JPS6284456A - 光磁気記録再生装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 〔産業上の利用分野〕 この発明は磁気光学効果を利用した光磁気記録再生装置
に関するものであり、特に、情報信号記録時における光
利用効率の改善および情報信号再生時における再生信号
、サーボ信号の信号対雑音比（Ｓ／Ｎ）の改善、さらに
は装置の信頼性向上を図ったものに関するものである。

〔従来の技術〕

第７図は種々の文献、特許明細書（例えば特開昭５８４
９６６４０号公報、特開昭５９−１２９９５５号公報。

特開昭５９−１７２１７６号公報）に示された従来の光
磁気記録再生装置の光学系の１例である。

第７図において、１は記録再生用の光ビームを発生する
半導体レーザなどの発光源、２は発光源１から出射する
発散光を平行光にコリメートするコリメートレンズ、３
は上記コリメートレンズ２からの平行光を情報記録媒体
６の方向へ透過させるとともに情報記録媒体６からの反
射光をサーボ信号検出系１２の方向に反射させる第１の
ビームスプリッタ、４は前記ビームスプリンタ３を透過
した平行光を情報記録媒体６の方向に透過させるととも
に、情報記録媒体６からの反射光を情報信号再生のため
の光検知器１１の方向へ反射させる第２のビームスプリ
ンタ、５は上記ビームスプリンタ４を透過した平行光を
情報記録媒体６に集光照射する対物レンズである。

また、６は光磁気ディスクなどの情報記録媒体、７は磁
気光学効果を有するＴｂＦｅ、　ＴｂＦｅＣｏ、　Ｇｄ
Ｃｏなどの磁性体薄膜、８は情報信号記録時においてバ
イアス磁界を印加するためのバイアス磁界印加コイルで
ある。さらに、９は情報記録媒体６からの反射光におけ
る偏波面回転を強度変化に変換するための検光子であり
、グラントムソンプリズム、偏光ビームスプリンタ等が
用いられる。そして、１０は上記検光子９を通過した情
報信号光を光検知器１１上に集光するための集光レンズ
、１１は上記情報信号光を電気信号に変換するための光
検知器である。

次に、従来の光磁気記録再生装置の光学系の動作につい
て説明を行う。まず、情報信号記録時であるが、発光源
１から出射した発散光はコリメートレンズ２によって平
行光にコリメートされ、ビームスプリンタ３．４を透過
し、対物レンズ５によって情報記録媒体６内の磁性体薄
膜７上に集光照射され、磁性体薄膜７上の集光点の温度
を上昇させる。これに伴い、集光点位置近傍の抗磁力が
低下し、バイアス磁界印加コイル８によって情報記録媒
体６を垂直に貫く方向にバイアス磁界が印加されている
から、発光源１の点滅（光度１Ｍ）もしくはバイアス磁
界の方向反転（磁界変調）により情報信号が情報記録媒
体６内に垂直磁気記録される。又、情報記録媒体６から
の反射光はビームスプリッタ４を再び透過した後、ビー
ムスプリッタ３によって反射され、サーボ信号検出系１
２に導かれ、フォーカス誤差信号やトラッキング誤差信
号を発生するのに用いられる。

情報信号再生時の動作は以下に述べる通りである。発光
源１から出射した光ビームを情報記録媒体６に集光照射
するのは、情報信号記録時の動作と全（同じであり、情
報記録媒体６に集光照射される光パワーが記録時の数分
の１であるという点のみが異なる。

情報信号再生のための光ビームが集光照射される情報記
録媒体６内の磁性体薄膜７には磁化方向が膜面に対して
上向きか下向きかの形で情報信号が記録されている。こ
の磁性体薄膜７はポーラ・カー効果を有しているため、
反射光の偏光面がこの磁化方向に応じて＋〇長　もしく
は−〇孟なるカー回転角だけ回転することになる。従っ
て、この偏波面の回転状態を検出することにより、情報
信号を再生することができる。第７図に示した従来の光
学系においては情報記録媒体６からの反射光はビームス
プリンタ４で反射され検光子９に入射する。検光子９は
反射光における偏波面の回転を光強度の変化に変換する
から、検光子９を通過した光を光検知器１１で受光する
ことにより情報信号が電気信号として再生される。

〔発明が解決しようとする問題点〕

しかるに上記構成の従来の光学系には次のような問題点
があった。第１の問題点は、発光源から出射される光の
パワーを情報信号記録のなめに有効に利用できない点で
ある。なぜなら、情報記録媒体に直線偏光を照射し、そ
こからの反射光の偏光面の回転状態を検出する現在の光
磁気情報記録再生装置においては、これら照射光と反射
光を分離するビームスプリッタとしては、コンパクトデ
ィスク用光ピツクアップに用いられているような１／４
波長板を組合せた偏光ビームスプリンタを用いることは
できないため、照射光に対するパワー透過率が５０％か
ら９０％のビームスプリンタを使わざるを得ないからで
ある。なおこの場合、反射光のうち５０％から１０％の
光が検光子に入射可能となるものである。

今、第７図に示されたビームスプリッタ３．４の照射光
の偏光方向に対するパワー透過率Ｔｌ。

Ｔ２がどちらも１００％であると仮定もた時、情報記録
媒体６に集光可能な最大光パワーをＰｍａにとする。す
ると、実際の光学系では照射可能な最大光パワーは　（
ＴＩ　・Ｔ２）Ｐｍａχ　に減少する。

例えば、Ｔｌ、Ｔ２の典型的な値としてそれぞれ８０％
、７０％の場合を想定すると、実に４４％の光パワーが
無駄になることが計算される。

第２の問題点は、情報記録媒体からの反射光が一部発光
源に帰還することにより、その出射光中に強度変動性の
雑音が誘起されたり、出力ビームの空間分布が乱される
可能性がある点である。特に、発光源として半導体レー
ザを使用した場合には、Ｈｅ−Ｎｅレーザなどのガスレ
ーザなどに比べ戻り光により発生ずる雑音レベルが高い
ので、再生信号およびサーボ信号のＳ／Ｈの劣化が大き
な問題点となってくる。例えば、第８図は滝口他［光デ
イスク用半導体レーザの低雑音化」昭和５９年電子通信
学会通信部門全国大会、　Ｓ６−１１で報告された高出
力半導体レーザの戻り光雑音特性の１例であり、戻り光
重の増加に伴い出射光の雑音強度が増加することが示さ
れている。第８図に示された半導体レーザでは戻り光重
が０．０１％から１％に増加することにより相対雑音強
度が１０　から１０”（Ｈｚ−１）に増大する、即ち、
雑音レベルが３０ｄＢも増大することになる。

次に、第７図に示した従来の光学系に−おいてこの半導
体レーザを用いた場合の戻り光雑音レベルを見積ってみ
る。発光源１からの出射パワーがコリメートレンズ２、
対物レンズ５によってけられる割合をηとし発光源１の
出射パワーをＰＯとすると、情報記録媒体６に集光照射
される光パワーは　（ＴＩ　・Ｔ２・η）　　ＰＯとな
る。さらに、情報記録媒体６０反射率をＲ１情報記録媒
体６内に刻まれているトラッキング溝で照射光が回折さ
れることによる光パワーの低減率をηｄｉｆとすれば、
発光源１に帰還する光パワーｐ、はＰａ＝（Ｒ・ηｄｔ
ｆ　　−Ｔ１・Ｔ、）　　（Ｔ、・Ｔ２・η）ＰＯ・・
・（１） となる。従って、戻り光重り　は、 ｒ、　＝　’Ｉ−Ｒ・ηｄｉｆ　Ｈ（’ｒ、−Ｔ、）”
　　・＝（２）で与えられ、例えば、照射光の偏光方向
に対するビームスプリンタ３．４のパワー透過率ＴＩ、
Ｔ２を前述の第１の問題点の説明で使った値（Ｔ１−０
．８　、　　Ｔ２　＝０．７　＞とし、ηは０．４．　
　Ｒは０．１５゜ηｄｉｆは０．６７とすると、戻り光
重ｒ、は約２％となる。この時、戻り光雑音の相対強度
は第８図より１０−１’　（Ｈｚ−’）程度であり、こ
の値はディジタル記録に必要とされる最小雑音強度（１
０（Ｈｚ−１））より１桁も高い。

第３の問題点は、情報記録媒体からの反射光を情報信号
再生のために有効に利用できない点である。すなわち、
情報記録媒体６からの反射光パワーを殊、検光子９に入
射する光パワー（ビームスプリッタ４０反射光パワーに
等しい）をＰｉ　とすれば、上記Ｐｉは Ｐｉ＝　（１−７２）Ｐ代　　　　　　　　・・・（３
）となる。ここでＴ２は前述のビームスプリンタ４のパ
ワー透過率である。又、検光子９の消光位置からの角度
をθａ、光検知器１１によって出力される信号電流をＩ
ｓとすれば、上記ＩｓはＩ　Ｓ　ｏｃ　ｐ　１−ｓｉｎ
２θａ、５ｉｎ２θ　　　　　　　・（４１と、検光子
入射パワーに比例することがわかっている。従ってビー
ムスプリンタ４としてＴ２−５０％のものを使用した場
合には、検光子入射光パワーは反射光パワーの１／２と
なり、再生信号のＳ／Ｎの低下を招くことになる。

ところで、上記再生信号のＳ／Ｎ低下を防ぐために、ビ
ームスプリンタ４のパワー透過率Ｔ２を小さくした場合
には、情報記録時における情報記録媒体６への照射パワ
ーが低下するという問題が生じるため、Ｔ２をむやみに
は小さくできない。

なお、第９図はビームスプリッタ４としてＴ＝５０％の
ものを使用した場合の、情報記録媒体６がらの反射光電
界ベクトルｈ子、ビームスプリンタ４によって反射され
た後の電界ベクトルも１１および検光子通過後の電界ベ
クトルＥ１士の状態を示したものである。

しかしながら、ｐ偏光成分とＳ偏光成分それぞれに対す
る透過率（反射率）を異ならせたビームスプリンタを用
いることにより、ビームスプリンタによる検光子入射光
パワーＰｉの低下をカー回転角θ（の増倍により補う方
法が特開昭５８−１９６６４０号公報等に示されている
。この方法は、例えば第７図に示きれた光学系を用いた
場合、発光源１からの出射光の偏光方向が紙面に平行で
ある（ビームスプリッタ３，４に対しｐ偏光である）と
すると、ビームスプリッタ４のｐ偏光パワー透過率ＴＺ
Ｐを５０％以上（以後では７０％に設定する）とし、Ｓ
偏光パワー反射率Ｒ２９をほぼ１００％とする方法であ
る。

第１０図は上記特性を有するビームスプリンタ４を用い
た場合の、ビームスブリック４によって反射された後の
電界ベクトルＥ１２２±、および検光子通過後の電界ベ
クトルＩ２士　の状態を示している。

ビームスプリンタ４が反射光中の信号成分（ｙ方向の電
界成分）をほぼ１００％反射するため、ビームスプリッ
タ４によって反射された後の光のカー回転角が６項から
θ墳′に増加することが図から明らかにわかる。ただし
、上記特性を有するビームスプリッタを従来の光学系に
用いても、第１．第２の問題点および後述する第４．第
５の問題点は解決できない。

第４の問題点は、情報記録媒体からの反射光をサーボ信
号検出のために有効に利用できない点であり、この問題
点により、サーボ信号検出系への入射光量が低下し、フ
ォーカス誤差信号やトラッキング誤差信号のＳ／Ｎが低
下する恐れが生じる。

例えば第７図の光学系について、情報記録媒体６からの
反射光のうちサーボ信号検知系１２に入射する割合は　
Ｔ２・　（１−Ｔ１）　　となる。ここでＴＩ、Ｔ２は
それぞれ照射光の偏光方向に対するビームスプリンタ３
，４のパワー透過率であり、Ｔｌ、Ｔ２を第１の問題点
の説明の中で使った値０．７，０．８とすれば、反射光
のうちおよそ１４％しかサーボ信号検知系に入射できな
いことになる。

第５の問題点は、情報記録媒体への照射光と、情報記録
媒体からの反射光を分離し、反射光の一部を情報信号再
生のための光検知器に向がゎせるために配置されたビー
ムスプリンタにおいて発生するｓ、ｐ偏光間の位相ずれ
の問題である。いま、情報記録媒体からの反射光が照射
光の偏光方向に対シてθ（回転した直線偏光であるとし
、上記ビ一ムスプリツタによって反射光のＳ、ｐ偏光間
に生じた位相差をδとすると、再生信号電流Ｉｓはｃｏ
ｓδに比例して減少する。例えば、δ−４５°とすると
、再生信号電流は３ｄＢ低下することになる。

従って、前記ビームスプリッタとしては、使用波長近辺
において、Ｓ＋　　ｐ偏光間の位相ずれが十分小さいも
のを選定する必要が生じる。

この発明は上記のような問題点を解決するためになされ
たもので、情報信号記録時、発光源から出射する光出力
のうち情報記録媒体に集光照射できる光出力の割合を増
大せしめると同時に、情報信号再生時、再生信号および
サーボ信号のＳ／Ｎを向上せしめることのできる光磁気
記録再生装置を提供することを目的とする。

Ｃ問題点を解決するための手段〕 この発明に係る光磁気記録再生装置は、情報記録媒体へ
の照射光と情報記録媒体からの情報信号光を分離するビ
ームスプリンタを偏光ビームスプリッタとするとともに
、この偏光ビームスプリッタと対物レンズとの間にファ
ラデー回転素子を配置４ 置し、あるいはこれに加えてさらにコリメートレンズの
直後に第２の偏光ビームスプリッタとファラデー回転素
子からなる光アイソレータを配置したものである。

〔作用〕

この発明においては、情報信号再生時、偏光ビームスプ
リッタと対物レンズの間に配置したファラデー回転素子
が反射光の偏波面を回転し、この偏光ビームスプリンタ
が検光子として作用する。

さらに、光アイソレータを配置した場合は発光源と情報
記録媒体間に配置された偏光ビームスプリッタの照射光
に対する損失が０であり、また反射光のうち第１の偏光
ビームスプリッタで反射されずに透過した残りは、光ア
イソレータを構成する第２の偏光ビームスプリッタによ
ってすべて反射され、サーボ信号検知系に入射する。

〔実施例〕

以下、この発明の一実施例を第１図について説明する。

図において、１，２．５〜８．１０〜１２は第７図に示
された上記従来装置と全く同一のものである。１３はコ
リメートレンズ２からの平行光を情報記録媒体６の方向
へ通過させるとともに、情報記録媒体６からの反射光の
うち情報信号再生のために使われなかった残りを全てサ
ーボ信号検知系の方向に反射させるための第２の偏光ビ
ームスプリッタであり、その反射面に誘電体多層膜を施
したものである。また１４はファラデー回転角が４５度
に設定されたファラデー回転素子、１５は上記第２の偏
光ビームスプリッタ１３とファラデー回転素子１４から
なる光アイソレータ、１６は透過光の偏光方位を所定の
方向に回転できる１／２波長板、１７は前記アイソレー
タ１５゜１／２波長板１６を通過した平行光を情報記録
媒体６の方向に透過させるとともに、情報記録媒体６か
らの反射光における偏波面回転を強度変化に変換するた
めの第２の偏光ビームスプリッタである。

そして、１８は情報記録媒体６への照射光と情報記録媒
体６からの反射光との間に検光子角θａに等しい偏光方
位角差を与えるためのファラデー回転素子である。

次に第１図に示した本実施例の動作の説明を第２図、第
３図を用いて行う。第２図および第３図は本実施例の光
学系中を伝播する光ビームの偏光方位角を模式的に表し
たものである。

まず、情報信号記録時の動作について説明を行う。第１
図において、発光源１から出射した発散光はコリメート
レンズ２によって平行光にコリメートされ、第２の偏光
ビームスプリンタ１３に入射する。ところで、第２図に
示すように、発光源１からの出射光の偏光方位は偏光ビ
ームスプリッタ１３の反射面に対してｐ偏光方向（Ｘ軸
方向）になるように設定するため、偏光ビームスプリン
タ１３に入射した光ビームは損失をほとんど被らずにこ
れを通過する。なぜなら、偏光ビームスプリッタ１３は
ｐ偏光パワー透過率がほぼ１００％という光学特性を保
有しているからである。偏光ビームスプリッタ１３を通
過した光ビームはファラデー回転素子１４に入射し、透
過光の偏光方位角は、例えば第２図に示すように光ビー
ムの進行方向（ｚ軸方向）に向かって４５度回転される
。ファラデー回転素子１４を通過した光ビームは次に１
／２波長板１６に入射する。１／２波長板１６はその進
相軸を適当に設定することによって、入射光の偏波面を
所定の方位に回転する機能を有しており、上記１／２波
長板１６によって入射光の偏波面は４５度回転される。

１／２波長板１６通過後再びその偏光方位がＸ軸方向に
なった光ビームは第１の偏光ビームスプリンタ１７に入
射する。

入射光ビームの偏光方ｉ立は偏光ビームスプリ・ツタ１
７の反射面に対してｐ偏光方向となっており、この偏光
ビームスプリンタＩ７のｐ偏光パワー透過率も第２の偏
光ビームスプリッタと同様はぼ１００％であるため、入
射光ビームはほとんど損失を被らずにこれを通過する。

最後に、上記第１の偏光ビームスプリッタ１３を通過し
た光ビームは、第３図に示すように、ファラデー回転素
子１８によって偏波面をＸ軸に対してθａ／２（数度〜
数十度）回転された後、対物レンズ５によって情報記録
媒体６に集光照射されることになる。バイア大磁界印加
コイル８によって、バイアス磁界が情報記録媒体６に印
加されるのは、従来例と同じである。

以上の説明により、従来例における第１の問題点が本実
施例においては解決されることがわかる。

即ち、従来例においては光源１と情報記録媒体６の間に
配置されたビームスプリッタの照射光に対する損失が数
十％と無視できない大きさであったが、本実施例におい
ては、ビームスプリンタの照射光に対する損失が原理的
にＯとなる。従って、同じ記録感度を有する情報記録媒
体に対しても本実施例の光学系を用いれば、従来例に比
べより少ない発光源出力で記録可能となる。このことは
、発光出力が大きくなれば急激にその寿命が短縮される
半導体レーザを発光源に使うことがほとんどである現在
の光磁気記録再生装置の信頼性を一層向上できることを
意味する。又、逆に言えば、発光源から取り出しうる光
出力が制限されている場合、本実施例の光学系が情報記
録媒体に照射可能な光出力は従来例に比べて増大し、よ
り低感度な情報記録媒体にも記録可能となる。

続いて、情報信号再生時の動作について説明を行う。

発光源１から出射した光ビームが情報記録媒体６に集光
照射されるのは、情報信号記録時と全く同じであり、異
なるのは、情報記録媒体６への照射光パワーが記録時に
比べ低い（０，５〜２ｍＷ）点だけである。第３図に示
すように、情報記録媒体６への照射光はその偏波面がＸ
軸に対してθａ／２回転している。従って、磁化方向に
応じて±θ４のカー回転を被った情報記録媒体６からの
反射光の偏波面はＸ軸に対してθａ／２±θ４　の方向
となる。この反射光は再び対物レンズ５を通過し、ファ
ラデー回転素子１８に再入射する。ファラデー回転素子
１８のファラデー回転角はθａ／２に設定されているた
め、ファラデー回転素子１日を通過した後の偏光方位角
はＸ軸に対しθａ±θ廣となる。

第４図には、ファラデー回転素子通過後の反射光電界ベ
クトルの状態が図示されており、　百。第（Ｅ　、−）
は　＋θ孟（−θ４）のカー回転を被った反射光である
。ファラデー回転素子１８を通過した反射光は第１の偏
光ビームスプリンタ１７に入射する。偏光ビームスプリ
ンタ１７は、その反射面に対するＳ偏光成分のみを反射
する特性を有しているから、偏光ビームスプリッタ１７
によって反射される光の電界ベクトルをτ社とすれば、
その電界振巾Ｅ３±（−１百３ｔｈ１）はＥ　３１　＝
　Ｅ　ＲＳ　ｉ　ｎ　　（θａ±θＪ）　　　　　−（
５）ただし　ＥＲ＝ｌＥＲ，１ となる。従って、偏光ビームスプリンタ１７は反射光に
おける偏波面の回転を光強度の変化に変換する検光子と
して作用する。さらに、検光子たる偏光ビームスプリン
タ１７には情報記録媒体６からの反射光が減衰すること
なく入射していることが注目に値する。偏光ビームスプ
リンタ１７からの反射光は集光レンズ１０によって光検
知器１１上に集光され、電気信号としての情報信号が光
検知器１１から出力される。

以上述べたように、本実施例においては情報記録媒体か
らの反射光を減衰させることなくすべて検光子に入射さ
せることが可能となる。従って、第３の問題点は解決さ
れる。

また上記再生時の動作の最後には、情報記録媒体６から
の反射光のうち、偏光ビームスプリンタ１７を透過した
残りの成分は、再び１／２波長板１６、ファラデー回転
素子１４を通過する。第２図中に示したように、これら
２つの素子により反射光の偏光方位はｙ軸方向を向くこ
とになり、次の第２の偏光ビームスプリンタ１３によっ
て反射光はすべて反射され、サーボ信号検出系１２に導
かれる。従って、情報記録媒体６からの反射光は発光源
１へ到達することはない。実際上は、コリメートレンズ
２や偏光ビームスプリンタ１３の消光比が０ではないた
めに、発光源１への戻り光は皆無とはならないが、その
値は問題となる大きさではない。故に、戻り光によって
誘起される発光源の雑音は著しく低減され、前述の第２
の問題点は解決される。

又、本実施例においては、情報記録媒体からの反射光の
うち、情報信号再生に必要な光を除いた残り全てがサー
ボ信号検出系に導かれるため、前述の第４の問題点も解
決できる。

さらに、本実施例においては、情報記録媒体と検光子と
の間には、直交偏光間に位相ずれを生じさせうる光学素
子が配置されないため、第５の問題点も解決されること
になる。

なお、上記実施例では、情報記録媒体への照射光と情報
記録媒体からの反射光を分離するために、反射面に誘電
体多層膜を施した偏光ビームスプリッタを用いたが、こ
れらの代わりに、ローションプリズム、ウォラストンプ
リズムなどの結晶プリズムを使うことも可能なことは明
らかである。

又、上記実施例では、１／２波長板を使用しているが、
これは必要不可欠なものではなく、１／２波長板をはさ
んだ上下の光学系の光軸を互いに４５度ずらしさえすれ
ば、これを除くことができる。

また上記実施例では第１の偏光ビームスプリンタ１７と
ファラデー回転素子１８ばかりでなく、第２の偏光ビー
ムスプリンタ１３とファラデー回転素子１４とからなる
光アイソレータ１５を備えた装置について説明したが、
本発明では上記光アイソレータ１５はなくてもよく、こ
の場合にも上記第３．第５の問題点が解決できるもので
ある。

第５図は上記実施例の主要部を取出した図であり、この
図に示すように、適当なコリメート光学系およびサーボ
信号検出系に、上記主要部を取付けさえすれば、磁気光
学効果を利用した情報記録媒体からの情報信号の再生が
可能となる。

又、第６図は、上記実施例において、照射光の偏光方位
を偏光ビームスプリッタ１６の反射面に対してＳ偏光と
なるように選んだ場合の光学系を示している。第６図の
光学系はコリメート光学系およびサーボ信号検出系１９
を固定し、対物レンズ５．ファラデー回転素子１７．偏
光ビームスプリンタ１６．集光レンズ１０．光検知器１
１を一体可動とするような光磁気記録再生装置に適して
、いる。

〔発明の効果〕

以上のように、この発明によれば、情報記録媒体への照
射光と情報記録媒体からの反射光を分離するための光束
分離手段として偏光ビームスプリンタを使用し、情報記
録媒体と該偏光ビームスプリンタとの間にファラデー回
転素子を配置したので、情報信号再生時、偏光ビームス
プリッタが検光子としても作用するので、情報記録媒体
からの反射光が全て検光子たる偏光ビームスプリッタに
入射することになり、再生信号の高いＳ／Ｎが得られる
効果がある。さらに第２の偏光ビームスプリッタとファ
ラデー回転素子からなる光アイソレータを設け、両偏光
ビームスプリンタによる照射光に対する損失がほとんど
無視できるように偏光ビームスプリッタを配置した場合
は、発光源からの光出力を効率よく情報記録媒体に照射
でき、又、装置の信頼性を高められるという効果がある
。

【図面の簡単な説明】

第１図は、この発明の一実施例による光磁気記録再生装
置を示す概略構成図、第２図、第３図は上記実施例の光
学系中を伝帳する光ビームの偏光方位の状態を説明する
ための図、第４図は上記実施例における、情報記録媒体
からの反射光の電界ベクトル、および第２の偏光ビーム
スプリンタで反射され、光検知器に向かう情報信号光の
電界ヘクトルの状態を説明するための図、第５図は上記
実施例の主要部を示す概略構成図、第６図はこの発明の
他の実施例を示す概略構成図、第７図は従来の光磁気記
録再生装置の一例を示す概略構成図、第８図は高出力半
導体レーザにおける戻り光重と戻り光により誘起される
雑音の相対雑音強度との関係を示す特性図、第９図およ
び１０図は従来の光磁気記録再生装置における、情報記
録媒体からの反射光のうち、検光子に入射する前および
検光子を通過した後の光の電界ベクトルの状態を示す図
である。 図において、１は発光源、６は情報記録媒体、１１は光
検知器、１３．１７は偏光ビームスプリンタ、１４．１
８はファラデー回転素子、１５は光アイソレータである
。 なお図中同一符号は同−又は相当部分を示す。 第４図 第５図 第６図 第７図 第８図 ００１　０．１１１０ ノＣりＡζ侵？　（０ム） 第９図 ■ 第１０図 ｙ 手続補正書（自発） １、事件の表示　　　　特願昭　　６０−２２５８９９
号２、発明の名称 光磁気記録再生装置 ３、補正をする者 ５、補正の対象 明細書の発明の詳細な説明の欄 ６、補正の内容 ＋１１　　明細書第１１頁第１０行のｒＴＪを「Ｔ２」
に訂正する。 （２）同第２２頁第４行の「上記再生時の動作の最後に
は」を削除する。 （３）　　同第２２頁第１４行の「レンズ２や」を「レ
ンズ２からの反射光が存在することや」に訂正する。 以　　　上

Claims (6)

【特許請求の範囲】
1. （１）磁気光学効果を有する磁性体薄膜を情報記録媒体
   とし、 発光源から前記情報記録媒体へ照射される光束と前記情
   報記録媒体から反射される光束とを分離する光束分離手
   段と、 前記反射光束を受光し情報信号を再生するための光検知
   器とを有する光磁気記録再生装置において、 前記光束分離手段として直交する２つの偏光成分を無損
   失でほぼ完全に分離できる偏光ビームスプリッタを使用
   し、 前記情報記録媒体と前記光束分離手段との間に光の進行
   方向とは無関係にその偏波面を回転するファラデー回転
   素子を配置し、 前記偏光ビームスプリッタは検光子としてこれを作用さ
   せることを特徴とする光磁気記録再生装置。
2. （２）前記光束分離手段としての偏光ビームスプリッタ
   は反射面に誘電体多層膜を施したものであることを特徴
   とする特許請求の範囲第１項記載の光磁気記録再生装置
   。
3. （３）前記光束分離手段としての偏光ビームスプリッタ
   は、ローションプリズム、ウォラストンプリズムである
   ことを特徴とする特許請求の範囲第１項記載の光磁気記
   録再生装置。
4. （４）前記発光源と前記光束分離手段との間に、前記情
   報記録媒体からの反射光が前記発光源に帰還することを
   阻止する光アイソレータを配置したことを特徴とする特
   許請求の範囲第１項記載の光磁気記録再生装置。
5. （５）前記光アイソレータが、反射面に誘電体多層膜を
   施した第２の偏光ビームスプリッタとファラデー回転素
   子とからなることを特徴とする特許請求の範囲第４項記
   載の光磁気記録再生装置。
6. （６）前記光アイソレータが、ローションプリズム、も
   しくはウォラストンプリズムとファラデー回転素子から
   なることを特徴とする特許請求の範囲第４項記載の光磁
   気記録再生装置。