JPS6342190A - Optical fiber laser - Google Patents
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- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/05—Construction or shape of optical resonators; Accommodation of active medium therein; Shape of active medium
- H01S3/06—Construction or shape of active medium
- H01S3/063—Waveguide lasers, i.e. whereby the dimensions of the waveguide are of the order of the light wavelength
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Abstract
Description
【発明の詳細な説明】
(産業上の利用分野)
本発明は、外部に波長制御用光学部品を必要としない、
全光ファイバ形波長可変レーザ発振器に関するものであ
る。DETAILED DESCRIPTION OF THE INVENTION (Industrial Application Field) The present invention does not require an external wavelength control optical component.
This invention relates to an all-optical fiber type wavelength tunable laser oscillator.
(従来の技術及び問題点)
従来、光ファイバ形波長可変レーザ発振器の構成として
、第3図に示すような外部グレーティングを使用した装
置が報告されている。(例えば、アール・ジエー メア
ーズ等(R,J、Mears et、 al、)rl、
55μ鋼で動作する低しきい値の同調可能な連続波およ
びQスイッチ光ファイバレーザ(lowthr−esh
old tunable cw and Q−swit
ched fiber 1aser)、エレクトロニッ
ク・レターズ(Electron、 Lett、 )、
Vol 22、(1986)、pp、159〜160
) 第3図に示す構成では、入射側共振器ミラー1
(励起光に対しては99%以上透過、レーザ発振光に対
しては99%以上反射)およびレンズ2aを通して励起
光により端面励起されたレーザ用光ファイバ3から出射
するレーザ光は、レンズ2bおよびハーフミラ−4を通
過した後、グレーティング5により波長選択される。(Prior Art and Problems) Conventionally, a device using an external grating as shown in FIG. 3 has been reported as a configuration of an optical fiber type wavelength tunable laser oscillator. (For example, R.J. Mears et al.,
Low-threshold tunable continuous wave and Q-switched fiber optic laser operating in 55μ steel
old tunable cw and Q-swit
ched fiber 1aser), Electronic Letters (Electron, Lett, ),
Vol 22, (1986), pp, 159-160
) In the configuration shown in Fig. 3, the entrance side resonator mirror 1
(99% or more of the excitation light is transmitted, and 99% or more of the laser oscillation light is reflected) and the laser light emitted from the laser optical fiber 3 whose end face is excited by the excitation light through the lens 2a is transmitted through the lens 2b and After passing through the half mirror 4, the wavelength is selected by the grating 5.
この場合、レーザ媒体としてE1添加光ファイバを用い
ることにより、1.5 μm帯での波長可変(または波
長同調可能)なレーザ光が得られる。In this case, by using an E1-doped optical fiber as a laser medium, a wavelength variable (or wavelength tunable) laser beam in the 1.5 μm band can be obtained.
しかし第3図に示す構成では、波長選択用個別光学部品
、すなわちグレーティング5を使用するめ光軸の調整が
困難であること、系全体が大形になり、振動等の外乱に
弱いなどの欠点があった。However, the configuration shown in Figure 3 has drawbacks such as the use of an individual optical component for wavelength selection, that is, the grating 5, which makes it difficult to adjust the optical axis, and the system as a whole becomes large and susceptible to external disturbances such as vibration. there were.
(問題点を解決するための手段)
本発明は、波長選択用キして前述の外部個別光学部品を
使用することによって生じる欠点を除去し、全光ファイ
バ形波長可変レーザの簡便な構成を提供するものである
。(Means for Solving the Problems) The present invention eliminates the drawbacks caused by using the aforementioned external individual optical components for wavelength selection, and provides a simple configuration of an all-optical fiber type wavelength tunable laser. It is something to do.
本発明は、レーザ発振用媒体としてレーザ活性イオンを
含む光ファイバを用い、かつ光ファイバ内にバンドパス
フィルタ機能を持たせた構成とすることを最も主要な特
徴としている。The main feature of the present invention is that an optical fiber containing laser active ions is used as a laser oscillation medium, and the optical fiber has a bandpass filter function.
まず、本発明の主要構成要素である、バンドパスフィル
タ作用を与える光ファイバの構成について説明する。First, the configuration of an optical fiber that provides a bandpass filter effect, which is a main component of the present invention, will be explained.
バンドパスフィルタ作用をもつ光ファイバの構成は、1
つの光ファイバ内に2本のコアを有する光ファイバ(デ
ュアルコア光ファイバ)を用いることにより容易に実現
できる。(例えば、開本等(K、Okamoto et
、al、) 、r連続デュアルコア光ファイバからなる
光ファイバフィルタJ (Fiberopt−ic
5pectral ft1ters consisti
ng of ’concatenated dual−
core fibers) 、エレクトロニック・レタ
ーズ(Electron、Lett、) 、Vol、2
2、(1986)、III)、211〜212) デ
ュアルコア光ファイバでは、2本のコアを近接させるこ
とにより、両コア内を伝ぼんする光波間に結合が生じる
。この結合度は、両コアの比屈折率差、コア径などを等
しくすることにより最も高くできる。このような両コア
間に光波の結合が生じる状況の下で、一方のコアのみに
波長λ1.λ2(λ、〜λ2)なる2つの波長の光を伝
ばんさせた場合について考察する。The configuration of an optical fiber with a bandpass filter effect is 1
This can be easily realized by using an optical fiber having two cores in one optical fiber (dual-core optical fiber). (For example, K, Okamoto et al.
, al, ), r Optical fiber filter J (Fiberopt-ic
5pectral ft1ters consisti
ng of 'concatenated dual-
core fibers), Electronic Letters (Electron, Lett,), Vol. 2
2, (1986), III), 211-212) In a dual-core optical fiber, by bringing two cores close together, coupling occurs between light waves propagating within both cores. This degree of coupling can be maximized by making the relative refractive index difference, core diameter, etc. of both cores equal. Under such a situation where light waves are coupled between both cores, only one core has wavelength λ1. Consider the case where light of two wavelengths λ2 (λ, ~λ2) is transmitted.
第4図(a)に示すように、1つのコアに入射された波
長λ1.λ2の入射光波は、ある距離を伝ぼんすると両
コア間の結合により他方のコアへと移る。ところで、こ
のコア間の結合の度合いは、伝ばんさせる光波の波長に
より変化するため、第4図(a)に示したようにデュア
ルコア光ファイバのある特定の長さにおいて、λ8.λ
2の2つの光波を分離することが可能となる。このこと
は、一方のコアが(λ1+λ2)なる光波からλ、のみ
を分離するフィルタ機能を持っていると考えられる。As shown in FIG. 4(a), the wavelength λ1. After propagating a certain distance, the incident light wave of λ2 is transferred to the other core due to the coupling between both cores. Incidentally, since the degree of coupling between the cores changes depending on the wavelength of the light wave being propagated, as shown in FIG. 4(a), at a certain length of the dual-core optical fiber, λ8. λ
It becomes possible to separate the two light waves of 2. This means that one core has a filter function that separates only λ from the light wave (λ1+λ2).
この場合、波長分解能(近接した2つの波長の光波を分
離する能力)をより良くするためには、第4図(b)に
示すように、光ファイバをカスケードに接続すれば良い
。また第4図(c)に示すように、中間に単一コア光フ
ァイバを用いて接続することも可能である。In this case, in order to improve the wavelength resolution (ability to separate light waves of two adjacent wavelengths), optical fibers may be connected in a cascade as shown in FIG. 4(b). Furthermore, as shown in FIG. 4(c), it is also possible to connect using a single core optical fiber in the middle.
第4図(c)に示す構成では、単にデュアルコア光ファ
イバの1つのコアと、通常の単一モート光ファイバのコ
アを合わせて接続するだけで良いため、カスケードに何
本かのデュアルコア光ファイバを接続する場合には、接
続の労力が著しく軽減される。In the configuration shown in Figure 4(c), it is sufficient to simply connect one core of a dual-core optical fiber to the core of a normal single-mode optical fiber, so several dual-core optical fibers are connected in a cascade. When splicing fibers, the splicing effort is significantly reduced.
次に、上述の原理に基づいてバンドパスフィルタを構成
する方法を示す。Next, a method of configuring a bandpass filter based on the above-mentioned principle will be shown.
第5図は、デュアルコア光ファイバによるバンドパスフ
ィルタの実際の構成を示す図であるが、同図に示すよう
に、同一のデュアルコア光ファイバ(ここでaはコア径
、dはコア中心間距離、Δは比屈折率差とする)より長
さの異なるN木のデュアルコア光ファイバ(i番目の光
ファイバの長さを11とする)を作製し、これ等を順に
、かつ第2コアを順次1806反転させて接続する。こ
こでこの光ファイバにおいて、第1コアとは、接続によ
りコア中心軸を合わせて接続・される方のコアであり、
かつレーザ活性イオンとしてE、、が添加されているも
のとする。本構成において、第1コアの透過率は下式の
ように表わされる。FIG. 5 is a diagram showing the actual configuration of a bandpass filter using dual-core optical fibers. distance, Δ is the relative refractive index difference), N trees of dual-core optical fibers (the length of the i-th optical fiber is 11) with different lengths are fabricated, and these are sequentially connected to the second core. are sequentially inverted 1806 and connected. Here, in this optical fiber, the first core is the core that is connected by aligning the center axis of the cores,
It is also assumed that E, . . . are added as laser active ions. In this configuration, the transmittance of the first core is expressed by the following formula.
また1番目の光ファイバの長さX、は下式のように表わ
される。Further, the length X of the first optical fiber is expressed as in the following equation.
1、−2”−’x+(t=1〜N )
(21式(1)は波長に対するバンドパスフィルタの透
過率特性を与える。ここで第1コアを通過する中心波長
λ、I−の光波の透過度を規定する主な項目は、式(1
)以外の項、主として接続損失及びλllPにおける光
ファイバの損失である。1, -2''-'x+ (t=1~N)
(21 Equation (1) gives the transmittance characteristic of the bandpass filter with respect to wavelength. Here, the main items that define the transmittance of the light wave with the center wavelength λ, I- passing through the first core are the equation (1)
) are mainly splice loss and optical fiber loss at λllP.
またc<、i> は式(3)で与えられる。(例えば、
前出の開本等の論文の外に、ニー・ダブリュー スナイ
ダー(A、W、5nyder) 、r光ファイバの結合
モード理論J (Coupled−mode the
ory for opticalfibers) 、ジ
ャーナル・オプ・オプチカル・ソサエティ’オブ・アメ
リカ(J、Opt、 Soc、 Amer、)、Vo
l 、 62、(1972)、pp、1267〜127
7)ここで、
Kはバンケル関数
Δ
Uユ2.405 e −”−¥1/Vi、はコアの屈
折率
である。Further, c<, i> is given by equation (3). (for example,
In addition to the above-mentioned published papers, N.W. Snyder (A, W., 5nyder), R-Optical Fiber Coupled-mode Theory J (Coupled-mode the
ory for optical fibers), Journal of the Optical Society of America (J, Opt, Soc, Amer,), Vo.
l, 62, (1972), pp, 1267-127
7) Here, K is the Wankel function ΔU2.405 e −”−¥1/Vi, and is the refractive index of the core.
例えば、1.55μmに中心波長を持つバンドパスフィ
ルタの構成を考えると、Δ=0.28%、a=4.6
μm 、 d/a =4.2に対して、弐(3)よりλ
−1,55μm T:c=65.4mりとなる。このC
の値に対して
lI=π/ c (41を
満足するようにA、を48mmと決めると、1.55μ
mで最大透過率を有する光ファイバフィルタが作製でき
る。For example, considering the configuration of a bandpass filter with a center wavelength at 1.55 μm, Δ=0.28%, a=4.6
For μm, d/a = 4.2, λ from 2 (3)
-1.55μm T:c=65.4m. This C
For the value of lI = π/c (If A is set to 48 mm to satisfy 41, then 1.55μ
An optical fiber filter having maximum transmittance at m can be produced.
第6図に、N=4の場合の光ファイバフィルタ特性の1
例を示す。なお、各デュアルコア光ファイバ間に単一コ
ア光ファイバを入れて接続することも、もちろん可能で
ある。Figure 6 shows the optical fiber filter characteristics of 1 when N=4.
Give an example. Note that it is of course possible to connect a single core optical fiber between each dual core optical fiber.
光ファイバを機械的に伸縮させる場合には、光弾性によ
る比屈折率差の変化を無視して考えると、弐(1)にお
いてN、を変化させることになるので、当然バンドパス
フィルタの中心波長が変化することになる。When mechanically expanding and contracting an optical fiber, if we ignore the change in the relative refractive index difference due to photoelasticity, we will change N at 2(1), so naturally the center wavelength of the bandpass filter will change. will change.
本発明における光ファイバレーザの構成は、上述の光フ
ァイバ形バンドパスフィルタ自体にレーザ作用を持たせ
たものである。さらに詳しく説明すると、第5図の第1
コアにレーザ活性イオンとしてE、を添加したものであ
る。The configuration of the optical fiber laser according to the present invention is such that the above-mentioned optical fiber type bandpass filter itself has a laser function. To explain in more detail, the first
E is added to the core as a laser active ion.
第2図はデュアルコア光ファイバを用いた波長可変光フ
ァイバレーザの動作原理を示す図であるが、第2図(a
)に示すごとく、端面より第1コアに入射した励起光(
波長λ、)は、第1コアに添加されているレーザ活性イ
オンを励起して蛍光(波長λF)を発生させる。この状
態で光ファイバ両端に反射鏡(共振器ミラー)を配置し
、励起光強度を十分高くすれば誘導放出が生じ、波長λ
2′のレーザ発振が開始する。ところで、レーザ発振の
波長は、共振器ミラーを含めたレーザ発振系(この場合
、共振器ミラーとデュアルコア光ファイバ)における発
振可能な波長範囲の中で最大の利得を持つ波長で発振す
る。そこでレーザ媒質(本発明ではデュアルコア光ファ
イバ)自体に波長選択性(ある特定の波長以外では大き
な損失を与え、上述の利得を実効的に小さくする)を持
たせれば、レーザ発振波長の同調が可能となる。Figure 2 is a diagram showing the operating principle of a wavelength tunable optical fiber laser using a dual-core optical fiber.
), the excitation light (
The wavelength λ, ) excites the laser active ions added to the first core to generate fluorescence (wavelength λF). In this state, if reflective mirrors (resonator mirrors) are placed at both ends of the optical fiber and the excitation light intensity is made high enough, stimulated emission will occur, and the wavelength λ
2' laser oscillation starts. By the way, the wavelength of laser oscillation is a wavelength that has the maximum gain within the oscillation wavelength range in the laser oscillation system including the resonator mirror (in this case, the resonator mirror and the dual-core optical fiber). Therefore, if the laser medium (in the present invention, a dual-core optical fiber) itself has wavelength selectivity (it gives a large loss at wavelengths other than a certain one, effectively reducing the above-mentioned gain), the tuning of the laser oscillation wavelength becomes possible. It becomes possible.
本発明では、上述の波長選択性をレーザ媒質として用い
るデュアルコア光ファイバ自体に持たせ、その実現は、
前述のバンドパスフィルタの原理及び構成によっている
。蛍光スペクトル中でバンドパスフィルタの中心波長の
みが選択される様子を第2図(b)に示す。In the present invention, the above-mentioned wavelength selectivity is imparted to the dual-core optical fiber itself used as a laser medium, and its realization is as follows:
This is based on the principle and configuration of the bandpass filter described above. FIG. 2(b) shows how only the center wavelength of the bandpass filter is selected in the fluorescence spectrum.
ところで、デュアルコア光ファイバの全長を機械的に伸
縮することにより、前述のごと(バンドパスフィルタの
中心波長が移動するから、従ってレーザ発振波長の変る
ことは、第2図(b)においてバンドパスフィルタの特
性を左右に動かすことを考えれば明らかである。By the way, by mechanically expanding and contracting the entire length of the dual-core optical fiber, the center wavelength of the bandpass filter moves, so the laser oscillation wavelength changes as shown in Figure 2(b). This becomes clear if we consider moving the filter characteristics from side to side.
(実施例)
第5図と同様な構成を有し、バンドパスフィルタ作用を
持つ光ファイバとして、第1コアのみにE、を5 pp
m含有し、コアクラフト間の比屈折率差Δが0.28%
、コア径aが4.2 μm 、 d/a =4.2のデ
ュアルコア光ファイバを作製した。1.6μmを中心透
過波長とするため、1 + ”−3,9am。(Example) As an optical fiber having a configuration similar to that shown in FIG. 5 and having a bandpass filter effect, 5 ppp of E is applied only to the first core.
Contains m, and the relative refractive index difference Δ between core crafts is 0.28%
A dual-core optical fiber with a core diameter a of 4.2 μm and d/a = 4.2 was fabricated. Since the center transmission wavelength is 1.6 μm, it is 1 + ”-3.9 am.
C(1,6/I’m) #80.3m−’として、6段
(N、6)構成とした。ただし、ファイバ長を伸長する
ことにより、Elの発振波長領域に合わせることができ
る。入出射側共振器ミラーとしては、光ファイバ端面に
真空蒸着により誘電体多層膜を形成したものを用いた。C(1,6/I'm) #80.3m-' and had a 6-stage (N, 6) configuration. However, by extending the fiber length, it is possible to match the oscillation wavelength range of El. As the input/output side resonator mirror, a dielectric multilayer film formed on the end face of an optical fiber by vacuum deposition was used.
この蒸着膜のO,,5145μmの透過率は80%以上
、1.55μmでの反対率は80%以上である。The transmittance of this vapor-deposited film is 80% or more at 5145 μm, and the reversal rate at 1.55 μm is 80% or more.
第1図は上述のやり方で作製した光ファイバを用いたレ
ーザ発振器である。20は励起用A、イオンレーザ、2
1は対物レンズ、22は上述のやり方で作製したバンド
パスフィルタ作用を有するE、添加デュアルコア光ファ
イバ(ただし、両端面に蒸着により誘電体多層膜を形成
し、共振器構造としである)、23は光ファイバの機械
的伸長手段の1例としてのPZT振動子、24は検出器
、すなわちモニタ用光パワーメーターである。励起光強
度を上昇させていくと、1.5μm帯で発振を開始する
。FIG. 1 shows a laser oscillator using an optical fiber manufactured in the manner described above. 20 is excitation A, ion laser, 2
1 is an objective lens, 22 is an E-doped dual-core optical fiber having a band-pass filter effect produced in the manner described above (however, a dielectric multilayer film is formed on both end faces by vapor deposition to form a resonator structure); 23 is a PZT vibrator as an example of mechanical stretching means for the optical fiber, and 24 is a detector, that is, a monitoring optical power meter. As the excitation light intensity is increased, oscillation starts in the 1.5 μm band.
一方、PZTに加える電圧を調節して光ファイバに与え
る伸び量を変えることにより、1.528〜1 、54
2μI及び1.545〜1.555μmの範囲で波長可
変とすることができた。この場合の発振しきい値は約3
51程度であり、発振光強度は最大で0.4mW (励
起光100mW 、波長1.55μm)の特性が得られ
た。On the other hand, by adjusting the voltage applied to PZT and changing the amount of elongation given to the optical fiber,
The wavelength could be made variable in the range of 2 μI and 1.545 to 1.555 μm. The oscillation threshold in this case is approximately 3
51, and the maximum oscillation light intensity was 0.4 mW (excitation light 100 mW, wavelength 1.55 μm).
なお、本実施例において、レーザ活性イオンとしてEl
についてのみ示したが、E、以外にNd、Pr等の多(
のレーザ活性イオンによっても、本発明と同様に、光フ
ァイバ自体に波長選択機能を有する光ファイバレーザが
構成できることはいうまでもない。In this example, El was used as the laser active ion.
However, in addition to E, many other materials such as Nd and Pr (
It goes without saying that an optical fiber laser having a wavelength selection function in the optical fiber itself can be constructed using the laser active ions as well, as in the present invention.
(発明の効果)
本発明によれば、全光ファイバ形波長可変レーザが作製
できるから、装置の調節の面で有利であり、かつ小形化
が可能であり、外乱の影響も受けにくい。さらに、PZ
Tに加える電圧に応じて発振波長が変化するため、数k
Hz程度までの変調速度で波長直接変調(周波数直接変
調)も可能となる。(Effects of the Invention) According to the present invention, an all-optical fiber type wavelength tunable laser can be manufactured, which is advantageous in terms of device adjustment, allows miniaturization, and is less susceptible to external disturbances. Furthermore, PZ
Since the oscillation wavelength changes depending on the voltage applied to T, several k
Direct wavelength modulation (direct frequency modulation) is also possible at modulation speeds up to about Hz.
また、矩形波によりPZTを変調し、フィルタの透過波
長の一方をレーザ発振可能波長に選び、他方をレーザ利
得のない波長に選択することにより、Qスイッチ形光フ
ァイバレーザを構成することもできる。Furthermore, a Q-switch type optical fiber laser can also be constructed by modulating PZT with a rectangular wave, selecting one of the filter transmission wavelengths as a wavelength capable of laser oscillation, and selecting the other as a wavelength with no laser gain.
第1図は、本発明による1実施例の構成図、第2図(a
)は、デュアルコア光ファイバを用いた波長可変光ファ
イバレーザの動作原理を示す図、第2図(b)は、第2
図(a)の特性図、第3図は、従来の波長可変光ファイ
バレーザ装置の構成を示す図、
第4図(a)〜(C)はデュアルコア光ファイバによる
バンドパスフィルタの原理を示す図、第5図は、デュア
ルコア光ファイバによるバンドパスフィルタの実際の構
成を示す図、第6図は、バンドパスフィルタの特性を示
す図である。
1・・・入射側共振器ミラー
2・・・レンズ 3・・・レーザ用光ファイ
バ4・・・ハーフミラ−5・・・グレーティング6・・
・デュアルコア光ファイバ
7a・・・第1コア 7b・・・第2コア8・
・・λ1の波長の光の軌跡
9・・・λ2の波長の光の軌跡
10・・・単一コア光ファイバ
11・・・コア
12・・・デュアルコア光ファイバ
13・・・第1コア 14・・・第2コア15
・・・バンドパスフィルタの特性
16・・・デュアルコア光ファイバ
17・・・レーザ発振スペクトル
18・・・バンドパスフィルタの特性
19・・・蛍光スペクトル
20・・・励起用A、イオンレーザ
21・・・対物レンズ
22・・・E、、添加デュアルコア光ファイバ23・・
・PZT振動子 24・・・検出器特許出願人
日本電信電話株式会社
代理人弁理士 杉 村 暁 秀同 弁理士
杉 村 興 作第1図
20・・・励起用ASオンレーサ“
2f・−文才物しンス゛
22・−Er漆7)aチ1アルコア光じシイjく23−
・pZTt&1力壬
24−・・才責3を舅2
第2図
λ′F
i皮表
第3図
第4図
第5図
14°°−第2コア
第6図
透過傘(%)FIG. 1 is a block diagram of one embodiment of the present invention, and FIG. 2 (a
) is a diagram showing the operating principle of a wavelength tunable optical fiber laser using a dual-core optical fiber, and FIG.
Figure (a) is a characteristic diagram, Figure 3 is a diagram showing the configuration of a conventional wavelength tunable optical fiber laser device, and Figures 4 (a) to (C) are diagrams showing the principle of a bandpass filter using a dual-core optical fiber. FIG. 5 is a diagram showing the actual configuration of a bandpass filter using a dual-core optical fiber, and FIG. 6 is a diagram showing the characteristics of the bandpass filter. 1...Incidence side resonator mirror 2...Lens 3...Optical fiber for laser 4...Half mirror 5...Grating 6...
・Dual core optical fiber 7a...first core 7b...second core 8・
... Trajectory of light with wavelength of λ1 9 ... Trajectory of light with wavelength of λ2 10 ... Single-core optical fiber 11 ... Core 12 ... Dual-core optical fiber 13 ... First core 14 ...Second core 15
... Characteristics of band pass filter 16 ... Dual core optical fiber 17 ... Laser oscillation spectrum 18 ... Characteristics of band pass filter 19 ... Fluorescence spectrum 20 ... Excitation A, ion laser 21. ...Objective lens 22...E,, doped dual-core optical fiber 23...
・PZT resonator 24...detector patent applicant
Nippon Telegraph and Telephone Corporation Representative Patent Attorney Akira Sugimura Hidetoshi Patent Attorney Oki Sugimura Figure 1 20...AS on racer for excitation "2f. Light 23-
・pZTt & 1 力壬24-...Taisei 3 to father-in-law 2 Fig. 2 λ'F i Skin surface Fig. 3 Fig. 4 Fig. 5 14°° - 2nd core Fig. 6 Transparent umbrella (%)
Claims (1)
にレーザ活性イオンを含む1個以上の発振用コア部と、
バンドパスフィルタ部を具備する光ファイバレーザ。 2、バンドパスフィルタ部として、発振用第1コア部の
側方に第2コア部を有するNが任意の整数であるN本の
デュアルコア光ファイバを用い、ここで前記のデュアル
コア光ファイバは相対的な長さ関係として、i番目のフ
ァイバ長l_iがl_i=2^i^−^1l_1、i=
1〜Nを満足するものとし、第1コア同士の中心軸を合
わせ、かつ第2コア同士の中心軸をずらせて順次接続し
た構造を特徴とする特許請求の範囲第1項に記載の光フ
ァイバレーザ。 3、所定の長さのデュアルコア光ファイバを接続する際
に、i番目とi+1番目の間に、単一のコアのみを有す
る光ファイバを用い、前記単一コア光ファイバのコアと
デュアルコア光ファイバの第1コアの軸を合わせて接続
することを特徴とする特許請求の範囲第2項に記載の光
ファイバレーザ。 4、光ファイバの全長を機械的に伸長させることを特徴
とする特許請求の範囲第2項に記載の光ファイバレーザ
。[Claims] 1. In an optical fiber laser oscillator, one or more oscillation core portions containing laser active ions within the optical fiber;
An optical fiber laser equipped with a bandpass filter section. 2. As the bandpass filter section, N dual-core optical fibers having a second core section on the side of the first core section for oscillation, where N is an arbitrary integer, are used, and here the dual-core optical fiber is As a relative length relationship, the i-th fiber length l_i is l_i=2^i^-^1l_1, i=
1 to N, the optical fiber according to claim 1 is characterized by a structure in which the first cores are aligned with each other, and the second cores are connected in sequence with their center axes shifted from each other. laser. 3. When connecting dual-core optical fibers of a predetermined length, an optical fiber having only a single core is used between the i-th and i+1-th, and the core of the single-core optical fiber and the dual-core optical fiber are connected. 3. The optical fiber laser according to claim 2, wherein the fibers are connected so that the axes of the first cores of the fibers are aligned. 4. The optical fiber laser according to claim 2, characterized in that the entire length of the optical fiber is mechanically extended.
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP61185334A JPH0740617B2 (en) | 1986-08-08 | 1986-08-08 | Optical fiber laser |
Applications Claiming Priority (1)
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JP61185334A JPH0740617B2 (en) | 1986-08-08 | 1986-08-08 | Optical fiber laser |
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JPS6342190A true JPS6342190A (en) | 1988-02-23 |
JPH0740617B2 JPH0740617B2 (en) | 1995-05-01 |
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-
1986
- 1986-08-08 JP JP61185334A patent/JPH0740617B2/en not_active Expired - Fee Related
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Also Published As
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JPH0740617B2 (en) | 1995-05-01 |
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