JPH05509407A - バックグランド低減ｘ線多層ミラー - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるため要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 バックグラウンド低減Ｘ線多層ミラー 発明の背景 本発明は一般にＸ線反射鏡、とくに、電磁スペクトルの選ばれたＸ線帯域におけ る高反射率のために設計された、鏡からの不要な、より長い波長のバックグラウ ンド反射を低減（ｒｅ　ｄ　ｕ　ｃ　ｉ　ｎ　ｇ）するための波長選択ウェイブ トラップ（Ｗｌｖｅｌ目ｐ）に関する。アメリカ合衆国政府は、米国エネルギー 省とカリフォルニア大学評議員との契約Ｗ−７４０５−１！ＮＧ−３６にしたが って、本発明に関する権利を有する。　・ ＡＬＥＸＩＳ　（低エネルギーＸ線イメージングセンサー配列（Ａｒｒｓｙ）） 衛星は約５％のスペクトル分解能および０．５゜の空間分解能（ｘｐａｊｉｉｌ 　ｔｅｓｏｌｕ）ｉｏｎ）で３つの狭波長帯（１８Ｇ、１７１および１３３　Ａ ）において全天空を観測するために設計されている。衛星の望遠鏡はそれぞれ３ ３°の視野を有し、湾曲したマイクロチャネルプレート型の検出器上に宇宙の超 軟Ｘ線および極紫外線光の焦点を結ばせるためにほぼ垂直入射（ｎｏ＋ｍｘｌ　 １ｎｃｉｄｅ＋ｃｅ）　（垂直から１２．５〜１７．６°）で金属多層ミラーを 利用する。それぞれのミラーはモリブデンとケイ素との６０から１００の交互の 層からなっている。あいにく、より短い波長の放射線の検出において激しいバッ クグラウンド干渉という困難を引きおこす３０４人のヘリウムＩ＋の強いジオコ ロナルライン（ｇｅｏｅｏｒｏｎａｌ　１ｉｎｅ）が存在する。３０４人の放射 線を吸収する物質はまた最も重要な波長をもかなり大きく減じてしまうので、こ の領域での帯域幅限定フィルターの使用は性能をきわめて危くする。

望ましい波長の高反射率および望ましくない波長の低反射率の両方を最適化する 選択−反射、選択−抑制光学コーティングの設計は、１２００人より長い波長に 関してはよく知られている。たとえば、多層の誘電体−金属光学コーティングは 遠紫外線領域の全体にわたって広範囲に使用されてきた。１２００人より短いけ れども９００人より長い波長ニツイテハ、５ＰＩＥ　Ｖｏｌ、　１１６０　、！ −１／　イ／ＥＵＶ　オプティクス　フォー　アストロノミイ　アンド　マイク ロスコピイ（Ｘ−Ｒａｙ／ＥＵＹ　０ｐｔｉｃｓ　Ｆａ「Ａ＋ｔ＋ｏｎａｍ７　 ＡｎｄＭｉｃｒｏｓｅｏｐ？）　（１９８９）、ｐ１９−２５のシェリー　ニブ ルスタイン（Ｊｅｒｒ７　Ｅｄｅｌ＋ｔｅｉｎ）による“リフレクション／サプ レッション　コーチインゲス　フォー９００−１２００人　ラディエーション（ Ｒｅｆｌｅｃｔｉｏｎ／５ｕｐｐｒｅｓｓｉｏｎ　Ｃｏａｔｉｎｇ　Ｆｏｒ９０ ０−１２００人　Ｒａｄｉａｔｉｏｎ）″において説明されティるように、フッ 化マグネシウムおよびフッ化リチウムなどの透過性の間隔をもった層（ｔ＋ｘｎ ｓｍｉ＋５ｉｖｅ　ｓｐａｃｉｎｇ　１ａ７ｅ＋＋）およびアルミニウム、酸化 アルミニウム、金、ケイ素および二酸化ケイ素のような散乱層（＋ｃａＮｅｒｉ ｎｇ　１ａｙｅｚ）が有用であることが見出された。

天体物理学的研究において非常に興味深い極紫外線、超軟Ｘ線領域については、 この領域において光学特性の点で大きな相違を有する物質の薄い層が適用される 。前記のように、モリブデンとケイ素は２つの該当する物質である。３０４　Ａ の反射を低減する、モリブデンとシリコ゛ンとの交互の層を有するある多層ミラ ーの設計は、連続するモリブデン層同士の間隔を同一に保持したまま単にモリブ デン層の厚さを小さくするものである。モリブデンの占める割合が間隔の約２０ ％より小さいとき、３０４　Ａの反射率は１０−３より低い値に低減される。し かしながら、最大反射率もまた達成可能な最大値の約７０％に低減される。

したがって、本発明の目的は、おおよそ垂直入射での、電磁スペクトルの軟Ｘ線 、極紫外線領域における選ばれた波長での最大反射率を有し、また一方では金属 多層構造の部分としても構成されている反射防止膜によって望ましくないより長 い波長の放射線を抑制する、金属多層ミラーを提供することにある。

本発明のさらなる目的、利点および新規な特徴は、一部は以下の開示で説明され 、一部は以下のことを実験する際に当業者に明らかになり、あるいは本発明の実 施によりわかるであろう。本発明の目的および利点は、添付のクレームにおいて とくに指摘された手段および組み合わせによって実現され、達成される。

本発明の要旨 本発明の趣旨にしたがって前記のおよびその他の目的を達成するために、ここで 具体化され広（説明されるように、入射Ｘ線の選ばれたより短い波長での顕著な 反射率を有し、一方では選ばれたより長い入射Ｘ線波長での反射率を抑制する多 層Ｘ線ミラーであって、選ばれた厚さを有する第１のロー−１（ｌｏｗ−１）物 質の層によってそれぞれへたてられた、第１のハイ−２（ｈｉ（ｈ−２）物質の 選ばれた厚さを有する複数の層を含み、１組の第１のハイ−２層およびロー−２ 層の合計の厚さは第１の距離を定め、入射Ｘ線に面した選ばれた厚さを有し、選 ばれた厚さを有する第２のロー−２物質層によって入射Ｘ線に最も近い第１のハ イ−２物質層から分離されている少なくとも１つの第２のハイ−２物質を含み、 それによって第２のハイ−２およびロー−２物質層の合計の厚さと同じ厚さを有 する少くとも１組の層を形成し、そしてこの１組は、その反射率が抑制されるべ き入射Ｘ線のための１ウエイブトラツプ”を形成する。

好ましくは、第２のハイ−２およびロー−２物質層の２組の層の組が存在する。

２５Ｇと１２５人との間の主要な波長のために、ハイ−Ｚおよびロー−Ｘ物質層 はそれぞれモリブデンおよびケイ素を含有することもまた好ましい。

本発明の利益および利点は、湾曲した多層ミラーについて、電磁スペクトルの軟 Ｘ線領域における目的とする波長での高反射率およびより長い波長のバックグラ ウンド放射線の低反射率を含む。

図面の簡単な説明 本明細書に組込まれ、本明細書の一部をなす添付図面は、本発明の２つの実施態 様を図示し、説明と共に、本発明の原理を明らかにするのに役立つ。

図１はＡＬＥＸＩＳ望遠鏡システムで１７１人のバンドパス（ｈｉｎｄｐａｓｓ ）のために設計された層状合成微細構造ミラー（ｌａ７ｅ＋ｅｄ　５７ｎｔｈｅ ｔｉｅ　ｍ１ｃｒｏ＋ｌ＋ｕｅｔｎｒｅ　ｍ１ｒｒｏｒｓ）の予測される性能の 性能プロットである。

図２３は、本発明の教示にしたがって“ウェイブトラップ“を使用している多層 ミラーについて、実験的に決定した＋３ｆ１人の放射線の反射率を入射角の関数 としてプロットしたものであり、一方図２ｂは３ｆ１４　Ａの放射線のそれであ る。

発明の詳細な説明 要約していえば、本発明は、それ上に入射する望まれないより長い波長の入射放 射線の反射率を低減するために、選ばれた波長における反射について最適化され た、層状合成微細構造軟Ｘ線ミラーの表面上にデポジットされる多層“ウェイブ トラップ”の使用を含む。モリブデン／ケイ素の１組からなる反射防止膜の２層 によっておおわれた交互のモリブデンとケイ素との層状ミラー構造を使用してい る３つの別個のミラーの設計において、１３３．１７１および１８６人の波長で の反射率が最適化され、一方３０４　人でのそれは最小にされる。最適化のプロ セスは、ミラーについての、物質、層７組の構成ならびにそれらの数およびそれ ら同士の間の距離の選択、同時に“ウェイブトラップ”についての物質、層７組 の構成、それらの数および距離の選択を含む。

本発明の多数の細部は、オプティカル　エンジニアリング（Ｏｐｔｉｃａｌ　！ ＋ｇｉｎｅｅｔｉＢ）　Ｕｓ　５９２（１９９１１１におけるバーンハム　ダブ リュー　スミス（Ｂｘｒｎｈｉｍ　Ｗ、５ｓｉｌｌ＋）　、ジェフレー　ジェイ 　ブロッナ（Ｉｅ［Ｉｔｅ７　Ｊ、Ｂｌｏｃｈ）およびディアンヌ　ルセルーデ ュブレ（Ｄｉｘｎｅ　Ｒｏｏｓｓｅｌ−Ｄｕｐｒｅ）による“メタル　マルチレ イヤー　ミラーズ　フォーＥＵＶ／ウルトラソフト　Ｘ−レイ　ワイド−フィー ルド　テレスコープス（Ｍｅ目Ｉ　ＭｕＮｉｌＢｅ＋　Ｍｉｒｒｏｒｓ　Ｆａｔ 　ＥＵＶ／Ｕｌｆｒａｓｏｆｆ　Ｘ−Ｒａ１　Ｗｉｄｅ−Ｆｉｅｌｄ　Ｔｃ１Ｃ ｘｃｏｐｅｘ、）”という題の雑誌論文において開示されており、その教示は参 照することによってここに含まれる。

本発明の好ましい実施態様について詳細に言及するが、その１例は添付図面に示 されている。この図１を見ると、本発明の“ウェイブトラップ”使用の効果を示 す層状合成微細構造ミラーの性能がミラーの層の構成を変化させてプロットされ ている。Ａ＊Ωは望遠鏡の全面積−ソリッド−角度積（ｔｏｔａｌ　ａｐｅｌ− ｓｏｌｉｄ−ａｎｇｌｅ　ｐｒｏｄ［１ｃｔ）を表し、かつそれは望遠鏡内で作 用するときの多層ミラーの性能の尺度である。与えられた波長での望遠鏡のＡ０ Ωを決定するために、ミラーについての多層反射率カーブを乗じたミラーから反 射される入射線の微分的寄与（＋ＩＮＩｅ＋ｅｎｔｉａｌ　ｃｏｎｔｒｉｂｕｔ ｉｏｎ）は、その波長についての入射角度の関数として積分されなければならな い。目標は１７１人での反射率を最大にするが、３０４人でのバックグラウンド 放射線の反射率を最小にすることである。したがって、改良されたミラー設計は プロットの左かつ最上部の方に見出されるべきである。図１８は、モリブデン層 の厚さが変化させられるのに伴う、本発明の“ウェイブトラップ”なしのモリブ デン／ケイ素多層ミラーの理論上の性能を示す。Ｆはｒ＝ＭＧ層の厚さ／（Ｍｏ 層の厚さ＋３１層の厚さ）という関係によって与えられる。図１ｂは１７１Ａ用 に最適化された“ウェイブトラップ“の理論上の性能を表し、図ＩＣは製造され たサンプルにもとづいて本発明の“ウェイブトラップ”がいかにすぐれているか の控えめな実験的評らを表す。

最適化は、選ばれた軟Ｘ線波長の高反射率とより長い波長を有する選択されたバ ックグラウンド放射線の低応答の最適な妥協ｆｃｏｍｐｒｏｍ口ｅ）をもたらす 層の厚さを決定することによって行なわれた。多層反射率のモデルはプリンシプ ルズ　オブ　オプティカル（Ｐ＋１ｎｅｉｐｌｅｓ　ｏｆＯｐｔｉｃｓ）−、パ ーガモン出版（Ｐｅｒｇｓｔａｒｓｏｎ　Ｐｒｅｓｓ）　、ロンドン（１９５９ １におけるエム　ボーン（Ｍ、Ｂｏｒｎ）およびイー　ウォルフ（Ｅ、　Ｎｏ　 ｌ　Ｉ）の複合マトリックス解法（ｃｏ＠ｐｌｅｘｍｒＨｉｚ　５ｏｌｕｔｉｏ ｎ　ｍｅｔｈｏｄ）を使用するコンピューターｍｌ−ドを用いて算出され、モリ ブデンおよびケイ素に使用される光学定数はそれぞれ、ディー　エル　ウィンド （Ｄ、　Ｌ、　Ｗｉｎｄｌ）によるアプライド　オプティカル（Ａｐｐｌ。

Ｏｐｌ、）　２７．２４６　（１９８８）およびイー　ビー　パリツク（Ｅ、　 Ｂ、　Ｐａ１ｉｋ）によるハンドブック　オブ　オプティカル　コンスタンツ（ Ｈｚｎｄｂｏａｋ　ｏｒ　０ｐｔｉｃｉｌ　Ｃｏｎ５ｌａｌｓ）、アカデミツク 出版（Ａｃｘｄｅ＊ｉｅ　Ｐｔｅｓｓ）、ニューヨーク（１９８５）からえた。

所望の角度θに関する最大反射率が、Ｍｏ／Ｓｉ層の間隔を初期設定するため使 用波長に関してブラッグ条件を用いて概算的にえられる（ブラッグ条件：　ｚｄ 　＋ｉｎθ＝ｎλ、ここでｄはそれぞれの層の組におけるｌＪｏとＳｉ層の合計 の厚さであり、θは表面からの反射角であり、ｎは正の整数であり、この場合に は１に等しく、λは波長である）。

屈折、吸収および層が置かれるときの表面同士の境界面における原子の移動のゆ えにさらに精密な調整が必要であり、その結果として以下に説明されるように、 効果が生じる。

それぞれのミラーのバンドパスにおける反射率を最大にする一方で、バックグラ ウンド放出（ｅｍ口日ＯＬ１りに対する感度を最小にする必要がある。前記のよ うに、低地球軌道（ｌｏｗ　ｅａｒｔｈ　ｏｒｂｉｔ）におけるＡＩ、ＥＸＩＳ 望遠鏡システムにとっての最も深刻なバックグラウンドは、３Ｎ　Ａでのイオン 化されたヘリウムのジオコロナル放出である。

この放射線はかなり強力で、恒星間プラズマおよびその他の宇宙源からの軟Ｘ線 領域においてその測定が所望される信号のおそら＜１０５倍である。したがって 、３０４人とそれぞれのミラー用の最大波長との間に少なくともｔｏ’の除去率 （ｒｅｊｅｃｔｉｏｎ　ｒ！ｔｉｏ）を達成する必要がある。

多層ミラーのそれとは異なるｄ間隔を有する２組の層の組からなる“ウェイブト ラップ”は、その他の層の最上部にデポジットされる。一般に、ミラーは、入射 放射線から最も遠いケイ素（ロー−０層および入射放射線源に面したモリブデン （ハイ−２）層で組み立てられ、その結果“ウェイブトラップ”の１つめの層が ミラーのハイ−２物質上にじかにデポジットされかつそれ自身はロー−２物質で ある。３０４人での反射を抑制するために、これらの余分な２組の層の組の間隔 は、反射波と相殺的に干渉する定在波パターンが生じるようなものとなされる。

そのとき３ｆ１４　Ａの放射線は多層内部で吸収される。１組の層の組および３ 組の層の組を用いた実験が行なわれ、結果として、前者は３０４人の放射線の充 分な除去をもたらさず、後者はミラー反射率が最適化される波長の過度の吸収を 示したことについて言及されるべきである。したがって２組の層の組が最適であ ることがわかった。最上部の２つの層における３０４人の放射線の相殺的定在波 は境界条件としてそれらの下の多層ミラー構造と相互に作用しあうので、１ウエ イブトラツプ”とミラーの厳密なｄ間隔は同時に最適化されなければならない。

すなわち、“ウェイブトラップ”の厳密なｄ間隔はそれぞれのミラーのタイプに より異なるであろう。計算によれば、“ウェイブトラップ”なしでは４０％の最 大反射率および１Ｇ−３り低い３０４人の反射率を有すると予測される。

本発明を一般的に記述してきたが、これの装置の細部をさらに説明するために以 下の実施例が提供される。

実施例 ３つの軟Ｘ線波長に関１．て最適化されたミラーが表に示されるように設計され 、製造された。表中にはミラーおよびそれらに備わった“ウェイブトラップ”双 方のハイーＺ物質およびロー−２物質の厚さが示されている。前記のように、ミ ラーは６０から１００の層を有するように組み立てられ、“ウェイブトラップ” は２組の層の組で最適化することが見出された。これらのすべてのミラー設計は ３０４人の放射線からの反射を効果的に除去する。

表 波　長　ミラー二　″′ウェイブトラップ”Ｍｏ　Ｓｉ　Ｎｏ　５ｉ １８６　人　３１人　７０人　１１Ａ　４７人１７０　人　３５人　５８人　１ １人　４５人１３０　人　２８人　４２人　１ｔ１人　４５人表に引用された値 に対して、１８６人の波長のばあいの計算結果はミラーおよび“ウェイブトラッ プ”のモリブデンおよびケイ素の厚さはそれぞれ３８人および７４人、１０人お よび５５人であるべきであることを示唆した。製造されたとき、これらの寸法を 有するミラーは１８６Ａに最大反射率の波長を有していたが、最大除去効果を示 す波長は３０４人ではなかった。これは、デポジション工程の間における一方の 層の原子のもう一方の中への移動あるいは表面汚染のためと考えられる。すなわ ち、層の厚さが厳密に決められない。実験的研究や計算の修正は、最適化の値を 予測する道を提供する。

図２８および図２ｂはそれぞれ、代表的なミラーについて入射角の関数として、 １３０人の放射線に関する反射率および３０４人の放射線に関するそれを示す。

前記のように、良好に境界が定められた層状構造のみが最大反射率のために要求 される建設的干渉を提供するであろうから、本発明の教示による多層ミラーの製 造における主要な問題はスパッターされた層の層間均一性（ｌａ７ｅｒ−ｔｏ− ＩＢｅ＋　ａｎｉｌｏ＋ｍ１ｔ７）である。境界の画定（ｂｏｕｎｄａＢ　ｄｅ ｆｉｎＮｉｏｎ）はＣｍ−Ｋａで測定された付随ピーク（ｓｘｌｅｌｌＮｅ　ｐ ｅａｋ）の数から決定されうる。代表的な製造したミラーは回折測定で認められ る１６より高い次数（ｏｒｄｃ「）を有するかもしれない。したがって、厚さの 偏差が０．５人または±０．５％より大きいＣｕ４α測定値をモデル化する試み では観測値を再現できず、このことは前記ミラーがこの診断法の能力の範囲内で 均一であることを示す。しかしながら、“ウェイブトラップ”仕様を最適化する ために要求される実験的な精密な調整は、その厚さが正確でないかもしれないこ とを示している。もう１つの可能性は文献からえられた光学定数がわずかに間違 っているということである。

その他の問題点として、ミラーの表面全体にわたる２次元的均一性がある。湾曲 した片における基板とスパッタリング系との間の不均一な距離は、層の厚さにお ける不均一性の原因である。製造されたミラーについての試験は、直径が数セン チメートルの片については表面全体にわたってｄ間隔について±１％の均一性を 、１５ｃｍの直径の円については±１．５％を示す。

本発明のいくつかの好ましい実施態様についての前記の開示は、図解および説明 の目的で提示された。それは、徹底的でも、開示された厳密な型に本発明を限定 するものでもなく、明らかに、前記の教示に照らして多くの修正および変形が可 能である。たとえば、ここでは望遠鏡のためのＸ線ミラーが説明されているが、 Ｘ線光学分野における当業者には、現在適切な光学系の欠如によって最終的な集 積回路チップ上に所望される回路寸法と同じ寸法を有するマスクの使用が要求さ れる、自由電子レーザーを用いるＸ線リソグラフィー法のための集束鏡に本発明 の教示が応用できることは明らかである。発生する軟Ｘ線波長の多数の高調波（ より長い波長）もまたレーザー出力に存在するので、自由電子レーザー源は我々 の発明を用いて解決可能である特別の問題を与える。回折の問題は波長が長くな る程増大するので、現在のリソグラフィー法に要求される高分解能を提供するた めに、これらの高調波の除去が必須である。さらに、タングステンや炭素のよう な物質は、電磁スペクトルの軟Ｘ線領域において良好な光学特性を有しているこ とが知られており、クレームされた本発明の多層ミラーおよび“ウェイブトラッ プ”の製造に適当である。前記の実施態様は、他の当業者が覆々の具体例でおよ び考慮された個々の使用に適するように種々変化させて最もうまく本発明を利用 しつるように、本発明の原理およびその実用的な適用を最もうまく説明するため に選ばれ、記載されたものである。本発明の範囲は添付されたクレームによって 定められるものである。

λ＝Ｉ月Ａ　（ｃｍ２−ｓｒ）（、：おけるＡ　Ω１３０　Ａにおける反射率 ３０４人における反射率 要　約　書 バックグラウンド低減Ｘ線多層ミラー。選ばれた波長での反射率に最適化された 層状合成微細構造軟Ｘ線ミラーの表面にわたってデポジットされる多層“ウェイ ブトラップ”が、それ上に入射する望まれないより長い波長の入射放射線の反射 率を低減するために開示されている。

モリブデン／ケイ素の１組からなる反射防止膜の２層によっておおわれた交互の モリブデンとケイ素との層状ミラー構造を使用している３つの別個のミラーの設 計において、＋３３．１７１および１８６人の波長でのほぼ垂直入射の反射率が 最適化され、一方３０４人でのそれが最小にされる。最適化のプロセスは、ミラ ーについての、物質、層７組の構成ならびにそれらの数およびそれら同士の間の 距離の選択、同時に“ウェイブトラップ”についての物質、層７組の構成、それ らの数および距離の選択を含む。

国際調査報告

Claims (8)

【特許請求の範囲】
1. １．入射Ｘ線の選ばれたより短い波長での顕著な反射率を有し、一方では選ばれ たより長い入射波長での反射率を抑制する多層ミラーであって、 ａ．第１のハイ−Ｚ物質の複数の層であって、該第１のハイ−Ｚ物質のそれぞれ は第１の厚さを有し、お互いに間隔が置かれており、 ｂ．第１のロー−Ｚ物質の複数の層であって、該第１のロー−Ｚ物質層のそれぞ れは第２の厚さを有し、該ロー−Ｚ物質層と該ハイ−Ｚ物質層が、１つのロー− Ｚ物質層が１つのハイ−Ｚ物質層に隣接しかつ接触するように、複数の第１のハ イ−Ｚ物質層と複数の介在された第１のロー−Ｚ物質層が入射Ｘ−線の前記選ば れた波長を効率的に反射するように配置されており、 ｃ．第３の厚さを有する少なくとも１つの第２のハイ−Ｚ物質層であって、該少 なくとも１つの第２のハイ−Ｚ物質層が入射Ｘ−線を受けるように配置されおり 、ｄ．第４の厚さを有する少なくとも１つの第２のロー−Ｚ物質層であって、該 少なくとも１つの第２のロー−Ｚ物質層が該少なくとも１つの第２のハイ−Ｚ物 質層と入射Ｘ線を最初に受ける該第１のハイ−Ｚ物質層の１つとの間に配置され ており、それによって少なくとも１組の層の組がその反射率が抑制されるべき、 より長い波長の入射放射線の選ばれた波長のためのウェイブトラップであるよう に、少なくとも１組の反射防止層を形成している ような組み合わせからなる多層ミラー。
2. ２．前記少なくとも１つの第２のハイ−Ｚ物質層と前記少なくとも１つの第２の ロー−Ｚ物質層が２組の層の組を含む請求項１記載の多層ミラー。
3. ３．前記第１のハイ−Ｚ物質層、前記第２のハイ−Ｚ物質層、前記第１のロー− Ｚ物質層、前記第２のロー−Ｚ物質層、前記第１の厚さ、前記第２の厚さ、前記 第３の厚さおよび前記第４の厚さが、軟Ｘ線の選ばれた波長の反射を最大にする ように最適化されており、一方でより長い波長の放射線の反射を抑制する請求項 ２記載の多層ミラー。
4. ４．前記第１のハイ−Ｚ物質層および前記第２のハイ−Ｚ物質層が金属原子を含 有し、かつ前記第１のロー−Ｚ物質層および前記第２のロー−Ｚ物質層が非金属 原子を含有する請求項３記載の多層ミラー。
5. ５．前記第１のハイ−Ｚ物質層および前記第２のハイ−Ｚ物質層がモリブデン原 子を含有し、かつ前記第１のロー−Ｚ物質層および前記第２のロー−Ｚ物質層が ケイ素原子を含有する請求項４記載の多層ミラー。
6. ６．前記第１の厚さが約３１Åおよび前記第２の厚さが約７０Åであり、かつ前 記第３の厚さが約１１Åおよび前記第４の厚さが約４７Åであり、それによって １８６Åの放射線の反射率が最大にされ、一方３０４Åでのそれが抑制される請 求項５記載の多層ミラー。
7. ７．前記第１の厚さが約３５Åおよび前記第２の厚さが約５８Åであり、かつ前 記第３の厚さが約１１Åおよび前記第４の厚さが約４５Åであり、それによって １７０Åの放射線の反射率が最大にされ、一方３０４Åでのそれが抑制される請 求項５記載の多層ミラー。
8. ８．前記第１の厚さが約２８Åおよび前記第２の厚さが約４２Åであり、かつ前 記第３の厚さが約１０Åおよび前記第４の厚さが約４５Åであり、それによって １３０Åの放射線の反射率が最大にされ、一方３０４Åでのそれが抑制される請 求項５記載の多層ミラー。