JPS58208938A - Disk recording device - Google Patents
Disk recording deviceInfo
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- JPS58208938A JPS58208938A JP57092464A JP9246482A JPS58208938A JP S58208938 A JPS58208938 A JP S58208938A JP 57092464 A JP57092464 A JP 57092464A JP 9246482 A JP9246482 A JP 9246482A JP S58208938 A JPS58208938 A JP S58208938A
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- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B7/00—Recording or reproducing by optical means, e.g. recording using a thermal beam of optical radiation by modifying optical properties or the physical structure, reproducing using an optical beam at lower power by sensing optical properties; Record carriers therefor
- G11B7/12—Heads, e.g. forming of the optical beam spot or modulation of the optical beam
- G11B7/125—Optical beam sources therefor, e.g. laser control circuitry specially adapted for optical storage devices; Modulators, e.g. means for controlling the size or intensity of optical spots or optical traces
- G11B7/126—Circuits, methods or arrangements for laser control or stabilisation
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Optical Head (AREA)
- Electronic Switches (AREA)
- Thermal Transfer Or Thermal Recording In General (AREA)
- Optical Recording Or Reproduction (AREA)
Abstract
Description
【発明の詳細な説明】
この発明は、レーザービームを用いてノぐルス信号をデ
ィスクに記録するディスク記録装置に関する０
レーザービームの照射により生じる熱によって。DETAILED DESCRIPTION OF THE INVENTION The present invention relates to a disk recording apparatus that uses a laser beam to record a Nogle signal on a disk by the heat generated by the irradiation of the laser beam.
金属薄膜からなる記録層にビット（くぼみ）を形成して
パルス信号を記録する場合、記録ノ（ルス信号の波長が
短くなるにつれて、記録されたパルスを再生したときの
再生信号と記録）ぜルス信号との間でずれが生じ、特に
短いノシルス幅の／ぐルス信号の記録が難しかった。When recording pulse signals by forming bits (indentations) in a recording layer made of a thin metal film, the recording noise (as the wavelength of the pulse signal becomes shorter, the reproduction signal and recording when the recorded pulse is reproduced) becomes smaller. A deviation occurred between the two signals, and it was particularly difficult to record the short signal width.
第１ｆｆｉＡに示す記録信号によってレーザー光源をド
ライブすることで、同図Ｂに示すように、ディスクの記
録層の上をレーザービームのスポットが移動したときに
、同図Ｃに示すようなビットが形成される。つまり、レ
ーザービームの波長に近いような小さなビットが形成さ
れず、また、ビットがパルス信号の立上りの始めの部分
は小さく。By driving the laser light source with the recording signal shown in the first ffiA, when the laser beam spot moves on the recording layer of the disc as shown in Fig. B, bits as shown in Fig. C are formed. be done. In other words, small bits that are close to the wavelength of the laser beam are not formed, and the bits are small at the beginning of the rising edge of the pulse signal.
次第にビットが大きくなり、その後一定の大きさとなる
。つまり、小さなビットは、パワー（光強度を意味する
）を大きくしないと形成しに＜＜。The bits gradually become larger and then reach a constant size. In other words, small bits cannot be formed unless the power (meaning light intensity) is increased.
一方、小さなビットも形成できるパワーとすると。On the other hand, if we consider the power to be able to form even small bits.
大きなビットの場合では、入力信号以上の大きな穴がお
いてしまうことになる。In the case of large bits, a hole larger than the input signal will be left.
このような再生信号の忠実度の劣下及び記録密度の低下
を解決する方法として、第２図Ａに示ｆ記録信号を第２
図Ｐに示すものに変換し、この波形でレーザービームの
パワーを制御するものが提案されている。つまり、記録
信号の記録領域では。As a method to solve this problem of the deterioration in the fidelity of the reproduced signal and the decrease in the recording density, as shown in FIG.
A method has been proposed in which the waveform is converted to that shown in Figure P and the power of the laser beam is controlled using this waveform. In other words, in the recording area of the recording signal.
パルスの反転間隔が短かい区間程、レーザービームのパ
ワーを大とし、その非記録領域では、逆に反転間隔が短
かい区間程度、パワーを小とするものである。The power of the laser beam is increased in a section where the pulse inversion interval is short, and in the non-recording area, the power is decreased in a section where the inversion interval is short.
しかし、この方法では、小さなピットがレーザーの波長
近くになると、記録層上に形成されたピットが大きくな
りすぎ、記録信号に忠実な再生信号を得ることができな
い。However, in this method, when the small pits are near the wavelength of the laser, the pits formed on the recording layer become too large, making it impossible to obtain a reproduced signal faithful to the recorded signal.
この点について第３図を参照して説明する０レーザービ
ーム１が第３図Ａに示すようにディスクの記録層２上に
照射されると、照射部分の温度が上昇すると共に、この
熱が記録層２の深さ方向及び横方向に拡散し、記録層２
の記録しきい値以上のエネルギーになった時に穴があく
。第３図Ｂに示すように、パルス幅が異なり、広いパル
ス幅で低いレベルのパルス信号Ｓ１と狭いパルス幅で大
レベルのパルス信号Ｓ２とによってレーザービームをド
ライブした場合を比較すると、第３図Ｃに示すように２
両者の間でビームスポットの直径φが等しくなる。しか
し、パルス信号Ｓ、によるレーザービームの方がパワー
Ｐが大きいので、第３図Ｃにおいて斜線のような形状で
同一エネルギーとなり、穴があく。この場合、第３ＦＪ
Ｄに示すよウニ、パルス信号Ｓ２は、パワーＰが高いが
パルス幅が狭い（照射時間が短い）ため、記録層中の熱
の拡散距離りが短かくなる。パルス信号ｓ１の場合は、
これと逆の傾向となる。This point will be explained with reference to FIG. 3. When the laser beam 1 is irradiated onto the recording layer 2 of the disk as shown in FIG. 3A, the temperature of the irradiated area increases and this heat is Diffusion in the depth direction and lateral direction of layer 2, recording layer 2
A hole appears when the energy exceeds the recording threshold. As shown in FIG. 3B, when the laser beam is driven by a pulse signal S1 with a wide pulse width and a low level and a pulse signal S2 with a narrow pulse width and a high level with different pulse widths, as shown in FIG. 2 as shown in C
The diameter φ of the beam spot becomes equal between the two. However, since the laser beam generated by the pulse signal S has a larger power P, the energy becomes the same as shown by diagonal lines in FIG. 3C, and a hole is formed. In this case, the 3rd FJ
As shown in D, the pulse signal S2 has a high power P but a narrow pulse width (short irradiation time), so that the heat diffusion distance in the recording layer is short. In the case of pulse signal s1,
The trend is the opposite.
一般に）レーザービームを凸レンズを用いて集束させる
と、レーザービームのスポット径φはＫ λ
（φ”ＮＡ）となる。ここで、ＮＡは凸レンズの開口数
、λはレーザーの波長、には定数で、ガウス分布のレー
ザービームのパワーが±（ｅ：自２
然対数の底）になる一時の値がＯｏざ２となるものであ
る。−例として（λ＝ｆｆｊ□ｎｍ）の半導体レーザー
で、 Ｎ Ａ＝０． ｌＩ７の凸レンズを用いると。In general, when a laser beam is focused using a convex lens, the spot diameter φ of the laser beam becomes K λ (φ”NA). Here, NA is the numerical aperture of the convex lens, and λ is the wavelength of the laser, which is a constant. , the instantaneous value at which the power of the Gaussian distributed laser beam becomes ±(e: the base of the natural logarithm) is Ooza2.-For example, in a semiconductor laser with (λ=ffj□nm), NA=0. When using a convex lens of lI7.
第１ＩＩ］Ａに示すレーザービームのパワーの分布から
第を図Ｂに示すようなビームスポットが生じ。[1II] From the power distribution of the laser beam shown in A, a beam spot as shown in FIG. B is generated.
このスポット径φは
０、ｇ２×１３０ｎｍ
φ＝ ＝７．ｌＩ！；ｐｍ０、１１−７
になる。したがって、レーザービームの波長に近い／μ
ｍ程度のピットを形成することができない。This spot diameter φ is 0, g2×130 nm φ==7. lI! ; pm becomes 0, 11-7. Therefore, /μ close to the wavelength of the laser beam
It is not possible to form pits of about m size.
半導体レーザーでなくアルゴンレーザーの場合であれば
、波長を短かくでき、ビームスポット径を小さくできる
が、カスレーザーの場合では、装置が大規模になる問題
が生じる○まだ、ＮＡ値がより大きな凸レンズを用いて
、レーザービームのスポット径を小さくできるが、記録
、再生時のフォーカス、トラッキングが難しくなり、Ｎ
Ａ値を祭り小さくできない。If an argon laser is used instead of a semiconductor laser, the wavelength can be shortened and the beam spot diameter can be made smaller, but in the case of a cassette laser, the problem arises that the equipment becomes large-scale. ○A convex lens with a larger NA value is still needed. Although it is possible to reduce the spot diameter of the laser beam by using
The A value cannot be made too small.
ＮＡ値及びλの値を上述と同様とし、 ／＝ ’１ｍ／
ｓｅｃの線速一定で回転するディスク上にピットを形成
するときの測定結果について第Ｓ図を参照して説明する
。なお、ディスクの記録層は、厚み１１．ｓ。Assuming that the NA value and the value of λ are the same as above, /= '1m/
The measurement results when pits are formed on a disk rotating at a constant linear velocity of sec will be explained with reference to FIG. Note that the recording layer of the disc has a thickness of 11. s.
Ａのセレンの層を７２ＯＡ及び２乙ＯＡのテルルで挾ん
だ積層構造のものを用いている。A laminated structure in which a layer of selenium (A) is sandwiched between layers of tellurium (72OA and 2OA) is used.
まず、第Ｓ図Ａに示すように、パルス幅が乙９０ｎｓｅ
ｃのパルス幅の記録パルス信号により、 、２．．２ｍ
Ｗ（記録層上で測定される値を意味し、以下も同様であ
る。）のパワーのレーザービームを発生させる。このパ
ルス幅は、 （／、 ４’ｍ／５ｅｃＸ乙り０Ｈ８ｅ
ｃ＝０゜９７μｍ）の照射距離となる。しかし。First, as shown in Figure S, the pulse width is 90nse.
With the recording pulse signal having a pulse width of c, 2. ．． 2m
A laser beam with a power of W (means the value measured on the recording layer, and the same applies hereinafter) is generated. This pulse width is (/, 4'm/5ecX 0H8e
The irradiation distance is c=0°97 μm). but.
この場合には、ｙ；成されるピットが大きくなりすぎて
しまい、再生されたパルス信号のパルス幅が第ｓ図Ｂに
示、すように、９００ｎｓｅｃになった。In this case, the pits formed became too large, and the pulse width of the reproduced pulse signal became 900 nsec, as shown in FIG.
また、第Ｓ図Ｃに示すように、記録信号としてパルス幅
がｌＩ乙０ｎｓｅｃに縮Ｊ−されると共に、より大゛き
なパワー（２゜ｌｒｍＷ）のレーザービームを用いた場
合、このパルス幅と対応する照射距離が０、 Ｉｌｌ
ｐｒｎとなり、形成されるピットの大きさがほぼ０．９
７μｍとなり、第５図りに示すような乙９０ｎｓｅｃの
パルス幅のパルス信号が再生された。更に、第Ｓ図Ａに
示す記録パルス信号のパルス幅を６９Ｑｎｓｅｃのまま
とし、そのパヮニを下げていくと、形成されるピットが
小さくなっていくが、記録層の記録しきい値に近づき、
ディスク上のきわめて小さなゴミ、キズなどの影響を受
けやすくなり、ピットとして穴があいたり、あかなかっ
たりする現象が生じる。In addition, as shown in Figure S, when the pulse width is reduced to 0nsec as a recording signal and a laser beam with a larger power (2°lrmW) is used, this pulse width and the corresponding irradiation distance is 0, Ill
prn, and the size of the pit formed is approximately 0.9
7 μm, and a pulse signal with a pulse width of 90 nsec as shown in Figure 5 was reproduced. Furthermore, if the pulse width of the recording pulse signal shown in FIG.
The disc becomes susceptible to the effects of extremely small dust and scratches, causing pits to form or not to open.
この発明は、上述の実験結果及び検討に基づき。This invention is based on the above-mentioned experimental results and studies.
記録信号及び再生信号間でずれがなく、小さなピットを
も形成することが可能なディスク記録装置を実現せんと
するものである。It is an object of the present invention to realize a disk recording device that can form even small pits without any deviation between recorded and reproduced signals.
以下、この発明の一実施例について図面を参照して説明
する。第６図は、この一実施例の光学系の構成を示すも
のである・
第４図において、３で示されるディスクは、記録層２の
上に透明なアクリル基板４が被着されたもので、スピン
ドルモータ５によって線速一定テ回転される。記録層２
は、前述と同様にセレンの両面にテルルが被着されたも
ので、アクリル基板４の厚みは、／、、２ｍｍとされて
いる。An embodiment of the present invention will be described below with reference to the drawings. FIG. 6 shows the configuration of the optical system of this embodiment. In FIG. 4, the disk indicated by 3 has a transparent acrylic substrate 4 adhered on the recording layer 2. , are rotated by a spindle motor 5 at a constant linear velocity. Recording layer 2
Similar to the above, tellurium is coated on both sides of selenium, and the thickness of the acrylic substrate 4 is 2 mm.
また、半導体レーザーからなるレーザー発生器６からの
レーザービームがフリメーターレンズ７により平行光に
変換され、ビームスプリッタ８を介してミラー９に入射
され、ミラー９でもって光路を変換され、更に、対物レ
ンズ（凸レンズ）１０により集束されて記録層２上に照
射される。Further, a laser beam from a laser generator 6 consisting of a semiconductor laser is converted into parallel light by a frimeter lens 7, is incident on a mirror 9 via a beam splitter 8, has its optical path changed by the mirror 9, and is then further directed to an objective. The light is focused by a lens (convex lens) 10 and irradiated onto the recording layer 2 .
このレーザービームは、ディスク３の径方向に移動され
、うまずき状の信号トラックがディスク３に形成される
。This laser beam is moved in the radial direction of the disk 3, and a undulating signal track is formed on the disk 3.
また、ディスク３の信号トラックに対してレーザービー
ムが照射され、ディスク３の再生が行なわれる。ディス
ク３の信号トラックの読取光が対物レンズ１０．ミラー
９．ビームスプリッタ８及びレンズ１１を介してフォト
ダイオードからなるテイテクタ１２に供給される。この
ディテクタ１２から再生信号が得られると共に、ディテ
クタ１２の出力信号を処理することでフォーカスサーボ
及びトラッキングサーボのエラー信号が形成される。Further, the signal track of the disc 3 is irradiated with a laser beam, and the disc 3 is reproduced. The reading light of the signal track of the disk 3 is transmitted through the objective lens 10. Mirror 9. The light is supplied via a beam splitter 8 and a lens 11 to a taketer 12 consisting of a photodiode. A reproduced signal is obtained from this detector 12, and error signals for focus servo and tracking servo are generated by processing the output signal of detector 12.
第７図Ｂは、記録パルス信号の一例を示す。この例では
、オーディオＰＣＭ信号を所定の記録データに変換し、
更に、ＥＦＭ変調してディスクに記録シティる。ＥＦＭ
変調は１ｇビットを／１ビットの好ましいパターンに変
換するもので、第７図Ａに示すクロックの周期をＴとす
ると２反転間隔が３Ｔから／／Ｔのパルス信号が生じる
。第７図Ｂにはｔ ３Ｔ、 ｌＩＴ、ＪＴ、 ３Ｔの反
転間隔を有する記録パルス信号が示されている。クロッ
クとしては９例えばＩｆ、３２／ＩＭＨ２の周波数（約
２３０ｎｓｅｃの周期）のものが用いられる。FIG. 7B shows an example of a recording pulse signal. In this example, an audio PCM signal is converted into predetermined recording data,
Furthermore, the data is EFM modulated and recorded onto the disk. EFM
The modulation is to convert 1 g bits into a preferred pattern of /1 bits, and if the period of the clock shown in FIG. 7A is T, a pulse signal with a two-inversion interval of 3T to /T is generated. FIG. 7B shows recording pulse signals having inversion intervals of t 3T, lIT, JT, and 3T. As the clock, a clock having a frequency of 9, for example, If, 32/IMH2 (period of about 230 nsec) is used.
第ｇ図において、１３で示す入力端子に上述の記録パル
ス信号が供給され、１８で示す入力端子にクロックが供
給される。記録パルス信号は、レベル調整器１４に供給
されると共に、７リツプフロ゛ンブ１５に供給される。In FIG. g, the above-mentioned recording pulse signal is supplied to an input terminal indicated by 13, and a clock is supplied to an input terminal indicated by 18. The recording pulse signal is supplied to a level adjuster 14 and also to a 7-rip filter 15.
このフリップフロップ１５に対してフリップフロップ１
６及び１７が縦続接続されており、この３個の７リツプ
フロツプにより、３Ｔだけ記録パルス信号が遅延される
と共に２反転される。入力端子１３からの記録パルス信
号と遅延２反転された記録パルス信号とがＡＮＤゲート
１９に供給され、このＡＮＤゲート１９の出力がレベル
調整器２０に供給される。Flip-flop 1 for this flip-flop 15
6 and 17 are connected in cascade, and these three 7 lip-flops delay the recording pulse signal by 3T and invert it by 2. The recording pulse signal from the input terminal 13 and the recording pulse signal inverted by delay 2 are supplied to an AND gate 19, and the output of this AND gate 19 is supplied to a level adjuster 20.
一方のレベル調整器１４からは９例えば２．乙ｍＷのパ
ワーのレーザービームを発生させるドライブ信号が現れ
、他方のレベル調整器２０からは。From one level adjuster 14, 9, for example, 2. A drive signal for generating a laser beam with a power of 2 mW appears from the other level adjuster 20.
例えば０．３ｍＷのパワーのレーザービームを発生させ
るドライブ信号が現れる。そして、Ａ’ＮＤゲート１９
から、記録パルス信号の立上りから３Ｔの期間だけ高レ
ベルとなるパルス信号が発生する”から、加算回路２１
の出力に第７図Ｃに示すようなパルス信号が発生し、こ
れによりレーザー発生器６がドライブされる。第７図Ｃ
から明がなように、記録パルス信号の立上りから３Ｔの
期間では。For example, a drive signal appears that generates a laser beam with a power of 0.3 mW. And A'ND gate 19
Therefore, a pulse signal that remains at a high level for a period of 3T from the rising edge of the recording pulse signal is generated.
A pulse signal as shown in FIG. 7C is generated at the output of , and the laser generator 6 is driven by this pulse signal. Figure 7C
As is clear, in the period of 3T from the rise of the recording pulse signal.
２、乙ｍＷのパワーのレーザービームが発生し、それ以
後の高レベルの区間では、２．３ｍＷのレーザービーム
が発生し、記録パルス信号の低レベルの期間では＃ ０
− ｊ ｍ Ｗのパワーのレーザービームが発生する。2. A laser beam with a power of 2.3 mW is generated, and in the subsequent high level period, a 2.3 mW laser beam is generated, and in the low level period of the recording pulse signal, #0
- A laser beam with a power of j m W is generated.
記録パルス信号の低レベルの期間で生じる０６５ｍｗの
パワーのレーザービームによっては、記録層２に穴があ
かない。A laser beam with a power of 065 mw generated during the low level period of the recording pulse signal does not make a hole in the recording layer 2.
ディスク３の線速度が、２ｍ／ｓｅｅのときでは。When the linear velocity of the disk 3 is 2 m/see.
３Ｔの期間（≦ｑＯｎｓｅｃ）−は、ディスク３上で／
、３１Ｐｍの照射距離となる。この線速の場合において
、最小ピットは、穴があきにくいので、上述のようにレ
ーザービームのパワーを増大させて確実に穴をあけるこ
とができ、その後パワーを減少させることにより、穴が
大きくなりすぎるのを防止できる。The period of 3T (≦qOnsec) - is / on disk 3.
, the irradiation distance is 31Pm. In the case of this linear speed, the minimum pit is difficult to form, so it is possible to reliably make a hole by increasing the power of the laser beam as described above, and then by decreasing the power, the hole becomes larger. You can prevent it from happening too much.
また、第９図に示すように、記録パルス信号を単安定マ
ルチバイブレータ２２に供給することにより、その高レ
ベルの区間（パルス幅）を立上りから／Ｔだけ縮小し、
第３図と同様の構成で処理すれば、第７図りに示すパル
ス信号が加算回路２１の出力に得られる。Furthermore, as shown in FIG. 9, by supplying the recording pulse signal to the monostable multivibrator 22, the high level section (pulse width) is reduced by /T from the rising edge.
If processing is performed with a configuration similar to that shown in FIG. 3, a pulse signal shown in FIG. 7 will be obtained at the output of the adder circuit 21.
ディスク３の巌速が／、４’ｍ／ｓｅｃの場合には。When the rocking speed of the disk 3 is /, 4'm/sec.
前述のように、３Ｔの期間は、ディスク３上で０．９７
μｍの照射距離となるので、／Ｔだけ縮小された２Ｔの
パルス幅で、２．ＩｍＷのパワーのレーザービームを用
いることによって再生パルス信号のパルス幅が３Ｔとな
るようなビットが形成される。また、縮小されたパルス
幅で３Ｔを越える部分は、、２．、ｉ！ｍＷのパワーの
レーザービームが発生させられ、ビットの穴が大きくな
り過ぎることが防止されている。As mentioned above, the period of 3T is 0.97 on disk 3
Since the irradiation distance is μm, the pulse width of 2T reduced by /T is 2. By using a laser beam with a power of ImW, a bit such that the pulse width of the reproduction pulse signal is 3T is formed. In addition, the portion exceeding 3T with the reduced pulse width is 2. ,i! A laser beam with mW power is generated to prevent the bit hole from becoming too large.
上述の実施例の説明から理解されるよう−に、この発明
に依れば、記録パルス信号の立上りの一定期間のみレー
ザービームのパワーを大きくすることにより、記録信号
とずれがない再生信号が得られるようなビットをディス
クに形成することができる。また、この発明に依れば、
レーザービームの波長に近いようなきわめて小さなビッ
トも正確に形成することができ、ディスクの記録密度を
高くすることができる。更に、この発明では、記録パル
ス信号のパルス幅を検出する必要がないので。As can be understood from the description of the embodiments described above, according to the present invention, by increasing the power of the laser beam only for a certain period of time during the rising edge of the recording pulse signal, it is possible to obtain a reproduced signal that does not deviate from the recorded signal. A bit can be formed on the disk such that Also, according to this invention,
Even extremely small bits, which are close to the wavelength of a laser beam, can be formed accurately, making it possible to increase the recording density of a disk. Furthermore, in this invention, there is no need to detect the pulse width of the recording pulse signal.
簡単な回路構成とすることができる。A simple circuit configuration can be achieved.
なお、レーザービームによって記録層を加熱してビット
を形成するのと異なり、この加熱により屈折率や反射率
を変化させるようにしても良い。Note that, unlike forming bits by heating the recording layer with a laser beam, the refractive index and reflectance may be changed by this heating.
また、この発明は、角速度を一定としてディスクを回転
させる場合にも適用でき、ガスレーザーをレーザー発生
器として用いる場合にも適用することができる。Further, the present invention can be applied to cases in which a disk is rotated at a constant angular velocity, and also to cases in which a gas laser is used as a laser generator.
第１図はレーザーを用いた記録の説明に用いる路線図、
第２図は先に提案されているディスク記録装置の説明に
用いる波形図、第３図、第を図及び第Ｓ図はレーザーを
用いて記録するときの問題点の説明に用いる路線図、第
３図はこの発明の一実施例の光学系の構成を示す構成図
、第７図はこの発明の一実施例及び他の実施例の説明に
用いる波形図、第３図はこの発明の一実施例の構成を示
すブロック図、第９図はこの発明の他の実施例の構成を
示すブロック図である。
２・・・・・・記録層、３・・・・・・ディスク、６・
・・・・・レーザー発生器、１０・・・・・・対物レン
ズ、１３・・・・・・記録パルス信号の入力端子。
代理人 杉浦正知
第１図
１→ １〒
第４図 第５図
第６図 ；４６０：を−
ｊ ｎｓｅｃｊFigure 1 is a route map used to explain recording using a laser.
Figure 2 is a waveform diagram used to explain the previously proposed disk recording device; Figures 3, 3 and S are route diagrams used to explain problems when recording using a laser; FIG. 3 is a block diagram showing the configuration of an optical system according to an embodiment of this invention, FIG. 7 is a waveform diagram used to explain one embodiment and other embodiments of this invention, and FIG. 3 is a diagram showing one embodiment of this invention. FIG. 9 is a block diagram showing the structure of another embodiment of the present invention. 2...Recording layer, 3...Disc, 6.
... Laser generator, 10 ... Objective lens, 13 ... Recording pulse signal input terminal. Agent Masatomo Sugiura Figure 1 1 → 1 〒 Figure 4 Figure 5 Figure 6 ;460: - j nsecj
Claims (1)
スクにパルス信号を記録するディスク記録装置において
、上記パルス信号の立上りの一定期間のみ上記レーザー
ビームのパワーを増大させることを特徴とするディスク
記録装置。A disk recording device that records pulse signals on a rotating disk using heat generated by irradiation of a laser beam, characterized in that the power of the laser beam is increased only during a certain period of time at the rise of the pulse signal.
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP57092464A JPS58208938A (en) | 1982-05-31 | 1982-05-31 | Disk recording device |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP57092464A JPS58208938A (en) | 1982-05-31 | 1982-05-31 | Disk recording device |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS58208938A true JPS58208938A (en) | 1983-12-05 |
| JPH0565939B2 JPH0565939B2 (en) | 1993-09-20 |
Family
ID=14055063
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP57092464A Granted JPS58208938A (en) | 1982-05-31 | 1982-05-31 | Disk recording device |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS58208938A (en) |
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- 1982-05-31 JP JP57092464A patent/JPS58208938A/en active Granted
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Also Published As
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