быть использовано для существенного снижения предела обнаружения ртути в газе-носителе и уменьшения дрейфа.
Известен атомно-абсорбционный ртутный анализатор с зеемановской коррекцией неселективного поглощения HGG-3 Scintrex, Канада (2), содержащий спектральную ртутную лампу, помещенную в импульсное магнитное поле и выполненную в виде капилляра, в торцы которого вварены электроды для возбуждения электрического разряда, линзу, делитель светового потока, аналитическую кювету, фотодетекторы измерительного и опорного каналов. При выключенном магнитном поле измеряется оптическая плотность атомов ртути и неселективного поглощения. При включенном поле измеряется оптическая плотность только неселективного поглощения, поскольку зеемановские компоненты эмиссионной резонансной линии ртути смещаются под действием магнитного поля и выходят из-под контура линии поглощения. Разность этих двух измерений дает величину оптической плотности атомов ртути, которая связана с концентрацией ртути калибровочным соотношением.
К недостаткам аналога следует отнести высокий предел обнаружения ртути в воздухе (160 нг/м3), узкий динамический диапазон измерений (2 порядка), большой для портативных анализаторов вес и энергопотребление.
Наиболее близким по технической сущности к предлагаемому изобретению является атомно-абсорбционный ртутный анализатор с зеемановской коррекцией неселективного поглощения (1), состоящий из фотодетектора, аналитической кюветы, наклонной пластины, модулятора поляризации излучения и спектральной лампы, помещенной между полюсами магнита. Такая схема реализует метод дифференциальной атомно-абсорбционной спектроскопии (ДААС). При наблюдении вдоль силовых магнитных линий регистрируются только σ-компоненты зеемановского триплета, причем одна σ-компонента попадает в область максимума линии поглощения и выполняет роль аналитической линии, а другая находится на краю контура линии поглощения, где сечение поглощения значительно меньше, чем в максимуме, и выполняет роль линии сравнения. В блоке обработки сигналов выделяются два сигнала на первой и второй гармониках частоты модуляции, первый из которых пропорционален концентрации атомов ртути в аналитической кювете, а второй пропорционален полной интенсивности σ-компонент. Дальнейшая обработка сигналов происходит в микропроцессоре по известному алгоритму [1].
К недостаткам прототипа следует отнести высокий предел обнаружения при определении содержания ртути в атмосферном воздухе (30 нг/м3 при постоянной времени прибора 5 секунд) и большие дрейфы нулевого уровня.
Задачей данного изобретения является создание атомно-абсорбционного ртутного анализатора с улучшенными аналитическими характеристиками, а именно с низким пределом обнаружения и низкой величиной дрейфа.
Поставленная задача достигается тем, что в атомно-абсорбционном анализаторе, включающем оптически связанные фотодетектор, аналитическую кювету, модулятор поляризации излучения и спектральную лампу, содержащую разрядную полость, которая расположена между полюсами магнита и которая связана со средствами возбуждения электрического разряда, причем в спектральную лампу помещены буферный газ и ртуть, при этом ртуть, помещенная в спектральную лампу, обогащена изотопом ртути с четным количеством нейтронов, причем указанный изотоп составляет не менее 50% от общего количества ртути в спектральной лампе.
Атомно-абсорбционный анализатор также содержит балластную полость, которая соединена с разрядной полостью и объем которой превышает объем разрядной полости, причем средства возбуждения электрического разряда, разрядная полость и балластная полость выполнены с возможностью возбуждения в разрядной полости разряда, не проникающего в балластную полость.
Кроме того, в спектральной лампе буферный газ содержит не менее 50% благородного газа, атомное ядро которого имеет заряд не менее 36.
Сущность изобретения заключается в том, что предел обнаружения и дрейф снижаются за счет использования в спектральной лампе ртути, обогащенной изотопом, для которого величина дифференциального сечения поглощения резонансного излучения существенно выше, чем в случае использования в спектральной лампе ртути с естественным составом. Действительно, при использовании ДААС измеряется оптическая плотность поглощающих атомов D (D=ΔQnL, здесь ΔQ -дифференциальное сечение поглощения резонансного излучения, n - плотность определяемых атомов, L - длина поглощающего слоя), из которой потом вычисляется концентрация определяемых атомов n.
По определению предел обнаружения - это концентрация (в случае ДААС - это оптическая плотность), которая в 3 раза превышает уровень шума σ, DDL=ΔQnDLL=3σ.
Поскольку уровень шума определяется параметрами спектральной лампы и измерительной системы и не зависит от дифференциального сечения поглощения, то увеличение последнего приводит к снижению предела обнаружения, что следует из приведенного выше соотношения. Аналогичным образом происходит и снижение величины дрейфа при увеличении дифференциального сечения поглощения, поскольку дрейф - это шум в ультранизком частотном диапазоне, который определяется также только параметрами спектральной лампы и измерительной системы и не зависит от дифференциального сечения поглощения.
Применение спектральной лампы, в которой есть две различные области - балластная полость, которая является резервуаром паров ртути, и разрядная полость, в которой возбуждается электрический разряд, позволяет стабилизировать концентрацию атомов ртути в газовой фазе внутри спектральной лампы, что стабилизирует процессы переноса излучения и самопоглощения резонансного излучения внутри спектральной лампы и тем самым снижает величину дрейфа.
Кроме того, применение в спектральной лампе в качестве буферного газа тяжелых благородных газов, Кr или Хе, позволяет повысить интенсивность резонансного излучения при той же подводимой мощности, что снижает уровень шума (в нашем случае, дробовой шум является доминирующим) и тем самым снижается предел обнаружения.
Сущность заявленного изобретения поясняется чертежами.
Фиг.1. Блок-схема анализатора.
Фиг.2. Спектральная схема расположения Зеемановских компонент линии испускания 198Нg и контура линии поглощения ртути (атмосферное давление), λ=254 нм.
Фиг.3. Сверхтонкая структура линии испускания ртути λ=254 нм и положение максимума контура линии поглощения Km при атмосферном давлении. Положение сверхтонких компонент [2]: 1 - 199А, 2 - 204, 3 - 201а, 4 - 202, 5 - 200, 6 - 201b, 7 - 198, 8 - 196, 9 - 199B, 10 - 201с.
Фиг.4. Зависимость уровня шума от интенсивности зарегистрированного излучения.
Фиг.5. Конструкция спектральной лампы: 10 - разрядная полость, 11 - балластная полость, 12 - капля металлической ртути, 13 - электроды для возбуждения электрического разряда.
Блок-схема атомно-абсорбционного анализатора, представленная на фиг.1, состоит из спектральной лампы 1, средств возбуждения электрического разряда 2, магнита 3, модулятора поляризации излучения, состоящего из оптоакустического модулятора 4 с кварцевым генератором 5 и поляризатора 6, аналитической кюветы 7, фотодетектора 8, а также блока обработки сигналов 9.
Для выделения резонансного излучения ртути (254 нм или 185 нм) может быть использован распределенный спектральный фильтр, который реализован на зеркалах (на чертеже не показаны) и фотодетекторе, или дискретный интерференционный фильтр.
Средства возбуждения электрического разряда 2 могут быть выполнены в виде соединенного с высокочастотным возбуждающим генератором электродов, установленных на разрядной полости спектральной лампы.
Аналитическая кювета 7 может быть выполнена в виде замкнутого объема, в который вводится и выводится анализируемый газ через газовые патрубки, а также вводится и выводится зондирующее излучение через кварцевые окна. Аналитическая кювета 7 может иметь незамкнутое исполнение, например отсутствуют окна. В этом случае, входной газовый патрубок будет установлен в центре аналитической кюветы, а зондирующее излучение проходит аналитический объем. Анализируемый газ поступает через входной патрубок в аналитический объем и свободно выходит из него через торцевые отверстия в кювете. Такое исполнение аналитической кюветы позволяет избежать загрязнения окон различными примесями, находящимися в анализируемом газе. Другое исполнение незамкнутой аналитической кюветы - отсутствие как окон кюветы, так и ее стенок. В этом случае, анализатор помещается в анализируемый газ, например атмосферный воздух, который поступает в зону зондирующего излучения за счет конвекционного обмена. Преимущества такой схемы измерения - отсутствие эффектов памяти, не требуется побудитель расхода, что довольно важно для портативных ртутных анализаторов.
Магнит выполнен из материала с высокой остаточной намагниченностью в виде двух дисков, разделенных сепаратором. В зазор между дисками помещена разрядная полость спектральной лампы 1. Диски намагничены таким образом, что в зазор у одного диска выходит южный полюс, а у другого - северный. Для вывода излучения спектральной лампы 1 в одном из дисков сделано отверстие, позволяющее выводить излучение вдоль силовых магнитных линий по направлению оптической оси.
Конструктивно спектральная лампа 1 (фиг.5) состоит из двух частей - разрядной полости 10, выполненной в форме капилляра, и балластной полости 11, выполненной в виде сферической колбы. Эти две кварцевые части приварены друг к другу таким образом, что их внутренние области образуют единую замкнутую полость. На концах капилляра установлены электроды 13, к которым подводится напряжение возбуждающего генератора. Причем низкопотенциальный конец высокочастотного генератора присоединен к электроду, расположенному на том конце капилляра, к которому приварена колба, а высокопотенциальный конец высокочастотного генератора присоединен к электроду, расположенному на другом конце капилляра. Такое расположение электродов позволяет при определенной величине напряжения возбуждающего генератора реализовать случай, при котором электрический разряд происходит только между электродами, в капилляре, и он не проникает в колбу. Капля металлической ртути 12 помещена в колбу. Для удержания капли в колбе температура последней поддерживается ниже, чем температура в капилляре, или в колбе формируется т.н. холодная точка, т.е. локально охлаждается очень небольшая область колбы, на которой конденсируется вся ртуть.
Блок обработки сигналов 9 содержит усилители и детекторы, выделяющие сигналы на частоте модуляции и на постоянном токе. После аналого-цифрового преобразования эти сигналы поступают в микропроцессор для дальнейшей обработки сигналов, формирования аналитического сигнала и вывода измеренной концентрации ртути в аналитической кювете.
Рассмотрим работу анализатора на примере применения спектральной лампы с изотопом 198Нg, спектральное положение резонансной линии испускания которого не совпадает со спектральным положением максимума контура линии поглощения. В магнитном поле магнита 3 эмиссионная резонансная линия ртути λ=254 нм расщепляется на несмещенную π-компоненту и две смещенные σ-компоненты (фиг.2). При наблюдении излучения спектральной лампы 1 вдоль силовых магнитных линий наблюдаются σ+ - и σ--компоненты с круговой поляризацией по часовой и против часовой стрелки соответственно. Величина магнитного поля выбрана таким образом, что σ+-компонента смещается в район максимального поглощения атомов ртути и таким образом выполняет роль аналитической линии, а σ--компонента находится на краю контура линии поглощения и выполняет роль линии сравнения. Для разделения интенсивностей σ+- и σ--компонент во времени используется оптоакустический модулятор 4 и линейный поляризатор 6. В отсутствие атомов ртути в аналитической кювете 7 интенсивности σ+- и σ--компоненты практически равны. При появлении поглощающих атомов интенсивность σ+-компонента уменьшается, поскольку ее спектральное положение совпадает с максимумом контура поглощения ртути в воздухе, а интенсивность σ--компоненты практически остается прежней, поскольку она находится на краю контура линии поглощения. В результате на частоте модуляции появляется сигнал S1, связанный с концентрацией ртути в аналитической кювете. Для обеспечения селективности в качестве нормировочного сигнала используется сигнал S0, пропорциональный постоянной составляющей тока фотодетектора 8. Сигналы S1 и S0 выделяются в блоке обработки сигналов 9, и вычисляется сигнал S=S1/S0. Концентрация атомов ртути в аналитической кювете С связана с полученным сигналом S следующим образом [1]:
где ΔQ - дифференциальное сечение поглощения излучения σ-- и σ+-компонент, L - длина аналитической кюветы, b - нормировочная константа, зависящая от параметров анализатора.
Как видно из формулы (1), чувствительность при постоянной длине аналитической кюветы определяется дифференциальным сечением поглощения резонансного излучения. Поскольку ртуть состоит из 7 стабильных изотопов (фиг.3), то изменять дифференциальное сечение можно путем выбора того или иного изотопного состава ртути, используемой в спектральной лампе, и величиной приложенного магнитного поля. В таблице представлены максимальные значения относительного дифференциального сечения поглощения для различного изотопного состава ртути в источнике излучения, полученные расчетным путем.
Изотопный состав | Максимальное относительное дифференциальное сечение, ΔQ/Q202 |
204Нg | 0,68 |
202Нg | 0,26 |
200Нg | 0,56 |
198Нg | 0,96 |
196Нg | 1,00 |
Естественная смесь | 0,21 |
Поскольку нечетные изотопы ртути имеют сверхтонкие компоненты, расположенные с двух сторон относительно максимума контура линии поглощения, очевидно, что дифференциальное сечение поглощения при продольной геометрии (при наблюдении излучения вдоль силовых магнитных линий) для них невелико. Из представленных данных видно, что дифференциальное сечение достигает своего максимального значения при использовании моноизотопной смеси с 198Нg и 196Нg, причем эти значения в 5 раз больше максимального дифференциального значения, реализуемого для ртути с естественным составом.
Степень обогащения ртути не должна быть ниже 50%, в противном случае происходит снижение дифференциального сечения поглощения. Так, например, если ртуть содержит 50% 198Нg и 50% 204Нg, то расчет показывает, что значение максимального дифференциального сечения падает в 2,5 раза по сравнению с моноизотопной 198Нg и становится близким к значению, максимальному дифференциальному сечению для ртути с естественным составом.
Для определения предела обнаружения DL воспользуемся линейным приближением формулы (1), поскольку S=σ<<b:
где σ - среднеквадратичное отклонение уровня шума аналитического сигнала. Как видно из формулы (2), увеличение величины дифференциального сечения поглощения за счет применения в спектральной лампе моноизотопной 198Hg позволяет снизить предел обнаружения в 5 раз по сравнению с использованием в спектральной лампе ртути с естественным составом.
Другой путь снижения предела обнаружения - снижение уровня шума аналитического сигнала. В нашем случае доминирующим является дробовой шум, определяемый зарегистрированной интенсивностью резонансного излучения. Это подтверждает фиг.4, на которой приведена зависимость уровня шума от зарегистрированной интенсивности I. Из нее видно, что вплоть до рабочих значений интенсивности характер зависимости имеет вид . Следовательно, повышение
интенсивности источника излучения позволит снизить предел обнаружения. При использовании спектральных ламп с различным буферным газом (Аr, Кr, Хе) экспериментально было получено, что при одинаковой мощности возбуждающего генератора интенсивность излучения в 1,5 и 4 раза больше для спектральных ламп, в которых используется Кr и Хе как буферный газ соответственно. Таким образом, применение Хе в качестве буферного газа позволяет снизить предел обнаружения еще в два раза.
Увеличение дифференциального сечения поглощения также снижает влияние дрейфа нулевого уровня. В анализаторе дрейф нулевого уровня определяется в основном изменением начального соотношения интенсивностей σ-компонент, которое в первую очередь обусловлено температурными изменениями. Пусть величина дрейфа нулевого уровня аналитического сигнала S составляет δ 1/°С. Величина дрейфа концентрации
ΔСd при всех реальных изменениях температуры ΔТ между двумя последовательными процедурами контроля нулевого уровня значительно меньше нормировочной константы b, т.е. δΔТ<<b. В этом случае воспользуемся линейным приближением формулы (1) и тогда для дрейфа концентрации получаем:
Как видно из формулы (3), увеличение дифференциального сечения поглощения в 5 раз приводит к соответствующему снижению величины дрейфа нулевого уровня концентрации.
Другой путь снижения влияния температурного дрейфа источника излучения - стабилизация концентрации атомов ртути в газовой фазе внутри спектральной лампы. В этом случае стабилизируется величина самопоглощения резонансного излучения и процесс переноса излучения из различных частей спектральной лампы. Существует два процесса перехода атомов ртути из жидкой фазы (из капли металлической ртути, помещенной внутрь спектральной лампы) в газовую фазу - это испарение и распыление в разряде. Если процесс испарения можно стабилизировать путем поддержания стабильной температуры капли металлической ртути, то процесс распыления зависит от электрических параметров разряда, поверхности, на которой находится ртуть, а также от процессов переосаждения. Поэтому разделение зоны испарения, где собственно находится капля металлической ртути, и зоны разряда, к которой приложено возбуждающее поле, исключает процесс распыления из путей поступления атомов ртути в газовую фазу. Разделение зоны испарения и зоны разряда реализуется путем специальной конструкции лампы и определенного расположения электродов. Спектральная лампа состоит из двух частей (фиг.5): капилляра, в котором собственно возбуждается разряд, и колбы, в которую помещена металлическая капля ртути, в которой поддерживается температура ниже температуры капилляра и в которой разряд отсутствует.
Во-вторых, такое конструктивное исполнение позволяет использовать колбу как резервуар паров ртути с концентрацией, определяемой температурой капли, который компенсирует потери ртути в капилляре за счет процессов сорбции стенками капилляра и окисления атомной ртути в разряде. Отсутствие колбы приводит к неоднородному и нестабильному распределению атомной ртути вдоль капилляра, что приводит к дополнительным шумам источника излучения. Действительно, металлическая капля ртути всегда покрыта окисной пленкой. При этом давление насыщенных паров не меняет своего значения, но обмен между жидкой и газовой фазами, который собственно и приводит к установлению давления насыщенных паров ртути над каплей при заданной температуре, значительно замедляется. В этих условиях концентрация атомной ртути в капилляре определяется уже не давлением насыщенных паров, а неким установившимся значением концентрации, определяемым процессами ухода атомной ртути из газовой фазы за счет сорбции и окисления в разряде и поступления атомов ртути из металлической капли. Поскольку как параметры пленки, так и процессы сорбции и окисления нестационарны, то установившееся распределение атомной ртути вдоль капилляра также не стационарно, что ведет к дополнительным шумам источника излучения.
В-третьих, выполнение зоны возбуждения в виде тонкого капилляра позволяет, во-первых, снизить влияние процессов самопоглощения на результаты измерения за счет малой толщины и, во-вторых, уменьшить габариты магнита, что снижает его вес и, соответственно, стоимость магнита.
Таким образом, данное изобретение позволяет снизить предел обнаружения и уменьшить величину дрейфа за счет того, что ртуть, помещенная в спектральную лампу, обогащена изотопом ртути с четным количеством нейтронов; спектральная лампа содержит балластную полость, которая соединена с разрядной полостью и объем которой превышает объем разрядной полости, причем средства возбуждения электрического разряда, разрядная полость и балластная полость выполнены с возможностью возбуждения в разрядной полости разряда, не проникающего в балластную полость; спектральная лампа содержит в качестве буферного газа Кr или Хе.
Источники информации
1. А.А.Ганеев, С.Е.Шолупов, М.Н.Сляднев. Зеемановская модуляционная поляризационная спектроскопия как вариант атомно-абсорбционного анализа: возможности и ограничения. - ЖАХ, 1996, т.51, №8, с.855-864.
2. K.G. Kessler. Some experiments with Zeeman shifted levels. Physica. - 1967. V.33. P.29-46.
Claims (3)
1. Атомно-абсорбционный ртутный анализатор, включающий оптически связанные фотодетектор, аналитическую кювету, модулятор поляризации излучения и спектральную лампу, содержащую разрядную полость, которая расположена между полюсами магнита и которая связана со средствами возбуждения электрического разряда, причем в спектральную лампу помещены буферный газ и ртуть, отличающийся тем, что ртуть, помещенная в спектральную лампу, обогащена изотопом ртути с четным количеством нейтронов, причем указанный изотоп составляет не менее 50% от общего количества ртути в спектральной лампе.
2. Атомно-абсорбционный ртутный анализатор по п.1, отличающийся тем, что в спектральной лампе разрядная полость соединена с балластной полостью, объем которой превышает объем разрядной полости, причем средства возбуждения электрического разряда, разрядная полость и балластная полость выполнены с возможностью возбуждения в разрядной полости разряда, не проникающего в балластную полость.
3. Атомно-абсорбционный ртутный анализатор п.1, отличающийся тем, что буферный газ содержит не менее 50% благородного газа, атомное ядро которого имеет заряд не менее 36.
Priority Applications (8)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2008121928/28A RU2373522C1 (ru) | 2008-05-26 | 2008-05-26 | Атомно-абсорбционный ртутный анализатор |
US12/922,818 US8358409B2 (en) | 2008-05-26 | 2009-05-18 | Atomic absorption mercury analyzer |
EA201001369A EA017211B1 (ru) | 2008-05-26 | 2009-05-18 | Атомно-абсорбционный ртутный анализатор |
CN2009801183399A CN102037344B (zh) | 2008-05-26 | 2009-05-18 | 原子吸收汞分析仪 |
EP09755118.8A EP2282193B1 (en) | 2008-05-26 | 2009-05-18 | Atomic absorption mercury analyser |
CA2719989A CA2719989C (en) | 2008-05-26 | 2009-05-18 | Atomic absorption mercury analyser |
UAA201010485A UA97042C2 (ru) | 2008-05-26 | 2009-05-18 | Атомно-абсорбционный ртутный анализатор |
PCT/RU2009/000254 WO2009145669A1 (ru) | 2008-05-26 | 2009-05-18 | Атомно-абсорбционный ртутный анализатор |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2008121928/28A RU2373522C1 (ru) | 2008-05-26 | 2008-05-26 | Атомно-абсорбционный ртутный анализатор |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
RU2373522C1 true RU2373522C1 (ru) | 2009-11-20 |
Family
ID=41377307
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
RU2008121928/28A RU2373522C1 (ru) | 2008-05-26 | 2008-05-26 | Атомно-абсорбционный ртутный анализатор |
Country Status (8)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US8358409B2 (ru) |
EP (1) | EP2282193B1 (ru) |
CN (1) | CN102037344B (ru) |
CA (1) | CA2719989C (ru) |
EA (1) | EA017211B1 (ru) |
RU (1) | RU2373522C1 (ru) |
UA (1) | UA97042C2 (ru) |
WO (1) | WO2009145669A1 (ru) |
Cited By (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2493553C1 (ru) * | 2011-01-27 | 2013-09-20 | Зик Аг | Газоанализатор для измерения содержания ртути в газе |
RU2497101C1 (ru) * | 2012-06-18 | 2013-10-27 | Общество с ограниченной ответственностью "ВИНТЕЛ" | Атомно-абсорбционный спектрометр, основанный на эффекте зеемана |
RU2565376C1 (ru) * | 2014-07-09 | 2015-10-20 | Общество с ограниченной ответственностью "ВИНТЕЛ" | Абсорбционный анализатор |
RU190704U1 (ru) * | 2018-11-06 | 2019-07-09 | Алёна Юрьевна Макарова | Атомно-абсорбционный ртутный анализатор |
CN111049519A (zh) * | 2019-12-27 | 2020-04-21 | 北京无线电计量测试研究所 | 一种用于汞离子微波频标的滤光装置、***及方法 |
Families Citing this family (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
EP2679983A1 (en) | 2012-06-29 | 2014-01-01 | University College Cork | A method and apparatus for quantification of gaseous elemental mercury in a gaseous sample |
WO2014205222A1 (en) * | 2013-06-21 | 2014-12-24 | Dufresne Philip J | System for analyzing mercury |
Family Cites Families (7)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US2118452A (en) * | 1929-08-14 | 1938-05-24 | Raytheon Mfg Co | Electric lamp |
US3811778A (en) * | 1973-02-28 | 1974-05-21 | Atomic Energy Commission | Isotope-shift zeeman effect spectrometer |
DE3917955A1 (de) | 1989-06-02 | 1990-12-06 | Bodenseewerk Perkin Elmer Co | Vorrichtung zur analyse von quecksilber oder hydridbildnern durch atomabsorptionsmessung |
RU2038581C1 (ru) | 1992-11-24 | 1995-06-27 | Российский институт радионавигации и времени | Атомно-абсорбционный анализатор ртути |
DE4411441C2 (de) | 1994-03-31 | 2003-07-31 | Perkin Elmer Bodenseewerk Zwei | Atomabsorptionsspektrometer |
RU6906U1 (ru) | 1997-08-25 | 1998-06-16 | Сергей Евгеньевич Шолупов | Атомно-абсорбционный ртутный анализатор |
JP2002251979A (ja) * | 2001-02-23 | 2002-09-06 | Orc Mfg Co Ltd | ショートアーク型放電灯 |
-
2008
- 2008-05-26 RU RU2008121928/28A patent/RU2373522C1/ru active
-
2009
- 2009-05-18 US US12/922,818 patent/US8358409B2/en active Active
- 2009-05-18 EA EA201001369A patent/EA017211B1/ru not_active IP Right Cessation
- 2009-05-18 UA UAA201010485A patent/UA97042C2/ru unknown
- 2009-05-18 WO PCT/RU2009/000254 patent/WO2009145669A1/ru active Application Filing
- 2009-05-18 CN CN2009801183399A patent/CN102037344B/zh active Active
- 2009-05-18 CA CA2719989A patent/CA2719989C/en active Active
- 2009-05-18 EP EP09755118.8A patent/EP2282193B1/en active Active
Cited By (8)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2493553C1 (ru) * | 2011-01-27 | 2013-09-20 | Зик Аг | Газоанализатор для измерения содержания ртути в газе |
RU2497101C1 (ru) * | 2012-06-18 | 2013-10-27 | Общество с ограниченной ответственностью "ВИНТЕЛ" | Атомно-абсорбционный спектрометр, основанный на эффекте зеемана |
RU2565376C1 (ru) * | 2014-07-09 | 2015-10-20 | Общество с ограниченной ответственностью "ВИНТЕЛ" | Абсорбционный анализатор |
WO2016007048A1 (ru) * | 2014-07-09 | 2016-01-14 | Александр Анатольевич СТРОГАНОВ | Абсорбционный анализатор |
EA032852B1 (ru) * | 2014-07-09 | 2019-07-31 | Александр Анатольевич СТРОГАНОВ | Абсорбционный анализатор |
RU190704U1 (ru) * | 2018-11-06 | 2019-07-09 | Алёна Юрьевна Макарова | Атомно-абсорбционный ртутный анализатор |
CN111049519A (zh) * | 2019-12-27 | 2020-04-21 | 北京无线电计量测试研究所 | 一种用于汞离子微波频标的滤光装置、***及方法 |
CN111049519B (zh) * | 2019-12-27 | 2022-09-23 | 北京无线电计量测试研究所 | 一种用于汞离子微波频标的滤光装置、***及方法 |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
UA97042C2 (ru) | 2011-12-26 |
CA2719989C (en) | 2017-09-26 |
EP2282193B1 (en) | 2020-01-08 |
EA201001369A1 (ru) | 2011-06-30 |
WO2009145669A1 (ru) | 2009-12-03 |
EP2282193A4 (en) | 2016-01-13 |
CN102037344A (zh) | 2011-04-27 |
US20110026020A1 (en) | 2011-02-03 |
CN102037344B (zh) | 2012-10-10 |
CA2719989A1 (en) | 2009-12-03 |
US8358409B2 (en) | 2013-01-22 |
EA017211B1 (ru) | 2012-10-30 |
EP2282193A1 (en) | 2011-02-09 |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
RU2373522C1 (ru) | Атомно-абсорбционный ртутный анализатор | |
Alexandrov et al. | Double-resonance atomic magnetometers: from gas discharge to laser pumping | |
Adams et al. | Determination of absolute fluorescence quantum efficiency of quinine bisulfate in aqueous medium by optoacoustic spectrometry | |
Koizumi et al. | Atomic absorption spectrophotometry based on the polarization characteristics of the Zeeman effect | |
Webster et al. | Laser optogalvanic photodetachment spectroscopy: A new technique for studying photodetachment thresholds with application to I− | |
Webb et al. | Spectroscopic characterization of ion and electron populations in a solution-cathode glow discharge | |
Yu et al. | Iodine excitation in a dielectric barrier discharge micro-plasma and its determination by optical emission spectrometry | |
Brown | Zeeman effect-based background correction in atomic absorption spectrometry | |
Havenith et al. | Determination of the electric dipole moment of HN+ 2 | |
Wang et al. | Isotopic measurements of uranium using inductively coupled plasma cavity ringdown spectroscopy | |
Šmíd et al. | The effect of nitrogen on analytical glow discharges studied by high resolution Fourier transform spectroscopy | |
Bushaw et al. | Diode-laser-based resonance ionization mass spectrometry of the long-lived radionuclide 41Ca with< 10-12 sensitivity | |
Tatur et al. | Analyzer of mercury vapors in atmospheric air based on a mercury capillary lamp with natural isotope composition | |
Stephens | The detection of mercury vapour by magnetically induced optical rotation | |
Okamoto et al. | Determination of fluoride ion in aqueous samples by inductively coupled plasma atomic emission spectrometry with tungsten boat furnace vaporiser | |
RU190704U1 (ru) | Атомно-абсорбционный ртутный анализатор | |
Ganeyev et al. | New Zeeman atomic absorption spectroscopy approach for mercury isotope analysis | |
Song et al. | Determination of samarium by the use of 2-color 3-photon resonance ionization mass spectrometry | |
Koizumi et al. | Nitric oxide determination by a Zeeman-tuned frequency-modulated atomic line source | |
Thakur | Optogalvanic spectroscopy and its applications | |
Bright et al. | A new dual-channel frequency-domain fluorometer for the determination of picosecond rotational correlation times | |
Lowe et al. | Developments in light sources and detectors for atomic absorption spectroscopy | |
RU2565376C1 (ru) | Абсорбционный анализатор | |
Lee | Determination of rubidium isotopes by using saturated absorption spectroscopy and a see-through hollow cathode glow discharge cell | |
Wizemann et al. | The rare earth elements as candidates for isotope selective graphite furnace applications |
Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
QB4A | Licence on use of patent |
Effective date: 20100908 |
|
QZ41 | Official registration of changes to a registered agreement (patent) |
Free format text: LICENCE FORMERLY AGREED ON 20100908 Effective date: 20150720 |
|
PD4A | Correction of name of patent owner | ||
QB4A | Licence on use of patent |
Free format text: LICENCE FORMERLY AGREED ON 20211019 Effective date: 20211019 |