JPH0668855A - Light source device - Google Patents
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- JPH0668855A JPH0668855A JP21592992A JP21592992A JPH0668855A JP H0668855 A JPH0668855 A JP H0668855A JP 21592992 A JP21592992 A JP 21592992A JP 21592992 A JP21592992 A JP 21592992A JP H0668855 A JPH0668855 A JP H0668855A
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- incandescent
- light emitting
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Abstract
Description
【０００１】[0001]
【産業上の利用分野】本発明は、所定波長以上の波長領
域の光を遮断する程度に微細な多数の空洞を光放射面の
略全面に亙って形成した面状の白熱体を備える光源装置
に関するものである。BACKGROUND OF THE INVENTION 1. Field of the Invention The present invention relates to a light source provided with a sheet-shaped incandescent body having a large number of cavities, which are so fine as to block light in a wavelength region of a predetermined wavelength or more, formed over substantially the entire light emitting surface. It relates to the device.
【０００２】[0002]
【従来の技術】従来より、図４に示すように、平板状
（たとえば、厚みｔが０．５ｍｍ、幅Ｗが５ｍｍ、長さ
Ｌが２５ｍｍ以下）の白熱体１の一面を光放射面とし、
光放射面の略全面に亙って微細な多数の空洞を形成する
ことによって、白熱体１から放射される光の波長領域を
制限することが考えられている（特開平３−１０２７０
１号公報）。この白熱体１は、図５に示すように、多数
の微細な空洞２を白熱体１の表面に形成して、空洞２の
中での光の放射場を制限することによって所定のエネル
ギ以下の光子の存在確率を著しく低減させるという量子
電磁力学的効果を用いたものであって、所定の波長以上
の波長領域の光を遮断することができるものである。す
なわち、空洞２の中では電子と光子とが常に相互作用を
しているが、所定エネルギ以下の光子は存在確率が非常
に小さいから、有限時間内では観測されないというもの
である。2. Description of the Related Art Conventionally, as shown in FIG. 4, one surface of an incandescent body 1 (for example, a thickness t is 0.5 mm, a width W is 5 mm, and a length L is 25 mm or less) is used as a light emitting surface. ,
It is considered that the wavelength region of the light emitted from the incandescent body 1 is limited by forming a large number of minute cavities over substantially the entire light emitting surface (Japanese Patent Laid-Open No. 10270/1993).
No. 1). As shown in FIG. 5, the incandescent body 1 has a large number of minute cavities 2 formed on the surface of the incandescent body 1 to limit the radiation field of light in the cavity 2 so that the energy below a predetermined energy level can be achieved. It uses a quantum electromagnetic mechanical effect of significantly reducing the existence probability of photons, and can block light in a wavelength region of a predetermined wavelength or longer. That is, in the cavity 2, electrons and photons always interact with each other, but photons having a predetermined energy or less have a very small existence probability, and therefore are not observed within a finite time.
【０００３】このような空洞２の効果を古典物理学的に
解釈すれば、空洞２を同調度の低い導波管とみなすこと
ができる。したがって、白熱体１から放射された電磁波
のうちカットオフ波長以上の波長領域の光の伝送を禁止
していると考えることができる。カットオフ波長を可視
光よりも波長が長い領域、すなわち、赤外線領域の光を
遮断するような寸法に設定すれば、白熱体１からの赤外
線の放射を抑制することができ、発光効率の向上につな
がるのである。したがって、従来の白熱電球におけるフ
ィラメントの代替物として、この種の白熱体１を用いる
ことが提案されている。赤外線領域の光を遮断する場合
には、たとえば、空洞２の開口寸法Ａを３５０ｎｍ、隣
合う空洞２の間の壁の厚みＢを１５０ｎｍ、空洞２の深
さＣを７０００ｎｍなどと設定する。If the effect of the cavity 2 is interpreted in a classical physics, the cavity 2 can be regarded as a waveguide with low tuning. Therefore, it can be considered that the transmission of light in the wavelength region of the cutoff wavelength or more of the electromagnetic waves emitted from the incandescent body 1 is prohibited. If the cutoff wavelength is set to a region having a wavelength longer than that of visible light, that is, to block light in the infrared region, it is possible to suppress the emission of infrared rays from the incandescent body 1 and improve the luminous efficiency. It connects. Therefore, it has been proposed to use this type of incandescent body 1 as a substitute for a filament in a conventional incandescent light bulb. To block light in the infrared region, for example, the opening dimension A of the cavity 2 is set to 350 nm, the wall thickness B between adjacent cavities 2 is set to 150 nm, and the depth C of the cavity 2 is set to 7000 nm.
【０００４】[0004]
【発明が解決しようとする課題】ところで、上述した形
状の白熱体１は、可視光よりも波長の長い領域の光を遮
断することができるから、高効率になると予想される
が、加熱に伴うディスロケーションなどによる空洞２の
消失を避けるために、白熱体１を高温にすることができ
ず、比較的低温で発光させることが必要である。その結
果、光放射面の単位面積当たりの放射エネルギは小さ
く、とくに、この放射はランバートの放射則にほぼ従う
から、放射輝度が非常に低くなるという問題がある。さ
らに、光放射面は多数の空洞２を有した拡散面であるか
ら、白熱体１から放射された光は拡散光であり、一般に
は配光制御が困難になるという問題がある。By the way, the incandescent body 1 having the above-mentioned shape is expected to have high efficiency because it can block light in a region having a wavelength longer than that of visible light. In order to avoid the disappearance of the cavity 2 due to dislocation or the like, the incandescent body 1 cannot be heated to a high temperature, and it is necessary to emit light at a relatively low temperature. As a result, the radiant energy per unit area of the light emitting surface is small, and in particular, this radiation substantially follows the Lambert's law of radiation, so that there is a problem that the radiance becomes very low. Further, since the light emitting surface is a diffusing surface having a large number of cavities 2, the light emitted from the incandescent body 1 is diffused light, and there is a problem that the light distribution control is generally difficult.
【０００５】本発明は上記問題点の解決を目的とするも
のであり、発光輝度を高めるとともに、準平行光線束を
放射できるようにして一般的な配光制御手段による配光
制御を可能にした光源装置を提供しようとするものであ
る。An object of the present invention is to solve the above-mentioned problems, and it is possible to control the light distribution by general light distribution control means by increasing the emission brightness and enabling the emission of a quasi-parallel light flux. It is intended to provide a light source device.
【０００６】[0006]
【課題を解決するための手段】本発明では、上記目的を
達成するために、所定波長以上の波長領域の光を遮断す
る程度に微細な開口寸法を有する多数の空洞を光放射面
の略全面に亙って形成した面状の白熱体と、白熱体の光
放射面の前方に隣合う空洞の間隔程度の微小距離だけ離
間して配設され白熱体の空洞の開口径程度の口径を有し
た多数の収束レンズの集合体であるレンズアレイとを備
え、レンズアレイにおける白熱体との対向面は白熱体の
光放射面に沿う略滑らかな連続面とされているのであ
る。According to the present invention, in order to achieve the above-mentioned object, a large number of cavities having a fine opening size so as to block light in a wavelength region of a predetermined wavelength or more are provided on substantially the entire light emitting surface. The incandescent body of the incandescent body and the front of the light emitting surface of the incandescent body are spaced apart from each other by a minute distance and have a diameter of about the opening diameter of the cavity of the incandescent body. And a lens array which is an assembly of a large number of converging lenses, and a surface of the lens array facing the incandescent body is a substantially smooth continuous surface along the light emitting surface of the incandescent body.
【０００７】[0007]
【作用】上記構成によれば、白熱体の各空洞から放射さ
れた光は、レンズアレイの各収束レンズを通して準平行
光線束になり、白熱体の光放射面から放射された光線束
が全体として準平行光線束になる。その結果、従来より
提供されている配光制御手段によって容易に配光制御で
きるようになるのである。また、白熱体とレンズアレイ
とは、空洞の開口寸法程度の微小距離だけ離間して配置
され、かつレンズアレイにおける白熱体との対向面は白
熱体の光放射面に沿う略滑らかな連続面とされているの
で、空洞から放射された光のうち対応する収束レンズを
通して外部に放射されなかった光は、レンズアレイに対
する入射角が大きいことによって全反射されて白熱体に
戻ることになり、白熱体に戻った光のエネルギは白熱体
の加熱に寄与するから、このエネルギは再び光に変換さ
れることになって、損失にはならないのである。その結
果、白熱体から放射された光のうちレンズアレイを通し
て外部に放射される光のエネルギの入力エネルギに対す
る比が大きくなって高効率になる。すなわち、入力エネ
ルギに対して高輝度で発光するのである。According to the above construction, the light emitted from each cavity of the incandescent body becomes a quasi-parallel light flux through each converging lens of the lens array, and the light flux emitted from the light emitting surface of the incandescent body as a whole. It becomes a quasi-parallel ray bundle. As a result, it becomes possible to easily control the light distribution by the light distribution control means provided conventionally. Further, the incandescent body and the lens array are arranged apart from each other by a minute distance about the opening size of the cavity, and the surface of the lens array facing the incandescent body is a substantially smooth continuous surface along the light emitting surface of the incandescent body. Therefore, among the light emitted from the cavity, the light that is not emitted to the outside through the corresponding converging lens is totally reflected by the large incident angle to the lens array and returns to the incandescent body. Since the energy of the light returned to contributes to the heating of the incandescent body, this energy will be converted into light again and will not be lost. As a result, of the light emitted from the incandescent body, the ratio of the energy of the light emitted to the outside through the lens array to the input energy becomes large, and the efficiency becomes high. That is, it emits light with high brightness with respect to the input energy.
【０００８】[0008]
（実施例１）本実施例では、図１に示すように、白熱体
１の光放射面の前方にレンズアレイ３を配設した構成を
有している。白熱体１は、タングステン等の耐熱性金属
により形成され、従来の技術として説明したように、光
放射面の略全面に亙って微細な空洞２が形成されてい
る。一方、レンズアレイ３は、白熱体１の各空洞２に対
応する位置にそれぞれ微小な収束レンズ４を配置した収
束レンズ４の集合体として形成されている。このような
レンズアレイ３は、チタニアなどの透明誘電体の薄膜に
対して、白熱体１の表面に空洞２を形成する際に用いた
マスクを通して、水素などをドープして拡散させること
によって形成することができる。すなわち、透明誘電体
の薄膜に水素をドープすれば他の部分とは屈折率が変化
するから、水素の拡散部分が収束レンズ４として機能す
るのである。また、レンズアレイ３は、光の入射面と出
射面とがともに平面状に形成されている。白熱体１とレ
ンズアレイ３との距離ｄは、白熱体１の隣合う空洞２の
間隔ｐと同程度に設定されている。(Embodiment 1) In this embodiment, as shown in FIG. 1, a lens array 3 is arranged in front of the light emitting surface of the incandescent body 1. The incandescent body 1 is formed of a heat-resistant metal such as tungsten, and as described in the related art, the minute cavities 2 are formed over substantially the entire light emitting surface. On the other hand, the lens array 3 is formed as an assembly of converging lenses 4 in which minute converging lenses 4 are arranged at positions corresponding to the respective cavities 2 of the incandescent body 1. Such a lens array 3 is formed by doping hydrogen into a thin film of a transparent dielectric material such as titania and diffusing it through the mask used to form the cavity 2 on the surface of the incandescent body 1. be able to. That is, if the transparent dielectric thin film is doped with hydrogen, the refractive index of the thin film changes from that of the other parts, so that the hydrogen diffusion part functions as the converging lens 4. Further, in the lens array 3, both the light incident surface and the light emitting surface are formed in a flat shape. The distance d between the incandescent body 1 and the lens array 3 is set to be approximately the same as the interval p between the adjacent cavities 2 of the incandescent body 1.
【０００９】上述した構成により、白熱体１の各空洞２
から出射した光線は、対応する各収束レンズ４を通して
準平行光線束となり外部に放射されることになる。ま
た、各空洞２から出射して対応する収束レンズ４に入射
しなかった光線は、レンズアレイ３における白熱体１と
の対向面に対して比較的大きな角度θで入射することに
なる。白熱体１とレンズアレイ３との距離ｄは上述のよ
うに設定されているから、角度θは臨界角よりも大きく
なり、結果的に全反射を生じて白熱体１に向かって反射
されることになる。すなわち、空洞２から放射されて対
応する収束レンズ４を通らなかった光線は、白熱体１に
戻るからレンズアレイ３を通過する光線は準平行光線束
になり、準平行光線束にならない光線は白熱体１の加熱
に寄与することになって、エネルギの損失がほとんど生
じないのである。With the above-mentioned structure, each cavity 2 of the incandescent body 1
The light rays emitted from the above become quasi-parallel light fluxes through the corresponding converging lenses 4 and are emitted to the outside. Further, the light rays emitted from each cavity 2 and not incident on the corresponding converging lens 4 are incident on the surface of the lens array 3 facing the incandescent body 1 at a relatively large angle θ. Since the distance d between the incandescent body 1 and the lens array 3 is set as described above, the angle θ becomes larger than the critical angle, resulting in total reflection and reflection toward the incandescent body 1. become. That is, the light rays emitted from the cavity 2 and not passing through the corresponding converging lens 4 return to the incandescent body 1, so that the light rays passing through the lens array 3 become a quasi-parallel light flux, and the light rays that do not become a quasi-parallel light flux are incandescent light. This contributes to the heating of the body 1 with little energy loss.
【００１０】（実施例２）本実施例では、図２に示すよ
うに、白熱体１の光放射面とレンズアレイ３とをともに
中央部が凹となる放物面状に形成したものである。この
ような構成とすることによって、レンズアレイ３を通過
した光線束は集光されることになる。白熱体１の光放射
面とレンズアレイ３との形状は、放物面に限定されるも
のではなく、光線束の配光に応じて、球面、非球面の各
種曲面形状を選択することができる。他の構成は実施例
１と同様である。(Embodiment 2) In this embodiment, as shown in FIG. 2, the light emitting surface of the incandescent body 1 and the lens array 3 are both formed in a parabolic shape having a concave central portion. . With such a configuration, the light beam bundle that has passed through the lens array 3 is condensed. The shapes of the light emitting surface of the incandescent body 1 and the lens array 3 are not limited to paraboloids, and various curved surface shapes such as spherical surface and aspherical surface can be selected according to the light distribution of the light flux. . Other configurations are similar to those of the first embodiment.
【００１１】（実施例３）本実施例では、図３に示すよ
うに、レンズアレイ３を液晶セル５を用いて形成した例
を示す。液晶セル５は、一対の透明電極６ａ，６ｂの間
に液晶８を挟装したものであり、光出射面側の透明電極
６ｂには、導電部７ａに、たとえば円形穴形パターンの
非導電部７ｂが形成されている。透明電極６ｂにこのよ
うなパターンを形成すれば、非導電部７ｂの中心付近で
は電界が弱く透明電極６ａに略垂直な電界が形成される
が、非導電部７ｂの周部では電界が透明電極６ａに垂直
な方向に対して傾く。すなわち、液晶８の分子が透明電
極６ａ，６ｂに対して平行に一様に配向している（ホモ
ジニアス配向）の液晶セル５を用いれば、液晶８の分子
が電界の方向に配向して非導電部７ｂのパターンの近傍
での屈折率分布が変化し、レンズとしての機能を持つこ
とになる。屈折率分布は、両透明電極６ａ，６ｂに印加
する電圧によって調節することができ、液晶８に作用す
る電界強度に応じて凸レンズと凹レンズとの両機能を持
たせることが可能である。この種の液晶セル５を用いた
レンズアレイ３については、MICROOPTICS NEWS (1991,
vol.9, No.3, p65-70)に記載されている。(Embodiment 3) In this embodiment, as shown in FIG. 3, an example is shown in which the lens array 3 is formed by using the liquid crystal cell 5. The liquid crystal cell 5 has a liquid crystal 8 sandwiched between a pair of transparent electrodes 6a and 6b. The transparent electrode 6b on the light emitting surface side has a conductive portion 7a, for example, a non-conductive portion having a circular hole pattern. 7b is formed. When such a pattern is formed on the transparent electrode 6b, an electric field is weak near the center of the non-conductive portion 7b and an electric field is formed substantially perpendicular to the transparent electrode 6a, but an electric field is formed around the non-conductive portion 7b. Inclination with respect to the direction perpendicular to 6a. That is, when the liquid crystal cell 5 in which the molecules of the liquid crystal 8 are uniformly aligned in parallel with the transparent electrodes 6a and 6b (homogeneous alignment), the molecules of the liquid crystal 8 are aligned in the direction of the electric field and are non-conductive. The refractive index distribution in the vicinity of the pattern of the portion 7b changes, so that it has a function as a lens. The refractive index distribution can be adjusted by the voltage applied to both transparent electrodes 6a and 6b, and it is possible to provide both functions of a convex lens and a concave lens according to the electric field strength acting on the liquid crystal 8. For the lens array 3 using this type of liquid crystal cell 5, see MICROOPTICS NEWS (1991,
vol.9, No.3, p65-70).
【００１２】上述した構成のレンズアレイ３は、各非導
電部７ｂの中心が白熱体１の空洞２の中心に一致するよ
うに配置する。この構成では、液晶セル５への印加電圧
に応じて、各収束レンズ４の焦点距離を調節することが
可能になり、出射光線束を集光から散光まで連続的に変
化させることが可能になる。このようにレンズアレイ３
による配光制御が可能であるから、他の配光制御手段を
用いずに配光制御を行うことも可能である。この点は実
施例１および実施例２について、レンズアレイ３の形状
や収束レンズ４の焦点距離などについて、所望の配光が
得られるような設計としても同様である。他の構成は実
施例１と同様である。The lens array 3 having the above-described structure is arranged so that the center of each non-conductive portion 7b coincides with the center of the cavity 2 of the incandescent body 1. With this configuration, it is possible to adjust the focal length of each converging lens 4 according to the voltage applied to the liquid crystal cell 5, and it is possible to continuously change the outgoing ray bundle from condensing to diffusing. . In this way, the lens array 3
Since it is possible to control the light distribution by means of, it is possible to perform the light distribution control without using other light distribution control means. This point is the same as in Examples 1 and 2 even if the shape of the lens array 3 and the focal length of the converging lens 4 are designed so that desired light distribution can be obtained. Other configurations are similar to those of the first embodiment.
【００１３】[0013]
【発明の効果】本発明は上述のように、所定波長以上の
波長領域の光を遮断する程度に微細な開口寸法を有する
多数の空洞を光放射面の略全面に亙って形成した面状の
白熱体と、白熱体の光放射面の前方に隣合う空洞の間隔
程度の微小距離だけ離間して配設され白熱体の空洞の開
口径程度の口径を有した多数の収束レンズの集合体であ
るレンズアレイとを備え、レンズアレイにおける白熱体
との対向面は白熱体の光放射面に沿う略滑らかな面とし
て形成されているものであり、白熱体の各空洞から放射
された光は、レンズアレイの各収束レンズを通して準平
行光線束になり、白熱体の光放射面から放射された光線
束が全体として準平行光線束になる。その結果、従来よ
り提供されている配光制御手段によって容易に配光制御
が行えるという利点を有する。また、白熱体とレンズア
レイとは、空洞の開口寸法程度の微小距離だけ離間して
配置され、かつレンズアレイにおける白熱体との対向面
は白熱体の光放射面に沿う略滑らかな連続面とされてい
るので、空洞から放射された光のうち対応する収束レン
ズを通して外部に放射されなかった光は、レンズアレイ
に対する入射角が大きいことによって全反射されて白熱
体に戻り、白熱体に戻った光のエネルギは白熱体の加熱
に寄与するから、このエネルギは再び光に変換されるこ
とになり損失にはならないのである。その結果、白熱体
から放射された光のうちレンズアレイを通して外部に放
射される光のエネルギの入力エネルギに対する比が大き
くなって高効率になるという利点がある。As described above, the present invention has a planar shape in which a large number of cavities each having a minute opening size enough to block light in a wavelength region of a predetermined wavelength or more are formed over substantially the entire light emitting surface. Of the incandescent body and a large number of converging lenses having a diameter approximately equal to the opening diameter of the cavity of the incandescent body, which is arranged in front of the light emitting surface of the incandescent body and separated by a minute distance of the distance between the adjacent cavities. And a surface facing the incandescent body in the lens array is formed as a substantially smooth surface along the light emitting surface of the incandescent body, and the light emitted from each cavity of the incandescent body is , Becomes a quasi-parallel beam bundle through each converging lens of the lens array, and the beam bundle emitted from the light emitting surface of the incandescent body becomes a quasi-parallel beam bundle as a whole. As a result, there is an advantage that the light distribution control means provided conventionally can easily perform the light distribution control. Further, the incandescent body and the lens array are arranged apart from each other by a minute distance about the opening size of the cavity, and the surface of the lens array facing the incandescent body is a substantially smooth continuous surface along the light emitting surface of the incandescent body. Since the light emitted from the cavity that is not emitted to the outside through the corresponding converging lens is totally reflected by the large incident angle to the lens array and returns to the incandescent body, and then returns to the incandescent body. Since the energy of light contributes to the heating of the incandescent body, this energy is converted into light again and is not a loss. As a result, there is an advantage that the ratio of the energy of light emitted to the outside through the lens array to the input energy of the light emitted from the incandescent body increases and the efficiency becomes high.
【図面の簡単な説明】[Brief description of drawings]
【図１】実施例１を示し、（ａ）は部分断面図、（ｂ）
は部分平面図である。1A and 1B show a first embodiment, FIG. 1A is a partial sectional view, and FIG.
Is a partial plan view.
【図２】実施例２を示す断面図である。FIG. 2 is a cross-sectional view showing a second embodiment.
【図３】実施例３を示す部分断面図である。FIG. 3 is a partial sectional view showing a third embodiment.
【図４】本発明に係る光源装置に用いる白熱体の斜視図
である。FIG. 4 is a perspective view of an incandescent body used in the light source device according to the present invention.
【図５】本発明に係る光源装置に用いる白熱体を示し、
（ａ）は部分断面図、（ｂ）は部分平面図である。FIG. 5 shows an incandescent body used in the light source device according to the present invention,
(A) is a partial sectional view and (b) is a partial plan view.
１ 白熱体 ２ 空洞 ３ レンズアレイ ４ 収束レンズ 1 incandescent body 2 cavity 3 lens array 4 converging lens
Claims (1)
程度に微細な開口寸法を有する多数の空洞を光放射面の
略全面に亙って形成した面状の白熱体と、白熱体の光放
射面の前方に隣合う空洞の間隔程度の微小距離だけ離間
して配設され白熱体の空洞の開口径程度の口径を有した
多数の収束レンズの集合体であるレンズアレイとを備
え、レンズアレイにおける白熱体との対向面は白熱体の
光放射面に沿う略滑らかな連続面とされて成ることを特
徴とする光源装置。1. A sheet-shaped incandescent body in which a large number of cavities each having a minute opening size so as to block light in a wavelength region of a predetermined wavelength or more are formed over substantially the entire light emitting surface, and an incandescent body. A lens array, which is an assembly of a large number of converging lenses having a diameter of about the opening diameter of the cavity of the incandescent body, which is arranged in front of the light emitting surface by a minute distance such as the distance between adjacent cavities, A light source device, wherein the surface of the lens array facing the incandescent body is a substantially smooth continuous surface along the light emitting surface of the incandescent body.
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP21592992A JPH0668855A (en) | 1992-08-13 | 1992-08-13 | Light source device |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP21592992A JPH0668855A (en) | 1992-08-13 | 1992-08-13 | Light source device |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0668855A true JPH0668855A (en) | 1994-03-11 |
Family
ID=16680602
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP21592992A Withdrawn JPH0668855A (en) | 1992-08-13 | 1992-08-13 | Light source device |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0668855A (en) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US7755292B1 (en) | 2007-01-22 | 2010-07-13 | The United States Of America As Represented By The Administrator Of The National Aeronautics And Space Administration | Ultraminiature broadband light source and method of manufacturing same |
-
1992
- 1992-08-13 JP JP21592992A patent/JPH0668855A/en not_active Withdrawn
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US7755292B1 (en) | 2007-01-22 | 2010-07-13 | The United States Of America As Represented By The Administrator Of The National Aeronautics And Space Administration | Ultraminiature broadband light source and method of manufacturing same |
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Legal Events
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| A300 | Withdrawal of application because of no request for examination |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A300 Effective date: 19991102 |