JPS6111916A - 磁気ヘツド検査方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 （産業上の利用分野） 本発明は磁気記録装置に用いられる磁気ヘッドの絶対効
率を求めるための検査方法に関するものである。

（従来技術とその問題点） 磁気記録再生システムにおいて、一般に用いられている
磁気ヘッドは、フェライトあるいはパーマロイなどの磁
気コア、前記磁気コアを通る磁束が鎖交するように巻か
れたコイルおよび磁気コアの一部を分断したギャップと
を備えておシ、記録時には、前記コイルを流れる記録電
流によシ前記磁気コアを励磁し、前記ギャップよル漏え
いする記録磁界によシ、磁気記録媒体に記録を行ない、
また、再生時には、前記ギャップを介して磁気記録媒体
よシ発生する再生磁束を前記磁気コアに導き、この再生
磁束の時間微分を、前記コイルの両端に発生する再生出
力電圧として検出するものである。

近年、記録密度の高密度化および記録信号の転送速度の
高速化のために、薄膜磁気ヘッドが採用されつつある。

薄膜磁気ヘッドは、磁気コアとして、スパッタ法あるい
はめりき法などによシ成膜されたパーマロイルセンダス
トなどの磁性薄膜を用い、コイルには、スパッタ法ある
いはめつき法などによル成膜された銅シアルミニウムな
どの金属薄膜を用い、ギャップに祉、スバ、り法などに
よシ成膜されたアルミナを石英などの非磁性薄膜を用い
ている。薄膜磁気ヘッドの特徴のひとつは、磁気コアの
体積が非常に小さいので、共振周波数が高く、従って、
高速での記録、再生が可能なことであるが、一方、磁気
コアの体積が非常に小さいため、磁気コアの磁気抵抗が
増加しやすいという欠点も有している。磁気コアの磁気
抵抗を低減させるためには、磁気コアとして用いる磁性
薄膜に対し、精密な制御が必要であシ、この磁性薄膜の
特性によシ、薄膜磁気ヘッドの特性は大きく左右される
。

しかしながら、磁気ヘッドの特性を検査するだめの情報
としては、従来、コイル両端に生ずる再生出力電圧のみ
が用いられてきたため、直接、磁気コアとして用いられ
ている磁性薄、膜の特性を把握することができなかった
。すなわち、再生出力電圧は、磁気コアを通る磁束φの
うち、コイルに鎖交するものの時間微分−ｄφ／ｄｔで
あるため、磁束φの絶対値を知ることができず、従って
、磁性薄膜の磁気゛抵抗などの特性を、直接検査すると
゛とができなかった。

（本発明の目的） 本発明の目的は、磁気コアの磁気抵抗を直接検査でき、
さらに、磁気ヘッドの絶対効率が得られる検査方法を提
供することにある。

（本発明の構成） 本繍明によれば、磁気コアとこの磁気コアに巻かれたコ
イルを備えた磁気ヘッドを用い、磁気記録媒体に飽和記
録された信号を再生し、前記磁気記録媒体の残留磁化お
よび磁性膜厚ならびに前記磁気ヘッドのトラック幅の積
に対する再生出力電圧の積分波形のピーク値の割合から
、前記磁気ヘッドの効率を求めることができる。

（構成の詳細な説明） 以下、本発明による磁気ヘッド検査方法について詳細に
説明する。磁気コアと、前記磁気コアを通る磁束（以下
再生磁束と略称）に鎖交するように巻かれたコイルを備
えた磁気ヘッドにおいて、再生出力電圧ｅは、次式で表
わされる。

！＝−ｄφ／　ｄｔ　　　　　　　　　　　（１）ここ
でφ杜磁気コアを通る再生磁束中、コイルに鎖交する磁
束であり、ｔは時間である。（１）式を任意の時間ｔ１
とｔ、の範囲で積分すると次式を得る。

間間隔ｔ１およびｔ、で積分することによシ、時間ｔ１
、から時間ｔ、の間で゛コイルに鎖交する再生磁束の差
φ（ｔ、）−φ（ｔｌ）を求めることができる。

第１図は、磁気ヘッドの再生出力波形とその積分波形で
あシ、１は再生出力波形、２社その積分波形、および３
は時間ｔ、と時間ｔ２でコイルに鎖交する再生磁束の差
φ（ｔり一φ（ｔ、）である。第１図において、再生出
力波形１を、時間ｔ、から時間１＝まで積分した波形２
０時間ｔ１での値と時間ｔ８での値の差３は、前記（２
）式で示されるように、コイルに鎖交する磁束量の差φ
（ｔり一φ（１１）となる。

また、時間ｔｌと時間ｔ！でコイルに鎖交する再生磁束
の向きは逆転している。

第２図し、磁気記録媒体からの再生磁束の流れを、示す
図であシ、４は磁気コア、５はコイル、６はギャップ、
７は磁気記録媒体、８は記録磁化、および９は再生磁束
である。第２図において、記録磁化８よシ発生する再生
磁束の総量φ０は、磁気記録媒体７の膜厚をＴ１残留磁
化をＭｒ、磁気コア４のトラック幅をＷとすると、 φｏ＝　Ｍｒ−Ｔ−Ｗ　　　　　　　　　　　　（３）
で示される。

従って、第１図における時間業、から時間ｔ、で、コイ
ル５に鎖交する再生磁束の差φ（ｔ２）−φ（ｔｌ）は
、磁気ヘッドの効率がηであるとき、時間ｔｌと時間ｔ
！でのコイル５に鎖交する再生磁束の向きが逆であるこ
とと、ニイル５の巻数Ｎを考慮して、φ（ｔ、）−φ（
ｔｔ）”ｚφ６　ａ　Ｎ＊η　　　（４）と表わさ°れ
る。さらに（４）式は（３）式および（２）式を用いて
、次式に示される。

ここでηは磁気ヘッドの効率、Ｃは再生°出力電圧、Ｍ
ｒは磁気記録媒体の残留磁化、Ｔは磁気記録媒体の膜厚
、Ｗは磁気ヘッドのトラック幅、Ｎは磁気ヘッドのコイ
ル巻数ｓ　　１１およびｔ宜は再生出力電圧のピーク前
後における任意の時間である。（５）式において、Ｍｒ
　＝　Ｔ　ｐ　Ｗ　−Ｎ　＃およびｅの積分値より、磁
気ヘッドの効率ηを求めることができ、磁気記録媒体の
残留磁化Ｍｒおよび膜厚Ｔは、たとえば、振動試料型磁
束計と表面あらさ計で容易に測定可能であシ、磁気ヘッ
ドのトラック幅は測長器により、容易に測定可能である
。また、再生出力波形の積分は、たとえば波形デジタイ
ザと、計算機゛による積分処理で容易に求めることがで
きる。

（実施例） 無電解めっき法によシ作製されたコバルト・ニッケル・
リン合金磁性膜を用いた磁気記録媒体と、パーマロイを
磁極材料に用いた薄膜磁気ヘッドとを組み合わせて、記
録・再生を行ない、積分波形からヘッド効率を求めた。

第３図（ａ）　ｊ　（ｂ）はそれぞれ孤立波再生出力波
形１とその積分波形であシ、積分波形２は磁気記録媒体
７の記録磁化遷移領域の両端でピークを示している。第
３図（ｃ）は記録媒体を表す。記録密度が低い時には、
このピーク値は一定であシ、正・負のピーク値の差３は
、７．９５ＸＩＯウェーバであった。また測定に用いた
薄膜磁気ヘッドのトラック幅社２６ミクロン、コイル巻
数は８ターン、磁気記録媒体の残！磁化畔０．７２テス
２、媒体厚は３００オングストロームであった。（５）
式を用いて薄膜磁気ヘッドの効率を求めると、８８％が
得られ、高い効率を有していることが確認された。

（発明の効果） 以上のように本発明による磁気ヘッド検査方法を用いる
ことによって、磁気ヘッドの効率を知ることができ、特
に薄膜磁気ヘッドの磁極に用いられる軟磁性膜の特性を
記録・再生時に知ること例できるので、薄膜磁気ヘッド
の検査工程に対し、非常に有効である。

【図面の簡単な説明】

第１図は磁気ヘッドの再生出力波形図とその積分波形図
、第２図は、磁気記録媒体からの再生磁束の流れを示す
図、第３図（ＪＩ）　＃　（ｂ）　＃　（Ｃ）はそれぞ
れ実施例における再生出力波形図とその積分波形図と記
録媒体を示す図。 １・・・再生出力波形、２・・・積分波形、３・・・時
間ｔ。 と時間ｔ、でコイルに鎖交する再生磁束の差、４・・・
磁気コア、５−・・コイル、６・ｆ・ギャップ、７・・
・磁気記録媒体、８・・・記録磁化、９・・・再生磁束
である。 ７１−１　　図 ７Ｉ−２図 第３図

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. 磁気コアと該磁気コアに巻かれたコイルを備えた磁気ヘ
   ッドを用い、磁気記録媒体に飽和記録された信号を再生
   し、前記磁気記録媒体の残留磁化および磁性膜厚ならび
   に前記磁気ヘッドのトラック幅と再生出力電圧の積分波
   形のピーク値とから、前記磁気ヘッドの効率を求めるこ
   とを特徴とする磁気ヘッド検査方法。