JPS5960417A - Manufacture of hologram by hologram scanner - Google Patents

Abstract

PURPOSE:To obtain an uniform deflected beam regardless of a beam incidence position on a hologram disk by irradiating the disk with auxiliary light during hologram formation and making the efficiency of diffraction between the center and circumference of the hologram disk. CONSTITUTION:A laser beam L incident to a hologram scanner 100 is diffracted and deflected by the hologram disk 1 rotated by a motor 2 to scan on a photosensitive drum 10. The direction P of the grating of a hologram piece 3 on the hologram disk 1 and the direction Q of the linear polarized light of the beam L coincide with each other in the center of the hologram piece 3, but are different at the circumference, so the diffraction efficiency drops to reduce the amount of incident light to the photosensitive drum 10. For this purpose, when the hologram piece 3 is formed, the center part is exposed and photosensitized to the auxiliary light to decrease the transittivity, obtaining the same beam diffraction efficiency with the circumferential part.

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は、平行直線格子を有するホログラムの作製方法
に関する。DETAILED DESCRIPTION OF THE INVENTION The present invention relates to a method for producing a hologram having parallel linear gratings.

平行直線格子を有するホログラムをほぼ一定の円周に沿
−〕て配置したホロクラムディスクと、これを回転駆動
する駆動手段とを具備するホロクラムスキャナを、例え
ばレーザプリンクにおけるスキャナとして用いることは
従来より公知である。It is conventional to use a hologram scanner, which includes a hologram disk in which holograms having parallel linear gratings are arranged along a substantially constant circumference, and a driving means for rotationally driving the hologram disk, as a scanner in a laser link, for example. It is more well known.

このスキャナを実際に使用するには、上記ホロクラムデ
ィスクを回転させ、そのホロクラムに再生光たるレーザ
ビ一ムを入射し、ホロクラムに対するレーザビームの照
射位置を相対的に変化させることによって該七−ムを回
折、偏向させ、かく回折したレーザビームを走査面、例
えは感光体表面にて走査する。To actually use this scanner, the hologram disk is rotated, a laser beam serving as reproduction light is incident on the hologram, and the irradiation position of the laser beam relative to the hologram is changed. is diffracted and deflected, and the thus diffracted laser beam is scanned on a scanning surface, for example, the surface of a photoreceptor.

ホログラムスキャナが使用されるとき、上述のようにホ
ログラムに対するレーザビームの照射位置は、ボロクラ
ムディスクの周方向に順次変化する。その際、レーザビ
ームが１つのホログラムの一方の端部領域を照射し、次
いでその中央の部分を照射し、最後にこのホログラムの
他方の端部領域を照射するまでの間、均一な回折効率が
得られれば、走査面における光量は、その走査線全体に
亘って均一となる。ところが平行直線格子を有する従来
のホログラムを使用した場合、ポログラノ、全体に亘っ
て均一な回折効率を得ることはできなかった。即ち、ホ
ログラムの中央の部分をレーザビームが照射したとき一
番高い効率が得られる反面、その両端部付近を該ビーム
が照射したとき、その回折効率はかなり低下するのが普
通である。When the hologram scanner is used, as described above, the irradiation position of the laser beam on the hologram changes sequentially in the circumferential direction of the vologram disk. In this case, a uniform diffraction efficiency is achieved while the laser beam irradiates one end region of a hologram, then its central part, and finally the other end region of this hologram. If this is achieved, the amount of light on the scanning plane will be uniform over the entire scanning line. However, when a conventional hologram having a parallel linear grating is used, it is not possible to obtain a uniform diffraction efficiency over the entire porogram. That is, while the highest efficiency is obtained when the laser beam irradiates the central portion of the hologram, the diffraction efficiency generally decreases considerably when the laser beam irradiates the vicinity of both ends of the hologram.

このため、走査面上での光量分布が走査線方向に不均一
となり、走査線両端部領域に、て光量が低下し、従って
、このボロクラムスキャナをレーザプリンクに用い１こ
ときは、感光体面上に形成される画像に濃淡が生じ、均
一な濃度の画像を得ることはできなかった。For this reason, the light intensity distribution on the scanning surface becomes non-uniform in the scanning line direction, and the light intensity decreases at both ends of the scanning line. The image formed thereon had shading, and it was not possible to obtain an image with uniform density.

本発明の目的は上記従来の欠点を除去ないしは軽減′？
１−ることの可能なホログラノの作製方法を揚供−ｄ−
ることである。The purpose of the present invention is to eliminate or alleviate the above-mentioned conventional drawbacks.
1-Provide a method for producing a hologram that can be made-d-
Is Rukoto.

以Ｆ１本発明の有利な実施例を説明すると共に、トポし
た従来の欠点を、図示した構成に則してより具体的に明
らかｌこする。Hereinafter, advantageous embodiments of the present invention will be described, and the disadvantages of the conventional technology will be more specifically explained in accordance with the illustrated configuration.

第１１シ１及び第２図は、ホ【コグラムスキャナを用い
たレーザプリンクの光学系の一例を示す説明図で／＋ヘ
リ、本発明の理解のため、先ずその構成と作用の概要を
簡単に説明する。Figures 11 and 2 are explanatory diagrams showing an example of a laser link optical system using a hologram scanner.In order to understand the present invention, we will first briefly outline its configuration and operation. Explain.

箪１図及び第２図において、ホログラムスキャナ１００
は、ホロクラムディスク１と、これを回転駆動する駆動
手段としてのモータ２とを有し、ディスク１はモータ２
によってその軸線Ｘのまわりを回転される。ディスク１
には、上記軸線Ｘを中心とした円周に沿って、等間隔に
配置された複数の平面状のホログラム３が設けられてい
る。本例における各ホロクラム３の格子は、第３図（ａ
）乃至（ｃｌに多数の平行直線を付して模式的に示す如
く等間隔な平行直線格子てあり、これら格子はディスク
１の接線方向と平行な方向に延在する。In Figures 1 and 2, the hologram scanner 100
has a hologram disk 1 and a motor 2 serving as a driving means for rotationally driving the hologram disk 1, and the disk 1 is driven by the motor 2.
is rotated around its axis X by. disc 1
is provided with a plurality of planar holograms 3 arranged at equal intervals along a circumference centered on the axis X. The lattice of each hologram 3 in this example is shown in FIG.
) to (cl), as shown schematically with a large number of parallel straight lines, are equally spaced parallel straight line gratings, and these gratings extend in a direction parallel to the tangential direction of the disk 1.

図示していないレーザ装置から出射し、情報信号により
光変調された直線偏光のレーサヒーｔ、　（再生光）Ｌ
は、レンズ４及び凸面鏡５を介して、ホロクラムディス
クｌ０）１つのホロクラム３に入射し、該ホログラム３
によって公知の形態で回折される。かく回折されたレー
ザビームＬは、ミラー６にて反射し　ｆ１１θレンズ７
及びシリンドリカルレンズ９を通り、感光体１０の表面
に集束して、ここにビー１１スポツトを生せしめる。こ
の場合、ポ［コグラノ、３を照射するレーザビームＬの
光量は固定されているのに対し、ホログラムディスクは
、モータ２により矢印へ方向に回転駆動されているノテ
、ホロクラ１１３を照射するレーザビームの照射位置は
ディスク１の回転にｆｒっで変化する。即ち、ポロクラ
ム３にレーザビームが照射され初めの時点ては、第３図
（ａｌに符号ｌを付して示す如く、ビームはホロフラノ
、３の第３図（ａ）における右端部領域Ｂ１を照射し、
ディスク１の回転に伴って、第３図（１）ｌに示す如く
、ポロダラム中央の部分Ｂ２を照射（７、次いで第３図
（Ｃ１に示すように左端部領域Ｂ、を照射する（第２図
も参照）。このため、ホログラノ・；３の格子の方向と
、ホロクラム３に入射するレーザビーム・の方向との成
す角度が、ディスクｌの回転ｔｃ　（’ｆニー＞て変化
し、よって、ホログラｌｘ　３　全出射（７ｆ：レーザ
ビームは矢印Ｃ方向に偏回し、感光体トのビートスポッ
ト 走査が行われる。Linearly polarized laser heat t, (reproduction light) L emitted from a laser device (not shown) and optically modulated by an information signal
is incident on one hologram 3 via the lens 4 and the convex mirror 5, and the hologram 3
is diffracted in a known manner by The thus diffracted laser beam L is reflected by the mirror 6 and f11θ lens 7
The beam passes through the cylindrical lens 9 and is focused on the surface of the photoreceptor 10 to form a bead 11 spot there. In this case, the amount of light of the laser beam L that irradiates the pointer 113 is fixed, whereas the hologram disk is rotated by the motor 2 in the direction of the arrow. The irradiation position changes as the disk 1 rotates. That is, at the initial point when the laser beam is irradiated onto the porochrum 3, the beam irradiates the right end region B1 in FIG. death,
As the disk 1 rotates, as shown in FIG. 3 (1) l, the center part B2 of the porodaram is irradiated (7), and then the left end area B as shown in FIG. 3 (C1) is irradiated (second For this reason, the angle formed by the direction of the grating of the hologram 3 and the direction of the laser beam incident on the hologram 3 changes with the rotation of the disk l, and therefore, Hologram lx 3 full emission (7f: The laser beam is deflected in the direction of arrow C, and the beat spot of the photoreceptor is scanned.

感光体表面は予め帯電されているため、レーザビームの
照射により、感光体表面には、情報信号に対応した画像
情報の潜像が形ＦＷ．すれ、この潜像は現像装置（図示
せず）にて可視像化される。Since the surface of the photoreceptor is charged in advance, a latent image of image information corresponding to the information signal is formed on the surface of the photoreceptor by laser beam irradiation in the form of FW. Then, this latent image is visualized by a developing device (not shown).

上述したホログラｊ・スキャナの構成及び作用は従来と
変りはない。この場合、先にも説明した如く、平行直線
格子を有する従来のホロフラノ、を用いると、レーザビ
ームがホロクラムの中央の部分を照射したときに（第３
図（１））参照）、最大の回折効率が得られ、その両端
部付近を照射したときに（第３図（ａｌ　、　（Ｃ）参
照）、この効率は低下していた。The configuration and operation of the holographic scanner described above are the same as those of the prior art. In this case, as explained above, if a conventional holofurano with parallel linear gratings is used, when the laser beam irradiates the central part of the hologram (the third
The maximum diffraction efficiency was obtained (see Figure (1))), and this efficiency decreased when the vicinity of both ends were irradiated (see Figure 3 (al, (C)).

その理由を図示した構成例に則して、少し詳しく説明す
る。The reason for this will be explained in a little more detail with reference to the illustrated configuration example.

一般に、ホロクラム用の再生光として、ホロクラムの格
子方向に対し平行な偏光方向を持った直線偏光のレーザ
ビームを用いると、ホログラムの回折効率を高めること
力Ｓでき、このため、図示したホログラムスキャナにお
いても、再生光として、直線偏光のレーザビームが用い
られている。ところが、平行直線格子を有するホロクラ
ムを使用（７た場合、再生光として直線偏光を用いても
、その偏光方向とポＩコグラムの格子方向とを常に平行
に保つ口とはてきない。格子の方向がホロクラ１１デイ
スクの中心に対して同心状ではないため、再生光の偏光
方向と格子の方向との成す角度がホロクラ１１デイスク
の回転に伴って変化するからである。Generally, if a linearly polarized laser beam with a polarization direction parallel to the lattice direction of the hologram is used as reproduction light for a hologram, it is possible to increase the diffraction efficiency of the hologram. Also, a linearly polarized laser beam is used as the reproduction light. However, when using a hologram with a parallel linear grating, even if linearly polarized light is used as the reproduction light, it is not possible to always keep the polarization direction parallel to the grating direction of the polygon. This is because the angle between the polarization direction of the reproduced light and the grating direction changes as the holocra 11 disk rotates, since it is not concentric with the center of the holocra 11 disk.

このため従来のホロクラムを用いると、再生光の当てら
れるホｌ］クラｊ・位置の変動に伴って、ホロクラムの
回折効率が変化Ａ−ることは避けら）１ない。Therefore, when a conventional hologram is used, it is inevitable that the diffraction efficiency of the hologram changes as the position of the hologram to which the reproduction light is applied changes.

その際、従来はこの回折効率の変動の影響を少なくする
ため、ポログラｔ、のほぼ中央の部分をレーザビームが
照射したとき、レーザビームの偏光方向と格子の方向と
が平行となるようにし、その際の回折効率が一番高くな
るようにするのが普通であるが、このようにすれば、ホ
ロクラｌ、の両端部領域をレーザビームが照射したとき
、その回折効率が低下することは、上の説明からより理
解できる。これを第３図を用いて説明する。第３図（ａ
ｌ乃至（（゛）における矢印Ｑは再生元たるレーザビー
ムの偏光方向を示し、矢印Ｐはホログラム３の格子の方
向を示している。第３図（ｌ〕）から判るように、ホロ
グラム３の中央の部分Ｂ２をレーザビームが照射したと
き、両方向Ｐ、Ｑが互いに平行となるようにこれらの方
向を定め、このときの回折効率を高めるようにする。と
ころが第３図（ａ）　、　ＦＣ＋に示す如くホロクラム
の端部領域Ｂ、、Ｂ３をレーサヒーｊ・が照射したとき
は、格子の方向Ｐと偏光方向Ｑは平行ではなくなり、そ
の回折効率が低下せさるを得ない。逆に言オは、従来は
ホロクラムの中央の部分における回折効率を最大とする
ことにより、回折効率の低下をホログラム各端部領域に
４辰り分け、その低下を最小限に留めている訳である。At that time, conventionally, in order to reduce the influence of this fluctuation in diffraction efficiency, when the laser beam irradiates the approximately central part of the polar grating t, the polarization direction of the laser beam and the direction of the grating are parallel to each other. It is normal to set the diffraction efficiency at that time to be the highest, but if you do this, when the laser beam irradiates both end regions of the holocra l, the diffraction efficiency will decrease. This can be better understood from the above explanation. This will be explained using FIG. Figure 3 (a
The arrow Q in l to ((゛) indicates the polarization direction of the laser beam that is the reproduction source, and the arrow P indicates the direction of the grating of the hologram 3. As can be seen from FIG. When the central portion B2 is irradiated with the laser beam, the directions P and Q are set so that they are parallel to each other to increase the diffraction efficiency.However, as shown in Fig. 3(a), FC+ As shown, when the end regions B, B3 of the hologram are irradiated by the laser beam, the grating direction P and the polarization direction Q are no longer parallel, and the diffraction efficiency inevitably decreases. Conventionally, by maximizing the diffraction efficiency in the central portion of the hologram, the decrease in diffraction efficiency is divided into four regions at each end of the hologram, and the decrease is kept to a minimum.

この関係をより具体的に例示すると第４図に鎖線りて示
す如くなる。第４図の横軸は、レーザビーム、Ｌがホロ
クラムの中央部分Ｂ２を照射したときを基準（角度上〇
つとし、この基準に対してティスフの回転方向に正の角
度をとり、その逆の方向に負の角度をとって示しである
。縦軸はホロクゲ１、の回折効率である。この炉、合、
変化する角度をθ、レーザビ−ムがホログラム３の右端
部領域Ｂ１を照射したときのレーザビーム中心と、」二
記基準のイ装置との成す角度を０１、同様に左端部領域
Ｂ３を照射したときのレーザビーム中心と、基準位置と
び〕成す角度を−０，とした（第３図（１））も参照）
。レー→ｒヒーＡ　Ｔ、がポ［７〃う１１の中央の部分
Ｂ２を照射した際に格子の方向Ｐとレーザビームの偏光
方向Ｑと力Ｓ平行となるように定めることにより、θ−
０（基準イ５７．Ｉｔ）のとき、換言すれはレーサヒ−
１，Ｌがホロクラムの中央部分１３２を照射したときに
、その回折効率は帰大で、角度θが正又は負に大きくな
るに従い、回折効率が低下していることは、第４図Ｑ）
鎖線Ｉ）からよく理解できる。A more concrete example of this relationship is as shown by the chain line in FIG. The horizontal axis in Fig. 4 is the reference (angle above) when the laser beam L irradiates the central part B2 of the hologram, and with respect to this reference, a positive angle is taken in the direction of rotation of the Tisp, and vice versa. The graph shows a negative angle in the direction.The vertical axis is the diffraction efficiency of Horokuge 1.In this furnace, the
The changing angle is θ, and the angle formed between the center of the laser beam when the laser beam irradiates the right end region B1 of the hologram 3 and the device A in the reference 2 is 01, and the left end region B3 is similarly irradiated. The angle between the center of the laser beam and the reference position was set to -0 (see also Figure 3 (1)).
. By setting the direction P of the grating, the polarization direction Q of the laser beam, and the force S to be parallel to each other when the laser beam A T irradiates the central part B2 of the laser beam 11, θ-
0 (reference I57.It), in other words, the laser heat
1. When L irradiates the central part 132 of the hologram, the diffraction efficiency is large, and as the angle θ becomes positive or negative, the diffraction efficiency decreases as shown in Figure 4 (Q).
This can be clearly understood from the chain line I).

」―述した理由によって、従来のホログラムを用いると
その回折効率が不均一とならさるを得なし）が、この理
由以外に第１、ホロクラム両端部領域における回折効率
が低下することも考えられる。即ち、ポ１７グラムの回
折効率を高め′るには、レー→Ｊ’ビームをボロクラム
に対して、ブラック条件を満たして入射させることが望
ましい。ところが、纂：（図に示［−たような平行直線
格子を廟するホロクーラノ＼を用いた場合、土りり＝　
１．ティスフの回転番こ伴９１・そ０格子の方向Ｐと、
ホログラム１こ人身（するレーザビームの方向との成す
角度が順次変化し、従って常にブラック条件を満たした
状態でレーザビームをホログラムに入射させること（ま
できない。そこで従来はこの場合も、ホログラム〇）は
ぼ中央の部分Ｂ２をレーザビームが照射するとき、ブラ
ッグ条件を満たすように、該ビームを入射させるのが普
通であるが、このようにした場合、ビームがホログラム
の両端部領域Ｂ、、Ｂ、を照射したときは、ブラッグ条
件は満たされず、従ってそσ）回折効率は低下する。か
かる回折効率の低下分と、第４図に鎖線りて示した回折
効率の低下分とを合せると、この効率は第４図に実線Ｅ
て示す如くなる。(For the reason mentioned above, when a conventional hologram is used, it is inevitable that its diffraction efficiency will be non-uniform.) However, in addition to this reason, it is also conceivable that the diffraction efficiency in the first and both end regions of the hologram decreases. That is, in order to increase the diffraction efficiency of the polygram, it is desirable that the Ray→J' beam be incident on the borogram while satisfying the Black condition. However, the bottom line: (When using the Holocurano\ which has a parallel linear grid like the one shown in the figure [-), Doriri =
1. The direction P of Tisfu's rotation number 91/so0 lattice,
The angle between the hologram 1 and the direction of the laser beam changes sequentially, so it is impossible to make the laser beam enter the hologram while always satisfying the black condition.Therefore, in the past, in this case as well, the hologram was When a laser beam irradiates the central portion B2 of the hologram, it is normal to make the beam incident so as to satisfy the Bragg condition. , the Bragg condition is not satisfied and the diffraction efficiency decreases. When this decrease in diffraction efficiency is combined with the decrease in diffraction efficiency shown as a dashed line in FIG. 4, this efficiency becomes the solid line E in FIG.
It will look like this.

上述のように従来のホロクラムは、レーザビームが該ホ
ログラムを照射する位置によって、そＱ）回折効率が変
化していたが、かかるホロクラムで回折したレーザビー
ムをそのまま感光体に照射したとすれば、感光体の端部
領域ｌこおける一″Ｌ＃が、その中央領域におけるそれ
よりも低下し、従って、この状態で感光体−ヒに潜像を
形成し、これを可視像化したとすれは、感光体の両端部
領域に形成された画像の濃度が、その中火領域よりも低
下し、濃度むらが発生ずることになる。特に感光体が経
時変化によって劣化した場合、このむらの発生は無視て
きない稈顕茗と４Ｌる。As mentioned above, in conventional holograms, the diffraction efficiency changes depending on the position where the laser beam irradiates the hologram, but if the laser beam diffracted by such a hologram is directly irradiated onto the photoreceptor, 1''L# in the end regions of the photoreceptor is lower than that in the central region, and therefore, if a latent image is formed on the photoreceptor in this state and this is visualized, In this case, the density of the image formed on both end areas of the photoreceptor is lower than that in the medium heat area, resulting in density unevenness.Especially when the photoreceptor deteriorates over time, this unevenness may occur. I'm 4L with Kenmei, who I can't ignore.

以上、説明の便宜−ｈ、第３図に示（７たホ［７クラム
に則１て、従来の欠点を説ｆｉ１１１．たが、実際には
第１図乃至第３１ン１に７１くしたポ【コクラド・３は
、本イを明に係る方法によ６）作′＃Ｌされており、よ
って上述（、た従来の欠点は牛１’、　ｆ：　ＣＩか、
或いは舒減二′！１ている。以下、本発明の基不的へ゛
考えと、その洋髪方法の具体例を詳しく説明」−る。Above, for convenience of explanation-h, as shown in Figure 3 (7. Po [Kokurad 3] was made by the method according to the present invention, and therefore the above-mentioned drawbacks of the conventional method are as follows.
Or 2′ reduction! There are 1. Hereinafter, the basic idea of the present invention and a specific example of the Western hair method will be explained in detail.

既述の如く、ホ［Ｊクラ１１の同（Ｉ↑効率は、ポ１１
クラムテイスクの回転に伴−）ポ℃１クラムの使用状態
ないしは使用条件の変動、Ｉ’ｌｌちホ［コクラド、の
格子の方向に対する、レーサヒートの方向又はその偏光
方向の状態の変動によって変化する。本発明はこの点に
着目し、使用状態ないしは条件の変動に基因する回折効
率θ）変化を補償し得るように、ポログラム自体の固有
の性質としての回折効率を、予め不均一にしておき、こ
れによって、実際のホロクラム使用時に、使用状態ない
しは条件が変動しｆことき、実際に得られる回折効率を
ほぼ一定に（−ようと１−る考えから出発する。また本
発明では、ホロクラムの固有の性質としての回折効率、
換言ずれは端太の回折効率の得られる使用状態ないしは
使用条件でホロクラムを使用したときの、その回折効率
は、ポロクラムの１千１時に、ポロクラムの記録材料を
露光する光の量によって変えることができるという事実
を積極的に利用する。As mentioned above, the efficiency of Ho [J class 11 (I↑) is
As the crumb tray rotates, it changes depending on the state of use or usage conditions of the crumb, and the direction of the laser heat or its polarization direction changes with respect to the direction of the grating. The present invention has focused on this point, and in order to compensate for changes in diffraction efficiency θ) due to variations in usage or conditions, the diffraction efficiency, which is an inherent property of the porogram itself, is made non-uniform in advance. Therefore, when the hologram is actually used, the actual diffraction efficiency is kept almost constant even when the usage state or conditions change. Diffraction efficiency as a property,
In other words, the difference is that when a hologram is used in a usage state or usage condition where a thick diffraction efficiency can be obtained, the diffraction efficiency can be changed by changing the amount of light that exposes the recording material of the polokuram at the time of the polokuram. Take advantage of the fact that you can.

具体的に説明すると、先ず第１図乃至第３図に示したポ
ロクラム３を作製するため、その記録材料をディスクｌ
に相持して、これを第５図に示す如く静止させておく。To explain specifically, first, in order to produce the porokurum 3 shown in FIGS. 1 to 3, the recording material is transferred to a disc l
In conjunction with this, it is kept stationary as shown in FIG.

次に図示していない同一の１ｚ−−−１＋−装置からの
参照光と物体光とを、対物レンズ］、　１．　、　Ｌ　
２、ピンボール１３．１４、均一化フイルター１５．１
６及びコリメークレンズ１７゜１８を通過させ、これを
１つの記録材料３ａに照射して、それ自体公知の態様で
記録材料３ａに等間隔な平行直線格子を形成する。かか
る作業は従来のホログラム作製方法と伺ら異なる点はな
く、コリメークレンズ１．７　、１８を用いる目的も、
従来のそれと全く同様に、ポログラムの直線格子を等間
隔にするためである。また均一化フィルター１５．１６
も公知の如く、参照光と物体−ｙＬの線断面がウス分布
九強度を、均一な光強度の分布に変換するために用いら
れている。このようにして得られたホログラムの固有の
性質としての回折効率は、その全体に亘って均一であり
、従来１オかがる回折効率のまま、ポ「コクラドを使用
していたため、その使用時における回折’ｄノ千が第８
図に示す如く不均一となっていた訳である。Next, a reference beam and an object beam from the same 1z---1+- device (not shown) are transmitted through an objective lens], 1. , L
2. Pinball 13.14, Equalization filter 15.1
6 and collimating lenses 17 and 18, which irradiate a recording material 3a to form an equally spaced parallel linear grating on the recording material 3a in a manner known per se. This work is no different from the conventional hologram manufacturing method, and the purpose of using the collimating lenses 1.7 and 18 is also to
This is to make the linear grid of the porogram equally spaced, just like the conventional one. Also equalization filter 15.16
As is well known, the line cross section of the reference beam and the object -yL is used to convert the Oussian distribution of intensity into a uniform light intensity distribution. The unique property of the hologram obtained in this way is that the diffraction efficiency is uniform throughout the hologram. The diffraction 'd no 1000 is the 8th
As shown in the figure, it was non-uniform.

上記の如く言ピ録材料に格子を記録した後、又はその前
、或いはその両方の時期に、本発明により、ボロクラｌ
−言１録材料３ａに補正光を照射する。この場合、後述
する如く、配録材料の中央の部分（第３図（Ｉ）ｌ　ｔ
ζおけるＩ３２に相当する領域）に対しては七〇又は弱
く補正光を照射［２、且つその両端部領域（第３図（ａ
ｌ　、　（ｃｌにおけるＢ、、Ｂ３に相当する領域）に
対しては強く補正光を照射するか、或いはその逆に、中
央の部分に対しては強く、両端部領域に対してはセロ又
は弱く補正光を照射する。このように補正光を照射し、
記録材料３ａに与える露光量を、その中央の部分と、両
端部領域とにおいて差をもたせることによって、完成し
たホログラムの固有の性質としての回折効率分布を第６
図に例示する如く定めることができる。第６図の縦軸と
横軸は、第４図と全く同じく、回折効率及び角度θをそ
れぞれ示す。そして実線Ｆは、ホログラム作製方法の長
手方向全体に亘って使用したとき得られるホログラム長
手方向の各部分の回折効率の一例を示している。実線Ｆ
から判るように、本発明により性１されたホログラムは
、その中央の部分（第３図（ｂｌのＢ２）において最も
、その固有の性質としての回折効率が低く、その両端部
領域Ｂ１゜Ｂ３において最大の効率を示しており、これ
は第４図に実線Ｅで示す回折効率と逆の関係となってい
る。従って、このようなホログラムを用い、ｎば、第４
図に実線Ｅで示し、た回折効率分布の不均一性が補正で
イ１、ホログラム３に対するレーザビーム■・の照射位
置が１３．から８１才でのいかなる位置にあっても、実
際に得らイする回折効率は一定となり、感光体表面の走
査線上の光量むら全無くすことができる。After or before recording the grid on the recording material as described above, or both, the present invention provides for
- Irradiate the correction light onto the recording material 3a. In this case, as will be described later, the central part of the distribution material (Fig. 3 (I)
The region corresponding to I32 in
1, (regions corresponding to B, B3 in cl) are strongly irradiated with correction light, or vice versa, the central part is strongly irradiated, and both end regions are irradiated with a strong correction light or weakly. Irradiate correction light. Irradiate the correction light in this way,
By making a difference in the amount of exposure given to the recording material 3a between the central portion and both end regions, the diffraction efficiency distribution as an inherent property of the completed hologram is
It can be determined as illustrated in the figure. The vertical and horizontal axes in FIG. 6 indicate the diffraction efficiency and the angle θ, respectively, just as in FIG. 4. A solid line F indicates an example of the diffraction efficiency of each portion in the longitudinal direction of the hologram obtained when the hologram manufacturing method is used throughout the longitudinal direction. Solid line F
As can be seen, the hologram modified according to the present invention has the lowest diffraction efficiency in its central portion (B2 in FIG. 3 (bl)), and has the lowest diffraction efficiency in the end regions B1 and B3. This shows the maximum efficiency, which has an inverse relationship to the diffraction efficiency shown by the solid line E in Figure 4. Therefore, using such a hologram,
In the figure, the non-uniformity of the diffraction efficiency distribution is corrected by the solid line E, and the irradiation position of the laser beam (■) with respect to the hologram 3 is 13. Regardless of the position from 81 years old to 81 years old, the actually obtained diffraction efficiency is constant, and any unevenness in the amount of light on the scanning line on the surface of the photoreceptor can be completely eliminated.

第６図に示す回折効率分布のホログラムを得る際に、補
正光に与える光強ＩＷ分布の定め方の一例を以下に説明
する。An example of how to determine the light intensity IW distribution given to the correction light when obtaining the hologram with the diffraction efficiency distribution shown in FIG. 6 will be described below.

今、第４図において、−θ、〈θ。〈θ、なる任意の角
度θ。を考え、このときの回折効率’Ｉｂとし、θ−（
）のときの最大効率Ｃと上記効率１）との差ｋｂとする
。また第６図において、θ＝０のときの最小効率を１）
′とし、手記任意の角１１ｙθ０における回折効率Ｃ′
と−１−肥効率１〕′との差”ｋ　ａ’とすると、ａ’
／Ｉ〕’＝−＝　ａ　／　ｂの関係全満足するホログラ
ム全作製すわば、再生時におけるホログラムπ回折効率
を、θの値にか戸・わらず均一にすることが可能である
。Now, in Fig. 4, -θ, <θ. 〈θ, any angle θ such that Considering, the diffraction efficiency at this time is 'Ib, and θ-(
) is the difference kb between the maximum efficiency C and the efficiency 1) above. Also, in Figure 6, the minimum efficiency when θ=0 is 1)
', and the diffraction efficiency C' at an arbitrary angle 11yθ0
If the difference between and -1-fertilization efficiency 1]' is ``k a', then a'
/I]' = - = a / b By producing all holograms that fully satisfy the relationship, it is possible to make the hologram π diffraction efficiency during reproduction uniform regardless of the value of θ.

一方、ホログラム作製時にホログラム相料３ａに当てる
光の貴（露光量）と、こイユに応じて変化するホログラ
ムの回折効率は、一般に第７図に曲線Ｇで示す関係を有
しており、ｄで示す露光量（ｌて最大の回折効率を示す
（尚、第７図に示す回折効率もホログラム自体の固有の
性質としての回折効率である）。ここで、先に説明り、
　７ｊ物体元と参照光とが配録材料を照射し、１ごとき
の、均一光量分布の露光量が、ホログラムπ回折効率１
）′（第６図）を与える量であるとすると、角度θ。に
て、回折効率がｂ′よりもａ′だけ増大するよ′１に、
ホログラム材料に補正光を照射ず７１ば、第６図に示す
回折効率のホログラムを得ることができる。より詳し・
ぐ言えば、回折効率Ｃ′の得らイする露光量ａ″（第７
図）と、回折効率ｂ′の得らイする露光量ｂ″　　との
差、即ちａ″−ｂ″の光量分布を持つ補正光を、ホログ
ラム拐料に照射すイ１ばよい。かくすることにより、ホ
ログラム記録材料の中央の部分（第３図における中央Ｂ
、［相当する部分）に対し、てゼロないしは弱く、両端
部付近（第３図における端部領域Ｂ、。On the other hand, the intensity (exposure amount) of light applied to the hologram phase material 3a during hologram production and the diffraction efficiency of the hologram, which changes depending on the light intensity, generally have a relationship as shown by curve G in FIG. The exposure amount (l indicates the maximum diffraction efficiency (note that the diffraction efficiency shown in FIG. 7 is also a diffraction efficiency as an inherent property of the hologram itself).Here, as explained earlier,
7j The object source and the reference beam illuminate the recording material, and the exposure amount with a uniform light amount distribution of 1 is the hologram π diffraction efficiency 1
)' (Figure 6), then the angle θ. At '1, the diffraction efficiency increases by a' more than b'.
If the hologram material is not irradiated with the correction light 71, a hologram with the diffraction efficiency shown in FIG. 6 can be obtained. More details/
In other words, the exposure amount a″ (7th
It is only necessary to irradiate the hologram particle with correction light having a light intensity distribution of a''-b'', which is the difference between the exposure amount b'' that yields the diffraction efficiency b' and the diffraction efficiency b'. , the central part of the hologram recording material (center B in Fig. 3)
, [corresponding portions], the resistance is zero or weak near both ends (end region B in FIG. 3).

１３３＜相当する部分）ＶＣ対し、ては強く、補正光が
照射芒２］、第６図の如倉回折効率を持つホログラムを
作製することができる。捷だ、曲Ｈｏから判るように、
露光量が（１より増大すると回折効率が低下するので、
こイ］ヲ利用して、参照光と物体光の光量をｄとし、且
つθ−θ。のときの補正光の光量がａ″′−（１となる
ようにその分布を定め、記録杓料３ａの中央の部分に対
し、では強く、両端付近に対してはゼロ又は弱く、補正
ｉｔ照射し、ても同じ結果が得らオフる。133<corresponding portion) If the correction light is strong relative to VC and the irradiation point 2], a hologram having the Yokura diffraction efficiency shown in FIG. 6 can be produced. As you can tell from the song Ho,
When the exposure amount increases beyond 1, the diffraction efficiency decreases, so
Using this, let the light amounts of the reference light and object light be d, and θ−θ. The distribution of the correction light is determined so that the light intensity of the correction light is a″′-(1 when And even if I turn it off I get the same result.

補正光の光量分布の理論的な定め方について上に、説明
したが、実際に補正元金記録材料に照射するには、必ず
し、も上記の如き理論上の値に正確に一致じに光量分布
の補正光を用いる必要はない。Although we have explained above how to theoretically determine the light intensity distribution of the correction light, in order to actually irradiate the correction source recording material, it is not always necessary to set the light intensity to exactly match the theoretical value as described above. There is no need to use distribution correction light.

例えば点状の光源を用い、その光をその１ま補正光とし
て用いるだけでも、ホログラム相料の中央部付近のバー
間を高め、両端付近の元素を低くすることがでさ、はぼ
第６図に示す回折効率分布のホログラムを得ることがで
きる。補正光用の光源からの光が、ホログラム記＠月料
の長手力向匠均−な光量分布を４１し、Ｔいる場合Ｖ（
Ｉｔ、光源とホログラム材−の光透過率分布を、既述の
如き補正光の光量分布が得らイするよらに設定すわばよ
い。補正光としては、ホログラム記録相料が感応する九
であ７９ば、いかなる性質の元をも用いることができ）
この光の波長が既述の参照光、物体光と同波長であるこ
とは必ずしも必要ない。例えは水銀灯等の元ヲ用いるこ
ともできる。勿論、参照元、物体光用のレーザ装置を、
補正光σ）光源として利用することもできる。また補正
光の位相（ゴ必ずしも揃っていなくともよい。１こだ、
用いる光によって、ホログラム記録材料の感度が異なる
ので、こ２１に応じて、補正光の光強度、照射時間を設
定する必要がある。For example, by using a point light source and using that light as a correction light, it is possible to increase the distance between bars near the center of the hologram phase material and lower the element near both ends. A hologram with the diffraction efficiency distribution shown in the figure can be obtained. If the light from the light source for correction light has a uniform light intensity distribution in the longitudinal direction of the hologram record, and T, then V (
It is only necessary to set the light transmittance distribution of the light source and the hologram material so as to obtain the light amount distribution of the correction light as described above. As the correction light, any source with any property can be used as long as it is sensitive to the hologram recording phase material.)
It is not necessarily necessary that the wavelength of this light is the same as that of the reference light and object light described above. For example, a source such as a mercury lamp can be used. Of course, the reference source, the laser device for the object beam,
Correction light σ) can also be used as a light source. Also, the phase of the correction light (the phases do not necessarily have to be aligned.
Since the sensitivity of the hologram recording material differs depending on the light used, it is necessary to set the light intensity and irradiation time of the correction light accordingly.

尚、本発明により伜覧したホログラムを用いると、こシ
１を出射するレーザビームの光強度が、従来よりも低下
するが、その程度は、作覧方法？選択することにより、
１割程度に留めることが可能である。また第１図及び第
２図には、本発明に係るホログラムを使用可能な光学系
の一例を示し・ｆこが、本発明により作製をイ″Ｉたホ
ログラムは他の形式の光学系、例えばレンズ５、凸面鏡
６、ｆ・θレンズ７、／リントリカルレンズ９等の無い
うＬ学系、或いは他の元学素子を有する光学系におい力
も利用可能である。同様Ｖｌ第５図はホログラム配鐘方
法σ〕−例を示し、ｂに過きす、他の方法によって格子
を形成することもてきる。１だ、本発明の理解のため、
従来のポログラムの回折効率がその両端部領域ＶＣで低
下し、ていＰ理由を２つ挙げたが、こイＶはあく１でも
例（イ）：示し、１こにすぎず、要するに、従来回折効
率が低下り、ていたホログラム部分の、その低下分を少
なくとも部分的に補い得るように記録相打に補正元金照
射す旧は、本発明の所期の目的は達成でさる。In addition, when using the hologram viewed according to the present invention, the light intensity of the laser beam emitted from the lever 1 is lower than that of the conventional one, but the degree of this decreases depending on the viewing method. By selecting
It is possible to keep it to around 10%. 1 and 2 show an example of an optical system in which the hologram according to the present invention can be used. However, the hologram produced according to the present invention can be used in other types of optical systems, such as It is also possible to use the optical system without the lens 5, the convex mirror 6, the f/θ lens 7, the lintrical lens 9, etc., or the optical system with other elementary elements.Similarly, Fig. 5 shows the hologram arrangement. Bell method σ] - An example is shown, and b. It is also possible to form the lattice by other methods. 1. For the understanding of the invention,
The diffraction efficiency of the conventional porogram decreases at both end regions VC. The intended purpose of the present invention is achieved by irradiating the recording phase with a correction principal to at least partially compensate for the decrease in efficiency of the hologram portion.

以上の如く、本発明によ旧、ば、簡単な構成によって従
来の欠点を除去１．−ＣＬｌ　１Ｌ低減できる。As described above, the present invention eliminates the disadvantages of the conventional technology with a simple configuration.1. -CLl can be reduced by 1L.

【図面の簡単な説明】[Brief explanation of the drawing]

第１図（、ル−ザプリンタの一死学系の一部を模式的に
示し、ＩＪ説明図、第２図は第１図の平面図、第：（図
に１）乃至（ｃｌ　ｌｊホログラムに対するレーザビー
ム性質としての回折効率が均一なホログラムの回折効率
が、使用条件によって変動することの一例を示すグラフ
、第５図（ゴホログラムの作製方法の一例を説明する説
明図、第６図は本発明にょ□イ手ｋａ　ｔｌ　７？ホロ
グラム自体の回折効率の一例を示すグラフ、第７図はホ
ログラム記録材料への露光量と回折効率の関係を例示す
るグラフである。 ３・・・ホログラム ３ａ・・・ホログラム記録材料 ］、　ＯＯ・・・ホログラムスキャナ 第４図 角度（θ）Figure 1 (1) schematically shows a part of the loser printer's one-death science system, and is an IJ explanatory diagram; Figure 2 is a plan view of Figure 1; Figure 5 is a graph showing an example of how the diffraction efficiency of a hologram whose diffraction efficiency is uniform as a laser beam property varies depending on the conditions of use. 7? A graph showing an example of the diffraction efficiency of the hologram itself. Fig. 7 is a graph illustrating the relationship between the amount of exposure to the hologram recording material and the diffraction efficiency. 3...Hologram 3a. ...Hologram recording material], OO...Hologram scanner Fig. 4 Angle (θ)

Claims (1)

【特許請求の範囲】[Claims] ポＩｊグラＩ・記録材料にほぼ一様な光強度分布を持つ
参照元と物体光を照射して平行直線格子を形成し、その
前後の少なくとも一方の時期に、ホログラｌＸ記録材料
のほぼ中央の部分に対してはゼ（）又は弱く、両端部付
近に対しては強く補正光を照射するか、又はホＩ−ｒグ
ラムＦ録材料のほぼ中央の部分に対しては強く、両端部
付近に対してはゼロ又は弱く補正光を照射することを特
徴とするポログラノ、スキャナにおけるホロクラムの作
製方法。A parallel linear grating is formed by irradiating the recording material with a reference source and an object beam having a substantially uniform light intensity distribution, and at least one of the before and after periods, the hologram I Either irradiate the correction light weakly to the area and strongly to the area near both ends, or irradiate the correction light strongly to the approximately central part of the recording material and irradiate the correction light to the area near both ends. A method for producing a hologram in a porograno scanner, which is characterized by irradiating zero or weak correction light.