JPS6138453A - 核磁気共鳴装置 - Google Patents
核磁気共鳴装置Info
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- JPS6138453A JPS6138453A JP15533085A JP15533085A JPS6138453A JP S6138453 A JPS6138453 A JP S6138453A JP 15533085 A JP15533085 A JP 15533085A JP 15533085 A JP15533085 A JP 15533085A JP S6138453 A JPS6138453 A JP S6138453A
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- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/28—Details of apparatus provided for in groups G01R33/44 - G01R33/64
- G01R33/38—Systems for generation, homogenisation or stabilisation of the main or gradient magnetic field
- G01R33/383—Systems for generation, homogenisation or stabilisation of the main or gradient magnetic field using permanent magnets
-
- G—PHYSICS
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- G01R33/28—Details of apparatus provided for in groups G01R33/44 - G01R33/64
- G01R33/38—Systems for generation, homogenisation or stabilisation of the main or gradient magnetic field
- G01R33/387—Compensation of inhomogeneities
- G01R33/3873—Compensation of inhomogeneities using ferromagnetic bodies ; Passive shimming
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01F—MAGNETS; INDUCTANCES; TRANSFORMERS; SELECTION OF MATERIALS FOR THEIR MAGNETIC PROPERTIES
- H01F7/00—Magnets
- H01F7/02—Permanent magnets [PM]
- H01F7/0273—Magnetic circuits with PM for magnetic field generation
- H01F7/0278—Magnetic circuits with PM for magnetic field generation for generating uniform fields, focusing, deflecting electrically charged particles
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は永久磁石へ材料から成り、均一な主要磁場を発
生する磁石装置と、傾斜磁場発生用コイル装置と、無線
周波交流磁場発生用コイルとを具えている核磁気共鳴装
置に関するものである。
生する磁石装置と、傾斜磁場発生用コイル装置と、無線
周波交流磁場発生用コイルとを具えている核磁気共鳴装
置に関するものである。
斯種の装置はPOT特許出願第WO34101226号
から既知である。この従来装置の欠点は、永久磁石材料
の所望な磁化方向からのごく僅かのずれが、発生すべき
測定磁場の均一性に厄介な影Vを及ぼすため、合成物形
態とする磁石付科製のブロックを方向性の点で十分正確
に磁化するのが困難であると云うことにある。上述した
ようなブロックを半径方向に事後整列させる整列の程度
には限度があるので、これらのブロックによシ得られる
不均一な磁場を均一にすることも屡々困難なことである
0また、磁石をブロックから成るリング形態に構成する
ことも困難である。
から既知である。この従来装置の欠点は、永久磁石材料
の所望な磁化方向からのごく僅かのずれが、発生すべき
測定磁場の均一性に厄介な影Vを及ぼすため、合成物形
態とする磁石付科製のブロックを方向性の点で十分正確
に磁化するのが困難であると云うことにある。上述した
ようなブロックを半径方向に事後整列させる整列の程度
には限度があるので、これらのブロックによシ得られる
不均一な磁場を均一にすることも屡々困難なことである
0また、磁石をブロックから成るリング形態に構成する
ことも困難である。
本発明の目的は上述したような欠点を克服することにあ
る。
る。
本発明は冒頭にて述べた種類の核磁気共鳴装置において
、前記永久磁石材料が、平坦面によってi+!ii成さ
れる横方向に磁化したバーにより主として構成され、こ
れらのバーが、長手方向軸線を中心として横断面が実質
上多角形をなす磁場空間を囲むようにしたことを特徴と
する。
、前記永久磁石材料が、平坦面によってi+!ii成さ
れる横方向に磁化したバーにより主として構成され、こ
れらのバーが、長手方向軸線を中心として横断面が実質
上多角形をなす磁場空間を囲むようにしたことを特徴と
する。
永久磁石材料製のバーは、それらの形状によって方向的
に比較的簡単に磁化されることからして、これらのバー
によシ磁場の均一性が十分で、断面が多角形の磁場空間
全形成して、バーを事後整列させなくても医用核磁気共
鳴診断を比較的大きな容積内にて実行することができる
。測定空間の幾例学的構造は、実行すべき診断の性質に
適えるようにすることができる。
に比較的簡単に磁化されることからして、これらのバー
によシ磁場の均一性が十分で、断面が多角形の磁場空間
全形成して、バーを事後整列させなくても医用核磁気共
鳴診断を比較的大きな容積内にて実行することができる
。測定空間の幾例学的構造は、実行すべき診断の性質に
適えるようにすることができる。
本発明の好適例によれば、横断面が直角二等辺三角形と
なり、磁化方向が前記二等辺三角形の頂角の二等分線と
一致する4つのバーで磁石装置を構成する。これら4つ
のバーの側面は、長さ方向に見てこれらのバーによって
囲まれる方形断面の磁場空間を決定する。磁石の側面の
長さと長さ方向の寸法はいずれも自由に選定することが
でき、これlこよシ磁場を均一とするためには磁石の縦
の長さ方向の寸法を少なくとも側面の長さに等(し・好
ましくは縦の長さを側面の長さの約1.5倍とするのが
好適である。
なり、磁化方向が前記二等辺三角形の頂角の二等分線と
一致する4つのバーで磁石装置を構成する。これら4つ
のバーの側面は、長さ方向に見てこれらのバーによって
囲まれる方形断面の磁場空間を決定する。磁石の側面の
長さと長さ方向の寸法はいずれも自由に選定することが
でき、これlこよシ磁場を均一とするためには磁石の縦
の長さ方向の寸法を少なくとも側面の長さに等(し・好
ましくは縦の長さを側面の長さの約1.5倍とするのが
好適である。
本発明の他の例によれば、磁石装置に断面が矩形状の磁
場空間を設け、この空間の対向する側面を、断面が直角
二等辺三角形を成す永久磁石バー・の基底面により形成
し、他の2つの側面を断面が台形金成す2つの中間バー
の平坦側面部によって形成する。
場空間を設け、この空間の対向する側面を、断面が直角
二等辺三角形を成す永久磁石バー・の基底面により形成
し、他の2つの側面を断面が台形金成す2つの中間バー
の平坦側面部によって形成する。
さらに本発明の他の例によれば、磁石装置に断面が六角
形の磁場空間を設け、この空間の内の4つの側面を断面
が直角二等辺三角形の永久磁石バーの側面でそれぞれ形
成し、他の2つの側面を断面がほぼ矩形状をしている2
つの中間バーの平坦側面部によって形成する。斯くして
形成した各永久磁石を透磁率の比較的高い材料製のリタ
ーンヨークによって囲んで、このヨーク個所にて生ずる
磁力線全短絡させて戻すようにする。従って、斯種の磁
石装置けによれば、少なくとも横方向における妨害漂遊
磁界はなくなる。リターンヨークの構造は磁束の形状に
局部的に整合させて、磁石装置の全質−it低減させる
ことができる。
形の磁場空間を設け、この空間の内の4つの側面を断面
が直角二等辺三角形の永久磁石バーの側面でそれぞれ形
成し、他の2つの側面を断面がほぼ矩形状をしている2
つの中間バーの平坦側面部によって形成する。斯くして
形成した各永久磁石を透磁率の比較的高い材料製のリタ
ーンヨークによって囲んで、このヨーク個所にて生ずる
磁力線全短絡させて戻すようにする。従って、斯種の磁
石装置けによれば、少なくとも横方向における妨害漂遊
磁界はなくなる。リターンヨークの構造は磁束の形状に
局部的に整合させて、磁石装置の全質−it低減させる
ことができる。
永久磁石材料、強磁性材料又は電磁コイル形態の特別な
磁石を追加的tζ設けたり、又は永久磁石材料製のバー
間の間隔を適当に設定することによって、測定空間内の
磁場の均一性を高めたり、或いは有効測定空間を拡大し
たりすることができる。
磁石を追加的tζ設けたり、又は永久磁石材料製のバー
間の間隔を適当に設定することによって、測定空間内の
磁場の均一性を高めたり、或いは有効測定空間を拡大し
たりすることができる。
また、斯様な手段を講じることによって特に長手方向の
両端面の一方の端面付近における磁場空間内の主要磁場
の均一性を改善することもできる。
両端面の一方の端面付近における磁場空間内の主要磁場
の均一性を改善することもできる。
強異方性の磁性材料で磁場空間をクラツディングする(
覆う)ことによって、磁化方向の局部的な妨害が測定空
間内の磁場の均一性に及ぼす影響を中和させることがで
きる。
覆う)ことによって、磁化方向の局部的な妨害が測定空
間内の磁場の均一性に及ぼす影響を中和させることがで
きる。
本発明の好適例によれば、断層測定し、ついでその断層
像を表示させるのに必要とされる核磁気共鳴装置の傾斜
磁場発生用コイルを、磁石装置における永久磁石材料の
選定摺造により得られる空間内に組込むことができる。
像を表示させるのに必要とされる核磁気共鳴装置の傾斜
磁場発生用コイルを、磁石装置における永久磁石材料の
選定摺造により得られる空間内に組込むことができる。
傾斜磁場発生用コイルの通常の作動周波数では、永久磁
石材料の遮蔽係数が十分に低いので、永久磁石装置はフ
ェライトで形成することができる。
石材料の遮蔽係数が十分に低いので、永久磁石装置はフ
ェライトで形成することができる。
以下図面につき本発明を説明する。
第1図に示す本発明による核磁気共鳴装置は安定な均一
磁場Hを発生する永久磁石装置2と、通常3−軸電磁コ
イル装置によって形成される傾斜磁・場合発生する磁石
装M、4と、傾斜磁場発生用コイル装置4に対する電源
6と、無線周波交流磁場発生用の無線周波励起コイル1
0とを具えている。
磁場Hを発生する永久磁石装置2と、通常3−軸電磁コ
イル装置によって形成される傾斜磁・場合発生する磁石
装M、4と、傾斜磁場発生用コイル装置4に対する電源
6と、無線周波交流磁場発生用の無線周波励起コイル1
0とを具えている。
無線周波交流磁場を発生させるためにコイル10には無
線周波源】2を接続する。診断下にある物・体中におけ
る無線周波磁場により発生された核磁気共鳴信号を検出
するのにもこ\では簡単のために無線周波コイル10を
用い、この目的のためにこれを信号増幅器14に接続す
る。信号増幅器14は位相判別整流器】6に接続し、こ
の整流器は中央制御ユニット18に接続する。この制御
ユニット18は無線周波源12用の変調器20.傾斜磁
場発生用コイル4に対する電源6及び像表示用のモニタ
22を制御する。高周波発振器24は変調器20と、測
定信号を処理する位相判別整流器16との双方を制御す
る。磁石装置2及び4の内側に設ける励起コイル10は
測定空間28を囲み、かつこの測定空間を規定する。斯
かる測定空間は所謂人体全体に対する核磁気共鳴測定用
装置においては患者を収容するのに十分な大きさとする
。従って、測定空間28内には安定な均一磁場Hと、測
定して表示すべき診断下にある物体の断面領域を規定す
る傾斜m場と、核磁気共鳴信号を発生させるための空間
的に均一な無線周波交流磁場を発生させる必要がある。
線周波源】2を接続する。診断下にある物・体中におけ
る無線周波磁場により発生された核磁気共鳴信号を検出
するのにもこ\では簡単のために無線周波コイル10を
用い、この目的のためにこれを信号増幅器14に接続す
る。信号増幅器14は位相判別整流器】6に接続し、こ
の整流器は中央制御ユニット18に接続する。この制御
ユニット18は無線周波源12用の変調器20.傾斜磁
場発生用コイル4に対する電源6及び像表示用のモニタ
22を制御する。高周波発振器24は変調器20と、測
定信号を処理する位相判別整流器16との双方を制御す
る。磁石装置2及び4の内側に設ける励起コイル10は
測定空間28を囲み、かつこの測定空間を規定する。斯
かる測定空間は所謂人体全体に対する核磁気共鳴測定用
装置においては患者を収容するのに十分な大きさとする
。従って、測定空間28内には安定な均一磁場Hと、測
定して表示すべき診断下にある物体の断面領域を規定す
る傾斜m場と、核磁気共鳴信号を発生させるための空間
的に均一な無線周波交流磁場を発生させる必要がある。
人体の多くの周辺部位にて行なう上述したような所定の
診断のみならず、例えばを髄の診断のような場合にも、
人体の検査部位に形状を整合させることのできる検出用
の無線周波コイル、例えば心臓及びを髄診断のような人
体の局所診断用のサーフエースコイル又は人体の多くの
周辺部位を入れることのできるソレノイド形のコイルを
用いるのがより一層有利である。後者のコイルは特に、
腕、足及び胸の診断に用いられる。この場合検出コイル
は、励起コイルが局部的に均一な無線周波磁場を発生す
るか、又は測定コイルそのものが無線周波磁場を発生し
得る測定空間内に配置する。特に斯様な用途番ことって
は、磁石装置の一方の軸端に近い部分の主要磁場を十分
に均一なものとすることが屡々望まれる。
診断のみならず、例えばを髄の診断のような場合にも、
人体の検査部位に形状を整合させることのできる検出用
の無線周波コイル、例えば心臓及びを髄診断のような人
体の局所診断用のサーフエースコイル又は人体の多くの
周辺部位を入れることのできるソレノイド形のコイルを
用いるのがより一層有利である。後者のコイルは特に、
腕、足及び胸の診断に用いられる。この場合検出コイル
は、励起コイルが局部的に均一な無線周波磁場を発生す
るか、又は測定コイルそのものが無線周波磁場を発生し
得る測定空間内に配置する。特に斯様な用途番ことって
は、磁石装置の一方の軸端に近い部分の主要磁場を十分
に均一なものとすることが屡々望まれる。
第2図は永久磁石材料製の横方向に磁化した平板に基ず
いて、穐々の特定目的用の種々の磁石構造を構成する仕
方を概略的に示したものである。
いて、穐々の特定目的用の種々の磁石構造を構成する仕
方を概略的に示したものである。
第2a図は各々厚さがbで、互いに距離a離間させた永
久磁石材料製の平板30を断面1こて示したものであり
、こ\では簡単のためにa=bとし・て示しであるが、
このことは下記の有効性に対する条件にはならない。上
記平板30はmにて示す矢印の方向に沿って磁化する。
久磁石材料製の平板30を断面1こて示したものであり
、こ\では簡単のためにa=bとし・て示しであるが、
このことは下記の有効性に対する条件にはならない。上
記平板30はmにて示す矢印の方向に沿って磁化する。
この結果、平板間の空Pl′r32には磁場Hが発生す
る。平板30の大きさを大きくすれば、これら平板間の
磁場Hの均一度が高くなる。斯種の磁石装置では、永久
磁石材料30及び中間空所32を第2b図に示したよう
な構造fこ配列しても、空所32内の磁場のみならず、
磁石材料の磁化には何等変化は起らない。
る。平板30の大きさを大きくすれば、これら平板間の
磁場Hの均一度が高くなる。斯種の磁石装置では、永久
磁石材料30及び中間空所32を第2b図に示したよう
な構造fこ配列しても、空所32内の磁場のみならず、
磁石材料の磁化には何等変化は起らない。
このことは第2b図の磁石装置を図面の平面でno’回
転させて第2c図に示した構造の磁石装置に変換する場
合にも云えることである。第2b及び20図にそれぞれ
示した構造の磁石装置を重ね合わせると、第2d図に示
したような構造となる。
転させて第2c図に示した構造の磁石装置に変換する場
合にも云えることである。第2b及び20図にそれぞれ
示した構造の磁石装置を重ね合わせると、第2d図に示
したような構造となる。
この第2d図に示した構造のものを、コーナーポイント
A、B、O及びDを通る破線34,85゜36及び37
に沿って切欠した部分は第2e図に示したような断面を
有する磁石となる。透磁率の高い句科製のリターンヨー
ク40(このヨークの横断面はいずれもの所定コーナー
ポイントにおけ。
A、B、O及びDを通る破線34,85゜36及び37
に沿って切欠した部分は第2e図に示したような断面を
有する磁石となる。透磁率の高い句科製のリターンヨー
ク40(このヨークの横断面はいずれもの所定コーナー
ポイントにおけ。
る磁束に局部的に整合させることができる)を用いるこ
とによって有効な磁石装置を形成する。リターンヨーク
40の設計に当っては、このヨークによる磁束が磁石材
料の飽和磁化力の約%以下となるように選択するのが有
利である。このようにすればリターンヨークの外側に妨
害漂遊磁界がなくなる。人体全体の診断用には、こ\に
示した方形の磁場空間32の一辺の長さを例えば007
5 mとし、周辺部の診断用には方形磁場空間32の一
辺の長さを例えば約0.25 mとすれば十分である。
とによって有効な磁石装置を形成する。リターンヨーク
40の設計に当っては、このヨークによる磁束が磁石材
料の飽和磁化力の約%以下となるように選択するのが有
利である。このようにすればリターンヨークの外側に妨
害漂遊磁界がなくなる。人体全体の診断用には、こ\に
示した方形の磁場空間32の一辺の長さを例えば007
5 mとし、周辺部の診断用には方形磁場空間32の一
辺の長さを例えば約0.25 mとすれば十分である。
第2d図に示した構造のものを、コーナーポイントE、
B、F及びGt−通る破i!il!34,35゜88及
び89に沿って切欠した部分は第2f図Eこ示したよう
な構造となる。これをライン421こ沿って分割し、そ
の後磁化力がライン421こよって分割された三角形部
分の磁化残置に等しい磁化力を有する間隔磁石44形態
の接続片を介在させると、第2g図に示したような磁場
空間28を有する有効な磁石装置となる。この磁石装置
のまわりにも前述したように透磁率の高いリターンヨー
ク・40を設ける。このリターンヨーク40は磁束の導
通観点からして間隔磁石44の中央部46に隣接する厚
さをゼロに低減させることができる。その理由は、この
個所には磁束がないからである。
B、F及びGt−通る破i!il!34,35゜88及
び89に沿って切欠した部分は第2f図Eこ示したよう
な構造となる。これをライン421こ沿って分割し、そ
の後磁化力がライン421こよって分割された三角形部
分の磁化残置に等しい磁化力を有する間隔磁石44形態
の接続片を介在させると、第2g図に示したような磁場
空間28を有する有効な磁石装置となる。この磁石装置
のまわりにも前述したように透磁率の高いリターンヨー
ク・40を設ける。このリターンヨーク40は磁束の導
通観点からして間隔磁石44の中央部46に隣接する厚
さをゼロに低減させることができる。その理由は、この
個所には磁束がないからである。
これがため、リターンヨークの形状は第3a図にライン
48で示したようにすることができる。従って、リター
ンヨークの質it低減させて、第3図に示したような磁
石とすることができる。また、磁場空間28内の磁場H
の均一性を十分に維持するのに、間隔永久磁石Φ4の形
状を例えば半径方向、即ち磁化方向に薄くなるように作
製した別形状とすることができる。しかし、このように
する占磁界の値が変化してしまう。斯(して得られる構
造の永久磁石材料製のものにリターンヨーク40全整合
させることにより、第3b図に示したような磁石:i
e’t−形成する。この場合にも間隔磁石41の各外側
面の中央部lこ隣接するヨーク40の淳さを前述したと
同様に低減させることができる。
48で示したようにすることができる。従って、リター
ンヨークの質it低減させて、第3図に示したような磁
石とすることができる。また、磁場空間28内の磁場H
の均一性を十分に維持するのに、間隔永久磁石Φ4の形
状を例えば半径方向、即ち磁化方向に薄くなるように作
製した別形状とすることができる。しかし、このように
する占磁界の値が変化してしまう。斯(して得られる構
造の永久磁石材料製のものにリターンヨーク40全整合
させることにより、第3b図に示したような磁石:i
e’t−形成する。この場合にも間隔磁石41の各外側
面の中央部lこ隣接するヨーク40の淳さを前述したと
同様に低減させることができる。
IWI 4)Rに、第2e図(こ基すいてこれを分割ラ
イン41に沿って分割するさ共に中間接続片(間隔磁・
石)48及び他のヨーク40を追加することによって第
3C図に示すような構造金有している磁石装置を実現す
ることができる。第3a及び3b図に示した構造によっ
てもヨーク材料を節約でき、また永久磁石材料の質量の
最適化を図ることができる。第3C図に示したものに基
ずく構造の磁石装置の主たる利点は、図示の構造から直
接想定し得るように、有効なオープンスペースと全体的
なオープンスペースとの比が極めて好適なものとなるこ
とにある。
イン41に沿って分割するさ共に中間接続片(間隔磁・
石)48及び他のヨーク40を追加することによって第
3C図に示すような構造金有している磁石装置を実現す
ることができる。第3a及び3b図に示した構造によっ
てもヨーク材料を節約でき、また永久磁石材料の質量の
最適化を図ることができる。第3C図に示したものに基
ずく構造の磁石装置の主たる利点は、図示の構造から直
接想定し得るように、有効なオープンスペースと全体的
なオープンスペースとの比が極めて好適なものとなるこ
とにある。
総質量全低減させるために、前述したようにして形成さ
れる磁石装置の軸方向の長さは、永久的に磁化したバー
の磁場空間の該当する断面寸法の例えば約1.6〜2倍
に制限することができる。断面を縮小すれば、長さも縮
小されるから、総質量・は直線寸法の8乗にほぼ比例し
て低減される。第2図につき一次元の場合について述べ
た上述したような考え方は三次元の場合についても云え
るため、永久磁石材料の不ぞろいは別として磁場の均一
度が理想的な磁場空間を有する八面体磁石が形成される
。しかし、この場合の測定空間の全側面は永久磁石材料
又はヨーク材料によって囲まれるため、測定空間に診断
すべき物体全接近させることができない。
れる磁石装置の軸方向の長さは、永久的に磁化したバー
の磁場空間の該当する断面寸法の例えば約1.6〜2倍
に制限することができる。断面を縮小すれば、長さも縮
小されるから、総質量・は直線寸法の8乗にほぼ比例し
て低減される。第2図につき一次元の場合について述べ
た上述したような考え方は三次元の場合についても云え
るため、永久磁石材料の不ぞろいは別として磁場の均一
度が理想的な磁場空間を有する八面体磁石が形成される
。しかし、この場合の測定空間の全側面は永久磁石材料
又はヨーク材料によって囲まれるため、測定空間に診断
すべき物体全接近させることができない。
限定長さの磁石の一例を第4図に示す。この磁′石の断
面は1raa図に示した磁石にほぼ対応する。
面は1raa図に示した磁石にほぼ対応する。
この場合にもリターンヨークの質iを低減させることが
できる0こ\では強異方性の軟磁性材料製のクラツディ
ング層50を追加することによって磁場空間28内の磁
界の均一性を改善する。クラツディング層50を実際に
作製するに当っては、例えば透磁率の高い磁性材料と非
磁性材料の薄板を横に交互に堆積して薄板構造に形成す
ることができる。このクラツディング層はバー30及び
44の磁界の不拘−性金それぞれ中和する。磁場空間の
最終的長さのマイナス作用を低減させるために、縦細条
52及び横細条54の如き永久磁石材料製の細条を設け
る。このためには、端面56の近く、又は端面56と5
8の双方の付近に設けられる電磁コイルを用いることも
できる0コイルを用いることの利点は、磁場の均一度を
現場に8けるユーザの諸要求に迅速、かつ最適に整合さ
せることができると云うことにある。斯くして、例えば
端面付近の磁場の均一性を改善し得るが、中央付近にお
ける磁場の均一性は損なわれることがある。同様な改善
は磁石細条によっても実現することができる。しかし、
磁石細条では磁場の強度を調整することができない。対
称構造とすれば、第4図の例に示したようにクラツディ
ング層を分割ライン42の横断面に沿って延在させるの
に有利である゛が、これは必ずしもそのようにする必要
はない。
できる0こ\では強異方性の軟磁性材料製のクラツディ
ング層50を追加することによって磁場空間28内の磁
界の均一性を改善する。クラツディング層50を実際に
作製するに当っては、例えば透磁率の高い磁性材料と非
磁性材料の薄板を横に交互に堆積して薄板構造に形成す
ることができる。このクラツディング層はバー30及び
44の磁界の不拘−性金それぞれ中和する。磁場空間の
最終的長さのマイナス作用を低減させるために、縦細条
52及び横細条54の如き永久磁石材料製の細条を設け
る。このためには、端面56の近く、又は端面56と5
8の双方の付近に設けられる電磁コイルを用いることも
できる0コイルを用いることの利点は、磁場の均一度を
現場に8けるユーザの諸要求に迅速、かつ最適に整合さ
せることができると云うことにある。斯くして、例えば
端面付近の磁場の均一性を改善し得るが、中央付近にお
ける磁場の均一性は損なわれることがある。同様な改善
は磁石細条によっても実現することができる。しかし、
磁石細条では磁場の強度を調整することができない。対
称構造とすれば、第4図の例に示したようにクラツディ
ング層を分割ライン42の横断面に沿って延在させるの
に有利である゛が、これは必ずしもそのようにする必要
はない。
本発明により構成される永久磁石には有効に使用できな
い空の空間が複数存在するが、これらの空間内には断層
測定及びその断層像を表示させるのに必要とされる傾斜
磁場発生用コイルを収納させることができる。これらの
傾斜磁場発生用コイルは必ずしも有効に使用すべき磁場
空間内に収納させる必要はないためにその分だけ磁界空
間を小さくすることができ、従って接近の可能性及び磁
場強度を一定に維持しつつ磁石の質量の低域化を図るこ
とができる。第3a図は磁石装置の空の空間内への傾斜
磁場発生用コイル60の収納の仕方を極めて概略的に示
したものである。
い空の空間が複数存在するが、これらの空間内には断層
測定及びその断層像を表示させるのに必要とされる傾斜
磁場発生用コイルを収納させることができる。これらの
傾斜磁場発生用コイルは必ずしも有効に使用すべき磁場
空間内に収納させる必要はないためにその分だけ磁界空
間を小さくすることができ、従って接近の可能性及び磁
場強度を一定に維持しつつ磁石の質量の低域化を図るこ
とができる。第3a図は磁石装置の空の空間内への傾斜
磁場発生用コイル60の収納の仕方を極めて概略的に示
したものである。
第1図は本発明による永久磁石を具えている核磁気共鳴
装置の一例を示すブロック線図;第2a〜2g図は第1
図の装置に用いる永久磁石の基本形態の構成及び構造を
示す概略図;第3a〜30図はそれぞれ第2図の磁石か
ら得られる磁石装置の横断面; 第4図は磁場接続磁石を具えている磁石装置を示す斜視
図である。 2・・・永久磁石装置 令・・・傾斜磁場発生用磁石装置 6・・・電源
装置の一例を示すブロック線図;第2a〜2g図は第1
図の装置に用いる永久磁石の基本形態の構成及び構造を
示す概略図;第3a〜30図はそれぞれ第2図の磁石か
ら得られる磁石装置の横断面; 第4図は磁場接続磁石を具えている磁石装置を示す斜視
図である。 2・・・永久磁石装置 令・・・傾斜磁場発生用磁石装置 6・・・電源
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 1、永久磁石材料から成り、均一な主要磁場(H)を発
生する磁石装置(2)を具えている核磁気共鳴装置にお
いて、前記永久磁石材料が、平坦面によって画成される
横方向に磁化したバー(30、44)により主として構
成され、これらのバーが、長手方向軸線を中心として横
断面が実質上多角形をなす磁場空間(28)を囲むよう
にしたことを特徴とする核磁気共鳴装置。 2、前記永久磁石材料を、実質上断面が直角二等辺三角
形を成す4つのバー(30)で構成し、これらのバーを
、断面が方形の磁場空間(32)を囲むように配置し、
かつ前記バーを前記二等辺三角形の頂角の二等分線の方
向に磁化したことを特徴とする特許請求の範囲第1項に
記載の核磁気共鳴装置。 3、前記永久磁石材料を主として、断面の頂角が直角の
二等辺三角形を成す2つのバー(30)と、断面が台形
を成す2つのバー(44)とで構成し、前記4つのバー
によって方形磁場空間(28)を囲むようにしたことを
特徴とする特許請求の範囲第1項に記載の核磁気共鳴装
置。 4、前記永久磁石材料を主として、断面が直角二等辺三
角形を成す4つのバー(30)と、断面が矩形の2つの
バー(43)とで構成し、これらのバーによって断面が
六角形の磁場空間(28)を囲むようにしたことを特徴
とする特許請求の範囲第3項に記載の核磁気共鳴装置。 5、前記永久磁石材料のまわりに透磁率が比較的高い材
料製のリターンヨーク(40)を設けたことを特徴とす
る特許請求の範囲第1〜4項のいずれかに記載の核磁気
共鳴装置。 6、局部的に通過する磁束に対して直角となるリターン
ヨークの局部断面を前記磁束の強度に整合させるように
したことを特徴とする特許請求の範囲第5項に記載の核
磁気共鳴装置。 7、前記永久磁石材料によって囲まれる磁場空間の部分
を強異方性の磁性材料(50)によってクラッディング
するようにしたことを特徴とする特許請求の範囲第1〜
6項のいずれかに記載の核磁気共鳴装置。 8、前記クラッディング材料を、透磁率の高い磁性材料
と非磁性材料から成る薄板を横に交互に並べて薄板構造
としたことを特徴とする特許請求の範囲第7項に記載の
核磁気共鳴装置。 9、前記矩形状の中間バー(44)の磁化方向の寸法を
、前記三角形状のバーの高さよりも短くし、かつリター
ンヨーク(40)の形状をそれに適合させるようにした
ことを特徴とする特許請求の範囲第3項に記載の核磁気
共鳴装置。 10、永久磁石バーの縦の長さを、これらのバーによっ
て形成される磁場空間の断面の辺の長さの1〜2倍とし
、かつ他の磁石手段(52、54)を設けて、磁場空間
内の磁場の均一性を改善するようにしたことを特徴とす
る特許請求の範囲第1〜9項のいずれかに記載の核磁気
共鳴装置。 11、前記他の磁石手段によって前記磁石装置の少なく
とも一方の端面(56、58)付近における磁場の均一
性を改善するようにしたことを特徴とする特許請求の範
囲第10項に記載の核磁気共鳴装置。
Applications Claiming Priority (2)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
NL8402250 | 1984-07-17 | ||
NL8402250A NL8402250A (nl) | 1984-07-17 | 1984-07-17 | Kernspin resonantie apparaat met een rechthoekig permanent magnetische magneet. |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS6138453A true JPS6138453A (ja) | 1986-02-24 |
JPH0475008B2 JPH0475008B2 (ja) | 1992-11-27 |
Family
ID=19844225
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP15533085A Granted JPS6138453A (ja) | 1984-07-17 | 1985-07-16 | 核磁気共鳴装置 |
Country Status (6)
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---|---|
US (1) | US4695802A (ja) |
EP (1) | EP0170318B1 (ja) |
JP (1) | JPS6138453A (ja) |
DE (1) | DE3566454D1 (ja) |
FI (1) | FI86584C (ja) |
NL (1) | NL8402250A (ja) |
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- 1984-07-17 NL NL8402250A patent/NL8402250A/nl not_active Application Discontinuation
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- 1985-07-08 DE DE8585201113T patent/DE3566454D1/de not_active Expired
- 1985-07-08 EP EP85201113A patent/EP0170318B1/en not_active Expired
- 1985-07-09 US US06/753,205 patent/US4695802A/en not_active Expired - Lifetime
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- 1985-07-16 JP JP15533085A patent/JPS6138453A/ja active Granted
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