JPS61168979A - Pulse laser device - Google Patents
Pulse laser deviceInfo
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- JPS61168979A JPS61168979A JP937585A JP937585A JPS61168979A JP S61168979 A JPS61168979 A JP S61168979A JP 937585 A JP937585 A JP 937585A JP 937585 A JP937585 A JP 937585A JP S61168979 A JPS61168979 A JP S61168979A
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- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/10—Controlling the intensity, frequency, phase, polarisation or direction of the emitted radiation, e.g. switching, gating, modulating or demodulating
- H01S3/11—Mode locking; Q-switching; Other giant-pulse techniques, e.g. cavity dumping
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- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
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- H01S3/102—Controlling the intensity, frequency, phase, polarisation or direction of the emitted radiation, e.g. switching, gating, modulating or demodulating by controlling the active medium, e.g. by controlling the processes or apparatus for excitation
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Abstract
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
この発明は巨大パルス発振をおこなうパルスレーザ装置
、特にそのレーザ出力の安定化に関するものである。DETAILED DESCRIPTION OF THE INVENTION [Industrial Application Field] The present invention relates to a pulse laser device that performs gigantic pulse oscillation, and particularly to stabilization of its laser output.
巨大パルス発振に必要なQスイッチ素子として電気光学
効果を有する結晶を用いたポッケルスセルと偏光子を組
合せたものがスイッチ速度の速さと消光比の良さから実
用的に多く用いられている。As a Q-switch element necessary for gigantic pulse oscillation, a combination of a Pockels cell using a crystal having an electro-optic effect and a polarizer is widely used in practical use because of its high switching speed and good extinction ratio.
第7図はこの場合のパルスレーザ装置の構成の一例を示
したものである。図においてil+はレーザロッド、(
2)は偏光子、(3)はポッケルスセル、(4)は7ラ
ツシユランプでおる。(5)は反射率が実質上10(1
%である全反射鏡、(6)は出力鏡であり、これらによ
り共振器が構成される。(7)はフラッシュランプ(4
)からの元を有効にレーザロッド(1」に集光する反射
筒である。また(8)は充電々源で、レーザロッド(1
1を励起するフラッシュランプ(4)の放電々力を供給
するための電源であり、放電回路(9)のコンデンサを
充電する。このコンデンサに充電された電力はフラッシ
ュランプ(4)に供給されフラッシュランプトリガパル
ス発生回路−からの高圧パルス信号を受けて短時間に大
電流で放電される。これによりフラッシュランプ(4)
が発光する。fillはポッケルスセル駆動回路であり
、Qスイッチ素子であるポッケルスセル(3)に階段的
に電圧を印加して上記共振器内のレーザ元に対する透過
率を瞬時的に変化させるよう制御する回路である。a渚
は充電々源(8)、フラッシュランプトリガパルス発生
回路+1(1及びポッケルスセル駆動回路(IDの動作
を制御する制御i1回路である。FIG. 7 shows an example of the configuration of a pulse laser device in this case. In the figure, il+ is a laser rod, (
2) is a polarizer, (3) is a Pockels cell, and (4) is a 7-lash lamp. (5) has a reflectance of practically 10 (1
% is a total reflection mirror, (6) is an output mirror, and these constitute a resonator. (7) is a flash lamp (4
) is a reflector tube that effectively focuses the energy from the laser rod (1''
This is a power source for supplying the discharging force of the flash lamp (4) that excites the flash lamp (4), and charges the capacitor of the discharging circuit (9). The electric power charged in this capacitor is supplied to a flash lamp (4), and is discharged with a large current in a short time in response to a high voltage pulse signal from a flash lamp trigger pulse generation circuit. This will cause the flash lamp (4)
emits light. fill is a Pockels cell drive circuit, which applies voltage stepwise to the Pockels cell (3), which is a Q-switch element, to control the transmittance of the laser source in the resonator to change instantaneously. . The a beach is a charging source (8), a flash lamp trigger pulse generation circuit +1 (1), and a Pockels cell drive circuit (control i1 circuit that controls the operation of the ID).
レーザロッドIl)のホンピングの期間中、ポッケルス
セル(3)に印加する電圧の大きさは偏光子(2)によ
って決定される方向の直線偏波を構成する2つの直交成
分が互いに /2(4分の1波長)だけの位相差(位相
遅れ)が生じるようにしておく。During the pumping of the laser rod Il), the magnitude of the voltage applied to the Pockels cell (3) is such that the two orthogonal components constituting a linearly polarized wave in the direction determined by the polarizer (2) are mutually /2(4) A phase difference (phase delay) of only 1/1 wavelength) is generated.
このときポッケルスセル(3)の左側の端面から左方向
に出て行く波は円偏波になっている。左側の全反射鏡(
5)で反射された波は再びポッケルスセル(3)を通過
し、その際位相遅れ /2がさらにつけ加わるυで全体
としてπだけの遅れが生じ、ポッケルスセル(3)の右
側の端面から右方向に出て行く波は偏光子(2)によっ
て決定されるレーザ共振器内の直線偏波方向と直交した
方向の直線偏波となり。At this time, the wave exiting to the left from the left end face of the Pockels cell (3) is a circularly polarized wave. Total reflection mirror on the left (
The wave reflected at step 5) passes through the Pockels cell (3) again, and at this time, a phase delay of /2 is added to υ, resulting in a total delay of π, and the wave moves from the right end face of the Pockels cell (3) to the right. The wave exiting in the direction becomes linearly polarized in a direction perpendicular to the linear polarization direction in the laser resonator determined by the polarizer (2).
偏光子(2)によりさえぎられてしまう。従ってポッケ
ルスセル(3)に電圧を印加すると共振器内の損失が大
きくなり1発振は妨げられる。Qスイッチのタイミング
をレーザロッド(1夛内の反転分布が最大となる時刻に
合わせ、ポッケルスセル(3)に印加されている電圧を
除くと位相遅れがゼロとなり、直線偏波は偏光子(2)
を・損失なく通過できることになり9発振が可能となる
。この結果、Qスイッチから若干の遅延の仮巨大パルス
が発生する。The light is blocked by the polarizer (2). Therefore, when a voltage is applied to the Pockels cell (3), the loss within the resonator increases and one oscillation is prevented. If the timing of the Q-switch is adjusted to the time when the population inversion within the laser rod (1 unit) is maximum, and the voltage applied to the Pockels cell (3) is removed, the phase delay becomes zero, and the linearly polarized wave becomes the polarizer (2). )
・9 oscillations are possible because it can pass through without loss. As a result, a temporary gigantic pulse with a slight delay is generated from the Q switch.
第8図は上記の動作の時間的な様子を示したものである
。第8図で(a)dポッケルスセル(3)への印加電圧
の波形を示したもの、(b)は共振器内の損失(レーザ
元に対する透過率に対応する)の時間変化を示したもの
、(C)はqスイッチ時刻後Taの時間だけ遅れて発振
した巨大パルスのレーザ出力波形を示したものである。FIG. 8 shows the time course of the above operation. In Figure 8, (a) shows the waveform of the voltage applied to the d-Pockels cell (3), and (b) shows the temporal change in the loss inside the resonator (corresponding to the transmittance to the laser source). , (C) shows the laser output waveform of a giant pulse oscillated with a delay of Ta after the q switch time.
ところで上記のような従来のパルスレーザ装置のポッケ
ルスセル駆動回路+Illではクライトロン、アバラン
シェトランジスタ等の高速スイッチ素子(スイッチ速度
29 n5ec以下)を用いてポツケルスセ/I/(3
1への印加電圧を階段的に巨大パルスの発生時刻よりも
速く応答するよう高速で変化させており、これにともな
い第8図に示すように共振器内の損失も高速で変化して
いる。従ってこの場合の巨大パルス発振をするパルスレ
ーザ装置の入出力特性(レーザロッド(1夛の励起エネ
ルギとレーザ出力エネルギの関係)は第9図に示すよう
に励起エネルギの増加と共にほぼ直廐的に出力エネルギ
が増大する。第9図において横軸の励起エネルギは発振
閾値の励起エネルギで規格して示しである。By the way, in the Pockels cell drive circuit +Ill of the conventional pulse laser device as described above, a high-speed switching element (switching speed of 29 n5ec or less) such as a klytron or an avalanche transistor is used to drive the Pockels cell /I/(3
The voltage applied to the resonator 1 is changed stepwise at high speed so as to respond faster than the generation time of the giant pulse, and as a result, the loss inside the resonator also changes at high speed as shown in FIG. Therefore, in this case, the input/output characteristics (the relationship between the excitation energy of one laser rod and the laser output energy) of the pulsed laser device that emits a huge pulse oscillates almost directly as the excitation energy increases, as shown in Figure 9. The output energy increases.In FIG. 9, the excitation energy on the horizontal axis is normalized to the excitation energy at the oscillation threshold.
上記のような従来のパルスレーザ装置では、第9図のよ
うにレーザロッド(1)の励起エネルギの変化にほり比
例してレーザ出力エネルギが変化するため、充電々源(
8)の出力電圧の変動、フラッシュランプ(4)の発光
強度の変動9反射筒(7)の反射特性の変動等により上
記励起エネルギが初期の設定喧111から変化(変化幅
ΔE1)シた場合にはレーザ出力エネルギは初期(直E
Oから大きく変化(変イビ幅ΔKo )することになり
、レーザ出力が不安定であるという問題点があった。In the conventional pulse laser device as described above, the laser output energy changes in proportion to the change in the excitation energy of the laser rod (1) as shown in FIG.
8) When the above excitation energy changes from the initial setting 111 (variation range ΔE1) due to fluctuations in the output voltage of 8), fluctuations in the emission intensity of the flash lamp (4), 9 fluctuations in the reflection characteristics of the reflector tube (7), etc. The laser output energy is initially (direct E)
There was a problem that the laser output was unstable due to a large change (variable vibration width ΔKo) from O.
この発明はこのような問題点を解決するためになされた
ものでレーザロッド+11の励起エネルギが実用的に使
用される範囲内で変動してもレーザ出力エネルギまたは
レーザ出力パワーが安定化できるパルスレーザ装置を得
ることを目的とする。This invention was made to solve these problems, and provides a pulsed laser that can stabilize the laser output energy or laser output power even if the excitation energy of the laser rod +11 varies within the range of practical use. The purpose is to obtain equipment.
この発明に係るパルスレーザ装置は、ポッケルスセルへ
の印加電圧を階段的に変化させる時定数を適当に設定し
て、レーザロッドの励起エネルギが大きい場合の巨大パ
ルスが発生する時刻においては共振器内のレーザ元に対
する損失は大きく〔透過率は低く〕、またレーザロッド
への励起エネルギが小さい場合の巨大パルスが発生する
時刻においては共振器内のレーザ元に対する損失は小さ
く(透過率は高く)するようなポッケルスセル制御回路
を設けたものである。The pulse laser device according to the present invention appropriately sets the time constant for changing the voltage applied to the Pockels cell in a stepwise manner, so that when the excitation energy of the laser rod is large and the huge pulse is generated, the pulse laser device The loss to the laser source in the resonator is large (transmittance is low), and the loss to the laser source in the resonator is small (transmittance is high) at the time when a huge pulse is generated when the excitation energy to the laser rod is small. It is equipped with a Pockels cell control circuit like this.
第2図はレーザロッドの励起エネルギとQスイッチ時刻
後巨大パルスが発生するまでの遅延時間の関係の一例を
示し友もので、励起エネルギが増加するにつれてQスイ
ッチ時刻後から巨大パルスが発生するまでの時間間隔が
短くなる。第2図において励起エネルギE、、 K2に
対応する巨大パルスの発生時間をそれぞれTdl、 T
(L2として示している。この発明においては第3図に
示すようにポツケルスゼλへの印加電圧をQスイッチ時
側段適当な時定数をもたせて変化させることにより。Figure 2 shows an example of the relationship between the excitation energy of the laser rod and the delay time until a giant pulse is generated after the Q-switch time.As the excitation energy increases, the time from after the Q-switch time until a giant pulse is generated the time interval becomes shorter. In Fig. 2, the generation times of giant pulses corresponding to excitation energies E, K2 are Tdl and T, respectively.
(Denoted as L2. In the present invention, as shown in FIG. 3, the voltage applied to the Pocket Shift λ is varied with an appropriate time constant at the side stage during the Q switch.
共振器内の損失も同様に変化させる。これによりQスイ
ッチ時刻後からの共振器内の損失は時間とともに減少す
るようになり、上記のようにレーザロッドへの励起エネ
ルギが小さくQスイッチ時刻後から巨大パルスが発生す
るまでの時間間隔が長い場合(第3図においてTdlの
場合)には巨大パルスの発生時刻における共振器内の損
失が小さい状態で巨大パルスレーザ元が発振し、またレ
ーザロッドへの励起エネルギが大きくQスイッチ時刻鎌
から巨大パルスが発生するまでの時間間隔が短い場合(
第3図においてTa2の場合)には巨大パルスの発生時
刻における共振器内の損失が大きい状態で巨大パルスレ
ーザ元が発振することになる。The loss within the resonator is also varied in the same way. As a result, the loss inside the resonator after the Q-switch time decreases over time, and as mentioned above, the excitation energy to the laser rod is small, and the time interval from after the Q-switch time until the huge pulse is generated is long. In the case of Tdl in Fig. 3, the giant pulse laser source oscillates with a small loss in the resonator at the time of giant pulse generation, and the excitation energy to the laser rod is large, causing a huge drop from the Q-switch time sickle. If the time interval until the pulse occurs is short (
In the case of Ta2 in FIG. 3), the giant pulse laser source oscillates in a state where the loss inside the resonator is large at the time when the giant pulse is generated.
従ってレーザロッドへの励起エネルギの一定の範囲内で
巨大パルスのレーザ出力エネルギまたはレーザ出力パワ
ーをはシ一定にすることができる。Therefore, the laser output energy or laser output power of the giant pulse can be kept constant within a certain range of excitation energy to the laser rod.
第1図はこの発明の一実施例を示すものであり。 FIG. 1 shows an embodiment of the present invention.
113〜α1およびα2は上記従来装置と同一のもので
ある。a3は第3図に示すようにレーザロッド111の
励起エネルギが大きい場合の巨大パルスが発生する時刻
においては、共振器内のレーザ元に対する損失は大きく
、またレーザロッドIIJへの励起エネルギが小さい場
合の巨大パルスが発生する時刻においては共振器内のレ
ーザ元に対する損失は小さくするようにポッケルスセル
(3)への印加電圧を制御するポッケルスセル制御回路
である。113 to α1 and α2 are the same as those in the conventional device. As shown in FIG. 3, when the excitation energy of laser rod 111 is large, the loss to the laser source in the cavity is large, and when the excitation energy to laser rod IIJ is small, a3 is This is a Pockels cell control circuit that controls the voltage applied to the Pockels cell (3) so as to reduce the loss to the laser source in the resonator at the time when the huge pulse of .
上記のように構成されたパルスレーザ装置に訃いては巨
大パルスの発生時刻での共振器内の損失がレーザロッド
IIJへの励起エネルギが大きい場合では大きく、励起
エネルギが小さい場合では小さい状態で巨大パルスレー
ザが発振するためにQスイッチ時刻後からのポッケルス
セル(3)への印加電圧の変化の時定数を適当に設定す
ることにより。In a pulsed laser device configured as described above, the loss inside the resonator at the time of generation of a giant pulse is large when the excitation energy to the laser rod IIJ is large, and when the excitation energy is small, the loss in the resonator is large. By appropriately setting the time constant of the change in the voltage applied to the Pockels cell (3) after the Q-switch time in order to cause the pulsed laser to oscillate.
レーザロッド11)への励起エネルギが実用的に使用さ
れる範囲(通常発振聞直エネルギの2倍前後の範囲)内
で巨大パルスのレーザ出力をはシ一定にすることができ
る。The gigantic pulse laser output can be kept constant within a range in which the excitation energy to the laser rod 11) is practically used (a range around twice the normal oscillation direct energy).
第4図はこの場合の入出力特性を示したもので励起エネ
ルギの一定の範囲内でレーザ出力エネルギがはシー屋と
なっており、フラッシュランプ(4)の発光強度の変動
等によるこの範囲内での励起エネルギの変動に対して出
力エネルギの変化が小さくなり、レーザ出力を安定化す
ることができる。Figure 4 shows the input/output characteristics in this case.The laser output energy is constant within a certain range of excitation energy, and within this range due to fluctuations in the emission intensity of the flash lamp (4), etc. The change in output energy is small with respect to the fluctuation in excitation energy at , and the laser output can be stabilized.
これらの動作についてはQスイッチレーザの特性を記述
するレート方程式を用いて解析することにより説明でき
る。These operations can be explained by analysis using a rate equation that describes the characteristics of a Q-switched laser.
このレート方程式は個々の規格化を行って次のように表
わすことができる。This rate equation can be expressed as follows after individual normalization.
dψ
−−(n−r)ψ ・・・・・・(lン(
it
n
−−−nψ ・・・・・・(2)i
ここでψは光子密度、nは反転分布密度、γは共振器内
の損失、tは時間である。損失rはポッケルスセルと偏
光子と組合せたときの透過率TPがで表わされることを
考慮して1次のように変化させた場合を考える。dψ −−(n−r)ψ ・・・・・・(ln(
it n ---nψ (2) i where ψ is the photon density, n is the population inversion density, γ is the loss within the resonator, and t is time. Considering that the loss r is expressed by the transmittance TP when a Pockels cell and a polarizer are combined, a case will be considered in which the loss r is changed in a linear manner.
ここでτはポッケルスセル印加電圧の時定数である。Here, τ is the time constant of the voltage applied to the Pockels cell.
また巨大パルスレーザ元の出力エネルギE はut
と表わせる。ここでV はモード体積、N はし0
〇−ザロツ
ド内の活性物質密度、hνは光子のエネ失の割合を示す
。Further, the output energy E of the giant pulse laser source can be expressed as ut. where V is the mode volume, N is 0
〇-The active substance density in the rod, hν, indicates the rate of energy loss of photons.
以上の式fi+ 、 +21 、 (4) 、 +51
を用いて数値計算を行った結果の一例を第5図及び第6
図に示す。The above formula fi+, +21, (4), +51
Figures 5 and 6 show examples of the results of numerical calculations using
As shown in the figure.
第5図はレーザロッド111の励起エネルギと巨大パル
ス元のレーザ出力エネルギの関係を示すものであり、実
線0)で示す曲線祉上式のポッケルスセル印加電圧の時
定数τが70 n5ecの場合であり。Figure 5 shows the relationship between the excitation energy of the laser rod 111 and the laser output energy of the gigantic pulse source, in the case where the time constant τ of the Pockels cell applied voltage in the curve equation shown by the solid line 0) is 70 n5ec. can be.
この発明によるパルスレーザ装置の入出力特性である。It is an input-output characteristic of the pulse laser device according to this invention.
これによれば励起エネルギ(規格値)が2(発振+fl
l[エネルギの2倍の励起エネルギに相当する)を中
心として10%の変動があつfc場合の出力エネルギの
変動は2.5チ以下であり、破線←)で示した入出力特
性をもつ従来のパルスレーザ装置における上記と同様の
場合の出力エネルギの変動が15%であることに比べて
大幅に安定化される。According to this, the excitation energy (standard value) is 2 (oscillation + fl
When fc has a 10% fluctuation around l (corresponding to twice the excitation energy), the fluctuation in output energy is less than 2.5 h, and the conventional system with the input/output characteristics shown by the broken line ←) The fluctuation of the output energy in the same case as above in the pulsed laser device is 15%, which is significantly stabilized.
第6図はzS図と同じ条件でレーザロッド[IJの励起
エネルギと巨大パルス元のレーザ出力パワー(パルス尖
頭1i]i)との関係を示したもので、実繕で示す曲線
はこの発明によるパルスレーザ装置の入出力特性である
。上記と同様に励起エネルギ(規格値)が2を中心とし
て10%の変動があった場合のレーザ出力パワーの変動
は5.5−以下であり、破線で示した従来装置の特性で
は28tsの変動に比べて大幅に安定化されることがわ
かる。Figure 6 shows the relationship between the excitation energy of the laser rod [IJ and the laser output power (pulse peak 1i]i) of the giant pulse source under the same conditions as the zS diagram. This is the input/output characteristic of the pulsed laser device. Similarly to the above, when the excitation energy (standard value) varies by 10% around 2, the variation in laser output power is less than 5.5, and the variation in the conventional device shown by the broken line is 28ts. It can be seen that it is significantly stabilized compared to .
この発明は以上説明したとおり、Qスイッチ時刻後から
のポッケルスセルへの印加電圧の変化を。As explained above, this invention detects the change in the voltage applied to the Pockels cell after the Q-switch time.
レーザロッドの励起エネルギの大きさに依存する巨大パ
ルスの発生時刻と関係づけて制御するポッケルスセル制
御回路を備えることにより、上記励起エネルギの変動に
対してレーザ出力を安定化できる効果がある。By providing a Pockels cell control circuit that performs control in relation to the generation time of a gigantic pulse that depends on the magnitude of the excitation energy of the laser rod, it is possible to stabilize the laser output against fluctuations in the excitation energy.
第1図はこの発明の一実施例を示す図、第2図は励起エ
ネルギと巨大パルスの発生時間との関係を示す図、第3
図はポッケルスセルへの印加電圧波形、共振器内の損失
の時間変化及びレーザ出力波形を示し、この発明の詳細
な説明する図、第4図、第5図および第6図はこの発明
による装置の入出力特性を示した図、第7図は従来のパ
ルスレーザ装置の構成を示す図、第8図は第3図と同様
の時間特性を示し従来の装置の動作を説明する図。
第9図は従来の装置の入出力特性を示した図である。
図において、(1)はレーザロッド、(2)は偏光子。
(3)はポッケルスセル、(4)はフラッシュランフ”
l (51は全反射鏡、(6ンは出力鏡、(7)は反
射筒、(8)t:を充電電源、(9)は放電回路、 (
IIはフラッシュランプトリガパルス発生回路、11υ
はポッケルスセル駆動回路。
a3は制御回路、(11はポッケルスセル制御回路であ
る。
なお、各図中同一符号は同一または相当部分を示す。FIG. 1 is a diagram showing an embodiment of the present invention, FIG. 2 is a diagram showing the relationship between excitation energy and giant pulse generation time, and FIG.
The figure shows the voltage waveform applied to the Pockels cell, the time change of the loss in the resonator, and the laser output waveform, and the diagrams illustrating the present invention in detail, FIGS. 4, 5, and 6 are the apparatus according to the present invention. FIG. 7 is a diagram showing the configuration of a conventional pulse laser device, and FIG. 8 is a diagram showing the same time characteristics as FIG. 3 and explaining the operation of the conventional device. FIG. 9 is a diagram showing the input/output characteristics of a conventional device. In the figure, (1) is a laser rod, and (2) is a polarizer. (3) is Pockelsel, (4) is Flashlump.”
l (51 is a total reflection mirror, (6 is an output mirror, (7) is a reflector tube, (8) t is a charging power source, (9) is a discharge circuit, (
II is a flash lamp trigger pulse generation circuit, 11υ
is the Pockels cell drive circuit. a3 is a control circuit, (11 is a Pockels cell control circuit). Note that the same reference numerals in each figure indicate the same or corresponding parts.
Claims (1)
に配置されたレーザ光の発生源であるレーザロッド、偏
光子、ポッケルスセルと、上記レーザロッドを光励起す
るフラッシュランプと、上記ポッケルスセルに印加する
電圧を階段的に変化させ上記共振器内のレーザ光に対す
る損失を瞬時的に高い状態から低い状態へ変化させるよ
う制御するポッケルスセル駆動回路とを有し、巨大パル
スを発生するパルスレーザ装置において、上記ポッケル
スセルへの印加電圧を階段的に変化させる時定数を適当
に設定することにより、上記レーザロッドの励起エネル
ギが大きい場合の巨大パルスが発生する時刻においては
、上記共振器内のレーザ光に対する損失は大きく、また
上記レーザロッドへの励起エネルギが小さい場合の巨大
パルスが発生する時刻においては上記共振器内のレーザ
光に対する損失は小さくするようにポッケルスセルへの
印加電圧を制御することを特徴とするパルスレーザ装置
。A resonator consisting of an output mirror and a total reflection mirror, a laser rod as a source of laser light disposed within the resonator, a polarizer, a Pockels cell, a flash lamp for optically exciting the laser rod, and the Pockels cell. and a Pockels cell drive circuit that controls the voltage applied to the resonator to be changed stepwise to instantaneously change the loss to the laser light in the resonator from a high state to a low state, and the pulse laser generates a huge pulse. In the device, by appropriately setting a time constant for stepwise changing the voltage applied to the Pockels cell, the amount of energy in the resonator can be increased at the time when a huge pulse is generated when the excitation energy of the laser rod is large. The voltage applied to the Pockels cell is controlled so that the loss to the laser beam in the resonator is small at the time when a huge pulse is generated when the loss to the laser beam is large and the excitation energy to the laser rod is small. A pulse laser device characterized by:
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP937585A JPS61168979A (en) | 1985-01-22 | 1985-01-22 | Pulse laser device |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP937585A JPS61168979A (en) | 1985-01-22 | 1985-01-22 | Pulse laser device |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS61168979A true JPS61168979A (en) | 1986-07-30 |
Family
ID=11718708
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP937585A Pending JPS61168979A (en) | 1985-01-22 | 1985-01-22 | Pulse laser device |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS61168979A (en) |
Cited By (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US4959838A (en) * | 1989-05-31 | 1990-09-25 | The United States Of America As Represented By The Administrator Of The National Aeronautics And Space Administration | Method and circuit for shaping laser output pulses |
JP2003046173A (en) * | 2001-07-30 | 2003-02-14 | Matsushita Electric Ind Co Ltd | Laser, wavelength changing element, laser oscillator, wavelength changing device, and method for laser beam machining |
WO2010134178A1 (en) * | 2009-05-21 | 2010-11-25 | 三菱電機株式会社 | Optical waveguide polarizer, and optical switching device and q switch laser device using same |
JP2014211528A (en) * | 2013-04-18 | 2014-11-13 | 日本電信電話株式会社 | Optical switch element and laser oscillator |
JP2015111660A (en) * | 2013-10-31 | 2015-06-18 | 富士フイルム株式会社 | Laser device and photoacoustic measurement device |
-
1985
- 1985-01-22 JP JP937585A patent/JPS61168979A/en active Pending
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---|---|---|---|---|
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