JPS58206164A - 半導体装置およびその製造方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】

技　　術　　分　　野 本発明は、特に限定はされないが・晶仲論Ｉ（１１・尚
速スイッチ寸たは高周波増帽の１心用に用いらＪ＋る小
さなゲート信号によ１）て匂３力な１ｌｊｉｌ佃１を行
うことができ、かつ速い応答時間をｆｌ−する１個ｉｔ
十〇）ゲート制御ユニポーラ・ホット−キャリヤ・トラ
ンジスタを其える半導体装置Ｇこ関するものである。、
１だ本発明は、かかる半導体装置の製ｊ１°２ノＪ法Ｃ
１−関するものである。 従　　来　　技　　術 刊行物″Ｊａｐａｎｅｓｅ　Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ’　
Ａｐｐｌｉｅｄ　Ｐｈ１ｓｉ、ｃｓ”第１９巻、別冊＆
　１　（１ｆｌ　８０年）　、　３　（１１〜３０４ペ
ージ、標５ｍ　”　Ａ　Ｎｅｗ　Ｍａｊｏｒｉｔｙ−に
ａｒｒｉｅｒＤｉｏｃｌｅ　−Ｔｈｅ　Ｇａｍｅｌ　Ｄ
ｊｏｄａ　ｓ、　Ｉ）ｒ、Ｊ、Ｍ、　５ｈａｎｎｏｎ著
には、次のような半導体装置が開示されている。 すなわち、ｌ導電形の粕１ちよび第２半専俸餉城と、こ
わら第１半導体領域および第２半導体領載量に位置Ｊる
゛１−導ト１．障壁狽城とを（Ｊする半導体本体を具え
るｒ・々１１＋装置ａであって、Ｍｌｌ記障壁領域は、
反対導電形の正味ドーピング＃）（１を有し、前記第１
および第２予１′−導体領域により零バイアスで形成さ
れる空乏層が充分に組合わさって・移動電荷キャリヤの
ｌｒ）記障壁領域を空乏化できるほどに充分Ｇこれダく
した牛々メ体」々難が開示されている。この半導体装置
で雪Ｊ、−’１′−４体装置の動作中における前記第１
半導体領域と前記第２半導体領域とＣｈ間の屯〃１ｔは
・目１１記障壁領域を横切る前記１導電杉の電荷キャリ
ヤの熱電子・放出に少なくとも部分的に依存している。 前記刊行物は、Ｊ−側の非常に烏くドープされたｎ形第
１領域と第２領域を形成する低ドープｚｌ形基板との間
の半／＃　ｆ、１−イ・体のバルク（１４−檀）内に電
位の山を形成する非常に薄い高ドープｐ杉障壁領域を有
する良品質のバルク・ユニポーラ・ダイオ−−ドを開示
している。ダ・ｒオードを流れる電流Ｇコ垂直方向に分
Ｉ１１された第１および第２領域との間に発生し１した
がって半導体本体の主表面にはば面角に流れる。ｒｊｉ
Ｊ記刊行物には、障壁高さに対するドーピング濃度の影
Ｗについて述べられており・適切な理論的関係について
も示されている。 金属−半導体ショットキー・ダイオードに比べて、この
ようなキャメル、（ｃａｍｅｌ　）ダイオードは１ダイ
オード障壁が、半導体バルク内にあり、したがって半導
体本体表面から離れて形成されるという利点を有してい
る。障壁領域におけるドーピング濃度は充分高く、最大
電位周辺のエネルギーバンド彎曲は、電荷キャリヤ平均
自由行程に匹敵し得る距離にわたって、Ｋ、Ｔ　（Ｋは
ボルツマン定数、Ｔは絶対温度である）にはぽ等しいが
またはこれより大き、い。このような条件のもとでは、
電流は電位障壁を越える多数キャリヤ（すなわち、＋ｉ
ｉｌ記１導電形の電荷キャリヤ）の熱電子放出により支
配されるものと考えられ、電流−血圧の関係は、同一の
有効障壁高さグを有するショットキー障壁のそれに類似
する。したがって、障壁を越える電流は、障壁高さに対
して指数関数的に変化する。 この場合、べき指数は、ダイオードの品質に依存してシ
νよる。 いくつかの％　ｊ（るキャメルダイオードが、米

【編特
許ｆＵｓ−Ａ）４１４９１７−１号明細ＩＩＦ＆こ開示
されており、ホット−キャリヤ・トランジス★のベース
−コレクタ障壁に対するこのような空乏化障壁領域の便
ハ１についても開示されている。 発　　明　　の　　目　　的 本発明の目的は、障壁領域の障壁間さをＭＪ御すること
によりトランジスタの特性を与える全く異なるホット−
午ヤリャ・トランジスタのＦＩＩ？＆を提供することに
ある。 発　　明　　の　　博　　成 本）０明半導体装置（」、］導導電しの第１および第２
半導体領域と、これら第１半導体領域および、第２半導
体領域聞Ｇこ１１Ｌ１ｃｉする半導体ｖＩａ壁頭域とを
有する′１を導体本体をμλる半導体装置であっＣｚｎ
ｉＪ記障壁領域は、反対導’ＩＭ　ｊしの正１床ドーピ
ング濃屓を有し、ｔＪＩＩ記第１およどト弔２半導体領
域により零バイアスで形成される空乏１−が充分に組合
わさって、移！ｌｌ屯葡キャリヤのｍ記陣壁顧域を空乏
化できるほどに充分に薄く、半導体＋Ａｔ＆の１作中に
おける前記第１半導体ｆ８Ｌｔ域とＭｉＪ紀第２半導体
軸域との間の電流が、前記障壁領域を横切る前記１導屯
形の電荷キャリヤの熱電子放出に少なくとも部分的に依
存するものにおいて、前記熱電子放出が発生する前記障
壁領域を、ｍ記第１および第２半導体領域の横方向に分
離された部分間（こ設は廿、つ半導体本体の主表面にま
で延在させて、ＭｉＪ記障壁領域を横切る電流が前記主
表１ｍに隣接するようにし、前記障壁領域は、前記主表
面にある前記障壁領域の近辺にゲートを有するゲー）ｉ
ｍＪ＜１ｔｔ１１ニボ−ラ・ホット−キャリヤ・トラン
ジスタの一部を形成し、前記ゲートを前記障壁領域に谷
は的に結合させて、前記８１および第２半導体領域の横
方向に分離された部分間の電荷キャリヤの熱′亀子放出
による゛電流がＳ前記ゲートへ屯田を供給することによ
って制御されるようにし、前記障壁領域の有効障壁高さ
を調整するようにしたことを特徴とする特このよつな杢
ン６明Ｃご、基づくターＦｕＪ　６１１１ユニホーラ・
ホット−キャリヤ・トランジスタは、比較的藺ｍ目、つ
小形な構造分有しており、トランジスタを流れる電流は
、ケ′−１に供給される軍トＥにより障！’ｉｃ　ｉｉ
ｌ域の障壁画さを調整することによ−ってＭｊ御さＪす
る。熱電子放出のために電流は障壁高さに対して指ｖｌ
関数的に変化するので、ゲート電…による電流の強力な
変化を（静ることができる。少なくとも障壁領域が主人
＋ｆｒｉに延在する部分における障壁頭載を非常をこ薄
くすることができる。たとえばこれ番組２０ナノメータ
以下の厚さとすることができる。したがって、トランジ
スタをｔ＊ＫＵｃ小さく目、つＭＪ速にすることかでき
る。このようなトランジスタは、また、七ノリシック・
トランジスタ回１（こ容易に集積化することができる。 抜述するようしこ、ゲートを、異なる方法で障壁領域に
’６Ｍ的Ｇこ結合させることができる。したがって、各
社的結合を、シ゛−トと第１および第２如域の横方向に
分離された部分の一万との間の逆バイアス整流接合を介
して何うことができる。このような接合ゲート構造を用
いて、ゲート番こ供和された零電トＦに対し導通状態に
あるトランジスタをターンオフさせることができる。し
かし、トランジスタをターンオンさせるためにこのよう
な＋に合ゲートを用いることはあまり容易ではない。と
いうのは、この場合には、接合を１幀方向にバイアスす
ることが必要とされるので、非常に小さなゲートｖＭ田
（たとえば０．２５ボルトより小さい１１ＥＥ＋しか用
いることができないからである。ゲートは、前記主表面
上の絶縁誘電体層上に存在し且つこの絶縁ｆｓ寛体層を
介して容置的に結合している導電層である場合には、よ
り多目的のトランジスタ博鮨が得られる。この場合ｌｉ
Ｊ記主表主人向ける障壁領域を、前記ゲートのＭｉＪ記
導を層の縁部に非常に接近させて、あるいはその縁部に
ほぼ位置決めして設けることにより、非常に良好な容重
結合を得ることができる。さらに、このような絶縁ゲー
トｗｌ造を有するトランジスタは、１１ａ方向または逆
方向ゲート・バイアス電圧のいずれかまたは両方の使用
に対して容易に構成することができ゛る。したがつ−Ｃ
広蛇囲の１仙１が用Ｉ゛止であり（たとえば１０ボルト
のゲート也］（−、帷ｔｉｌ＋にわたって）＼障壁領域
の有効障壁晶さを、’ｆ−ト車田の極性に従って減少よ
たはｊｖｊ大させることができる。 したがって本弁明＆、二よれば、零バイアスの障壁領域
の障壁高さを光分に晶くして、ゲートに電圧を供給する
こと＆Ｊ、よつ−ｃ１１１１１壁高・さが減少するまで
ｌｉＪ記トランジスタを非導通状態とすることができる
。このようなトランジスタを、°°ノーマリーオフ゛タ
イプと称する。あるいは、零バイアスでの１４嘔晶さを
充分に低くして、ゲートに＄電圧が供給されてい−Ｃも
、第１頗域と第２領域との間にバイアス電圧を供紹側に
とによってトランジスタを導通状１ルにすることができ
る。このようなトランジスタを、′°ノーマリーオン＋
＋タイプと杯する。 優者の場合におい′Ｃは、デート″ｆ４ｉ比を用いてト
ランジスタをターンオフさせることができ、トランジス
タを、１極件のゲート寅田によってター〉４フし、およ
び反対趣１’トのゲートｖＬ］＋：、によって強力に導
通させることか（゛きる。苓バイアスでの障壁領域の＃
壁嶋さを正確に制（２）するためＧこは、障壁領域に隣
接する第１および第２頭域の横方向（こ分離された部分
の少なくとも一力に追加のドーヒング濃度を主人１１．
ＴＩに隣接して設４ｊるのが好適である（たとえば、ド
ーパント・イオン注入によって）。 横方向に分離された部分の一万の一部分にわたってゲー
トが延在している障壁頭載への容置的結合を改善するた
めには、この一部分が、空乏層によってゲートの下側の
領域にわたって空乏化されるようにするのが好適である
。この空乏層は、苓バイアスで障壁領域により形成され
、あるいはゲートの接合によって形成される（整流接合
ゲートの場合）。 障壁領域を、分離半導体層の〜さを横切って延在させ、
基板上での第１および第２領域を完全Ｇこ分離させるこ
とができる。しかし、第１および第２領域の一万を他方
の領域の下（Ｌｌｉｌに延在ごせ、−万の領域を他方の
領域から分離することは、製置のためには一般的に便利
であり、第１および第２領域の一万に対する所望の特性
のためにはときとき必要となる。この場合、１１１把反
対４■杉の■（−昧ドーピング濃度を有′する半導体障
壁頭載を、第１および第２碩域の４１セ１自方向に分離
された部分間叡二延在させることができる。ゲートは、
第１および第２領域の横方向に分鳴された部分間の主表
面に延在する障壁領域の障壁高さを調整するので、前記
横力向に分離された部分間の主表向にまで延在する障壁
領域の障壁高さを、前記垂直方向に分離された部分間の
それよりも高くシないＣおよび好適にはさらに吐くする
）ことが、般適ゲートｉｍＪ＃のためには一般的Ｇこ債
ましい。垂直方向に分離された部分間の障壁領域を、横
方向に分階された部分間の障壁領域と共）こｍ−の半導
体領域として製造するのが一般しこ便＋１１である。こ
の場合、前記車］Ｕ方向に分離された部分間のｍｔｗ頭
域が、零バイアスでその厚さの一部にわたって空乏化さ
れず、あるいはより大きな厚さまたはドーピング濃度（
完全に空乏化されたとしても）を有する場＠には、前記
上面方向に分離された部分間のより茜い障壁高さを容易
Ｇこ得ることができる。 第１および第２領域の横方向に分離された部分間の障壁
の障壁高さおよび品質を信頼性良く決苧するためには、
この区域内の障壁領域の厚さおよびドーピング濃度を制
御することが重要であるＯこのためには、本発明の第２
の面に従って、第１の面に基づく半導体装置を製造する
方法を提供することにある。 本方法によれば、 （ａ）　　半導体本体の主表面に、注入窓を有する注入
マスキング層を設け、 （ｂｌ　　前記注入窓においで前記半導体本体内に１導
電形のドーパント・イオンを注入して、第１半導体領域
に対して前記１導ＩＩ杉のドーピング濃度を決定する導
電形を与え、 （Ｃ１前記注入窓において前記半導体本体内に反實導電
形のドーパント・イオンを注入して、前記主表面にまで
延在する障壁領域に対して反対導電形のドーピング濃度
を与え、 （ｄ）　　前記障壁領域が前記主表面にまで延在する前
記障壁領域の付近にゲートを設ける。 後に詳述するようＧこ、ＭＩｌ記注入工程ｆｂｌおよび
口）に対して、注入マスキング層がゲートを与える導ｍ
層を具える場合には、ゲートの端部と障壁領域とを、イ
ハ頼性良く充分に位置決めすることができる。 実　　　施　　　例 本発明の実施例を、図面参照して説明する。 第１図は、本発明の第１特徴による°゛ノーマリーオー
ｙ（ｎｏｒｍａｌｌｙ−ｏｆｆ）　”ゲート制御ユニポ
ーラ・ホット−エレクトロン・トランジスタの断面図で
ある。 第２図は、バイアス状態および零バイアス状態のもとで
、第１図のトランジスタの障壁領域の横ｄ回におけるエ
ネルギー状態図である。 第３図は、本発明の°°ノーマリーオ＞　（ｎｏｒｍａ
−１１ｙ−ｏｎ　）”ゲー）　１１倒ユニポーラ−ホッ
ト−エレクトロン・トランジスタの酊目＆＋図である。 第４図は、本発明の垂直電極ＷＩ造を有するゲート制御
ユニポーラ・ホット−エレクトロン・トランジスタの断
面図である１、 第５図は、本発明の障壁領域の反対側に設けられたゲー
トを有する他のゲート制御ユニホ゛−ラ・ホット−エレ
クトロン・トランジスタの断面図である。 第６図は、ホット−エレクトロン・ゲート制御ユニポー
ラ・トランジスタおよびホット−ホール・ゲート制御ユ
ニポーラ・トランジスタの両方を有する本発明に基づく
半導体集積回路の断面図である。 第７図は、本発明の接合ゲートＥ有する他のゲート制御
ユニポーラ・トランジスタの断面図である。 第８図および第９図は、第１図または第８図のトランジ
スタのようなトランジスタの半導体本体部の断面であり
、本発明の第２特徴に基づく方法による製造途中の２つ
の工程における断面を示１図である。 これらの全ての図は、略図的であって一定の縮尺に応じ
て描いたものではない。これら図のいくつかの部分の相
対寸法および比例Ｃ特にこれら部分の１すさ）は、図Ｉ
ｎを明瞭且つ簡単にするために、誇張あるいは省略して
示している。１つの′Ａｉ！＆ＩＪＡ例（こおいて用い
ている同一の参照番号は、他の実施例において同一また
は類似の要素を示すために用いている。さらに、図面を
明瞭にするために、装置中の空乏層によって空乏化され
た半導体本体部は、第１．８，４．５および７図の断面
図においてハツチングを施していない。 第１および第２図に示すトランジスタは、単結晶シリコ
ン半導体本体１０を有するユニホ゛−ラ・ホット−エレ
クトロン装置である。この半導体本体１０は、第１ｎ形
半導体領域］および第２ｎ杉半導体領域２をイｊし、こ
れら半導体領域は、反ス・１導屯形の重味ドーピング濃
度を有する半導体障壁領域３によって分離されている。 障壁領域８は、Ｄｒ−Ｊ、　Ｍ−，５ｈａｎｎＯｎ　ｋ
−よルｇＵ述の刊行物オヨヒ米国特許第４，１４９，１
７４号明細書に間柄されているいわゆる”キャメル”タ
イプである。しがし、これらの刊行物においては、能動
障壁領域は、第１およびｇＱ　２　ｎ影領域の垂直に分
離された■）分間にあるが、本発明装置ｔにおいて重要
な能動障壁領域は、半導体本体１０の上側Ａ三表血１１
にまで延（＋’しており、第１領域１と第２領域２０部
分２ａとの間に設けられている。このＶｊＪ壁領域８は
、第１領域ｌから横方向に分離されている。第２図のエ
ネルギー状態図は、横方向に分離された部分］と部分２
ａとの開のＶＩａ壁領域８を横切ってとったものである
。また、第１図の装置中の領域１と２との間に、主表面
１１にほぼ平行に延在する障壁領域１８が設けられてい
る。この障壁領域１３は、障壁領域８と１つの半導体領
域全形成するが、この障Ｗｌ隼領域１８は、後述するよ
うに高い障壁高さを有するので、通常、装置の特性に対
して大きな影着を与えない。 横方向に分離された部分ｌと２ａとの間の障壁領域８の
ｐ形ドーピングａ度および厚さは、熱的平衡状態におい
て障壁領域３が坐導体嘴造内における自然のエネルギー
バンド彎曲によってホールが完全に空乏化されるように
選ぶ。したがって、領域３が、横方向に分離された部分
ｌおよび２ａにｌ・１シて岑バイアスで形成する空乏層
は、零ノ（イアスにおいて領域８内で一緒に組合わされ
て、第２図において曲ｍＡによって示されるように、部
分１と２ａとの間に晶さφ。の障壁（零／くイアスで）
を形成する電位ピークを有する負の空間電荷領域を形成
する。第１図のｍ造では、第１領域１は高ドープ単一領
域（Ｎ＋＋）であり、他方、第２領域の大半は吐ドープ
領域（Ｎｉのみである。このような状態のもとでは、障
壁領域８内の最高電位は、低ドープ領域部分２ａに対す
る領域３の界面に接して存在する。抵ドープ領域２内に
おける空乏層の拡がりは、第１図に破線１４によって示
し、正の空間電荷を示すためにプラス符号を付している
。 図面を明瞭にするためおよび図面の余地が少ないために
、高ドープ領域１内の非常に小さな拡がりの空乏層は第
１図には示していない。同じ理由により、第１および第
３図のそれぞれにおいて空乏層内における正および負の
空間電荷を表わすためのプラスおよびマイナスの符号を
示していない１、電ＦＥｖＡＫにより第２領域２をり（
ｌ領域１に対して正にバイアスすることによって障壁領
域８が逆バイアスされると、領域３内の最大電位が高ド
ープ第１領域１との界面の方に移動し、第２領域内の空
乏層における余分な空間電荷が平衡化される、この状態
を、第２図に曲線Ｂで示す。Ｍ壁領域８内における完全
空乏化ｐ形ドーピング濃度は充分高いため、この最大電
位の移動は小さく、高ドープｎ影領域］に対する障壁高
さφは、逆バイアス電比ｖＡえの大きさに僅かに応答す
るのみである。 障壁高さφの適切な値は、ポアソンの方程式を用いるこ
とによって導くことができる。このポアソンの方程式に
よれば、均一にドープされた障壁領域ａおよび退化的に
ドープされた第１領域ＩＱ仮定し、低ドープ第２領域２
内のエネルギーバンド彎曲を無視することによって状況
を簡略化している。このような条件のもとでは、＋１１
壁高さφは次式によって与えられる。 φ−ｑ　、　ｔ　２・Ｎ・（２ξ・εｏ）−”　−Ｖ−
ｆＮＤ／ＮＡ）−ｔ・（ト１゜）−’・Ｘト−（１１こ
こに、 Ｘ　−ｔ”−ｑ”−ＮＤ−（ＮＤ＋　ＮＡ）−２１ｇｏ
−Ｑ−％・Ｖｔは、障壁領域８の厚さ、 Ｎ　ハ、ＩＩＩ　壁”ａ　域８０：）　ｐＶ　）’　−
Ｙ　＞　ｆ　１ｌｌｌ　）！　−ε。は、自由空間のｖ
ｉＪｖＩＬ率、 εは、半導体材料の相対誘電率、 Ｎは、低ドープ領域２のｎ形ドーヒ゛ングａ屓、ｑは、
電子の電性、 ■は、障壁に供給される１１王である。 零バイアス（すなわぢＶ−Ｏ＞でφ−φ。である。 障壁に供給される屯田■）が逆／くイアスミ圧ｖＡＫで
ある場合、φ−φ′である。 障壁領域８＆こおけるｐ杉ドーヒ゛ング濃度を充分高く
選んで、最大精位周辺のエネルギーｌ＜ンド彎曲を、電
荷キャリヤの平均自由行程に匹敵し得る距離にわたって
、はばに−Ｔかまたはこれより大きくする。これらの条
件のもとで、第１領域】力１ら第２領域２の横方向に分
離された部分２ａへの電子の流れは、電位１ｉ４ｉ壁φ
にわたる電子の熱電子放出によって支配されるものと考
えられ九次の関に変化する。 ここに、Ｊは、障壁を越える電流密度、Ｓは、障壁の面
積、 Ａは、リチャードソン定数、 Ｔは、絶対温度、 φは、障壁高さ、 ｑは、電子の電荷、 ｋは、ボルツマン定数、 ■は、障壁に供給される屯田、 ｎは、低ドープ領域２におけるドーピング濃度の関数で
ある理想的な係数である。 本発明の第１図の装置において、熱電子放出は横方向に
分離された部分１と２ａとの間の領域に発生するので、
領域１と２との間の電子流は、第１図に矢印１２で示す
ように、主表面１１に接する障壁領域８を横切って発生
する。 さらに本発明によれば、第１図の如く主表面】】におけ
る１ｉ１ｉ１壁領域３の付近にゲート１５を設けること
により形成される簡単且つ小形なｆｌｌ造を有するゲー
ト制御ユニポーラ・トランジスタが実現できる。ゲート
１５は、障嘲領域８に容置的に結合され、その有効障壁
高さを調整する。 金属層電極１６は、トランジスタのカソードを構成する
ｎ形彫１領域１への電気的接続を形成する。金属層電極
１７は、高ドープｎ形コンタクト領域２Ｃを経て、トラ
ンジスタのアノードを構成する低ドープｎ形第２領域２
への電気的接続を形成する。必要ならば、”エミッタお
よびコレクタ１１または°°ソースおよびドレイン”と
いう表現を、°°カソードおよびアノード＋＋という表
現の代わりに用いることができる。逆バイアスｍ圧ｖＡ
Ｋを、装置のこれら主電流伝送接続部１６と１７との間
に供給する。第１図に示す横方向構造では、アノード・
コンタクト領域２Ｃおよび接続８ＩＳ１７は、カソード
接続部１６およびゲート１６と同じ主表面１１に設けら
れている。第１図および第２図のトランジスタにおいて
は、零バイアスでの障壁領域δの高さφ。を充分に高く
して、バイアス゛ｍＩＥがｖＡＫのトランジスタが、ゲ
ート１５にａ４切な市川が供給されるまで非導通状態に
あるよう（こする。 このようなトランジスタは、°°　ノーマリ−オフ形で
ある。 ＠１図の実施例において、ゲート１５は、（たとえば高
ドープ多結晶シリコンの）導電層によって形成される。 この導ｔＩＥ層は、」二表面】１」−の（たとえば二酸
化シリコンの）の誘電体層１８上にあり、ゲー）１５へ
の電気接続部として延伯二する導電ト′ラックを与える
。このゲー）　ｆｆｌＭｆｍを経てゲート１５に電圧ｖ
ＧＫを供給することによって、この領域での障壁領Ｖｃ
８の有効障壁高さφを調整することができ、第１領域１
と第２領域２との間の電子の熱電子放出を制御すること
ができるー、このように、ゲート１５は、誘電体層１８
を紅てｌｉ１壁領域８に容量的に結合される。第１図に
示す特定の構造では、障壁領域８は、ゲート１５の端部
に対してほぼ直線上に配列されている。ゲート１５のこ
の端部は、第２領域部２ａの部分上に延在し、この部分
（、ス、空乏Ｉ―およびこの部分内の関連する＋Ｈの空
間電荷を介して、１１壁領域８に結合されている。第１
図に破１ＩＩｉ１１４およびプラス符号によって示され
るように、この空乏層および関連する

【Ｅの空間電荷は
、障壁領域８からコンタクト領域２Ｃに、主表向１１に
隣接する部分２ａの全体を横切って延在している。第２
図におけるエネルギーバンドの彎曲によって示されるよ
うに、空乏層および関連する【Ｅの空間電荷は、また、
高ドープ・カソード領域１内に備かな距離にわたり延在
している。零ゲー）ｉ田では、障壁領域８内の負の空間
電荷の大部分は、僅かに空乏化されたカソード領域１内
の＋Ｈの空間電荷に、よって平衡される０領域部２ａを
横切る空乏層１４の幅と比べて、ゲー）１５は障壁領域
８に非常に接近しており、ゲート１５の１１１１ｇ壁領
ｔｄＣ８への容量結合は、障壁領域８と７ノード空乏領
域の端部との間の容量結合よりも非常に大きい。この大
きな容置結合の結果、ゲート電圧増分変化ΔｖＧＫは、
障壁領域８の障壁高さφに、アノード接続部１７に同一
の増分ΔｖＡＫが供給される場合におけるよりもより強
い影會を与える。このようにして、カソード領域ｌとア
ノード領域２との間を流れる電流をゲー）ＩＥ［ＥＶ。 Ｋによって強力に制御でき且つアノード接続部ｖＡＫに
は僅かに応答するトランジスタの特性が得られる。 第１図および第２図において、この制御は、ゲート１５
に供給される正のＩＥ田（＋ｖＧＫ）によって行われる
。ゲー）１１ｓ上の関連する正の電荷は、障壁領域８内
の負の空間電荷の一部を補償することによって障壁高さ
φを減少させ、これにより、負の残りの電荷を平衡させ
るのに必要な僅かに空乏化されたカソード領域ｌの正の
空間電荷の轍を減少させる。このことは、有効障壁高さ
φを決定するカソード領域１におけるエネルギーバンド
の彎曲を軽減させる。減少した障壁高さφ１は第２図に
曲＠Ｃによって示すようになり、これによりカソード領
域１とアノード領域２との間の障壁領域８を横切る熱電
子放出流１２を増大させて、第１図および第２図の”ノ
ーマリ−オフ”トランジスタをターンオンさせることが
できる。有効障壁晶さφの変化を、ゲー）　ｖａ　［（
：　ＶＧＫにほぼ比例させることができるので、〔前記
（２）式によって示されるように〕電流１２は、ゲート
電ＦＥ、ｖＧＫによってほぼ指数関数的に、領域２内の
高電子流によって生じる負の空間１に荷によって制限さ
れる高い値にまで増大する。 絶縁誘電体層１Ｂは、一定の正の電荷を含むことができ
るので、この電荷を部分的に補償して、ｖＡＫに対する
障壁高さφの感度を最小にするのが好適である。これは
、少なくとも領域部ｇａにおいテ主表向Ｉｆに隣接する
浅いアクセプターイオン注入を用いて、絶縁誘電体層１
８の下側の領域部２ａ内に負の空間電荷（第１図にマイ
ナス符号２２で示す）を導入することによって、信頼的
且つ再現可能に行うことができる。 第１図の装置構造において、非常に薄い陣１１領域８は
、ゲー）１５の端部に対してほぼ直線上に配列されてい
る。ゲー）１５は、非常に薄い障壁領域８に電なるのが
好適であり、必要ならばカソード領域部分上に備かに延
在させることもできムゲート１５は障壁領域８から離間
させることができるが、この場合、ゲート制御の程度は
前記用μ））距離が増大することによって減少し、した
がってこのような離間はあまり望ましいものではない。 反対導電形（ｐ形）の正味ドーピング濃度をり。 する障壁領域１δは、カソード領域１とアノード領域２
の下側部２ｂとの間の垂直分離を形成する。 前述したように、この領域１８は領域８よりも高い障壁
高さを有しており、このことは次のことを保証する。す
なわち、カソード領ｖｃｌとアノード領域２との間の電
流が、障壁領域１８の代わりに障壁領域８の障壁高さに
よって（ゲート１５の制御のもとて）制御されることで
ある。このためには、少なくとも障壁領域１８の厚さを
、障壁領域８の厚さよりも大きくしなければならない。 障壁領域１８は完全に空乏化され、あるいは障壁領域１
８は、その厚さの一部上にｐ形部を有することができる
。このｐ形部は、領域１８が零バイアスで領域１および
領域部２ｂと共に形成する空乏Ｊｆ１による自由電荷キ
ャリヤによって満たされている。 領域１８は、後述するような注入工程を用いることによ
って、障壁領域８と一体的且つ同時に形成することがで
きる。 第８図は、第１図の構造の変形として°°メノーリーオ
ン”トランジスタを示す。このトランジスタではアノー
ド領域２の横方向部２ａは、第１図におけるよりも高い
ｎ形ドーピング濃度２８を有している。この高ドーピン
グ濃度２８を、障壁領域８に隣接し且つ主表面１１に隣
接する正確なドナー・イオンｉｌｌ二人によって達成す
ることができる。 この場合、零バイアスでの＠ｌ壁領域８の障壁高さφ。 は、第１図の構造【こおけるよりもかなり低くなる。ホ
ット−エレクトロンの有効な流れは、零ゲート［田で逆
バイアス１ｌｌｔｔ壁領域８の１ｉｌｉ１壁高さφ′を
横切る熱電子放出によって発生し得る。しかし、負のゲ
ート［圧（第３図において−ｖＧＫ）を供給することに
よってホット−エレクトロンの流れを減少させることが
できる。この負のゲートＩＥＥＥは、空乏化されたアノ
ード領域部２ａおよび僅かに空乏化されたカソード領域
ｌ内の正の空間電荷の一部を補償し、これにより障Ｗ４
高さを前述のφ。まで増大させることができる。ｗＩ壁
領域８を横切る電流１２は、（負の）ゲート電圧が増加
するに従ってほぼ指数関数的に減少し、このようにして
トランジスタをスイッチ・オフすることができる。供給
されたゲート電圧が正であるか負であるかによって、ト
ランジスタの電流を増加または減少させることができる
ように、領域部２ａは適度のドーピング濃度（すなわち
、あまりに高くなく且つあ六りに低くないドーピング濃
度）を有することもできる。第３図の構造では、ゲート
】５は、環状ＩＩＩ造であり、カソード領域１の、周囲
に延在して、主表面ＩＩに接する全障壁領域８の周囲の
熱電子放出を制御する。 第１図および第８図に示す装置構造では、カソード領域
１からアノード電極ｔ極２　Ｃ、１，７への全電流路は
、矢印１２で示すように、半導体本体１０の主表面１１
にはぼ平行である。このようなトランジスタは、１ラテ
ラル”タイプと称することができ・低電力高速論理回路
の適用には非常に適している。 第４図は、本発明に基づくさらに他の変形例を示す。こ
の変形例（こおいては、カソード領域１から了ノード領
域２への電流は、上側主表面１１に接し且つ上側主表面
にほぼ平４行な障Ｍ８を横切っている。その電流路のア
ノード電極２Ｃ，１７への連続部は、上側主表面１１に
はば垂直である。 このようなトランジスタはＳ１バーチカル”タイプと称
することができる。第４図に示す特定の構造では、アノ
ード・コンタクト領域は高ドープｎ形基板２Ｃであり、
この基板上に領域２の低ドープ部分がエピタキシャル層
として形成されており、金属層電極１７は、半導体本体
１０の全低部主表面２１上に存在する金属化物である。 このようなバーチカル構造は、本発明に基づく大電流電
力トランジスタに対して特に有用である。この場合、ｎ
形カソード部ｌおよびアノード部２ａ（障Ｊ！Ｊｌｌｉ
ｊ城８によって横方向に分離されている）の交互パター
ンを、第４図の断面図に示すように、たとえば、半導体
本体１ｏの主表面１１における吻合カソードおよびゲー
ト・フィンガー・パターンで繰返すことができる。この
ようなバーチカル・トランジスタは、１ノーマリ−オフ
”あるいは１ノーマリ−オン”タイプのいずれかとする
ことができる０ 第５図は、ラテラル・トランジスタの他の変形例を示す
。この変形例では・本発明に基づいて障壁領域８の近辺
に設けられたトランジスタ・ゲート１５は、カソード領
域ｌ（低ドープ・アノード領域２０代わりにン上に設け
られており、誘電体層１８の中間の薄い部分とカソード
領域１の下側部分とを介して、下側障壁領域３に容置的
に結合されている。この場合・少なくともｎ形カソード
領域１のこの下側部分は・第１図および第８図の実施例
におけるよりも低くドープされており、したがって空乏
層および関連する正の空間電荷はゲート１５の下側に延
在し、これによりかなりの容量結合をゲー）１５と障壁
領域３との間に生じさせて、ゲート１５に供給される適
切な電圧Ｖ。Ｋによって障壁高さグを制御することがで
きる。カソ−ド領域１上におけるゲート１５のこのよう
な配置は、トランジスタのアノードとゲートとの間のフ
ィードバック合歓を減少させるのに有益である。 第５図は、また、アンード領域２の低ドープ部分への直
接の金属オーミック接触によって形成される変形アノー
ド接続部】７を示している。 これまでに説明したトランジスタは、ホット−エレクト
ロン・トランジスタである。不発“明ニよれば、ホット
−ホール・トランジスタも実現可能である。この場合、
第１領域１および第２領域２はｐ形であり、障壁領域８
はドナー不純物でドニプされて方り、障壁領域８を横切
る電流はホット−ホールに基づく。第６図は、本発明に
基づく他の構造を示す。この構造は、たとえば高速低電
方論理回路の一部として、共通牛導体本体１ｏ内に相補
導電形対として形成されたホット−エレクトロン・トラ
ンジスタおよびホット−ホール・トランジスタの両方を
具えている。この場合−例として示されるトランジスタ
構造は、第１図および餉８図のトランジスタ構造に類似
している。混乱を避けるために、ホット−ホールやトラ
ンジスタの対応する部分を、それぞれがダッシュ符号を
有する（たとえば８の代わりに３／）対応する参照符号
によって表す。 第６図におし、）で、ホット−ホール・トランジスタの
第２ｆＩ域２′は、半導体本体１０のバルクを形成する
低ドープｎ形基板（サブストレートン（Ｎ””−）内に
（たとえばイオン注入によって）設けられたｐ形井戸で
ある。他方、ホット−エレクトロン・トランジスタの第
２領域２は、ｐ形井戸２１内に（たとえばイオン注入に
よって）与えられたｎ形井戸である。図杉の複雑さを避
けるために、第６図では半導体本体領域はハツチングを
施さず、空乏層の拡がりは示していない。 第７図は、接合ゲートを用いる本発明の他の変形例を示
す。このホット−エレクトロン・トランジスタは、′ノ
ーマリ−オン７タイプであり、その構造は第８図の構造
に類似している。しかし、絶縁層１８を用いる代わりに
、第７図のトランジスタのゲート１５は、金属電極２５
を具えている。 この金）１ｍ極は、ショットキー接合またはゲート】５
がアノード領域部２ａと形成するｐ−ｎ接合のいずれか
の空乏層を介して、障壁領域δに容置的に結合されてい
る。金属電極２５と領域部２ａ之の間に形成されたショ
ットキー接合の場合、完全に空乏化された浅いｐ形表面
領域２６を、金属ショットキーｔｔｉｊｉ２５の下側の
ｎ　形領ｍ部２ａに設けて、英国特許ＧＢ−ム１，４５
９，２８１号明細書に教示されたようにして金属牛導体
ショットキー障壁の障壁高さを増大させることができる
。ｐ−ｎ接合ゲート１５の場合に・完全に空乏化されて
いない深いｐｔ表面領域２６を設ける。この深いｐ影領
域２６は、主表面１１において金属オーミック電極２５
に接触している。トランジスタは、通常、ショットキー
接合またはｐ−ｎ接合を逆バイアスさせるために、負の
ゲート電圧（−Ｖ。え）で動作する。この場合、トラン
ジスタを、第８図のトランジスタに対して述べたと同じ
ように〜障壁領域８の障壁高さグを増ｊｌｌ＋させるこ
とによってターンオフさせることができる。種々の領域
の１題なドーピング濃度によって、このような接合ゲー
ト１５を、非常に低い順方向バイアス（すなわちこのホ
ット−エレクトロン・デバイスに対する非常に低い正の
ゲート電圧）で動作させ、障壁領域３の障壁高ざダを僅
かに減少させることができる。 本発明に基づく接合ゲート・ユニポーラ・Ｆランの反対
主表面におけるｆｓ２領域２へのｉｔ極接続部、および
／またはホット−ホール・トランジスタを形成するため
の逆導電形をこよって形成することもできる。 本発明の第２の特徴例として、イオン注入を用いて、横
方向に分離された第１領域部１と第２領域ｓ２ａとの間
の障壁領域８の形成を信頼性良く制御して、この区域内
における障壁領域の障壁高さダおよび品質を信頼性良く
決定できる。このようなイオン注入の１つの例を）第８
図および第９図に基づいて説明する。この特定の例では
、障壁領域８をゲート１５の縁部に対してほぼ直線上に
配列して・ゲー）１５と障壁領域８との容置結合を最大
にしている。第８図および第９図は、第１図および第３
図の構造に類似の構造のトランジスタの製造に特に関係
している。 第８図の構造によって示すように、半導体本体は、アノ
ード・コンタクト領域２Ｃおよび誘電体絶縁層１８（た
とえば二酸化シリコンの）を具えている。この誘電体絶
縁層は、もともと、上側主表面１１の全体上に延在して
いる。ドーパント・イオン注入（矢印８２で示すように
ンを行って、追加のドーピング＃度２２またはｇ８を与
える。 これらドーピング濃度は、その導電形およびドーズ量に
基づいて、主表面１１における障壁領域８の零バイアス
障壁高さ札を制御し・および／または、絶縁層１８内の
電荷の影響を少なくとも部分的に補償する。 次に、導電層８５（一部分はゲー）１５を次に形成する
ンを、絶縁層１８上に設ける。次に１開口８７（次に注
入窓として用いられる）を、カソード領域１が設けられ
る領域の導電層８５および絶縁領域１８内にエツチング
する。導電層３５および絶縁層１８の残りのパターンは
、カソード領域１および障鷹領域３，１３のイオン注入
にｚｌする注入マスクを与える。注入窓３７の導電層３
５の縁部は、最終ゲート１５の縁部を与える。この縁部
によって、障壁領域３はほぼ位置決めされる。 第９図は、これらイオン注入を定めるためのマスク１８
．８５の使用状態を示す。最初に砒素イオン注入して、
カソード領域１を形成する。半導体本体１０内の砒素注
入の拡がりを、第９図において破１ＩｉＩ８１によって
示す。続いて、硼素イオンを注入して、障壁領域ａおよ
び１８を形成する。硼素注入の拡がりを、破１ｓａａで
示す。これらの砒素および硼素注入のために用いられる
イオン衝撃を、矢印８４で示す。 領域に対するドーパント・イオンドーズ血およσエネル
ギーおよびドーピング濃度は、米国特許第４．１４９，
１７４号明細書および前記応用物理ジャーナルに開示さ
れているバルク・ユニポーラ・ダイオードに対して用い
られるものに類似させることができる。選択されるｉｌ
−確な値は、トランジスタに要求される特定の特性、た
とえばトランジスタの零ゲート電圧を決定する障壁領域
８の零ノ（イアスＮ壁高さグ。に依存すｂｏあるトラン
ジスタに対しては・障壁領域８および１８を同時に形成
するためには単一の＃１素注入で充分である。この場合
、障壁領域１８は・注入領域８１の下側の注入領域８３
の深さのために高い障壁高さを有している。 あるトランジスタに対しては、領域８および１ｇに対し
て最適化された別個の硼素注入が望ましい。 注入窓８７の同一縁部を、砒素注入および硼素注入の両
方に対して用いることができる。この場合、障壁領域８
の厚さを、窓３７の縁部の下側のシリコン格子内に硼素
イオンを散乱および動揺（ｓｔａｇｇｅ、−ｒｉｎｇ　
＞させることによって、決定することができる。しかし
、ある場合には（たとえば幅の広い障壁領域３が必要と
される場合）、砒素注入と硼素注入との間に、この注入
窓８７を制御可能に僅かに拡げるのが望ましい。この幅
広化は、半導体構造をエツチング媒質内に短時間の間浸
漬することｋよって行うことができる。このようＣコし
て、半導体本体１０内の（選ばれたエネルギーの）砒素
および硼素イオンの領域の差によって決定される障壁領
域】３の厚さに比べて、障壁領域３のＩ’％ざを決定す
るに際して特別の制御度を得ることができる◇ 第８図および第９図においては、注入工程において実際
に注入される領域を除いて、すべての半導体本体領域に
ハツチングが施こされていることに留意すべきである。 砒素および硼素注入領域を焼きなましした後、導電層８
５の不所望部分を除去してゲート１５を形成し、絶縁層
を注入窓３７内の少なくともカソード領域ｌ上に設け、
カソードおよびアノード・コンタクト惣を、カソードお
よびアノード接続部１６および１７が形成される金属層
をデポジットする前に開口する。 一例として、第１図および第８図のデバイスにおいて１
障壁領域８の厚さを主表面１１において約２０ナノメー
タまたはそれ以下とすることができ、障壁領域８を越え
て領域２ａ部分上に延在するゲート］５の幅をたとえば
０．２５ミクロンとすることができ、障壁領域８とアノ
ード・コンタク訃領域２Ｃとの間の間隔を（この間隔は
、必要な最大アノード動作電圧による電界に耐えるに充
分でなければならない）を、たとえば少なくとも１２ク
ロンとすることができる。 第１図、第８図および第４図〜第７図のトランジスタに
おいて、直接的な接続部１６および１７を、トランジス
タのカソード領域１およびアノード領域２に対して形成
した。しかし、特に集積回路においては、トランジスタ
のカソード領域１およびアノミド領域２への主電流伝送
接続部を、半導体装置の他の回路要素部分を形成するこ
とのできる他の半導体領域を介して形成することができ
る。

【図面の簡単な説明】

第１図は、本発明の６ノーマリーオフ”ゲート制御ユニ
ポーラ・ホットーエレタトロン・トランジスタの断面図
、 第２図は、バイアス状態および零バイアス状態のもとで
、第１図のトランジスタの障壁領域の横方向におけるエ
ネルギー状態図、 第８図は、本発明の１ノーマリ−オン”ゲート制御ユニ
ポーラ・ホット−エレクトロン・トランジスタの断面図
、 第４図は、本発明の垂直電極構造を有するゲー）ＩＪｉ
ｌｌユニポーラ・ホット−エレクトロン・トランジスタ
の断面図、 第５図は、本発明の障壁領域の反対側に設りられたゲー
トを有する他のゲート制御ユニポーラ・ホット−エレク
トロン・トランジスタの断面図、第６図は、ホラを一エ
レクトロン・ゲート制御ユニポーラ・トランジスタおよ
びホット−ホール・ゲート制御ユニポーラ・トランジス
タの両方を４７する本発明の半導体集積回路の断面図、
第７図は、本発明の接合ゲートを有する他のゲ１）■ 一ト制御ユニポーラ・トランジスタの断面図、第８図お
よび第９図は、第１図または第８図のトランジスタのよ
うなトランジスタの半導体本体部の断面であり、本発明
の方法による製造途中の２つの工程における断面図であ
る。 １・・・第１領域　　　　　２・・・第２領域８、］３
・・・障壁領域 】０・・・単結晶シリコン半導体本体 １】・・・主表面　　　　　　１５・・・ゲート１６、
１７・・・金属層電極　　１８・・・絶縁誘電体層２１
・・・底部主表面　　　　２５・・・金属電極８４・・
・イオン衝撃　　　　８６・・・導電層８７・・・注入
窓。 フルーイランペンファプリケン。 〜、３ Ｆｉｇ、６゜

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １１導電形の第１および第２半導体領域と、これら第１
   半導体領域および第２半導体領域間に位置する半導体障
   壁領域とを有する半導体本体を具える半導体装置であっ
   て、前記障壁領域は、反対導電形の正味ドーピング濃度
   を有し、前記第１および第２半導体領域により零バイア
   スで形成される空乏層が充分に組合わさって、移動電荷
   キャリヤの前記障壁領域を空乏化できるほどに充分に薄
   く１牛導体装置の動作中における前記第１牛導体領域と
   前記第２牛導体領域との間の電流が、前記障壁領域を横
   切る前記ｌ導電形の電荷キャリヤの熱電子放出に少なく
   とも部分的に依存する半導体装置において、Ｏｉｌ記熱
   電熱電子放出生する前記障壁領域を、前記第１および第
   ２半導体領域の横方向に分離された部分間に設は且つ半
   導体本体の主表面にまで延在させて、前記障壁領域を横
   切る電流が前記主表面に瞬接するようにし、前記障壁領
   域は、前記主表面にある前記障壁領域の近辺にゲートを
   有するゲート制御ユニポーラ・ホット−キャリヤ・トラ
   ンジスタの一部を杉成し、ＭｊＪ記ゲートを前記障壁領
   域に容量的に結合させて、［）ＩＩ記第１および第２半
   導体領域の横方向に分離されだ部分間の電荷キャリヤの
   熱電子放出による電流が、＋ｊｔｆ記ゲートへ電圧を供
   給することによって制御されるようにし、前記障壁領域
   の有効障壁高さを調整するようにしたことを特徴とする
   半導体装置。 ２　特許ＪＰ４求の範囲第１項に記載の半導体装置にお
   いて・前記ゲートが、ｎｔＪ記第１および第２半導体領
   域の横方向に分離された部分の一方の一部と整流接合を
   形成し、半導体装置の動作中に前記整流接合を逆バイア
   スさせることにより前記部分に形成される空乏層によっ
   て、前記ゲートを前記障壁領域（こ容量的に結合させた
   ことを特徴とする半導体装置。 ＆　特許、ｌＩ！求の範囲第１項に記載の半導体装置に
   おいて、０１ノ記ゲートを、前記主表面上の絶縁誘電体
   層−Ｈにあり且つこの絶縁＠市体層を経て′８敏的に結
   合された導電層としたことを特徴とする半導体装ｌｉｔ
   　。 弧　特許請求の範囲第３項に記載の半導体装置において
   ・前記主表面における障壁領域を、＋ｉｔＪ記ゲートの
   前記導ｍ層の縁部に対してほぼ直線上に配列したことを
   特徴とする半導体装Ｗ０ 五　特許請求の範囲第８項または第４項に記載の半導体
   装置において、前記第１および第２半導体領域の横方向
   に分Ｍされた部分の少１（くとも−ｈに、１ｊ１１記、
   Ｅ表面に隣接する迫ＴＲＩのドーピング濃度を前記絶縁
   誘電体層のｌ’ｔｌｌ！ｌに設けて、ｊＪｉＪ記絶縁誘
   電体層内に存在する静電荷の影響を少なくとも部分的に
   補償するようにしたことを特徴とする半導体装置。 ａ　特許請求の範囲第３項〜第５項のいずれかに記載の
   千尋１ｆ装首におい゛（、前記絶縁誘電体層上の前記導
   電層を・ｔｐｌ　ｔｉ第１および第２半導体領域の横方
   向に分離された部分の−ｈの一部上に勿Ｆ在させ、＋ｉ
   ｉｌ記横カ向に分■Ｌされた第１および第２半導体領域
   の１１１　、ｉ＋：一部に零バイアスで前記障壁領域に
   よって形成された前記空乏層により、前記一部において
   林動？（［荷キャリヤを空乏化したことを特徴とする半
   導体装置。 ）　特許請求の範囲第２項または第６］口に記載の半導
   体装置において、前記第１および第２半導体領域の横方
   向に分離された部分の前記一方が、ｍＩ記横方向に分離
   された部分の他方よりも高い前記１４ｔａｔ形のドーピ
   ング濃度を有することを特徴とする半導体装１ｇ０＆　
   特許請求の範囲第２項、第５項および第６項のいずれか
   に記載の半導体装置において、前記第１および第２半導
   体領域の横方向に分離された前記一方が、前記横方向に
   分離された部分の他方よりも低い前記１導電形のドーピ
   ング濃度を有することを特徴とする半導体装置。 ９　特＃′１・請求の帷囲第１項〜箇８項のいずれかに
   記載の半導体装置において、零バイアスでの前記障を領
   域の障４ぜ高ざを充分に高（Ｌ、　’（、＋ｊｔＪ記ゲ
   ートに亜Ｉｆを供給することｋよって１ｔｉｆ記障壁高
   ざが減少するまで１１Ｓ記トランジスタが非導通状郭と
   なるようにしたことを特徴とする半導体装置。 １α　特＃′ｌ−請求の範囲第１項〜第８項のいずれか
   に記載の半導体装置において、零バイアスでの前記障壁
   領域の障壁高ざを充分に低くして、ｉｉＩ記ゲートに零
   軍圧が供給されている場合においても前記第１半導体領
   域とｎｉｌ記第２半導体領辱との間に〕いイアスミ圧を
   供給することによってｎｉミノトランジスタを導通させ
   るようにしたことを特徴とする半導体装置。 ＩＬ　　特許請求の範囲第１０項に記載の半導体装置に
   おいて、零バイアスでの前記障壁領域の低障壁高さを、
   前記障壁領域に瞬接する前記第１および第２半導体領域
   の横方向に分離された部分の少なくとも一方に＋ｉｉｆ
   ＆５１導Ｗ形のざらに他のドーピング濃度をｎｔＪ記主
   表曲表向接して形成することにより決定するようにした
   ことを特徴とする半導体装１ｉｆｔ０１ｚ　　特＃！Ｆ
   ＃＃求の範囲第１項〜第１１項のいずれかに記載の半導
   体装置において、ｆｎＪ記反対導電形の正味ドーピング
   濃度を有する半導体障壁領域が、前記第１および第２半
   導体領域の垂直方向１分離されん部分間１〔在し、ｌ’
   ｌｉｌ記横方向に分離された部分間の前記障壁領域より
   も高い障壁高さを有することを特徴とする半導体装置。 ｌ＆　特許請求の範囲第１２項に記載の半導体装置にお
   いて、垂直方向に分離された部分間の前記障壁領域が、
   前記横力向に分離された部分間の前記障壁領域と１つの
   半導体領域を形成するようにしたことを特徴とする半導
   体装置。 １４　　特許請求の範囲第１項〜第１３項のいずれかに
   記載の半導体装置において、前記第１半導体領域４５よ
   ひＲｉｊ記ゲートへの軍気的接続乳を１１１１記坐り４
   ［１・本体＋７ｌ−ＩＪの一１１表面Ｇこ設け、ＨｒＪ
   記第２半導体領域−の１４ｉ気的ｆ２？糾酩を前記１′
   ・導体本体（１）反く・ＨｔｈＩｔ衣而に設面またこと
   を特４とする半導＜＋−装置ｒイ。 １＆　ネ′Ｉ′＃′［請求の範囲第１項〜第１ｄＪｎの
   いずれかに記載の半導体装置において、前記第１１３よ
   び第２半導体領域と前記ゲートへの電気的接続部を、前
   記半導体本体の同じ主表面に設けたことを特徴とする半
   導体装置。 １ａ　　特１’ｌ請求の範囲第１項〜第１５項のいずれ
   かに記載の半導体装置において、少なくとも２個のＦ＋
   ’＋Ｊ記ゲート制御ユニポーラ・ホット−キャリヤ・ト
   ランジスタを、同一半導体本体内に杉成し、第１トラン
   ジスタは、障壁領域を横切ってホット−エレクトロンが
   流れるｎ形第１および第２領域を有し、第２トランジス
   タは、障壁領域を横切ってホット−ホールが流れるｐ形
   第１および第２領域を有することを特徴とする半導体装
   置。 １７、　　（ａ）半導体本体の主表面に、注入窓をイ１
   する注入マスキング層を設け、 （ｂ）前記注入窓においてＯｉｌ記半導体本１を内に１
   導電形のドーパント・イオンを注入して、第１半導体領
   域に対して」１１１記１導電形のドーピング濃度を決定
   する導ｔｉｌｔ杉を与え、（Ｃ）前記注入窓において前
   記半導体本体内に反％ｊ　導！杉のドーパント・イオン
   を注入して、０ｉ１記主表面（こまで延イＥする障壁領
   域（こ対して反対導電形のドーピング濃度を与え、（ｄ
   ）自１ｊ記障壁領域が目１ノ記主表面にまで延イＬする
   前記障壁領域の付近にゲートを設ける、ことを特徴とす
   る半導体装置の製造方法。 １＆　特許請求の範囲第１７ＪｊＩＧこ記載の半導体装
   置の製造方法において、第１および第２半導体領域の横
   方向に分ｌＩＭ２れた部分の少なくとも一方における追
   加のドーピング濃度を、１１１１記主表面に隣接するド
   ーパント・イオン注入によって与えることを特、徴とす
   る半導体装置の製造方法。 ｌＯ特許請求の範囲第１７項またｉ」第１８瑣ト記載の
   半導体Ｉ−１月（（ａｓ装危７Ｊ法にＪ、ｉい゛（、′
   しｌＪくとも目）１山ｑ　ｉｌ、ｌ（人１稈（、ｂ　）
   およ（Ｎ（Ｃ）−二ズ１して、ｃｔｉＪ記ＹＦ人マスキ
   ング層が、トランジスタの前記ゲートを与え目４つ１１
   １ノ記千４体本捧の前記主表面ヒの絶縁誘電体層トに設
   ＧＪらオビ（いる半導体層を貝えること全′＃徴とする
   ｆ導体装置の製造方法。