JPS5840753A - 磁気集束型陰極線管装置 - Google Patents
磁気集束型陰極線管装置Info
- Publication number
- JPS5840753A JPS5840753A JP13700781A JP13700781A JPS5840753A JP S5840753 A JPS5840753 A JP S5840753A JP 13700781 A JP13700781 A JP 13700781A JP 13700781 A JP13700781 A JP 13700781A JP S5840753 A JPS5840753 A JP S5840753A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- magnetic
- magnetic field
- focusing
- ray tube
- center cylinder
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Granted
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Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
- H01J29/00—Details of cathode-ray tubes or of electron-beam tubes of the types covered by group H01J31/00
- H01J29/46—Arrangements of electrodes and associated parts for generating or controlling the ray or beam, e.g. electron-optical arrangement
- H01J29/58—Arrangements for focusing or reflecting ray or beam
- H01J29/64—Magnetic lenses
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は複数の電子ビームを有する磁気集束型陰極線管
装置1:llする電子ビームの集束手段としては、静電
県東方式と磁気集束方式の両者があるが、磁気集束方式
の方が高い解儂度が得られる。
装置1:llする電子ビームの集束手段としては、静電
県東方式と磁気集束方式の両者があるが、磁気集束方式
の方が高い解儂度が得られる。
まえ、磁気集束方式では、フォーカス電圧の供給が不要
であプこれに付随して、陰極線管の信頼性向上及びコス
ト低下等の大きなメリットがある。
であプこれに付随して、陰極線管の信頼性向上及びコス
ト低下等の大きなメリットがある。
特−二永久磁石を磁界発生源とする方法盛二数ては、集
束電力も不要である・第1図は複数の電子ビームを有す
る磁気集束型陰極線管の1例である・(1)は内部を真
空に保つガラス製外囲器、(2)は外囲器ネック、(a
m)、(s・)−(3m) は各々ヒーター、陰極。
束電力も不要である・第1図は複数の電子ビームを有す
る磁気集束型陰極線管の1例である・(1)は内部を真
空に保つガラス製外囲器、(2)は外囲器ネック、(a
m)、(s・)−(3m) は各々ヒーター、陰極。
第1.第2電極からなる電子銃構体、(4)は螢光体ス
クリーン、(5)は色選別電極% (61、<6V’F
1互いに対向し九軟強磁性体磁気曹−り、(7m)*(
7・)−(7m)はそれぞれ電子銃構体(am)−(3
・)、(3m)よに射出した電子ビーム軌道、(8)は
偏向l−り、(9)は3電子ビーム集中装置である0磁
界発生用永久磁石(図示せず)は管内c二装置される。
クリーン、(5)は色選別電極% (61、<6V’F
1互いに対向し九軟強磁性体磁気曹−り、(7m)*(
7・)−(7m)はそれぞれ電子銃構体(am)−(3
・)、(3m)よに射出した電子ビーム軌道、(8)は
偏向l−り、(9)は3電子ビーム集中装置である0磁
界発生用永久磁石(図示せず)は管内c二装置される。
電子銃(3aL(3s)e(3めよプ射出した電子ビー
ム(7m)−(γe)−(7m) は対向した磁気ヨ
ーク(61、(6)’間に形成される管軸方向磁界舊;
よシ集束作用を受け、スクリーン(4)上に最小のビー
ムスポットを結ぶ・さら6二3電子ビームを集中させる
丸め、集中装置(9)を用いてサイドビーム(7m)−
(7m)をセンタービーム(7@)方向に偏向し、3ビ
ーム集中な実施しているりしかし、かかる電子ビーム県
中方式ではスクリーン(4)上のビームスポットが縦長
形状とな剰好ましくない。
ム(7m)−(γe)−(7m) は対向した磁気ヨ
ーク(61、(6)’間に形成される管軸方向磁界舊;
よシ集束作用を受け、スクリーン(4)上に最小のビー
ムスポットを結ぶ・さら6二3電子ビームを集中させる
丸め、集中装置(9)を用いてサイドビーム(7m)−
(7m)をセンタービーム(7@)方向に偏向し、3ビ
ーム集中な実施しているりしかし、かかる電子ビーム県
中方式ではスクリーン(4)上のビームスポットが縦長
形状とな剰好ましくない。
本発明は集束磁界を用いて、自己集中を行う磁気集束型
陰極線管装置を提供するものである。本発明の説明を容
易な′らしめるため、さら(:<ゎしく!1)はネック
断面形状であり、(21B) 、 (21G) 、 (
21B)は3電子ビ一五通過孔、(2)は管軸方向(;
長手方向を有する永久磁石であや、センタービーム通過
孔(21G)の上下の所定の位置に配置される。第2図
(b) 、 (C)は第2図(a) ノy−yI及びx
−x’ 断面形状を示すものである。#12図C;於て
2軸は管軸とし、2+方向にスクリーンがあるとして説
明する・永久磁石(2)は2一方向端間がN極嬬二り方
向端面が8極嘔二着磁されている。垂直断面第2図(b
) (:於てN極を発し九磁力線は磁気l−り(2)内
部を通り相対向する磁気ヨーク(至)′とのギャップ部
で漏えいし、Z+方向集束主磁界を形成し磁気ヨークげ
に吸収され8極にもどる・しかしながら磁界を完全6=
整形することは困難であ)実際には、N極よ)発し2一
方向無限遠方(二面う磁界及びz4限遠方よりS極嘔:
入る磁界が存在する@同様のことが水平断面6二ついて
も生ずる0即ち第2図(C)(二数て、集束主磁界は磁
気口−り(2)、W間(ニ一方向に形成されるが、磁気
口−り(2)、端から2一方向に向う磁界及び2÷から
磁気口−りwに向う磁界が存在する0第2図(d)はサ
イドビーム孔(21m)軸上の磁界分布の概略を示すも
のでB、はビームζ;偏向効果を与える成分である。*
3Eは永久磁石G1を4備とし、サイドビー五通過孔(
32m)−(32m)近傍の上下に配置したものである
◎この構成は菖2図←)よ14上述のB、成分、即ち偏
向磁界成分が減少する。さら(;、第3図(b) *
(c) 4=示す如く、永久磁石@珍の前後に3ビーム
をとbt<共通曹−クーを所定の長さに設定することに
よ)、上述の偏向成分は大巾(二減少させることが出来
る。
陰極線管装置を提供するものである。本発明の説明を容
易な′らしめるため、さら(:<ゎしく!1)はネック
断面形状であり、(21B) 、 (21G) 、 (
21B)は3電子ビ一五通過孔、(2)は管軸方向(;
長手方向を有する永久磁石であや、センタービーム通過
孔(21G)の上下の所定の位置に配置される。第2図
(b) 、 (C)は第2図(a) ノy−yI及びx
−x’ 断面形状を示すものである。#12図C;於て
2軸は管軸とし、2+方向にスクリーンがあるとして説
明する・永久磁石(2)は2一方向端間がN極嬬二り方
向端面が8極嘔二着磁されている。垂直断面第2図(b
) (:於てN極を発し九磁力線は磁気l−り(2)内
部を通り相対向する磁気ヨーク(至)′とのギャップ部
で漏えいし、Z+方向集束主磁界を形成し磁気ヨークげ
に吸収され8極にもどる・しかしながら磁界を完全6=
整形することは困難であ)実際には、N極よ)発し2一
方向無限遠方(二面う磁界及びz4限遠方よりS極嘔:
入る磁界が存在する@同様のことが水平断面6二ついて
も生ずる0即ち第2図(C)(二数て、集束主磁界は磁
気口−り(2)、W間(ニ一方向に形成されるが、磁気
口−り(2)、端から2一方向に向う磁界及び2÷から
磁気口−りwに向う磁界が存在する0第2図(d)はサ
イドビーム孔(21m)軸上の磁界分布の概略を示すも
のでB、はビームζ;偏向効果を与える成分である。*
3Eは永久磁石G1を4備とし、サイドビー五通過孔(
32m)−(32m)近傍の上下に配置したものである
◎この構成は菖2図←)よ14上述のB、成分、即ち偏
向磁界成分が減少する。さら(;、第3図(b) *
(c) 4=示す如く、永久磁石@珍の前後に3ビーム
をとbt<共通曹−クーを所定の長さに設定することに
よ)、上述の偏向成分は大巾(二減少させることが出来
る。
以上のよう(二、磁気口−りの形状、永久磁石の配置等
C二よ)、はとんど偏向成分をも九ない磁界を形成する
ことが出来る。
C二よ)、はとんど偏向成分をも九ない磁界を形成する
ことが出来る。
本発明は以上述べた如き#1とんど偏向磁界成分を有し
ない磁気集束装置砿;於て、さら(二3ビーム集束を*
論させるものである。以下本発明につき詳細に説明する
。第4図は本発明の原理図である。
ない磁気集束装置砿;於て、さら(二3ビーム集束を*
論させるものである。以下本発明につき詳細に説明する
。第4図は本発明の原理図である。
電子ビーム、(41m)−(41・)−(41m)は、
前述の如く、#1とんど偏向成分のない磁気ヨーク局及
び−内部を通り磁気ヨークギャップ部(444二人射す
る@磁気ヨークギャップ部(44c二於ける主磁界は図
示する如く4(スクリーン)方向を向き、かつ(41m
)−(41m)上ではビーム進行方向に対し所定の角θ
をもち外向き磁界成分Bxを含むようにする。当然のこ
とながら電子ビーム(41@)上ではb方向磁界のみで
ある。この時のビームの受けるカを第4図(b)に示す
。
前述の如く、#1とんど偏向成分のない磁気ヨーク局及
び−内部を通り磁気ヨークギャップ部(444二人射す
る@磁気ヨークギャップ部(44c二於ける主磁界は図
示する如く4(スクリーン)方向を向き、かつ(41m
)−(41m)上ではビーム進行方向に対し所定の角θ
をもち外向き磁界成分Bxを含むようにする。当然のこ
とながら電子ビーム(41@)上ではb方向磁界のみで
ある。この時のビームの受けるカを第4図(b)に示す
。
電子ビームの速度はYzのみであシ、上述の81B二よ
り(41m)ではY−(ト)向きに(41b)ではY+
ω向きに力を受ける。従って、磁気音−クギャップ(財
)通過後は電子ビーム(41m)はY−(T)向き、電
子ビーム(41b)はY+Ch)向きの速度成分を有す
ることとナル。11&11(ネック部端)側(2−)及
びスクリーンIf (Z+)儒(−配置する曹−り@
e B’<=ついては非対称形状となす。即ち陰極側ヨ
ーク−は充分な均一磁界を得るよう充分な2方向長さを
有しスクリーン側ヨーク−′は所定の長さとする。この
ため第4図aB−B’断面鴫二於ては磁界のシールド、
整形が弱くも成分が残っている。第4図cliB−B’
断面に於けるビームが受ける力の説明図である。前述す
る如くこの断面での電子ビーム(4im)はガ及び−マ
1である〇一方磁界は、−B、及び−Bxをもつ。
り(41m)ではY−(ト)向きに(41b)ではY+
ω向きに力を受ける。従って、磁気音−クギャップ(財
)通過後は電子ビーム(41m)はY−(T)向き、電
子ビーム(41b)はY+Ch)向きの速度成分を有す
ることとナル。11&11(ネック部端)側(2−)及
びスクリーンIf (Z+)儒(−配置する曹−り@
e B’<=ついては非対称形状となす。即ち陰極側ヨ
ーク−は充分な均一磁界を得るよう充分な2方向長さを
有しスクリーン側ヨーク−′は所定の長さとする。この
ため第4図aB−B’断面鴫二於ては磁界のシールド、
整形が弱くも成分が残っている。第4図cliB−B’
断面に於けるビームが受ける力の説明図である。前述す
る如くこの断面での電子ビーム(4im)はガ及び−マ
1である〇一方磁界は、−B、及び−Bxをもつ。
従ってビームの受ける力は、1iFx譚vs x (−
ax) *Fy=(−vy)X(−Bx)であや、X一
方向及びY◆方向の力を受ける。従って、電子ビーム(
41m+)は、X一方向速度とY十方向速度を得る。Y
十方向速度はムーム′断面で受は九Y一方向速度成分と
打ち消し合い全体としてはY方向速度成分が零でX一方
向速度成分のみが残ることとなる0逆位置シニあるビー
ム(41■)では同様6:x十方向速度成分を得る。
ax) *Fy=(−vy)X(−Bx)であや、X一
方向及びY◆方向の力を受ける。従って、電子ビーム(
41m+)は、X一方向速度とY十方向速度を得る。Y
十方向速度はムーム′断面で受は九Y一方向速度成分と
打ち消し合い全体としてはY方向速度成分が零でX一方
向速度成分のみが残ることとなる0逆位置シニあるビー
ム(41■)では同様6:x十方向速度成分を得る。
以上の様6−両サイドビームは′センタービーム方向(
二集中効果を受けることとなる。第5図は本発明(二係
る一実施例の磁気音−タ部水平断面図である。(51)
は陰極側C;配し九3ビーム共通畿気l−り% (5
2)、(52)は本発明に係る相対向する磁気音−り、
(St)はスクリーン側磁気曹−りである0本発明(;
係る相対向する磁気音−り(52)、(52)は、互い
(二対向する面に3ビーム独立(二6箇部(53)、(
54)及び(53)、(54)を有する◎この円筒部は
陰極側磁気音−り(52) 4二於てはセンター円筒(
53)が両サイドの円筒(54)に比し板厚が大きく形
成される。逆にスクリーン側磁気ヨーク(52)に於て
はセンター円筒部されている◎ かかる形状の磁気音−り(52)、(52)−二よ)整
形される磁界は磁気ヨーク(52) (:於ては板厚の
大きいセンター円筒(53) 4二集中する傾向を示し
、磁気ヨ媚二集中する傾向を示す。
二集中効果を受けることとなる。第5図は本発明(二係
る一実施例の磁気音−タ部水平断面図である。(51)
は陰極側C;配し九3ビーム共通畿気l−り% (5
2)、(52)は本発明に係る相対向する磁気音−り、
(St)はスクリーン側磁気曹−りである0本発明(;
係る相対向する磁気音−り(52)、(52)は、互い
(二対向する面に3ビーム独立(二6箇部(53)、(
54)及び(53)、(54)を有する◎この円筒部は
陰極側磁気音−り(52) 4二於てはセンター円筒(
53)が両サイドの円筒(54)に比し板厚が大きく形
成される。逆にスクリーン側磁気ヨーク(52)に於て
はセンター円筒部されている◎ かかる形状の磁気音−り(52)、(52)−二よ)整
形される磁界は磁気ヨーク(52) (:於ては板厚の
大きいセンター円筒(53) 4二集中する傾向を示し
、磁気ヨ媚二集中する傾向を示す。
この結果、磁気1−り(52)* (52)間(:形成
される磁界は、サイド円筒(54)、(54)部では、
外向き成分をもつ。当然のことながら永久磁石の極性が
反転すれば逆となる。陰極側磁気ヨーク(51)は、そ
の内部の磁界を充分均一としビームが実際上はとんど偏
向されないものであればよく3ビ一ム共通の磁気ヨーク
C−限るわけではない。
される磁界は、サイド円筒(54)、(54)部では、
外向き成分をもつ。当然のことながら永久磁石の極性が
反転すれば逆となる。陰極側磁気ヨーク(51)は、そ
の内部の磁界を充分均一としビームが実際上はとんど偏
向されないものであればよく3ビ一ム共通の磁気ヨーク
C−限るわけではない。
また、スクリーン側磁気l−り(51)は、その高さや
形状によ)スクリーン側漏えい磁界の偏向威容を所定の
値C二制御′するものであればよい。
形状によ)スクリーン側漏えい磁界の偏向威容を所定の
値C二制御′するものであればよい。
以上のよう(一本発明ζ;適用される磁気l−りの3ビ
ーム儂=与える効果は#f4図を用いて説明した通シで
あ〉詳細な説明は省略する。
ーム儂=与える効果は#f4図を用いて説明した通シで
あ〉詳細な説明は省略する。
尚、本発明は円筒板厚のセンター、サイドバランスを変
えることによ)、磁界傾角を適宜変化させることが出来
るから、3ビーム集中効果4適宜に、設定することが出
来その汎用性は広く製作も容易である。尚、円筒部が対
向する磁気音−りの内部C二形成されている場合であっ
て4同様の効果があることは言うまでもない@ 以上の様(二本発明によれば、磁気県東装置自身によシ
3ビーム集中が実施され磁気集束方式の栓点を最大限活
かし、良好で信頼性の高い磁気集束型陰極線装置が提供
できる・
えることによ)、磁界傾角を適宜変化させることが出来
るから、3ビーム集中効果4適宜に、設定することが出
来その汎用性は広く製作も容易である。尚、円筒部が対
向する磁気音−りの内部C二形成されている場合であっ
て4同様の効果があることは言うまでもない@ 以上の様(二本発明によれば、磁気県東装置自身によシ
3ビーム集中が実施され磁気集束方式の栓点を最大限活
かし、良好で信頼性の高い磁気集束型陰極線装置が提供
できる・
第1図は磁気集束量陰極線管装置の一例を示す概略構成
図、第2図(II)及び第3図(1)は第1図の永久磁
石配置例を示すネック断面図、1112m(b)乃至(
d)及び第3図中)乃至(C)は同じくネック側面図及
び磁界分布を説明する為の概略図%JIJ図(萄乃1!
(C)は本発明の詳細な説明する丸めの側面図及び断
面図、嬉5図は本発明の一1!施例に係る磁気ヨーク部
を示す概略水平断面図である◇ (41m)−(41a)−(41m)・・・電子ビーム
(財)・・・磁気冒−クギャップ部 (51)、(51)・・・共通磁気音−り(52)、(
52)・・・相対向磁気ヨーク(7317) 代理人
弁理士 則 近 憲 佑 (なか1名)第2図 (ム) 仏。 第8図 第4図 (α)
図、第2図(II)及び第3図(1)は第1図の永久磁
石配置例を示すネック断面図、1112m(b)乃至(
d)及び第3図中)乃至(C)は同じくネック側面図及
び磁界分布を説明する為の概略図%JIJ図(萄乃1!
(C)は本発明の詳細な説明する丸めの側面図及び断
面図、嬉5図は本発明の一1!施例に係る磁気ヨーク部
を示す概略水平断面図である◇ (41m)−(41a)−(41m)・・・電子ビーム
(財)・・・磁気冒−クギャップ部 (51)、(51)・・・共通磁気音−り(52)、(
52)・・・相対向磁気ヨーク(7317) 代理人
弁理士 則 近 憲 佑 (なか1名)第2図 (ム) 仏。 第8図 第4図 (α)
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 1)硝子製外i!I器とこの外囲−ネック部内に封入さ
れインライン配列の3個の電子ビームを射出し、制御手
段を備え九電子銃と前記外囲器パネル内面C:塗布形成
された螢光面及び螢光面、近傍に配設したシャドウマス
クを主える要素として構成される陰極線管であって、前
記電子ビームの集束手段として管軸方向磁界発生用永久
磁石と磁界整形磁気ヨークを備えた磁気集束型陰極線管
装置に於て、互いに対向する前記磁気璽−りは少くとも
独立し九3個の円筒状部分を有し、かつ前記円筒状部分
は前記ネック部端側の磁気6m−りに於てはセンター円
筒の板厚が両サイド円筒−二比し厚く他方の磁気曹−り
に於ては、両サイド円筒の板厚がセンター円筒4=比し
厚くなるように形成されてなることを特徴とする磁気集
束型陰極線管装置。 2)′電子ビームを射出する陰極から一対の相対向する
磁気ヨーク間の領域礪:於ては、サイドビーム軸上ラジ
アル磁界成分が極力小さく、を九上記一対の相対向する
磁気曹−りとスクリーン間に於ては、サイドビーム軸上
6二所定のラジアル磁界成分が形成されるよう(二磁気
冒−りを前後で非対称としたことを特徴とする特許請求
の範匪第1項記載の磁気集束型陰極線管装置。
Priority Applications (4)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP13700781A JPS5840753A (ja) | 1981-09-02 | 1981-09-02 | 磁気集束型陰極線管装置 |
EP82107819A EP0073472B1 (en) | 1981-09-02 | 1982-08-25 | Magnetic focusing type cathode ray tube |
DE8282107819T DE3275332D1 (en) | 1981-09-02 | 1982-08-25 | Magnetic focusing type cathode ray tube |
US06/411,364 US4495439A (en) | 1981-09-02 | 1982-08-25 | Magnetic focusing type cathode ray tube |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP13700781A JPS5840753A (ja) | 1981-09-02 | 1981-09-02 | 磁気集束型陰極線管装置 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS5840753A true JPS5840753A (ja) | 1983-03-09 |
JPH0216542B2 JPH0216542B2 (ja) | 1990-04-17 |
Family
ID=15188622
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP13700781A Granted JPS5840753A (ja) | 1981-09-02 | 1981-09-02 | 磁気集束型陰極線管装置 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS5840753A (ja) |
-
1981
- 1981-09-02 JP JP13700781A patent/JPS5840753A/ja active Granted
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
JPH0216542B2 (ja) | 1990-04-17 |
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