JPH0318891Y2 - - Google Patents
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- Publication number
- JPH0318891Y2 JPH0318891Y2 JP1983069400U JP6940083U JPH0318891Y2 JP H0318891 Y2 JPH0318891 Y2 JP H0318891Y2 JP 1983069400 U JP1983069400 U JP 1983069400U JP 6940083 U JP6940083 U JP 6940083U JP H0318891 Y2 JPH0318891 Y2 JP H0318891Y2
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- Japan
- Prior art keywords
- distance
- detection electrodes
- transmitter
- aperture
- fluid
- Prior art date
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- Expired
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- 238000001514 detection method Methods 0.000 claims description 29
- 239000012530 fluid Substances 0.000 claims description 16
- 239000003792 electrolyte Substances 0.000 claims description 2
- 230000002093 peripheral effect Effects 0.000 claims 1
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 6
- 230000005684 electric field Effects 0.000 description 5
- 238000005259 measurement Methods 0.000 description 4
- 230000005284 excitation Effects 0.000 description 2
- 230000013011 mating Effects 0.000 description 2
- 229910001018 Cast iron Inorganic materials 0.000 description 1
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 1
- 239000007788 liquid Substances 0.000 description 1
- 239000013585 weight reducing agent Substances 0.000 description 1
Landscapes
- Measuring Volume Flow (AREA)
Description
【考案の詳細な説明】
〈産業上の利用分野〉
本考案は、電磁流量計発信器に関し、特に電磁
流量計発信器の面間距離を短かくしたときに生ず
る問題点を除去するように改良したものである。
流量計発信器の面間距離を短かくしたときに生ず
る問題点を除去するように改良したものである。
〈従来技術〉
第1図は従来技術に係る電磁流量計発信器の構
成図である。第1図aはその縦断面、第1図bは
その横断面を示す。同図に示すようにライニング
1が施された導管2がフランジと1体のケース3
に固定され、導管2とケース3との間に磁界を形
成する励磁コイル4が挿入固定されている。励磁
コイル4により生じた磁場Bを流体が横切ること
により検出電極5a,5bに流量に対応した電圧
を発生する。磁場Bはケース3を帰路とするが、
一部はケース3の外部配管側にも漏洩する。更に
ケース3の外側には測定液を接地するための接地
フランジ6a,6bが固定され、これも含めて発
信器を形成している。検出電極5aと5bを結ぶ
軸をX−X′軸、導管2の管軸をZ−Z′軸、X−
X′軸とZ−Z′軸のいずれにも直交する軸をY−
Y′軸とする。発信器の口径をD、発信器の軸方
向の長さを面間距離Lと称する。流体中に発生し
た流量に対応した信号電圧は検出電極5a,5b
に近接しているほどその影響の度合は大きく、検
出電極5a,5bより離れるに従つてその影響は
小さくなる。そして流体中の各点に発生した電圧
の総和が検出電極5a,5b間に生ずる電圧とな
る。その広がりの程度を知るには検出電極5aと
5b間に電圧を印加したときに流体中に生ずる電
界分布を知ることによつて評価することができ
る。
成図である。第1図aはその縦断面、第1図bは
その横断面を示す。同図に示すようにライニング
1が施された導管2がフランジと1体のケース3
に固定され、導管2とケース3との間に磁界を形
成する励磁コイル4が挿入固定されている。励磁
コイル4により生じた磁場Bを流体が横切ること
により検出電極5a,5bに流量に対応した電圧
を発生する。磁場Bはケース3を帰路とするが、
一部はケース3の外部配管側にも漏洩する。更に
ケース3の外側には測定液を接地するための接地
フランジ6a,6bが固定され、これも含めて発
信器を形成している。検出電極5aと5bを結ぶ
軸をX−X′軸、導管2の管軸をZ−Z′軸、X−
X′軸とZ−Z′軸のいずれにも直交する軸をY−
Y′軸とする。発信器の口径をD、発信器の軸方
向の長さを面間距離Lと称する。流体中に発生し
た流量に対応した信号電圧は検出電極5a,5b
に近接しているほどその影響の度合は大きく、検
出電極5a,5bより離れるに従つてその影響は
小さくなる。そして流体中の各点に発生した電圧
の総和が検出電極5a,5b間に生ずる電圧とな
る。その広がりの程度を知るには検出電極5aと
5b間に電圧を印加したときに流体中に生ずる電
界分布を知ることによつて評価することができ
る。
第2図は、発信器を配管の中へ設置し検出電極
間に電位差を与えたときに測定流体中に生ずる電
界分布を示している。以下、第1図と同じ機能を
有する部分には同一番号を付して必要に応じ説明
を省略する。第1図に示す発信器を配管7および
8との間に設置し、検出電極5a,5b間に電圧
を与えると、一般には測定流体中には図に示すよ
うに検出電極5aと5bの間のみならず、検出電
極5aまたは5bから接地フランジ6a,6b
や、配管7,8にまたがる電気力線が存在する。
発信器の面間距離Lが口径Dに比べて長い場合は
検出電極5aから5bへ向かう電気力線は接地フ
ランジ6a,6bや配管7,8にまで及ばず誤差
を生じないが、面間距離Lが口径Dに比べて短か
くなると図に示すように検出電極5a,5b間の
電気力線の一部は接地フランジ6a,6bや配管
7,8にまで及びスパン誤差とか測定流体の導電
率の影響を受けるようになる。
間に電位差を与えたときに測定流体中に生ずる電
界分布を示している。以下、第1図と同じ機能を
有する部分には同一番号を付して必要に応じ説明
を省略する。第1図に示す発信器を配管7および
8との間に設置し、検出電極5a,5b間に電圧
を与えると、一般には測定流体中には図に示すよ
うに検出電極5aと5bの間のみならず、検出電
極5aまたは5bから接地フランジ6a,6b
や、配管7,8にまたがる電気力線が存在する。
発信器の面間距離Lが口径Dに比べて長い場合は
検出電極5aから5bへ向かう電気力線は接地フ
ランジ6a,6bや配管7,8にまで及ばず誤差
を生じないが、面間距離Lが口径Dに比べて短か
くなると図に示すように検出電極5a,5b間の
電気力線の一部は接地フランジ6a,6bや配管
7,8にまで及びスパン誤差とか測定流体の導電
率の影響を受けるようになる。
近時、電磁流量計は経済性の追求や軽量化を目
ざして小形化される傾向を生んでおり、同時に高
精度をも要求される傾向にある。小形化を実現す
るためには発信器の面間距離Lを口径Dに比べて
小さくせねばならない。しかし、単に面間距離L
を口径Dに比べて小さくすると前記したごとくス
パン誤差や測定流体の導電率の影響を受ける不都
合が生じる。特に、配管は鋳鉄管などの導電性管
路であつたりプラスチツク製の絶縁性管路であつ
たりするので配管の種類によりスパン誤差も変動
することになる。
ざして小形化される傾向を生んでおり、同時に高
精度をも要求される傾向にある。小形化を実現す
るためには発信器の面間距離Lを口径Dに比べて
小さくせねばならない。しかし、単に面間距離L
を口径Dに比べて小さくすると前記したごとくス
パン誤差や測定流体の導電率の影響を受ける不都
合が生じる。特に、配管は鋳鉄管などの導電性管
路であつたりプラスチツク製の絶縁性管路であつ
たりするので配管の種類によりスパン誤差も変動
することになる。
〈考案の目的〉
本考案は、前記の従来技術に鑑み、小形化に伴
つて生ずる相手配管の種類および測定流体の導電
率の変化に起因するスパン誤差を除去することを
目的とする。
つて生ずる相手配管の種類および測定流体の導電
率の変化に起因するスパン誤差を除去することを
目的とする。
〈考案の構成〉
この目的を達成する本考案の構成は、口径の2
倍未満の面間距離を有し内面がライニングされ電
解質流体を測定する電磁流量計発信器おいて、検
出電極を面間距離の中央の断面内周面上に少くと
も1対配置し、その1対の検出電極間の距離を面
間距離の1/2以下としたことを特徴とする電磁流
量計発信器である。
倍未満の面間距離を有し内面がライニングされ電
解質流体を測定する電磁流量計発信器おいて、検
出電極を面間距離の中央の断面内周面上に少くと
も1対配置し、その1対の検出電極間の距離を面
間距離の1/2以下としたことを特徴とする電磁流
量計発信器である。
〈実施例〉
以下、本考案の実施例について図面に基づき詳
細に説明する。
細に説明する。
第3図は本考案の1実施例を示したものであ
る。図において、9a-1と9b-1,9a-2と9b-2と
は各々対をなし流量信号を検出する検出電極であ
る。各検出電極はY−Y′軸を含む平面内のライ
ニング1の内面に固定されている。検出電極9a-
1と9b-1,又は検出電極9a-2と9b-2とは対をな
しておりそれぞれの検出電極間の距離は各々Pで
ある。そしてこのPの値は発信器の口径Dより小
さく選定されている。第4図は第3図の構成にお
いて検出電極9 a−1 と9b-1間に電圧を加え
たときの測定流体に形成される電界分布を示した
ものである。検出電極9a-1と9b-1の間の距離P
が口径Dに比べて小さくなつているので電気力線
の分布が局限され、配管7又は8へ及ぶ電気力線
の割合が減少する。その減少の割合はP/Dとな
り発信器の面間距離Lに対してPL/Dの面間距
離の発信器とした場合とほぼ等価となる。換言す
れば、従来の発信器の面間距離Lに対して配管の
影響等を同じにするためには、本実施例によれば
PL/Dの面間距離の発信器と等価であることを
意味している。つまり、それだけ小形化が可能で
ある。
る。図において、9a-1と9b-1,9a-2と9b-2と
は各々対をなし流量信号を検出する検出電極であ
る。各検出電極はY−Y′軸を含む平面内のライ
ニング1の内面に固定されている。検出電極9a-
1と9b-1,又は検出電極9a-2と9b-2とは対をな
しておりそれぞれの検出電極間の距離は各々Pで
ある。そしてこのPの値は発信器の口径Dより小
さく選定されている。第4図は第3図の構成にお
いて検出電極9 a−1 と9b-1間に電圧を加え
たときの測定流体に形成される電界分布を示した
ものである。検出電極9a-1と9b-1の間の距離P
が口径Dに比べて小さくなつているので電気力線
の分布が局限され、配管7又は8へ及ぶ電気力線
の割合が減少する。その減少の割合はP/Dとな
り発信器の面間距離Lに対してPL/Dの面間距
離の発信器とした場合とほぼ等価となる。換言す
れば、従来の発信器の面間距離Lに対して配管の
影響等を同じにするためには、本実施例によれば
PL/Dの面間距離の発信器と等価であることを
意味している。つまり、それだけ小形化が可能で
ある。
第5図は面間距離に対するスパンエラーとの関
係を求めた実験曲線である。横軸は口径単位で表
わした発信器の面間距離であり、縦軸は測定流体
の導電率を200μ/cmから20000μ/cmまで変
えたときのスパン誤差を口径単位で表わした面間
距離(L/D)が1.1の場合を1にとつて比率で
表わしたものである。なお、この場合は検出電極
の距離Pが口径Dに等しく、本実施例での極限の
とぎの曲線である。この曲線がら判るように面間
距離(L/D)が大きくなるに従つて次第に導電
率の変化に対するスパン誤差が減少する傾向を示
しL/D=2.0で完全に誤差が零になる。この極
限における事実から口径の2倍の面間距離の場合
には検出電極間の距離Pが口径Dのときには導電
率の変化に対してスパン変化が生じない。面間距
離Lを口径Dと等しくなるほど短面間にした場合
にはPを口径の半分にすれば導電率の変化に対し
て影響を受けない発信器とすることができる。
係を求めた実験曲線である。横軸は口径単位で表
わした発信器の面間距離であり、縦軸は測定流体
の導電率を200μ/cmから20000μ/cmまで変
えたときのスパン誤差を口径単位で表わした面間
距離(L/D)が1.1の場合を1にとつて比率で
表わしたものである。なお、この場合は検出電極
の距離Pが口径Dに等しく、本実施例での極限の
とぎの曲線である。この曲線がら判るように面間
距離(L/D)が大きくなるに従つて次第に導電
率の変化に対するスパン誤差が減少する傾向を示
しL/D=2.0で完全に誤差が零になる。この極
限における事実から口径の2倍の面間距離の場合
には検出電極間の距離Pが口径Dのときには導電
率の変化に対してスパン変化が生じない。面間距
離Lを口径Dと等しくなるほど短面間にした場合
にはPを口径の半分にすれば導電率の変化に対し
て影響を受けない発信器とすることができる。
〈考案の効果〉
以上、実施例とともに具体的に説明したように
本考案によれば、短面間でも相手配管の内面状態
や測定流体の導電率によるスパン誤差が生ぜず、
低コスト化が可能であるので従来実現が困難であ
つた短面間でかつ高精度の電磁流量計発信器が実
現できる。
本考案によれば、短面間でも相手配管の内面状態
や測定流体の導電率によるスパン誤差が生ぜず、
低コスト化が可能であるので従来実現が困難であ
つた短面間でかつ高精度の電磁流量計発信器が実
現できる。
第1図は従来の電磁流量計発信器の構成図、第
2図は第1図の場合の測定流体内の電界分布図、
第3図は本実施例の構成図、第4図は第3図の場
合の測定流体内の電界分布図、第5図は発信器の
面間距離に対する導電率変化によるスパン誤差を
示す図である。 5a,5b……検出電極、6a,6b……接地
フランジ、7,8……配管、9a-1,9b-1,9a-
2,9b-2……検出電極、L……面間距離、D……
口径、P……検出電極間距離。
2図は第1図の場合の測定流体内の電界分布図、
第3図は本実施例の構成図、第4図は第3図の場
合の測定流体内の電界分布図、第5図は発信器の
面間距離に対する導電率変化によるスパン誤差を
示す図である。 5a,5b……検出電極、6a,6b……接地
フランジ、7,8……配管、9a-1,9b-1,9a-
2,9b-2……検出電極、L……面間距離、D……
口径、P……検出電極間距離。
Claims (1)
- 口径の2倍未満の面間距離を有し内面がライニ
ングされ電解質流体を測定する電磁流量計発信器
おいて、検出電極を前記面間距離の中央の断面内
周面上に少くとも1対配置し、その1対の前記検
出電極間の距離を前記面間距離の1/2以下とした
ことを特徴とする電磁流量計発信器。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP6940083U JPS59175124U (ja) | 1983-05-10 | 1983-05-10 | 電磁流量計発信器 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP6940083U JPS59175124U (ja) | 1983-05-10 | 1983-05-10 | 電磁流量計発信器 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS59175124U JPS59175124U (ja) | 1984-11-22 |
JPH0318891Y2 true JPH0318891Y2 (ja) | 1991-04-22 |
Family
ID=30199555
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP6940083U Granted JPS59175124U (ja) | 1983-05-10 | 1983-05-10 | 電磁流量計発信器 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS59175124U (ja) |
Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS5165663A (ja) * | 1974-10-15 | 1976-06-07 | Interatom |
-
1983
- 1983-05-10 JP JP6940083U patent/JPS59175124U/ja active Granted
Patent Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS5165663A (ja) * | 1974-10-15 | 1976-06-07 | Interatom |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
JPS59175124U (ja) | 1984-11-22 |
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