JPS59111491A - Picture correcting device of in-line type color picture tube - Google Patents
Picture correcting device of in-line type color picture tubeInfo
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- JPS59111491A JPS59111491A JP22159882A JP22159882A JPS59111491A JP S59111491 A JPS59111491 A JP S59111491A JP 22159882 A JP22159882 A JP 22159882A JP 22159882 A JP22159882 A JP 22159882A JP S59111491 A JPS59111491 A JP S59111491A
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Abstract
Description
【発明の詳細な説明】
産業上の利用分野
本発明はインライン型カラー受像管の画像補正装置に関
する。DETAILED DESCRIPTION OF THE INVENTION Field of the Invention The present invention relates to an image correction device for an in-line color picture tube.
従来技術
一般に、カラーテレビジョン受像機に使用するカラー受
像管においては、3つの電子銃から個々に出射された電
子ビームが螢光面上にお0て集束し且つ集中(コンバー
ゼンス)することが必要である。Prior Art Generally, in a color picture tube used in a color television receiver, it is necessary for the electron beams individually emitted from three electron guns to converge and concentrate on a fluorescent surface. It is.
このため、従来の3電子銃インライン型カラー受像管に
おいては、3電子ビームの螢光面上における良好な集中
を1qるために、偏向ヨークの水平偏向磁界を強いビン
クッション形(糸巻形)、垂直偏向磁界を強いバレル形
(ビール樽形〉にし、更にこの磁界と電子ビームとの機
械的位置関係を変えている。即ち、偏向磁界の軸と電子
ビームの軸を一致さぜ゛C良好なコンバーゼンスを得る
ようにしている。For this reason, in the conventional three-electron gun in-line color picture tube, in order to achieve good concentration of the three electron beams on the fluorescent surface, the horizontal deflection magnetic field of the deflection yoke is shaped like a strong bottle cushion (pincushion shape), The vertical deflection magnetic field is made into a strong barrel shape (beer barrel shape), and the mechanical positional relationship between this magnetic field and the electron beam is changed.In other words, the axis of the deflection magnetic field and the axis of the electron beam are aligned. I'm trying to get convergence.
どころか、カラー受像管の偏向角が900位に大きくな
ってくると、上下のラスターの糸巻き形歪やビール樽形
歪を充分に小さくするJ:うな磁界分布にすると、従来
から通常に行なわれている偏向ヨークのネック側を固定
し、スクリーン側(前方拡開部)を上下左右に振らして
首振調整し、電子ビームの軸と偏向磁界の軸を一致させ
るだけでは、コンバーゼンスのずれの補正を良好に行な
うことが出来なくなることがあった。On the contrary, as the deflection angle of the color picture tube increases to around 900 degrees, it has been customary to create a magnetic field distribution that sufficiently reduces the pincushion distortion and beer barrel distortion of the upper and lower rasters. Fixing the neck side of the deflection yoke and adjusting the swing by swinging the screen side (front widening part) up and down and left and right to align the axis of the electron beam and the axis of the deflection magnetic field is not enough to correct the convergence shift. In some cases, it became impossible to perform the procedure well.
また、ミスコンバーゼンスの種類としては、画面上下の
ビンクッション歪を少なくした時に生ずる磁界の異方性
非点収差が原因でのクロスミスコンバーゼンス、上下の
軸ずれが原因での軸ずれミスコンバーゼンス、及び偏向
磁界の高次成分によって垂直方向の偏向が加わった場合
に横線のサイドビーム(R,Bビーム)がS字形にうね
ることによって現われるS字形ミスコンバーゼンスがあ
る。このうち、クロスミスコンバーゼンス及び軸ずれミ
スコンバーゼンスは比較的簡単に補正できるものである
が、S字形ミスコンバーゼンスは補正が非常に困難であ
る。In addition, the types of misconvergence include cross misconvergence caused by anisotropic astigmatism of the magnetic field that occurs when the bin cushion distortion at the top and bottom of the screen is reduced, axis misconvergence caused by vertical axis misalignment, and deflection magnetic field. There is an S-shaped misconvergence that appears when horizontal side beams (R, B beams) undulate in an S-shape when vertical deflection is applied by higher-order components of the beam. Among these, cross misconvergence and misalignment misconvergence can be corrected relatively easily, but S-shaped misconvergence is extremely difficult to correct.
このS字形ミスコンバーゼンスを補正する装置として、
例えば特公昭57−36708号公報及び特公昭5’l
−40620号公報に示される装置がある。しかし、こ
れらは、水平コイルの形状を特殊な形状として上記の補
正を行ない得るようにしたものであり、コイルの巻型も
複雑になり、その加工も大変面倒となり、形状が複雑な
ので巻線のバラツキも人さくなり易く、しかもS字形ミ
ス]ンバーぜンスを小さくは出来るが完全に取り除くこ
とは出来ず、手間をかけた割には効果が少なく、満足出
来るものではなかった。As a device to correct this S-shaped misconvergence,
For example, Japanese Patent Publication No. 57-36708 and Japanese Patent Publication No. 5'l
There is a device shown in Japanese Patent No.-40620. However, in these methods, the shape of the horizontal coil is made into a special shape so that the above correction can be carried out, and the winding pattern of the coil is also complicated, and its processing is also very troublesome. The variation tends to be noticeable, and although the S-shaped error error can be reduced, it cannot be completely eliminated, and the effect is small in spite of the effort taken, so it is not satisfactory.
問題点を解決Jるための手段
本発明は上記問題点を解決したインライン型カラー受像
管の画像補正装置を提供することを目的とするものであ
り、その手段は、偏向ヨークを構成している一対の水平
偏向コイルと一対の垂直偏向コイルとにd5ける前記一
対の水平偏向コイルによる水平偏向磁界をビンクッショ
ン形とし、また、前記一対の垂直偏向コイルによる垂直
偏向磁界をバレル形として、インライン配置の3本の電
子銃からの3本の電子ビームの動集中が前記水平垂直偏
向磁界により自動的に行なわれるようなレルフコンバー
ゼンス方式の適用されているインライン型カラー受像管
の画像補正装置において、前記偏向ヨークにおける一対
の水平偏向コイルに流れる電流を垂直偏向周期で差動的
に変化させると共に、且つ各々の水平偏向コイルに流れ
る電流の差が画面の左右半分についての水平走査の中央
付近で大きく、水平走査の始めと終り付近で小さくなる
ように変化させる手段を設け、水平偏向磁界分布の様相
を時開とともに変化させ、コンバーゼンスのずれを補正
する構成としたものです。Means for Solving the Problems It is an object of the present invention to provide an image correction device for an in-line color picture tube that solves the above-mentioned problems, and the means comprises a deflection yoke. A pair of horizontal deflection coils and a pair of vertical deflection coils are arranged in-line so that the horizontal deflection magnetic field by the pair of horizontal deflection coils in d5 is made into a bottle cushion shape, and the vertical deflection magnetic field by the pair of vertical deflection coils is made into a barrel shape. In an image correction device for an in-line color picture tube to which the Relf convergence method is applied, in which the moving concentration of three electron beams from the three electron guns is automatically performed by the horizontal and vertical deflection magnetic fields, The current flowing through the pair of horizontal deflection coils in the deflection yoke is differentially changed in the vertical deflection period, and the difference in the current flowing through each horizontal deflection coil is large near the center of horizontal scanning for the left and right halves of the screen, A means is provided to change the field so that it becomes smaller near the beginning and end of the horizontal scan, and the aspect of the horizontal deflection magnetic field distribution changes with time, thereby correcting the convergence shift.
実施例
次に本発明の実施例について説明する。なお、本実施例
゛は画像補正装置をカラー受像管の偏向ヨークの一部に
tl[1fNJけ−(なる構成としである。EXAMPLES Next, examples of the present invention will be described. In this embodiment, the image correction device is installed as a part of the deflection yoke of the color picture tube.
第1図は画像補正装置の回路図であり、第2図。FIG. 1 is a circuit diagram of an image correction device, and FIG.
第3図は夫々その機械的構造を示す。各図中、LHl
、1H2は対の鞍型水平偏向コイル、 Lvはトロイダ
ル巻垂直偏向コイルであり、偏向ヨーク1を構成する。FIG. 3 shows their mechanical structures. In each figure, LHl
, 1H2 are a pair of saddle-shaped horizontal deflection coils, and Lv is a toroidal-wound vertical deflection coil, which constitute the deflection yoke 1.
垂直偏向コイルLvが巻線されている一対の磁芯2,2
′は突き合わされ、水平偏向コイルLHI、Ll−12
が組込まれたプラスチック等の絶縁材料製のセパレータ
4の上から組込ませた状態で、クランパ5により固定し
である。A pair of magnetic cores 2, 2 around which the vertical deflection coil Lv is wound
' are butted against each other, and the horizontal deflection coils LHI, Ll-12
is assembled from above the separator 4 made of an insulating material such as plastic, in which the separator 4 is assembled, and then fixed by a clamper 5.
一対のコイル構造体711.712は、磁芯2゜2′の
一方の突ぎ合せ部3に近い磁芯面に接着固定してあり、
磁芯外に垂直偏向周期で放出される磁束ΦV−を作用さ
れ、可飽和リアクタR1を構成づる。別の一対のコイル
構造体721.722は、他方の突き合せ部3′の近傍
に固定してあり、磁芯外に垂直偏向周期で放出される磁
束Φv″を作用され、可飽和リアクタR2を構成する。A pair of coil structures 711 and 712 are adhesively fixed to the magnetic core surface near one abutment part 3 of the magnetic core 2゜2',
A saturable reactor R1 is formed by applying a magnetic flux ΦV- released outside the magnetic core at a vertical deflection period. Another pair of coil structures 721 and 722 are fixed in the vicinity of the other abutting portion 3', and are applied with magnetic flux Φv'' released outside the magnetic core with a vertical deflection period, thereby causing the saturable reactor R2. Configure.
なお、ここで可飽和リアクタとは磁芯内を通る磁束Φが
増づとコアが飽和してコイルのインダクタンスLが小さ
くなる性質のものでり。各=Jコイル構造体u * 7
12 、721 、722は夫々ドラムコア811〜8
22とこれに取付けられた直流磁気バイアス用永久磁石
片911〜922と、ドラムコア8 n〜822に巻回
されたコイルIon 、1012.1021゜1022
とよりなる。なJ3、以下、ドラムコア811〜822
及び永久磁石片911〜9220夫々を総称Jる場合に
は符号r8J、r9Jで表わず。コイル10n 、 1
012は巻方向が互いに逆方向となるように接続しであ
る。同様に、コイル102+。Note that a saturable reactor is one that has the property that as the magnetic flux Φ passing through the magnetic core increases, the core becomes saturated and the inductance L of the coil decreases. Each = J coil structure u * 7
12, 721, and 722 are drum cores 811 to 8, respectively.
22, the permanent magnet pieces 911 to 922 for DC magnetic bias attached thereto, and the coil Ion wound around the drum core 8n to 822, 1012.1021°1022
It becomes more. J3, hereinafter drum core 811-822
And when the permanent magnet pieces 911 to 9220 are collectively referred to as J, they are not represented by the symbols r8J and r9J. Coil 10n, 1
012 are connected so that the winding directions are opposite to each other. Similarly, coil 102+.
1022も巻方向が互いに逆方向となるように接続しで
ある。永久磁石片9は、ドラムコア8に対して離接可能
に取付けられてJ3す、取付位置を調整することにより
、磁気バイアスを可変調整し得る。1022 is also connected so that the winding directions are opposite to each other. The permanent magnet piece 9 is attached to the drum core 8 so as to be detachable from the drum core 8, and by adjusting the attachment position, the magnetic bias can be variably adjusted.
ここで、ドラムコア8は、飽和し易い材料、例えば高透
磁率材製としてあり、コイル10のインダクタンスLと
磁束Φとは、第4図のグラフ線工で示すように、直線領
域11が狭いものとなる。Here, the drum core 8 is made of a material that is easily saturated, for example, a high magnetic permeability material, and the inductance L and magnetic flux Φ of the coil 10 are those in which the linear region 11 is narrow, as shown by the graph line diagram in FIG. becomes.
また、ドラムコア8の芯径を細くしても、コイル10の
磁束−インダクタンス特性曲線を直線領域が狭いものと
することが出来る。このようにコイル10の特性曲線を
直線領域が狭いものと1−ることが本発明の−のポイン
トです。Further, even if the core diameter of the drum core 8 is made thinner, the magnetic flux-inductance characteristic curve of the coil 10 can have a narrow linear region. The key point of the present invention is to set the characteristic curve of the coil 10 to one with a narrow linear region as described above.
次に上記構成の偏向]−りによりコンバーゼンスのずれ
を補正づる動作について説明する。Next, an explanation will be given of the operation of correcting the convergence deviation by deflection of the above configuration.
第5図は偏向ヨークの各コイルと可飽和リアクタのコイ
ルとの結線図、第6図は可飽和リアクタR1の概略構成
を示す図である。FIG. 5 is a connection diagram between each coil of the deflection yoke and the coil of the saturable reactor, and FIG. 6 is a diagram showing a schematic configuration of the saturable reactor R1.
まず、クロスミスコンバーゼンスの補正について説明す
るに、この補正は、コイル10のインダクタンスが磁束
にJ、つて略直線的に変化する領域11を利用して行な
われる。即ち、垂直偏向電流Ivの時間的変化に応じて
の磁束Φv′、ΦV“の大ぎさ及び向きの変化を利用し
て、リアクタR+ 、R2のコイルのインダクタンスを
差動的に変化させ、各水平偏向コイルLl−11,Ll
−12に流れる水平偏向電流i++、)R2を差動的に
変化させ、水平偏向磁界分布の様相を時間と共に変化さ
せることにより、クロスミスコンバーゼンス補正される
。First, to explain the correction of cross misconvergence, this correction is performed using a region 11 where the inductance of the coil 10 changes approximately linearly with the magnetic flux J. That is, the inductances of the coils of reactors R+ and R2 are differentially changed by utilizing changes in the magnitude and direction of magnetic fluxes Φv' and ΦV'' in response to temporal changes in vertical deflection current Iv, and each horizontal Deflection coil Ll-11, Ll
The cross misconvergence is corrected by differentially changing the horizontal deflection current i++, )R2 flowing at -12 and changing the aspect of the horizontal deflection magnetic field distribution over time.
例えば、クロスコンバーゼンスのずれが、第7図に示す
ように正クロスのずれである場合に、これを補正するに
は、水平偏向磁界分布の様相を垂直走査の始めの方(画
面の上側)から終りの方(画面の下側)にかけて、R、
r、 、 B各ビームのベクトルを横線のコンバーゼン
スのずれ(正クロス)が補正できるように変化させてや
ればよい。For example, if the cross convergence shift is a positive cross shift as shown in Figure 7, to correct this, change the aspect of the horizontal deflection magnetic field distribution from the beginning of the vertical scan (top of the screen). Towards the end (bottom of the screen), R,
The vectors of the r, , and B beams may be changed so that the convergence shift (correct cross) of the horizontal lines can be corrected.
このような磁界分布の様相変化は、上半分の水平偏向コ
イルL)−11の側の回路インピーダンスをZHI、下
半分の水平偏向コイルLH2側の回路インピーダンスを
Zト!2とすると、各水平偏向コイルの回路インピーダ
ンスZ Hl l z目’ 2“ガ、画面の上の方では
、
Zl−11<Zl−12
画面の中央部では、
Zl−11=Zl−12
画面の下の方では、
Zl−z>Zl−+z
の関係になるように変化させることによって得られる。Such a change in the aspect of the magnetic field distribution causes the circuit impedance on the upper half horizontal deflection coil L)-11 side to be ZHI, and the circuit impedance on the lower half horizontal deflection coil LH2 side to Zt! 2, the circuit impedance of each horizontal deflection coil is Zl-11<Zl-12 at the top of the screen Zl-11=Zl-12 The lower part is obtained by changing the relationship Zl-z>Zl-+z.
このためには、リアクタR+、R2のインダクタンスを
垂直偏向電流1vによって差動的に変化さけてやればよ
いことになる。For this purpose, it is sufficient to differentially change the inductance of the reactors R+ and R2 by the vertical deflection current 1V.
なJ3、永久磁石片9は、第8図に示すようにリアクタ
のコイルの磁束−インダクタンス特性曲線の直線領域1
1の中心に対応する磁束1−(oc。J3, the permanent magnet piece 9 is located in the linear region 1 of the magnetic flux-inductance characteristic curve of the reactor coil as shown in FIG.
The magnetic flux 1-(oc.
−Hoeを付与するように調整しである。- Adjusted to give Hoe.
まず、右上方向に変更するときのドラムコアの磁界の方
向が第6図に示す状態であったとすると、夫々のドラム
コア821.822に加わる磁界H21゜R22は、コ
イル1021.1022に流れる水平偏向電流による磁
界1−1ihを基準として、+21 = Hih+ 1
−1 iv −Ho c ・−・・(1)H22= ト
1ih−ト1 1v−1−1−I D C−−Gり
で表わされる。ここで、
Hoc:永久磁石片9による磁界。First, assuming that the direction of the magnetic field of the drum core when changing to the upper right direction is the state shown in FIG. 6, the magnetic field H21°R22 applied to each drum core 821. Based on magnetic field 1-1ih, +21 = Hih+ 1
-1 iv -Ho c --- (1) H22= t1ih-t1 1v-1-1-I D C--G ri. Here, Hoc: magnetic field due to the permanent magnet piece 9.
)1iv:垂直偏向電流による磁界。)1iv: Magnetic field due to vertical deflection current.
Hih :リアクタR2のコイル1021゜1022
に流れる水平偏向電流IH2
による磁界
である。また磁気バイアスHocのみを加えたときのり
アクタR2の各コイルのインダクタンスをLOとし、動
作範囲内でl dL/ dHl =C(一定)とした
場合のトータルインダクタンスLr<2は4、
L 「z 2 □= 121 + 1
22 = (CI−11h−1−Cl−1iV
+Lo)+(−CHih十Cl−1iV+LO) −
20Hiv−1−2L O・・・・・・・・・・・・・
・・・・・・・・・・・■となる。この関係を第8図に
示す。Hih: Reactor R2 coil 1021°1022
This is the magnetic field due to the horizontal deflection current IH2 flowing in the . Furthermore, when only the magnetic bias Hoc is applied, the inductance of each coil of the glue actor R2 is LO, and when L dL/dHl = C (constant) within the operating range, the total inductance Lr<2 is 4, L "z 2 □= 121 + 1
22 = (CI-11h-1-Cl-1iV
+Lo)+(-CHih1Cl-1iV+LO) -
20Hiv-1-2L O・・・・・・・・・・・・・・・
・・・・・・・・・・・・■. This relationship is shown in FIG.
また左下方向に偏向する場合には、トlivとHihの
極性を逆にして考えればよく、インダクタンスLR2は
L=12++122= (−CHih−CHiv+lo
)+ (CHih−CHiv+Lo )=−20
Hiv+2Lo ・・・・・・・・・・・・・・・・
・・・・・・・・・・・・・・・・・(4)となる。In addition, when deflecting to the lower left, the polarity of triv and Hih can be reversed, and the inductance LR2 is L=12++122= (-CHih-CHiv+lo
)+(CHih-CHiv+Lo)=-20
HIV+2Lo・・・・・・・・・・・・・・・・・・
・・・・・・・・・・・・・・・・・・(4)
これらの結果より、可飽和リアクタンスR2のインダク
タンスLR2の変化は、水平偏向電流による影響を受け
fに、垂直偏向電流による磁界Hivと永久磁石片9に
よる磁界Hoeとで決定されることが分かる。From these results, it can be seen that the change in the inductance LR2 of the saturable reactance R2 is influenced by the horizontal deflection current and is determined by the magnetic field Hiv due to the vertical deflection current and the magnetic field Hoe due to the permanent magnet piece 9.
また、ドラムコア8内の上方向に偏向するときの磁界を
第9図に示づ方向とすると、可飽和リアクタR+ 、R
2のインダクタンスLRI及びLR2は
LR+ =2Lo −20)1iv・・・−・−(5)
Ln 2 = 2 Lo 千20.H1v−−(6)と
なり、下方向に偏向づ−る場合には、LR+ = 2
Lo +2 CI」1V−−■L ト< 2 =
2LO−2CI] 1v−−(ε3)となる。第10図
は上記式0乃至(E3)の関係を示す。Further, if the magnetic field when deflecting upward in the drum core 8 is in the direction shown in FIG. 9, the saturable reactors R+, R
2 inductance LRI and LR2 are LR+ = 2Lo -20) 1iv...--(5)
Ln 2 = 2 Lo 1,000,20. H1v--(6), and in the case of downward deflection, LR+ = 2
Lo +2 CI"1V--■Lt<2=
2LO-2CI] 1v--(ε3). FIG. 10 shows the relationships of the above equations 0 to (E3).
同図中、■は可飽和リアクタLRIのインダクタンス変
位特性、■は可飽和リアクタLR2のインダクタンス変
位特性を示し、1vは垂直偏向電流を示す゛。In the figure, ■ indicates the inductance displacement characteristic of the saturable reactor LRI, ■ indicates the inductance displacement characteristic of the saturable reactor LR2, and 1v indicates the vertical deflection current.
また、可飽和リアクタR+、Rzのインダクタンスを上
記のように変化させることにより、水平偏向電流Iト1
1.11−12は、
”H2讃二い!ユニー−・・・0Q
(LR2+LR2)
ここで、TS:水平走査O,Y間
vh:印加電圧
である、
で表わされる如くになる。この水平偏向電流11−12
.11−11は、夫々第11図(A)、(B)に示す如
くに、垂直偏向周期で変調されて垂直偏向周期で差動的
に変化する電流どなる。Furthermore, by changing the inductance of the saturable reactors R+ and Rz as described above, the horizontal deflection current I
1.11-12 is expressed as "H2 Sanjii!Uni-...0Q (LR2+LR2) where TS: horizontal scanning between O and Y vh: applied voltage. This horizontal deflection Current 11-12
.. As shown in FIGS. 11A and 11B, 11-11 represents a current that is modulated in the vertical deflection period and changes differentially in the vertical deflection period.
このような水平偏向電流II−II、ll−12の差動
的変化により、水平偏向磁界分布の様相が時間と共に変
化し、正クロスのコンバーゼンスのずれが補正される。Due to such a differential change in the horizontal deflection currents II-II and ll-12, the aspect of the horizontal deflection magnetic field distribution changes with time, and the shift in the convergence of the positive cross is corrected.
また、第12図に示Jように、コンバーゼンスのずれが
逆クロスの場合にも、コンバーゼンスのずれは上記と同
様な方法で補正出来る。なお、上記のクロスコンバーゼ
ンスのずれの補正については、本出願人が先に出願した
特願昭56−111650号「カラー受像管の偏向装置
」に詳述しである。Furthermore, even when the convergence shift is a reverse cross as shown in FIG. 12, the convergence shift can be corrected in the same manner as described above. The correction of the above-mentioned cross-convergence deviation is described in detail in Japanese Patent Application No. 111650/1983, ``Deflection Device for Color Picture Tube,'' previously filed by the present applicant.
次にS字形ミスコンバーゼンスの補正について説明する
。Next, correction of S-shaped misconvergence will be explained.
S字形ミスコンバーゼンスは、偏向磁界の高次成分によ
って垂直方向の偏向が加わった場合に横線のサイドビー
ム(R,Bビーム)がS字形にうねることによって生ず
るものであり、第13図に示す如くになる。このS字形
ミスコンバーゼンスは異方性非点収差が水平偏向距離の
画数となっていることが分かる。そこで、垂直方向の偏
向が加わるにつれて水平偏向電流でインダクタンスLR
I及びLR2を変化させることが出来れば、上記の可飽
和リアクタR+ 、R2を利用してS字形ミスコンバー
ゼンスの補正が可能となることになる。本実施例では、
垂直偏向電流を人として、リアクタの動作点を変え、垂
直偏向電流によりインダクタンスの変化づる動作領域が
ドラムコアの飽和特性曲線のdL/ di−1が変化す
る範囲にまで及ぶようにすることにより、以下に述べる
にうに、水平方向の偏向が加わるにつれて水平偏向電流
によってもリアクタのインダクタンスが変化するように
して、S字形ミスコンバーゼンスがクロスミスコンバー
ゼンスとaltて補正される。即ら、S字形ミスコンバ
ーゼンスは、第4図中、直線領域11に非直線領域12
を加えた領域13をリアクタの動作領域とツることによ
り、後述するように補正される。S-shaped misconvergence occurs when horizontal side beams (R, B beams) undulate in an S-shape when vertical deflection is applied by higher-order components of the deflection magnetic field, as shown in Figure 13. become. It can be seen that in this S-shaped misconvergence, the anisotropic astigmatism is the number of strokes of the horizontal deflection distance. Therefore, as the vertical deflection is added, the horizontal deflection current causes the inductance LR
If I and LR2 can be changed, it becomes possible to correct the S-shaped misconvergence by using the saturable reactors R+ and R2. In this example,
By setting the vertical deflection current as a human and changing the operating point of the reactor so that the operating region where the inductance changes due to the vertical deflection current extends to the range where dL/di-1 of the drum core saturation characteristic curve changes, the following can be obtained. As described in , the inductance of the reactor is changed by the horizontal deflection current as the horizontal deflection is applied, so that the S-shaped misconvergence is corrected as the cross misconvergence. That is, the S-shaped misconvergence is caused by the linear region 11 and the non-linear region 12 in FIG.
By combining the region 13 in which .
例えば、第13図に示すようなS字形ミスコンバーゼン
スのずれを小ざくして補正するには、画面の左右方向上
中央付近で補正量を大きくし、左右側で補正量を小さく
すればよい。このように補正を行なうためには、可飽和
リアクタR+、RzのインダクタンスLR+、LRzが
、夫々第14図(A)、(B)に示づ°ように、両者の
差が画面中央で人、衣右側で小となるように水平偏向電
流の変化に応じて変化する必要がある。第14図(A)
は画面の上半分側についてのインダクタンスの変化状態
を示し、同図中、破線IVはリアクタR1のインダクタ
ンスLRIの変化状態、実線VはリアクタR2のインダ
クタンスLR2の変化状態を表わ°ジー0第1/1図(
B)は画面の下半分側についてのインダクタンスの変化
を示し、同図中破線■はインダクタンスLtt+、実線
VllはインダクタンスLR2の変化状態を表わす。For example, in order to reduce and correct the S-shaped misconvergence shift as shown in FIG. 13, the amount of correction may be increased near the upper center of the screen in the horizontal direction, and the amount of correction may be reduced on the left and right sides. In order to perform the correction in this way, the inductances LR+ and LRz of the saturable reactors R+ and Rz should be adjusted so that the difference between them is as shown in FIGS. 14(A) and 14(B), respectively. It is necessary to change according to changes in the horizontal deflection current so that it becomes smaller on the right side of the screen. Figure 14 (A)
indicates the state of change in inductance in the upper half of the screen, and in the figure, the broken line IV represents the state of change in inductance LRI of reactor R1, and the solid line V represents the state of change in inductance LR2 of reactor R2. /1 figure (
B) shows the change in inductance in the lower half of the screen, in which the broken line ■ shows the change in the inductance Ltt+, and the solid line Vll shows the change in the inductance LR2.
上方向に偏向Jるとぎの磁界の極性を第15図及び第1
6図に示?Ji、うに決め、垂直偏向距離が一定(1−
1iv−一定)の場合で、水平偏向電流による磁界1」
ihが図中の実線方向、即ち画面の右側方向に偏向させ
る場合のインダクタンスLR,。The polarity of the magnetic field deflected upward is shown in Figures 15 and 1.
Shown in Figure 6? Ji, decided to urchin, vertical deflection distance is constant (1-
1iv-constant), and the magnetic field due to the horizontal deflection current is 1.
Inductance LR when ih is deflected in the direction of the solid line in the figure, that is, in the right direction of the screen.
LR2を求めてみると。When looking for LR2.
LR+ = mu 十112
= (Co Hih+Au > + (Al1−CI2
Hih)
=1−1ih(On −C12) +(An +A菫?
)・・・・・・・・・ (11)
LR2=121+122
=(C2+Hih+Δ2+ ) +(A22−022
ト1 ih>
=1−1ih(C2+−022) +(A2+ +A2
2 )・・・・・・・・・ (12)
ここで、Cn:LnのHibの範囲でのldl/di−
11
CI2:112のl−1ihの範囲でのl dL/
di−11
C21:L2+の1lihの範囲(・のIdl/ di
−11
C22:122のl−1ihの範囲ぐの1dl/ di
−11
A11〜Δ22:磁界1−IDC及びト1ivで決まる
L n〜m22のインダクタンスである。LR+ = mu 112 = (Co Hih+Au > + (Al1-CI2
Hih) =1-1ih(On -C12) +(An +A violet?
)・・・・・・・・・(11) LR2=121+122 =(C2+Hih+Δ2+ ) +(A22-022
t1 ih> =1-1ih(C2+-022) +(A2+ +A2
2)・・・・・・・・・(12) Here, ldl/di− in the Hib range of Cn:Ln
11 CI2: l dL/ in the l-1ih range of 112
di-11 C21: L2+ 1lih range (・Idl/di
-11 C22:122 l-1ih range 1 dl/di
-11 A11 to Δ22: Inductance of Ln to m22 determined by magnetic field 1-IDC and t1iv.
となる。式(11) 、 (12)中、(A u +
A I2 )及び(A21+A22)は定数項で、(
An +A+2)<(A21+A22)となり、また第
15図、第16図にすcn >CI2 、021 <0
22 テあルノテ、インダクタンスLRI(曲線IV
’)は)jilt、即ち水平偏向電流の増加に応じて高
くなり、インダクタンスLR2(曲線V)水平偏向電流
の増加に応じて低くなる。即ら、インダクタンスLR1
,LR2は水平偏向電流の変化に応じて、第14図(A
>の右半分に示すように差動的に変化Jる。また、画面
の中火側より左側に偏向させる場合には、磁界Hihは
第15図及び第16図中破線で示す如くになり、前述と
同様に水平電流の増加に応じて、インダクタンスLRI
(曲線IV ’)は増加しインダクタンスLR2(曲線
V)は低下する(第14図(A>の左半分参照)。becomes. In formulas (11) and (12), (A u +
A I2 ) and (A21+A22) are constant terms, and (
An +A+2)<(A21+A22), and in Figures 15 and 16, cn >CI2, 021 <0
22 Inductance LRI (Curve IV
') increases as the jilt, ie horizontal deflection current increases, and the inductance LR2 (curve V) decreases as the horizontal deflection current increases. That is, inductance LR1
, LR2 changes as shown in Fig. 14 (A
> changes differentially as shown in the right half. In addition, when deflecting to the left side from the medium heat side of the screen, the magnetic field Hih becomes as shown by the broken line in Figs. 15 and 16, and as described above, as the horizontal current increases, the inductance LRI
(curve IV') increases, and inductance LR2 (curve V) decreases (see the left half of FIG. 14 (A>)).
また、下方向に偏向する場合には、I−(ivの極性を
前述とは逆に考えることにより第14図(B)に示ずよ
うにLRIがLR2の動作を、LR2がLRIの動作を
することは容易に即解できるので、その詳しい説明は省
略する。従って可飽和リアクタR+ 、R2のインダク
タンスしR1,L’R2は、(即ち水平偏向コイルLl
−11,Ll−12の回路インピーダンス)は、磁界1
−1ivにより前記の場合と同じく垂直偏向周期で差動
的に変化するのに加えて、水平偏向電流IHによる磁界
H1hによっても、両者の差が、水平偏向電流I l−
1が零の付近(水平操作の中央付近)で大きく、水平偏
向電流IHが(−)の部分(水平走査の始めの付近)及
び水平偏向電流IHが(+)の部分(水平走査の終りの
付近)で小さくなるように変化り−る。可飽和リアクタ
RI 、R2のインダクタンスLR1,LR2が上記の
ように変化することにより、水平偏向コイルLHI、L
H2には、第17図(B)、(A)に示すように垂直偏
向周期で差動的に変化づ−る電流であって、しかも各図
中札印で囲む部分を拡大してミクロ的にみると第18図
に示1ように、水平偏向コイルL+−+、+には略S字
状の水平偏向電流1++、即ち画面の左半分についてみ
ると水平走査の始めで大、中程で小、終りで大となるよ
うに変化づる水平偏向電流IH+が流れ、別の水位偏向
コイルLl−12には逆S字状の水平偏向電流1 )+
21即ち画面の左半分についてみると水平走査の始め
で小、中程で大、終りで小となるように変化する水平偏
向電流11−12が流れる。即ち、水平偏向コイルLH
1,LH2には、垂直偏向周期で差動的に変化し、且つ
、電流の差が画面の左右半分の部分についてみると水平
走査の中央付近で、即ち画面を左右方向に均等に4分割
したとぎでの第1の分割部と第2の分割部との境目付近
、及び第3の分割部と第4の分割部との境目付近で大き
く、水平走査の始めと終り付近で小さくなるように変化
して電流IH+、IH2が流れる。これにより、水平偏
向磁界分布の様相が垂直偏向周期で変化すると共に、各
水平走査期間内でも、コンバーゼンスのずれ補正量が水
平走査の中央付近で大きく、水平走査の始めと終り付近
で小さくなるように変化することになり、画面全面につ
いでS字形ミスコンバーげンスがクロスミスコンバーゼ
ンスと併せて補正される。In addition, in the case of downward deflection, by considering the polarity of I-(iv opposite to the above, LRI acts as LR2, and LR2 acts as LRI, as shown in FIG. 14(B). The detailed explanation will be omitted since it can be easily understood.Therefore, the inductances R1 and L'R2 of the saturable reactors R+ and R2 are (i.e., the horizontal deflection coil Ll
-11, Ll-12 circuit impedance) is the magnetic field 1
In addition to differentially changing in the vertical deflection period due to -1iv as in the previous case, the difference between the two is also caused by the magnetic field H1h due to the horizontal deflection current IH.
1 is large near zero (near the center of horizontal operation), and the horizontal deflection current IH is large (-) (near the beginning of horizontal scanning) and the horizontal deflection current IH is (+) (near the end of horizontal scanning). (near). By changing the inductances LR1 and LR2 of the saturable reactors RI and R2 as described above, the horizontal deflection coils LHI and L
H2 is a current that varies differentially with the vertical deflection period as shown in Figures 17 (B) and (A), and the part surrounded by the tag in each figure is enlarged to show the microscopic view. As shown in Fig. 18, the horizontal deflection coils L+-+ and + have an approximately S-shaped horizontal deflection current 1++, that is, when looking at the left half of the screen, it is large at the beginning of horizontal scanning and is large in the middle. A horizontal deflection current IH+ that changes from small to large at the end flows, and an inverted S-shaped horizontal deflection current 1)+ flows in another water level deflection coil Ll-12.
21, that is, in the left half of the screen, a horizontal deflection current 11-12 flows which changes so that it becomes small at the beginning of horizontal scanning, large in the middle, and small at the end. That is, horizontal deflection coil LH
1.LH2 changes differentially with the vertical deflection period, and the difference in current for the left and right halves of the screen is near the center of horizontal scanning, that is, the screen is equally divided into four in the left and right direction. It is large near the boundary between the first and second divided parts of the sharpener, and between the third and fourth divided parts, and becomes smaller near the beginning and end of horizontal scanning. As a result, currents IH+ and IH2 flow. As a result, the aspect of the horizontal deflection magnetic field distribution changes with the vertical deflection period, and even within each horizontal scanning period, the convergence shift correction amount is large near the center of horizontal scanning and becomes small near the beginning and end of horizontal scanning. Then, the S-shaped misconvergence is corrected together with the cross misconvergence over the entire screen.
なJ5、第10図中、1■−は上記のようにクロスミス
コンバーゼンスと共にS字形ミスコンバーセンスを補正
する場合の垂直偏向電流を示す。In FIG. 10, 1.sup.- indicates the vertical deflection current when correcting the S-shaped misconvergence as well as the cross misconvergence as described above.
また、上記のことを更に詳細に数式的に32明す゛るに
、可飽和リアクタR+ 、R2の動作点及び動作範囲を
変えることにより、第14図(A>。In addition, to explain the above in more detail mathematically, by changing the operating points and operating ranges of the saturable reactors R+ and R2, FIG.
(B)に示−4インダクタンス変化が得られる理由は以
下の通りである。The reason why the -4 inductance change shown in (B) is obtained is as follows.
第15図に示すインダクタンス変化曲線を双曲線関数で
近似し、正炭化してみると、この曲線は次式で表わされ
る。When the inductance change curve shown in FIG. 15 is approximated by a hyperbolic function and positive carbonized, this curve is expressed by the following equation.
+
L12−2 −tanh(2・5inll(I」十1.
5) ) 十”
ここで、1−1−トtl)c +l−1v + 1−1
hである。+L12-2-tanh(2.5inll(I)11.
5) ) 10” Here, 1-1-tl)c +l-1v + 1-1
It is h.
この式が表わす曲線を示り−と第19図に示り−如くに
なる。同図において、曲線■には、永久磁石により1−
1o c =−1,5の磁気バイアスと、画面の上側に
偏向づるための垂直偏向磁界による磁界Hv=−1,0
が加わっており、曲線Iχには、l−1oc=1、gの
磁気バイアスと磁界1−1v = 1.0が加わってい
る。この状態で水平偏向電流と自己巻線による磁界HI
Iが±0.5変化したときのインダクタンスLR+ −
Ln +LI2を求めてみると、Ln−−!−−tan
h(T −s+nh(Hh −1,0) ) + −!
−
となり、これを計算し作図すると、第14図(A)に示
す画面上側についての可変リアクタR1のインダクタン
ス特性曲線IVを得ることが出来る。また可変リアクタ
R2については、ト1vの符号を前述とは逆に計算りれ
ばよく、これは
l K 。The curve represented by this equation is shown in FIG. In the same figure, the curve ■ has a 1-
Magnetic bias of 1o c = -1,5 and magnetic field Hv = -1,0 due to the vertical deflection magnetic field for deflecting to the upper side of the screen
is added to the curve Iχ, and a magnetic bias of l-1oc=1, g and a magnetic field 1-1v=1.0 are added. In this state, the magnetic field HI due to the horizontal deflection current and self-winding
Inductance LR+ - when I changes by ±0.5
When calculating Ln + LI2, Ln--! --tan
h(T −s+nh(Hh −1,0) ) + −!
-, and by calculating and plotting it, it is possible to obtain the inductance characteristic curve IV of the variable reactor R1 for the upper side of the screen shown in FIG. 14(A). Further, for the variable reactor R2, the sign of t1v can be calculated in the opposite way to the above, and this is l K .
L2+= −tanh(、−3Inll(1−1h
+1.0) ) + 1
ワ
1.0) )+1
L、R2= 121 +122
で表わされる。これを計算し作図すると、第14図(A
>に示す画面上側についての可変リアクタR2のインダ
クタンス曲aVを得ることが出来る。L2+=-tanh(,-3Inll(1-1h
+1.0) ) + 1 Wa1.0) )+1 L, R2= 121 +122. When this is calculated and plotted, Figure 14 (A
The inductance curve aV of the variable reactor R2 for the upper side of the screen shown in > can be obtained.
画面下側についても同様にHt nを行なうことにより
、第14図(B)のインダクタンス特性曲線が得られる
。By similarly performing Ht n on the lower side of the screen, the inductance characteristic curve shown in FIG. 14(B) is obtained.
効果
上述の如く、本発明になるインライン型カラー受像管の
画像補正装置ににれば、以下に挙げる種々の特長を有J
る。Effects As mentioned above, the in-line color picture tube image correction device according to the present invention has the following various features.
Ru.
■ 極めて簡単な構成により、S字形ミスコンバーゼン
スをクロスミスコンバーゼンス等と併せて補正すること
が出来る。- With an extremely simple configuration, S-shaped misconvergence can be corrected together with cross misconvergence, etc.
■ 偏向ヨークの磁芯より放出され従来は無駄に捨てら
れていた磁束を有効に利用りることにより、リアクタの
インピーダンスを制御するために垂直偏向コイルに接続
されるコイルも電力も不要となり、簡易なJfIJ造と
し得、史には設計の自由度を大幅に向上し得る。■ By effectively utilizing the magnetic flux emitted from the magnetic core of the deflection yoke, which was wasted in the past, there is no need for a coil or electric power to be connected to the vertical deflection coil to control reactor impedance, making it simple. It is possible to use a JfIJ construction, which greatly improves the degree of freedom in design.
第1図は本発明になる画像補正装置の一実施例の回路図
、第2図は第1図に示°伏画像補正装置(偏向ヨーク)
の側面図、第3図は第2図中m−■線に沿う断面図、第
4図は可飽和リアクタのコイルの磁束−インダクタンス
特性を示す図、第5図は偏向ヨークのコイルと可飽和リ
アクタのコイルとの結線図、第6図は一方の可飽和リア
クタを取り出してその構成を示1”図、第7図は正クロ
スコンバーゼンスを模式的に示J°図、第8図は正クロ
スコンバーゼンスのずれを補正するときでのりアクタR
2のコイルのインダクタンスの変化を示1図、第9図は
ドラムコア内の磁界の方向を示す図、第10図は垂直偏
向電流と各側の可飽和リアクタのイダクタンスの変化の
関係を示す図、第11図(A)、(B)は正り[]スス
ミスコンパげンスを補正しうる水平偏向電流の波形を示
す図、第12図は逆クロスのミスコンバーゼンスを模式
的に示す図、第13図はS字形ミスコンバーゼンスを模
式的に示す図、第14図(A>、(B)は夫々S字形ミ
スコンバーゼンスを補正するために必要な可飽和リアク
タのインダクタンスの水平偏向電流に対する変化状態を
示°す図、第15図及び第16図はS字形ミスコンバー
ゼンスをクロスミスコンバーゼンス等と併せて補正する
ときでの可飽和リアクタR+、R2のインダクタンスの
変化を示す図、第17図(A)、(B)はS字形ミスコ
ンバーゼンスを補正しうる水平偏向電流の垂直周期に関
しての波形の変化状態を示J図、第18図は第17図中
水平偏向電流の一部を拡大してその水平走査期間内での
変化状(hを示づ一部、第19図は第15図及び第16
図に示す曲線を双曲線関数で近似し、正規化して得られ
た曲線を示す図である。
1・・・偏向ヨーク、2,2−・・・ドラム型磁芯、3
゜3−・・・突き合せ部、4・・・セパレータ、5・・
・クランプ、7n 、 712 、721 + 722
・・・コイル構造体、8・・・ドラムコア、9・・・永
久磁石片、1011.1012゜1021.1022・
・・コイル、11・・・心線領域、12・・・非直線領
域、13・・・S字形ミスコンバーげンスを補正するた
めの動作領域、L)−11,111ノ・・・水平偏向コ
イル、lv・・・垂直偏向コイル、R+。
R2・・・可飽和リアクタ。
第1図
第7図
第−)図 □
第10図
第11図
第12図
第15図
第1G図Fig. 1 is a circuit diagram of an embodiment of the image correction device according to the present invention, and Fig. 2 shows the image correction device (deflection yoke) shown in Fig. 1.
Figure 3 is a cross-sectional view along line m-■ in Figure 2, Figure 4 is a diagram showing the magnetic flux-inductance characteristics of the saturable reactor coil, Figure 5 is the deflection yoke coil and saturable A wiring diagram of the reactor with the coil. Figure 6 shows the configuration of one saturable reactor. Figure 7 schematically shows the positive cross convergence. Figure 8 shows the positive cross convergence. Glue Actor R when correcting convergence deviation
Figure 1 shows the change in inductance of the coils in No. 2, Figure 9 shows the direction of the magnetic field in the drum core, and Figure 10 shows the relationship between the vertical deflection current and the change in inductance of the saturable reactors on each side. Figures 11 (A) and (B) are diagrams showing the waveforms of the horizontal deflection current that can correct the positive [] Smith comparability, Figure 12 is a diagram schematically showing the reverse cross misconvergence, Figure 13 is a diagram schematically showing S-shaped misconvergence, and Figures 14 (A> and (B)) show changes in the inductance of the saturable reactor with respect to the horizontal deflection current, which are necessary to correct S-shaped misconvergence. Figures 15 and 16 are diagrams showing changes in inductance of saturable reactors R+ and R2 when correcting S-shaped misconvergence together with cross misconvergence, etc., and Figure 17 (A). , (B) shows how the waveform changes with respect to the vertical period of the horizontal deflection current that can correct S-shaped misconvergence. Changes within the scanning period (a part showing h, Figure 19 is the same as Figures 15 and 16)
It is a figure which shows the curve obtained by approximating the curve shown in a figure with a hyperbolic function, and normalizing it. 1... Deflection yoke, 2, 2-... Drum type magnetic core, 3
゜3-... Butt portion, 4... Separator, 5...
・Clamp, 7n, 712, 721 + 722
... Coil structure, 8 ... Drum core, 9 ... Permanent magnet piece, 1011.1012°1021.1022.
... Coil, 11... Core wire area, 12... Non-linear area, 13... Operating area for correcting S-shaped misconvergence, L) -11,111 -... Horizontal deflection Coil, lv...Vertical deflection coil, R+. R2...Saturable reactor. Figure 1 Figure 7 Figure -) □ Figure 10 Figure 11 Figure 12 Figure 15 Figure 1G
Claims (1)
と一対の垂直偏向コイルとにJ>ける前記一対の水平偏
向コイルによる水平偏向磁界をビンクッション形とし、
また、前記一対の垂直偏向コイルによる垂直偏向磁界を
バレル形として、インライン配置の3本の電子銃からの
3本の電子ビームの動集中が前記水平垂直偏向磁界によ
り自動的に行なわれるようなセルフコンバーゼンス方式
の適用されているインライン型カラー受像管の画像補正
装置において、前記偏向ヨークにおける一対の水平偏向
コイルに流れる電流を垂直偏向周期で差動的に変化させ
ると共に、且つ各々の水平偏向コイルに流れる電流の差
が画面の左右半分についての水平走査の中央付近で大き
く、水平走査の始めと終り付近で小さくなるように変化
させる手段を凝り、水平偏向磁界分布の様相を時間とと
もに変化させ、コンバーゼンスのずれを補正する構成と
したことを特徴とするインライン型カラー受像管の画像
補正装置。 [F] 該手段は、該水平偏向コイルに直列に接続され
且つ磁気バイアスを付与されたコイルを、該偏向ヨーク
の磁芯より外部に放出され垂直偏向周期で変化する磁束
が作用する位置に設け、各々の水平偏向コイルの回路イ
ンピーダンスを垂直偏向周期と水平偏向電流とで差動的
に変化させてなる構成であることを特徴とする特許請求
の範囲第1項記載のインライン型カラー受像管の画像補
正装置。(1) A horizontal deflection magnetic field by the pair of horizontal deflection coils and a pair of vertical deflection coils constituting a deflection yoke is made into a bottle cushion shape,
Further, the vertical deflection magnetic field of the pair of vertical deflection coils is shaped like a barrel, so that the horizontal and vertical deflection magnetic field automatically concentrates the three electron beams from the three electron guns arranged in-line. In an image correction device for an in-line color picture tube to which a convergence method is applied, the current flowing through a pair of horizontal deflection coils in the deflection yoke is differentially changed in a vertical deflection period, and the current flowing through a pair of horizontal deflection coils in each horizontal deflection coil is We have developed a means to change the difference in the flowing current so that it is large near the center of the horizontal scan for the left and right halves of the screen and becomes small near the beginning and end of the horizontal scan, and the aspect of the horizontal deflection magnetic field distribution is changed over time to achieve convergence. 1. An image correction device for an in-line color picture tube, characterized in that the device is configured to correct deviations in the color picture tube. [F] The means includes installing a coil connected in series with the horizontal deflection coil and applied with a magnetic bias at a position where a magnetic flux emitted from the magnetic core of the deflection yoke and changing with a vertical deflection period acts. , an in-line color picture tube according to claim 1, characterized in that the circuit impedance of each horizontal deflection coil is differentially changed depending on the vertical deflection period and the horizontal deflection current. Image correction device.
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP22159882A JPS59111491A (en) | 1982-12-17 | 1982-12-17 | Picture correcting device of in-line type color picture tube |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP22159882A JPS59111491A (en) | 1982-12-17 | 1982-12-17 | Picture correcting device of in-line type color picture tube |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS59111491A true JPS59111491A (en) | 1984-06-27 |
Family
ID=16769262
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP22159882A Pending JPS59111491A (en) | 1982-12-17 | 1982-12-17 | Picture correcting device of in-line type color picture tube |
Country Status (1)
Country | Link |
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