RU2125257C1 - Method determining predetermined size of lump material moved in technological flow - Google Patents

Abstract

FIELD: study and analysis of materials with use of reflected X-ray or gamma radiation, automatic check of granulometric characteristics of lump materials moved in technological flow. SUBSTANCE: increased accuracy is achieved thanks to usage of dispersion of measured intensity of radiation reflected from surface of lump material in the capacity of measure of proportion of lumps in lump material exceeding predetermined size. Essence of method lies in multiple measurement of intensity of radiation reflected backwards in the course of definite time, in computation of dispersion of measured intensity and in determination of proportion of predetermined size by calibration graph of dependence of proportion on dispersion.

Description

Изобретение относится к исследованию или анализу материалов с помощью отраженного рентгеновского или гамма-излучения и может быть использовано для автоматического контроля гранулометрических характеристик перемещающегося в технологическом потоке кускового материала. The invention relates to the study or analysis of materials using reflected x-ray or gamma radiation and can be used to automatically control the particle size characteristics of bulk material moving in the process stream.

Известен способ автоматического контроля гранулометрического состава перемещаемых в технологическом потоке материалов, согласно которому перемещаемый материал облучается осветителем, создавая на поверхности световой рельеф в виде чередующихся освещенных кусков и затемненных участков между ними, сканируют полученный рельеф фотоприемником, выходные сигналы которого при постоянной скорости перемещения материала пропорциональны размерам кусков, пересекаемых линией сканирования. Далее сигналы селектируют по длительности и, пройдя соответствующие аппаратурные преобразования, выдают в виде процентного содержания кусков соответствующего интервала размеров. A known method for automatically controlling the particle size distribution of materials moved in the process stream, according to which the material being moved is irradiated with a illuminator, creating a light relief on the surface in the form of alternating illuminated pieces and darkened areas between them, scans the resulting relief with a photodetector, the output signals of which at a constant speed of material movement are proportional to the sizes pieces crossed by the scan line. Next, the signals are selected for the duration and, having passed the corresponding hardware transformations, are given as the percentage of pieces of the corresponding size range.

Эффективность применения известного способа существенно зависит от состояния поверхности материала, влияющей на отражение света. Из-за текстурных особенностей часть кусковых материалов плохо отражает свет, куски имеют разный микрорельеф граней, на которые оседает пыль, что также приводит к большой вариации углов отражения света и самой отражательной способности. Влияние этих факторов снижает точность измерения. The effectiveness of the application of the known method substantially depends on the state of the surface of the material, affecting the reflection of light. Due to the texture features, part of the bulk materials does not reflect light well, the pieces have different microreliefs of the faces onto which the dust settles, which also leads to a large variation in the angles of light reflection and the reflectivity itself. The influence of these factors reduces the accuracy of the measurement.

Известен способ автоматического контроля гранулометрических характеристик кускового материала, движущегося на ленточном конвейере, в котором использовано направленное электромагнитное излучение. Над движущимся кусковым материалом устанавливают открытый колебательный контур, который в автогенераторном режиме излучает на поверхность материала ограниченный окном пучок электромагнитного излучения в диапазоне частот от 100 МГц и выше, включая оптический. Измеряя напряженность электрического поля и исследуя зависимость ее от характера распределения плотности и формы свободной поверхности материала, проходящего под контуром, судят о размере куска. При этом принимают, что напряженность поля изменяется за счет существенного изменения рельефа и мгновенной плотности вещества в зоне контроля. Размер окна электромагнитного контура, а значит и ширину пучка излучения, выбирают в соответствии с размером контролируемого куска. A known method of automatic control of particle size characteristics of a piece of material moving on a conveyor belt, which uses directional electromagnetic radiation. An open oscillatory circuit is installed above the moving lumpy material, which in the self-generating mode emits a beam of electromagnetic radiation limited by a window in the frequency range from 100 MHz and above, including optical, to the surface of the material. By measuring the electric field strength and examining its dependence on the nature of the density distribution and the shape of the free surface of the material passing under the contour, the size of the piece is judged. At the same time, it is assumed that the field strength changes due to a significant change in the relief and instantaneous density of the substance in the control zone. The window size of the electromagnetic circuit, and hence the width of the radiation beam, is selected in accordance with the size of the controlled piece.

Общими с предложенным техническим решением признаками являются облучение поверхности материала, измерение отраженного сигнала и определение градуировочной зависимости контролируемого параметра от выходного сигнала приемника отраженного излучения. Common with the proposed technical solution features are irradiation of the surface of the material, measuring the reflected signal and determining the calibration dependence of the controlled parameter on the output signal of the reflected radiation receiver.

Недостаток способа в том, что в указанном диапазоне частот электромагнитное излучение не имеет четко обозначенных границ и один крупный или несколько мелких кусков, попавших в контролируемую зону, могут вызвать одинаковое изменение напряженности электрического поля. Также одинаковый физический эффект может получаться при изменении лишь одного фактора: плотности крупного куска или рельефа поверхности, составленной более мелкими кусками. Данные обстоятельства снижают точность определения размера куска, а зависимость размера окна электромагнитного контура от размера контролируемого куска является причиной невозможности применения контура одной конструкции при изменении крупности контролируемой фракции кускового материала. The disadvantage of this method is that in the indicated frequency range, electromagnetic radiation does not have clearly defined boundaries and one large or several small pieces that fall into the controlled zone can cause the same change in the electric field strength. Also, the same physical effect can be obtained by changing only one factor: the density of a large piece or surface relief composed of smaller pieces. These circumstances reduce the accuracy of determining the size of a piece, and the dependence of the window size of the electromagnetic circuit on the size of the controlled piece is the reason for the inability to use the contour of one design when changing the size of the controlled fraction of the piece material.

С учетом недостатков известных способов задачу, решаемую предлагаемым способом, можно сформулировать как расширение функциональных возможностей. Технический результат, получаемый при использовании способа, состоит в повышении точности определения контролируемого параметра. Given the disadvantages of the known methods, the problem solved by the proposed method can be formulated as an extension of functionality. The technical result obtained using the method consists in increasing the accuracy of determining the controlled parameter.

Указанный технический результат получают за счет того, что в известном способе автоматического контроля гранулометрических характеристик кускового материала, включающем облучение его поверхности направленным электромагнитным излучением, измерение интенсивности обратноотраженного излучения и расчет содержания с использованием результата измерения, зонд, содержащий источник коллимированного узкого пучка рентгеновского или гамма-излучения и детектор обратно отраженного излучения, устанавливают на расстоянии по вертикали от плоскости, проходящей через центры кусков верхнего слоя кускового материала, не ниже
d_o + 0,5α,
где
d_o - средний размер кусков при отсутствии в материале кусков выше указанного класса по крупности;
α - экспериментально определяемый коэффициент, характеризующий разрыхление материала,
проводят несколько циклов измерений на эталонном материале с разным содержанием заданного класса по крупности, измеряя в каждом цикле многократно интенсивность обратноотраженного излучения за время, в течение которого кусок среднего по всем циклам размера пересекает пучок излучения, рассчитывают дисперсию измеряемой интенсивности излучения, строят эталонировочный график зависимости дисперсии от известного содержания заданного класса по крупности, а затем многократно измеряют интенсивность обратноотраженного излучения контролируемого кускового материала в течение времени, равного времени измерения на эталонном материале, рассчитывают дисперсию измеряемой интенсивности излучения и по эталонировочному графику определяют содержание заданного класса по крупности.The specified technical result is obtained due to the fact that in the known method for automatically controlling the particle size characteristics of bulk material, including irradiating its surface with directional electromagnetic radiation, measuring the intensity of the reflected radiation and calculating the content using the measurement result, the probe containing a source of a collimated narrow beam of x-ray or gamma radiation and a back-reflected detector, are installed at a distance vertically from the plane span passing through the centers of the pieces of the upper layer of bulk material, not lower
d _o + 0.5α,
Where
d _o - the average size of the pieces in the absence of material in the pieces above the specified class by size;
α - experimentally determined coefficient characterizing loosening of the material,
carry out several cycles of measurements on a reference material with different contents of a given class by size, measuring repeatedly the intensity of retroreflected radiation in each cycle during the time during which a piece of the average for all size cycles crosses the radiation beam, calculate the variance of the measured radiation intensity, build a reference graph of the variance from the known content of a given class by size, and then repeatedly measure the intensity of the reflected radiation emogo particulate material for a time equal to the time of measurement on a reference material, the calculated variance of the measured radiation intensity and etalonirovochnomu schedule determine contents of a given class by size.

В предложенном способе мерой размера куска является дисперсия D_d, погрешность измерения которой Δ_D выражается формулой

где
n - количество измерений, в то время как в известных способах, когда мерой размера куска является непосредственный замер интенсивности отраженного излучения, погрешность определяемого размера Δ_d рассчитывается по формуле

Поэтому точность определения содержания заданного класса по крупности предложенным способом при одинаковом количестве измерений в

раз больше, чем точность определения известным способом.In the proposed method, the measure of the size of the piece is the dispersion D _d , the measurement error of which Δ _D is expressed by the formula

Where
n is the number of measurements, while in the known methods, when the measure of the size of the piece is a direct measurement of the intensity of the reflected radiation, the error of the determined size Δ _{d is} calculated by the formula

Therefore, the accuracy of determining the content of a given class by size by the proposed method with the same number of measurements in

times greater than the accuracy of the determination in a known manner.

Сущность предлагаемого способа поясняется чертежами, на которых представлены: фиг. 1 - схема размещения зонда относительно перемещаемого в технологическом потоке кускового материала; фиг. 2 - график изменения дисперсии D_d интенсивности обратноотраженного от поверхности кускового материала излучения в зависимости от размера куска; фиг. 3 - эталонировочный график зависимости содержания заданного класса по крупности γ₊, выраженного в процентах, от дисперсии D_d.The essence of the proposed method is illustrated by drawings, which show: FIG. 1 - layout of the probe relative to the bulk material moved in the process stream; FIG. 2 is a graph of the variation in the dispersion D _{d of the} intensity of radiation reflected back from the surface of the bulk material depending on the size of the piece; FIG. 3 is a reference plot of the content of a given class by size γ ₊ , expressed as a percentage, on the variance D _d .

Теоретическое обоснование возможности реализации предлагаемого способа заключается в следующем. The theoretical rationale for the implementation of the proposed method is as follows.

Малый элемент dI интенсивности обратноотраженного от поверхности кускового материала узкого пучка рентгеновского или гамма-излучения, зарегистрированного детектором в точке, совмещенной с источником излучения (см. фиг. 1), представляется в виде

где
Q - активность источника излучения;
S - площадь детектора;
ε - эффективность регистрации излучения детектором;
μ₀ - массовый коэффициент обратноотраженного материалом излучения;
ρ - плотность кускового материала;
μ, μ_S - массовые коэффициенты поглощения материалом соответственно падающего на него и отраженного излучения;
h - расстояние по вертикали от источника до поверхности материала;
z - расстояние по вертикали от поверхности материала до элемента его объема dV;
L - расстояние по горизонтали от элемента объема dV до вертикальной оси z, проходящей через источник.A small element dI of intensity of a narrow beam of x-ray or gamma radiation reflected from the surface of the bulk material, detected by the detector at a point aligned with the radiation source (see Fig. 1), is represented as

Where
Q is the activity of the radiation source;
S is the area of the detector;
ε is the efficiency of radiation detection by the detector;
μ ₀ is the mass coefficient of the radiation reflected back by the material;
ρ is the density of the bulk material;
μ, μ _S are the mass absorption coefficients of the material incident and reflected radiation, respectively;
h is the vertical distance from the source to the surface of the material;
z is the vertical distance from the surface of the material to the element of its volume dV;
L is the horizontal distance from the volume element dV to the vertical axis z passing through the source.

В цилиндрической системе координат имеем
dV = LdLdφdz, где φ - угол видимости dV в горизонтальной плоскости, проходящей через элемент объема.In a cylindrical coordinate system, we have
dV = LdLdφdz, where φ is the angle of visibility dV in the horizontal plane passing through the volume element.

Обозначим угол α между осью z и прямой, соединяющей источник и элемент dV. Для узкого пучка излучения при малом угле α выполняются равенства L = (h+z)α, dL = (h+z)dα. . Тогда получим dV = (h+z)²αdαdφdz. . Интегрируя в пределах малого угла α₀ по объему материала на глубину z₀, представим измеряемую интенсивность излучения равенством

в котором с учетом узости пучка излучения примем L пренебрежимо малой длиной по сравнению с (h+z). Кроме того, глубина проникновения излучения в материал составляет несколько миллиметров, что намного меньше размера ее куска. Поэтому результат интегрирования не изменится, если принять z₀ __→ ∞. Тогда получим выражение

результат интегрирования которого имеет вид

где
E_i{-ρh(μ+μ_S)} - интегральная показательная функция. В области энергии рентгеновского или гамма-излучения произведение ρh(μ+μ_S) намного больше единицы. Поэтому можно принять E_i{-ρh(μ+μ_S)} _→ 0.
С учетом этого получаем

где
K - коэффициент пропорциональности,

Интенсивность излучения 1 измеряют в течение времени, за которое кусок среднего размера пересекает пучок излучения. Принимая размер куска приближенно одинаковым по всем направлениям и обозначив H - расстояние по вертикали от зонда, содержащего источник и детектор излучения, до плоского сечения, проходящего через центры кусков верхнего слоя материала, получим за время измерения h = H = d/2, где d - размер куска. При этом плотность кускового материала с учетом коэффициента разрыхления 1+αd, определяется равенством ρ = ρ₀/(1+αd), где α - экспериментально определяемый коэффициент, ρ₀ - минералогическая плотность куска. Тогда интенсивность излучения представляется в виде

Изменение интенсивности излучения ΔI в связи с изменением размера куска на интервале Δd определяется после дифференцирования 1 формулой

в которой должно выполняться граничное условие ΔI² ≥ 0. Приравнивая в последней формуле к нулю выражение в скобках и обозначив при этом условии размер куска d₀, получим соотношение для расчета расстояния зонда от поверхности материала H = d₀+1/2α. Размеру d₀ соответствует средняя крупность кусков при отсутствии в материале кусков выше заданного класса по крупности. При увеличении содержания кусков с размерами выше заданного класса по крупности имеем d > d₀.Let us denote the angle α between the z axis and the straight line connecting the source and element dV. For a narrow radiation beam with a small angle α, the equalities L = (h + z) α, dL = (h + z) dα are satisfied. . Then we obtain dV = (h + z) ² αdαdφdz. . Integrating within a small angle α ₀ over the volume of the material to a depth z ₀ , we represent the measured radiation intensity by the equality

in which, taking into account the narrowness of the radiation beam, we take L to be a negligible length in comparison with (h + z). In addition, the depth of radiation penetration into the material is several millimeters, which is much smaller than the size of its piece. Therefore, the result of integration does not change if we take z ₀ __ → ∞. Then we get the expression

whose integration result has the form

Where
E _i {-ρh (μ + μ _S )} is the integral exponential function. In the region of x-ray or gamma-ray energy, the product ρh (μ + μ _S ) is much larger than unity. Therefore, we can take E _i {-ρh (μ + μ _S )} _ → 0.
With this in mind, we obtain

Where
K is the coefficient of proportionality,

The radiation intensity 1 is measured during the time during which a piece of medium size crosses the radiation beam. Assuming that the piece size is approximately the same in all directions and denoting H is the vertical distance from the probe containing the radiation source and detector to a flat section passing through the centers of the pieces of the upper layer of material, we obtain for the measurement time h = H = d / 2, where d - the size of the piece. The density of the bulk material, taking into account the coefficient of loosening 1 + αd, is determined by the equality ρ = ρ ₀ / (1 + αd), where α is the experimentally determined coefficient, ρ ₀ is the mineralogical density of the piece. Then the radiation intensity is represented as

The change in radiation intensity ΔI due to a change in the size of a piece in the interval Δd is determined after differentiation by 1 formula

in which the boundary condition ΔI ² ≥ 0 must be satisfied. Equating the expression in brackets in the last formula to zero and designating the piece size d ₀ under this condition, we obtain the ratio for calculating the probe distance from the material surface H = d ₀ + 1 / 2α. Size d ₀ corresponds to the average fineness of the pieces in the absence of pieces in the material above a given class by size. With an increase in the content of pieces with sizes higher than a given class by size, we have d> d ₀ .

Дисперсия интенсивности излучения за счет изменения размера куска определяется равенством D_d = (ΔI)². С учетом полученных соотношений имеем

Из последнего выражения следует, что по мере увеличения размера куска дисперсия D_d также увеличивается, а максимальный размер куска не должен превышать значения 2d₀+1/α. При уменьшении размера куска и измерении в течение неизменного интервала времени или по мере увеличения времени измерения при неизменном размере куска расстояние от зонда до поверхности породы h усредняется по той части ее профиля, которая пересекла пучок излучения за время измерения. Усредненное h становится больше расстояния H - d/2, что равнозначно уменьшению d, и дисперсия интенсивности излучения уменьшается. При добавлении в кусковой материал кусков крупного размера и неизменяемом времени измерения дисперсия увеличивается. Дисперсия увеличивается тем больше, чем чаще повторяются измерения на крупных кусках, т.е. чем больше таких кусков в движущемся материале. Таким образом, дисперсия многократно измеряемой интенсивности обратно отраженного рентгеновского или гамма-излучения D_d является мерой содержания в таком материале кусков выше заданного класса по крупности. График зависимости D_d от d изображен на фиг. 2.The dispersion of the radiation intensity due to a change in the size of the piece is determined by the equality D _d = (ΔI) ² . Taking into account the obtained relations, we have

From the last expression it follows that as the size of the piece increases, the dispersion D _d also increases, and the maximum size of the piece should not exceed the value 2d ₀ + 1 / α. With a decrease in the size of a piece and measurement over a constant time interval or with increasing measurement time at a constant size of a piece, the distance from the probe to the rock surface h is averaged over the part of its profile that crossed the radiation beam during the measurement. The averaged h becomes greater than the distance H - d / 2, which is equivalent to a decrease in d, and the dispersion of the radiation intensity decreases. When pieces of large size and unchanged measurement time are added to the bulk material, the dispersion increases. The dispersion increases the more, the more often the measurements are repeated in large pieces, i.e. the more such pieces in moving material. Thus, the dispersion of the repeatedly measured intensity of the back-reflected X-ray or gamma radiation D _d is a measure of the content of pieces in such a material above a given class in size. A plot of D _d versus d is shown in FIG. 2.

Способ осуществляется следующим образом. The method is as follows.

На расстоянии по вертикали от плоскости, проходящей через центры кусков верхнего слоя кускового материала не ниже d₀+0,5α, устанавливают зонд, содержащий (см. фиг. 1) источник 1 коллимированного узкого пучка рентгеновского или гамма-излучения и детектор 2 обратноотраженного излучения. Постоянство этого расстояния может быть обеспечено, например, при скольжении зонда на валках, катящихся по поверхности кускового материала, или путем автоматической стабилизации зазора между зондом и кусковым материалом по результатам периодических длительных измерений интенсивности отраженного рентгеновского или гамма-излучения.At a vertical distance from the plane passing through the centers of the pieces of the upper layer of bulk material not lower than d ₀ + 0.5α, install a probe containing (see Fig. 1) a source 1 of a collimated narrow beam of x-ray or gamma radiation and a detector 2 of retroreflected radiation . The constancy of this distance can be ensured, for example, by sliding the probe on rolls rolling along the surface of the bulk material, or by automatically stabilizing the gap between the probe and the bulk material according to the results of periodic long-term measurements of the intensity of the reflected x-ray or gamma radiation.

Для установления зависимости дисперсии измеряемой интенсивности излучения от содержания заданного класса по крупности проводят несколько циклов измерений на эталонном кусковом материале, содержание заданного класса по крупности в котором известно. В каждом цикле на эталонном материале с известным содержанием заданного класса по крупности проводят в движении многократно n измерений интенсивности обратноотраженного рентгеновского или гамма-излучения. Продолжительность каждого измерения равна времени t, в течение которого средний по размеру с учетом всех циклов кусок пересекает пучок излучения. Время измерения определяется формулой

где
d^-- средний размер куска,
v - скорость перемещения материала под пучком излучения.To establish the dependence of the dispersion of the measured radiation intensity on the content of a given class by size, several measurement cycles are carried out on a reference bulk material, the content of a given class by size is known. In each cycle, on the reference material with a known content of a given class by size, n measurements of the intensity of retroreflected x-ray or gamma radiation are carried out repeatedly in motion. The duration of each measurement is equal to the time t during which a piece of medium size, taking into account all the cycles, crosses the radiation beam. The measurement time is determined by the formula

Where
d ^- - the average size of the piece,
v is the speed of movement of the material under the radiation beam.

В каждом i-измерении регистрируется отсчет N_i, после чего рассчитывают интенсивность излучения I_i = N_i/t. По результатам измерений рассчитывают для каждого цикла стандартную дисперсию D

где

средняя по циклу интенсивность излучения;
I_i - интенсивность излучения рядового i-измерения;

знак суммирования по i от 1 до n.In each i-measurement, the reference N _{i is} recorded, after which the radiation intensity I _i = N _i / t is calculated. According to the measurement results, for each cycle, the standard dispersion D

Where

cycle average radiation intensity;
I _i - radiation intensity of the ordinary i-measurement;

sign of summation over i from 1 to n.

Полученное значение дисперсии следует скорректировать на величину дисперсии, полученной за счет статистического характера отсчетов. The obtained dispersion value should be adjusted by the dispersion value obtained due to the statistical nature of the samples.

Строят график зависимости скорректированной дисперсии D_d от содержания заданного класса по крупности в эталонном материале. Эталонировочный график такой зависимости представлен на фиг. 3.A plot of the adjusted dispersion D _d versus the content of a given class by size in the reference material is built. A reference graph of such a relationship is shown in FIG. 3.

Имея эталонировочный график зависимости дисперсии от содержания заданного класса по крупности, можно определить содержание заданного класса в контролируемом материале. Для этого контролируемый материал перемещают под установленным стационарно зондом и многократно измеряют интенсивность обратноотраженного от поверхности материала излучения. Время измерения интенсивности излучения должно быть равным времени измерения на эталонном материале. По результатам измерения рассчитывают дисперсию интенсивности обратноотраженного излучения, корректируют ее на величину дисперсии, получаемой за счет статистического характера отсчетов, и по эталонировочному графику определяют содержание заданного класса по крупности. Having a reference graph of the variance depending on the content of a given class by size, you can determine the content of a given class in a controlled material. For this, the controlled material is moved under a stationary probe and the radiation intensity reflected back from the surface of the material is repeatedly measured. The measurement time of the radiation intensity should be equal to the measurement time on the reference material. According to the measurement results, the dispersion of the intensity of the retroreflected radiation is calculated, it is corrected for the dispersion value obtained due to the statistical nature of the samples, and the content of the specified class by size is determined from the reference graph.

Для каждого типа контролируемого кускового материала, отличающегося от других типов по плотности, текстурным особенностям и другим физико-механическим характеристикам, должен быть построен отдельный эталонировочный график. For each type of controlled bulk material, which differs from other types in density, texture features and other physical and mechanical characteristics, a separate reference schedule should be built.

Claims (1)

Способ определения содержания заданного класса по крупности в кусковом материале, перемещаемом в технологическом потоке, включающий облучение его поверхности направленным электромагнитным излучением, измерение интенсивности обратноотраженного излучения и расчет содержания с использованием результата измерения, отличающийся тем, что зонд, содержащий источник коллимированного узкого пучка рентгеновского или гамма-излучения и детектор обратноотраженного излучения, устанавливают на расстоянии по вертикали от плоскости, проходящей через центры кусков верхнего слоя кускового материала, не ниже
d_o+ 0,5α,
где d_o - средний размер кусков при отсутствии в материале кусков вышеуказанного класса по крупности;
α - экспериментально определяемый коэффициент, характеризующий разрыхление материала,
проводят несколько циклов измерений на эталонном материале с разным содержанием заданного класса по крупности, измеряя в каждом цикле многократно интенсивность обратноотраженного излучения за время, в течение которого кусок среднего по всем циклам размера пересекает пучок излучения, рассчитывают дисперсию измеряемой интенсивности излучения, строят эталонировочный график зависимости дисперсии от известного содержания заданного класса по крупности, а затем многократно измеряют интенсивность обратноотраженного излучения контролируемого кускового материала в течение времени, равном времени измерения на эталонном материале, рассчитывают дисперсию измеряемой интенсивности излучения и по эталонировочному графику определяют содержание заданного класса по крупности.A method for determining the content of a given class by size in a bulk material transported in a process stream, including irradiating its surface with directional electromagnetic radiation, measuring the intensity of the reflected light and calculating the content using the measurement result, characterized in that the probe contains a source of a collimated narrow beam of x-ray or gamma -radiation and the detector of retroreflective radiation, set at a distance vertically from the plane passing the upper layer of the particulate material pieces Erez centers not lower
d _o + 0.5α,
where d _o is the average size of the pieces in the absence in the material of the pieces of the above class by size;
α - experimentally determined coefficient characterizing loosening of the material,
carry out several cycles of measurements on a reference material with different contents of a given class by size, measuring repeatedly the intensity of retroreflected radiation in each cycle during the time during which a piece of the average for all size cycles crosses the radiation beam, calculate the variance of the measured radiation intensity, build a reference graph of the variance from the known content of a given class by size, and then repeatedly measure the intensity of the reflected radiation emogo particulate material for a time equal to the time of measurement on a reference material, the calculated variance of the measured radiation intensity and etalonirovochnomu schedule determine contents of a given class by size.

Images