JPH04229674A - 光デバイス - Google Patents
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Abstract
め要約のデータは記録されません。
Description
、特にモード同期のために非線形外部共振器を採用した
結合共振器レーザ(coupled−cavity l
aser)に関する。
信及び電気光学的サンプリング等の多様な技術分野にお
いて広く応用されつつある。レーザからこのような短い
パルス幅を得るために、モード同期が一般に用いられて
いる。固体レーザに結合された非線形外部共振器によっ
て、固体レーザだけから得られるよりもはるかに短いパ
ルスを発生させることが可能となった。この現象が生ず
るのは、非線形外部共振器が固体レーザのモード同期バ
ンド幅を増大させ、その共振器内に結合されたモード間
の位相情報をより効率的に伝達できるからであると理解
されている。
ザの顕著な例は、米国特許第4,635,263号およ
びオプティクス・レターズ第4巻、No.1、pp13
−15(1984)にモレナウアー(Mollenau
er)により記載されたソリトンレーザである。ソリト
ンレーザは非線形外部共振器に結合された主共振器を有
している。 この主共振器には、他のレーザによって光学的に励起さ
れる固体要素としての利得媒質が含まれる。励起(ポン
ピング)は連続波状又はパルス状である。非線形外部共
振器にとって主共振器への結合に必要なのは、主共振器
へ戻り注入される信号の位相が非共振カー効果(non
resonant Kerr effect)による非
線形性の強度(intensity)に依存することで
ある。外部共振器に非線形効果を与えるために光ファイ
バを採用する場合、ネット群速度分散が負の時、即ち群
速度が周波数増大とともに減少するとき、このレーザに
よってソリトンパルスの形成が可能となる。
おいてファイバの負の群速度分散を用いるが、他方でフ
ァイバの正の群速度分散を用いる重要なレーザが開発さ
れている。このレーザはソリトンを形成しないが、短パ
ルスを形成することが観測されている。付加的パルスモ
ード同期レーザ(APM:Additive Puls
e Modelocked laser)及び結合共振
器型モード同期レーザ(CCM)はこのようなレーザの
例である。ここで、非線形外部共振器は、戻りパルスが
主共振器パルスとコヒーレントに加わるように、主共振
器にマッチングしている。その結果、非線形外部共振器
によりチャープが生じ、それが光パルスのピークでの増
強干渉を生じさせると同時に、光パルスの翼部、即ち末
端部での相殺干渉を生じさせる。 これがパルスを先鋭にし短パルス化を促進する。
(Ippen)等によりJ.Opt.Soc.Am.B
,第6巻No.9 pp.1736−45(1989
)に記載され、結合共振器モード同期レーザはキーン(
Kean)等によりオプティクス・レターズ第14巻N
o.1 pp.39−41(1989)に記載されて
いる。
どの短パルスは上記レーザのいくつかで報告されている
が、それらレーザの開発及び改良にはいくつかの技術的
問題がある。必要なレーザ要素を構成実現するにはいく
つかの困難がある。付加的パルスモード同期レーザを作
製するには数カ月程度、場合によっては1年程度を必要
とする。これら構成要素の位置合わせはその困難の主な
原因になりつつある。1つの共振器から他の共振器への
結合は、外部共振器が光ファイバのような導波路要素を
採用する場合に更に複雑になる。更に、外部共振器に光
ファイバを有するレーザにおいて、非線形効果は光ファ
イバの長さを長くすることによってのみ増大する。最後
に、実際問題として、上記レーザのほとんどはパルス生
成を開始するためにナローノイズピーク(narrow
noise peak)のような外部励起が必要なこ
とも注意すべきである。
形反射器手段を有する非線形外部結合共振器を採用した
結合共振器レーザによって、設計及び実現が容易となり
、また自動スタート、制御可能な非線形効果及び強力な
モード同期が達成される。一般に、遠隔非線形反射器手
段は、近共振条件下で動作するように設計されている。
励起利得媒質と、非線形外部共振器に近共振非線形性を
取り込む手段とを含む。このような非線形性はバルク半
導体材料又は半導体量子井戸デバイスによって達成され
る。この近共振、低分散非線形性によって大きな非線形
位相シフト信号が得られ、この信号が主共振器へ戻り注
入されたとき、レーザの強いモード同期を引き起こす。
射器手段に対するレンズの位置を変化させればよい。
ビームを発生するレーザを含んでいる。主共振器のレー
ザに結合された非線形外部共振器を有することで、光ビ
ームの変調とそれによるモード同期を可能にする。本発
明の原理によれば、非線形外部共振器は光ビームを反射
する遠隔反射器手段を有し、光ビームの所定パラメータ
を非線形に変化させる。
/誘電体組合せ材料から実現され得る。遠隔反射器手段
の非線形効果は、バルク半導体材料および半導体量子井
戸材料から得られる。遠隔反射器手段の反射性は、バル
ク又は量子井戸半導体材料の一端面上に積層された1/
4波長の半導体又は誘電体積層構造によって与えられる
。遠隔反射器手段の非線形性及び反射性に寄与する部分
は、標準的な成長堆積技術を用いて容易に集積形成され
る。
、主共振器レーザの波長は、遠隔反射器手段を構成する
バルク半導体材料又は半導体量子井戸材料の励起子共振
波長より長いか又は実質的に一致することが一般的に望
ましい。現時点において、レーザ動作が最良になるのは
、主共振器レーザが半導体量子井戸材料の励起子共振エ
ネルギより低い数10meVに調整されたとき、即ち励
起子共振波長より長い波長に調整されたときである。 この近共振動作条件において、量子井戸は低分散と入射
光ビームの大きな非線形位相シフトを与える。
ド同期レーザの一実施例を示す。利得媒質101は主共
振器に対して利得を与えるものであり、標準Ti:Al
2O3ロッドで実現可能である。このロッドは、ブリュ
スター角の端面ファセットを有し、長さは約23mmで
ある。利得媒質101は平均出力5〜15Wのアルゴン
レーザ102のオールライン放出によって励起される。 励起ビームは鏡114によって主共振器へ反射される。 レンズ113は励起ビームを集束させ、その強度を利得
媒質101へ集中させる。利得媒質101は端鏡100
及び104によって規定されたZ状の非点収差補償共振
器に組み込まれている。端鏡104は反射率97%で設
計され、主共振器レーザからの光ビームの出力結合器と
して働く。フィルタ103は主共振器内に含まれ、チュ
ーニングに用いられる。フィルタ103はライオットフ
ィルタ(Lyot filter)のような複屈折板で
実現される。 端鏡100は一般に100%に近い高反射率を有する。 曲面鏡115及び116は光ビームを主共振器の利得媒
質101上へ集光させる。
端鏡104と遠隔反射器107との間の光路によって規
定される。本実施例では、非線形外部共振器は折り畳ま
れて出力結合器105を含むことを可能にしている。出
力結合器105は、非線形外部共振器モード同期レーザ
からのモード同期光ビームに対して出力ポートを提供し
、90%の反射率に設計される。出力結合器105には
ピエゾ素子(図示せず)が設けられ、それによって微小
に移動させることができ、正確な共振器長のマッチング
を可能にする。
瞭となっている。外部共振器の光路長は主共振器レーザ
に対する光路長の整数倍又はその逆数倍に実質的に等し
く設定されることが考えられる。
れ、レンズ106は反射防止材料でコーティングされて
いることが望ましい。また、レンズ106は光ビームを
遠隔反射器107上に集束させる。図示されていないピ
エゾ素子や標準平行移動素子(standard tr
anslation element)等により遠隔反
射器107に関してレンズ106の位置を変化させるこ
とにより、遠隔反射器107上に当たる光ビームの強度
を変化させることが可能である。その結果、遠隔反射器
107による非線形効果は比例的に変化する。レンズ1
06も慎重に位置づけられ、遠隔反射器107でら反射
されて外部共振器へ戻った光ビームを正確にモードマッ
チさせる。レンズ106の焦点距離は遠隔反射器107
の半導体材料の非線形性および励起光パワーに従って決
定される。本実施例では5倍のレンズが用いられる。
いる。この例では、標準的な半導体成長技術を用いてp
−i−n構造がエピタキシャル成長により形成される。 非線形効果は真性領域において支配的に生ずる。この真
性領域は、50のAlGaAs障壁(幅8nm、Alモ
ル分率約0.3)によって分離された一連の50のGa
As量子井戸(幅10nm)により構成される。
率約0.2)からなる10周期の1/4波長誘電体層に
よって高反射率バック層が得られ、光ビームを共振器内
へ反射させる。この例の誘電体反射器は約850nmを
中心とした反射性を示す。遠隔反射器107は銅ブロッ
クの表面が反射防止コートされ、インジウムはんだ付け
(In−soldered)されており、安定化バス1
08によって温度制御されている。安定化バス108は
、ハイパワー条件下でも非線形外部共振器に対して温度
制御を行い良好な熱安定性を与える。
的に消散させるが、薄膜反射器では効率的に消散できな
い。薄膜反射器では本発明で期待されるような数ワット
の光パワーを有する光ビームの反射ができないからであ
る。
ラー(foldingmirror)として実現される
。図1に示すように、その出力は調整鏡117〜120
を介してRFスペクトル分析器110、自動相関計(コ
レレータ)111、および高速検出器及びサンプリング
・オシロスコープ112のような複数の利用デバイスへ
結合される。 上記利用デバイスはモード同期プロセスを最適化するた
めに必要な調整を行うのに有用である。
(トランスレータ)121は外部共振器の光路長の調整
を可能とし、レーザ動作の最適化に望ましい共振器長の
マッチングを与える。
来用いられた非共振カー型非線形性とは明瞭に異なる。 パルス形成は、付加的パルスモード同期に基づくもので
はなく、大きな非線形振幅信号に基づくものである。こ
の非線形振幅信号が主共振器へ戻されると、レーザの強
いモード同期を生じさせる。主共振器の高いQは短パル
ス形成には望ましい。高い内部共振器強度は利得飽和を
促進する。外部共振器の光路長を2mmだけデチューニ
ングすると、パルスを10psecオーダーで持続させ
ることができる。
常に短い光路長にわたって得られることである。従来と
は反対に、導波路が長い相互作用長にわたって光伝達を
サポートする必要がない。本発明は光ビームへほとんど
分散を導入しないから、レンズ106の焦点距離を用い
て分散を変化させることなく非線形性の強度を変化させ
ることができる。
、又はAlGaAsのAl濃度変化のような成分濃度を
変化させた半導体材料を成長させることによって達成さ
れる。
えば量子井戸構造のInGaAs/GaAs及びInG
aAsP/InPのようなIII−V族化合物である。 量子井戸用及びバルク半導体材料用の他の材料も周知で
る。
BEL、Nd:glass及びNaCl:F+2から成
るグループから選択された1つとして達成される。
る遠隔非線形反射器手段を有する非線形外部結合共振器
を採用した結合共振器レーザによって、設計及び実現が
容易となり、また自動スタート、制御可能な非線形効果
及び強力なモード同期が達成される。
ザの一実施例を示す概略的構成図である。
す概略的断面構成図である。
Claims (16)
- 【請求項1】 第1の波長で光ビームを発生するレー
ザと、前記光ビームの変調を誘起させ前記光ビームをモ
ード同期させる前記レーザと光学的に結合した非線形外
部共振器手段と、を有し、前記非線形外部共振器手段が
、前記光ビームに反応し前記光ビームのある所定パラメ
ータを反射させ且つ非線形に変化させる遠隔反射器手段
を含む、ことを特徴とする光デバイス。 - 【請求項2】 前記非線形外部共振器手段は、更に、
前記光ビームを前記遠隔反射器手段上へ集光させるレン
ズを含むことを特徴とする請求項1記載の光デバイス。 - 【請求項3】 前記非線形外部共振器手段は、更に、
前記遠隔反射器手段上へ集光した前記光ビームの強度を
変化させるために前記遠隔反射器手段に対して前記レン
ズの位置を変化させる平行移動手段を含むことを特徴と
する請求項2記載の光デバイス。 - 【請求項4】 前記非線形外部共振器手段は、その出
力ビームを結合する出力手段を含むことを特徴とする請
求項1記載の光デバイス。 - 【請求項5】 前記遠隔反射器手段は、前記非線形外
部共振器手段の光路長を変化させるために遠隔反射器の
位置を変化させる平行移動手段を含むことを特徴とする
請求項1記載の光デバイス。 - 【請求項6】 前記遠隔反射器手段は、前記第1の波
長の光ビームを非線形に変化させる半導体材料構造と、
該半導体材料構造と共に集積され該半導体材料構造の一
端面上に位置された反射器と、を含むことを特徴とする
請求項1記載の光デバイス。 - 【請求項7】 前記半導体材料構造は、実質的に前記
第1の波長以上の励起子共振波長を有する実質的に均質
なバルク半導体材料を含むこと特徴とする請求項6記載
の光デバイス。 - 【請求項8】 前記実質的に均質なバルク半導体材料
はGaAsを含み、前記レーザはTi:Al2O3利得
媒質を含むことを特徴とする請求項7記載の光デバイス
。 - 【請求項9】 前記実質的に均質なバルク半導体材料
はInGaAsを含み、前記レーザはNd:YAG、N
d:BEL及びNd:glassからなるグループから
選択された利得媒質を含むことを特徴とする請求項7記
載の光デバイス。 - 【請求項10】 前記実質的に均質なバルク半導体材
料はInGaAsを含み、前記レーザはNaCl:F+
2利得媒質を含むことを特徴とする請求項7記載の光デ
バイス。 - 【請求項11】 前記半導体材料構造は、実質的に前
記第1の波長以上の励起子共振波長を有する少なくとも
1つの量子井戸領域を含むこと特徴とする請求項6記載
の光デバイス。 - 【請求項12】 前記量子井戸領域は第1及び第2の
AlGaAs障壁層と該第1及び第2の障壁層の間のG
aAs井戸層とを含み、前記レーザはTi:Al2O3
利得媒質を含むことを特徴とする請求項11記載の光デ
バイス。 - 【請求項13】 前記量子井戸領域は第1及び第2の
GaAs障壁層と該第1及び第2の障壁層の間のInG
aAs井戸層とを含み、前記レーザはNd:YAG、N
d:BEL及びNd:glassからなるグループから
選択された利得媒質を含むことを特徴とする請求項11
記載の光デバイス。 - 【請求項14】 前記量子井戸領域は第1及び第2の
InP障壁層と該第1及び第2の障壁層の間のInGa
AsP井戸層とを含み、前記レーザはNaCl:F+2
利得媒質を含むことを特徴とする請求項11記載の光デ
バイス。 - 【請求項15】 前記非線形外部共振器手段に対する
光路長は前記レーザに対する光路長の整数倍に実質的に
等しいことを特徴とする請求項1記載の光デバイス。 - 【請求項16】 前記レーザに対する光路長は前記非
線形外部共振器手段に対する光路長の整数倍に実質的に
等しいことを特徴とする請求項1記載の光デバイス。
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