JPH0822645A - Magneto-optical recording medium and information reproducing method of magneto-optical recording using the same - Google Patents

Abstract

PURPOSE:To reduce the size of the above device and to reduce its electric power consumption. CONSTITUTION:There is a relation H1<H4 between the min. external magnetic field H1 necessary for directing the magnetization direction of a reading out layer 43 at room temp. state to the direction opposite to the magnetization direction of a recording layer 45 and the max. external magnetic field H4 necessary for the magnetization direction of the reading out layer 43 at high-temp. state to head toward the direction aligned to the magnetization direction of the recording layer 45. In addition, an intermediate layer 44 for suppressing the effective bias magnetic field from the recording layer 45 to the reading out layer 43 on a room temp. side is disposed between the reading out layer 43 and the recording layer 45. As a result, the reading out of the information in only the high-temp. region near the central part of a laser beam to be cast at the time of reproducing is executed and the recording density is improved. In addition, there is no need for an initializing magnetic field at the time of reproducing and the reproducing magnetic field is made smaller.

Description

【発明の詳細な説明】Detailed Description of the Invention

【０００１】[0001]

【産業上の利用分野】本発明は、例えば光磁気ディス
ク、光磁気テープ、光磁気カード等として用いられる光
磁気記録媒体及びそれを用いた光磁気記録情報の再生方
法に関するものである。BACKGROUND OF THE INVENTION 1. Field of the Invention The present invention relates to a magneto-optical recording medium used as, for example, a magneto-optical disk, a magneto-optical tape, a magneto-optical card, etc., and a method of reproducing magneto-optical recorded information using the same.

【０００２】[0002]

【従来の技術】例えば光磁気ディスクは、書き換え可能
な光ディスクとして研究開発が進められ、その一部は、
コンピューター用の外部メモリとしてすでに実用化され
ている。特に、垂直磁化膜を用いる光磁気ディスクで
は、光を利用して記録再生を行うため、面内磁化膜を用
いたフロッピーディスクあるいはハードディスクに比べ
て、大記録容量を実現できる。2. Description of the Related Art For example, a magneto-optical disk is being researched and developed as a rewritable optical disk, and part of it is
It has already been put to practical use as an external memory for computers. Particularly, in a magneto-optical disk using a perpendicular magnetization film, recording and reproduction are performed by using light, so that a large recording capacity can be realized as compared with a floppy disk or a hard disk using an in-plane magnetization film.

【０００３】ところで、上記のような光磁気ディスクの
記録密度は、ディスク上に照射される再生用光ビームの
スポットの大きさで制約される。つまり、光ビームのス
ポット径に比べて、記録ビット径および記録ビットの間
隔が小さくなると、光ビームスポットの中に複数のビッ
トが入るため、各記録ビットを分離して再生することが
できなくなる。By the way, the recording density of the above magneto-optical disk is limited by the size of the spot of the reproducing light beam irradiated onto the disk. That is, when the recording bit diameter and the recording bit interval are smaller than the spot diameter of the light beam, a plurality of bits are included in the light beam spot, so that each recording bit cannot be reproduced separately.

【０００４】したがって、記録密度を向上させるために
は、光ビームのスポット径を小さくすることが必要であ
り、これには、再生用光ビームとして用いられるレーザ
光の波長を短くすることが有効である。しかしながら、
現在市販されている半導体レーザは６８０ｎｍの波長の
ものが最短で、より短波長を有する半導体レーザは、い
まだ開発途上にある。このため、従来の光磁気ディスク
で記録密度を向上させることは困難なものとなってい
る。Therefore, in order to improve the recording density, it is necessary to reduce the spot diameter of the light beam. For this purpose, it is effective to shorten the wavelength of the laser light used as the reproducing light beam. is there. However,
The shortest commercially available semiconductor laser has a wavelength of 680 nm, and a semiconductor laser having a shorter wavelength is still under development. Therefore, it is difficult to improve the recording density with the conventional magneto-optical disk.

【０００５】これに対し、例えば、Jap.Jour.Appl.Phy
s.,Vol.31(1992)pp.568-575には、それぞれ垂直磁気異
方性を有する磁性層から成る読み出し層と記録層とを相
互に積層して構成した光磁気ディスクが記載され、この
光磁気ディスクを用いて、レーザスポット径よりも小さ
な領域から、記録ビットを読み出す二つの方法（ＲＡＤ
とＦＡＤ）が提案されている。On the other hand, for example, Jap.Jour.Appl.Phy
s., Vol.31 (1992) pp. 568-575, a magneto-optical disk constituted by laminating a reading layer and a recording layer, each consisting of a magnetic layer having perpendicular magnetic anisotropy, is described. Using this magneto-optical disc, there are two methods (RAD) for reading a recording bit from an area smaller than the laser spot diameter.
And FAD) have been proposed.

【０００６】これらは、レーザ光を照射したときにその
照射領域の温度が上昇し、このときの温度分布が、レー
ザスポット内において中心近傍ほど高くなることを利用
するもので、上記の読み出し層と記録層とは、中心近傍
の高温領域と、その周辺の低温領域（〜室温領域）とを
区別するための設定温度を挟んだ高低温度状態で、互い
に異なる磁気特性を有するように構成されている。These utilize the fact that the temperature of the irradiation region rises when the laser beam is irradiated and the temperature distribution at this time becomes higher near the center in the laser spot. The recording layer is configured to have different magnetic characteristics in a high and low temperature state sandwiching a set temperature for distinguishing a high temperature region near the center and a low temperature region (to room temperature region) around the center. .

【０００７】図１５には、上記ＲＡＤ（Rear Aperture
Detection)方式での原理的な構成を示している。同図の
ように、このときの光磁気ディスクは、互いに積層され
た読み出し層７１と記録層７２との磁気二重層を備えて
おり、再生時には、まず、室温状態で初期化磁界Ｈ_init
が印加される。この初期化磁界Ｈ_initは、室温における
読み出し層７１の保磁力と、これよりも大きな記録層７
２の保磁力との間の大きさに設定されており、これによ
って、読み出し層７１の磁化方向のみがこの初期化磁界
Ｈ_initの方向に揃えられ、初期化される。FIG. 15 shows the above RAD (Rear Aperture).
The principle configuration of the detection method is shown. As shown in the figure, the magneto-optical disk at this time is provided with a magnetic double layer of a reading layer 71 and a recording layer 72 which are laminated on each other, and at the time of reproduction, first, the initialization magnetic field H _init at room temperature.
Is applied. This initialization magnetic field H _init has a coercive force of the read layer 71 at room temperature and a recording layer 7 larger than this.
It is set to a magnitude between the coercive force of 2 and the coercive force of 2. Thus, only the magnetization direction of the read layer 71 is aligned with the direction of the initialization magnetic field H _init and initialized.

【０００８】次いで、レーザ光７３が照射されると共
に、初期化磁界Ｈ_initとは方向が逆の再生磁界Ｈｒが印
加される。このとき、レーザ光７３の照射領域では、そ
の中心近傍が上記設定温度を超えた高温状態となる。こ
の高温状態における読み出し層７１の保磁力と、記録層
７２から作用する交換結合力とに合わせて、上記再生磁
界Ｈｒが設定されている。すなわち、高温状態におい
て、読み出し層７１に作用する交換結合力と再生磁界Ｈ
ｒとの和が、読み出し層７１の保磁力よりも大きくなる
ように設定されており、したがって、初期化後に記録層
７２と向き合っている読み出し層７１の磁化の方向は、
上記のように高温状態になったときに、記録層７２から
の交換結合力が働く方向に反転し、記録層７２の記録情
報が転写される。Then, the laser beam 73 is irradiated and a reproducing magnetic field Hr whose direction is opposite to that of the initializing magnetic field H _init is applied. At this time, in the irradiation region of the laser light 73, the vicinity of the center thereof is in a high temperature state exceeding the set temperature. The reproducing magnetic field Hr is set in accordance with the coercive force of the read layer 71 in this high temperature state and the exchange coupling force acting from the recording layer 72. That is, in the high temperature state, the exchange coupling force acting on the readout layer 71 and the reproducing magnetic field H
The sum of r and r is set to be larger than the coercive force of the read layer 71, and therefore the direction of magnetization of the read layer 71 facing the recording layer 72 after initialization is
When the temperature becomes high as described above, it is reversed in the direction in which the exchange coupling force from the recording layer 72 works, and the recorded information on the recording layer 72 is transferred.

【０００９】この結果、レーザ光７３の照射領域内にお
いて、設定温度よりも低い周辺領域では、記録層７２が
読み出し層７１でマスクされ、レーザスポット径よりも
小さな中心近傍の高温領域からのみ、記録ビットの読み
出しが可能となっている。As a result, the recording layer 72 is masked by the read layer 71 in the peripheral region lower than the set temperature in the irradiation region of the laser light 73, and recording is performed only from the high temperature region near the center smaller than the laser spot diameter. Bits can be read.

【００１０】一方、前記のＦＡＤ（Front Aperture Det
ection）方式での光磁気ディスクは、図１６に示すよう
に、読み出し層８１と記録層８２との間に、さらに、垂
直磁気異方性を有すると共にキュリー温度が上記設定温
度よりも低い中間層８３を設けて構成されている。On the other hand, the above-mentioned FAD (Front Aperture Det
As shown in FIG. 16, the magneto-optical disk of the section type has an intermediate layer between the read layer 81 and the recording layer 82, which has perpendicular magnetic anisotropy and has a Curie temperature lower than the preset temperature. 83 is provided.

【００１１】上記構成では、低温状態で、読み出し層８
１と記録層８２との間に中間層８３を介して交換結合力
が働き、これによって、読み出し層８１の磁化方向は記
録層８２の磁化方向と一致している。再生時には、上記
同様に、レーザ光８４と共に再生磁界Ｈｒが印加され
る。このとき、レーザスポットＳ内における中央近傍の
設定温度を超えた高温領域Ｓ_H で、中間層８３がそのキ
ュリー温度を超え、これにより、読み出し層８１と記録
層８２との間の交換結合力が働かなくなる。この結果、
読み出し層８１の磁化の方向は、記録層８２の磁化の向
きとは無関係に、再生磁界Ｈｒの向きに揃えられ、レー
ザスポットＳ内の中心近傍領域Ｓ_H は、読み出し層８１
でマスクされた状態となる。In the above structure, the readout layer 8 is kept in a low temperature state.
The exchange coupling force acts between the recording layer 82 and the recording layer 82 via the intermediate layer 83, whereby the magnetization direction of the read layer 81 matches the magnetization direction of the recording layer 82. At the time of reproduction, the reproduction magnetic field Hr is applied together with the laser beam 84 in the same manner as above. At this time, the intermediate layer 83 exceeds its Curie temperature in the high temperature region S _H near the center of the laser spot S, which causes the exchange coupling force between the read layer 81 and the recording layer 82. Will not work. As a result,
The magnetization direction of the read layer 81 is aligned with the direction of the reproducing magnetic field Hr regardless of the magnetization direction of the recording layer 82, and the region near the center S _H in the laser spot S has the read layer 81.
It will be masked by.

【００１２】この結果、レーザ光の照射領域のうち、中
心近傍の高温領域Ｓ_H を除く周辺領域Ｓ_L （ディスクが
回転駆動されている状態では、高温領域Ｓ_H が図のよう
に楕円状になるため、この高温領域より外側の三日月領
域）に位置する記録ビットＲ_b の読み取りが行われるこ
とになる。したがって、レーザスポット径Ｓよりも小さ
な周辺領域Ｓ_L から記録ビットの読み出しが可能となっ
て、ビーム走行方向の記録密度を向上することができる
ようになっている。As a result, the peripheral region S _{L of} the laser beam irradiation region excluding the high temperature region S _H near the center (when the disc is driven to rotate, the high temperature region S _H has an elliptical shape as shown in the figure). Therefore, the recording bit R _b located in the crescent moon region outside the high temperature region is read. Therefore, the recording bits can be read from the peripheral area S _L smaller than the laser spot diameter S, and the recording density in the beam traveling direction can be improved.

【００１３】また、特開平１−１４３０４１号公報、特
開平１−１４３０４２号公報には、記録ビットを再生時
に拡大、消滅させながら再生することにより、光ビーム
走行方向の再生分解能（線記録密度）を向上させる方法
が提案されている。さらには、特開平３−９３０５８号
公報や特開平４−２５５９４１号公報、特開平５−２５
８３７２号公報では、光ビーム走行方向だけでなく、ト
ラック密度も向上させることが可能な信号再生方法が提
案されている。Further, in Japanese Patent Application Laid-Open Nos. 1-143041 and 1-143042, the reproduction resolution (linear recording density) in the light beam traveling direction is reproduced by expanding and erasing recorded bits during reproduction. Have been proposed. Furthermore, JP-A-3-93058, JP-A-4-255941 and JP-A-5-25
Japanese Patent No. 8372 proposes a signal reproducing method capable of improving not only the traveling direction of the light beam but also the track density.

【００１４】[0014]

【発明が解決しようとする課題】しかしながら、前記し
たＲＡＤ方式においては、読み出し層７１および記録層
７２における室温状態と、設定温度以上の高温状態とで
の各磁気特性に応じて、それぞれ個別に設定された初期
化磁界Ｈ_initおよび再生磁界Ｈｒの二種類の外部磁界を
必要とするために、記録再生装置が大型化するという問
題を有している。However, in the above-mentioned RAD method, the read layer 71 and the recording layer 72 are individually set according to the magnetic characteristics in the room temperature state and in the high temperature state above the set temperature. There is a problem that the recording / reproducing apparatus becomes large in size because it requires two kinds of external magnetic fields, that is, the initialized magnetic field H _init and the reproducing magnetic field Hr.

【００１５】また、上記したＦＡＤ方式においては、レ
ーザスポット内の読み出しに関与する部分の形状が、中
心近傍領域Ｓ_H の外側の三日月状の領域Ｓ_L であるた
め、ディスクの走行方向に関しては記録密度を向上し得
るものの、トラックピッチを狭くして行った場合、隣接
トラックからの信号が混入してクロストークを生じ易
く、したがって、トラックに直交する径方向の密度を向
上させ難いという問題を有している。Further, in the above-mentioned FAD system, since the shape of the portion involved in reading in the laser spot is the crescent-shaped region S _L outside the region S _H near the center, recording is performed in the disc traveling direction. Although the density can be improved, when the track pitch is narrowed, signals from adjacent tracks are easily mixed and crosstalk easily occurs, and thus there is a problem that it is difficult to improve the density in the radial direction orthogonal to the tracks. are doing.

【００１６】一方、特開平１−１４３０４１号公報や特
開平１−１４３０４２号公報に開示された方法では、線
記録密度については改善されるものの、クロストークに
ついては、通常の光ディスクと同様であり、トラック密
度を改善することは難しい。特開平３−９３０５８号公
報や特開平４−２５５９４１号公報に開示された方法で
は、線記録密度、トラック密度ともに改善されるもの
の、再生層を初期化するための磁石が必要となり、装置
の大型化を招く。また、特開平５−２５８３７２号公報
に開示された方法では、線記録密度、トラック密度とも
改善され、しかも再生層を初期化するための磁石は不要
となるが、再生時に必要な外部磁界が大きくなり、装置
の大型化、消費電力の増大を招くこととなる。On the other hand, in the methods disclosed in Japanese Patent Laid-Open Nos. 1-143041 and 1-143042, the linear recording density is improved, but the crosstalk is the same as that of an ordinary optical disc. It is difficult to improve the track density. According to the methods disclosed in Japanese Patent Laid-Open Nos. 3-93058 and 4-255941, both linear recording density and track density are improved, but a magnet for initializing the reproducing layer is required, resulting in a large apparatus. Induce. Further, in the method disclosed in Japanese Patent Laid-Open No. 5-258372, both the linear recording density and the track density are improved, and a magnet for initializing the reproducing layer is unnecessary, but the external magnetic field required for reproducing is large. This leads to an increase in the size of the device and an increase in power consumption.

【００１７】本発明は、上記した従来の問題点に鑑みな
されたものであり、その目的は、記録密度の向上と、記
録再生装置の小型化・省電力化とを図り得る光磁気記録
媒体及びそれを用いた光磁気記録情報の再生方法を提供
することにある。The present invention has been made in view of the above-mentioned conventional problems, and an object thereof is to provide a magneto-optical recording medium capable of improving the recording density and downsizing and power saving of the recording / reproducing apparatus. It is to provide a reproducing method of magneto-optical recording information using the same.

【００１８】[0018]

【課題を解決するための手段】上記の課題を解決するた
めに、本発明の請求項１記載の光磁気記録媒体は、それ
ぞれ垂直磁気異方性を有する磁性層から成る読み出し層
と記録層とが相互に積層されると共に両層間に磁性層か
ら成る中間層が設けられ、光ビームを照射することによ
り、記録層に記録されている情報の読み出しが行われる
光磁気記録媒体において、上記読み出し層と記録層およ
び中間層とは、略室温状態で読み出し層の磁化方向を記
録層の磁化方向とは逆の方向に向けるために必要な最小
の外部磁界Ｈ₁ と、設定温度以上の高温状態で読み出し
層の磁化方向が記録層の磁化方向に向くために必要な最
大の外部磁界Ｈ₄ との間に、Ｈ₁ ＜Ｈ₄ なる関係を有
し、かつ、上記中間層は、読み出し層に対する記録層か
らの実効的バイアス磁界を室温側で抑制するように調製
されていることを特徴としている。In order to solve the above-mentioned problems, a magneto-optical recording medium according to claim 1 of the present invention comprises a read layer and a recording layer each comprising a magnetic layer having perpendicular magnetic anisotropy. In the magneto-optical recording medium, in which the information recorded in the recording layer is read by irradiating a light beam, an intermediate layer formed of magnetic layers is provided between the The recording layer and the intermediate layer have a minimum external magnetic field H ₁ required to orient the magnetization direction of the read layer in the direction opposite to the magnetization direction of the recording layer at a substantially room temperature state, and a high temperature state above the set temperature. The read layer has a relationship of H ₁ <H ₄ with the maximum external magnetic field H ₄ required for the read layer to be oriented in the write direction, and the intermediate layer records to the read layer. Effective Bias Magnet from Layer It is characterized in that it is prepared so as to suppress at room temperature side.

【００１９】請求項２記載の光磁気記録媒体は、請求項
１記載の記録媒体において、上記読み出し層と中間層と
を合わせた二層膜の厚みをｈ₁'、室温（ta）における読
み出し層と中間層とを合わせた二層膜の保磁力をＨc₁'
(ta）、飽和磁化をＭs₁'(ta）、読み出し層と記録層と
の間の磁壁エネルギーをσw'(ta)、また、上記設定温度
(t) における読み出し層と中間層とを合わせた二層膜の
保磁力をＨc₁'(t)、飽和磁化をＭs₁'(t)、読み出し層と
記録層との間の磁壁エネルギーをσw'(t) とし、さら
に、各温度での読み出し層に対する記録層からの実効的
バイアス磁界を Ｈw₁'(ta) ＝σw'(ta)／２Ｍs₁'(ta）ｈ₁' Ｈw₁'(t) ＝σw'(t) ／２Ｍs₁'(t)ｈ₁' とするとき、条件 Ｈc₁'(ta）＋Ｈw₁'(ta) ＜−Ｈc₁'(t)＋Ｈw₁'(t) を満たすことを特徴としている。A magneto-optical recording medium according to a second aspect is the recording medium according to the _{first aspect} , in which the thickness of the two-layer film including the readout layer and the intermediate layer is h ₁ 'and the readout layer at room temperature (ta). The coercive force of the two-layer film including the intermediate layer and the intermediate layer is Hc ₁ '
(ta), the saturation magnetization is Ms ₁ '(ta), the domain wall energy between the read layer and the recording layer is σw' (ta), and the set temperature is
At (t), the coercive force of the two-layer film including the read layer and the intermediate layer is Hc ₁ '(t), the saturation magnetization is Ms ₁ ' (t), and the domain wall energy between the read layer and the recording layer is σw. '(t), and the effective bias magnetic field from the recording layer for the read layer at each temperature is Hw ₁ ' (ta) = σw '(ta) / 2Ms ₁ ' (ta) h ₁ 'Hw ₁ ' ( t) = σw '(t) / 2Ms ₁ ' (t) h ₁ ', the condition Hc ₁ ' (ta) + Hw ₁ '(ta) <-Hc ₁ ' (t) + Hw ₁ '(t) It is characterized by satisfying.

【００２０】請求項３記載の光磁気記録媒体は、請求項
１又は２記載の記録媒体において、上記中間層が、単層
において室温からの温度の上昇に伴って磁化方向が面内
方向から垂直方向に変化する磁性層から成っていること
を特徴としている。A magneto-optical recording medium according to a third aspect of the present invention is the recording medium according to the first or second aspect, wherein the intermediate layer is a single layer whose magnetization direction is perpendicular to the in-plane direction as the temperature rises from room temperature. It is characterized by comprising a magnetic layer that changes in direction.

【００２１】請求項４記載の光磁気記録情報の再生方法
は、請求項１、２又は３記載の光磁気記録媒体を用いて
行う方法であって、上記記録層の厚みをｈ₂ 、室温（t
a）における記録層の保磁力をＨc₂(ta)、飽和磁化をＭs
₂(ta)、また、設定温度(t) における記録層の保磁力を
Ｈc₂(t) 、飽和磁化をＭs₂(t) とし、さらに、各温度で
の記録層に対する読み出し層からの実効的バイアス磁界
を Ｈw₂(ta)＝σw'(ta)／２Ｍs₂(ta)・ｈ₂ Ｈw₂(t) ＝σw'(t) ／２Ｍs₂(t) ・ｈ₂ とするとき、 Ｈc₁'(ta）＋Ｈw₁'(ta) ＜Ｈｒ＜−Ｈc₁'(t)＋Ｈw₁'(t) Ｈｒ＜Ｈc₂(ta)−Ｈw₂(ta) Ｈｒ＜Ｈc₂(t) −Ｈw₂(t) の関係を満たす再生磁界Ｈｒを光ビーム照射領域の全体
にわたってほぼ均一に印加しながら、読み取り層におけ
る磁化の方向に応じた光ビームの変化を検出して記録情
報を読み取ることを特徴としている。A magneto-optical recording information reproducing method according to a fourth aspect is a method performed by using the magneto-optical recording medium according to the first, second or third aspect, wherein the recording layer has a thickness of h ₂ and room temperature ( t
The coercive force of the recording layer in a) is Hc ₂ (ta) and the saturation magnetization is Ms.
₂ (ta), the coercive force of the recording layer at the set temperature (t) is Hc ₂ (t), and the saturation magnetization is Ms ₂ (t). When the bias magnetic field is Hw ₂ (ta) = σw ′ (ta) / 2Ms ₂ (ta) · h ₂ Hw ₂ (t) = σw ′ (t) / 2Ms ₂ (t) · h ₂ , Hc ₁ ′ _{(ta) + Hw 1 '(} ta) <Hr <-Hc 1' (t) + Hw 1 '(t) Hr <Hc 2 (ta) -Hw 2 (ta) Hr <Hc 2 (t) -Hw 2 (t The read information is read by detecting the change of the light beam according to the direction of the magnetization in the reading layer while applying the reproducing magnetic field Hr satisfying the relationship of (1) almost uniformly over the entire light beam irradiation region.

【００２２】[0022]

【作用】請求項１記載の光磁気記録媒体においては、光
ビームの強度を、前記同様に、照射領域内における中心
部近傍（以下、高温領域という）で設定温度以上とな
り、その周辺（以下、低温領域という）ではほぼ室温状
態となるように設定し、かつ、Ｈ₁ とＨ₄ との間に設定
された再生磁界Ｈｒを印加しながら再生することによ
り、光ビーム内における高温領域のみからの情報再生を
行うことができる。In the magneto-optical recording medium according to claim 1, the intensity of the light beam is equal to or higher than the set temperature in the vicinity of the central portion in the irradiation area (hereinafter, referred to as high temperature area), and the periphery thereof (hereinafter, In the low temperature region), the temperature is set to be almost room temperature, and the reproducing magnetic field Hr set between H ₁ and H ₄ is applied to perform the reproduction. Information can be reproduced.

【００２３】すなわち、低温領域では、前記の磁界Ｈ₁
よりも大きな再生磁界Ｈｒが印加されていることによっ
て、読み出し層の磁化方向は、記録層の磁化方向が再生
磁界Ｈｒの方向と異なる部分でも、この記録層の磁化方
向に抗して反転する。この結果、読み出し層の磁化方向
は再生磁界Ｈｒの方向に一様に揃えられ、記録層に記録
されている情報がマスクされる。That is, in the low temperature region, the above-mentioned magnetic field H ₁
By applying a reproducing magnetic field Hr larger than the reproducing magnetic field Hr, the magnetization direction of the read layer is reversed against the magnetization direction of the recording layer even in the portion where the magnetization direction of the recording layer is different from the direction of the reproducing magnetic field Hr. As a result, the magnetization direction of the read layer is uniformly aligned with the direction of the reproducing magnetic field Hr, and the information recorded in the recording layer is masked.

【００２４】一方、高温領域で、上記の再生磁界Ｈｒが
低温領域と同様に印加されている場合でも、この再生磁
界Ｈｒは前記の磁界Ｈ₄ よりも小さいため、上記の低温
領域通過時に再生磁界Ｈｒの方向に揃えられた読み出し
層の磁化方向は、これが、記録層の磁化方向と向き合っ
ている部分で、再生磁界Ｈｒの方向に抗して、記録層の
磁化方向と一致する方向に反転し、これにより、記録層
の記録情報が読み出し層に転写される。On the other hand, even when the reproducing magnetic field Hr is applied in the high temperature region in the same manner as in the low temperature region, the reproducing magnetic field Hr is smaller than the magnetic field H _{4 and} therefore the reproducing magnetic field when passing through the low temperature region. The magnetization direction of the read layer aligned in the direction of Hr is reversed in the direction where it coincides with the magnetization direction of the recording layer, against the direction of the reproducing magnetic field Hr, at the portion where it faces the magnetization direction of the recording layer. As a result, the recording information of the recording layer is transferred to the reading layer.

【００２５】このように、光ビームの照射領域に単一の
再生磁界Ｈｒを印加することで、光ビーム照射領域にお
ける中心部近傍のみにおいて記録層の記録情報が読み出
し層に転写され、その周辺の記録層の情報はマスクされ
た状態となって情報の再生が行われる。これにより、再
生時の分解能が向上し、したがって、トラックピッチを
狭くしてもクロストークが増大することはなく、この結
果、トラック走行方向と共に、トラックに直交する方向
の記録密度を従来よりも向上することが可能になる。ま
た、これらのことを初期化用の磁界を要することなく実
現できるので、装置の小型化・省電力化を図ることがで
きる。As described above, by applying the single reproducing magnetic field Hr to the light beam irradiation region, the record information of the recording layer is transferred to the reading layer only in the vicinity of the central portion in the light beam irradiation region, and the peripheral portion of the recording information is transferred. The information on the recording layer is masked and the information is reproduced. As a result, the resolution during reproduction is improved, and therefore crosstalk does not increase even if the track pitch is narrowed. As a result, the recording density in the direction orthogonal to the track along with the track traveling direction is improved as compared to the conventional case. It becomes possible to do. Moreover, since these things can be realized without requiring a magnetic field for initialization, it is possible to reduce the size and power consumption of the device.

【００２６】しかも上記では、読み出し層に対する記録
層からの実効的バイアス磁界を室温側で抑制する中間層
が設けられており、これによって、上記のＨ₁ がより小
さくなるので、このＨ₁ に応じて、再生磁界Ｈｒ自体を
より小さなものとすることができる。したがって、再生
磁界を生じさせるための構成部品等をより小型化するこ
とが可能となり、この結果、装置全体の小型化・消費電
力をさらに促進することができる。[0026] Moreover in above, the effective bias magnetic field from the recording layer to the readout layer and suppress the intermediate layer is provided at room temperature side, thereby, the above of an H ₁ becomes smaller, depending on the H ₁ Thus, the reproducing magnetic field Hr itself can be made smaller. Therefore, it is possible to further reduce the size of the components for generating the reproducing magnetic field, and as a result, it is possible to further reduce the size and power consumption of the entire device.

【００２７】上記した請求項１記載の光磁気記録媒体
は、例えば請求項２記載のように、読み出し層と中間層
とを合わせた二層膜と、記録層との間の関係式を満足す
るように調製することによって構成することができる。
また、このとき、請求項４記載の条件を満たす再生磁界
Ｈｒを光ビーム照射領域の全体にわたってほぼ均一に印
加しながら、読み取り層における磁化の方向に応じた光
ビームの変化を検出し記録情報を読み取ることで、記録
密度の向上や、再生磁界の低減による装置の小型化・低
消費電力化が可能になる。The magneto-optical recording medium described in claim 1 satisfies the relational expression between the recording layer and the two-layer film including the read layer and the intermediate layer as described in claim 2, for example. It can be constructed by preparing
Further, at this time, while applying the reproducing magnetic field Hr satisfying the condition of claim 4 almost uniformly over the entire light beam irradiation region, the change of the light beam depending on the direction of the magnetization in the reading layer is detected to record the recorded information. By reading, it is possible to improve the recording density and reduce the device size and power consumption by reducing the reproducing magnetic field.

【００２８】なお、請求項２記載の条件式において、Ｈ
c₁'(ta）＋Ｈw₁'(ta) は前記Ｈ₁ に、また、−Ｈc₁'(t)
＋Ｈw₁'(t)は前記Ｈ₄ にそれぞれ相当する。また、請求
項４記載の条件式において、Ｈｒ＜Ｈc₂(ta)−Ｈw₂(ta)
と、Ｈｒ＜Ｈc₂(t) −Ｈw₂(t) とは、記録層の磁化方向
を再生磁界Ｈｒによって反転させないための条件であっ
て、この条件をさらに満足するようにすることで、記録
層の記録情報を破壊することなく、安定した再生動作を
維持することができる。In the conditional expression of claim 2, H
c ₁ ′ (ta) + Hw ₁ ′ (ta) is the above H ₁ , and −Hc ₁ ′ (t)
+ Hw ₁ '(t) corresponds to the above H ₄ , respectively. Further, in the conditional expression according to claim 4, Hr <Hc ₂ (ta) −Hw ₂ (ta)
And Hr <Hc ₂ (t) -Hw ₂ (t) are the conditions for not reversing the magnetization direction of the recording layer by the reproducing magnetic field Hr. By satisfying this condition, recording A stable reproducing operation can be maintained without destroying the recorded information of the layer.

【００２９】一方、請求項３記載のように、中間層を、
単層において室温からの温度の上昇に伴って磁化方向が
面内方向から垂直方向に変化する磁性層で構成すること
により、読み出し層に対する記録層からの実効的バイア
ス磁界が室温側でより確実に抑制される。これにより、
再生時に印加すべき再生磁界Ｈｒをより小さなものとす
ることができるので、装置全体をより小型化し得ると共
に、消費電力を低減することが可能になる。On the other hand, as described in claim 3, the intermediate layer comprises:
The single layer is composed of a magnetic layer whose magnetization direction changes from the in-plane direction to the vertical direction as the temperature rises from room temperature, so that the effective bias magnetic field from the recording layer to the read layer is more reliable at room temperature. Suppressed. This allows
Since the reproducing magnetic field Hr to be applied at the time of reproducing can be made smaller, the entire device can be further downsized and the power consumption can be reduced.

【００３０】[0030]

【実施例】【Example】

〔実施例１〕本発明の一実施例について、図１ないし図
１１、および図１４に基づいて説明すれば以下の通りで
ある。[Embodiment 1] An embodiment of the present invention will be described below with reference to FIGS. 1 to 11 and 14.

【００３１】本実施例に係る光磁気記録媒体としての光
磁気ディスクは、図２に示すように、基板１、透明誘電
体層２、読み出し層３、中間層４、記録層５、保護層
６、および、オーバーコート層７がこの順に積層されて
構成されている。As shown in FIG. 2, a magneto-optical disk as a magneto-optical recording medium according to this embodiment has a substrate 1, a transparent dielectric layer 2, a reading layer 3, an intermediate layer 4, a recording layer 5 and a protective layer 6. , And the overcoat layer 7 are laminated in this order.

【００３２】基板１は、例えば直径８６ｍｍ、内径１５
ｍｍ、厚さ1.２ｍｍの円盤状のガラス板からなり、図示
してはいないが、片側の面（図において下側の面）に
は、光ビーム案内用の凹凸状のガイドトラックが例えば
1.６μｍピッチ、グルーブ（凹部）の幅が0.８μｍ、ラ
ンド（凸部）の幅が0.８μｍで形成されている。この基
板１における上記のガイドトラックが形成された面上の
透明誘電体層２は、例えばAlＮから成っており、その厚
さは８０ｎｍである。The substrate 1 has, for example, a diameter of 86 mm and an inner diameter of 15
mm, 1.2 mm thick disc-shaped glass plate, which is not shown, but one surface (lower surface in the figure) has an uneven guide track for guiding the light beam, for example.
The pitch is 1.6 μm, the width of the groove (recess) is 0.8 μm, and the width of the land (projection) is 0.8 μm. The transparent dielectric layer 2 on the surface of the substrate 1 on which the guide track is formed is made of, for example, AlN and has a thickness of 80 nm.

【００３３】この透明誘電体層２上に、厚さ５０ｎｍの
前記読み出し層３が設けられている。この読み出し層３
は、フェリ磁性体であるGdFeCo希土類遷移金属合金から
成り、その組成はGd_0.22(Fe_0.82Co_0.18)_0.78である。こ
のGdFeCo希土類遷移金属合金単層（厚さ５０ｎｍ）の保
磁力（Ｈc)の温度依存性を、図３（ａ）に示している。
この磁性層は、室温で希土類金属副格子磁化が遷移金属
副格子磁化よりも大きく、補償温度を１７０℃付近にも
ち、キュリー温度は約３３０℃である。この磁性層は垂
直磁気異方性が比較的小さいため、Ｈc の値も比較的小
さなものとなっている。The readout layer 3 having a thickness of 50 nm is provided on the transparent dielectric layer 2. This readout layer 3
Is a ferrimagnetic GdFeCo rare earth transition metal alloy, and its composition is Gd _0.22 (Fe _0.82 Co _0.18 ) _0.78 . The temperature dependence of the coercive force (Hc) of this GdFeCo rare earth transition metal alloy single layer (thickness 50 nm) is shown in FIG.
This magnetic layer has a rare earth metal sublattice magnetization larger than that of a transition metal sublattice magnetization at room temperature, a compensation temperature of about 170 ° C., and a Curie temperature of about 330 ° C. Since the perpendicular magnetic anisotropy of this magnetic layer is relatively small, the value of Hc is also relatively small.

【００３４】なお、同図には、代表的な温度でのカーヒ
ステリシスループも併せて示している。これらカーヒス
テリシスループは、基板のカー回転をキャンセルして示
すもので、これらのデータは、図３（ｂ）に示すよう
に、ガラス基板１１上にAlＮ誘電体膜１２を７０ｎｍ、
磁性層１３としてGdFeCo膜を５０ｎｍ、AlＮ誘電体膜１
４を５０ｎｍ積層した試料を作製し、これに、ガラス基
板１１側から６３３ｎｍの光を照射して測定したもので
ある。The Kerr hysteresis loop at a typical temperature is also shown in FIG. These Kerr hysteresis loops are shown by canceling the Kerr rotation of the substrate. These data show that as shown in FIG. 3B, the AlN dielectric film 12 on the glass substrate 11 is 70 nm,
The magnetic layer 13 is a GdFeCo film having a thickness of 50 nm and the AlN dielectric film 1
The sample was prepared by stacking 4 of 50 nm on the surface of the sample, and the sample was irradiated with light of 633 nm from the glass substrate 11 side for measurement.

【００３５】上記の読み出し層３上に形成されている前
記の中間層４は、フェリ磁性体であるGdFeCoAl希土類遷
移金属合金から成っている。その厚さは２０ｎｍで、組
成は、Gd_0.20(Fe_0.82Co_0.18)_0.75Al_0.05である。このGd
FeCoAl合金単層（厚さ２０ｎｍ）の保磁力（Ｈc)の温度
依存性を図４（ａ）に示している。この磁性層も、室温
で希土類金属副格子磁化が遷移金属副格子磁化よりも優
勢で、補償温度は１２０℃、キュリー温度は１６０℃で
ある。図には、代表的な温度でのカーヒステリシスルー
プも併せて示している。これらカーヒステリシスループ
も、前記同様、基板のカー回転をキャンセルして示すも
のである。The intermediate layer 4 formed on the read layer 3 is made of a GdFeCoAl rare earth transition metal alloy which is a ferrimagnetic material. Its thickness is 20 nm and its composition is Gd _0.20 (Fe _0.82 Co _0.18 ) _0.75 Al _0.05 . This Gd
The temperature dependence of the coercive force (Hc) of the FeCoAl alloy single layer (thickness 20 nm) is shown in FIG. Also in this magnetic layer, the rare earth metal sublattice magnetization is more dominant than the transition metal sublattice magnetization at room temperature, and the compensation temperature is 120 ° C. and the Curie temperature is 160 ° C. The figure also shows the Kerr hysteresis loop at typical temperatures. These Kerr hysteresis loops are also shown by canceling the Kerr rotation of the substrate, as described above.

【００３６】上記のGdFeCoAl膜は垂直磁気異方性が比較
的小さく、このため、Ｈc の値も比較的小さなものとな
っている。単層の場合、室温では面内方向に磁化が向い
ており、高温では垂直方向に磁化が向くようになる。な
お、これらのデータは、図４（ｂ）に示すように、ガラ
ス基板２１上にAlＮ誘電体膜２２を７０ｎｍ、磁性層２
３としてGdFeCoAl膜を２０ｎｍ、AlＮ誘電体膜２４を５
０ｎｍ、Al反射膜２５を３０ｎｍ積層した試料を作製
し、これに、ガラス基板２１側から６３３ｎｍの光を照
射して測定したものである。The above-mentioned GdFeCoAl film has a relatively small perpendicular magnetic anisotropy, and therefore the value of Hc is also relatively small. In the case of a single layer, the magnetization is oriented in the in-plane direction at room temperature, and the magnetization is oriented in the perpendicular direction at high temperature. In addition, as shown in FIG. 4B, these data show that the AlN dielectric film 22 is 70 nm on the glass substrate 21, and the magnetic layer 2 is
The GdFeCoAl film is 20 nm and the AlN dielectric film 24 is 5 as 3.
A sample in which 0 nm and an Al reflection film 25 are laminated to 30 nm is prepared, and the sample is irradiated with light of 633 nm from the glass substrate 21 side for measurement.

【００３７】上記の中間層４上に形成されている前記の
記録層５は、フェリ磁性体であるDyFeCo希土類遷移金属
合金から成っている。その厚さは５０ｎｍで、組成はDy
_0.25(Fe_0.84Co_0.16)_0.75である。このDyFeCo希土類遷移
金属合金単層（厚さ５０ｎｍ）の保磁力（Ｈc)の温度依
存性を図５（ａ）に示している。この磁性層は、補償温
度が室温で、キュリー温度は２００℃である。図には代
表的な温度でのカーヒステリシスループも併せて示して
いる。カーヒステリシスループは、基板のカー回転をキ
ャンセルして示すものである。The recording layer 5 formed on the intermediate layer 4 is made of a DyFeCo rare earth transition metal alloy which is a ferrimagnetic material. Its thickness is 50 nm and its composition is Dy
_{It is 0.25} (Fe _0.84 Co _0.16 ) _0.75 . The temperature dependence of the coercive force (Hc) of this DyFeCo rare earth-transition metal alloy single layer (thickness 50 nm) is shown in FIG. This magnetic layer has a compensation temperature of room temperature and a Curie temperature of 200 ° C. The figure also shows the Kerr hysteresis loop at typical temperatures. The Kerr hysteresis loop is shown by canceling the Kerr rotation of the substrate.

【００３８】上記のDyFeCo膜は、単層の場合、室温から
キュリー温度に至る温度領域で垂直方向に磁化が向いて
いる。この膜は、垂直磁気異方性が大きいため、Ｈc の
値は比較的大きなものとなっている。なお、これらのデ
ータは、図５（ｂ）に示すように、ガラス基板３１上に
AlＮ誘電体膜３２を７０ｎｍ、磁性層３３としてDyFeCo
膜を５０ｎｍ、AlＮ誘電体膜３４を５０ｎｍ積層した試
料を作製し、これに、ガラス基板３１側から６３３ｎｍ
の光を照射して測定したものである。When the above-mentioned DyFeCo film is a single layer, the magnetization is oriented vertically in the temperature region from room temperature to the Curie temperature. Since this film has a large perpendicular magnetic anisotropy, the value of Hc is relatively large. These data are recorded on the glass substrate 31 as shown in FIG.
The AlN dielectric film 32 is 70 nm, and the magnetic layer 33 is DyFeCo.
A sample in which a film having a thickness of 50 nm and an AlN dielectric film 34 having a thickness of 50 nm are stacked is prepared, and a sample having a thickness of 633 nm from the glass substrate 31 side is prepared.
It was measured by irradiating with light.

【００３９】上記の記録層５上に、AlＮから成る前記保
護層６が厚さ２０ｎｍで形成され、さらに、この保護層
６上に、ポリウレタンアクリレート系の紫外線硬化型樹
脂から成るオーバーコート層７が厚さ５μｍで形成され
て、図２に示す断面構造の光磁気ディスクが構成されて
いる。The protective layer 6 made of AlN having a thickness of 20 nm is formed on the recording layer 5, and the overcoat layer 7 made of a polyurethane acrylate-based UV-curable resin is further formed on the protective layer 6. The magneto-optical disk having a sectional structure shown in FIG. 2 is formed by forming the magneto-optical disk with a thickness of 5 μm.

【００４０】このように、本実施例に係る光磁気ディス
クは、上述した各磁気特性をそれぞれ単層で有する磁性
層、すなわち、GdFeCo希土類遷移金属合金から成る読み
出し層３と、GdFeCoAl希土類遷移金属合金から成る中間
層４と、DyFeCo希土類遷移金属合金から成る記録層５と
の磁気三重層を設けて構成されている。As described above, in the magneto-optical disk according to the present embodiment, the magnetic layer having each of the above-mentioned magnetic characteristics in a single layer, that is, the read layer 3 made of the GdFeCo rare earth transition metal alloy and the GdFeCoAl rare earth transition metal alloy. The magnetic triple layer of the intermediate layer 4 made of and a recording layer 5 made of a DyFeCo rare earth transition metal alloy is provided.

【００４１】そこで、この磁気三重層とした場合の全体
的な磁気特性についての測定結果について、次に説明す
る。この測定のために、図６に示すように、ガラス基板
４１上にAlＮ誘電体膜４２を７０ｎｍ、GdFeCo読み出し
層４３を５０ｎｍ、GdFeCoAl中間層４４を２０ｎｍ、Dy
FeCo記録層４５を５０ｎｍ、AlＮ誘電体膜４６を５０ｎ
ｍ積層した試料を作製した。Therefore, the measurement results of the overall magnetic characteristics of the magnetic triple layer will be described below. For this measurement, as shown in FIG. 6, the AlN dielectric film 42 is 70 nm, the GdFeCo read layer 43 is 50 nm, the GdFeCoAl intermediate layer 44 is 20 nm, and Dy on the glass substrate 41.
FeCo recording layer 45 50 nm, AlN dielectric film 46 50 n
A sample having m layers was prepared.

【００４２】図１（ａ)(ｂ）に、上述の試料における室
温と１００℃とでのガラス基板４１側より測定したカー
ヒステリシスループを示している。これらは、試料の膜
面に垂直な方向に印加する外部磁界Ｈと、膜面に垂直な
方向から光を入射させた場合の極カー回転角（θ_k ) と
の関係を示すもので、基板４１のカー回転はキャンセル
してある。測定は６３３ｎｍの光を照射して行い、ま
た、外部磁界Ｈは、−１０００から＋１０００（Ｏe)の
範囲で変化させた。同図（ａ）が室温、同図（ｂ）が１
００℃での各測定結果である。FIGS. 1 (a) and 1 (b) show Kerr hysteresis loops measured from the glass substrate 41 side at room temperature and 100 ° C. in the above sample. These show the relationship between the external magnetic field H applied in the direction perpendicular to the film surface of the sample and the polar Kerr rotation angle (θ _k ) when light is incident from the direction perpendicular to the film surface. The car rotation of 41 has been canceled. The measurement was performed by irradiating light of 633 nm, and the external magnetic field H was changed in the range of -1000 to +1000 (Oe). The figure (a) is room temperature, the figure (b) is 1
It is each measurement result at 00 ℃.

【００４３】各図中、実線矢印はループの軌跡が描かれ
る方向を表し、また、各図には、代表的な磁界での上記
磁気三重層中の遷移金属副格子磁化の磁化方向を白抜き
の矢印で模式的に示している。これらは、一番上がGdFe
Co読み出し層４３、真ん中がGdFeCoAl中間層４４、一番
下がDyFeCo記録層４５の各遷移金属副格子磁化の磁化方
向を示すものである。また、波線の矢印は外部磁界の方
向を示し、外部磁界が正のときは膜面に垂直に上向き
に、また、外部磁界が負のときは下向きに、それぞれ磁
界が印加されることを表している。この外部磁界の方向
に対応して、各遷移金属副格子磁化の方向が白抜きの矢
印で示されている。In each drawing, the solid line arrow represents the direction in which the locus of the loop is drawn, and in each drawing, the magnetization direction of the transition metal sublattice magnetization in the magnetic triple layer under a typical magnetic field is outlined. Is schematically shown by an arrow. These are GdFe at the top
The magnetization direction of each transition metal sublattice magnetization of the Co read layer 43, the center is the GdFeCoAl intermediate layer 44, and the bottom is the DyFeCo recording layer 45. The wavy line arrow indicates the direction of the external magnetic field.When the external magnetic field is positive, the magnetic field is applied vertically upward to the film surface, and when the external magnetic field is negative, the magnetic field is applied downward. There is. The directions of the transition metal sublattice magnetizations are indicated by the outline arrows corresponding to the directions of the external magnetic field.

【００４４】図１（ａ）より、室温では、同図中に示し
たＨ₁ （＝２００（Ｏe)）以上の大きさの外部磁界を垂
直方向上向きに印加すると、GdFeCo読み出し層４３の磁
化は外部磁界に従った方向を向く。なお、この場合のGd
FeCo読み出し層４３は、室温で希土類金属副格子磁化が
遷移金属副格子磁化より優勢であるため、遷移金属副格
子磁化の方向を示す白抜きの矢印は、外部磁界の方向と
は逆に下を向くことになる。From FIG. 1A, at room temperature, when an external magnetic field of H ₁ (= 200 (Oe)) or more shown in the same figure is applied vertically upward, the magnetization of the GdFeCo read layer 43 becomes Face the direction according to the external magnetic field. Note that Gd in this case
Since the rare earth metal sublattice magnetization is more dominant than the transition metal sublattice magnetization at room temperature in the FeCo read layer 43, the white arrow indicating the direction of the transition metal sublattice magnetization is located below the direction of the external magnetic field. Will turn.

【００４５】また、同図中のＨ₂ 以下の磁界では、DyFe
Co記録層４５との交換結合力に従って、GdFeCo読み出し
層４３の遷移金属副格子磁化の方向は上を向く。なお、
図においてDyFeCo記録層４５の遷移金属副格子磁化の方
向が全ての外部磁界で同一方向（図では上向き）を向い
ているのは、この層が室温に補償温度をもっており、−
１０００≦Ｈ≦＋１０００（Ｏe)の範囲で外部磁界Ｈを
変化させても磁化反転を起こさないためである。In the magnetic field below H _{2 in} the figure, DyFe
According to the exchange coupling force with the Co recording layer 45, the direction of the transition metal sublattice magnetization of the GdFeCo readout layer 43 is upward. In addition,
In the figure, the direction of the transition metal sublattice magnetization of the DyFeCo recording layer 45 is the same in all external magnetic fields (upward in the figure) because this layer has a compensation temperature at room temperature,
This is because the magnetization reversal does not occur even if the external magnetic field H is changed within the range of 1000 ≦ H ≦ + 1000 (Oe).

【００４６】一方、１００℃の温度状態では、図１
（ｂ）中に示すように、Ｈ₃ 以上の外部磁界が印加され
ると、GdFeCo読み出し層４３の遷移金属副格子磁化は外
部磁界に従って下を向き、Ｈ₄ （＝８００（Ｏe)）以下
の磁界では、DyFeCo記録層４５との交換結合力に従って
上を向く。なお、図において、DyFeCo記録層４５の遷移
金属副格子磁化の方向が全て上向きに描かれているの
は、上記同様に、この層が、−１０００≦Ｈ≦＋１００
０（Ｏe)の範囲で磁化反転を起こさないことを反映して
いる。On the other hand, in the temperature state of 100 ° C., as shown in FIG.
As shown in (b), when an external magnetic field of H ₃ or more is applied, the transition metal sublattice magnetization of the GdFeCo read layer 43 faces downward according to the external magnetic field, and the H ₄ (= 800 (Oe)) or less. In the magnetic field, it goes upward according to the exchange coupling force with the DyFeCo recording layer 45. In the drawing, all the directions of the transition metal sublattice magnetization of the DyFeCo recording layer 45 are drawn upward, and this layer is -1000 ≦ H ≦ + 100 as in the above.
This reflects that no magnetization reversal occurs in the range of 0 (Oe).

【００４７】このように、上記構成の磁気三重層は、室
温付近の低温状態で、GdFeCo読み出し層４３の磁化を、
DyFeCo記録層４５からの交換結合力に従った向きとは逆
の方向に向かせようとするときに必要な最小の外部磁界
Ｈ₁ と、所定の高温状態（＝１００℃）で、GdFeCo読み
出し層４３の磁化が、外部磁界の方向に抗して、DyFeCo
記録層４５からの交換結合力に従った方向に向くときの
最大の外部磁界Ｈ₄ とに、 Ｈ₁ ＜Ｈ₄ ……（１） なる関係が生じるようになっている。As described above, in the magnetic triple layer having the above structure, the magnetization of the GdFeCo read layer 43 is
With the minimum external magnetic field H ₁ required when trying to orient in the direction opposite to the direction according to the exchange coupling force from the DyFeCo recording layer 45, and the predetermined high temperature state (= 100 ° C.), the GdFeCo read layer The magnetization of 43 resists the direction of the external magnetic field, and DyFeCo
A relation of H ₁ <H ₄ (1) occurs with the maximum external magnetic field H ₄ when the magnetic field is oriented in the direction according to the exchange coupling force from the recording layer 45.

【００４８】このような関係が生じるように、本実施例
の光磁気ディスクでは、読み出し層３（＝GdFeCo読み出
し層４３）と、中間層４（＝GdFeCoAl中間層４４）、お
よび記録層５（＝DyFeCo記録層４５）とが、以下の関係
式を満足するように調製されている。In order to cause such a relationship, in the magneto-optical disk of this embodiment, the read layer 3 (= GdFeCo read layer 43), the intermediate layer 4 (= GdFeCoAl intermediate layer 44), and the recording layer 5 (= DyFeCo recording layer 45) is prepared so as to satisfy the following relational expression.

【００４９】すなわち、読み出し層３と中間層４とを合
わせた二層膜の厚みをｈ₁'、室温における上記二層膜の
保磁力をＨc₁'(ta）、飽和磁化をＭs₁'(ta）、読み出し
層３と記録層５との間にできる磁壁の磁壁エネルギーを
σw'(ta)、また、例えば１００℃に設定された所定の設
定温度(t) における上記二層膜の保磁力をＨc₁'(t)、飽
和磁化をＭs₁'(t)、読み出し層３と記録層５との間にで
きる磁壁の磁壁エネルギーをσw'(t) とし、さらに、各
温度での読み出し層３に対する記録層５からの実効的バ
イアス磁界を Ｈw₁'(ta) ＝σw'(ta)／２Ｍs₁'(ta）ｈ₁' Ｈw₁'(t) ＝σw'(t) ／２Ｍs₁'(t)ｈ₁' とすると、 Ｈ₁ ＝Ｈc₁'(ta）＋Ｈw₁'(ta) Ｈ₄ ＝−Ｈc₁'(t)＋Ｈw₁'(t) となる。したがって、前記（１）式は、 Ｈc₁'(ta）＋Ｈw₁'(ta) ＜−Ｈc₁'(t)＋Ｈw₁'(t) ……（２） となり、この式を満足するように、本実施例での磁気三
重層が構成されている。That is, the thickness of the bilayer film including the readout layer 3 and the intermediate layer 4 is h ₁ ′, the coercive force of the bilayer film at room temperature is Hc ₁ ′ (ta), and the saturation magnetization is Ms ₁ ′ ( ta), σw ′ (ta) is the domain wall energy of the domain wall formed between the read layer 3 and the recording layer 5, and the coercive force of the above-mentioned two-layer film at a predetermined set temperature (t) set to, for example, 100 ° C. Is Hc ₁ '(t), the saturation magnetization is Ms ₁ ' (t), the domain wall energy of the domain wall formed between the read layer 3 and the recording layer 5 is σw '(t), and the read layer at each temperature is Hw ₁ '(ta) = σw' (ta) / 2Ms ₁ '(ta) h ₁ ' Hw ₁ '(t) = σw' (t) / 2Ms ₁ ' _{'When, H 1 = Hc 1' (} t) h 1 (ta) + Hw 1 and _{becomes' (ta) H 4 = -Hc} 1 '(t) + Hw 1' (t). Therefore, the above formula (1) becomes Hc ₁ '(ta) + Hw ₁ ' (ta) <-Hc ₁ '(t) + Hw ₁ ' (t) (2), and this formula is satisfied. The magnetic triple layer in this embodiment is constructed.

【００５０】上記特性を有する磁気三重層を備えた光磁
気ディスクにおいては、再生時に、再生光ビームを照射
すると共に、 Ｈ₁ ＜Ｈｒ＜Ｈ₄ ……（３） の条件を満たす外部磁界、すなわち、再生磁界Ｈｒを同
時に印加することで、再生光ビーム照射領域の温度状態
の変化により、再生磁界Ｈｒの大きさを一定に保持した
まま、再生光ビームのスポット径よりも小さな領域から
記録層５の情報を読み出すことが可能となる。In the magneto-optical disk provided with the magnetic triple layer having the above characteristics, the reproducing light beam is irradiated at the time of reproducing, and the external magnetic field satisfying the condition of H ₁ <Hr <H ₄ (3), that is, By applying the reproducing magnetic field Hr at the same time, the recording layer 5 is moved from a region smaller than the spot diameter of the reproducing light beam while keeping the size of the reproducing magnetic field Hr constant due to the change of the temperature state of the reproducing light beam irradiation region. Information can be read.

【００５１】この再生時の動作について、図２を参照し
て説明する。The operation during this reproduction will be described with reference to FIG.

【００５２】再生動作時、同図に示すように、再生光ビ
ーム５１が、基板１の側から集光レンズ５２を通して読
み出し層３に照射される。この再生光ビーム５１の照射
領域は、その中心部近傍の温度が最も上昇し、周辺の部
位よりも高温になる。これは、再生光ビーム５１が、集
光レンズ５２より回折限界まで絞り込まれているため、
その光強度分布がガウス分布になり、光磁気ディスク上
の照射部位の温度分布もほぼガウス分布になるからであ
る。そこで、上記再生光ビーム５１の強度は、その照射
領域における中心部近傍のみが前記設定温度(t) を超
え、その周辺部位の温度は略室温付近の温度で維持され
るように設定されている。During the reproducing operation, the reproducing light beam 51 is applied to the readout layer 3 from the substrate 1 side through the condenser lens 52 as shown in FIG. In the irradiation region of the reproduction light beam 51, the temperature in the vicinity of the central portion of the irradiation region is highest and becomes higher than that of the peripheral portion. This is because the reproduction light beam 51 is narrowed down to the diffraction limit by the condenser lens 52,
This is because the light intensity distribution has a Gaussian distribution, and the temperature distribution of the irradiation site on the magneto-optical disk also has a Gaussian distribution. Therefore, the intensity of the reproduction light beam 51 is set so that only the vicinity of the central portion in the irradiation region exceeds the set temperature (t) and the temperature of the peripheral portion thereof is maintained at a temperature near room temperature. .

【００５３】同時に、磁石５３を用いて、前記Ｈ₁ （＝
２００（Ｏe)）とＨ₄ （＝８００（Ｏe)）との間の大き
さ、例えば３００（Ｏe)の再生磁界Ｈｒが、図の場合に
は垂直上向きに印加されている。このときの読み出し層
３・中間層４・記録層５の各遷移金属副格子磁化の方向
を、各層３・４・５中に矢印で示している。At the same time, using the magnet 53, the H ₁ (=
A reproducing magnetic field Hr having a magnitude between 200 (Oe) and H ₄ (= 800 (Oe)), for example 300 (Oe), is applied vertically upward in the case of the figure. The directions of the transition metal sublattice magnetizations of the read layer 3, the intermediate layer 4, and the recording layer 5 at this time are indicated by arrows in the layers 3, 4, and 5.

【００５４】再生光ビーム５１の照射領域内で、設定温
度(t) を超える中心近傍の領域では、前述した図１
（ｂ）に示すような特性を有するため、読み出し層３の
遷移金属副格子磁化は、再生磁界Ｈｒの方向に依らず
に、記録層５からの交換結合力に従った方向を向き、こ
の部分で、記録層５に書き込まれた情報が読み出し層３
に転写される。一方、設定温度(t) よりも温度の低い周
辺領域では、前記図１（ａ）に示すような特性を有する
ため、読み出し層３の遷移金属副格子磁化は、上向きに
印加された外部磁界Ｈｒによって、同一垂直方向（図で
は下向き）に一様に揃えられ、記録層５に書き込まれた
情報をマスクした状態となる。In the irradiation area of the reproduction light beam 51, in the area near the center which exceeds the set temperature (t), as shown in FIG.
Since the transition metal sublattice magnetization of the readout layer 3 has the characteristics as shown in FIG. 7B, it does not depend on the direction of the reproducing magnetic field Hr but faces the direction according to the exchange coupling force from the recording layer 5, and this portion Then, the information written in the recording layer 5 becomes the read layer 3
Is transferred to On the other hand, in the peripheral region where the temperature is lower than the set temperature (t), the transition metal sublattice magnetization of the readout layer 3 has the characteristics as shown in FIG. Thus, the information uniformly written in the same vertical direction (downward in the figure) and written in the recording layer 5 is masked.

【００５５】この結果、再生光ビーム５１の照射領域内
において、この再生光ビームの径よりも小さい中心近傍
の領域のみにから、記録層５に記録されている記録ビッ
トの再生が行われる。As a result, in the irradiation area of the reproduction light beam 51, the recording bits recorded in the recording layer 5 are reproduced only from the area near the center which is smaller than the diameter of the reproduction light beam.

【００５６】光磁気ディスクが回転し、再生光ビーム５
１が移動して次の記録ビットを再生する時は、先の再生
部位の温度は室温近傍まで低下する。これにより、読み
出し層３の遷移金属副格子磁化は、もはや記録層５の遷
移金属副格子磁化に従うことはなく、外部磁界Ｈｒに従
った方向を向くこととなって、先の再生部位はマスクさ
れる。The magneto-optical disk rotates and the reproduction light beam 5
When 1 moves and the next recorded bit is reproduced, the temperature of the previously reproduced portion decreases to near room temperature. As a result, the transition metal sub-lattice magnetization of the read layer 3 no longer follows the transition metal sub-lattice magnetization of the recording layer 5, but is oriented in the direction according to the external magnetic field Hr, and the previously reproduced portion is masked. It

【００５７】このように、再生光ビームの径よりも小さ
い中心近傍の領域のみの記録ビットの再生が行われ、そ
の周辺はマスクされた状態となるので、ビーム走行方向
の記録密度を向上し得ると共に、さらに、雑音の原因で
ある隣接ビットからの信号混入がなくなり、クロストー
クのない良好な再生信号特性を得ることができる。In this way, the recording bit is reproduced only in the area near the center, which is smaller than the diameter of the reproduction light beam, and the periphery is masked, so that the recording density in the beam traveling direction can be improved. At the same time, signal mixing from adjacent bits, which is a cause of noise, is eliminated, and good reproduction signal characteristics without crosstalk can be obtained.

【００５８】なお、上記した再生動作時に印加される再
生磁界Ｈｒは、これが記録層５の情報を破壊しない程度
の大きさである必要がある。室温付近で記録層５の磁化
を反転させるときの最小の外部磁界Ｈinv(ta) と、設定
温度(t) で記録層５の磁化を反転させるときの最小の外
部磁界Ｈinv(t)とは、記録層５の厚みをｈ₂ 、室温（t
a）における記録層５の保磁力をＨc₂(ta)、飽和磁化を
Ｍs₂(ta)、設定温度(t)における記録層の保磁力をＨc
₂(t) 、飽和磁化をＭs₂(t) とし、各温度での記録層５
に対する読み出し層３からの実効的バイアス磁界を Ｈw₂(ta)＝σw'(ta)／２Ｍs₂(ta)・ｈ₂
Ｈw₂(t) ＝σw'(t) ／２Ｍs₂(t) ・ｈ₂ とすると、 Ｈinv(ta) ＝Ｈc₂(ta)−Ｈw₂(ta) Ｈinv(t) ＝Ｈc₂(t) −Ｈw₂(t) である。したがって、前記再生磁界Ｈｒは、Ｈinv(ta)
およびＨinv(t)よりも小さい値に設定する必要がある。
これらの条件をまとめると、再生磁界Ｈｒとして、前記
（３）式から導き出される次式、 Ｈc₁'(ta）＋Ｈw₁'(ta) ＜Ｈｒ＜−Ｈc₁'(t)＋Ｈw₁'(t)……（４） と、 Ｈｒ＜Ｈc₂(ta)−Ｈw₂(ta) ……（５） Ｈｒ＜Ｈc₂(t) −Ｈw₂(t) ……（６） とを満足することが必要になる。The reproducing magnetic field Hr applied during the reproducing operation needs to be large enough not to destroy the information in the recording layer 5. The minimum external magnetic field Hinv (ta) for reversing the magnetization of the recording layer 5 near room temperature and the minimum external magnetic field Hinv (t) for reversing the magnetization of the recording layer 5 at the set temperature (t) are The thickness of the recording layer 5 is h ₂ , the room temperature (t
The coercive force of the recording layer 5 in a) is Hc ₂ (ta), the saturation magnetization is Ms ₂ (ta), and the coercive force of the recording layer at the set temperature (t) is Hc.
₂ (t), the saturation magnetization is Ms ₂ (t), and the recording layer 5 at each temperature
The effective bias magnetic field from the read layer 3 for Hw ₂ (ta) = σw ′ (ta) / 2Ms ₂ (ta) · h ₂
Hw ₂ (t) = σw '(t) / 2Ms ₂ (t) · h ₂ , then Hinv (ta) = Hc ₂ (ta) -Hw ₂ (ta) Hinv (t) = Hc ₂ (t)- Hw ₂ (t). Therefore, the reproducing magnetic field Hr is Hinv (ta)
And Hinv (t) must be set to a smaller value.
Taken together these conditions, as the reproducing magnetic field Hr, the following equation derived from the equation _{(3), Hc 1 '(ta) +} Hw 1' (ta) <Hr <-Hc 1 '(t) + Hw 1' (t ) (4) and Hr <Hc ₂ (ta) -Hw ₂ (ta) (5) Hr <Hc ₂ (t) -Hw ₂ (t) (6) You will need it.

【００５９】本実施例での磁気三重層は、前記したよう
に、図１（ａ)(ｂ）から、 Ｈc₁'(ta）＋Ｈw₁'(ta) ＝Ｈ₁ ＝２００（Ｏe) −Ｈc₁'(100 ℃) ＋Ｈw₁'(100 ℃) ＝Ｈ₄ ＝８００（Ｏe) である。一方、上記図１（ａ)(ｂ）の測定結果を得た図
６の試料について、ガラス基板４１とは反対側から光を
入射して測定したDyFeCo記録層４５のカーヒステリシス
ループを図７（ａ)(ｂ）に示している。これらは、６３
３ｎｍ光を用い、−１５≦Ｈ≦１５ｋＯe の範囲で磁界
を変化させたときの室温（同図（ａ))と、１００℃（同
図（ｂ))とでの各測定結果である。As described above, the magnetic triple layer in the present embodiment is Hc ₁ '(ta) + Hw ₁ ' (ta) = H ₁ = 200 (Oe) -Hc from FIG. 1 (a) (b). ₁ '(100 ° C.) + Hw ₁ ' (100 ° C.) = H ₄ = 800 (Oe). On the other hand, for the sample of FIG. 6 in which the measurement results of FIGS. 1A and 1B are obtained, the Kerr hysteresis loop of the DyFeCo recording layer 45 measured by making light incident from the side opposite to the glass substrate 41 is shown in FIG. It is shown in a) and (b). These are 63
It is each measurement result in room temperature (the same figure (a)) and 100 degreeC (the same figure (b)) when a magnetic field was changed in the range of -15 <H <15 kOe using 3 nm light.

【００６０】これらの図より、 Ｈc₂(ta)−Ｈw₂(ta) ＞１５ｋＯe Ｈc₂(100℃) −Ｈw₂(100℃) ＝2.５ｋＯe である。したがって、２００＜Ｈｒ＜８００（Ｏe)の範
囲内での前記Ｈｒ＝３００（Ｏe)の設定は、上記（４）
式と共に、（５)(６）式も満足したものとなっている。From these figures, Hc ₂ (ta) -Hw ₂ (ta)> 15 kOe Hc ₂ (100 ° C.)-Hw ₂ (100 ° C.) = 2.5 kOe. Therefore, the setting of Hr = 300 (Oe) within the range of 200 <Hr <800 (Oe) is as described in (4) above.
In addition to the expressions, the expressions (5) and (6) are also satisfied.

【００６１】このように、前記構成の磁気三重層と、上
記のように設定された再生磁界Ｈｒとにより、読み出し
層３の遷移金属副格子磁化の方向は、室温では再生磁界
Ｈｒの方向に従い、１００℃では、同じ再生磁界Ｈｒの
もとで記録層５からの交換結合力に従う。これにより、
再生光ビーム５１の径よりも小さい記録ビットの再生を
行うことが可能になり、しかも、隣接する記録ビットの
影響を受けないため、記録ビーム走行方向と共に、トラ
ックピッチを狭くした記録密度の向上を図ることが可能
になる。また、前記した従来のＲＡＤ方式で必要であっ
た初期化用の磁界を必要としないため、装置の小型化や
省電力化を実現できる。As described above, the direction of the transition metal sublattice magnetization of the read layer 3 is in accordance with the direction of the reproducing magnetic field Hr at room temperature by the magnetic triple layer having the above structure and the reproducing magnetic field Hr set as described above. At 100 ° C., it follows the exchange coupling force from the recording layer 5 under the same reproducing magnetic field Hr. This allows
It is possible to reproduce a recording bit smaller than the diameter of the reproduction light beam 51, and further, since it is not affected by the adjacent recording bit, it is possible to improve the recording density by narrowing the track pitch along with the recording beam traveling direction. It becomes possible to plan. Further, since the magnetic field for initialization, which was necessary in the above-mentioned conventional RAD method, is not required, it is possible to realize downsizing of the device and power saving.

【００６２】ところで、上記の磁気三重層に代えて、中
間層４を設けず、読み出し層３と記録層５との磁気二重
層の構成とした場合でも、これら二層間の磁気特性およ
び再生磁界が、上記各式（１）〜（６）と同等の条件を
満たすようにすることで、本実施例同様に、高記録密度
化や装置の小型化がある程度可能になる。そこで、本実
施例で中間層４を設けた理由について、次に説明する。Even if the intermediate layer 4 is not provided and the magnetic double layer of the read layer 3 and the recording layer 5 is used instead of the magnetic triple layer, the magnetic characteristics and the reproducing magnetic field between these two layers are not changed. By satisfying the conditions equivalent to the above equations (1) to (6), it is possible to increase the recording density and downsize the device to some extent, as in the present embodiment. Therefore, the reason why the intermediate layer 4 is provided in this embodiment will be described below.

【００６３】まず、前記した図６に示す試料に対応させ
て、GdFeCoAl中間層４４を設けていない点のみが異なる
比較用の試料を作製した。すなわち、この試料は、図１
４（ｃ）に示すように、ガラス基板４１’上にAlＮ誘電
体膜４２’が７０ｎｍ、GdFeCo読み出し層４３’が５０
ｎｍ、DyFeCo記録層４５’が５０ｎｍ、AlＮ誘電体膜４
６’が３０ｎｍで積層されている。First, a sample for comparison was prepared corresponding to the sample shown in FIG. 6 except that the GdFeCoAl intermediate layer 44 was not provided. That is, this sample is shown in FIG.
As shown in FIG. 4 (c), the AlN dielectric film 42 'is 70 nm and the GdFeCo readout layer 43' is 50 on the glass substrate 41 '.
nm, DyFeCo recording layer 45 'is 50 nm, AlN dielectric film 4
6'is stacked with a thickness of 30 nm.

【００６４】GdFeCo読み出し層４３’の組成は、Gd_0.22
(Fe_0.82Co_0.18)_0.78で、室温では希土類金属副格子磁化
が遷移金属副格子磁化よりも優勢で補償温度は１７０
℃、キュリー温度は約３３０℃であり、また、DyFeCo記
録層４５’の組成は、Dy_0.25(Fe_0.84Co_0.16)_0.75で、室
温が補償温度、キュリー温度は２００℃である。これら
は、上述した本実施例での読み出し層３や記録層５と同
じ膜厚・組成である。The composition of the GdFeCo read layer 43 ′ is Gd _0.22
(Fe _0.82 Co _0.18 ) _0.78 , the rare earth metal sublattice magnetization is more dominant than the transition metal sublattice magnetization at room temperature, and the compensation temperature is 170
° C., the Curie temperature is about 330 ° C., The composition of the DyFeCo recording layer 45 'is a _{Dy 0.25 (Fe 0.84 Co 0.16)} 0.75, room temperature compensation temperature and the Curie temperature is 200 ° C.. These have the same film thickness and composition as the readout layer 3 and the recording layer 5 in the above-described embodiment.

【００６５】図１４（ａ)(ｂ）は、上述の比較用の試料
を、ガラス基板４１’側より測定したときの室温と１０
０℃とでの各カーヒステリシスループを示すもので、基
板４１’のカー回転を前記同様キャンセルして示してあ
る。測定は６３３ｎｍの光を照射して行った。また、外
部磁場は−２０００から＋２０００（Ｏe)の範囲で変化
させた。図１４（ａ）が室温、同図（ｂ）が１００℃で
の各測定結果であって、これらは、磁気三重層について
測定した図１（ａ)(ｂ）にそれぞれ対応する。FIGS. 14 (a) and 14 (b) show room temperature and 10 when the above-mentioned comparative sample was measured from the glass substrate 41 'side.
Each Kerr hysteresis loop at 0 ° C. is shown, and Kerr rotation of the substrate 41 ′ is canceled and shown as described above. The measurement was performed by irradiating with light of 633 nm. The external magnetic field was changed in the range of -2000 to +2000 (Oe). FIG. 14A shows the measurement results at room temperature and FIG. 14B at 100 ° C., which correspond to FIGS. 1A and 1B measured for the magnetic triple layer.

【００６６】図１４（ａ）より、この磁気二重層では、
図１（ａ）のＨ₁ に対応する磁界Ｈ₁ ”の値は４５０
（Ｏe)である。また、図１４（ｂ）より、図１（ｂ）の
Ｈ₄ に対応する磁界Ｈ₄ ”の値は１２００（Ｏe)であ
る。このことより、再生時に印加する磁界Ｈｒとして、
４５０＜Ｈｒ＜１２００（Ｏe)の範囲とすることが必要
である。つまり、この場合、再生時に必要な磁界が大き
くなる。逆に言うと、上述した本実施例における室温状
態で面内磁化を示す中間層４は、読み出し層３に対する
記録層５からの実効的バイアス磁界を特に室温側で抑制
するように働き、これによって、室温側で読み出し層３
の磁化方向を一様に揃える際に、この読み出し層３の外
部磁界に沿う反転が生じ易くなる。このため、Ｈ₁ はＨ
₁ ”よりも小さく、このため、再生磁界Ｈｒの大きさを
磁気二重層に比べてより小さくすることができる。この
結果、記録再生装置をより小型化して構成することが可
能であり、また、省電力化をさらに促進することができ
る。From FIG. 14A, in this magnetic double layer,
The value of the magnetic field H ₁ ″ corresponding to H ₁ in FIG.
(Oe). Further, from FIG. 14B, the value of the magnetic field H ₄ ″ corresponding to H ₄ in FIG. 1B is 1200 (Oe). Therefore, as the magnetic field Hr applied during reproduction,
It is necessary to set the range of 450 <Hr <1200 (Oe). That is, in this case, the magnetic field required for reproduction becomes large. In other words, the intermediate layer 4 that exhibits in-plane magnetization at room temperature in the above-described embodiment functions to suppress the effective bias magnetic field from the recording layer 5 with respect to the read layer 3, particularly at room temperature, and thereby, , Readout layer 3 at room temperature
When the magnetization directions of 1 are uniformly aligned, reversal of the read layer 3 along the external magnetic field is likely to occur. Therefore, H ₁ is H
_Since it is smaller than ₁ ″, the magnitude of the reproducing magnetic field Hr can be made smaller than that of the magnetic double layer. As a result, the recording / reproducing apparatus can be further downsized and configured. Power saving can be further promoted.

【００６７】次に、上記磁気三重層を有する光磁気ディ
スクでの再生動作特性の測定結果について、具体的な数
値例を挙げて説明する。Next, the measurement results of the reproducing operation characteristics of the magneto-optical disk having the above-mentioned magnetic triple layer will be described with reference to specific numerical examples.

【００６８】使用した光ピックアップの半導体レーザの
波長は７８０ｎｍ、集光レンズ５２の開口数(N.A.)は0.
５５である。まず、上記の光磁気ディスクにおける半径
２6.５ｍｍ内に在るランド部に、回転数１８００ｒｐｍ
（線速５ｍ／sec)のもとで、長さ0.７６５μｍの単一周
波数記録ビットを予め記録した。記録は、まず、記録層
５の磁化の方向を一方向に揃えて（初期化状態）から、
記録用外部磁界の方向を初期化方向とは逆方向に固定し
ておいて、0.７６５μｍの長さに相当する記録周波数
（この場合は、約3.３ＭＨｚ）でレーザを変調すること
で行った。記録レーザパワーは、７ｍＷ程度であった。The wavelength of the semiconductor laser of the optical pickup used is 780 nm, and the numerical aperture (NA) of the condenser lens 52 is 0.
55. First, in the land portion within a radius of 26.5 mm in the above magneto-optical disk, the rotation speed is 1800 rpm.
Under a linear velocity of 5 m / sec, a single frequency recording bit with a length of 0.765 μm was recorded in advance. For recording, first, the magnetization direction of the recording layer 5 is aligned in one direction (initialized state),
The direction of the external magnetic field for recording is fixed in the direction opposite to the initialization direction, and the laser is modulated at the recording frequency corresponding to the length of 0.765 μm (in this case, about 3.3 MHz). It was The recording laser power was about 7 mW.

【００６９】このように記録した記録ビット列を再生レ
ーザパワー、および再生時の印加磁界を変えて再生し、
再生信号波形の振幅を測定した。その結果を図８に示
す。The recording bit string thus recorded is reproduced by changing the reproduction laser power and the applied magnetic field during reproduction,
The amplitude of the reproduced signal waveform was measured. FIG. 8 shows the result.

【００７０】同図において、横軸は再生レーザパワーで
あり、0.５ｍＷから3.０ｍＷの範囲で測定した。縦軸は
再生信号振幅を表しており、再生レーザパワーが0.５ｍ
Ｗのときの振幅で規格化している。図中Ａで示す曲線
は、本実施例の光磁気ディスクにおいて、再生時の印加
磁界を３００（Ｏe)としたときの測定結果である。ま
た、図中Ｂで示す曲線は、比較のために作製した光磁気
ディスクについての測定結果である。In the figure, the horizontal axis represents the reproduction laser power, which was measured in the range of 0.5 mW to 3.0 mW. The vertical axis represents the reproduction signal amplitude, and the reproduction laser power is 0.5 m.
It is normalized by the amplitude when W. The curve indicated by A in the figure is the measurement result when the applied magnetic field during reproduction was set to 300 (Oe) in the magneto-optical disk of the present example. The curve indicated by B in the figure is the measurement result of a magneto-optical disk manufactured for comparison.

【００７１】このときの比較用の光磁気ディスクは、ガ
ラス基板上に、AlＮ８０ｎｍ／DyFeCo２０ｎｍ／AlＮ２
５ｎｍ／AlNi３０ｎｍをこの順に積層し、AlNi上に前記
同様のオーバーコート層を設けた構造である。すなわ
ち、この光磁気ディスクは、希土類遷移金属合金である
DyFeCo磁性層を一層だけ設け、その両側を保護層として
の機能も有するAlＮ透明誘電体層で挟み込み、最後に反
射膜であるAlNiを設けた構造である。これは反射膜構造
と呼ばれ、現在、市販されている3.５インチサイズ単板
仕様の光磁気ディスクの代表的な構成であり、DyFeCo磁
性層は、室温から高温まで垂直磁化を有している（以
下、このディスクを比較用単層ディスクという）。な
お、この比較用単層ディスクに対して再生動作を行う
際、外部磁界は印加していない。The magneto-optical disk for comparison at this time was AlN 80 nm / DyFeCo 20 nm / AlN 2 on a glass substrate.
5 nm / AlNi 30 nm are laminated in this order, and an overcoat layer similar to the above is provided on AlNi. That is, this magneto-optical disk is a rare earth transition metal alloy.
This is a structure in which only one DyFeCo magnetic layer is provided, both sides of which are sandwiched by AlN transparent dielectric layers which also function as protective layers, and finally AlNi which is a reflective film is provided. This is called a reflective film structure, and is a typical configuration of a 3.5-inch size single-plate magneto-optical disk currently on the market. The DyFeCo magnetic layer has perpendicular magnetization from room temperature to high temperature. (Hereafter, this disc is called a single-layer disc for comparison). It should be noted that no external magnetic field was applied when the reproducing operation was performed on this comparative single-layer disc.

【００７２】同図中に示した破線は、原点と0.５ｍＷで
の振幅規格値とを結んだ線であり、次式で表される光磁
気信号の再生時における信号振幅と再生レーザパワーと
の関係を示す比例直線を表すものである。 再生信号振幅∝媒体反射光量×極カー回転角 この式で、媒体反射光量は、再生レーザパワーに比例し
て増加するものであるから、これを再生レーザパワーで
置き換えることができる。The broken line shown in the figure is a line connecting the origin and the amplitude standard value at 0.5 mW, and represents the signal amplitude and the reproduction laser power at the time of reproduction of the magneto-optical signal represented by the following equation. It represents a proportional straight line showing the relationship of. Reproduction signal amplitude ∝ Medium reflected light quantity × polar Kerr rotation angle In this formula, the medium reflected light quantity increases in proportion to the reproduction laser power, and therefore this can be replaced with the reproduction laser power.

【００７３】図において、比較用単層ディスクでの測定
曲線Ｂが、上記の比例直線の下にあるのは次の理由によ
る。すなわち、再生レーザパワーを上げると、反射光量
はそれにつれて増加するが、一方で記録媒体の温度が上
昇する。磁性体の磁化は、一般に温度が上がるにつれ減
少し、キュリー温度で零になる性質を有している。した
がって、従来の光磁気ディスクでは、温度が上昇するに
つれ極カー回転角が小さくなるため、その測定曲線Ｂ
は、上記の比例直線よりも下側に位置する。In the figure, the measurement curve B of the comparative single-layer disk is below the above-mentioned proportional straight line for the following reason. That is, when the reproducing laser power is increased, the amount of reflected light increases accordingly, but the temperature of the recording medium rises. The magnetization of a magnetic material generally has the property of decreasing as the temperature rises and becoming zero at the Curie temperature. Therefore, in the conventional magneto-optical disk, the polar Kerr rotation angle becomes smaller as the temperature rises, so that the measurement curve B
Is located below the proportional straight line.

【００７４】一方、本実施例の光磁気ディスクの測定曲
線Ａは、再生レーザパワーが上がるにつれ、急激に信号
振幅が上昇し、上記比例直線より上側にあり、再生レー
ザパワーの増加分以上の振幅の増加が得られていること
がわかる。これは、温度が低い時には、再生磁界Ｈｒと
読み出し層３との効果により記録層５に書かれた情報が
マスクされて読み出されず、温度上昇に伴い、読み出し
層３の遷移金属副格子磁化が記録層５の遷移金属副格子
磁化に従って情報が読み出されるという磁気三重層の特
性を反映し、その動作を裏付けるものである。On the other hand, in the measurement curve A of the magneto-optical disk of the present embodiment, the signal amplitude sharply rises as the reproduction laser power rises, is above the proportional straight line, and is above the increase in the reproduction laser power. It can be seen that an increase of is obtained. This is because when the temperature is low, the information written in the recording layer 5 is masked by the effect of the reproducing magnetic field Hr and the reading layer 3 and is not read, and the transition metal sublattice magnetization of the reading layer 3 is recorded as the temperature rises. This reflects the characteristic of the magnetic triple layer that information is read according to the transition metal sublattice magnetization of the layer 5 and supports the operation.

【００７５】次に、記録ビットをより小さくしていった
場合の再生信号品質を調べた結果について説明する。な
お、より小さな記録ビットの再生が可能になるというこ
とは、記録密度の向上を意味する。Next, the result of examining the reproduced signal quality when the recording bit is made smaller will be described. The fact that smaller recorded bits can be reproduced means an improvement in recording density.

【００７６】図９のグラフは、記録ビット長さと再生信
号品質（Ｃ／Ｎ）との関係を示すものである。この測定
では、ディスクの線速を先の測定時と同じく５ｍ／sec
にし、記録周波数を変えて記録を行い、そのＣ／Ｎを測
定した。光ピックアップおよび記録方法は、先の測定時
（図８）と同じである。図中、Ａが本実施例の光磁気デ
ィスクの測定結果で、再生レーザパワーは2.５ｍＷと
し、再生時の印加磁界は、３００（Ｏe)とした。また、
図中、Ｂで示す曲線は、先の測定で用いたものと同じ比
較用単層ディスクについての測定結果で、再生レーザパ
ワーは１ｍＷ、また、再生時に磁界は印加しなかった。The graph of FIG. 9 shows the relationship between the recording bit length and the reproduction signal quality (C / N). In this measurement, the linear velocity of the disk was 5m / sec, as in the previous measurement.
The recording frequency was changed, recording was performed, and the C / N was measured. The optical pickup and recording method are the same as in the previous measurement (FIG. 8). In the figure, A is the measurement result of the magneto-optical disk of this example, the reproducing laser power was 2.5 mW, and the applied magnetic field during reproduction was 300 (Oe). Also,
In the figure, the curve indicated by B is the measurement result of the same comparative single-layer disc as that used in the previous measurement, the reproducing laser power was 1 mW, and the magnetic field was not applied during reproduction.

【００７７】記録ビット長さが0.７μｍ以上の長いビッ
トにおいては、両者でＣ／Ｎにほとんど差はないが、0.
７μｍ以下になると、本実施例の光磁気ディスクによる
測定曲線Ａと、従来の光磁気ディスクによる測定曲線Ｂ
との差が顕著に現れる。At a long recording bit length of 0.7 μm or more, there is almost no difference in C / N between the two, but
When it becomes 7 μm or less, the measurement curve A by the magneto-optical disk of the present embodiment and the measurement curve B by the conventional magneto-optical disk.
The difference with

【００７８】比較用単層ディスクにおいて、記録ビット
長さが0.７μｍ以下の場合にＣ／Ｎが低いのは、ビット
長さが小さくなるにつれ、光ビームの照射径の中に存在
するビットの数（面積）が増え、ひとつひとつのビット
を識別できなくなるからである。In the comparative single-layer disc, when the recording bit length is 0.7 μm or less, the C / N is low because the bit length is smaller than that of the bits existing in the irradiation diameter of the light beam. This is because the number (area) increases and it becomes impossible to identify each bit.

【００７９】光ピックアップの光学的分解能を表わす一
つの指標として、カットオフ空間周波数があり、これ
は、光源であるレーザの波長と集光レンズの開口数によ
り定まるものである。この測定に用いた光ピックアップ
の波長と開口数の値（７８０ｎｍ、0.５５）を用いて、
カットオフ周波数を求め、これを記録ビット長さに換算
すると、 ７８０ｎｍ／（２×0.５５）／２＝0.３５５μｍ になる。言い換えると、本測定での光ピックアップの光
学的分解能の限界は、ビット長さで0.３５５μｍであ
る。比較用単層ディスクでの測定結果は、これを反映し
て、0.３５μｍでのＣ／Ｎがほぼ０になっている。A cut-off spatial frequency is one index indicating the optical resolution of the optical pickup, which is determined by the wavelength of the laser as the light source and the numerical aperture of the condenser lens. Using the wavelength and numerical aperture value (780 nm, 0.55) of the optical pickup used for this measurement,
The cutoff frequency is calculated and converted into the recording bit length, which is 780 nm / (2 × 0.55) /2=0.355 μm. In other words, the limit of the optical resolution of the optical pickup in this measurement is 0.355 μm in bit length. Reflecting this, the measurement result of the comparative single-layer disc shows that the C / N at 0.35 μm is almost zero.

【００８０】一方、本実施例の光磁気ディスクは、ビッ
ト長さが小さくなるにつれて、Ｃ／Ｎは減少するもの
の、光学的分解能である0.３５５μｍよりも短いビット
においても大きなＣ／Ｎの値が得られている。On the other hand, in the magneto-optical disk of this embodiment, the C / N decreases as the bit length decreases, but the C / N value is large even for bits shorter than the optical resolution of 0.355 μm. Has been obtained.

【００８１】以上の結果から、本実施例の光磁気ディス
クを用いることで、光学的回折限界より小さなビットの
再生が行えることが確認された。これにより、記録密度
を従来よりも大きく向上させることが可能である。From the above results, it was confirmed that by using the magneto-optical disk of this example, it is possible to reproduce a bit smaller than the optical diffraction limit. As a result, the recording density can be greatly improved as compared with the conventional one.

【００８２】次に、上記した記録密度の向上に加え、も
うひとつの重要な効果であるクロストーク量の減少につ
いての測定結果について説明する。Next, in addition to the above-mentioned improvement in recording density, another important effect, that is, the result of measurement of a decrease in the amount of crosstalk will be described.

【００８３】一般に、光磁気ディスクでは、例えばラン
ド仕様であれば、ランドの幅をできるだけ広く取り、グ
ルーブを狭くしたガイドトラックを形成し、ランド部の
みを記録・再生に用いる。したがって、例えばランド仕
様ディスクでのクロストークとは、任意のランドを再生
している場合に、両隣のランドに書かれたビットから漏
れこんでくるものを言う。なお、グルーブ仕様のディス
クであればこの逆である。Generally, in a magneto-optical disk, for example, in the case of a land specification, the width of the land is set as wide as possible to form a guide track having a narrow groove, and only the land portion is used for recording / reproducing. Therefore, for example, crosstalk on a land-specification disc means that, when an arbitrary land is reproduced, it leaks from the bits written in the lands on both sides. The reverse is true for a grooved disc.

【００８４】例えば、IS10089 規格（ISO の5.２５”書
き換え型光ディスクについて定めた規格）においては、
1.６μｍピッチのガイドトラックにおいて、最短記録ビ
ット（0.７６５μｍ）に対するクロストーク量が−２６
ｄＢ以下であるように定められている。For example, in the IS10089 standard (the standard defined for ISO 5.25 "rewritable optical disc),
In the guide track of 1.6 μm pitch, the crosstalk amount for the shortest recorded bit (0.765 μm) is -26.
It is defined to be less than or equal to dB.

【００８５】ここでは、ランド幅とグルーブ幅が同じ0.
８μｍである前述のガラス基板を用いた光磁気ディスク
を使用しており、ランド部再生時の両隣接グルーブから
のクロストーク量を測定した。Here, the land width and the groove width are the same.
The magneto-optical disk using the above-mentioned glass substrate of 8 μm is used, and the amount of crosstalk from both adjacent grooves at the time of reproducing the land portion was measured.

【００８６】図１０のグラフは、本実施例と前記の比較
用単層ディスクとについて測定した結果を示すものであ
る。このグラフにおいて、横軸は再生レーザパワー、縦
軸はクロストーク量である。図中、Ａが本実施例の光磁
気ディスクの測定結果であり、印加磁界は３００（Ｏe)
とした。図中、Ｂは比較用単層ディスクでの測定結果で
ある。The graph of FIG. 10 shows the results of measurement for this example and the comparative single layer disc. In this graph, the horizontal axis represents the reproduction laser power and the vertical axis represents the crosstalk amount. In the figure, A is the measurement result of the magneto-optical disk of this example, and the applied magnetic field was 300 (Oe).
And In the figure, B is the measurement result of the comparative single layer disc.

【００８７】このグラフから明らかなように、比較用単
層ディスク（Ｂ）では、クロストーク量が−１５ｄＢ程
度と大きいのに対して、本実施例の光磁気ディスク
（Ａ）では、−３５ｄＢ程度と上記ＩＳＯ規格で定めら
れた−２６ｄＢをクリアする値が得られた。As is clear from this graph, the crosstalk amount of the comparative single-layer disc (B) is as large as about -15 dB, whereas it is about -35 dB for the magneto-optical disc (A) of this embodiment. And a value clearing −26 dB defined by the ISO standard was obtained.

【００８８】このような結果が得られる理由について、
図１１を用いて説明する。The reason why such a result is obtained is as follows.
This will be described with reference to FIG.

【００８９】同図は、真上から見た光磁気ディスクの状
態を示しており、真ん中のランド部と両隣のグルーブ部
に円形（破線）で示された記録ビットが記録されてい
る。図中の大きい円（実線）は、集光された光ビームで
あり、この場合は真ん中のランド部にサーボがかかって
いる。図において、ランド幅およびグルーブ幅は0.８μ
ｍ、光ビーム直径は1.７３μｍ（エアリーディスク径：
1.２２×７８０ｎｍ／0.５５）、記録ビット直径は説明
の便宜上、0.３５５μｍの大きさで示している。The figure shows the state of the magneto-optical disk seen from directly above, and the recording bits indicated by circles (broken lines) are recorded in the central land portion and the groove portions on both sides. The large circle (solid line) in the figure is the condensed light beam, and in this case, the servo is applied to the land portion in the middle. In the figure, the land width and groove width are 0.8μ
m, light beam diameter 1.73 μm (Airy disk diameter:
(1.22 × 780 nm / 0.55), the recording bit diameter is shown as 0.355 μm for convenience of explanation.

【００９０】図において、光ビームの下には７個の記録
ビットが入っている。比較用単層ディスクであれば、光
ビーム内のそれぞれの信号を分離することはできなくな
る。In the figure, there are seven recording bits below the light beam. A single-layer disc for comparison cannot separate the signals in the light beam.

【００９１】このことが、比較用単層ディスクにおい
て、0.３５μｍでの記録ビットに対してＣ／Ｎがほとん
ど得られなかったこと、および、隣接トラックからのク
ロストークが大きかったことに対する理由である。This is because, in the comparative single-layer disc, the C / N was hardly obtained for the recording bit at 0.35 μm, and the crosstalk from the adjacent track was large. is there.

【００９２】一方、本実施例の光磁気ディスクであれ
ば、光ビームの中心近傍の領域のみで、読み出し層３の
遷移金属副格子磁化が、記録層５の遷移金属副格子磁化
の方向（即ち、記録されている情報）に従って動作する
のに対し、光ビーム中心近傍以外の部分の読み出し層３
の遷移金属副格子磁化は印加磁界に従って動作する。On the other hand, in the magneto-optical disk of this embodiment, the transition metal sub-lattice magnetization of the read layer 3 is in the direction of the transition metal sub-lattice magnetization of the recording layer 5 (ie, only in the region near the center of the light beam). , The recorded layer) and the read layer 3 in the portion other than the vicinity of the center of the light beam.
The transition metal sublattice magnetization of s operates according to the applied magnetic field.

【００９３】したがって、上記のように、光ビーム内に
７個のビットがあっても再生に寄与するのは光ビームの
中心に位置する一つのビットのみであるので、0.３５５
μｍと非常に小さなビットであっても、大きなＣ／Ｎが
得られる。さらに、両隣接トラックからのクロストーク
も非常に小さくなる。Therefore, as described above, even if there are 7 bits in the light beam, only one bit located at the center of the light beam contributes to the reproduction.
A large C / N can be obtained even with a bit as small as μm. Further, the crosstalk from both adjacent tracks is also very small.

【００９４】以上のように、読み出し層３・中間層４・
記録層５を積層した磁気三重層を用い、再生時に外部磁
界を印加しながらレーザ光を照射することで、従来の光
磁気ディスクに比べて大幅な高密度化が可能になると共
に、クロストークの低減された良好な再生動作特性を得
ることが可能になる。As described above, the read layer 3, the intermediate layer 4,
By using a magnetic triple layer in which the recording layers 5 are stacked and applying a laser beam while applying an external magnetic field at the time of reproduction, it is possible to significantly increase the density as compared with a conventional magneto-optical disk, and to reduce crosstalk. It becomes possible to obtain a good reproduction operation characteristic which is reduced.

【００９５】以上の説明のように、本実施例の光磁気デ
ィスクは、所定の再生磁界Ｈｒを印加した状態で温度を
変化させるとき、設定温度を超えた部分では、読み出し
層３の磁化方向が再生磁界Ｈｒの方向に無関係に、記録
層５の磁化方向と同一の方向を向く一方、設定温度より
も低い部分では、読み出し層３の磁化方向は、記録層５
の磁化方向とは無関係に、再生磁界Ｈｒの方向と同一の
方向を向くように動作する。As described above, in the magneto-optical disk of the present embodiment, when the temperature is changed in the state where the predetermined reproducing magnetic field Hr is applied, the magnetization direction of the read layer 3 is changed in the portion exceeding the set temperature. The magnetization direction of the read layer 3 is the same as the magnetization direction of the recording layer 5 regardless of the direction of the reproducing magnetic field Hr, while the magnetization direction of the read layer 3 is lower than the set temperature.
Irrespective of the magnetization direction of the magnetic field, the magnetic field is operated in the same direction as the direction of the reproducing magnetic field Hr.

【００９６】したがって、再生時に照射する光ビームの
強度、および再生磁界Ｈｒの大きさを適当に設定するこ
とによって、光照射領域の中心部近傍のみの記録層５の
記録情報を再生することができ、その周辺領域は、マス
クされた状態となる。これにより、光ビームの径より小
さい中心部近傍領域のみを再生に関与させることができ
るので、雑音が減少し、再生時の分解能が向上する。ま
た、上記再生磁界Ｈｒによって記録層５の情報が影響を
受けることもない。これらの結果、トラックピッチを狭
くしても、クロストークを増大させることなく、また、
トラック走行方向の記録密度の向上を実現することが可
能になる。また、これらのことを初期化用の磁界を要す
ることなく実現できる。Therefore, by appropriately setting the intensity of the light beam emitted during reproduction and the magnitude of the reproduction magnetic field Hr, it is possible to reproduce the recorded information on the recording layer 5 only in the vicinity of the central portion of the light irradiation region. , Its peripheral region is masked. As a result, only the central region smaller than the diameter of the light beam can be involved in the reproduction, so that noise is reduced and the resolution during reproduction is improved. Further, the information of the recording layer 5 is not affected by the reproducing magnetic field Hr. As a result, even if the track pitch is narrowed, crosstalk is not increased, and
It is possible to improve the recording density in the track traveling direction. Moreover, these things can be realized without requiring a magnetic field for initialization.

【００９７】しかも、上記実施例においては、中間層４
が、例えば単層において室温からの温度の上昇に伴って
磁化方向が面内方向から垂直方向に変化する磁性層から
成っていることによって、設定温度よりも低い読み出し
層３の磁化方向を再生磁界Ｈｒの方向にする場合に必要
な磁界の強さをより小さくすることができるので、これ
によっても、さらに装置の小型化や、低消費電力化を図
ることができるようになっている。Moreover, in the above embodiment, the intermediate layer 4
However, for example, a single layer is composed of a magnetic layer whose magnetization direction changes from the in-plane direction to the vertical direction as the temperature rises from room temperature. Since the strength of the magnetic field required in the direction of Hr can be further reduced, this also makes it possible to further reduce the size of the device and reduce the power consumption.

【００９８】〔実施例２〕本発明の他の実施例につい
て、図１２および図１３に基づいて説明すれば以下の通
りである。なお、説明の便宜上、前記の実施例の図面に
示したものと同一の機能を有する部分には、同一の符号
を付記し、その説明を省略する。[Embodiment 2] Another embodiment of the present invention will be described below with reference to FIGS. 12 and 13. It should be noted that, for convenience of explanation, parts having the same functions as those shown in the drawings of the above-described embodiment are designated by the same reference numerals, and the description thereof will be omitted.

【００９９】前記実施例においては、磁気三重層の中間
層４として、単層において室温からの温度の上昇に伴っ
て磁化方向が面内方向から垂直方向に変化するDyFeCo希
土類遷移金属合金を用いたが、本実施例では、この中間
層４が、室温からそのキュリー点まで垂直磁化を示すも
のから構成されている。In the above-mentioned embodiment, as the intermediate layer 4 of the magnetic triple layer, the single layer is made of the DyFeCo rare earth transition metal alloy whose magnetization direction changes from the in-plane direction to the vertical direction with the increase in temperature from room temperature. However, in this embodiment, the intermediate layer 4 is formed of a material that exhibits perpendicular magnetization from room temperature to its Curie point.

【０１００】この中間層４も、前記実施例同様に、GdFe
CoAl希土類遷移金属合金から成っている。このGdFeCoAl
合金単層（厚さ２０ｎｍ）の保磁力（Ｈｃ）の温度依存
性を図１２に示しており、補償温度は１２０℃、キュリ
ー温度は１６０℃である。図には代表的な温度でのカー
ヒステリシスループも併せて示している。これらのデー
タは、前記実施例における図４（ｂ）に示したものと同
様に、ガラス基板２１上にAlＮ誘電体膜２２を７０ｎ
ｍ、磁性層２３としてGdFeCoAl膜を２０ｎｍ、AlＮ誘電
体膜２４を５０ｎｍ、Al反射膜２５を３０ｎｍ積層した
試料を作製し、これに、ガラス基板２１側から６３３ｎ
ｍの光を照射して測定したものである。This intermediate layer 4 is also made of GdFe, as in the above embodiment.
CoAl is made of rare earth transition metal alloy. This GdFeCoAl
FIG. 12 shows the temperature dependence of the coercive force (Hc) of the alloy single layer (thickness 20 nm). The compensation temperature is 120 ° C. and the Curie temperature is 160 ° C. The figure also shows the Kerr hysteresis loop at typical temperatures. These data are similar to those shown in FIG. 4B in the above-mentioned embodiment, and the AlN dielectric film 22 of 70 n is formed on the glass substrate 21.
m, a GdFeCoAl film as the magnetic layer 23 having a thickness of 20 nm, an AlN dielectric film 24 having a thickness of 50 nm, and an Al reflection film 25 having a thickness of 30 nm were prepared.
It is measured by irradiating m light.

【０１０１】このGdFeCoAl膜は、垂直磁気異方性が実施
例１のものより大きいため、室温状態でも垂直方向に磁
化が向いている。Since the GdFeCoAl film has a larger perpendicular magnetic anisotropy than that of Example 1, the magnetization is oriented in the perpendicular direction even at room temperature.

【０１０２】そして、上記の中間層４を読み出し層３と
記録層５との間に設けた磁気三重層の磁気特性を測定す
るために、前記実施例における図６に示したものと同様
の試料を作成した。すなわち、ガラス基板４１上にAlＮ
誘電体膜４２を７０ｎｍ、GdFeCo読み出し層４３を５０
ｎｍ、上記のGdFeCoAl中間層４４を２０ｎｍ、DyFeCo記
録層４５を５０ｎｍ、保護層としてのAlＮ誘電体膜４６
を３０ｎｍ積層した試料を作製した。この試料でのGdFe
Co読み出し層４３・DyFeCo記録層４５は、前記実施例１
で使用したものとそれぞれ同じ膜厚・組成である。Then, in order to measure the magnetic characteristics of the magnetic triple layer in which the intermediate layer 4 was provided between the read layer 3 and the recording layer 5, a sample similar to that shown in FIG. It was created. That is, AlN on the glass substrate 41
The dielectric film 42 is 70 nm, and the GdFeCo readout layer 43 is 50 nm.
nm, the GdFeCoAl intermediate layer 44 is 20 nm, the DyFeCo recording layer 45 is 50 nm, and an AlN dielectric film 46 as a protective layer.
A sample was manufactured by stacking 30 nm. GdFe in this sample
The Co read layer 43 and the DyFeCo recording layer 45 are the same as those in the first embodiment.
The film thickness and composition are the same as those used in.

【０１０３】図１３（ａ)(ｂ）は、上述の試料を、ガラ
ス基板４１側より測定したときの室温と１００℃とでの
カーヒステリシスループを示すもので、基板４１のカー
回転は前記同様キャンセルして示している。測定は６３
３ｎｍの光を照射して行い、また、外部磁界は、−２ｋ
Ｏe から＋２ｋＯe の範囲で変化させた。同図（ａ）が
室温、同図（ｂ）が１００℃での各測定結果である。こ
れらは、前記実施例における図１（ａ)(ｂ）に各々対応
している。FIGS. 13A and 13B show Kerr hysteresis loops at room temperature and 100 ° C. when the above sample was measured from the glass substrate 41 side, and the Kerr rotation of the substrate 41 was the same as above. Canceled and shown. 63 measurements
It is performed by irradiating with 3 nm light, and the external magnetic field is -2 k.
The range was changed from Oe to +2 kOe. The figure (a) is a room temperature, the figure (b) is each measurement result in 100 degreeC. These correspond to FIGS. 1A and 1B in the above embodiment, respectively.

【０１０４】これらの図より、本実施例における磁気三
重層では、図１（ａ）のＨ₁ に対応する磁界Ｈ₁ ’の値
が３００（Ｏe)、図１（ｂ）のＨ₄ に対応する磁界
Ｈ₄ ’の値が１０００（Ｏe)である。よって、再生時に
３００＜Ｈｒ＜１０００（Ｏe)の磁界を印加すること
で、実施例１と同様に、高密度に記録された情報を再生
することができ、しかも、図１４に示した前記磁気二重
層でのＨ₁ ”が４５０（Ｏe)であったのに比べ、本実施
例でのＨ₁ ’＝３００（Ｏe)であることから、再生磁界
Ｈｒの大きさをより小さくすることができる。From these figures, in the magnetic triple layer in this example, the value of the magnetic field H ₁ 'corresponding to H ₁ in FIG. 1 (a) is 300 (Oe) and H ₄ in FIG. 1 (b). The value of the magnetic field H ₄ 'to be applied is 1000 (Oe). Therefore, by applying a magnetic field of 300 <Hr <1000 (Oe) at the time of reproduction, it is possible to reproduce the information recorded at high density as in the first embodiment, and moreover, the magnetic field shown in FIG. Compared with H ₁ ″ of 450 (Oe) in the double layer, H ₁ ′ = 300 (Oe) in this embodiment, so that the magnitude of the reproducing magnetic field Hr can be made smaller. .

【０１０５】このように、読み出し層３に対する記録層
５からの実効的バイアス磁界を室温側で抑制するための
中間層４として、室温で垂直磁化を示すもので構成する
ことも可能である。しかしながら、前記実施例のように
室温で面内磁化を示すものを採用することで、上記の抑
制効果がより顕著に得られ、これによって、再生磁界Ｈ
ｒをより小さくすることが可能となる。As described above, the intermediate layer 4 for suppressing the effective bias magnetic field from the recording layer 5 with respect to the reading layer 3 at the room temperature side may be made of one exhibiting perpendicular magnetization at room temperature. However, by adopting a material exhibiting in-plane magnetization at room temperature as in the above-mentioned embodiment, the above-mentioned suppressing effect can be obtained more remarkably, and as a result, the reproducing magnetic field H can be obtained.
It is possible to make r smaller.

【０１０６】なお、上記各実施例は本発明を限定するも
のではなく、例えば読み出し層３、中間層４および記録
層５等の各組成、膜厚、合金の種類等は、本発明の主旨
に沿えば、磁気三重層の膜厚、磁気特性、再生時の印加
電圧が、実施例中に示した（１）〜（６）式を満たすも
のであれば、種々の変更が可能である。The above embodiments do not limit the present invention. For example, the composition, film thickness, type of alloy, etc. of the read layer 3, the intermediate layer 4, the recording layer 5 and the like are the gist of the present invention. Along with this, various changes can be made as long as the film thickness of the magnetic triple layer, the magnetic characteristics, and the applied voltage at the time of reproduction satisfy the expressions (1) to (6) shown in the examples.

【０１０７】すなわち、希土類遷移金属合金は、希土類
と遷移金属との比率を変えれば、保磁力や磁化の大きさ
や界面での磁壁エネルギーが大きく変わる材料系である
ので、DyFeCoやGdFeCoAlやDyFeCoの比率を変え、これに
伴って上述のＨ₁ やＨ₄ も変化させた構成とすることが
できる。また、膜厚を変えることも同様である。That is, since the rare earth-transition metal alloy is a material system in which the coercive force, the magnitude of the magnetization, and the domain wall energy at the interface greatly change when the ratio of the rare earth to the transition metal is changed, the ratio of DyFeCo, GdFeCoAl, or DyFeCo is And H ₁ and H ₄ described above can be changed accordingly. The same applies to changing the film thickness.

【０１０８】また、希土類遷移金属合金は、希土類と遷
移金属の比率を変えれば、希土類と遷移金属の磁化が釣
り合う補償温度が変わる材料であることから、読み出し
層に用いたGdFeCoに替えて、例えばGdDyFeCo、NdGdFeC
o、GdCo等を使用することが可能であり、また、記録層
に用いたDyFeCoに替えて、例えばTbFeCo、GdTbFe、GdTb
FeCo、GdDyFeCo、NdGdFeCo等を使用することも可能であ
る。Further, since the rare earth-transition metal alloy is a material in which the compensation temperature at which the magnetizations of the rare earth and the transition metal are balanced changes when the ratio of the rare earth to the transition metal is changed, the GdFeCo used for the read layer is replaced by, for example, GdDyFeCo, NdGdFeC
It is possible to use o, GdCo, etc., and replace the DyFeCo used in the recording layer with, for example, TbFeCo, GdTbFe, GdTb.
It is also possible to use FeCo, GdDyFeCo, NdGdFeCo and the like.

【０１０９】さらに、中間層に用いたGdFeCoAlにおい
て、Alは主にキュリー温度を調整するために添加されて
いるが、Al以外の非磁性金属やNiもまた希土類遷移金属
合金に添加された場合、キュリー温度を下げる効果があ
るので、Alに替えて添加することも可能である。また、
キュリー温度の比較的低い他の希土類遷移金属合金や、
それに添加元素を加味されたものと使用することも可能
である。Further, in GdFeCoAl used for the intermediate layer, Al is mainly added to adjust the Curie temperature, but when non-magnetic metal other than Al or Ni is also added to the rare earth transition metal alloy, Since it has the effect of lowering the Curie temperature, it is possible to add it in place of Al. Also,
Other rare earth transition metal alloys with a relatively low Curie temperature,
It is also possible to use it with added elements added thereto.

【０１１０】また、膜厚方向に組成を連続的に変化させ
て、見かけ上、磁気二重層とした構成で、（１）〜
（６）式を満たすようにすることも可能である。さら
に、本発明の請求項１又は３記載の範囲においては、例
えば読み出し層３と記録層４との間に、中間層３とは別
の磁性層をさらに設けて、より多層化された磁性層の構
成とすること等も可能である。In addition, the composition is continuously changed in the film thickness direction so that the magnetic double layer is apparently formed.
It is also possible to satisfy the expression (6). Further, in the scope of claim 1 or 3 of the present invention, for example, a magnetic layer different from the intermediate layer 3 is further provided between the read layer 3 and the recording layer 4, and the magnetic layer is made more multilayer. It is also possible to adopt the above configuration.

【０１１１】[0111]

【発明の効果】以上のように、本発明の請求項１記載の
光磁気記録媒体におけるそれぞれ垂直磁気異方性を有す
る磁性層から成る読み出し層および記録層と、これら両
層間に設けられる中間層とは、略室温状態で読み出し層
の磁化方向を記録層の磁化方向とは逆の方向に向けるた
めに必要な最小の外部磁界Ｈ₁ と、設定温度以上の高温
状態で読み出し層の磁化方向が記録層の磁化方向と一致
する方向に向くために必要な最大の外部磁界Ｈ₄ との間
に、Ｈ₁ ＜Ｈ₄ なる関係を有し、かつ、上記中間層は、
読み出し層に対する記録層からの実効的バイアス磁界を
室温側で抑制するように調製されている構成である。As described above, in the magneto-optical recording medium according to claim 1 of the present invention, the read layer and the recording layer each comprising a magnetic layer having perpendicular magnetic anisotropy, and an intermediate layer provided between these layers. Means that the minimum external magnetic field H ₁ required to orient the magnetization direction of the read layer in the direction opposite to the magnetization direction of the recording layer at about room temperature, and the magnetization direction of the read layer at high temperature above the set temperature. There is a relationship of H ₁ <H ₄ with the maximum external magnetic field H ₄ required to orient in the direction coinciding with the magnetization direction of the recording layer, and the intermediate layer is
The configuration is such that the effective bias magnetic field from the recording layer with respect to the read layer is suppressed at room temperature.

【０１１２】これは、例えば請求項２記載のように、読
み出し層と中間層とを合わせた二層膜と、記録層との間
の関係式を満足するように調製することによって構成す
ることができる。そして、このような構成の光磁気記録
媒体を用い、請求項４記載の再生方法に従って記録情報
の再生を行えば、読み出し層において光照射領域の中心
近傍に相当する所定の温度以上の高温領域のみが関与す
る再生が可能になる。This can be constructed, for example, by preparing so as to satisfy the relational expression between the recording layer and the two-layer film including the readout layer and the intermediate layer. it can. When the recorded information is reproduced by using the magneto-optical recording medium having such a structure according to the reproducing method according to claim 4, only a high temperature region equal to or higher than a predetermined temperature corresponding to the vicinity of the center of the light irradiation region in the read layer Playback that involves

【０１１３】この結果、従来より小さな記録ビットの再
生を行えるようになり、これによって、再生時の分解能
が向上し、したがって、トラックピッチを狭くしてもク
ロストークが増大することはない。この結果、トラック
走行方向と共に、トラックに直交する方向の記録密度を
従来よりも向上することが可能になる。また、これらの
ことを初期化用の磁界を要することなく実現できるの
で、装置の小型化・省電力化を図ることができる。As a result, it becomes possible to reproduce a recording bit smaller than in the conventional case, whereby the resolution at the time of reproduction is improved, and therefore crosstalk does not increase even if the track pitch is narrowed. As a result, it becomes possible to improve the recording density in the direction orthogonal to the track as well as the direction of travel of the track as compared with the conventional case. Moreover, since these things can be realized without requiring a magnetic field for initialization, it is possible to reduce the size and power consumption of the device.

【０１１４】しかも、読み出し層に対する記録層からの
実効的バイアス磁界を室温側で抑制するような中間層を
設けていることにより、再生磁界をより小さく設定し
て、記録情報の再生を行う装置構成とすることができる
ので、これにより、さらに、装置の小型化・省電力化を
図ることができる。Moreover, by providing the intermediate layer for suppressing the effective bias magnetic field from the recording layer with respect to the read layer at the room temperature side, the reproducing magnetic field is set to be smaller and the recorded information is reproduced. Therefore, it is possible to further reduce the size and power consumption of the device.

【０１１５】特に、この中間層を、請求項３記載のよう
に、単層において室温からの温度の上昇に伴って磁化方
向が面内方向から垂直方向に変化する磁性層で構成する
ことにより、読み出し層に対する記録層からの実効的バ
イアス磁界が室温側でより確実に抑制される。この結
果、再生時に印加すべき再生磁界Ｈｒをより小さなもの
とすることができるので、装置全体をさらに小型化し得
ると共に、消費電力を低減することが可能になるという
効果を奏する。In particular, the intermediate layer is composed of a magnetic layer in which the magnetization direction changes from the in-plane direction to the vertical direction as the temperature rises from room temperature, as described in claim 3. The effective bias magnetic field from the recording layer with respect to the read layer is more reliably suppressed at the room temperature side. As a result, the reproducing magnetic field Hr to be applied at the time of reproducing can be made smaller, so that it is possible to further downsize the entire device and reduce power consumption.

【図面の簡単な説明】[Brief description of drawings]

【図１】本発明の一実施例における光磁気記録媒体の読
み出し層・中間層・記録層が積層された磁気三重層での
読み出し層側からみたカーヒステリシスループの測定結
果を示すものであって、同図（ａ）は室温での測定結果
を示すグラフ、同図（ｂ）は、１００℃での測定結果を
示すグラフである。FIG. 1 shows the measurement results of the Kerr hysteresis loop seen from the read layer side in a magnetic triple layer in which a read layer, an intermediate layer, and a recording layer of a magneto-optical recording medium according to an embodiment of the present invention are stacked. The figure (a) is a graph showing the measurement results at room temperature, and the figure (b) is a graph showing the measurement results at 100 ° C.

【図２】上記光磁気記録媒体の構成および再生時の動作
状態を模式的に示す断面図である。FIG. 2 is a cross-sectional view schematically showing a configuration of the magneto-optical recording medium and an operation state during reproduction.

【図３】上記光磁気記録媒体における読み出し層単層の
磁気特性を示すものであって、同図（ａ）は保磁力の温
度依存性を示すと共に代表的な温度でのカーヒステリシ
スループを付記したグラフ、同図（ｂ）は上記磁気特性
を測定するために作製した試料の構成を模式的に示す断
面図である。3A and 3B show magnetic characteristics of a single read layer in the magneto-optical recording medium. FIG. 3A shows temperature dependence of coercive force and Kerr hysteresis loop at typical temperatures. The graph shown in FIG. 2B is a cross-sectional view schematically showing the structure of a sample prepared for measuring the magnetic characteristics.

【図４】上記光磁気記録媒体における中間層単層の磁気
特性を示すものであって、同図（ａ）は保磁力の温度依
存性を示すと共に代表的な温度でのカーヒステリシスル
ープを付記したグラフ、同図（ｂ）は上記磁気特性を測
定するために作製した試料の構成を模式的に示す断面図
である。FIG. 4 shows magnetic characteristics of a single intermediate layer in the magneto-optical recording medium. FIG. 4 (a) shows temperature dependence of coercive force and Kerr hysteresis loop at typical temperature. The graph shown in FIG. 2B is a cross-sectional view schematically showing the structure of a sample prepared for measuring the magnetic characteristics.

【図５】上記光磁気記録媒体における記録層単層の磁気
特性を示すものであって、同図（ａ）は保磁力の温度依
存性を示すと共に代表的な温度でのカーヒステリシスル
ープを付記したグラフ、同図（ｂ）は上記磁気特性を測
定するために作製した試料の構成を模式的に示す断面図
である。FIG. 5 shows magnetic characteristics of a single recording layer in the magneto-optical recording medium. FIG. 5A shows temperature dependence of coercive force and Kerr hysteresis loop at typical temperature. The graph shown in FIG. 2B is a cross-sectional view schematically showing the structure of a sample prepared for measuring the magnetic characteristics.

【図６】上記の読み出し層・中間層・記録層が積層され
た磁気三重層におけるカーヒステリシスループを測定す
るために作製した試料の構成を模式的に示す断面図であ
る。FIG. 6 is a cross-sectional view schematically showing the configuration of a sample prepared for measuring the Kerr hysteresis loop in the magnetic triple layer in which the read layer, the intermediate layer, and the recording layer are laminated.

【図７】上記磁気三重層における記録層側からみたカー
ヒステリシスループの測定結果を示すものであって、同
図（ａ）は室温での測定結果を示すグラフ、同図（ｂ）
は、１００℃での測定結果を示すグラフである。7A and 7B show measurement results of a Kerr hysteresis loop seen from the recording layer side in the magnetic triple layer, FIG. 7A is a graph showing the measurement results at room temperature, and FIG.
[Fig. 3] is a graph showing the measurement results at 100 ° C.

【図８】上記光磁気記録媒体における再生レーザパワー
と再生信号振幅との関係について測定した結果を示すグ
ラフである。FIG. 8 is a graph showing the measurement results of the relationship between the reproduction laser power and the reproduction signal amplitude in the magneto-optical recording medium.

【図９】上記光磁気記録媒体における記録ビット長に対
する再生信号品質（Ｃ／Ｎ）を測定した結果を示すグラ
フである。FIG. 9 is a graph showing a result of measuring a reproduction signal quality (C / N) with respect to a recording bit length in the magneto-optical recording medium.

【図１０】上記光磁気記録媒体におけるクロストーク量
に関する測定結果を示すグラフである。FIG. 10 is a graph showing a measurement result regarding a crosstalk amount in the magneto-optical recording medium.

【図１１】上記光磁気記録媒体における再生光ビームを
照射したときの温度分布を模式的に示す平面図である。FIG. 11 is a plan view schematically showing a temperature distribution when a reproducing light beam is irradiated on the magneto-optical recording medium.

【図１２】本発明の他の実施例における光磁気記録媒体
での中間層単層の保磁力の温度依存性を示すと共に、代
表的な温度でのカーヒステリシスループを付記したグラ
フである。FIG. 12 is a graph showing temperature dependence of coercive force of a single intermediate layer in a magneto-optical recording medium according to another example of the present invention, and a Kerr hysteresis loop at a typical temperature.

【図１３】図１２の中間層を介装した磁気三重層におけ
る読み出し層側からみたカーヒステリシスループの測定
結果を示すものであって、同図（ａ）は室温での測定結
果を示すグラフ、同図（ｂ）は、１００℃での測定結果
を示すグラフである。13 is a graph showing the measurement results of the Kerr hysteresis loop seen from the read layer side in the magnetic triple layer with the intermediate layer in FIG. 12, in which FIG. 13 (a) is a graph showing the measurement results at room temperature; FIG. 6B is a graph showing the measurement results at 100 ° C.

【図１４】磁気二重層を有する比較用の光磁気ディスク
での読み出し層側からみたカーヒステリシスループの測
定結果を示すものであって、同図（ａ）は室温での測定
結果を示すグラフ、同図（ｂ）は１００℃での測定結果
を示すグラフ、同図（ｃ）は上記測定のために作製した
比較用試料の構成を模式的に示す断面図である。FIG. 14 is a graph showing the measurement results of the Kerr hysteresis loop seen from the read layer side in a comparative magneto-optical disk having a magnetic double layer, and FIG. 14 (a) is a graph showing the measurement results at room temperature; The figure (b) is a graph showing the measurement results at 100 ° C., and the figure (c) is a cross-sectional view schematically showing the structure of a comparative sample prepared for the above measurement.

【図１５】従来例における光磁気記録媒体を用いたＲＡ
Ｄ方式での再生時の動作状態を模式的に示す断面図であ
る。FIG. 15: RA using a magneto-optical recording medium in a conventional example
FIG. 9 is a cross-sectional view schematically showing an operation state during reproduction in the D system.

【図１６】他の従来例における光磁気記録媒体を用いた
ＦＡＤ方式での再生時の動作状態を説明するための説明
図である。FIG. 16 is an explanatory diagram for explaining an operating state at the time of reproduction in the FAD method using the magneto-optical recording medium in another conventional example.

【符号の説明】[Explanation of symbols]

１ 基板 ２ 透明誘電体層 ３ 読み出し層 ４ 中間層 ５ 記録層 ６ 保護層 ７ オーバーコート層 ５１ 再生光ビーム ５２ 集光レンズ ５３ 磁石 1 substrate 2 transparent dielectric layer 3 readout layer 4 intermediate layer 5 recording layer 6 protective layer 7 overcoat layer 51 reproducing light beam 52 condensing lens 53 magnet

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 太田 賢司 大阪府大阪市阿倍野区長池町22番22号 シ ャープ株式会社内 ─────────────────────────────────────────────────── ─── Continuation of the front page (72) Inventor Kenji Ota 22-22 Nagaike-cho, Abeno-ku, Osaka, Osaka Prefecture

Claims (4)

【特許請求の範囲】[Claims] 【請求項１】それぞれ垂直磁気異方性を有する磁性層か
ら成る読み出し層と記録層とが相互に積層されると共に
両層間に磁性層から成る中間層が設けられ、光ビームを
照射することにより、記録層に記録されている情報の読
み出しが行われる光磁気記録媒体において、 上記読み出し層と記録層および中間層とは、略室温状態
で読み出し層の磁化方向を記録層の磁化方向とは逆の方
向に向けるために必要な最小の外部磁界Ｈ₁ と、設定温
度以上の高温状態で読み出し層の磁化方向が記録層の磁
化方向と一致する方向に向くために必要な最大の外部磁
界Ｈ₄ との間に、Ｈ₁ ＜Ｈ₄ なる関係を有し、かつ、上
記中間層は、読み出し層に対する記録層からの実効的バ
イアス磁界を室温側で抑制するように調製されているこ
とを特徴とする光磁気記録媒体。1. A reading layer and a recording layer, each of which is composed of a magnetic layer having perpendicular magnetic anisotropy, are laminated on each other, and an intermediate layer of a magnetic layer is provided between the layers, and the intermediate layer is formed by irradiating a light beam. In the magneto-optical recording medium in which the information recorded in the recording layer is read, the reading layer, the recording layer, and the intermediate layer have the magnetization direction of the reading layer opposite to the magnetization direction of the recording layer at about room temperature. the external magnetic field H ₄ of the minimum external magnetic field H ₁ required for directing the direction, the maximum required to face in the direction in which the magnetization direction of the readout layer in a high temperature state above the set temperature coincides with the magnetization direction of the recording layer And H ₁ <H ₄ and the intermediate layer is prepared so as to suppress an effective bias magnetic field from the recording layer with respect to the reading layer at room temperature. Magneto-optical recording medium . 【請求項２】上記読み出し層と中間層とを合わせた二層
膜の厚みをｈ₁'、室温（ta）における読み出し層と中間
層とを合わせた二層膜の保磁力をＨc₁'(ta）、飽和磁化
をＭs₁'(ta）、読み出し層と記録層との間の磁壁エネル
ギーをσw'(ta)、また、上記設定温度(t) における読み
出し層と中間層とを合わせた二層膜の保磁力をＨc₁'
(t)、飽和磁化をＭs₁'(t)、読み出し層と記録層との間
の磁壁エネルギーをσw'(t) とし、さらに、各温度での
読み出し層に対する記録層からの実効的バイアス磁界を Ｈw₁'(ta) ＝σw'(ta)／２Ｍs₁'(ta）ｈ₁' Ｈw₁'(t) ＝σw'(t) ／２Ｍs₁'(t)ｈ₁' とするとき、条件 Ｈc₁'(ta）＋Ｈw₁'(ta) ＜−Ｈc₁'(t)＋Ｈw₁'(t) を満たすことを特徴とする請求項１記載の光磁気記録媒
体。2. The thickness of the two-layer film including the readout layer and the intermediate layer is h ₁ 'and the coercive force of the two-layer film including the readout layer and the intermediate layer at room temperature (ta) is Hc ₁ ' ( ta), the saturation magnetization is Ms ₁ '(ta), the domain wall energy between the read layer and the recording layer is σ w' (ta), and the read layer and the intermediate layer at the set temperature (t) are both The coercive force of the layer film is Hc ₁ '
(t), the saturation magnetization is Ms ₁ '(t), the domain wall energy between the read layer and the recording layer is σw' (t), and the effective bias magnetic field from the recording layer to the read layer at each temperature is Is Hw ₁ '(ta) = σw' (ta) / 2Ms ₁ '(ta) h ₁ ' Hw ₁ '(t) = σw' (t) / 2Ms ₁ '(t) h ₁ ' _{hc 1 '(ta) + Hw} 1' (ta) <-Hc 1 '(t) + Hw 1' magneto-optical recording medium according to claim 1, wherein a satisfying (t). 【請求項３】上記中間層は、単層において室温からの温
度の上昇に伴って磁化方向が面内方向から垂直方向に変
化する磁性層から成っていることを特徴とする請求項１
又は２記載の光磁気記録媒体。3. The intermediate layer is composed of a magnetic layer in which the magnetization direction of the single layer changes from in-plane direction to vertical direction as the temperature rises from room temperature.
Or the magneto-optical recording medium described in 2. 【請求項４】請求項１、２又は３記載の光磁気記録媒体
を用いて行う光磁気記録情報の再生方法であって、 上記記録層の厚みをｈ₂ 、室温（ta）における記録層の
保磁力をＨc₂(ta)、飽和磁化をＭs₂(ta)、また、設定温
度(t) における記録層の保磁力をＨc₂(t) 、飽和磁化を
Ｍs₂(t) とし、さらに、各温度での記録層に対する読み
出し層からの実効的バイアス磁界を Ｈw₂(ta)＝σw'(ta)／２Ｍs₂(ta)・ｈ₂ Ｈw₂(t) ＝σw'(t) ／２Ｍs₂(t) ・ｈ₂ とするとき、 Ｈc₁'(ta）＋Ｈw₁'(ta) ＜Ｈｒ＜−Ｈc₁'(t)＋Ｈw₁'(t) Ｈｒ＜Ｈc₂(ta)−Ｈw₂(ta) Ｈｒ＜Ｈc₂(t) −Ｈw₂(t) の関係を満たす再生磁界Ｈｒを光ビーム照射領域の全体
にわたってほぼ均一に印加しながら、読み出し層におけ
る磁化の方向に応じた光ビームの変化を検出して記録情
報を読み取ることを特徴とする光磁気記録情報の再生方
法。4. A method of reproducing magneto-optical recording information using the magneto-optical recording medium according to claim 1, 2 or 3, wherein the recording layer has a thickness of h ₂ , and the recording layer is at room temperature (ta). The coercive force is Hc ₂ (ta), the saturation magnetization is Ms ₂ (ta), the coercive force of the recording layer at the set temperature (t) is Hc ₂ (t), and the saturation magnetization is Ms ₂ (t). The effective bias magnetic field from the read layer to the recording layer at each temperature is Hw ₂ (ta) = σw ′ (ta) / 2Ms ₂ (ta) · h ₂ Hw ₂ (t) = σw ′ (t) / 2Ms ₂ (t) · h ₂ to _{time, Hc 1 '(ta) +} Hw 1' (ta) <Hr <-Hc 1 '(t) + Hw 1' (t) Hr <Hc 2 (ta) -Hw 2 (ta ) A reproducing magnetic field Hr satisfying the relationship of Hr <Hc ₂ (t) −Hw ₂ (t) is applied almost uniformly over the entire light beam irradiation region, and the change of the light beam according to the magnetization direction in the read layer is changed. Characterized by detecting and reading recorded information The method of reproducing a magneto-optical recording information.