RU2354018C2 - Method and antenna for transmission and reception of longitudinal electromagnet waves - Google Patents
Method and antenna for transmission and reception of longitudinal electromagnet waves Download PDFInfo
- Publication number
- RU2354018C2 RU2354018C2 RU2006124938/09A RU2006124938A RU2354018C2 RU 2354018 C2 RU2354018 C2 RU 2354018C2 RU 2006124938/09 A RU2006124938/09 A RU 2006124938/09A RU 2006124938 A RU2006124938 A RU 2006124938A RU 2354018 C2 RU2354018 C2 RU 2354018C2
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- wave
- longitudinal
- antenna
- electric
- field
- Prior art date
Links
Images
Landscapes
- Geophysics And Detection Of Objects (AREA)
- Particle Accelerators (AREA)
- Variable-Direction Aerials And Aerial Arrays (AREA)
Abstract
Description
Изобретение способа и антенны для передачи и приема продольных электромагнитных волн относится к области радиотехники.The invention of a method and antenna for transmitting and receiving longitudinal electromagnetic waves relates to the field of radio engineering.
В заявленном изобретении описывается способ генерации продольных электрических волн. Этот способ реализуется путем создания устройства антенны.The claimed invention describes a method for generating longitudinal electric waves. This method is implemented by creating an antenna device.
В качестве аналога способа и устройства для генерации продольных электромагнитных волн (ПЭМВ) в вакууме используется метод генерации ПЭМВ с помощью двух скрещенных волноводов [1], благодаря чему в дальней (волновой) зоне достигается компенсация поперечной магнитной компоненты электромагнитной (ЭМ) волны и создание одной электрической компоненты вдоль направления распространения ЭМ-волны, то есть продольной электрической волны (E-волны). Следует отметить, что аналогично создается продольная магнитная волна (Н-волна) при компенсации поперечных электрических компонент ЭМВ. Так, например, в аналоге [2] описываются способ и устройство радиотехнической антенны в виде "укороченного вибратора", где два укороченных цилиндрических электрических вибратора компенсируют электрическую компоненту ЭМ-волны в ближней зоне, а две укорачивающие индуктивности создают встречное магнитное поле на своих полюсах в плоскости, перпендикулярной оси антенны, эта Н-волна с высокой концентрацией магнитной энергии излучается в узком луче в указанной плоскости передачи ЭМ-энергии.As an analog of the method and device for generating longitudinal electromagnetic waves (PEMV) in vacuum, the method of PEMV generation using two crossed waveguides [1] is used, due to which, in the far (wave) zone, the transverse magnetic component of the electromagnetic (EM) wave is compensated and one electrical components along the direction of propagation of the EM wave, that is, a longitudinal electric wave (E-wave). It should be noted that a longitudinal magnetic wave (H-wave) is created similarly when compensating the transverse electric components of the EMW. So, for example, in analogue [2], a method and device of a radio antenna in the form of a “shortened vibrator” are described, where two shortened cylindrical electric vibrators compensate the electric component of the EM wave in the near field, and two shortened inductances create a counter magnetic field at their poles in plane perpendicular to the axis of the antenna, this H-wave with a high concentration of magnetic energy is emitted in a narrow beam in the specified plane of transmission of EM energy.
В качестве прототипа, то есть аналога, наиболее близкого по физической сущности, берется способ генерации и приема электромагнитных солитонов вакуума, а устройством, реализующим данный способ, является по сути магнитная (спиновая) ЕН-антенна [3], в которой импульсное продольное электрическое и магнитное поле в форме торического узла создается системой прецессирующих когерентных спинов электронов намагниченного монокристаллического ферримагнетика.As a prototype, that is, an analogue closest in physical essence, a method for generating and receiving electromagnetic vacuum solitons is taken, and a device that implements this method is essentially a magnetic (spin) ЕН antenna [3], in which a longitudinal longitudinal electric and A magnetic field in the form of a toric knot is created by a system of precessing coherent electron spins of a magnetized single-crystal ferrimagnet.
Специфическим свойством Е-антенн продольных волн является обнаруженная высокая проникающая способность их излучения, так как электрический вектор узкого луча волны (иглы напряженности поля), перпендикулярный проводящей поверхности экрана, не создает токов перезарядки на поверхности проводника, а узкое кольцо силовых линий фарадеевского индукционного магнитного поля этой электрической иглы, параллельное экрану, не создает токов Фуко на поверхности проводника экрана, поэтому это излучение проходит без затухания через обычные экраны. Следует отметить, что вектор Умова-Пойтинга таких волн равен нулю тождественно, так как электрическое и магнитное поле продольных волн скрещены и их векторное произведение равно нулю (как в стоячих ЭМ-волнах), то есть электромагнитный импульс волны отсутствует, а энергия (информация), пропорциональная Е2 и Н2, передается (по аналогии с поперечными волнами на поверхности воды [4]) локальными вихрями фронта волны, т.е. локальным моментом импульса, причем импульс волны отсутствует, но потенциальная энергия волны транслируется, именно эта энергия, например, используется в прибойных гидроэлектростанциях.A specific property of longitudinal wave E-antennas is the high penetrating ability of their radiation, since the electric vector of a narrow wave beam (field strength needle) perpendicular to the conducting surface of the screen does not create recharge currents on the surface of the conductor, and the narrow ring of field lines of the Faraday induction magnetic field This electric needle, parallel to the screen, does not create Foucault currents on the surface of the screen conductor, so this radiation passes without attenuation through ordinary screens. It should be noted that the Umov-Poiting vector of such waves is identically equal to zero, since the electric and magnetic fields of the longitudinal waves are crossed and their vector product is zero (as in standing EM waves), that is, the electromagnetic pulse of the wave is absent, and the energy (information) , proportional to E 2 and H 2 , is transmitted (by analogy with transverse waves on the water surface [4]) by local vortices of the wave front, i.e. local angular momentum, and there is no wave impulse, but the potential energy of the wave is transmitted, it is this energy, for example, that is used in surf hydroelectric power stations.
Сущность изобретенияSUMMARY OF THE INVENTION
Известны способы возбуждения и излучения поперечных ЭМ-волн и устройства, осуществляющие эти способы в виде антенн: рупорных, волноводных, вибраторных и др. [5]. Эти антенны широко используются в радиосвязи и радиолокации, однако для целей связи и локации объектов (подводных, подземных) и внутри электромагнитных экранов различной природы, а также для передачи информации без помех и искажений на космических расстояниях такие антенны непригодны в силу сильного затухания поперечных волн в указанных средах или расходимости луча, что требует большой апертуры антенны.Known methods of excitation and radiation of transverse EM waves and devices that implement these methods in the form of antennas: horn, waveguide, vibrator, etc. [5]. These antennas are widely used in radio communications and radar, but for the purposes of communication and location of objects (underwater, underground) and inside electromagnetic screens of various nature, as well as for transmitting information without interference and distortion at cosmic distances, such antennas are unsuitable due to the strong attenuation of transverse waves in specified media or beam divergence, which requires a large aperture of the antenna.
Эффективным излучающим элементом этих антенн является полуволновый вибратор с широкой диаграммой направленности (ДН), образованной интерференцией точечных источников ~exp(i·k·r)/r в пространстве. Общепринято, что амплитуда ЭМ-поля такого вибратора определяется из решения математически некорректного интегро-дифференциального уравнения Поклингтона-Галлена [5] с нулевыми краевыми условиями для поля на торцах цилиндрического вибратора, что принципиально не верно с точки зрения электродинамики. Так как на ребрах торца вибратора существует максимальная концентрация заряда, а следовательно, и максимальная концентрация напряженности электрического поля, то поле в вакууме вокруг торцов не равно нулю, но достигает максимума в противоположность указанным краевым условиям. Это поле определено корректно в [6] с помощью решения самосогласованных сингулярных интегральных уравнений заряда и поля. Обнаружено в [6], что вблизи торца цилиндрического слоя вдоль оси вибратора напряженность поля спадает медленно по закону Е~1/r0,5 в отличие от быстрого уменьшения поля диполя (или полуволнового вибратора) Е~1/r2, что обуславливает эффективную генерацию энергии продольной электрической волны сразу на торце вибратора, соответствующего закону распространения энергии поля дальней (волновой) зоны, то есть по закону Е2~(1/sqrt(r))=~1/r. Данный эффект положен в основу способа возбуждения продольного электрического поля.An effective radiating element of these antennas is a half-wave vibrator with a wide radiation pattern (ND), formed by the interference of point sources ~ exp (i · k · r) / r in space. It is generally accepted that the amplitude of the EM field of such a vibrator is determined from the solution of the mathematically incorrect Poclington-Gallen integro-differential equation [5] with zero boundary conditions for the field at the ends of the cylindrical vibrator, which is fundamentally wrong from the point of view of electrodynamics. Since there is a maximum charge concentration and, therefore, a maximum concentration of electric field strength on the edges of the vibrator end face, the field in the vacuum around the ends is not equal to zero, but reaches a maximum in contrast to the indicated boundary conditions. This field was determined correctly in [6] by solving self-consistent singular integral equations of charge and field. It was found in [6] that near the end of the cylindrical layer along the axis of the vibrator, the field strength decreases slowly according to the law E ~ 1 / r 0.5, in contrast to the rapid decrease in the field of the dipole (or half-wave vibrator) E ~ 1 / r 2 , which leads to an effective the energy generation of a longitudinal electric wave immediately at the end of the vibrator, corresponding to the law of propagation of the field energy of the far (wave) zone, that is, according to the law E 2 ~ (1 / sqrt (r)) = ~ 1 / r. This effect is the basis of the method for exciting a longitudinal electric field.
Первый независимый пункт изобретенияFirst independent claim
Способ создания продольной электромагнитной вволныThe method of creating a longitudinal electromagnetic wave
Известные антенны продольных ЭМ-волн основаны на способе преобразования поперечной ЭМ-волны в продольную путем сложения электрической и магнитной компоненты ЭМ-поля в пространстве с помощью линейной или нелинейной интерференции (в солитонных антеннах). Однако в предлагаемой антенне возбуждение продольной волны производится путем концентрации электрической или магнитной компоненты ЭМ-поля на острие электрического или магнитного вибратора (не обязательно полуволнового). В области острия силовые линии полей сконцентрированы в продольном направлении вдоль оси, излучаемой продольной волны. Тем самым природа и симметрия генерирующего поля в ближней зоне и излученного поля в дальней зоне одна и та же, что обуславливает высокую эффективность преобразования ЭМ-энергии, питающей антенну, в излучение, то есть высокий КПД антенны.Known antennas of longitudinal EM waves are based on the method of converting a transverse EM wave into a longitudinal one by adding the electric and magnetic components of the EM field in space using linear or nonlinear interference (in soliton antennas). However, in the proposed antenna, the longitudinal wave is excited by concentrating the electric or magnetic component of the EM field at the tip of the electric or magnetic vibrator (not necessarily half wave). In the region of the tip, the field lines of force are concentrated in the longitudinal direction along the axis emitted by the longitudinal wave. Thus, the nature and symmetry of the generating field in the near zone and the radiated field in the far zone are the same, which leads to high efficiency of converting the EM energy supplying the antenna into radiation, i.e., high antenna efficiency.
Таким образом, независимый существенный признак способа возбуждения продольной электромагнитной волны в вакууме включает в себя процесс преобразования электрической энергии в излучение электрической, магнитной и электромагнитной продольной волны, отличающийся тем, что возбуждение этих продольных волн производится путем продольной концентрации силовых линий поля ближней зоны антенны в направлении луча и образованием фронта продольной волны в пространстве в форме неоднородности поля в переходной области между ближней и волновой зоной излучения благодаря запаздыванию поля в дальней зоне относительно колебаний электрона на острие антенныThus, an independent essential feature of the method of exciting a longitudinal electromagnetic wave in vacuum includes the process of converting electrical energy into radiation of an electric, magnetic and electromagnetic longitudinal wave, characterized in that the longitudinal waves are excited by longitudinal concentration of field lines of the near field of the antenna in the direction beam and the formation of the front of a longitudinal wave in space in the form of a field inhomogeneity in the transition region between the near and wave oh radiation due to delay of the far field relative to an electron oscillations at the tip of the antenna
Второй независимый пункт изобретенияSecond independent claim
Антенна, реализующая способ создания продольной электромагнитной волныAn antenna that implements a method of creating a longitudinal electromagnetic wave
Первым независимым существенным признаком устройства антенны, реализующей описанный способ создания продольных волн: электрической Е-волны, или магнитной Н-волны, или электромагнитной ЕН-волны, содержащей излучающий элемент, является наличие концентратора силовых линий у этого элемента в форме острия, благодаря чему излучающее и излучаемое продольное поле имеют одинаковую природу и симметрию, что обуславливает высокую эффективность трансформации питающей ЭМ-энергии в поле излучения.The first independent essential feature of an antenna device that implements the described method for generating longitudinal waves: an electric E-wave, or a magnetic H-wave, or an electromagnetic Е-wave containing a radiating element, is the presence of a field line concentrator in the form of a tip, due to which the radiating and the radiated longitudinal field have the same nature and symmetry, which leads to a high efficiency of transformation of the supplying EM energy in the radiation field.
Перечень чертежейList of drawings
На фиг.1 показана коническая антенна продольной электрической волны. На фиг.2 - фазированная антенная решетка продольной электрической волны. На фиг.3 - конфигурация силовых линий продольной электрической волны.Figure 1 shows a conical antenna of a longitudinal electric wave. Figure 2 - phased antenna array of a longitudinal electric wave. Figure 3 - configuration of the lines of force of a longitudinal electric wave.
Конструкция такой приемопередающей антенны показана на фиг.1, где обозначено: питающий фидер 1, запирающий стакан 2, заостренный элемент антенны 3, выполненный, например, в форме прямого конуса или капли из электропроводного материала. Центральный проводник фидера, несущий электрический ток радиочастоты, имеет электрический контакт с элементом 3. Запирающий стакан препятствует затеканию радиочастотных токов на экранную оболочку фидера. Принципиально важно, что экранная оболочка соединяется с общим проводником радиочастотного генератора или приемника и не заземляется, что исключает эффект замыкания и искажения приемного и передающего продольного поля на нулевой потенциал Земли или заземленные окружающие предметы. The design of such a transceiver antenna is shown in FIG. 1, where it is indicated: a
Отношение поперечного габарита к продольному габариту элемента антенны равно ~1/3, что обеспечивает создание в пространстве узкого продольного луча, при этом на поперечнике антенны и на ее продольной оси должно укладываться нечетное число полуволн. Такое соотношение в совокупности с заостренным торцом цилиндра способствует концентрации силовых линий электрического поля в направлении волнового вектора. Важно отметить, что стандартный полуволновый вибратор с нулевыми краевыми условиями на торце теоретически не должен был излучать вдоль оси.The ratio of the transverse dimension to the longitudinal dimension of the antenna element is ~ 1/3, which ensures the creation of a narrow longitudinal beam in space, while an odd number of half-waves must be laid on the diameter of the antenna and on its longitudinal axis. This ratio, together with the pointed end of the cylinder, contributes to the concentration of electric field lines in the direction of the wave vector. It is important to note that a standard half-wave vibrator with zero boundary conditions at the end theoretically should not emit along the axis.
Вторым независимым существенным признаком устройства антенны, реализующей описанный способ создания продольных волн, является наличие нескольких излучающих элементов, образующих фазированную антенную решетку (ФАР). Данная ФАР позволяет в большей степени усиливать (концентрировать) излучение продольных волн в пространстве, что наблюдается на математической модели и в экспериментах.The second independent essential feature of an antenna device that implements the described method for generating longitudinal waves is the presence of several radiating elements forming a phased antenna array (PAR). This headlamp allows to enhance (concentrate) the radiation of longitudinal waves in space to a greater extent, which is observed in the mathematical model and in experiments.
Конструкция ФАР показана на фиг.2, где обозначено: питающий фидер 1, запирающий стакан 2, радиочастотный разветвитель 3, антенные элементы ФАР: цилиндрический директор 4, игольчатый индуктор 5.The design of the HEADLIGHT is shown in figure 2, where it is indicated:
Принцип работы антенныThe principle of operation of the antenna
Теории возбуждения и распространения продольных электромагнитных волн, в частности электрических волн, не существует, так как считается, что продольные (кулоновские) поля уничтожаются поперечной калибровкой Лоренца-Ландау [7, 8]. Однако именно учет продольных (кулоновских) фотонов электрического поля ядра атома определяет сдвиг Лэмба энергетических уровней электронов атомов, обуславливая устойчивость атомов, молекул и других физических объектов.The theory of excitation and propagation of longitudinal electromagnetic waves, in particular electric waves, does not exist, since it is believed that longitudinal (Coulomb) fields are destroyed by the transverse Lorentz-Landau gauge [7, 8]. However, it is precisely taking into account the longitudinal (Coulomb) photons of the electric field of the atomic nucleus that determines the Lamb shift of the energy levels of the electrons of atoms, causing the stability of atoms, molecules and other physical objects.
В основе принципа действия антенны положены два известных факта: концентрация силовых линий электрического и магнитного поля на острие заряженного элемента антенны и образование переходной области усиления поля между ближней (кулоновской) и дальней (волновой) зоной, по аналогии с поперечным ЭМ-полем согласно [9], вследствие запаздывания волны относительно радиочастотных дипольных колебаний электронов вдоль острия элемента.The principle of operation of the antenna is based on two well-known facts: the concentration of electric and magnetic field lines at the tip of a charged antenna element and the formation of a transition field of field amplification between the near (Coulomb) and far (wave) zones, by analogy with the transverse EM field according to [9 ], due to the delay of the wave relative to the radio-frequency dipole oscillations of electrons along the tip of the element.
Сильная концентрация силовых линий на острие создает очень высокую напряженность продольного поля E~U/(5·R), где U - потенциал заряда элемента антенны, R - радиус кривизны поверхности острия, и, как следствие этого, большую неоднородность поля вблизи оси антенны (см. фиг.3). На фиг.3 обозначено: фронт падающей плоской продольной волны с вектором напряженности Е 1, коническое острие элемента антенны 2, точки мгновенных положений колеблющегося электрона на поверхности острия 3, силовые линии рассеянной продольной электрической волны ближней зоны 4, область усиления поля за счет запаздывания поля 5, фронты рассеянной продольной волны дальней зоны 6, волновой вектор продольной волны 7.A strong concentration of field lines on the tip creates a very high longitudinal field strength E ~ U / (5 · R), where U is the charge potential of the antenna element, R is the radius of curvature of the tip surface, and, as a consequence, a large field inhomogeneity near the antenna axis ( see figure 3). Figure 3 indicates: the front of the incident plane longitudinal wave with a vector of
Расчеты квазистатического поля ближней зоне концентраторов показывают, что напряженность поля уменьшается как Е~1/rα, где показатель степени α=(0,5÷2), в частности, автором заявки проведен расчет поля в плоскости бесконечно тонкого кольца (острия цилиндрического торца) и определен показатель степени α=0,5, такой же результат получен в [6]. Продольная неоднородность создает в указанной выше переходной области фронт продольной волны, что показано на фиг.3. Такой фронт волны наблюдается на математической модели, а также экспериментально в аналогах и прототипах заявленной антенны.Calculations of the quasistatic field in the near zone of the concentrators show that the field strength decreases as E ~ 1 / r α , where the exponent α = (0.5 ÷ 2), in particular, the author of the application calculated the field in the plane of an infinitely thin ring (the tip of a cylindrical end face ) and the exponent α = 0.5 is determined; the same result was obtained in [6]. The longitudinal heterogeneity creates a front of the longitudinal wave in the transition region indicated above, as shown in FIG. Such a wave front is observed in a mathematical model, as well as experimentally in analogues and prototypes of the claimed antenna.
Для доказательства технической реализуемости, проведено математическое моделирование физических процессов генерации и распространения, используя библиотеку "pdetool" решений уравнений в частных производных на языке MATLAB 5, программа расчета дана в ПРИЛОЖЕНИИ 1. Математическая модель строилась для решения задачи дифракции плоской продольной волны, возбуждающей электрические вибраторы с известными [8] краевыми условиями для касательной составляющей электрического поля на поверхности вибратора (неоднородные условия Дирихле). Форма вибраторов представляла собой заостренные одиночные конуса, капли - ромбы или заостренные цилиндры, как показано на графиках результатов моделирования в ПРИЛОЖЕНИИ 2. На этих графиках следует отметить тот факт, что вибраторы излучают почти без ближней зоны (ближняя зона находится на поверхности острия) на конце острой кромки вибратора в соответствии с теоретическими результатами, полученными при решении упомянутых корректных сингулярных интегральных уравнений поля на торце вибратора в [6]. Кроме того, в результате численного моделирования и экспериментальных исследований аналогов и прототипа заявленной антенны установлено, что излучение продольного поля имеет аномально узкий луч с высоким коэффициентом направленного действия при малом размере апертуры, что характерно только для сверхнаправленных антенн [10] поперечных волн. Данное явление объясняется макроскопическим квантовым эффектом бозе-конденсации продольных фотонов (скалярных бозонов) в отличие от (отталкивающихся и, следовательно, расходящихся) поперечных фотонов (спина 1), являющихся векторными бозонами, неспособными к конденсации или самоконцентрации излучения бозонов.To prove technical feasibility, mathematical modeling of the physical processes of generation and propagation was carried out using the pdetool library for solving partial differential equations in MATLAB 5, the calculation program is given in APPENDIX 1. The mathematical model was constructed to solve the diffraction problem of a plane longitudinal wave exciting electric vibrators with the known [8] boundary conditions for the tangent component of the electric field on the vibrator surface (inhomogeneous Dirichlet conditions). The shape of the vibrators consisted of pointed single cones, droplets — rhombs or pointed cylinders, as shown in the graphs of the simulation results in APPENDIX 2. In these graphs, it should be noted that the vibrators emit almost no near zone (the near zone is on the tip surface) at the end the sharp edge of the vibrator in accordance with the theoretical results obtained when solving the mentioned correct singular integral field equations at the end of the vibrator in [6]. In addition, as a result of numerical modeling and experimental studies of the analogs and prototype of the claimed antenna, it was found that the longitudinal field radiation has an abnormally narrow beam with a high directional coefficient at a small aperture size, which is typical only for transverse directional antennas [10]. This phenomenon is explained by the macroscopic quantum effect of the Bose condensation of longitudinal photons (scalar bosons), in contrast to (repulsive and, therefore, diverging) transverse photons (spin 1), which are vector bosons incapable of condensation or self-concentration of boson radiation.
Список использованных источниковList of sources used
1. Протасевич Е.Т. Некоторые особенности взаимодействия электромагнитных волн ТЕ- и ТЕМ-типов с металлами. Радиотехника и электроника. М.: Изд-во РАН, т.48, 1988, №1, с.5-7. 1. Protasevich E.T. Some features of the interaction of electromagnetic waves of TE and TEM types with metals. Radio engineering and electronics. M.: Publishing House of the Russian Academy of Sciences, vol. 48, 1988, No. 1, pp. 5-7.
2. Коробейников В. Новый вид электромагнитного излучения ? Адрес ИНТЕРНЕТ: http://www.n-t.ru/tp/ts/nv.htm --> src="Новый вид электромагнитного излучения.files/top100.gif"2. Korobeinikov V. A new type of electromagnetic radiation? INTERNET address: http://www.n-t.ru/tp/ts/nv.htm -> src = "A new type of electromagnetic radiation.files / top100.gif"
3. Патент РФ №2208273. Антенна электромагнитных солитонов. Автор Смелов М.В., приоритет 09.01.2002.3. RF patent No. 2208273. Antenna of electromagnetic solitons. Author Smelov M.V., priority 09.01.2002.
4. Ламб Г. Гидродинамика. М.: Гос. изд. Технико-теоретической литературы, 1947.4. Lamb G. Hydrodynamics. M .: State. ed. Technical and theoretical literature, 1947.
5. Сазонов Д.М. Антенны и устройства СВЧ. М.: "Высшая школа", 1988.5. Sazonov D.M. Antennas and microwave devices. M .: "Higher School", 1988.
6. Неганов В.А., Клюев Д.С., Ефремова А.А. Сингулярное интегральное представление электромагнитного поля в ближней зоне электрического вибратора. М.: Антенны, вып. 4 (95), 2005. С.22.6. Neganov V.A., Klyuev D.S., Efremova A.A. Singular integral representation of the electromagnetic field in the near zone of an electric vibrator. M .: Antennas, issue. 4 (95), 2005.P.22.
7. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Теория поля. М.: "Наука", 1967.7. Landau L.D., Lifshits E.M. Field theory. M .: "Science", 1967.
8. Никольский В.В. Электродинамика и распространение радиоволн. М.: "Наука", 1973.8. Nikolsky V.V. Electrodynamics and radio wave propagation. M .: "Science", 1973.
9. Парселл Э. Электричество и магнетизм. Берклеевский курс физики. Т.2. М.: "Наука", 1984.9. Parsell E. Electricity and magnetism. Berkeley physics course. T.2. M .: "Science", 1984.
10. Захарьев Л.Н., Леманский А.А. Рассеяние волн "черными" телами. М.: "Сов. радио", 1972.10. Zakharyev L.N., Lemansky A.A. Scattering of waves by "black" bodies. M .: "Sov. Radio", 1972.
Claims (3)
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2006124938/09A RU2354018C2 (en) | 2006-07-12 | 2006-07-12 | Method and antenna for transmission and reception of longitudinal electromagnet waves |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2006124938/09A RU2354018C2 (en) | 2006-07-12 | 2006-07-12 | Method and antenna for transmission and reception of longitudinal electromagnet waves |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU2006124938A RU2006124938A (en) | 2008-01-20 |
| RU2354018C2 true RU2354018C2 (en) | 2009-04-27 |
Family
ID=39108384
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2006124938/09A RU2354018C2 (en) | 2006-07-12 | 2006-07-12 | Method and antenna for transmission and reception of longitudinal electromagnet waves |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (1) | RU2354018C2 (en) |
Cited By (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2509398C2 (en) * | 2011-10-07 | 2014-03-10 | Федеральное государственное казённое военное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Военный учебно-научный центр Военно-Морского Флота "Военно-морская академия имени Адмирала Флота Советского Союза Н.Г. Кузнецова" | Method of receiving extremely low frequency radio signals |
| RU2582551C2 (en) * | 2014-07-02 | 2016-04-27 | федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования "Санкт-Петербургский государственный политехнический университет" (ФГАОУ ВО "СПбПУ") | Method for compensation of magnetic field of coaxial line |
| RU2598866C2 (en) * | 2015-02-02 | 2016-09-27 | Валерий Васильевич Зимин | Method of receiving radio waves |
| RU2642504C2 (en) * | 2016-05-04 | 2018-01-25 | Валерий Васильевич Зимин | Ring single-wave vibrator |
| RU2788952C1 (en) * | 2022-04-27 | 2023-01-26 | Федеральное казенное предприятие "Научно-производственный центр "Дельта", ФКП "НПЦ "Дельта" | Antenna |
-
2006
- 2006-07-12 RU RU2006124938/09A patent/RU2354018C2/en not_active IP Right Cessation
Cited By (7)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2509398C2 (en) * | 2011-10-07 | 2014-03-10 | Федеральное государственное казённое военное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Военный учебно-научный центр Военно-Морского Флота "Военно-морская академия имени Адмирала Флота Советского Союза Н.Г. Кузнецова" | Method of receiving extremely low frequency radio signals |
| RU2582551C2 (en) * | 2014-07-02 | 2016-04-27 | федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования "Санкт-Петербургский государственный политехнический университет" (ФГАОУ ВО "СПбПУ") | Method for compensation of magnetic field of coaxial line |
| RU2598866C2 (en) * | 2015-02-02 | 2016-09-27 | Валерий Васильевич Зимин | Method of receiving radio waves |
| RU2642504C2 (en) * | 2016-05-04 | 2018-01-25 | Валерий Васильевич Зимин | Ring single-wave vibrator |
| RU2788952C1 (en) * | 2022-04-27 | 2023-01-26 | Федеральное казенное предприятие "Научно-производственный центр "Дельта", ФКП "НПЦ "Дельта" | Antenna |
| RU2803872C1 (en) * | 2023-05-25 | 2023-09-21 | Федеральное казенное предприятие "Научно-производственный центр "Дельта", ФКП "НПЦ "Дельта" | Antenna |
| RU2804475C1 (en) * | 2023-05-25 | 2023-10-02 | Федеральное казенное предприятие "Научно-производственный центр "Дельта", ФКП "НПЦ "Дельта" | Antenna |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| RU2006124938A (en) | 2008-01-20 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| Anderson | Plasma antennas | |
| KR930703694A (en) | High Density Plasma Deposition and Etching Equipment | |
| US6407359B1 (en) | Method of producing individual plasmas in order to create a uniform plasma for a work surface, and apparatus for producing such a plasma | |
| US9548536B2 (en) | Feed network and electromagnetic radiation source | |
| US6169520B1 (en) | Plasma antenna with currents generated by opposed photon beams | |
| RU2354018C2 (en) | Method and antenna for transmission and reception of longitudinal electromagnet waves | |
| US9527608B1 (en) | ELF and VLF antenna and related methods | |
| Robinson et al. | FAST observations of ULF waves injected into the magnetosphere by means of modulated RF heating of the auroral electrojet | |
| Priputnev et al. | RF pulse generation in a gyromagnetic nonlinear transmission line with periodically placed ferrites and permanent magnets | |
| EP2022165B1 (en) | Radio frequency and microwave generator | |
| US6891712B2 (en) | Field converter | |
| Yao et al. | Realizing orbital angular momentum (OAM) beam with small divergence angle by luneberg lens | |
| Sharma et al. | Generation of ELF waves during HF heating of the ionosphere at midlatitudes | |
| WO2022256486A1 (en) | Compact charged particle beam plasma multi-frequency antenna | |
| RU2753420C1 (en) | Method for generating high-power pulses of nanosecond microwave radiation | |
| Li et al. | Numerical simulations of ELF/VLF wave generated by modulated beat-wave ionospheric heating in high latitude regions | |
| AU2002356822A1 (en) | Field converter | |
| Gekelman et al. | Ferrite based antennae for launching Alfvén waves | |
| Giertz | Photons Are EM Energy Superpositioned on TEM Waves | |
| Balakirev et al. | Physical mechanisms for transition radiation of electromagnetic pulses | |
| Mozgovoi et al. | Radiation of multibeam microwave generator on electron-oscillator flows | |
| RU2672664C1 (en) | Quantum radio transmitting and radio receiving device for transmitting and receiving information | |
| Yin et al. | Mutual impedance of plasma antennas | |
| Yaduvanshi et al. | Fluid frame magneto-hydrodynamic antenna | |
| Priputnev et al. | High Power Nanosecond RF Pulse Generation in Nonlinear Transmission Lines with Spatial Dispersion |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| MM4A | The patent is invalid due to non-payment of fees |
Effective date: 20090713 |