NL8302017A - METHOD AND APPARATUS FOR DETERMINING A NUCLEAR MAGNETIZATION DISTRIBUTION IN PART OF A BODY. - Google Patents
METHOD AND APPARATUS FOR DETERMINING A NUCLEAR MAGNETIZATION DISTRIBUTION IN PART OF A BODY. Download PDFInfo
- Publication number
- NL8302017A NL8302017A NL8302017A NL8302017A NL8302017A NL 8302017 A NL8302017 A NL 8302017A NL 8302017 A NL8302017 A NL 8302017A NL 8302017 A NL8302017 A NL 8302017A NL 8302017 A NL8302017 A NL 8302017A
- Authority
- NL
- Netherlands
- Prior art keywords
- pulse
- magnetic field
- gradient
- generated
- frequency
- Prior art date
Links
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
- G01N24/00—Investigating or analyzing materials by the use of nuclear magnetic resonance, electron paramagnetic resonance or other spin effects
- G01N24/08—Investigating or analyzing materials by the use of nuclear magnetic resonance, electron paramagnetic resonance or other spin effects by using nuclear magnetic resonance
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
- Health & Medical Sciences (AREA)
- Life Sciences & Earth Sciences (AREA)
- Chemical & Material Sciences (AREA)
- Analytical Chemistry (AREA)
- Biochemistry (AREA)
- General Health & Medical Sciences (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Immunology (AREA)
- Pathology (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Description
**
PHN 10.708 TPHN 10,708 T
N.V. Philips' Gloeilampenfabrieken te Eindhoven.N.V. Philips' Incandescent lamp factories in Eindhoven.
Vferkwijze en inrichting voer het bepalen van een kernmagnetisatie-verdeling in een deel van een lichaam.Method and device for determining a nuclear magnetization distribution in a part of a body.
De uitvinding heeft betrekking op een werkwijze voor het bepalen van een kernmagnetisatieverdeling in een deel van een lichaam, waarbij in een eerste richting een stationair, homogeen magneetveld wordt opgewekt, waarin het lichaam zich bevindt en 5 a) een hoog-frequent electranagnetiscbe puls wordt opgewekt, waarvan de magnetische veldrichting loodrecht op de veldrichting van het homogeen magneetveld is gericht voor het in een on de eerste veldrichting precederende beweging brengen van de magnetisatie van kernen in het lichaam, waarbij een resonantiesignaal wordt opgewekt, M b) waarna óf een eerste óf een eerste en een tweede gradient-magneetveld gedurende een voorbereidingstijd worden aangelegd, waarvan de gradient-richtingen loodrecht op elkaar zijn gericht en de veldrichtingen met de eerste richting samenvallen, c) waarna een verder gradientveld gedurende een meettijd wordt aangelegd, 15 waarvan de gradientrichting loodrecht qp de gradientrichting van ten minste een onder b) genoemde gradientmagneetvelden staat en de veldrichting met de eerste richting samenvalt, waarbij de meettijd is opgedeeld in een aantal bemonsterings intervallen voor bet periodiek nemen van een aantal (n) signaalironsters van het resonantiesignaal, 20 d) waarna telkens na een wachttijd de stappen a), b) en c) een aantal raaien (n') worden herhaald, waarbij de integraal van de sterkte van ten minste een gradientveld over de voorbereidingstijd telkens een verschillende waarde heeft, voor het verkrijgen van een groep signaal-monsters, waaruit na Fouriertransformatie ervan een beeld van 25 de verdeling van de geïnduceerde kernmagnetisatie wordt bepaald.The invention relates to a method for determining a nuclear magnetization distribution in a part of a body, wherein in a first direction a stationary, homogeneous magnetic field is generated, in which the body is located and a high-frequency electromagnetic pulse is generated , the magnetic field direction of which is oriented perpendicular to the field direction of the homogeneous magnetic field for bringing the magnetization of nuclei in the body in a precedent motion to the first field direction, whereby a resonance signal is generated, M b) after which either a first or a first first and a second gradient magnetic field are applied during a preparation time, the gradient directions of which are perpendicular to each other and the field directions coincide with the first direction, c) after which a further gradient field is applied during a measuring time, the gradient direction of which is perpendicular qp the gradient direction of at least one mentioned under b) the gradient magnetic fields and the field direction coincide with the first direction, the measuring time being divided into a number of sampling intervals for the periodic taking of a number (n) signal samples of the resonance signal, after which the steps a), each time after a waiting time b) and c) a number of rows (n ') are repeated, whereby the integral of the strength of at least one gradient field over the preparation time has different values in each case, in order to obtain a group of signal samples, from which after Fourier transformation image of the distribution of the induced nuclear magnetization is determined.
De uitvinding heeft verder betrekking op een inrichting voor het bepalen van de kernmagnetisatieverdeling in een deel van het lichaam, welke inrichting bevat : a) middelen voor het opwekken van een stationair homogeen magneetveld, 30 b) middelen voor het opwekken van een hoog-frequent electranagnetiscbe straling, waarvan de magnetische veldrichting dwars op de veldrichting van het homogeen magneetveld is gericht, c) middelen voor het opwekten van ten minste een eerste en een tweede 8302017 % ï PHN 10.708 2 gradientmagneetveld, waarvan de veldrichtingen samenvallen met de veldrichting van het homogeen magneetveld en waarvan de gradient-richtingen loodrecht op elkaar zijn gericht, d) hemonsteringsmlddelen voor het bemonsteren bij aanwezigheid van een 5 door de onder c) genoemde middelen opgewekt gr adientmagneetveld van een met de onder a) en b) genoemde middelen opgewekt resonantiesignaal, na conditionering van het resonantiesignaal met ten minste een met de onder c) genoemde middelen opgewekt gradientveld, e) ververkingsmiddelen voor het verwerken van de door de bemonsterings-10 middelen geleverde signalen, en f) besturingsmiddelen voor het besturen van ten minste de onder b) tot en met e) genoemde middelen voor het opwekken, conditioneren, bemonsteren en verwerken van een aantal resonantiesignalen, waarbij elk resonantiesignaal steeds in een voorbereidingstijd wordt geconditio- 15 neerd, waarbij de besturingsmiddelen aan onder c) genoemde middelen stuur signalen toevoeren voor het instellen van de sterkte en/of tijdsduur van ten minste een gr adientmagneetveld, waarbij telkens na elke wachttijd de integraal van de sterkte over de tijdsduur van ten minste een gr adientmagneetveld verschillend is.The invention further relates to a device for determining the nuclear magnetization distribution in a part of the body, which device contains: a) means for generating a stationary homogeneous magnetic field, b) means for generating a high-frequency electromagnetic field radiation, the magnetic field direction of which is directed transversely of the field direction of the homogeneous magnetic field, c) means for generating at least a first and a second 8302017% PHN 10.708 2 gradient magnetic field, the field directions of which coincide with the field direction of the homogeneous magnetic field and whose gradient directions are perpendicular to each other, d) sample samples for sampling in the presence of a magnetic field generated by the means referred to in c) of a resonance signal generated with the means referred to in a) and b), after conditioning of the resonance signal by at least one of the means mentioned under c) o generated gradient field, e) processing means for processing the signals supplied by the sampling means, and f) control means for controlling at least the means for generating, conditioning, sampling and processing mentioned under b) to e). of a number of resonance signals, each resonance signal always being conditioned in a preparation time, wherein the control means supply control signals to the means referred to under c) for adjusting the strength and / or duration of at least one large magnetic field, each time after for each waiting time the integral of the strength is different over the duration of at least one large magnetic field.
20 Een dergelijke werkwijze (ook wel Fourierzeugmatografie genoemd) en inrichting zijn bekend uit de Duitse octrooiaanvrage DE-OS 26.11.497.Such a method (also called Fourier zeugmatography) and device are known from German patent application DE-OS 26.11.497.
Bij een dergelijke werkwijze wordt een te onderzoeken lichaam aan een sterk, stationair homogeen magneetveld Bo onderworpen, waarvan de veldrichting samenvalt met bijvoorbeeld de z-as van een cartbesis (x, y, z) 25 coördinatenstelsel. Mat het stationair magneetveld Bo wordt een kleine polarisatie van de in het lichaam aanwezige kemspins verkregen en wordt de mogelijkheid geschapen cm kemspins een precessiebeweging om de richting van het magneetveld Bo te laten maken. Na het aanleggen van het magneetveld Bo wordt een bij voorkeur 90° - impuls van een hoog-frequente elek-30 trcmagnetische straling opgewekt, (met een hoek-frequentie CO = Bo , waarin J' de gyramagnetische verhouding en Bo de sterkte van het magneetveld is), die de magnetisatierichting van in het lichaam aanwezige kernen over een hoek (90°) draait. Na het beëindigen van de 90° - inpuls zullen de kemspins gaan precederen rond de veldrichting van het magneetveld Bo 35 en een resonantiesignaal opwekken (FID-signaal). Mat behulp van de gra- dientmagneetvelden G , G , G , waarvan de veldrichting samenvalt met die x y z van het magneetveld Bo, is het mogelijk een totaal magneetveld B = Bo + G . x + G . y + G . z op te wekken, waarvan de sterkte plaats-λ y z 8302017 9 « PHN 10.708 3 afhankelijk is, cndat de sterkte van de gradientmgneetvelden G^, G , een gradient heeft in respectievelijk de x, y en z-richting.In such a method, a body to be examined is subjected to a strong, stationary homogeneous magnetic field Bo, the field direction of which coincides with, for example, the z-axis of a cartbesis (x, y, z) coordinate system. With the stationary magnetic field Bo, a small polarization of the core spins present in the body is obtained and the possibility is created for the core spins to make a precession movement to make the direction of the magnetic field Bo. After the application of the magnetic field Bo, a preferably 90 ° pulse of a high-frequency electromagnetic radiation is generated (with an angular-frequency CO = Bo, in which J 'is the gyramagnetic ratio and Bo is the strength of the magnetic field is), which rotates the magnetization direction of cores present in the body by an angle (90 °). After the 90 ° pulse has ended, the core spins will precede around the field direction of the magnetic field Bo 35 and generate a resonance signal (FID signal). Using the magnetic magnetic fields G, G, G, whose field direction coincides with that x y z of the magnetic field Bo, it is possible to have a total magnetic field B = Bo + G. x + G. y + G. z, on which the strength of location-λ y z 8302017 9 «PHN 10.708 3 depends, because the strength of the gradient magnetic fields G ^, G has a gradient in the x, y and z direction, respectively.
Er wordt na de 90° - impuls een veld G gedurende een t ijd t aangelegd en daarna een veld G^ gedurende een tijd t , waardoor de pre-5 cessiebevreging van de geëxciteerde kemspins plaatsafhankelijk wordt beïnvloed. Na deze voorbereidingsfase (dus na t + t ) wordt een veld GAfter the 90 ° impulse, a field G is applied for a time t and then a field G ^ for a time t, thereby influencing the pre-assignment assignment of the excited core spins depending on location. After this preparation phase (ie after t + t) a field G becomes
x y z aangelegd en wordt het FID signaal (in feite de son van alle magnetisaties van de kernen) gedurende een tijd t op N meetmomenten bemonsterd. De hier- « z voor beschreven meetprocedure wordt dan vervolgens 1 x m maal herhaald, 10 waarbij voor t en/of t steeds verschillende waarden worden genetten, x yx y z is applied and the FID signal (in fact the son of all magnetizations of the cores) is sampled at N measuring moments for a time t. The measuring procedure described above is then repeated 1 x m times, 10 with different values being measured for t and / or t, x y
Hierdoor verkrijgt men (N x m x 1) signaalmonsters, die de informatie z over de magnetisatieverdeling in een deel van het lichaam in de x, y, z ruimte. De 1 x m gemeten N signaalmonsters worden telkens in een ge- zThis yields (N x m x 1) signal samples, which contain the information z about the magnetization distribution in a part of the body in the x, y, z space. The 1 x m measured N signal samples are each measured in one
heugen opgeslagen (op N x m x 1 geheugenplaatsen), waarna door een 3-Dmemory (on N x m x 1 memory locations), followed by a 3-D
z 15 Fouriertransformatie van de herronsteringssignalen van de FID-signalen een beeld van de kemmagnetisatieverdeling wordt verkregen.z 15 Fourier transform of the resampling signals of the FID signals an image of the nuclear magnetization distribution is obtained.
Het is natuurlijk ook mogelijk cm met behulp van selectieve excitatie slechts het FID signaal van kemspins in een (willekeurig in oriëntatie te kiezen) 2-dimensionaal vlak qp te wekken, zodat dan bij- 20 voorbeeld slechts m maal een FID signaal behoeft te warden opgewekt cm via een 2-dimensionale Fouriertransformatie een beeld van de magnetisatie- verdeling inixN punten in het gekozen vlak te verkrijgen. Het is uit iet z voorgaande duidelijk dat bij toepassing van de Fourierzeugmatografie-methode de tijd nodig voor het maken van een beeld van de magnetisatie-25 verdeling kan oplopen tot minimaal enkele minuten. Een dergelijke meettijd is onbehoorlijk lang voor een patiënt, die wordt onderzocht en die zich gedurende deze tijd niet mag bewegen.It is of course also possible to generate only the FID signal of nuclear spins in a 2-dimensional plane qp (arbitrarily selectable in orientation) with the aid of selective excitation, so that, for example, a FID signal need then be generated only m times. to obtain an image of the magnetization distribution inixN points in the chosen plane via a 2-dimensional Fourier transform. It is clear from the above that when using the Fourier zeugmatography method, the time required to make an image of the magnetization distribution can rise to at least a few minutes. Such a measurement time is unreasonably long for a patient being examined and not allowed to move during this time.
De uitvinding heeft tot doel cm in een werkwijze en cm in een inrichting te voorzien, waarbij de tijd nodig voor het maken van een beeld 30 van een kemmagnetisatieverdeling met een resolutie, die ten minste even hoog is als bij de stand van de techniek, bijvoorbeeld bij Fourierzeug-matografie, aanzienljk is teruggebracht.The object of the invention is to provide a method and a device in which the time required to make an image of a core magnetization distribution with a resolution which is at least as high as in the prior art, for example in Fourierzeug matography, has been significantly reduced.
Het is een verder doel van de uitvinding cm in een werkwijze en cm in een inrichting te voorzien, waarmee beelden van een kemmagneti-35 satieverdeling met een andere intensiteitsverdeling worden gemaakt ten opzichte van de met behulp van de in de op zich bekende techniek toegepaste pulssequenties gerealiseerde- beelden.It is a further object of the invention to provide a method and an apparatus with which images of a core magnetization distribution with a different intensity distribution are made with respect to the pulse sequences applied in the known art realized images.
Een werkwijze volgens de uitvinding heeft daartoe tot kenmerk, 8302017 I ' EHN 10.708 4 dat na het bemonsteren van het resonantiesignaal een hoog-frequent 180° puls wordt gegenereerd voor het opwekken van een kemspin-echos ignaal en een door gradientvelden op de kemmagnetisatie uitgeoefende invloed (fase-draaiing) te niet wordt gedaan, waarna tijdens het kemspin-echos ignaal 5 gen verdere hoog-frequent excitatiepuls wordt opgewekt.To this end, a method according to the invention is characterized in that, after sampling the resonance signal, a high-frequency 180 ° pulse is generated to generate a core spin echo signal and an influence exerted by gradient fields on the core magnetization (phase rotation) is canceled, after which further high-frequency excitation pulse is generated during the spinning echo signal 5 gene.
Door het toepassen van de verdere hoog-frequent excitatiepuls kunnen de meetcycli sneller op elkaar volgen zonder dat daarbij de signaalsterkte van een kemspin-resonanties ignaal in op eenvolgende meetcylci in ernstige mate negatief wordt beïnvloed. Enig niet significant signaalver-10 lies zal wel optreden, mar de opgewekte resonantiesignalen zullen echter andere informatie bevatten, die tot een andere intensiteitsverdeling in een beeld leidt. Het toepassen van de verdere hoog-frequent excitatie-pulsen levert dus niet alleen een kortere meetcyclus op maar tevens extra beeldinformatie, welke zal afhangen van de tijdsduur tussen de elkaar 15 opvolgende pulsen.By applying the further high-frequency excitation pulse, the measuring cycles can follow each other more quickly, without seriously affecting the signal strength of a core spin resonance signal in subsequent measuring cycles. Some insignificant signal loss will occur, however the generated resonance signals will contain other information leading to a different intensity distribution in an image. The application of the further high-frequency excitation pulses thus not only yields a shorter measuring cycle, but also additional image information, which will depend on the duration between the successive pulses.
De verdere hoog-frequent excitatiepuls geeft vooral dan het gewenste resultaat als de invloed van (fasedraaiing vanwege) veldinhcmogeni-teiten (van het stationaire uniforme hoofdveld; Bo-veld) en van de ingeschakeld geweest zijnde gradientmagneetvelden of ander bewust aangehracht 20 inhamogeniteit te niet zijn gedaan.The further high-frequency excitation pulse gives the desired result especially if the influence of (phase rotation due to) field capacities (of the stationary uniform main field; Bo field) and of the gradient magnetic fields that have been switched on or of other deliberately applied inlet intensities are null and void. done.
Bij de werkwijze ligt de wachttijd na de verdere hoog-frequent excitatiepuls tot het begin van een volgende meetcyclus in dezelfde arde van grootte als de tijd tussen de hoog-frequent 180° puls en de verdere hoog-frequent excitatiepuls, hetgeen betekent dat de totale tijd voor het 25 nemen van een voor N.M.R. beeld (zonder significant signaalverlies) noodzakelijk aantal bemonsteringen een factor 3 tot 10 korter is dan de tijd, die bij de stand van de techniek nodig zal zijn.In the method, the waiting time after the further high-frequency excitation pulse until the start of a next measuring cycle is in the same order of magnitude as the time between the high-frequency 180 ° pulse and the further high-frequency excitation pulse, which means that the total time for taking one for NMR image (without significant signal loss) necessary number of samples is a factor of 3 to 10 shorter than the time required in the prior art.
In een voorkeursuitvoeringsvorm, volgens de uitvinding heeft de werkwijze volgens de uitvinding tot kenmerk, dat na de verdere hoog-frequent 30 excitatiepuls na een tijdsverloop Δ T eenzelfde, cyclus van hoog-frequent pulsen en bijbehorende gradientmagneetvelden wordt doorlopen met het onderscheid dat de puls intervallen tijdens de tweede cyclus van de pulsinter-vallen in de eerste cyclus verschillen. Worden de bemonsteringssignalen volgens de voor keur suitvcerings vorm van de werkwijze genomen, dan blijkt 35 dat hiermee in het uiteindelijk te bepalen beeld sterke kontrastveranderingen worden bereikt. Uit de stationaire oplossing van de Bloch-vergelijkingen blijkt, dat in het resonantiesignaal in de tweede cyclus negatieve signalen optreden, die deze kontrastverhoging bewerkstelligen.In a preferred embodiment according to the invention, the method according to the invention is characterized in that after the further high-frequency excitation pulse after a time lapse Δ T the same cycle of high-frequency pulses and associated gradient magnetic fields is followed with the difference that the pulse intervals during the second cycle the pulse intervals in the first cycle differ. If the sampling signals are taken in accordance with the preferred form of the method, it will be apparent that strong contrast changes are achieved in the final image to be determined. From the stationary solution of the Bloch equations, it appears that negative signals occur in the resonance signal in the second cycle, which effect this increase in contrast.
8302017 « · EHN 10.708 58302017 «EHN 10.708 5
De inrichting voor het uitveer en van de werkwijze volgens de uitvinding heeft tot kenmerk, dat de besturingsmiddelen voargepregrairmeerde ccnputermiddelen onvatten voor het opwekken en toevoeren van stuursignalen aan de middelen voor het opwekken van hoog-frequent elektromagnetische 5 straling, met velke stuursignalen een instelbare pulssequentie qpwekbaar is van 90° en 180° excitatiepulsen, waarbij een tijdsduur tussen twee laatst opgewekte 180° excitatiepulsen twee maal zo lang is als de tijdsduur tussen de laatste 180° excitatiepuls en een daarop volgende verdere 90υ excitatiepuls. Met voorgaand beschreven inrichting is qp eenvoudige 10 wijze een werkwijze volgens de uitvinding uit te voeren en zonodig aan te passen (bijvoorbeeld bij het benutten van de veranderingen in kontrast in het N.M.R. beeld) aan de aard van het te onderzoeken objekt.The inventive device and method according to the invention is characterized in that the control means comprise pre-programmed computer means for generating and supplying control signals to the means for generating high-frequency electromagnetic radiation, with variable control signals an adjustable pulse sequence is of 90 ° and 180 ° excitation pulses, where a time between two last generated 180 ° excitation pulses is twice as long as the time between the last 180 ° excitation pulse and a subsequent further 90µ excitation pulse. With the device described above, it is simple to carry out a method according to the invention and, if necessary, to adapt it (for example when utilizing the changes in contrast in the N.M.R. image) to the nature of the object to be examined.
De uitvinding zal verder werden toegelicht aan de hand van in tekening weergegeven uitvoeringsvocrbeeld, in welke tekening : 15 figuur 1 schematisch een opstelling van een spoelenstelsel van een inrichting voor het uitvoeren van een werkwijze volgens de uitvinding, figuur 2 een blokschema toont van een inrichting voor het uitvoeren van de werkwijze volgens de uitvinding, 20 figuur 3 een eenvoudige uitvoeringsvorm van een werkwijze vol gens de stand van de techniek uitbeeldt, figuur 4 een uitvoeringsvorm van een werkwijze volgens de uitvinding weergeeft, figuur 5 een voorkeursuitvoeringsvorm van een werkwijze volgens 25 de uitvinding uitbeeldt, en figuur 6 een deel van een inrichting voor het uitveeren van de werkwijze volgens de uitvinding toont.The invention will be further elucidated with reference to the embodiment shown in the drawing, in which drawing: figure 1 schematically shows an arrangement of a coil system of a device for carrying out a method according to the invention, figure 2 shows a block diagram of a device for carrying out the method according to the invention, figure 3 represents a simple embodiment of a method according to the prior art, figure 4 represents an embodiment of a method according to the invention, figure 5 shows a preferred embodiment of a method according to the invention and Figure 6 shows part of a device for implementing the method according to the invention.
In figuur 1 is een spoelenstelsel 10. af ge beeld, dat deel uitmaakt van een inrichting JJ3 (figuur 2), die wordt gebruikt voor het bepalen 30 van een kernmagnetisatieverdeling in een deel van een lichaam 20. Het deel heeft bijvoorbeeld een dikte A Z en ligt in het x-y vlak van het getekend x-y-z coördinatenstelsel. De y-as van het stelsel is daarbij loodrecht qp het vlak van tekening omhoog gericht. Mat het spoelenstelsel 10 wordt een uniform stationair magneetveld B met een veldrichting parallel 35 aan de z-as, drie gradientmagneetvelden G , G en G met een veldrichting x y x parallel aan de z-as en met een gradientrichting parallel aan respectievelijk de x, y en z-as en een hoog-frequent magneetveld opgewekt. Het spoelenstelsel J0 bevat daartoe enkele boofdspoelen 1 voor het opwekken 8302017 « « PHN 10.708 6 van het stationaire uniforme magneetveld B met een sterkte van enkele tienden Tesla. De hoofdspoelen 1 kunnen bijvoorbeeld op het oppervlak van een bol 2 zijn geplaatst, waarvan het middelpunt in de oorsprong 0 van het weergegeven carthesisch coördinatenstelsel x, y, z ligt, waarbij de assen 5 van de hoofdspoelen 1 samenvallen met de z-as.Figure 1 shows a coil system 10. which is part of a device JJ3 (figure 2), which is used for determining a nuclear magnetization distribution in a part of a body 20. For example, the part has a thickness AZ and lies in the xy plane of the drawn xyz coordinate system. The y-axis of the system is oriented perpendicularly qp the plane of the drawing. With the coil system 10, a uniform stationary magnetic field B with a field direction parallel to the z-axis, three gradient magnetic fields G, G and G with a field direction xyx parallel to the z-axis and with a gradient direction parallel to the x, y and z-axis and a high-frequency magnetic field generated. To this end, the coil system J0 contains a few major coils 1 for generating the stationary uniform magnetic field B with a strength of a few tenths Tesla. For example, the main coils 1 may be located on the surface of a sphere 2, the center of which is in the origin 0 of the Cartesian coordinate system x, y, z shown, the axes 5 of the main coils 1 coinciding with the z axis.
Verder bevat het spoelenstelsel J0, bijvoorbeeld vier op hetzelfde boloppervlak geplaatste spoelen 3 , 3, waarmee het gradientmagneetveld G wordt opgewekt. Een eerste stel 3a wordt daartoe in tegengestelde zin £ά ten opzichte van de doorstroming van het tweede stel 3b met een stroon 10 bekrachtigd, hetgeen in de figuur met O en ® is aangebracht. Hierbij betekent O een in de doorsnede van de spoel 3 gaande stroom en &f een uit de doorsnede van de spoel kamende stroom.The coil system J0 further comprises, for example, four coils 3, 3 placed on the same spherical surface, with which the gradient magnetic field G is generated. For this purpose, a first set 3a is energized in opposite sense with respect to the flow through of the second set 3b with a cartridge 10, which is arranged with O and ® in the figure. O means a current going in the cross section of the coil 3 and & f a current coming out of the cross section of the coil.
Het spoelenstelsel JCi bevat bijvoorbeeld een viertal rechthoek-spoelen 5 (slechts twee zijn weergegeven) of een viertal andere spoelen 15 zoals bijvoorbeeld "Golay-coils" voer het opwekken van het gradientmagneetveld G . Voor het opwekken van het gradientmagneetveld G dienen y x vier spoelen 7, die eenzelfde vorm als de spoelen 5 hebben en die over een heek van 90° rond de z-as ten opzichte van de spoelen 5 zijn verdraaid. In figuur 1 is verder nog een spoel 11 weergegeven, waarmee een 20 hoog-frequent elektromagnetisch veld is op te wekken en te detecteren.The coil system JCi contains, for example, four rectangular coils 5 (only two are shown) or four other coils 15 such as, for example, "Golay coils" for generating the gradient magnetic field G. Y x four coils 7, which have the same shape as the coils 5 and which are rotated through a 90 ° hake around the z-axis relative to the coils 5 serve to generate the gradient magnetic field G. Figure 1 further shows a coil 11, with which a high-frequency electromagnetic field can be generated and detected.
In figuur 2 is een inrichting h5 voer het uitvoeren van een werkwijze volgens de uitvinding weergegeven. De inrichting 15, bevat spoelen 1, 3, 5, 7 en 11 die aan de hand van figuur 1 reeds werden toegelicht, stroomgeneratoren respectievelijk 17, 19, 21 en 23 voor het bekrachtigen 25 van de spoelen respectievelijk 1, 3, 5 en 7 en een hoog-frequent signaal-generator 25 voor het bekrachtigen van de spoel 11. De inrichting 15 bevat ook een hoog-frequent signaaldetector 27, een demodulator 28, een bemonsteringsschakeling 29, verwerkingsmiddelen. zoals een analoog-digitaal omzetter 31, een geheugen 33 en een rekenschakeling 35 voor het uitvoeren 30 van een Fouriertransformatie, een stuureenheid 37 voor het sturen van de bemonsteringstijdstippen en verder een weergeef inrichting 43 en centrale besturingsmiddelen 45, waarvan de functies en onderlinge relaties verder zullen worden toegelicht.Figure 2 shows a device h5 for carrying out a method according to the invention. The device 15 contains coils 1, 3, 5, 7 and 11 which have already been explained with reference to Figure 1, current generators 17, 19, 21 and 23 respectively for energizing the coils 1, 3, 5 and 7 respectively and a high-frequency signal generator 25 for energizing the coil 11. The device 15 also includes a high-frequency signal detector 27, a demodulator 28, a sampling circuit 29, processing means. such as an analog-to-digital converter 31, a memory 33 and a calculation circuit 35 for performing a Fourier transform, a control unit 37 for controlling the sampling times and furthermore a display device 43 and central control means 45, the functions and interrelations of which further will be explained.
Met de geschetste inrichting 15 wordt een werkwijze voor het 35 bepalen van de kernmagnetisatieverdeling In een lichaam 20 zoals hieronder beschreven uitgevoerd. De werkwijze omvat een veelvuldig herhalen van een meetcyclus, die op zich weer op te delen is in verscheidene stappen. Bij een meetcyclus wordt een deel van de in het lichaam aanwezige 8302017 PHN 10.708 7 * * kemspins resonant geëxciteerd. Het resonant exciteren van de kern-spins geschiedt door het inschakelen van de stroomgenerator 17 vanuit de centrale besturingseenheid 45 waardoor de spoel 1 wordt bekrachtigd. Hierdoor wordt er een stationair en uniform magneetveld B opgewekt.With the outlined device 15, a method for determining the nuclear magnetization distribution in a body 20 as described below is performed. The method comprises frequently repeating a measuring cycle, which itself can be divided into several steps. During a measuring cycle, part of the 8302017 PHN 10.708 7 * * core spins present in the body is resonantly excited. Resonant excitation of the core spins is effected by switching on the current generator 17 from the central control unit 45, whereby the coil 1 is energized. As a result, a stationary and uniform magnetic field B is generated.
5 Verder wordt de hoogfrequent generator 25 gedurende een korte tijd ingeschakeld, zodat de spoel 11 een hoogfrequent elektromagnetisch veld (r.f. veld) opwekt. Door de aangelegde magnetische velden kunnen de kemspins in het lichaam 20 worden geëxciteerd, waarbij de geëxciteerde kemmagnetisatie een zekere hoek, bijvoorbeeld 90° (90° r.f. puls), maakt met het uniforme magneetveld Bq. Waar en welke kemspins worden geëxciteerd hangt onder meer af van de sterkte van het veld Bq, van een eventueel aan te leggen gradientmagneetveld en van de hoekfre-quentie Oq van het hoogfrequent electrcmagnetische veld, daar aan de vergelijking tOQ =^·Bq (1) moet worden voldaan, waarin^ de gyrcmag-l5 netische verhouding is, (voor vrije protonen, bijvoorbeeld H20 protonen is deze= 42.576 MHz / T). Na een excitatietijd wordt de hoogfrequent generator 25 uitgeschakeld door de centrale besturingsmiddelen 45. Het resonant exciteren geschiedt telkens aan het begin van elke meetcyclus. Voor sarmige uitvoeringsvormen worden er gedurende de meet-20 cyclus ook r.f. pulsen in het lichaam geïnduceerd. Deze r.f. pulsen zijn dan bijvoorbeeld 90° r.f. pulsen of een serie samengesteld uit (zowel 90° als) 180° r.f. pulsen, die periodiek in het lichaam worden geïnduceerd. In dit laatste voorbeeld spreekt men van "spin-echo".Furthermore, the high-frequency generator 25 is switched on for a short time, so that the coil 11 generates a high-frequency electromagnetic field (r.f. field). Due to the applied magnetic fields, the core spins in the body 20 can be excited, the excited core magnetization making a certain angle, for example 90 ° (90 ° r.f. pulse), with the uniform magnetic field Bq. Where and which core spins are excited depends, among other things, on the strength of the field Bq, on a gradient magnetic field that may be applied and on the angular frequency Oq of the high-frequency electromagnetic field, since the equation tOQ = ^ Bq (1). must be satisfied, where de is the gyrcmag-15 geometric ratio, (for free protons, for example H20 protons it is = 42,576 MHz / T). After an excitation time, the high-frequency generator 25 is switched off by the central control means 45. The resonant excitation takes place at the beginning of each measuring cycle. For lean embodiments, r.f. pulses induced in the body. This r.f. pulses are then, for example, 90 ° r.f. pulses or a series composed of (both 90 ° and) 180 ° r.f. pulses, which are periodically induced in the body. In this last example we speak of "spin echo".
Spin echo is onder andere beschreven in het artikel van I.L. Pykett 25 "NMR in Medicine" gepubliceerd in Scientific American, mei 1982.Spin ultrasound is described in the article by I.L. Pykett 25 "NMR in Medicine" published in Scientific American, May 1982.
Tijdens een volgende stap worden er bruikbare bemonsterings-signalen verzameld. Hierbij kan gebruik worden genaakt van de gra-dientvelden die door de generatoren 19, respectievelijk 21, 23 worden opgewekt onder besturing van de centrale besturingsmiddelen 45. Het 2g detecteren van het resonantiesignaal (FID-signaal genoemd) geschiedt öcor het inschakelen van de hoogfrequent detector 27, de demodulator 22, de bemonsteringsschakeling 29, de analoog-digitaal omzetter 31 en de stuureenheid 37. Dit FID-signaal is ontstaan doordat ten gevolge van de r.f. excitatie puls de kemmagnetisaties zijn gaan precederen rond de 35 veldrichting van het magnetische veld Bq. Deze kemmagnetisatie induceert nu in de detectiespoel een inductiespanning waarvan de amplitude een maat is voor de kemmagnetisatie.Useful sampling signals are collected in the next step. Use can hereby be made of the gradient fields generated by the generators 19 and 21, 23 respectively under the control of the central control means 45. Detection of the resonance signal (called FID signal) takes place when the high-frequency detector is switched on. 27, the demodulator 22, the sampling circuit 29, the analog-to-digital converter 31 and the control unit 37. This FID signal is caused by the RF excitation pulse the core magnetizations have preceded around the field direction of the magnetic field Bq. This core magnetization now induces an induction voltage in the detection coil, the amplitude of which is a measure of the core magnetization.
De van de bemonsteringsschakeling 29 afkomstige analoge be- 8302017 I , PHN 10.708 8 <· monsterde FID-signalen worden omgezet in digitale verm (omzetter 31) en zo in een geheugen 33 opgeslagen. Na het nemen van een laatste bemonster-ingssignaal op een moment t worden door de centrale besturingsmiddelen 45 de generatoren 19, 21 en 23, de bemonsteringsschakeling 29, de 5 stuureenheid 37 en de analoog-digitaal omzetter 31 stopgezet.The analog FID signals originating from the sampling circuit 29 are converted into digital power (converter 31) and thus stored in a memory 33. After taking a last sampling signal at a time t, the central control means 45 stops generators 19, 21 and 23, the sampling circuit 29, the control unit 37 and the analog-digital converter 31.
Het bemonsterde FID-signaal is en blijft in het geheugen 33 opgeslagen. Hierna wordt een volgende meetcyclus uitgevoerd, waarbij een daarbij opgewekt FID-signaal wordt opgewekt, bemonsterd en in het geheugen 33 opgeslagen. Zijn er voldoende FID-signalen geneten (het 10 aantal te meten FID-signalen hangt bijvoorbeeld af van de gewenste te behalen resolutie) dan is via een 2D- of 3D Fourier transformatie (dit hangt af van het gebruik van de gradientmagneetvelden, waarbij de FID-signalen respectievelijk opgewekt en bemonsterd worden.The sampled FID signal is and remains stored in memory 33. Subsequently, a next measuring cycle is performed, in which an FID signal generated thereby is generated, sampled and stored in the memory 33. If enough FID signals have been measured (for example, the 10 number of FID signals to be measured depends on the desired resolution to be achieved), then it is via a 2D or 3D Fourier transformation (this depends on the use of the gradient magnetic fields, where the FID signals are generated and sampled, respectively.
In figuur 3 is een voorbeeld van een meetcyclus volgens de 15 stand van de techniek weergegeven, die mede aan de hand van de inrichting 15 in figuur 2 zal worden toegelicht. Met behulp van de hoog-frequant spoel 11 wordt na het inschakelen van de hoofdspoelen 1, die een stationair, homogeen magneetveld Bq opwekken, -een 90° puls P^ opgewekt. Het daarna optredende resonantiesignaal F^ laat men bij toepassing 20 van de spinechotechniek uitsterven, en na een tijd t^ wordt met de hoog-frequent spoel 11 een 180° puls P2 gegenereerd. Gedurende een deel van de tijd t^ wordt een met een krcmme aangeduid gradientveld G^ opgewekt om een verderop nog te beschrijven reden. Na een tijdsduur t^, die even groot is als t^ zal een met de 180° puls P2 opgewekt echo-25 resonantiesignaal F^ een piekwaarde bereiken. Het toepassen van de zogenaamde spinechotechniek (180° puls P2) voorkomt het optreden van fasefouten in de door kernspins opgewekte resonanties ignalen, welke fasefouten vanwege inhcmogeniteiten in het stationaire magneetveld Bq optreden. Het echoresonantiesignaal wordt telkens na een bemonsterings-30 interval tm bemonsterd, waarbij een met een kromme G2 aangeduid gradientveld G aanwezig is.Figure 3 shows an example of a measuring cycle according to the prior art, which will be explained partly with reference to the device 15 in figure 2. With the aid of the high-frequency coil 11, after switching on the main coils 1, which generate a stationary, homogeneous magnetic field Bq, a 90 ° pulse P2 is generated. The subsequently occurring resonance signal F ^ is allowed to die out when using the spin echo technique, and after a time t ^ a 180 ° pulse P2 is generated with the high-frequency coil 11. During a part of the time t ^, a gradient field G ^ denoted by a curve is generated for a reason to be described later. After a time t ^, which is the same as t ^, an echo resonance signal F ^ generated with the 180 ° pulse P2 will reach a peak value. The application of the so-called spin echo technique (180 ° pulse P2) prevents the occurrence of phase errors in the resonances generated by nuclear spins, which phase errors occur due to the resistances in the stationary magnetic field Bq. The echo resonance signal is sampled each time after a sampling interval tm, a gradient field G denoted by a curve G2 being present.
Het is bekend, dat de fasehoek van een magnetisatie op een punt x in een gradient-magneetveld G^ bepaald is door ƒ*/ Gx.x.dr . Dan is een beeldfrequentie k te definiëren : k f^G •dr' 35 Er wordt dus na elke lemons ter ingstijd t steeds een bij een andere beeldfrequentie k^ behorend signaalmonster bepaald. De op elkaar volgende beeldfrequenties tonen een beeldfrequentieverschil Λ k^ < -/£% .dtr.It is known that the phase angle of a magnetization at a point x in a gradient magnetic field G ^ is determined by ƒ * / Gx.x.dr. Then a frame rate k can be defined: k f ^ G • dr '35 So, after every lemons at entry time t, a signal sample corresponding to a different frame rate k ^ is always determined. The consecutive frame rates show a frame rate difference Λ k ^ <- / £% .dtr.
8302017 * PHN 10.708 98302017 * PHN 10,708 9
Er is nu in te zien, dat indien de voorgaand beschreven meetcyclus wordt herhaald, waarbij voordat het bemonsteren plaatsvindt, enige tijd een gradientveld is aangelegd, signaalmonsters worden verkregen, die behoren bij beeldfrequentieparen (k , k ). Indien geen gradientmagneet-It can now be seen that if the measurement cycle described above is repeated, with a gradient field applied for some time before sampling, signal samples corresponding to image frequency pairs (k, k) are obtained. If no gradient magnet
x Yx Y
5 veld G aanwezig is, dan worden signaalmonsters gewonnen, die behoren bij de beeldfrequenties (k , 0). Er kan bewezen warden, dat indien menIf field G is present, signal samples are collected, which belong to the image frequencies (k, 0). It can be proven that if one
XX
een groep van signaalmonsters verzamelt, die behoort bij een matrix van beeldfrequentieparen, k , k , waarbij de beeldfrequenties lopen van x ycollects a group of signal samples belonging to a matrix of image frequency pairs, k, k, the image frequencies ranging from x y
-k tot +k en van -k tot +k , uit deze groep van signaalmonsters via x * Y Y-k to + k and from -k to + k, from this group of signal samples via x * Y Y
10 een 2D-Pouriertransfarmatie een magnetisatieverdeling in een x-y-vlak is te bepalen. Na verloop van een tijd T van de met de puls P^ gestarte meetcyclus wordt een volgende neeteyclus net eenzelfde meetpuls ’ gestart on een nieuwe reeks signaalmonsters te nemen, die behoren bij beeldfrequentieparen (k^, k^) / waarbij k^. konstant en van te voren is 15 vastgelegd, doordat in de periode ' tussen de pulsen P^' en P2' behalve een gradientveld een (niet weergegeven) gradientveld G is aangelegd. De tijd T, die verstrijkt tussen het begin van twee meetcycli, is bij de werkwijzen volgens de stand van de techniek 0,5 a 1 seconde. Indien met deze tijd verder inkort dan zal dat ten koste van het kern-20 spinsignaal van de volgende meetcyclus gaan daar een wezenlijk deel van de geëxciteerde kemspin een ten opzichte van die kartere tijd een relatief langere relaxatietijd heeft. Enkel dat deel van de keraspins die wel in de richting van het hoofdveld Bq teruggerelaxeerd zijn zullen dan een bijdrage in het (signaalzwakker) spin-echosignaal leveren.10 a 2D-Pourier transfarm can be used to determine a magnetization distribution in an x-y plane. After a time T of the measuring cycle started with the pulse P ^, a next measuring cycle is just started with the same measuring pulse "to take a new series of signal samples belonging to image frequency pairs (k ^, k ^) / where k ^. Constantly and in advance 15 has been fixed, because in the period 'between the pulses P2 and P2', apart from a gradient field, a gradient field G (not shown) is applied. The time T, which elapses between the start of two measuring cycles, in the prior art methods is 0.5 to 1 second. If this time shortens further, this will be at the expense of the core spin signal of the next measuring cycle, since a substantial part of the excited core spin has a relatively longer relaxation time compared to that karting time. Only that part of the keraspins that are relaxed in the direction of the main field Bq will then contribute to the (signal weaker) spin echo signal.
25 In figuur 4 is een meetcyclus van een werkwijze volgens de uitvinding weergegeven. Deze meetcyclus is in feite identiek aan de meetcyclus in figuur 3. Omwille van de duidelijkheid zijn in figuur 4 geen gradientvelden en enkel de relevante kernspin-echosignalen weergegeven. Bij de werkwijze volgens de uitvinding wordt echter na een tLjd 30 t2 na het moment van echo van het opgewekte kemspin-echosignaal een hoogfrequent 180° puls P^ opgewekt. Tijdens het daarmee opgewekt kemspin-echosignaal F^ wordt een verdere hoogfrequent excitatiepuls opgewekt. Bij voorkeur valt het zwaartepunt van de (gausspulsvormige) hoog-frequent excitatiepuls P^ samen met het moment van echo van het 35 echosignaal F^. Mst de pulsen P^ en P^ wordt het volgende beoogd.Figure 4 shows a measuring cycle of a method according to the invention. This measuring cycle is in fact identical to the measuring cycle in figure 3. For the sake of clarity, no gradient fields are shown in figure 4 and only the relevant nuclear spin echo signals. In the method according to the invention, however, after a time of 30 t2 after the moment of echo of the generated core spin echo signal, a high-frequency 180 ° pulse P1 is generated. During the core spin echo signal F ^ generated thereby, a further high-frequency excitation pulse is generated. Preferably, the center of gravity of the (gaseous pulse-shaped) high-frequency excitation pulse P ^ coincides with the moment of echo of the echo signal F ^. The following is intended for pulses P ^ and P ^.
Mat de 180° puls P^ warden de dwars op het hoofdveld B gerichte componenten van de kernmagnetisaties in fase (op het moment 8302017 PHN 10.708 10 van echo) gebracht, mits de door de gradientvelden en andere (bewust aangebrachte) veldinhomogeniteiten veroorzaakte faseverschillen worden gecompenseerd . Daardoor zijn deze componenten van de magnetisaties met de verdere hoog-frequent excitatiepuls P^ eenvoudig van richting te ver-5 anderen. De fase van de hoog-frequent excitatiepuls ten opzichte van de resulterende fase van de kernmagnetisaties op het moment van echo bepaalt, welke richtingsverandering van de in fase gebrachte componenten van de kernmagnetisaties plaatsvindt. Als de fase van de (selectieve) elektromagnetische puls P^ op 0° wordt gesteld en wordt deze puls P^ 10 gedefinieerd als een x-puls, dan is een hoog-frequent 180° puls ^11 hst algemeen een x- of een -x-puls (in fase of in tegenfase met P^) of een y- of een -y-puls. Ook kunnen evenwel pulsen met een andere fase worden toegepast.With the 180 ° pulse P ^, the components of the nuclear magnetizations directed transversely to the main field B were brought into phase (currently 8302017 PHN 10.708 10 of echo), provided that the phase differences caused by the gradient fields and other (deliberately applied) field inhomogeneities are compensated for. . As a result, these components of the magnetizations can easily be changed in direction with the further high-frequency excitation pulse P2. The phase of the high-frequency excitation pulse with respect to the resulting phase of the nuclear magnetizations at the moment of echo determines which change of direction of the phase-brought-in components of the nuclear magnetizations takes place. If the phase of the (selective) electromagnetic pulse P ^ is set to 0 ° and this pulse P ^ 10 is defined as an x-pulse, then a high-frequency 180 ° pulse ^ 11 hst is generally an x- or a - x pulse (in phase or in reverse phase with P ^) or a y or an y pulse. However, pulses with a different phase can also be used.
Is de hoog-frequent 180° puls P2 een x-puls dan wordt bij 15 voorkeur een tweede echos ignaal F^ opgewekt met een -x-180° puls P^. Hierdoor worden mogelijke effecten van inhcmogeniteiten van het hoog-frequent veld en van het stationaire magneetveld Bq, die de sterkte en de fase van het eerste kemspin-echosignaal beïnvloeden gecompenseerd. De twee opeenvolgende kernspin-echosignalen en F^ hebben dan 20 respectievelijk bij deze pulscyclus P^ - p£ - P3 t>ijvooriDee-^ een “Y en een +y fase. Nu wordt tijdens het tweede kemspin-echosignaal F^ een verdere hoog-frequent 90° selectieve excitatiepuls opgewekt.If the high-frequency 180 ° pulse P2 is an x-pulse, a second echo signal F ^ is preferably generated with an -x-180 ° pulse P ^. This compensates for possible effects of the high-frequency field and the stationary magnetic field Bq, which influence the strength and phase of the first core spin echo signal. The two consecutive nuclear spin echo signals and F ^ then have a Y and a + y phase for this pulse cycle P1 - p1 - P3. A further high-frequency 90 ° selective excitation pulse is now generated during the second core spin echo signal F ^.
Het hangt van de fase van de puls P^ af, welke richtingsveranderingen de kernmagnetisaties zullen ondergaan. Is de puls P^ een -x-puls dan 25 worden de aanwezige dwarscomponenten van de kernmagnetisaties teruggezet in de richting (positieve Z-as) van het stationaire magneetveld BQ.It depends on the phase of the pulse P ^, which direction changes the nuclear magnetizations will undergo. If the pulse P ^ is an -x pulse, the present transverse components of the nuclear magnetizations are reset in the direction (positive Z axis) of the stationary magnetic field BQ.
Bij een +x-puls worden de genoemde dwarscomponenten juist tegen de richting (negatieve Z-as) van het magneetveld Bq ingezet. In het algemeen kan gesteld worden dat de fase van de verdere hoog-frequent excita-30 tiepuls of 90° voorijlt of 90° naijlt op de resulterende fase van de kemmagnetisatie op het moment van echo. De verdere excitatiepuls P^ zet de dwarscomponenten dus terug in de evenwichtspositie of juist tegen de richting van het stationaire magneetveld Bq in. Bij generatie van meer dan een kemspin-echosignaal en/of gebruik van een exci-35 tatiepuls met een andere fase bij de start van een meetcyclus kan eenvoudig worden afgeleid, welke fase het verdere h.f. excitatiesignaal dient te hebben, indien de dwarscomponenten van de magnetisatie in de richting of tegen de richting van het magneetveld Bq moeten warden gezet.With a + x pulse, the said transverse components are deployed precisely against the direction (negative Z axis) of the magnetic field Bq. In general, it can be stated that the phase of the further high-frequency excitation pulse is either 90 ° ahead or 90 ° behind the resultant core magnetization phase at the time of echo. The further excitation pulse P ^ thus returns the transverse components to the equilibrium position or, conversely, against the direction of the stationary magnetic field Bq. When generating more than one core spin echo signal and / or using an excitation pulse with a different phase at the start of a measuring cycle, it can easily be deduced which phase the further h.f. must have an excitation signal if the transverse components of the magnetization must be set in the direction or against the direction of the magnetic field Bq.
8302017 m PHN 10.708 118302017 m PHN 10,708 11
Hetgeen uiteindelijk bereikt wordt hangt af van de in de ireetcyclus gebruikte pulssequenties en van de relaxatietijden en T2 van het te onderzoeken object. Wordt een ireetcyclus uitgevoerd zoals in figuur 4 is weergegeven dan is de tijdsduur T' van deze ireetcyclus 200 msec..What is ultimately achieved depends on the pulse sequences used in the ireet cycle and on the relaxation times and T2 of the object to be examined. If an ireet cycle is performed as shown in figure 4, the duration T 'of this ireet cycle is 200 msec.
5 Na de (selectieve) excitatiepuls P^ (+x, 90° pols), volgt nu fcv1 (= 25 msec.) een +x, 180° puls P2, waarna een echosignaal F2 optreedt dat wordt bemonsterd. De puls P^ is een -x 180° puls, die na 50 msec, cp P2 volgt, zodat de verdere hoog-frequent excitatiepuls na 25 msec, moet volgen. Na deze puls P4 (+x, 90° puls) volgt een wachttijd van 10 100 msec., zodat de totale ireetcyclus ongeveer 200 msec, duurt, hetgeen beduidend korter is als de tijdsduur T van 500 msec, a 1 seconde bij een ireetcyclus (figuur 3) volgens de stand van de techniek. Uit te rekenen is dat na regelmatig een hele reeks kernspin-echosignalen te hebben gegenereerd de signaalsterkte qp het moment van de echo (in de dynamisch 15 stationaire toestand) gelijk is aan :After the (selective) excitation pulse P ^ (+ x, 90 ° pulse), fcv1 (= 25 msec.) Now follows a + x, 180 ° pulse P2, after which an echo signal F2 occurs, which is sampled. The pulse P ^ is a -x 180 ° pulse, which follows cp P2 after 50 msec, so that the further high-frequency excitation pulse must follow after 25 msec. After this pulse P4 (+ x, 90 ° pulse) there is a waiting time of 10 100 msec., So that the total ireet cycle lasts about 200 msec, which is significantly shorter than the duration T of 500 msec, a 1 second in an ireet cycle ( figure 3) according to the prior art. It can be calculated that after regularly generating a whole series of nuclear spin echo signals, the signal strength qp the moment of the echo (in the dynamic stationary state) is equal to:
Sl =k.M0 i1 - e*P<—W j . mpt-Zt, / T2)_ 1 - exp (-(t, + t2 + tgj/oy . expi-tj/Tj ) waarin Mq de geïnduceerde kernmagnetisatie in thermisch evenwicht is 20 en k de instrumentele parameters representeert. War t^« , T2 en ook voor t±» T1# T2, waarbij i = 1, 2, 3 of 4 geldt : S.j φ k.MQ exp(-2t^/T2), hetgeen de signaalsterkte is die optreedt bij volledige relaxatie naar thermisch evenwicht. Zo er geen verdere hoog-frequent excitatiepuls wordt gebruikt, treedt dit alleen cp voor 251^ T.j, T2. Het is evident dat bij het toepassen van de verdere excitatiepulsen niet volledig hetzelfde beeld als bij volledige relaxatie van de magnetisaties wordt verkregen, maar in de praktijk is gebleken dat de wachttijd tussen de opeenvolgende bemonsteringen aanzienlijk in te korten is, terwijl geen significant signaalverlies optreedt en 30een informatierijk beeld over de kernmagnetisatieverdeling wordt verkregen.Sl = k.M0 i1 - e * P <—W j. mpt-Zt, / T2) _ 1 - exp (- (t, + t2 + tgj / oy. expi-tj / Tj) where Mq is the induced nuclear magnetization in thermal equilibrium and k represents the instrumental parameters. War t ^ « , T2 and also for t ± »T1 # T2, where i = 1, 2, 3 or 4 holds: Sj φ k.MQ exp (-2t ^ / T2), which is the signal strength that occurs at full relaxation to thermal equilibrium If no further high-frequency excitation pulse is used, this only occurs for 251 ^ Tj, T2.It is evident that when the further excitation pulses are applied, the picture is not completely the same as when the magnetizations are completely relaxed, but in practice has shown that the waiting time between successive samples can be considerably shortened, while no significant signal loss occurs and an information-rich image of the nuclear magnetization distribution is obtained.
In figuur 5 is een voorkeursuitvoeringsvorm van een werkwijze volgens de uitvinding weergegeven. De ireetcyclus volgens deze werkwijze bevat in feite twee cycli, die eenzelfde pulssequentie hebben, waarbij 35 (enkele) tijdsintervallen tussen de pulsen in de twee cycli verschillend zijn. In het gegeven voorbeeld zijn de hoog-frequent 90° en 180° pulsen in de eerste en tweede cyclus gelijk aan de 90° en 180° pulsen uit figuur 4. Zo zijn ook de tijsintervallen t'v1, t'v2, t'2, t'3 respectievelijk 8302017 FHN 10.708 12 • * gelijk aan t^, tv2r t^r Het tijdsinterval t'^ is groter dan het tijdsinterval t^. Er is nu af te leiden uit de stationaire oplossing van de Bloch-vergelij kingen dat in het in de tweede cyclus opgeroepen kem-spin-echosignaal negatieve signalen op kunnen treden, hetgeen leidt tot 5 kontrastveranderingen (andere intens ite its verdelingen) in het te reconstrueren N.M.R. beeld van het te onderzoeken object. Buiten de reeds genoemde meettijdverkorting (de in figuur 5 weergegeven tijdsduren en T'1 zijn zo te kiezen, dat deze samen korter zijn dan de meettijd T in figuur 3) wordt dus tevens de mogelijkheid gegeven cm andere infor-10 matie in een N.M.R. beeld weer te geven, waarbij deze informatie af zal hangen van de in de elkaar opvolgende cycli toegepaste tijds intervallen.Figure 5 shows a preferred embodiment of a method according to the invention. The cycle of the cycle according to this method actually contains two cycles, which have the same pulse sequence, with 35 (single) time intervals between the pulses in the two cycles being different. In the example given, the high-frequency 90 ° and 180 ° pulses in the first and second cycles are equal to the 90 ° and 180 ° pulses in Figure 4. Similarly, the time intervals t'v1, t'v2, t'2 , t'3 and 8302017 FHN 10,708 12 • * equal to t ^, tv2r t ^ r The time interval t '^ is greater than the time interval t ^. It can now be inferred from the stationary solution of the Bloch equations that negative signals can occur in the second spin echo signal evoked in the second cycle, leading to 5 contrast changes (other intense ite its distributions) in the reconstruct NMR image of the object to be examined. In addition to the aforementioned measuring time reduction (the time durations and T'1 shown in Figure 5 can be chosen such that they are shorter together than the measuring time T in Figure 3), the possibility is therefore also given to provide other information in an N.M.R. image, this information will depend on the time intervals applied in the successive cycles.
Er is nog op te merken, dat in de hierboven gegeven voorbeelden 90° en 180° excitatiepulsen zijn gebruikt. Uiteraard kunnen ook andere pulshoeken worden toegepast zowel aan het begin (P^) van een cyclus als 15 ook voor de verdere hoog-frequent puls (P^) aan het einde in de meet-cyclus (al dan niet bij selectieve excitatie).It should be noted that in the examples given above, 90 ° and 180 ° excitation pulses have been used. Of course, other pulse angles can also be used both at the beginning (P ^) of a cycle and also for the further high-frequency pulse (P ^) at the end in the measuring cycle (with or without selective excitation).
Voor het kiezen/instellen van een bepaalde pulssequentie en bijbehorende tijdsintervallen voor een meetcyclus wordt bij voorkeur gebruik gemaakt van voorgeprogrammeerde conputermiddelen. In een uit-20 voeringsvorm van de inrichting 15 (figuur 2) omvatten de centrale bestor ingsmiddelen 45 een voorgeprograitmeerde computer 51 met een in- en uitgifte station 52 voor besturingsgegevens en een pulsprogramma-generator 52 (zie figuur 6). Uitgangen 55 van de pulsprogranmagenerator 53 zijn via de bus 50 (zie figuur 2) verbonden met de door de generator 53 25 te besturen stroomgeneratoren 17, 19, 21, 23 en 25 voor de spoelen 3a, b, 5, 7 en 11. Uiteraard kunnen de uitgangen 55 ook rechtstreeks met de genoemde generatoren verbonden zijn. De computer (van het type Philips P857) is met het hierna als aanhangsel te geven programma geprogrammeerd en stuurt met behulp van het programma en via het station 52 in te geven 30 besturingsgegevens de pulsprogrammagenerator 53 (van het type Nicolet 293B). De in het programma gebruikte instructieset (derde kolom in het programma) is de instructieset van de pulsprogrammagenerator 53 (met uitzondering van de instructie : JSA, die een spronginstructie naar het startadres bewerkstelligt) . De vierde kolom definiert steeds een tijd, gedurende de welke de 35 uitgangssignalen op de uitgangen van generator 53 aanwezig dienen te zijn. De vierde kolom van het programma geeft in hexadecinale code (met uitzondering van de letter S) de toestand van de uitgangen van de generator 53 aan. De vijfde kolom geeft een adres- of geheugenplaats weer.Pre-programmed computer means are preferably used for selecting / setting a certain pulse sequence and associated time intervals for a measuring cycle. In an embodiment of the device 15 (Figure 2), the central control means 45 comprises a preprogrammed computer 51 with a control data input and output station 52 and a pulse program generator 52 (see Figure 6). Outputs 55 of the pulse program generator 53 are connected via the bus 50 (see Figure 2) to the power generators 17, 19, 21, 23 and 25 for the coils 3a, b, 5, 7 and 11 to be controlled by the generator 53. the outputs 55 may also be directly connected to said generators. The computer (of the Philips P857 type) is programmed with the program to be appended hereafter and, with the aid of the program and the control data to be entered via the station 52, controls the pulse program generator 53 (of the Nicolet 293B type). The instruction set used in the program (third column in the program) is the instruction set of the pulse program generator 53 (with the exception of the instruction: JSA, which effects a jump instruction to the start address). The fourth column always defines a time during which the output signals must be present on the outputs of generator 53. The fourth column of the program indicates in hexadecinal code (with the exception of the letter S) the state of the outputs of the generator 53. The fifth column shows an address or memory location.
8302017 • « PHN 10.708 138302017 • «PHN 10,708 13
Het symbool I in de zesde kolom duidt op de aanwezigheid van een interrupt, die met een deel van de aan de uitgangen 55 van de generator te geven code, extra functies kunnen oproepen zoals : a de generator 25 "laden" met een nieuwe golf vorm (voor 180° puls in plaats van 90° puls), 5 b het ankeren van de fase van een excitatiepuls of c indicatie van het begin van een nieuwe pulssequentie. Bij het in het aanhangsel gegeven prograirma wordt voor de 90° excitatiepulsen uitsluitend van + of - y pulsen en voor de 180° pulsen wordt uitsluitend van + of - x pulsen gebruik gemaakt.The symbol I in the sixth column indicates the presence of an interrupt, which with some of the code to be given to the outputs 55 of the generator, can call up additional functions such as: a "loading" the generator 25 with a new wave form (for 180 ° pulse instead of 90 ° pulse), 5 b anchoring the phase of an excitation pulse or c indicating the start of a new pulse sequence. The program given in the Appendix uses only + or - y pulses for the 90 ° excitation pulses and only + or - x pulses are used for the 180 ° pulses.
10 15 20 2510 15 20 25
3Q3Q
35 8302017 mu 10.708 14 ( PRT PP0022 DATE 83 /05 /30 TIME 1SH-27M-023-35 8302017 mu 10.708 14 (PRT PP0022 DATE 83/05/30 TIME 1SH-27M-023-
LABEL = PROTON-DB1 DATE == 82 11 26 1215PACK NBR = 0018 PULSPGMSLABEL = PROTON-DB1 DATE == 82 11 26 1215PACK NBR = 0018 PULSPGMS
0000 PP0022 : NAME OF PULSE PROGRAM0000 PP0022: NAME OF PULSE PROGRAM
0001 830524 : VERSION DATE OF PULSE PROGRAM0001 830524: VERSION DATE OF PULSE PROGRAM
00020002
0003 THIS PULSE PROGRAM HEADER CONTAINS THE CODED DESCRIPTION OF 4 RF PULSE0003 THIS PULSE PROGRAM HEADER CONTAINS THE CODED DESCRIPTION OF 4 RF PULSE
0004 SEQUENCES.THE FIRST THREE ARE TO BE USED FOR NMR IMAGING USING DRIVEN0004 SEQUENCES.THE FIRST THREE ARE TO BE USED FOR NMR IMAGING USING DRIVEN
0005 EQUILIBRIUM TECHNIQUES.THE LAST ONE IS FOR COMPARISON PURPOSES AND0005 EQUILIBRIUM TECHNIQUES.THE LAST ONE IS FOR COMPARISON PURPOSES AND
0006 MAKES NO USE OF DRIVEN EQUILIBRIUM TECHNIQUES.THIS LAST RF PULSE0006 MAKES NO USE OF DRIVEN EQUILIBRIUM TECHNIQUES.THIS LAST RF PULSE
0007 SEQUENCE IS COMMONLY KNOWN AS SATURATION RECOVERY RF PULSE SEQUENCE.0007 SEQUENCE IS COMMONLY KNOWN AS SATURATION RECOVERY RF PULSE SEQUENCE.
0008 ONE CAN CHOOSE FROM ONE OF THE FOLLOWING RF PULSE SEQUENCES ! 0009 0010 (1) TZP RF PULSE SEQUENCE s 00110008 ONE CAN CHOOSE FROM ONE OF THE FOLLOWING RF PULSE SEQUENCES! 0009 0010 (1) TZP RF PULSE SEQUENCE s 0011
0012 P (90) - TAU - P(180) - 2*TAU - P(180) - TAU - P(RESET) - DO0012 P (90) - TAU - P (180) - 2 * TAU - P (180) - TAU - P (RESET) - DO
0013 0014 (2) VZP RF PULSE SEQUENCE : DO 150013 0014 (2) VZP RF PULSE SEQUENCE: DO 15
0016 P (90) - TAU - P (180) - 2»TAU - P<180> - TAU - P(SET) - DO0016 P (90) - TAU - P (180) - 2 »TAU - P <180> - TAU - P (SET) - DO
0017 0018 (3) VZP-VZP RF PULSE SEQUENCE : 3019 0020 P (90) - TAU - P (180) - 2*TAU - P(18Q> - TAU - P(SET) - DIO -0017 0018 (3) VZP-VZP RF PULSE SEQUENCE: 3019 0020 P (90) - TAU - P (180) - 2 * TAU - P (18Q> - TAU - P (SET) - DIO -
0021 P(90) - TAU - P(180) - 2*TAU - P(180> - TAU - P(SET) - DO0021 P (90) - TAU - P (180) - 2 * TAU - P (180> - TAU - P (SET) - DO
0022 0023 (4) SATURATION RECOVERY RF PULSE SEQUENCE i 00240022 0023 (4) SATURATION RECOVERY RF PULSE SEQUENCE i 0024
0025 P (90) - TAU - P'(‘l80) - 2#TAU - P(180) - TAU - DO0025 P (90) - TAU - P '("l80) - 2 # TAU - P (180) - TAU - DO
00260026
0027 O ï START ADDRESS OF PULSE PROGRAM0027 O ï START ADDRESS OR PULSE PROGRAM
0028 = 0 FOR TZP (RESET CYCLE)t SEQ.TIME = 83.8 + 8*Ci*DU + DO MS.0028 = 0 FOR TZP (RESET CYCLE) t SEQ.TIME = 83.8 + 8 * Ci * DU + DO MS.
0029 = 1 FOR VZP (SET CYCLE)> SEQ.TIME = 83.8 + 8*C1*D11 + DO MS.0029 = 1 FOR VZP (SET CYCLE)> SEQ.TIME = 83.8 + 8 * C1 * D11 + DO MS.
0030 = 2 FOR VZP-VZP (2 * SET CYCLE)t SEQ.TIME = 167.6 + 16*C1*D11 0031 + DO + DIO MS.0030 = 2 FOR VZP-VZP (2 * SET CYCLE) t SEQ.TIME = 167.6 + 16 * C1 * D11 0031 + DO + DIO MS.
0032 = 3 FOR SATURATION RECOVERYr SEQ.TIME = 83.S + 8*C1*D11 + DO MS.0032 = 3 FOR SATURATION RECOVERYr SEQ.TIME = 83.S + 8 * C1 * D11 + DO MS.
3033 a*#***#**#********##****#**#**#***********#***»#*»***·*****#****#*#*###*** 0034 COUNTER VALUES : (Cl ONLY) 30353033 a * # *** # ** # ******** ## **** # ** # ** # *********** # *** »# * »*** · ***** # **** # * # * ### *** 0034 COUNTER VALUES: (Cl ONLY) 3035
3036 256 ? COUNTER i = NUMBER OF TIME-SAMPLES PER ECHO3036 256? COUNTER i = NUMBER OF TIME SAMPLES PER ECHO
3037 END t 3038 Η#********·*****#********·*****##***#***************** *****·##* ************** 3039 DURATION VALUES : <D0»D1»D2,...........»B13) 3040 3041 375M Ï DO = PURE) SET) - P<90> - 31MSEC.3037 END t 3038 Η # ******** · ***** # ******** · ***** ## *** # ********* ******** ***** · ## * ************** 3039 DURATION VALUES: <D0 »D1» D2, ........ ... »B13) 3040 3041 375M Ï DO = PURE) SET) - P <90> - 31MSEC.
3042 3M»10M»2.2M»10M ? DURATIONS 1,2,3 AND 4 3043 6M J DURATION 5 3044 t8M*10M,10.2M Ï DURATIONS 6,7,3 AND 9 3045 225M J DIO = PURE) SET) - P (90) - 31 MSEC.3042 3M »10M» 2.2M »10M? DURATIONS 1,2,3 AND 4 3043 6M J DURATION 5 3044 t8M * 10M, 10.2M DURATIONS 6,7,3 AND 9 3045 225M J DIO = PURE) SET) - P (90) - 31 MSEC.
3046 25U,,20QU ? DURATIONS 11,12 AND 133046 25U ,, 20QU? DURATIONS 11.12 AND 13
3047 END J3047 END J
)048 100 : DWELLTIME IN MICRO-SECONDS. (=4 * Dll) )049 a****·**-****·*·#·**##**·#*·**»·**·**·** **#*·*****»##*#*·***** a*****·**#*#**·*****·***** )050 PULSE MENUES : )051) 048 100: DWELLTIME IN MICRO SECONDS. (= 4 * Dll)) 049 a **** · ** - **** · * · # · ** ## ** · # * · ** »· ** · ** · ** ** # * · ***** »## * # * · ***** a ***** · ** # * # ** · ***** · *****) 050 PULSE MENUES :) 051
)052 0 DUC D2 S8900E 9 I ï START FOR TZP , RESET WAVEFORM GENERATOR) 052 0 DUC D2 S8900E 9 I ï START FOR TZP, RESET WAVEFORM GENERATOR
)053 1 DUC D2 38900E 39 I » START FOR VZP , ' >) 053 1 DUC D2 38900E 39 I »START FOR VZP, '>
)054 2 DUC D2 S8900E 69 I f START FOR VZP-VZP , 83 Q 2 Q) 054 2 DUC D2 S8900E 69 I f START FOR VZP-VZP, 83 Q 2 Q
PEN 10.708 Ί5 ) Ö055 3 DUC D2 S89000 99 1 ? START FOR SATURATION RECOVERY r *7 0056PEN 10.708 Ί5) Ö055 3 DUC D2 S89000 99 1? START FOR SATURATION RECOVERY r * 7 0056
005? 9 NOP Dl SOOEOE J START/3T0P GRADIENTS005? 9 NOP Dl SOOEOE J START / 3T0P GRADIENTS
0053 tO LDl D4 S0013E Cl '* 90 DEGREES +/-Y RF PULSE » LOAD LOOP COUNTE0053 tO LDl D4 S0013E Cl '* 90 DEGREES +/- Y RF PULSE »LOAD LOOP COUNTE
0059 . 11 3UC D1 SOOEOE 13 ? START/STOP GRADIENTS0059. 11 3UC D1 SOOEOE 13? START / STOP GRADIENTS
0060 12 Ï31 Bit SOOOOE 14 ? NS/2 * TDWELL LOOP0060 12 31 Bit SOOOOE 14? NS / 2 * TDWELL LOOP
0061 13 3UC Dll SOOOGE 120061 13 3UC Dll SOOOGE 12
0062 14 NOP D3 SOOEOE ; START/STOP GRADIENTS0062 14 NOP D3 SOOEOE; START / STOP GRADIENTS
0063 15 LDl B5 S0018E Cl ? 180 DEGREES +X RF PULSE r LOAD LOOP COUNTER0063 15 LDl B5 S0018E Cl? 180 DEGREES + X RF PULSE r LOAD LOOP COUNTER
0064 * ó NÖP Π8 SS'^'-’QA T ? START/SToP GRADIENTS » PHASE ALTERNATE Y0064 * ó NÖP Π8 SS '^' - 'QA T? START / SToP GRADIENTS »PHASE ALTERNATE Y
0065 17 3UC D13 S02E00 20 ? START/STOP GRADIENTS0065 17 3UC D13 S02E00 20? START / STOP GRADIENTS
0066 IS 131 Bil SOOOOO 22 ? NS ^ TDWELL LOOP0066 IS 131 Bil SOOOOO 22? NS ^ TDWELL LOOP
0067 19 NOP Dll SOOOOO \0067 19 NOP Dll SOOOOO \
0063 20 NOP Dll S00001 ? ADC SAMPLE PULSE0063 20 NOP Dll S00001? ADC SAMPLE PULSE
0069 21 3UC Dll S00001 19 J m __ „0069 21 3UC Dll S00001 19 J m __ „
0070 22 NOP D9 SOOEOE 5 START/STOP GRADIENTS0070 22 NOP D9 SOOEOE 5 START / STOP GRADIENTS
0071 03 (Dl D5 SOOIS^ r± t 180 DEGREES +X RF PULSE » LOAD LOOP COUNTER0071 03 (Dl D5 SOOIS ^ r ± t 180 DEGREES + X RF PULSE »LOAD LOOP COUNTER
0072 2A 3UC B3 SOOEO^ 9 START/STOP GRADIENTS0072 2A 3UC B3 SOOEO ^ 9 START / STOP GRADIENTS
0073 25 131 Dll SOOOOE 27 9 0074 26 3UC Dll SOOOOE 25 90073 25 131 Dll SOOOOE 27 9 0074 26 3UC Dll SOOOOE 25 9
0075 27 NOP D1 SOOEOE 5 START/STOP GRADIENTS0075 27 NOP D1 SOOEOE 5 START / STOP GRADIENTS
0076 28 NOP D4 S0013E * 90 DEGREES TZP <RESET PULSE)0076 28 NOP D4 S0013E * 90 DEGREES TZP <RESET PULSE)
0077 29 NOP D7 SOOEOE ? START/STOP GRADIENTS0077 29 NOP D7 SOOEOE? START / STOP GRADIENTS
0073 30 3UC DO SOOOOE Ο I > RECYCLE0073 30 3UC DO SOOOOE Ο I> RECYCLE
00790079
0080 39 NOP Bl SOOEOE » START/STOP GRADIENTS0080 39 NOP Bl SOOEOE »START / STOP GRADIENTS
0081 40 LDl D4 S0013E Cl » 90 DEGREES +/-Y RF PULSE r LOAD LOOP COUNTE0081 40 LDl D4 S0013E Cl »90 DEGREES +/- Y RF PULSE r LOAD LOOP COUNTE
0082 41 DUC 01 SOOEOE 43 ? START/STOP GRADIENTS0082 41 DUC 01 SOOEOE 43? START / STOP GRADIENTS
0083 42 131 Dll SOOOOE 44 f NS/2 * TDWELL LOOP0083 42 131 Dll SOOOOE 44 f NS / 2 * TDWELL LOOP
0084 43 3UC Dll SOOOOE 42 i0084 43 3UC Dll SOOOOE 42 i
0085 44 NOP D3 SOOEOE .. t START/STOP GRADIENTS0085 44 NOP D3 SOOEOE .. t START / STOP GRADIENTS
CG3Ó 45 LDl D5 S0018E Cl 9 180 DEGREES +X RF PULSE * LOAD LOOP COUNTERCG3Ó 45 LDl D5 S0018E Cl 9 180 DEGREES + X RF PULSE * LOAD LOOP COUNTER
0037 46 NOP DS S02E0A * START/STOP GRADIENTS0037 46 NOP DS S02E0A * START / STOP GRADIENTS
0083 47 3UC D13 SQ2E00 50 i START/STOP GRADIENTS0083 47 3UC D13 SQ2E00 50 i START / STOP GRADIENTS
0089 48 131 Dll SOOOOO 32 f NS * TDWELL LOOP0089 48 131 Dll SOOOOO 32 f NS * TDWELL LOOP
0090 49 NOP Dll SOOOOO ?0090 49 NOP Dll SOOOOO?
0091 50 NOP Dll SQQ001 ? ADC SAMPLE PULSE0091 50 NOP Dll SQQ001? ADC SAMPLE PULSE
GQ92 51 3UC Dll 300001 48 ?GQ92 51 3UC Dll 300 001 48?
00.93 52 NOP D9 SOOEOE ? START/STOP GRADIENTS00.93 52 NOP D9 SOOEOE? START / STOP GRADIENTS
Q094 53 LDl D5 S0018E Cl J 180 DEGREES +X RF PULSE / LOAD LOOP COUNTE,"Q094 53 LDl D5 S0018E Cl J 180 DEGREES + X RF PULSE / LOAD LOOP COUNTE, "
0095 54 3UC D3 SOOEOE 56 J START/STOP GRADIENTS0095 54 3UC D3 SOOEOE 56 J START / STOP GRADIENTS
0096 55 131 Dll SOOOOE 57 ; Q097 56 3UC Dll SOOOOE 55 ?0096 55 131 Dll SOOOOE 57; Q097 56 3UC Dll SOOOOE 55?
0098 57 NOP D1 SOOEOE i START/STOP GRADIENTS0098 57 NOP D1 SOOEOE i START / STOP GRADIENTS
0099 53 NOP D4 SGG13E } 90 DEGREES VZP (SET PULSE)0099 53 NOP D4 SGG13E} 90 DEGREES VZP (SET PULSE)
0100 59 NOP D? S50E0E I ï START/STOP GRADIENTS » PHASE ALTERNATE Y0100 59 NOP D? S50E0E I ï START / STOP GRADIENTS »PHASE ALTERNATE Y
0101 60 33A DO SOOOOE I 5 RECYCLE0101 60 33A DO SOOOOE I 5 RECYCLE
U J. W* *_U J. W * * _
0103 69 NOP Dl SOOEOE ? START/STOP GRADIENTS0103 69 NOP Dl SOOEOE? START / STOP GRADIENTS
0104 70 LDl 04 S0013E Cl ; 90 DEGREES -**/ — Y RF PULSE » _OAD LOOP COUNT!0104 70 LD104 S0013E Cl; 90 DEGREES - ** / - Y RF PULSE »_OAD LOOP COUNT!
0105 71 3UC Dl SOOEOE 73 ï START/STOP GRADIENTS0105 71 3UC Dl SOOEOE 73 ï START / STOP GRADIENTS
0106 72 131 Oil 5000QE 74 ; NS/2 * TDWELL LOOP0106 72 131 Oil 5000QE 74; NS / 2 * TDWELL LOOP
0107 73 3UC Dll SOOOOE 72 ;0107 73 3UC Dll SOOOOE 72;
0109 74 NGa D3 SOOEOE ; START/STOP GRADfENTS0109 74 NGa D3 SOOEOE; START / STOP GRADfENTS
0109 73 LDl DS 3QC18E Cl ; 180 DEGREES +X RF D|JLSE r LOAD LOOP COUNTEi0109 73 LD1 DS 3QC18E Cl; 180 DEGREES + X RF D | JLSE r LOAD LOOP COUNTEi
0110 76 NOP D8 S02ECA ; START/STOP GRADIENTS0110 76 NOP D8 SO2ECA; START / STOP GRADIENTS
0111 77 3UC D13 SG2EQ0 30 » START/STOP GRADIENTS0111 77 3UC D13 SG2EQ0 30 »START / STOP GRADIENTS
0112 79 131 Dll SGOOOO 82 J NS * TDWELL LOOP0112 79 131 Dll SGOOOO 82 J NS * TDWELL LOOP
0113 79 NOP Dll 300000 J0113 79 NOP Dll 300000 J
0114 90 NOP öll SÖQ0Ö1 ? ADC SAMPLE PULSE 8 3 0 2 0 1 J0114 90 NOP öll SÖQ0Ö1? ADC SAMPLE PULSE 8 3 0 2 0 1 J
EHN 10.708 16 r * *EHN 10.708 16 r * *
0115 81 3UC Dll SOOOOl 78 J0115 81 3UC Dll SOOOOl 78 J
0116 82 NOP 09 SOOEOE r START/STOP GRADIENTS0116 82 NOP 09 SOOOOOOST START / STOP GRADIENTS
0117 83 LD1 .D5 S0Ö18E Cl ? 180 DEGREES +X RF PULSE * LOAD LOOP COUNI0117 83 LD1 .D5 S0Ö18E Cl? 180 DEGREES + X RF PULSE * LOAD LOOP COUNI
0118 84 3UC D3 SOOEOE 86 ? START/STOP GRADIENTS0118 84 3UC D3 SOOEOE 86? START / STOP GRADIENTS
0119 85 131 Dll SOOOOE 87 ? 0120 36 3UC Dll SOOOOE 85 t0119 85 131 Dll SOOOOE 87? 0120 36 3UC Dll SOOOOE 85 t
0121 87 NOP D1 SOOEOE » START/STOP GRADIENTS0121 87 NOP D1 SOOEOE »START / STOP GRADIENTS
0122 88 NOP D4 S0013E i 90 DEGREES VZP (SET PULSE)0122 88 NOP D4 S0013E i 90 DEGREES VZP (SET PULSE)
0123 89 NOP D7 SOOEOE Ï START/STOP GRADIENTS0123 89 NOP D7 SOOEOE Ï START / STOP GRADIENTS
0124 90 3UC DIO SOOOOE 1 i GOTO UZP CYCLE0124 90 3UC DIO SOOOOE 1 i GOTO UZP CYCLE
01250125
0126 99 NOP D1 SOOEOE t START/STOP GRADIENTS0126 99 NOP D1 SOOEOE t START / STOP GRADIENTS
0127 100 LD1 D4 S0013E Cl ? 90 DEGREES +/-Y RF PULSE r LOAD LOOP COUh0127 100 LD1 D4 S0013E Cl? 90 DEGREES +/- Y RF PULSE r LOAD LOOP COUh
0128 101 3UC D1 SOOEOE 103 ? START/STOP GRADIENTS0128 101 3UC D1 SOOEOE 103? START / STOP GRADIENTS
0129 102 131 Dll SOOOOE 104 ? NS/2 * TDWELL LOOP0129 102 131 Dll SOOOOE 104? NS / 2 * TDWELL LOOP
0130 103 3UC Dll SOOOOE 102 ?0130 103 3UC Dll SOOOOE 102?
0131 104 NOP D3 SOOEOE 5 START/STOP GRADIENTS0131 104 NOP D3 SOOEOE 5 START / STOP GRADIENTS
0132 105 LD1 D5 S0018E Cl J 180 DEGREES +X RF PULSE t LOAD LOOP COUNT0132 105 LD1 D5 S0018E Cl J 180 DEGREES + X RF PULSE t LOAD LOOP COUNT
0133 106 NOP D8 S02E0A Ï START/STOP GRADIENTS0133 106 NOP D8 S02E0A Ï START / STOP GRADIENTS
0134 107 3UC D13 S02E00 110 J START/STOP GRADIENTS0134 107 3UC D13 S02E00 110 J START / STOP GRADIENTS
0135 108 131 Dll SOOOOO 112 ? NS # TDWELL LOOP0135 108 131 Dll SOOOOO 112? NS # TDWELL LOOP
0136 109 NOP Dll SOOOOO Ï0136 109 NOP Dll SOOOOO Ï
0137 110 NOP Dll SOOOOl i ADC SAMPLE PULSE0137 110 NOP Dll SOOOOl i ADC SAMPLE PULSE
0138 111 3UC Dll SOOOOl 108 r0138 111 3UC Dll SOOOOl 108 r
0139 112 NOP D9 SOOEOE ? START/STOP GRADIENTS0139 112 NOP D9 SOOEOE? START / STOP GRADIENTS
0140 113 LD1 D5 S0018E Cl r 180 DEGREES +X RF PULSE , LOAD LOOP COUNT0140 113 LD1 D5 S0018E Cl r 180 DEGREES + X RF PULSE, LOAD LOOP COUNT
0141 114 3UC D3 SOOEOE 116 J START/STOP GRADIENTS0141 114 3UC D3 SOOEOE 116 J START / STOP GRADIENTS
0142 115 131 Dll SOOOOE 117 ? NS/2 * TDWELL LOOP0142 115 131 Dll SOOOOE 117? NS / 2 * TDWELL LOOP
0143 116 3UC Dll SOOOOE'115 Ï0143 116 3UC Dll SOOOOE'115 Ï
0144 117 NOP D1 SOOEOE· ·.. t START/STOP GRADIENTS0144 117 NOP D1 SOOEOE · · .. t START / STOP GRADIENTS
0145 118 NOP D4 S0010E'* f NO RF PULSE0145 118 NOP D4 S0010E '* f NO RF PULSE
0146 119 NOP D7 S50E0E I Ï START/STOP GRADIENTS r PHASE ALTERNATE Y0146 119 NOP D7 S50E0E I Ï START / STOP GRADIENTS r PHASE ALTERNATE Y
0147 120 3SA DO SOOOOE I ? RECYCLE0147 120 3SA DO SOOOOE I? RECYCLE
01480148
0149 END J0149 END J
01500150
0151 + ! FREE0151 +! FREE
0152 * ; FREE0152 *; FREE
0153 * : FREE0153 *: FREE
0154 * · FREE0154 * FREE
0155 * : FREE0155 *: FREE
0156 # : FREE0156 #: FREE
0157 * : FREE0157 *: FREE
0158 * : FREE0158 *: FREE
0159 * : FREE0159 *: FREE
0160 * : FREE0160 *: FREE
0161 * : FREE0161 *: FREE
0162 * : FREE0162 *: FREE
0163 * : FREE0163 *: FREE
0164 * · FREE0164 * FREE
0165 # : FREE0165 #: FREE
0166 * : FREE0166 *: FREE
0167 * s FREE0167 * s FREE
:EOF: EDF
83020178302017
Claims (9)
Priority Applications (7)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| NL8302017A NL8302017A (en) | 1983-06-07 | 1983-06-07 | METHOD AND APPARATUS FOR DETERMINING A NUCLEAR MAGNETIZATION DISTRIBUTION IN PART OF A BODY. |
| US06/614,001 US4621235A (en) | 1983-06-07 | 1984-05-25 | Method of and device for determining a nuclear magnetization distribution in a region of a body |
| CA000455584A CA1214211A (en) | 1983-06-07 | 1984-05-31 | Method of and device for determining a nuclear magnetization distribution in a region of a body |
| IL72009A IL72009A (en) | 1983-06-07 | 1984-06-04 | Method and device for determining a nuclear magnetization distribution in a region of a body |
| JP59113986A JPS6095338A (en) | 1983-06-07 | 1984-06-05 | Method and device for measuring nuclear magnetic distribution |
| EP84200804A EP0128622B1 (en) | 1983-06-07 | 1984-06-06 | Method of and device for determining a nuclear magnetization distribution in a region of a body |
| DE8484200804T DE3477062D1 (en) | 1983-06-07 | 1984-06-06 | Method of and device for determining a nuclear magnetization distribution in a region of a body |
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| NL8302017 | 1983-06-07 | ||
| NL8302017A NL8302017A (en) | 1983-06-07 | 1983-06-07 | METHOD AND APPARATUS FOR DETERMINING A NUCLEAR MAGNETIZATION DISTRIBUTION IN PART OF A BODY. |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| NL8302017A true NL8302017A (en) | 1985-01-02 |
Family
ID=19841966
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| NL8302017A NL8302017A (en) | 1983-06-07 | 1983-06-07 | METHOD AND APPARATUS FOR DETERMINING A NUCLEAR MAGNETIZATION DISTRIBUTION IN PART OF A BODY. |
Country Status (2)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6095338A (en) |
| NL (1) | NL8302017A (en) |
Family Cites Families (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5946546A (en) * | 1982-09-09 | 1984-03-15 | Yokogawa Hokushin Electric Corp | Inspection method and apparatus by nuclear magnetic resonator |
-
1983
- 1983-06-07 NL NL8302017A patent/NL8302017A/en not_active Application Discontinuation
-
1984
- 1984-06-05 JP JP59113986A patent/JPS6095338A/en active Granted
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0449418B2 (en) | 1992-08-11 |
| JPS6095338A (en) | 1985-05-28 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US6078176A (en) | Fast spin echo pulse sequence for diffusion weighted imaging | |
| US4536712A (en) | Method and apparatus for examination by nuclear magnetic resonance | |
| US5422576A (en) | Magnetic resonance angiography using fast spin echo pulse sequence | |
| WO1995004946A1 (en) | Rare echo imaging using k-space spiral coverage | |
| EP0322968B1 (en) | Method of and device for generating interleaved multiple-slice multiple-echo pulse sequences for MRI | |
| EP0537583B1 (en) | Inflow MR angiography with spatially variable flip angles | |
| JPH0332756B2 (en) | ||
| US4707660A (en) | Fast method and device for determining an NMR distribution in a region of a body | |
| US4845430A (en) | Magnetic resonance imaging system | |
| EP0446263B1 (en) | Magnetic resonance signal acquisition methods | |
| US4682110A (en) | Method of reducing artefacts in images formed by means of fourier zeugmatography | |
| US5578921A (en) | Magnetic resonance imaging using three-dimensional spectral-spatial excitation | |
| EP0128622B1 (en) | Method of and device for determining a nuclear magnetization distribution in a region of a body | |
| US4814709A (en) | Method of selecting specific region of sample | |
| EP0205223B1 (en) | Magnetic resonance imaging method utilizing small excitation pulses | |
| US4706023A (en) | Method of reducing artefacts in images formed by means of Fourier zeugmatography | |
| US5347218A (en) | Method and apparatus for rapid spin echo magnetic resonance imaging | |
| NL8402959A (en) | QUICK METHOD AND APPARATUS FOR DETERMINING A NUCLEAR MAGNETIZATION DISTRIBUTION IN PART OF A BODY. | |
| NL8302017A (en) | METHOD AND APPARATUS FOR DETERMINING A NUCLEAR MAGNETIZATION DISTRIBUTION IN PART OF A BODY. | |
| EP0507551A1 (en) | Multidimensional NMR spectroscopy using switched acquisition time gradients for multiple coherence transfer pathway detection | |
| US4775835A (en) | Magnetic resonance imaging apparatus including sequence controller | |
| NL8502223A (en) | METHOD FOR SELECTIVELY EXITING A VOLUME IN AN OBJECT | |
| NL8400907A (en) | Avoiding artifacts in NMR fourier zeugmatography - determining nuclear magnetisation distribution by applying inhomogeneous extra magnetic field before and after second HF EM pulse | |
| JP2888341B2 (en) | Nuclear magnetic resonance apparatus adapted to apply gradient pulses to image processing | |
| US4873487A (en) | Method and arrangement for suppressing coherent interferences in magnetic resonance signals |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| A1B | A search report has been drawn up | ||
| BV | The patent application has lapsed |