JPH0611743A - Light pulse amplifier device - Google Patents
Light pulse amplifier deviceInfo
- Publication number
- JPH0611743A JPH0611743A JP17102692A JP17102692A JPH0611743A JP H0611743 A JPH0611743 A JP H0611743A JP 17102692 A JP17102692 A JP 17102692A JP 17102692 A JP17102692 A JP 17102692A JP H0611743 A JPH0611743 A JP H0611743A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- optical
- light
- amplifier
- pulse
- input
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
Links
Abstract
Description
【０００１】[0001]
【産業上の利用分野】本発明は、光計測装置、光通信装
置に用いられる光パルス増幅装置に係り、特に、高ピー
クパワーの短光パルスを得る目的で複数個の光増幅器を
縦列に配置して、多段増幅する光パルス増幅装置に関す
る。BACKGROUND OF THE INVENTION 1. Field of the Invention The present invention relates to an optical pulse amplifying device used in an optical measuring device and an optical communication device, and in particular, a plurality of optical amplifiers are arranged in cascade for the purpose of obtaining a short optical pulse having a high peak power. Then, the present invention relates to an optical pulse amplifier for multistage amplification.
【０００２】[0002]
【従来の技術】非常に強いピーク光パワーを有する極短
光パルスは、これを用いた超光速光計測技術とともに、
光学、物理、化学から生物、医学の広範囲にわたる研究
の分野における非常に短い時間の間に起こる現象の時系
列の因果関係を解明する上で非常に有用な手段である。2. Description of the Related Art Ultrashort optical pulses having a very strong peak optical power are used in super-light-speed optical measurement technology that uses them.
It is a very useful tool for elucidating the causal relationship of time series of phenomena occurring in a very short period of time in a wide range of research fields ranging from optics, physics, chemistry to biology and medicine.
【０００３】また、光通信処理の分野において、光ソリ
トンのような非線形伝送や、物質の非線形光学効果を利
用した光スイッチや光計測の研究が活発化するに伴い、
より強いピーク光パワーを有する極短光パルスが必要と
されている。このような実用的見地から光パルス光源と
して、小型、軽量な半導体レーザの使用が望まれる。Further, in the field of optical communication processing, as researches on nonlinear transmission such as optical solitons and optical switches and optical measurement utilizing the nonlinear optical effect of materials become active,
There is a need for ultrashort light pulses with stronger peak light power. From such a practical viewpoint, it is desired to use a small and lightweight semiconductor laser as an optical pulse light source.
【０００４】従来、半導体レーザから発生される光パル
スのピークパワーは高々数１０ｍＷであるので、これを
１０〜１００Ｗ以上に増幅するためには、例えば、光フ
ァイバ中に希土類元素を添加した光ファイバ増幅器のよ
うな光増幅器を複数個多段に接続して、多段増幅するこ
とが必要になる。Conventionally, the peak power of an optical pulse generated from a semiconductor laser is at most several tens mW. Therefore, in order to amplify this to 10 to 100 W or more, for example, an optical fiber in which a rare earth element is added to the optical fiber is used. It is necessary to connect a plurality of optical amplifiers such as amplifiers in multiple stages for multi-stage amplification.
【０００５】このとき問題となるのは、前段の光増幅器
において発生した自然放出光により、次段の光増幅器の
利得が消費されて、目的とする光パルスが有効に増幅さ
れないことである。これは、光パルスの持続時間が、パ
ルス繰り返し時間に比べて短くなるほど著しい。At this time, a problem is that the spontaneous emission light generated in the optical amplifier in the preceding stage consumes the gain of the optical amplifier in the succeeding stage and the target optical pulse is not effectively amplified. This is remarkable as the duration of the light pulse becomes shorter than the pulse repetition time.
【０００６】これを解決する方法として、従来は、自然
放出光を、光フィルタを用いて光周波数領域で除去する
方法や、光スイッチを用いて、時間領域で除去する方法
が考えられてきた。As a method of solving this, conventionally, a method of removing spontaneous emission light in the optical frequency domain by using an optical filter and a method of removing it in the time domain by using an optical switch have been considered.
【０００７】図４は、従来の構成を説明するための図で
ある。FIG. 4 is a diagram for explaining a conventional structure.
【０００８】入力光パルス列１１が光増幅器１３に入力
されると、増幅された光パルス半導体レーザ増幅器１７
に入力され、半導体レーザ増幅器１７は、電気信号１８
により利得を時間的に変化させる。増幅されたされた信
号は、光バンドパスフィルタ１４を介して光増幅器１
３’に入力され、光パルス列１２が出力される。When the input optical pulse train 11 is input to the optical amplifier 13, the amplified optical pulse semiconductor laser amplifier 17
To the electric signal 18
Changes the gain with time. The amplified signal is passed through the optical bandpass filter 14 to the optical amplifier 1
3 ', and the optical pulse train 12 is output.
【０００９】図５は、図４の構成における動作を説明す
るタイムチャートを示す。図５の左側は、図４における
各記号に対応している。図５において、（ｅ）は入力光
パルスであり、（ｆ）は光増幅器１３より出力されたパ
ルス、（ｇ）は電気信号、（ｈ）は半導体レーザ増幅器
１７より出力されたパルス、（ｉ）は、最終段の光増幅
器１３’より出力された光パルス列１２にそれぞれ対応
する。FIG. 5 shows a time chart for explaining the operation in the configuration of FIG. The left side of FIG. 5 corresponds to each symbol in FIG. In FIG. 5, (e) is an input optical pulse, (f) is a pulse output from the optical amplifier 13, (g) is an electrical signal, (h) is a pulse output from the semiconductor laser amplifier 17, (i) ) Corresponds to the optical pulse train 12 output from the final stage optical amplifier 13 '.
【００１０】第１の光増幅器１３で増幅された光入力パ
ルス１１は、図５の（ｆ）に対応している。これより分
かるように、光入力パルス１１は、自然放出光を含んで
おり、これをこのまま第２の光増幅器１３’で増幅した
のでは、第２の光増幅器１３’の利得が自然放出光によ
って消費されてしまうので、有効な増幅が得られない。
そこで、半導体レーザ増幅器１７を利用した電気制御光
ゲートによって、光パルスが存在しない時間の自然放出
光をカットして、次段の光増幅器１７へ導く。光バンド
パスフィルタ１４は波長領域で、自然放出光をカットす
る目的で用いる。以上の構成を用いて、半導体レーザ増
幅器１７から発生させた１０ps程度の光パルスからピー
ク光パワー１００Ｗ以上の光パルスを得ている（高良ら
“光スイッチを用いたＡＳＥ除去による高効率多段Ｅｒ
添加光ファイバ増幅器”、1991年電子情報通信学会秋季
大会予稿集B-618)。The optical input pulse 11 amplified by the first optical amplifier 13 corresponds to (f) in FIG. As can be seen from this, the optical input pulse 11 contains spontaneous emission light, and if this is amplified by the second optical amplifier 13 ′ as it is, the gain of the second optical amplifier 13 ′ is increased by the spontaneous emission light. Since it is consumed, effective amplification cannot be obtained.
Therefore, the electrically controlled optical gate using the semiconductor laser amplifier 17 cuts the spontaneous emission light during the time when the optical pulse does not exist and guides it to the optical amplifier 17 of the next stage. The optical bandpass filter 14 is used for the purpose of cutting spontaneous emission light in the wavelength region. Using the above configuration, an optical pulse having a peak optical power of 100 W or more is obtained from an optical pulse of about 10 ps generated from the semiconductor laser amplifier 17 (Takara et al. "High efficiency multistage Er by ASE removal using an optical switch.
Doped Optical Fiber Amplifier ", Proceedings of the 1991 Autumn Meeting of the Institute of Electronics, Information and Communication Engineers B-618).
【００１１】[0011]
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、上記で
述べた従来の構成は、光パルスの幅に比して、光スイッ
チのゲート幅が、１００倍程度あり、自然放出光の除去
が十分ではないという欠点があるが、光スイッチのゲー
ト幅を増幅する光パルス幅程度にまで短くすることは現
状では非常に困難である。さらに、光パルスと光スイッ
チの同期も、光パルス幅が短くなるに従って、困難にな
ってくる。However, in the conventional structure described above, the gate width of the optical switch is about 100 times the width of the optical pulse, and the spontaneous emission light is not sufficiently removed. However, at present, it is extremely difficult to shorten the gate width of an optical switch to the width of an optical pulse for amplifying it. Further, synchronization between the optical pulse and the optical switch becomes difficult as the optical pulse width becomes shorter.
【００１２】本発明は、上記の問題に鑑みなされたもの
で、簡単な構成で、光パルス幅程度の光ゲート幅を実現
することにより、完全に自然放出光を除去して高効率な
光パルス増幅を可能とし、また、光スイッチとの同期も
不要である光パルス増幅装置を提供することを目的とす
る。The present invention has been made in view of the above problems, and realizes an optical gate width of about the optical pulse width with a simple structure, thereby completely eliminating spontaneous emission light and highly efficient optical pulse. It is an object of the present invention to provide an optical pulse amplifier which enables amplification and does not require synchronization with an optical switch.
【００１３】[0013]
【課題を解決するための手段】本発明の光パルス増幅装
置は、複数個の光増幅器を縦列に配置して、多段増幅す
る光パルス増幅装置において、各々の光増幅器の間に、
入力光の瞬時光強度に依存して、透過率が変化する素子
を配置する。The optical pulse amplification device of the present invention is an optical pulse amplification device for arranging a plurality of optical amplifiers in tandem to perform multi-stage amplification.
An element whose transmittance changes depending on the instantaneous light intensity of the input light is arranged.
【００１４】[0014]
【作用】複数個の光増幅器を多段接続して、高い増幅利
得を得ようとする光パルス増幅装置においては、個々の
光増幅器が発生する自然放出光により、光パルスに対す
る増幅利得が低下することが問題である。In an optical pulse amplifying device in which a plurality of optical amplifiers are connected in multiple stages to obtain a high amplification gain, the spontaneous emission light generated by each optical amplifier lowers the amplification gain for the optical pulse. Is a problem.
【００１５】そこで、本発明の光パルス増幅装置は、個
々の光増幅器の間に入力光の瞬時光強度に依存して透過
率が変化する素子を配置する。この素子は、高光パワー
の光パルスが入射したときには、透過率が高く、殆どの
光パルスを次段の光増幅器に導く。ところが、光パルス
が存在せず、連続波的な自然放出光だけが存在するとき
には、透過率が小さく、殆ど自然放出光を通さない。換
言すれば、高光パワーの光パルスは自分自身で、入力光
の瞬時光強度に依存して透過率が変化する素子からなる
光ゲートを、自身が通過する間だけ開けてこれを通過す
る。従って、光ゲート開閉と光パルスの同期は、自動的
になされることになる。Therefore, in the optical pulse amplifier of the present invention, an element whose transmittance changes depending on the instantaneous light intensity of the input light is arranged between the individual optical amplifiers. This element has a high transmittance when an optical pulse of high optical power is incident, and guides most of the optical pulse to the optical amplifier of the next stage. However, when there is no light pulse and only continuous wave spontaneous emission light is present, the transmittance is small and almost no spontaneous emission light is transmitted. In other words, the optical pulse of high optical power passes by itself by opening the optical gate, which is an element whose transmittance changes depending on the instantaneous light intensity of the input light, only while it is passing by itself. Therefore, the opening / closing of the optical gate and the synchronization of the optical pulse are automatically performed.
【００１６】[0016]
【実施例】以下、本発明の実施例を図面と共に説明す
る。Embodiments of the present invention will be described below with reference to the drawings.
【００１７】図１は、本発明の一実施例の光パルス増幅
器の構成を示す。同図において、光パルス増幅器は、入
力光パルス列１が入力される光増幅器３1 と増幅された
光パルス列２を出力する光増幅器３n 及び、光パルスの
波長だけを透過させる光バンドパスフィルタ４、光ファ
イバ６を含み分岐比がｋである光カップラ５により構成
される。FIG. 1 shows the configuration of an optical pulse amplifier according to an embodiment of the present invention. In the figure, the optical pulse amplifier includes an optical amplifier 3 1 to which an input optical pulse train 1 is input, an optical amplifier 3 n that outputs an amplified optical pulse train 2, and an optical bandpass filter 4 that transmits only the wavelength of the optical pulse. , An optical coupler 5 including an optical fiber 6 and a branching ratio of k.
【００１８】図２は、本発明の一実施例の非線形ファイ
バループミラー素子の光入力強度対光入力強度特性を示
すグラフである。非線形ファイバループミラー素子（図
１中、点線で囲んである部分）は、光カップラ５と光フ
ァイバ６からなる。同図において、縦軸は、出力光パワ
ーＰout （Ｗ）を示し、横軸は、入力光パワーＰ
in（Ｗ）を示す。FIG. 2 is a graph showing the optical input intensity-optical input intensity characteristic of the non-linear fiber loop mirror element of one embodiment of the present invention. The nonlinear fiber loop mirror element (the part surrounded by the dotted line in FIG. 1) is composed of an optical coupler 5 and an optical fiber 6. In the figure, the vertical axis represents the output light power P out (W), and the horizontal axis represents the input light power P out.
Indicates in (W).
【００１９】図３は、本発明の一実施例の光パルス増幅
器の動作を説明するタイムチャートを示す。同図におい
て、左端に付してある（ａ）〜（ｄ）は図１に示す符号
に対応している。図３の（ａ）は、入力光パルス列１、
（ｂ）は光バンドパスフィルタ４を透過し、光カップラ
５に入力される光パルス、（ｃ）は光カップラ５を介し
て、光増幅器３i （１＜ｉ＜ｎ）に入力される光パル
ス、（ｄ）は、光バンドパスフィルタに入力される光パ
ルスである。FIG. 3 shows a time chart for explaining the operation of the optical pulse amplifier according to the embodiment of the present invention. In the figure, (a) to (d) attached to the left end correspond to the reference numerals shown in FIG. FIG. 3A shows an input optical pulse train 1,
(B) is an optical pulse that is transmitted through the optical bandpass filter 4 and is input to the optical coupler 5, and (c) is light that is input to the optical amplifier 3 i (1 <i <n) via the optical coupler 5. Pulse, (d) is an optical pulse input to the optical bandpass filter.
【００２０】第１の光増幅器３1 で増幅された光入力パ
ルスは、図３（ｂ）に示すように、自然放出光を含んで
おり、これをこのまま、第２の光増幅器３i で増幅した
のでは、第２の光増幅器３i の利得が自然放出光によっ
て消費されてしまうので、有効な増幅が得られない。こ
の自然放出光は、まず、光バンドパスフィルタ４によっ
て、波長領域で除去されるが、光パルス波長近傍の自然
放出光は除去されずに残り、特に光パルス列の間隔が広
い場合には、次段の光増幅器３i+1 の光パルスに対する
利得を低下させる。そこで、光ゲートにより時間領域で
自然放出光を除去する。The optical input pulse amplified by the first optical amplifier 3 1 contains spontaneous emission light as shown in FIG. 3B, which is amplified as it is by the second optical amplifier 3 i . If so, the gain of the second optical amplifier 3 i is consumed by the spontaneous emission light, so that effective amplification cannot be obtained. This spontaneous emission light is first removed in the wavelength region by the optical bandpass filter 4, but the spontaneous emission light in the vicinity of the optical pulse wavelength remains without being removed, and particularly when the interval between the optical pulse trains is wide, The gain of the optical amplifier 3 i + 1 of the stage for the optical pulse is reduced. Therefore, the spontaneous emission light is removed in the time domain by the optical gate.
【００２１】これには、個々の光増幅器３1 〜３n の間
に配置した、入力光の瞬時光強度に依存して透過率が変
化する素子を用いる。この素子は、高光パワーの光パル
スが入射したときには、透過率が高く、殆どの光パルス
を次段の光増幅器に導く。ところが、光パルスが存在せ
ず、連続波的な自然放出光だけが存在するときには、透
過率が小さく、図３（ｃ）に示すように殆ど自然放出光
を通さない。換言すれば、高光パワーの光パルスは自分
自身で、入力光の瞬時光強度に依存して透過率が変化す
る素子からなる光ゲートを、自身が通過する間だけ開け
てその光ゲートを通過する。従って、光パルス幅程度の
非常に短い時間の光ゲーティングが実現でき、しかも、
光ゲートの開閉と光パルスの同期は自動的になされるこ
とになる。For this, an element which is arranged between the individual optical amplifiers 3 1 to 3 n and whose transmittance changes depending on the instantaneous light intensity of the input light is used. This element has a high transmittance when an optical pulse of high optical power is incident, and guides most of the optical pulse to the optical amplifier of the next stage. However, when there is no optical pulse and only continuous wave spontaneous emission light is present, the transmittance is small and almost no spontaneous emission light is transmitted as shown in FIG. In other words, the optical pulse of high optical power passes through the optical gate by itself by opening the optical gate consisting of elements whose transmittance changes depending on the instantaneous light intensity of the input light. . Therefore, it is possible to realize optical gating for a very short time of about the optical pulse width, and
The opening and closing of the optical gate and the synchronization of the optical pulse will be done automatically.
【００２２】このようにして、波長領域と、時間領域
で、自然放出光を除去した光パルスを次段の光増幅器に
入力するので、非常に高効率なパルス増幅が実現でき
る。さらなる増幅が必要な場合は、以上述べた構成を繰
り返せばよい。In this way, the optical pulse from which the spontaneous emission light is removed in the wavelength region and the time region is input to the optical amplifier in the next stage, so that very highly efficient pulse amplification can be realized. If further amplification is required, the above-mentioned configuration may be repeated.
【００２３】上記に用いられる非線形素子の一例とし
て、図１において、光カップラ５と光ファイバ６からな
る非線形ファイバループミラー素子１０（点線で囲った
部分）を用いる。この非線形ファイバループミラー素子
１０の光出力パワーＰout と光入力パワーＰinの関係
は、次式で与えられる。As an example of the non-linear element used above, a non-linear fiber loop mirror element 10 (a portion surrounded by a dotted line) including an optical coupler 5 and an optical fiber 6 in FIG. 1 is used. The relationship between the optical output power P out and the optical input power P in of the nonlinear fiber loop mirror element 10 is given by the following equation.
【００２４】[0024]
【数１】 [Equation 1]
【００２５】上記の式において、ｋは、光カップラ５の
分岐比であり、ｎ2 は非線形定数で光ファイバの場合
３．２×１０-20 （ｍ2 ／Ｗ）、Ｌは光ファイバの長
さ、λは光パルスの波長、Ａeff は光ファイバの実効コ
ア面積で分散シフトファイバの場合約５０μｍ2 であ
る。In the above equation, k is the branching ratio of the optical coupler 5, n 2 is a non-linear constant and 3.2 × 10 −20 (m 2 / W) in the case of an optical fiber, and L is the length of the optical fiber. Where λ is the wavelength of the optical pulse and A eff is the effective core area of the optical fiber, which is about 50 μm 2 in the case of the dispersion shift fiber.
【００２６】例えば、図２にＬ＝５kmとした場合の関係
が示される。同図において、直線ｒはＰout ＝Ｐinであ
り、ｓは光カップラ５の分岐比がｋ＝０．４５の場合の
光入力強度、ｔは分岐比がｋ＝０．４の場合の光入力強
度、ｕは分岐比がｋ＝０．３５の場合の光入力強度を示
す。同図において、Ｐout ＝Ｐinの直線ｒと比べてみれ
ば、非線形ファイバループミラー素子においては、入力
パワーが小さいときには、透過率は小さく、入力された
光はほとんど出力されないが、入力パワーが大きい領域
では、透過率はＰout ＝Ｐinの直線に近づき、入力され
た光の大部分が出力されることがよくわかる。従って、
第１の光増幅器３1 の出力パルスとピークパワー付近で
丁度透過率が１となるようにＬとｋを設定すれば、ピー
ク光強度が低い自然放出光は出力に現れない。For example, FIG. 2 shows the relationship when L = 5 km. In the figure, the straight line r is P out = P in , s is the light input intensity when the branching ratio of the optical coupler 5 is k = 0.45, and t is the light when the branching ratio is k = 0.4. Input intensity, u is the optical input intensity when the branching ratio is k = 0.35. In the figure, as compared with the straight line r of P out = P in , in the nonlinear fiber loop mirror element, when the input power is small, the transmittance is small and the input light is hardly output, but the input power is It can be clearly seen that in the large region, the transmittance approaches a straight line of P out = P in , and most of the input light is output. Therefore,
If L and k are set so that the transmittance is exactly 1 near the output pulse and the peak power of the first optical amplifier 3 1 , spontaneous emission light with low peak light intensity does not appear in the output.
【００２７】上記の実施例では、非線形素子として光カ
ップラ５と光ファイバからなる非線形ファイバループミ
ラー素子１０を用いたが、本発明で用いる非線形な機能
を持つ材料は、光ファイバに限定されるものではなく、
入力光強度に依存して、材料の損失、利得や屈折率が変
化するものであればよく、有機材料、半導体材料等を用
いることもできる。In the above embodiment, the nonlinear fiber loop mirror element 10 composed of the optical coupler 5 and the optical fiber was used as the nonlinear element, but the material having the nonlinear function used in the present invention is limited to the optical fiber. not,
As long as the loss, gain and refractive index of the material change depending on the intensity of the input light, an organic material, a semiconductor material or the like can be used.
【００２８】また、構成法も非線形ファイバループミラ
ー素子のようなサグナック干渉形をベースにするものに
限定されるわけではなく、マッハツェンダ干渉形や、偏
波回転型干渉形、方向性結合器等を用いることもでき
る。Further, the construction method is not limited to the one based on the Sagnac interference type such as the non-linear fiber loop mirror element, but may be the Mach-Zehnder interference type, the polarization rotation type interference type, the directional coupler, or the like. It can also be used.
【００２９】[0029]
【発明の効果】上述のように、本発明の光パルス増幅装
置を用いれば、簡単な構成で非常に高利得で光パルスを
増幅することができる。本発明の光パルス増幅装置は、
光パルス自身が光ゲートを開閉することによって、自然
放出光を除去するので、光ゲートと光パルスとの同期が
不要であるという利点を有する。As described above, by using the optical pulse amplifier of the present invention, an optical pulse can be amplified with a very high gain with a simple structure. The optical pulse amplifier of the present invention is
Since the light pulse itself opens and closes the light gate to remove the spontaneous emission light, there is an advantage that synchronization between the light gate and the light pulse is unnecessary.
【００３０】また、光増幅器として希土類を添加した光
ファイバ増幅器を、入力光の瞬時光強度に依存して透過
率が変化する素子として非線形ファイバループミラーを
用いれば、増幅器と非線形素子とを非常に低損失で接続
することができるため、非線形素子を挿入しても増幅器
の利得は殆ど下がらない。さらに、非線形素子によるパ
ルス圧縮効果も期待できる。If an optical fiber amplifier doped with a rare earth element is used as the optical amplifier and a nonlinear fiber loop mirror is used as the element whose transmittance changes depending on the instantaneous light intensity of the input light, the amplifier and the nonlinear element are extremely Since the connection can be made with low loss, the gain of the amplifier is hardly reduced even if the nonlinear element is inserted. Furthermore, a pulse compression effect due to the non-linear element can be expected.
【図１】本発明の一実施例の光パルス増幅器の構成図で
ある。FIG. 1 is a configuration diagram of an optical pulse amplifier according to an embodiment of the present invention.
【図２】本発明の一実施例の非線形ファイバループミラ
ー素子の光入力強度特性を示すグラフである。FIG. 2 is a graph showing a light input intensity characteristic of a nonlinear fiber loop mirror element according to an embodiment of the present invention.
【図３】本発明の一実施例の光パルス増幅器の動作を説
明するタイムチャートである。FIG. 3 is a time chart explaining the operation of the optical pulse amplifier according to the exemplary embodiment of the present invention.
【図４】従来の構成を説明するための図である。FIG. 4 is a diagram for explaining a conventional configuration.
【図５】図４の構成における動作を説明するタイムチャ
ートである。5 is a time chart explaining an operation in the configuration of FIG.
１ 入力光パルス列 ２ 出力光パルス列 ３ 光増幅器 ４ 光バンドパスフィルタ ５ 光カップラ ６ 光ファイバ １０ 非線形ファイバループミラ素子 １１ 入力光パルス列 １２ 増幅された光パルス列 １３ 光増幅器 １４ 光バンドパスフィルタ １７ 半導体レーザ増幅器 1 Input Optical Pulse Train 2 Output Optical Pulse Train 3 Optical Amplifier 4 Optical Bandpass Filter 5 Optical Coupler 6 Optical Fiber 10 Nonlinear Fiber Loop Miller Element 11 Input Optical Pulse Train 12 Amplified Optical Pulse Train 13 Optical Amplifier 14 Optical Bandpass Filter 17 Semiconductor Laser Amplifier
Claims (1)
段増幅する光パルス増幅装置において、 各々の光増幅器の間に、入力光の瞬時光強度に依存し
て、透過率が変化する素子を配置することを特徴とする
光パルス増幅装置。1. An optical pulse amplifying device in which a plurality of optical amplifiers are arranged in cascade to perform multi-stage amplification, wherein the transmittance varies between the optical amplifiers depending on the instantaneous light intensity of input light. An optical pulse amplifying device characterized by arranging elements.
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP17102692A JPH0611743A (en) | 1992-06-29 | 1992-06-29 | Light pulse amplifier device |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP17102692A JPH0611743A (en) | 1992-06-29 | 1992-06-29 | Light pulse amplifier device |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0611743A true JPH0611743A (en) | 1994-01-21 |
Family
ID=15915714
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP17102692A Pending JPH0611743A (en) | 1992-06-29 | 1992-06-29 | Light pulse amplifier device |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0611743A (en) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO2001009991A3 (en) * | 1999-08-02 | 2001-08-16 | Univ Leland Stanford Junior | Gain flattening with nonlinear sagnac amplifiers |
| JP2018205550A (en) * | 2017-06-06 | 2018-12-27 | 日本電信電話株式会社 | Optical trigger pulse generator and label processor using the same |
-
1992
- 1992-06-29 JP JP17102692A patent/JPH0611743A/en active Pending
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO2001009991A3 (en) * | 1999-08-02 | 2001-08-16 | Univ Leland Stanford Junior | Gain flattening with nonlinear sagnac amplifiers |
| US6466364B1 (en) | 1999-08-02 | 2002-10-15 | The Board Of Trustees Of The Leland Stanford Junior University | Gain flattening with nonlinear sagnac amplifiers |
| JP2003506733A (en) * | 1999-08-02 | 2003-02-18 | ザ・ボード・オブ・トラスティーズ・オブ・ザ・レランド・スタンフォード・ジュニア・ユニバーシティ | Gain flattening by nonlinear Sagnac amplifier |
| JP2018205550A (en) * | 2017-06-06 | 2018-12-27 | 日本電信電話株式会社 | Optical trigger pulse generator and label processor using the same |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US6728273B2 (en) | Ultrashort-pulse laser machining system employing a parametric amplifier | |
| Massicott et al. | Efficient, high power, high gain, Er3+ doped silica fibre amplifier | |
| CN106451042A (en) | Chirped pulse amplification system for fiber laser | |
| JPH04301626A (en) | Optical amplifier | |
| JPH055912A (en) | Multistage optical amplifying device | |
| Schneider et al. | Distortion reduction in cascaded slow light delays | |
| CN113745950A (en) | Multi-path acousto-optic frequency shift module and frequency hopping single-frequency fiber laser | |
| JPH0758376B2 (en) | Optical waveform shaping device | |
| JPH0611743A (en) | Light pulse amplifier device | |
| CN108711732B (en) | All-fiber low repetition frequency parametric oscillator for stimulated Raman scattering | |
| CN208028366U (en) | A kind of femtosecond laser compression set based on heterojunction structure waveguide array | |
| JPH03242627A (en) | Multistage light amplifier device | |
| JP2004258411A (en) | Wavelength converter | |
| JP3486612B2 (en) | Ultrashort pulse fiber laser light source | |
| CN216436383U (en) | But frequency hopping single-frequency fiber laser of multichannel reputation frequency shift module | |
| RU2062540C1 (en) | Fiber light conductor of optical quantum amplifier | |
| US20030223105A1 (en) | Continuous wave infrared optical parametric amplifier | |
| Fatehi et al. | Erbium-doped fiber amplifiers with wavelength-selective optical feedback | |
| JPS5965828A (en) | Amplification system for optical signal | |
| JPH03253823A (en) | Optical amplifier | |
| JP3156684B2 (en) | Light switch | |
| Benner | Digital optical logic using optically switched directional couplers | |
| Jalali et al. | Wavelength conversion and light amplification in silicon waveguides | |
| JPH03134632A (en) | Optical fiber amplifying method and optical fiber amplifier | |
| US8717651B2 (en) | Optical devices and method of counting optical pulses |