JPH0279242A - Magneto-optical overwriting system - Google Patents
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- Recording Or Reproducing By Magnetic Means (AREA)
Abstract
Description
【発明の詳細な説明】 （産業上の利用分野） 本発明は光磁気オーバーライド方式に関する。[Detailed description of the invention] (Industrial application field) The present invention relates to a magneto-optical override system.
（従来の技術）
磁性材料における熱による磁気特性の変化を利用して磁
気記録媒体の磁性層に記録情報と対応した磁化の変化に
よって情報の記録を行い、また、前記した磁気記録媒体
の磁性層における記録情報と対応した磁化の変化の状態
をファラディ効果やカー効果などのような磁気に付随す
る光学効果を利用して読出すようにした光磁気記録再生
方式は、磁性層として垂直磁化膜を使用することにより
高密度記録再生が可能なために、近年になって各種の光
磁気記録媒体を使用した多くの方式が提案されている。(Prior Art) Information is recorded in a magnetic layer of a magnetic recording medium by a change in magnetization corresponding to recorded information by utilizing changes in magnetic properties of a magnetic material due to heat. The magneto-optical recording and reproducing method uses optical effects associated with magnetism such as the Faraday effect and Kerr effect to read the state of change in magnetization corresponding to the recorded information in the magnetic layer. In recent years, many systems using various magneto-optical recording media have been proposed because their use enables high-density recording and reproduction.
そして１円盤状の光磁気記録媒体を用いた光デイスクメ
モリは、記録再生装置に対する着脱が可能で、かつ、書
換えができる大量容ファイルとして盛んに研究開発が行
われており、商品化がなされている例も見られるに至っ
ているが、現状においては書換え可能とはいっても書換
え手段が単純ではなく、直接にオーバーライドができな
いものであったために、従来から広く使用されている磁
気記録媒体が着脱不能となされている構成態様の所謂ハ
ードディスク装置（例えば、ウィンチエスタ−型ディス
ク装置）に比べて使い勝手が悪いという欠点があった。Optical disk memory, which uses a disk-shaped magneto-optical recording medium, has been actively researched and developed as a large-capacity file that can be attached to and detached from a recording/playback device and is rewritable, and has been commercialized. However, at present, even though it is rewritable, the rewriting method is not simple and direct override is not possible, so the magnetic recording media that have been widely used in the past are not removable. The disadvantage is that it is less convenient to use than a so-called hard disk device (for example, a wintier-type disk device) having a configuration configured as follows.
そのために、光磁気ディスクにおいて直接にオーバーラ
イドを実現できるようにするための各種の光磁気オーバ
ーライド方式が提案されるようになったが、既提案の光
磁気オーバーライド方式の内で代表的なものとしては、
（１）回転する光磁気記録媒体を一定の光強度の微小な
スポットで照射するとともに、記録バイアス磁界強度を
記録の対象にされている情報信号によって強度変調する
ようにした光磁気オーバーライド方式（２）重希土類金
属と遷移金゛属との非晶質合金によって構成された第１
の磁性層と重希土類金属と遷移金属との非晶質合金によ
って構成された第２の磁性層との２つの磁性層の間に磁
気的交換相互作用が及ぶような状態で積層構成するとと
ともに、前記した第１の磁性層と第２の磁性層とは第１
の磁性層の保磁力Ｈｃｌと第２の磁性層の保磁力Ｈｃ２
とが室温においてＨｃｌ） ）（ｃ２の関係にあり、か
つ、前記した第１の磁性層のキュリー温度Ｔｃ１と第２
の磁性層のキュリー、温度Ｔｃ２とがＴｅ１（Ｔｃ２の
関係にある磁性材料を用いて構成されている構成部分を
備えている光磁気記録媒体と、前記した光磁気記録媒体
における第１の磁性層がキュリー温度Ｔｃ１付近の温度
以上の温度に加熱されるとともに第２の磁性層がキュリ
ー温度Ｔｃ２付近の温度以下の温度に加熱されるような
加熱状態にされる第１の光強度と、前記した光磁気記録
媒体における第１の磁性層がキュリー温度Ｔｃ１付近の
温度以上の温度以上に加熱されるとともに第２の磁性層
がキュリー温度Ｔｃ２付近の温度以上の温度に加熱され
るような加熱状態にされる第２の光強度とに光強度が変
調されているレーザ光束を集光して光磁気記録媒体に照
射する手段と、前記したレーザ光束の集光点と光磁気記
録媒体とを相対的に移動させる手段と、光磁気記録媒体
が前記したレーザ光束によって照射されるのに先立って
、第２の磁性層だけをそれの厚さ方向で予め定められた
向きに磁化させるようにする第２の磁性層の初期化のた
めの外部磁界の印加手段と、第２の光強度のレーザ光束
による集光点での加熱により第１の磁性層と第２の磁性
層との両磁性層の磁化が消滅した後の冷却過程において
は、まず、第２の磁性層における前記した磁化の消滅部
分に、前記した磁化の消滅部分に対して前記した第２の
磁性層における磁化の向きとは反対の向きに第２の磁性
層を磁化させうるような磁界を発生させる外部のバイア
ス磁界による磁化を新たに生ぜさせ、続いて前記の第２
の磁性層に新たに生じた磁化を磁気的な交換相互作用に
より第１の磁性層における前記の磁化の消滅部分に磁化
を生じさせるようにし、さらに、第１の光強度のレーザ
光束による集光点での加熱により第１の磁性層の磁化だ
けが消滅した後の冷却過程においては、冷却過程におい
て前記した第１の磁性層における磁化の消滅部分に対応
している第２の磁性層の磁化が磁気的な交換相互作用に
より第１の磁性層における前記の磁化の消滅部分に磁化
を生じさせるようにする手段と、第１の磁性層側から再
生が行われるようにする手段とを備えてなる交換２層膜
を備えた光磁気記録媒体を用いたオーバーライド方式、
との２種類の光磁気オーバーライド方式を挙げることが
できる。To this end, various magneto-optical override methods have been proposed to enable direct override on magneto-optical disks, but among the magneto-optical override methods that have already been proposed, the most representative ones are: ,
(1) A magneto-optical override method (2) in which a rotating magneto-optical recording medium is irradiated with a minute spot of constant light intensity, and the intensity of the recording bias magnetic field is modulated depending on the information signal being recorded. ) The first material is composed of an amorphous alloy of heavy rare earth metals and transition metals.
and a second magnetic layer made of an amorphous alloy of a heavy rare earth metal and a transition metal. The first magnetic layer and the second magnetic layer described above are the first magnetic layer and the second magnetic layer.
The coercive force Hcl of the magnetic layer and the coercive force Hc2 of the second magnetic layer
and Hcl) (c2 at room temperature, and the Curie temperature Tc1 of the first magnetic layer and the second
A magneto-optical recording medium comprising a component made of a magnetic material in which the Curie of the magnetic layer and the temperature Tc2 have a relationship of Te1 (Tc2), and a first magnetic layer in the magneto-optical recording medium described above. The first light intensity is heated to a temperature above a temperature near the Curie temperature Tc1, and the second magnetic layer is heated to a temperature below a temperature near the Curie temperature Tc2; A heating state in which the first magnetic layer in the magneto-optical recording medium is heated to a temperature higher than or equal to a temperature near the Curie temperature Tc1, and the second magnetic layer is heated to a temperature higher than or equal to a temperature near the Curie temperature Tc2. means for converging a laser beam whose light intensity is modulated to a second light intensity and irradiating the magneto-optical recording medium; a second magnetic layer for magnetizing only the second magnetic layer in a predetermined direction in the thickness direction thereof before the magneto-optical recording medium is irradiated with the laser beam; Magnetization of both the first magnetic layer and the second magnetic layer by means of applying an external magnetic field for initializing the magnetic layer of the first magnetic layer, and heating at a focal point by a laser beam having a second optical intensity. In the cooling process after the magnetization disappears, first, the direction of magnetization in the second magnetic layer is opposite to the magnetization disappearing portion in the second magnetic layer. A new magnetization is generated by an external bias magnetic field that generates a magnetic field capable of magnetizing the second magnetic layer in the above-mentioned direction.
The newly generated magnetization in the magnetic layer is caused to generate magnetization in the part where the magnetization disappears in the first magnetic layer by magnetic exchange interaction, and further, the light is focused by a laser beam having a first light intensity. In the cooling process after only the magnetization of the first magnetic layer disappears due to heating at a point, the magnetization of the second magnetic layer corresponding to the part where the magnetization disappears in the first magnetic layer described above during the cooling process means for causing magnetization to occur in the part of the first magnetic layer where the magnetization disappears by magnetic exchange interaction, and means for causing reproduction to be performed from the first magnetic layer side. An override method using a magneto-optical recording medium equipped with an exchange two-layer film,
There are two types of magneto-optical override methods:
（発明が解決しようとする問題点）
ところが、前記した従来の光磁気オーバーライド方式に
おける（１）に示されている光磁気オーバーライド方式
においては、記録の対象にされている情報信号によって
磁界を発生させることが必要とされるために、高密度記
録に対しては高い周波数で変化する高周波磁界を発生さ
せなければならないが１周知のように高周波で充分な強
度の磁界を発生させることは困難であるから、この（１
）の光磁気オーバーライド方式では情報の転送速度を大
にすることは困難であり高密度記録再生を実現すること
が容易でないという点が問題になる。(Problem to be Solved by the Invention) However, in the magneto-optical override method shown in (1) of the conventional magneto-optical override method described above, a magnetic field is generated by the information signal to be recorded. Therefore, for high-density recording, it is necessary to generate a high-frequency magnetic field that changes at a high frequency, but as is well known, it is difficult to generate a magnetic field of sufficient strength at high frequencies. From this (1
) The problem with the magneto-optical override method is that it is difficult to increase the information transfer speed and it is not easy to realize high-density recording and reproduction.
また、前記した（２）の交換２層膜を備えた光磁気記録
媒体を用いたオーバーライド方式においては、交換２層
膜を構成している第１の磁性層と第２の磁性層とを、そ
れぞれ必要な磁気特性を有するものとして構成させるの
が困難であるとともに、第２の磁性層の初期化のための
外部磁界の印加手段と、記録時に必要とされるバイアス
磁界の印加手段との２つの外部磁界が必要とされること
が多く、そのために装置が大型化するという点が問題に
なる。In addition, in the above-mentioned (2) override method using a magneto-optical recording medium equipped with an exchange two-layer film, the first magnetic layer and the second magnetic layer constituting the exchange two-layer film are It is difficult to configure each of them to have the necessary magnetic properties, and there are two methods: one for applying an external magnetic field for initializing the second magnetic layer, and the other for applying a bias magnetic field required during recording. The problem is that two external magnetic fields are often required, which increases the size of the device.
前記した（２）の交換２層膜を備えた光磁気記録媒体を
用いたオーバーライド方式では情報信号の記録が光学的
な変調手段によって行われるために高い転送速度を得る
ことができるが、光磁気記録媒体の交換２層膜を構成し
ている第１の磁性層と第２の磁性層とを、各磁性層のキ
ュリー点、補償点、保磁力、磁化、膜厚、及び眉間の磁
壁エネルギーを制御し、それぞれ必要な磁気特性を有す
るものとして構成させるのが容易でなく、生産性や再現
性に問題があり、また、初期化磁界印加手段とバイアス
磁界印加手段とを必要とする場合が多いために、装置が
大型化するという欠点も有していた。In the above-mentioned (2) override method using a magneto-optical recording medium equipped with an exchangeable two-layer film, a high transfer rate can be obtained because information signals are recorded by optical modulation means. The Curie point, compensation point, coercive force, magnetization, film thickness, and domain wall energy between the eyebrows of each magnetic layer are determined for the first magnetic layer and the second magnetic layer that constitute the exchange two-layer film of the recording medium. It is not easy to control and configure each device to have the necessary magnetic properties, there are problems with productivity and reproducibility, and it often requires means for applying an initializing magnetic field and means for applying a bias magnetic field. Therefore, it also had the disadvantage of increasing the size of the device.
次に、前記した（２）の交換２層膜を備えた光磁気記録
媒体を用いたオーバーライド方式において、光磁気記録
媒体における交換２層膜をそれぞれ必要な磁気特性を有
するものとして構成させるのが困難であるという点につ
いて第３図を参照して説明すると次のとおりである。Next, in the above-mentioned (2) override method using a magneto-optical recording medium equipped with an exchange two-layer film, it is possible to configure each of the exchange two-layer films in the magneto-optical recording medium to have the necessary magnetic properties. The difficulty will be explained with reference to FIG. 3 as follows.
すなわち、交換２層膜を備えた光磁気記録媒体を用いた
オーバーライド方式で使用される光磁気記録媒体の交換
２層膜を構成している第１の磁性層と第２の磁性層とに
おいて、室温における第１の磁性層の保磁力をＨｃ １
、キュリー点をＴ ｃ ｌ 、第２の磁性層の室温にお
ける保磁力をＨｃ２．キュリー点をＴｃ２としたときに
は１次の（１）、（２）式に示される関係
Ｈｃｌ ） Ｈｃ２ （１）
Ｔｃ１ ＜Ｔｃ２ （２）
が成り立つような磁気特性を有する磁性材料によって前
記した第１の磁性層と第２の磁性層とが構成されている
。That is, in the first magnetic layer and the second magnetic layer constituting the exchange two-layer film of a magneto-optical recording medium used in an override method using a magneto-optical recording medium equipped with an exchange two-layer film, The coercive force of the first magnetic layer at room temperature is Hc 1
, the Curie point is T c l , and the coercive force of the second magnetic layer at room temperature is Hc2. When the Curie point is Tc2, the first-order relationship Hcl ) Hc2 (1) Tc1 < Tc2 (2) is achieved by using a magnetic material that has magnetic properties such that the following equations (1) and (2) hold true: A magnetic layer and a second magnetic layer are configured.
ところで、重希土類金属（ＲＥ）と遷移金属（ＴＭ）と
の非晶質合金によって構成された第１の磁性層と、重希
土類金属（ＲＥ）と遷移金属（Ｔ Ｍ）との非晶質合金
によって構成された第２の磁性層との２つの磁性層を積
層した場合における前記した各磁性層の反転磁界は前記
した２つの磁性層の交換相互作用によって、前記した２
つの磁性層がそれぞれ単独に存在している場合の反転磁
界とは異ったものになる。By the way, the first magnetic layer is made of an amorphous alloy of a heavy rare earth metal (RE) and a transition metal (TM), and the first magnetic layer is made of an amorphous alloy of a heavy rare earth metal (RE) and a transition metal (TM). In the case where two magnetic layers are laminated with a second magnetic layer composed of
This is different from the reversal magnetic field when each of the two magnetic layers exists independently.
例えば１重希土類金属（ＲＥ）と遷移金属（Ｔ Ｍ）と
の非晶質合金によって構成された第１の磁性層が単独で
存在する状態における磁気ヒステリシス特性が第３図の
（ｂ）に示されるようなものであり、また１重希土類金
属（ＲＥ）と遷移金属（Ｔ Ｍ）との非晶質合金によっ
て構成された第２の磁性層が単独で存在する状態におけ
る磁気ヒステリシス特性が第３図の（ａ）に示されるよ
うなものであったとした場合に、前記した第１の磁性層
と第２の磁性層とを積層したときにおける積層体の磁気
ヒステリシス特性は第３図の（Ｑ）によって示されるよ
うなもの、すなわち、第１の磁性層の反転磁界は第１の
磁性層が単独に存在している状態の第３図の（ｂ）に示
されているＨｃｌよりも小さくなり、また。For example, the magnetic hysteresis characteristic in a state where the first magnetic layer composed of an amorphous alloy of a single rare earth metal (RE) and a transition metal (TM) exists alone is shown in Fig. 3(b). In addition, the magnetic hysteresis characteristic in the state where the second magnetic layer composed of an amorphous alloy of a single rare earth metal (RE) and a transition metal (TM) exists alone is the third magnetic layer. Assuming that the structure is as shown in (a) of the figure, the magnetic hysteresis characteristic of the laminate when the first magnetic layer and the second magnetic layer described above are stacked is (Q ), that is, the reversal magnetic field of the first magnetic layer is smaller than Hcl shown in FIG. 3(b) when the first magnetic layer exists alone. ,Also.
第２の磁性層の反転磁界は第２の磁性層が単独に存在し
ている状態の第３図の（ａ）に示されているＨｅ２に比
べて小さくなり１次の（２）、（３）式が成立する。The reversal magnetic field of the second magnetic layer is smaller than that of He2 shown in FIG. ) holds true.
Ｈ１＝ Ｈｃｌ −ａｗ／ ２ Ｍｓｌｔｌ −”（
２）Ｈ２＝Ｈｃ２ ＋＋ｙｖ／２Ｍ５２ｔ２ −（３）
（ただし、ｔｌ、 ｔ２は各磁性層の膜厚、σＶは界面
磁壁エネルギー）
そして、交換２Ｍ膜を備えた光磁気記録媒体を用いたオ
ーバーライド方式においては、初期化磁界Ｈ１ｎｉが前
記した（２）、（３）式に示されている反転磁界Ｈ１，
Ｈ２に関して次の（４）式の条件を満足していなければ
ならない。H1= Hcl −aw/ 2 Msltl −”(
2) H2=Hc2 ++yv/2M52t2 -(3)
(However, tl and t2 are the thicknesses of each magnetic layer, and σV is the interfacial domain wall energy.) In the override method using a magneto-optical recording medium equipped with an exchanged 2M film, the initialization magnetic field H1ni is as described above (2). , the reversal magnetic field H1 shown in equation (3),
Regarding H2, the following condition of equation (4) must be satisfied.
Ｈｌ＞Ｈｉｎｉ＞Ｈ２−（４） しかし、反転磁界Ｈ１，Ｈ２の大きさには（２）。Hl>Hini>H2-(4) However, the magnitude of the switching magnetic fields H1 and H2 is (2).
（３）式に示されているように、各磁性層の膜厚ｔ１、
ｔ２、界面磁壁エネルギーσＶなどが関係しているため
に、前記した（４）式の条件を満足するように前記した
反転磁界Ｈ−１，Ｈ２の大きさを設定するためには、前
記した各層の保磁力Ｈｃｌ、Ｈｃ２．や飽和磁化Ｍｓｌ
、Ｍｓ２．膜厚ｔ １． ｔ ２などを正確にコントロ
ールする必要があるが、それは非常に困難である。As shown in equation (3), the film thickness t1 of each magnetic layer,
t2, interfacial domain wall energy σV, etc., in order to set the magnitudes of the reversal magnetic fields H-1 and H2 so as to satisfy the condition of equation (4), it is necessary to Coercive force Hcl, Hc2. or saturation magnetization Msl
, Ms2. Film thickness t1. It is necessary to accurately control t2, etc., but this is extremely difficult.
（問題点を解決するための手段）
本発明は重希土類金属と遷移金属との非晶質合金によっ
て構成された第１の磁性層と重希土類金属と遷移金属と
の非晶質合金によって構成された第２の磁性層とが、前
記した第１の磁性層と第２の磁性層との間の磁気的交換
相互作用が及ばないようにするための層を介在させて積
層構成されているとともに、前記した第１の磁性層と第
２の磁性層とは第１の磁性層、の保磁力Ｈｃｌと第２の
磁性層の保磁力Ｈｃ２とが室温においてＨｃｌ） Ｈｅ
２の関係にあり、かつ、前記した第１の磁性層のキュリ
ー温度Ｔｃ１と第２の磁性層のキュリー温度Ｔｃ２とが
Ｔｅ１（Ｔｃ２の関係にあり、しかも、少なくとも第２
の磁性層については室温とキュリー温度との間に補償点
を有しない磁性材料を用いて構成されている構成部分を
備えている光磁気記録媒体と。(Means for Solving the Problems) The present invention includes a first magnetic layer composed of an amorphous alloy of a heavy rare earth metal and a transition metal, and a first magnetic layer composed of an amorphous alloy of a heavy rare earth metal and a transition metal. and a second magnetic layer having a laminated structure with a layer interposed therebetween to prevent magnetic exchange interaction between the first magnetic layer and the second magnetic layer. , the first magnetic layer and the second magnetic layer are such that the coercive force Hcl of the first magnetic layer and the coercive force Hc2 of the second magnetic layer are Hcl) He at room temperature.
2, and the Curie temperature Tc1 of the first magnetic layer and the Curie temperature Tc2 of the second magnetic layer are in the relationship Te1(Tc2, and at least the second
A magneto-optical recording medium comprising a component whose magnetic layer is made of a magnetic material that does not have a compensation point between room temperature and the Curie temperature.
前記した光磁気記録媒体における第１の磁性層がキュリ
ー温度Ｔｃ１付近の温度以上の温度に加熱されるととも
に第２の磁性層がキュリー温度Ｔｃ２付近の温度以下の
温度に加熱されるような加熱状態にされる第１の光強度
と、前記した光磁気記録媒体における第１の磁性層がキ
ュリー温度Ｔｃ１付近の温度以上の温度以上に加熱され
るとともに第２の磁性層がキュリー温度Ｔｃ２付近の温
度以上の温度に加熱されるような加熱状態にされる第２
の光強度とに光強度が変調されているレーザ光束を集光
して光磁気記録媒体に照射する手段と、前記したレーザ
光束の集光点と光磁気記録媒体とを相対的に移動させる
手段と、光磁気記録媒体が前記したレーザ光束によって
照射されるのに先立って。A heating state in which the first magnetic layer in the magneto-optical recording medium described above is heated to a temperature higher than or equal to a temperature near the Curie temperature Tc1, and the second magnetic layer is heated to a temperature lower than or equal to a temperature near the Curie temperature Tc2. The first magnetic layer in the magneto-optical recording medium is heated to a temperature higher than or equal to a temperature near the Curie temperature Tc1, and the second magnetic layer is heated to a temperature near the Curie temperature Tc2. The second part is heated to a temperature above or above.
means for condensing a laser beam whose light intensity is modulated and irradiating it onto a magneto-optical recording medium; and means for relatively moving the focal point of the laser beam and the magneto-optical recording medium. and, prior to the magneto-optical recording medium being irradiated with the laser beam described above.
第２の磁性層だけをそれの厚さ方向で予め定められた向
きに磁化させるようにする外部磁界の印加手段と、第２
の光強度のレーザ光束による集光点での加熱により第１
の磁性層と第２の磁性層との両磁性層の磁化が消滅した
後の冷却過程においては、まず、第２の磁性層における
前記した磁化の消滅部分に、第２の磁性層における磁化
の消滅部分の周囲からの反磁界によって１周囲とは逆向
きの磁化を新たに生ぜさせ、続いて第１の磁性層におけ
る前記の磁化の消滅部分には前記の第２の磁性層に新た
に生じた磁化の転写による磁化を生じさせるようにし、
さらに、第１の光強度のレーザ光束による集光点での加
熱により第１の磁性層の磁化だけが消滅した後の冷却過
程においては、冷却過程において前記した第１の磁性層
における磁化の消滅部分に対応している第２の磁性層の
磁化が前記した第１の磁性層における磁化の消滅部分に
転写されるようにする手段と、第１の磁性層側（実施例
）
以下、添付図面を参照して本発明の光磁気オーバーライ
ド方式の具体的な内容を詳細に説明する。means for applying an external magnetic field to magnetize only the second magnetic layer in a predetermined direction in the thickness direction;
The first laser beam is heated at the focal point by a laser beam with a light intensity of
In the cooling process after the magnetization of both the magnetic layer and the second magnetic layer disappears, first, the magnetization of the second magnetic layer is applied to the part of the second magnetic layer where the magnetization disappears. A demagnetizing field from around the vanishing part generates new magnetization in the opposite direction to the surrounding area, and then new magnetization is generated in the second magnetic layer in the vanishing part of the magnetization in the first magnetic layer. to cause magnetization by transfer of magnetization,
Furthermore, in the cooling process after only the magnetization of the first magnetic layer disappears due to heating at the focal point by the laser beam of the first light intensity, the magnetization of the first magnetic layer described above disappears in the cooling process. Means for transferring the magnetization of the second magnetic layer corresponding to the section to the section where the magnetization disappears in the first magnetic layer, and the first magnetic layer side (Example) Below, the accompanying drawings The specific contents of the magneto-optical override method of the present invention will be explained in detail with reference to .
第１図は本発明の光磁気オーバーライド方式に使用され
る光磁気記録媒体の断面模式図であり、また、第２図は
記録再生装置の概略構成を示すブロック図、第４図は本
発明の光磁気オーバーライド方式の動作原理を説明する
ための図、第５図は光磁気オーバーライ、ト方式によっ
て記録再生された信号の波形側聞である。FIG. 1 is a schematic cross-sectional view of a magneto-optical recording medium used in the magneto-optical override method of the present invention, FIG. 2 is a block diagram showing a schematic configuration of a recording/reproducing apparatus, and FIG. FIG. 5, which is a diagram for explaining the operating principle of the magneto-optical override method, shows the waveform side of a signal recorded and reproduced by the magneto-optical overwrite method.
第１図は本発明の光磁気オーバーライド方式に使用され
る光磁気記録媒体の断面模式図であり、この第１図にお
いて１は透明基板、２は中間層、３は重希土類金属と遷
移金属との非晶質合金によって構成された第１の磁性層
、５は重希土類金属と遷移金属との非晶質合金によって
構成された第２の磁性層である。また、４は前記した第
１の磁性Ｍ３と第２の磁性層５との間に磁気的交換相互
作用が及ばないようにするための層であり、６は保護層
である。そして、前記した中間層２と保護層６とは１本
発明の光磁気オーバーライド方式によって光磁気記録媒
体に重ね書きを行う場合の動作では原理上で必要とされ
る構成部分ではないが、光磁気記録媒体が実用される場
合の構成上で備えられるべき構成部分である。FIG. 1 is a schematic cross-sectional view of a magneto-optical recording medium used in the magneto-optical override method of the present invention. In FIG. 1, 1 is a transparent substrate, 2 is an intermediate layer, and 3 is a heavy rare earth metal and a transition metal. The first magnetic layer 5 is made of an amorphous alloy of a heavy rare earth metal and a transition metal, and the second magnetic layer 5 is made of an amorphous alloy of a heavy rare earth metal and a transition metal. Further, 4 is a layer for preventing magnetic exchange interaction from occurring between the first magnetic layer M3 and the second magnetic layer 5, and 6 is a protective layer. The intermediate layer 2 and the protective layer 6 described above are not necessary components in principle for the operation when overwriting is performed on a magneto-optical recording medium by the magneto-optical override method of the present invention, but they are magneto-optical. This is a component that should be included in the configuration when the recording medium is put into practical use.
本発明の光磁気オーバーライド方式において、記録再生
の際に使用される第１図に示されるような構成を有する
光磁気記録媒体において、前記した第１の磁性層３と第
２の磁性層５とは、第１の磁性Ｍ３の保磁力Ｈｃｌと第
２の磁性Ｍ５の保磁力Ｈｃ２とが室温においてＨｃｌ）
Ｈｃ２の関係にあり。In the magneto-optical override method of the present invention, in a magneto-optical recording medium having the configuration shown in FIG. 1 used during recording and reproduction, the first magnetic layer 3 and the second magnetic layer 5 described above are The coercive force Hcl of the first magnetic M3 and the coercive force Hc2 of the second magnetic M5 are Hcl at room temperature)
It is related to Hc2.
かつ、前記した第１の磁性層３のキュリー温度Ｔｃ１と
第２の磁性層５・のキュリー温度Ｔｃ２とがＴｅ１（Ｔ
ｃ２の関係にあり、しかも少なくとも第之の磁性層５に
ついては室温とキュリー温度との間に補償点を有しない
磁性材料を用いて構成されている。Moreover, the Curie temperature Tc1 of the first magnetic layer 3 and the Curie temperature Tc2 of the second magnetic layer 5 are Te1(T
c2, and at least the third magnetic layer 5 is made of a magnetic material that does not have a compensation point between room temperature and the Curie temperature.
本発明の光磁気オーバーライド方式において、記録再生
の際に使用される第１図示の構成を有する光磁気記録媒
体、すなわち、透明なプラスチック基板を透明基板１と
して、その透明基板１上に前記した各構成部分２〜６の
各層が順次に成膜されてなる光磁気記録媒体の具体的な
構成例を次の第１表に示す。In the magneto-optical override method of the present invention, a magneto-optical recording medium having the configuration shown in the first figure used during recording and reproduction, that is, a transparent plastic substrate is used as the transparent substrate 1, and each of the above-mentioned components is placed on the transparent substrate 1. Table 1 below shows a specific example of the structure of a magneto-optical recording medium in which each layer of constituent parts 2 to 6 is sequentially formed.
（第１表）
光磁気記録媒体の具体的な構成例を示す第１表に示され
ているような材料で構成された各層において、第１の磁
性層（ＤｙＴｂＦｅ）３は、保磁力Ｈｃｌが２０ Ｋ
Ｏｅ以上でキュリー温度Ｔｃ１が８５℃であり、また第
２の磁性層（ＧｄＴｂＦｅ）５は、保磁力Ｈｃ２がＩ
Ｋ Ｏｅでキュリー温度Ｔｃ２は１４０℃である。(Table 1) In each layer composed of the materials shown in Table 1 showing a specific example of the structure of a magneto-optical recording medium, the first magnetic layer (DyTbFe) 3 has a coercive force Hcl. 20K
The Curie temperature Tc1 is 85° C. above Oe, and the second magnetic layer (GdTbFe) 5 has a coercive force Hc2 of I
The Curie temperature Tc2 at K Oe is 140°C.
前記した第１表に示した光磁気記録媒体の具体的な構成
例において、第１の磁性層３と第２の磁性層４との間に
磁気的交換相互作用が及ばないようにするために設けた
層４としては、非磁性体材料のタンタルによって厚さが
５ｎｍの膜が用いられている。In the specific configuration example of the magneto-optical recording medium shown in Table 1 above, in order to prevent magnetic exchange interaction from occurring between the first magnetic layer 3 and the second magnetic layer 4. The provided layer 4 is a film made of tantalum, which is a non-magnetic material, and has a thickness of 5 nm.
前記のように、本発明の光磁気オーバーライド方式で使
用される光磁気記録媒体においては、第１の磁性層３と
第２の磁性層５との間に、両磁性層３，５の交換相互作
用が及ばないようにするためのｆｆ４が設けられている
ので、前記の両磁性層３．５の反転磁界は、それぞれの
磁性ｐｓ３．５がそれぞれ単独に存在する場合のそれと
ほぼ等しいものになる。As described above, in the magneto-optical recording medium used in the magneto-optical override method of the present invention, there is a mutual exchange between the first magnetic layer 3 and the second magnetic layer 5. Since ff4 is provided to prevent this effect, the reversal magnetic field of both magnetic layers 3.5 is approximately equal to that when each magnetic ps3.5 exists independently. .
したがって、本発明の光磁気オーバーライド方式で使用
される光磁気記録媒体においては、それの第２の磁性層
５だ、けを反転させるために使用されるべき初期化磁界
ＨＯとしては、室温においてＨｅ１） Ｈｅ２の関係に
ある第１の磁性層３の保磁力Ｈｃｌと第２の磁性Ｍ５の
保磁力Ｈｃ２とに対して室温において１次の第（５）式
％式％（５）
の関係を満足するような磁界、す、なわち、前記の両磁
性層３，５がそれぞれ単独に存在する場合における各磁
性Ｍ３，５における保磁力Ｈｃ ｌ 、 Ｈｃ ２の間
の磁界であればよいことになる。Therefore, in the magneto-optical recording medium used in the magneto-optical override method of the present invention, the initializing magnetic field HO to be used to invert the second magnetic layer 5 is He1 at room temperature. ) Satisfies the linear relationship of equation (5) (%) at room temperature with respect to the coercive force Hcl of the first magnetic layer 3 and the coercive force Hc2 of the second magnetic layer 3, which have a relationship of He2. In other words, it is sufficient that the magnetic field is between the coercive forces Hc l and Hc 2 of the respective magnetic layers M3 and 5 when both the above-mentioned magnetic layers 3 and 5 exist independently. .
本発明の光磁気オーバーライド方式において得られる上
記の点は、（２）〜（４）式を参照して既述した交換２
層膜を備えた光磁気記録媒体を用いた従来のオーバーラ
イド方式における初期化磁界Ｈｉｎｉの設定が、交換２
層膜における反転磁界Ｈ１，Ｈ２に関して。The above points obtained in the magneto-optical override method of the present invention are obtained by the exchange 2 described above with reference to equations (2) to (4).
The setting of the initialization magnetic field Hini in the conventional override method using a magneto-optical recording medium with a layered film is
Regarding the reversal magnetic fields H1 and H2 in the layer film.
Ｈｌ＞Ｈｉｎｉ＞Ｈ２−−（４）
（４）式の条件を満足していなければならないために、
前記した（４）式の条件を満足するように前記した反転
磁界Ｈ１，Ｈ２の大きさを設定するためには、前記した
各層の保磁力Ｈｃｌ、Ｈｃ２．や飽和磁化Ｍ ｓ １
、 Ｍ ｓ ２、膜厚ｔ １． ｔ ２などを正確にコ
ントロールする必要があったのに比べて、光磁気記録媒
体の製作上、及び記録再生装置の構成上で非常な利点と
なるのである。Hl>Hini>H2--(4) Since the condition of equation (4) must be satisfied,
In order to set the magnitudes of the reversal magnetic fields H1, H2 so as to satisfy the condition of equation (4) described above, the coercive forces Hcl, Hc2 . or saturation magnetization M s 1
, M s 2, film thickness t 1. This is a great advantage in manufacturing the magneto-optical recording medium and in the configuration of the recording/reproducing device, compared to the case where it was necessary to accurately control t2 and the like.
第２図に概略構成を示す本発明の光磁気オーバーライド
方式のブロック図において、７は第１図を参照して説明
したような構成態様を有する光磁気記録媒体（円盤状の
光磁気記録媒体）であり、この光磁気記録媒体７（以下
、ディスクと記載されることがある７）は、駆動モータ
Ｍｄの回転軸に固着されている図示されていないターン
テーブルに一体的に取付けられて、前記した駆動用モー
タＭｄが図示されていない回転制御回路の制御の下に所
定の回転数で回転することにより、矢印Ｒの方向に回転
される。In the block diagram of the magneto-optical override system of the present invention whose schematic configuration is shown in FIG. 2, 7 is a magneto-optical recording medium (disc-shaped magneto-optical recording medium) having the configuration described with reference to FIG. This magneto-optical recording medium 7 (hereinafter sometimes referred to as a disk 7) is integrally attached to a turntable (not shown) fixed to the rotating shaft of the drive motor Md, and The drive motor Md rotates at a predetermined number of rotations under the control of a rotation control circuit (not shown), thereby rotating in the direction of arrow R.
８は対物レンズ（集光レンズ）であり、この対物レンズ
８は図示されていないレーザ光源から放射されたレーザ
光束９を集光し、集光された光９ａがディスク７におけ
る透明基板１側から入射して。Reference numeral 8 denotes an objective lens (condensing lens), and this objective lens 8 condenses a laser beam 9 emitted from a laser light source (not shown), and the condensed light 9a is directed from the transparent substrate 1 side of the disk 7. Inject.
第１．第２の磁性層３．５の部分に微小な光のスポット
による集光部１１を生じさせる。1st. A light condensing portion 11 is created by a minute light spot in the second magnetic layer 3.5.
１２は前記したレーザ光の集光部１１以外の部分に設け
られる初期化磁界の発生部であり、この初期化磁界の発
生部１２で発生した初期化磁界がディスク７に外部磁界
ＨＯとして印加されると、ディスク７における第２の磁
性層５だけが外部磁界Ｈｏにより、第２の磁性層５の厚
さの方向で予め定められた向きに磁化（垂直磁化）され
る。Reference numeral 12 denotes an initialization magnetic field generation section provided in a portion other than the laser beam condensing section 11, and the initialization magnetic field generated in this initialization magnetic field generation section 12 is applied to the disk 7 as an external magnetic field HO. Then, only the second magnetic layer 5 of the disk 7 is magnetized (perpendicular magnetization) in a predetermined direction in the thickness direction of the second magnetic layer 5 by the external magnetic field Ho.
すなわち、前記した初期化磁界の発生部１２で発生した
外部磁界ＨＯは、室温においてＨａｔ）Ｈｅ２の関係に
ある第１の磁性層３の保磁力Ｈｃｌと第２の磁性層５の
保磁力Ｈｃ２とに対して室温において２次の第（５）式
％式％（５）
の関係を満足するような磁界ＨＯを第２の磁性層５に印
加されるようになされていて、ディスク７における第２
の磁性層５だけが、前記した初期化磁界の発生部１２で
発生した外部磁界Ｈｏによって一定の磁化方向に磁化さ
れるのである。That is, the external magnetic field HO generated in the initialization magnetic field generator 12 described above is caused by the coercive force Hcl of the first magnetic layer 3 and the coercive force Hc2 of the second magnetic layer 5, which have a relationship of Hat)He2 at room temperature. A magnetic field HO is applied to the second magnetic layer 5 such that it satisfies the quadratic equation (5) at room temperature.
Only the magnetic layer 5 is magnetized in a certain magnetization direction by the external magnetic field Ho generated by the initializing magnetic field generator 12 described above.
次に、第４図を参照して本発明の光磁気オー、パーライ
ト方式によるオーバーライド動作について説明する。第
４図の（、）〜（ｇ）において３〜５は第１図を参照し
て既述した光磁気記録媒体７における第１の磁性層３と
、第１の磁性Ｊｉ１３と第２の磁性層５の交換相互作用
が及ばないようにするための層４と、第２の磁性層５と
をそれぞれ示している。Next, the override operation using the magneto-optical pearlite method of the present invention will be explained with reference to FIG. In (,) to (g) of FIG. 4, 3 to 5 are the first magnetic layer 3, the first magnetic Ji 13, and the second magnetic layer in the magneto-optical recording medium 7 already described with reference to FIG. A layer 4 for preventing exchange interaction of layer 5 and a second magnetic layer 5 are shown, respectively.
まず、第４図の（ａ）は第１の磁性層３に対して既に何
らかの情報が記録されている状態を示しており、図中に
おけるＸ、Ｘ印は第１の磁性層３における磁化の方向が
第１の磁性層３の厚さの方向で上向きか、下向きかの何
れかであることを示している（この点は第４図の（ｂ）
〜（ｇ）についても同様である）、また、第２の磁性層
５は既述した初期化磁界の発生部１２で発生した外部磁
界Ｈ。First, (a) in FIG. 4 shows a state in which some information has already been recorded in the first magnetic layer 3, and the X and X marks in the figure indicate the magnetization in the first magnetic layer 3. This indicates that the direction is either upward or downward in the direction of the thickness of the first magnetic layer 3 (this point is shown in (b) in Fig. 4).
(The same applies to (g)), and the second magnetic layer 5 receives the external magnetic field H generated by the initialization magnetic field generating section 12 described above.
によって一定の磁化方向（第４図中では上向き）に磁化
されている。It is magnetized in a fixed magnetization direction (upward in FIG. 4).
ディスク７における第１．第２の磁性１３．５が第４図
の（ａ）に例示されている磁化の状態になされている状
態において第１．第２の磁性層３゜５の温度を、第１の
磁性層３のキュリー温度Ｔｃ１に対してＴ ｃ ２ ＞
Ｔ ｃ Ｌの関係にある第２の磁性層５のキュリー温
度Ｔｃ２以上に加熱できるようなパワーを有するレーザ
光束９を集光９ａしてディスク７における第１．第２の
磁性層３，５を加熱して、その集光点１１と対応する第
１．第２の磁性層３゜５の温度が前記した第２の磁性層
５のキュリー温度Ｔｃ２以上に加熱されると、前記した
集光点１１と対応する第１．第２の磁性層３，５の部分
の磁化が消滅して第４図の（ｂ）に例示されているよう
な状態になされる。1st on disk 7. In a state where the second magnet 13.5 is in the magnetized state illustrated in FIG. The temperature of the second magnetic layer 3°5 is T c 2 > with respect to the Curie temperature Tc1 of the first magnetic layer 3.
A laser beam 9 having a power capable of heating the second magnetic layer 5 to a temperature equal to or higher than the Curie temperature Tc2 having a relationship of TcL is condensed 9a and is focused on the first magnetic layer 5 on the disk 7. The second magnetic layers 3 and 5 are heated, and the first magnetic layer corresponding to the focal point 11 of the second magnetic layer 3 and 5 is heated. When the temperature of the second magnetic layer 3°5 is heated above the Curie temperature Tc2 of the second magnetic layer 5, the first .degree. The magnetization of the second magnetic layers 3 and 5 disappears, resulting in a state as illustrated in FIG. 4(b).
回転駆動されているディスク７において、前記のように
レーザ光束９の集光点１１によって昇温した第１．第２
の磁性層３，５の部分が、ディスク７の回転に伴ってレ
ーザ光束９の集光点１１の位置からずれて冷却過程に入
り温度が次第に低下して行くと、前記したレーザ光束９
の集光点１１により昇温して磁化が消滅して第４図の（
ｂ）に例示されているように第１．第２の磁性層３，５
の磁化の無い部分は、まず、その温度が第２の磁性層５
のキュリー温度Ｔｃ２以下の温度で、かつ、第１の磁性
層３のキュリー温度Ｔｅ１以上の温度の範囲で、第２の
磁性層５における前記した磁化の消滅している部分の周
囲の磁化による図中の点線矢印のような反磁界によって
第２の磁性層５には第４図の（Ｑ）に例示されているよ
うに実線矢印のような下向きの磁化が生じる。In the disk 7 being driven to rotate, the temperature of the first disk is raised by the convergence point 11 of the laser beam 9 as described above. Second
As the disk 7 rotates, the magnetic layers 3 and 5 shift from the focal point 11 of the laser beam 9 and enter a cooling process, where the temperature gradually decreases.
The temperature rises due to the condensing point 11 of , and the magnetization disappears, resulting in (
b) As illustrated in 1st. second magnetic layer 3, 5
First, the temperature of the non-magnetized portion of the second magnetic layer 5
In the temperature range below the Curie temperature Tc2 of the first magnetic layer 3 and above the Curie temperature Te1 of the first magnetic layer 3, the figure due to the magnetization around the above-mentioned magnetized portion of the second magnetic layer 5 disappears. The demagnetizing field as indicated by the dotted line arrow in the middle causes downward magnetization in the second magnetic layer 5 as indicated by the solid line arrow, as illustrated in (Q) of FIG.
なお、既述のように第１の磁性層３のキュリー温度Ｔｃ
１と第２の磁性層のキュリー温度Ｔｃ２との間に補償点
を有しない第２の磁性層５が用いられているから前記の
ような動作が確実に行われ得るのである。Note that, as described above, the Curie temperature Tc of the first magnetic layer 3
Since the second magnetic layer 5 is used which does not have a compensation point between the Curie temperature Tc2 of the magnetic layer 1 and the Curie temperature Tc2 of the second magnetic layer, the above operation can be performed reliably.
次いで、前記した部分の温度がさらに低下して第１の磁
性層３におけるキュリー温度Ｔｃ１以下になると、第４
図の（Ｃ）について説明したようにして第２の磁性層５
に新たに生じた実線矢印のような下向きの磁化によって
、第１の磁性Ｍ３には第４図の（ｄ）に例示されている
ような実線矢印のような下向きの磁化が生じる。前記し
た第１の磁性層３における磁化ｑ消滅部分に新たに生じ
る磁化が、第１の磁性ＷＪ３の磁化の消滅部分の周囲の
部分の磁界によらず、前記のように第２の磁性層５に新
たに生じた実線矢印のような下向きの磁化によって生じ
るのは、第２の磁性層５の飽和磁気モーメントの方が第
１の磁性ｙａ３の飽和磁気モーメントよりも大であるか
らである。Next, when the temperature of the above-mentioned portion further decreases to below the Curie temperature Tc1 of the first magnetic layer 3, the fourth
The second magnetic layer 5 is formed as described in FIG.
Due to the newly generated downward magnetization as indicated by the solid line arrow, downward magnetization as indicated by the solid line arrow as illustrated in FIG. 4(d) is generated in the first magnetic field M3. The newly generated magnetization in the portion of the first magnetic layer 3 where the magnetization q disappears is caused by the magnetization in the second magnetic layer 5 as described above, regardless of the magnetic field in the area surrounding the portion of the first magnetic WJ3 where the magnetization q disappears. This is caused by the newly generated downward magnetization as indicated by the solid arrow because the saturation magnetic moment of the second magnetic layer 5 is larger than the saturation magnetic moment of the first magnetic layer ya3.
既述のようにディスク７は回転しているので。As mentioned above, the disk 7 is rotating.
前記した下向きに磁化された第２の磁性層５の部分は、
初期化磁界の発生部１２で発生した外部磁界ＨＯの部分
を通過する際に初期化されて上向きに磁化されてディス
ク７における第１．第２の磁性層３，５は第４図の（ｅ
）に例示されているような磁化の状態になされる。The portion of the second magnetic layer 5 that is magnetized downward is as follows:
The first . The second magnetic layers 3 and 5 are (e) in FIG.
) is brought into a state of magnetization as exemplified in
次に、ディスク７における第１．第２の磁性層３．５が
第４図の（、）に例示されている磁化の状態になされて
いる状態において第１の磁性Ｍ３と第２の磁性層５との
温度を、第１の磁性層３の央ユリー温度Ｔｅ１以上で第
２の磁性層５のキュリー温度Ｔｃ２よりも低い温度で加
熱できるようなパワーを有するレーザ光束９を集光９ａ
してディスク７における第１．第２の磁性層３，５を加
熱すると、その集光点１１と対応する第１．第２の磁性
層３，５の温度が前記した第１の磁性層３のキュリー温
度Ｔｅ１以上で、かつ、第２の磁性層５のキュリー温度
Ｔｃ２以下の温度で加熱されると、前記した集光点１１
と対応する第１．第２の磁性層３５の部分の内で第１の
磁性層３における対応する部分の磁化が消滅して第４図
の（ｆ）に例示されているような状態になされる。Next, the first . In the state where the second magnetic layer 3.5 is in the magnetized state illustrated in (,) in FIG. 4, the temperature of the first magnetic layer M3 and the second magnetic layer 5 is A laser beam 9 having a power capable of heating the second magnetic layer 5 at a temperature higher than the central Urie temperature Te1 and lower than the Curie temperature Tc2 of the second magnetic layer 5 is focused 9a.
1st on disk 7. When the second magnetic layers 3 and 5 are heated, the first magnetic layer corresponding to the light convergence point 11 is heated. When the second magnetic layers 3 and 5 are heated to a temperature above the Curie temperature Te1 of the first magnetic layer 3 and below the Curie temperature Tc2 of the second magnetic layer 5, the above-mentioned concentration Light spot 11
The first corresponding The magnetization of the corresponding portion of the first magnetic layer 3 in the second magnetic layer 35 disappears, resulting in a state as illustrated in FIG. 4(f).
回転駆動されているディスク７において、前記のように
レーザ光束９の集光点１１によって昇温した第１．第２
の磁性層３，５の部分が、ディスク７の回転に伴ってレ
ーザ光束９の集光点１１の位置からずれて冷却過程に入
り温度が次第に低下して行き、前記したレーザ光束９の
集光点１１により昇温しで磁化が消滅して第４図の（ｆ
）に例示されているように第１の磁性層３の磁化の無い
部分の温度が第１の磁性層３のキュリー温度Ｔｃ１以下
の温度になされる。と、第１の磁性層３における前記し
た磁化の消滅している部分には、第２の磁性層５におけ
る実線矢印のような上向きの磁化によって、第１の磁性
層３には第４図の（ｇ）に例示されているような実線矢
印のような上向きの磁化が生じる。In the disk 7 being driven to rotate, the temperature of the first disk is raised by the convergence point 11 of the laser beam 9 as described above. Second
As the disk 7 rotates, the magnetic layers 3 and 5 shift from the focal point 11 of the laser beam 9 and enter a cooling process, where the temperature gradually decreases. As the temperature rises at point 11, the magnetization disappears and becomes (f) in Figure 4.
), the temperature of the non-magnetized portion of the first magnetic layer 3 is set to a temperature equal to or lower than the Curie temperature Tc1 of the first magnetic layer 3. Then, in the part of the first magnetic layer 3 where the magnetization has disappeared, the upward magnetization as shown by the solid arrow in the second magnetic layer 5 causes the first magnetic layer 3 to have the magnetization shown in FIG. Magnetization in the upward direction as shown by the solid arrow shown in (g) occurs.
このようにして、ディスク７には本発明の光磁気オーバ
ーライド方式では、何等のバイアス磁界も用いることな
くディスク７に対するオーバーライドを実現できるので
ある。In this way, with the magneto-optical override method of the present invention, it is possible to override the disk 7 without using any bias magnetic field.
なお、前記した初期化磁界の発生部１２としては１例え
ば永久磁石を用いることができる。ディスク７として前
記した第１表に記載したような構成のものを使用した場
合に、初期化磁界の発生部１２によりディスク７面で垂
直方向への磁界が約１．５ＫＯｅが得られるようにした
ところ、前記したディスク７における第２の磁性層５の
初期化を行うことができた。It should be noted that a permanent magnet, for example, can be used as the initialization magnetic field generating section 12 described above. When the disk 7 having the configuration shown in Table 1 above is used, the initialization magnetic field generator 12 generates a magnetic field of about 1.5 KOe in the vertical direction on the surface of the disk 7. However, the second magnetic layer 5 of the disk 7 described above could be initialized.
また、前記した初期化磁界の発生部１２としては、ディ
スク７面で垂直方向への磁界が約１．５ＫＯｅが得られ
るような永久磁石を用い、ディスク７として前記した第
１表に記載したような構成のものを使用して、ディスク
を毎分１８００回転させた状態で、ディスク７における
半径４２ｍｍのところにディスク面で４．８ｍｗのパワ
ーのレーザ光束と、３．８ｍｗのパワーのレーザ光束と
なるように強度変調されたレーザ光束を照射してＩＭＨ
ｚの信号の記録を行い１次いでその記録された信号を再
生してから、次に、前記のＩＭＨｚの信号が記録された
同一のトラックに直接に０゜６ Ｍ Ｈｚの信号を重ね
書きをして、それを再生してみたところ、前記したＩ
Ｍ Ｈｚの信号の再生波形と、０．６ＭＨｚの信号の再
生波形とは、それぞれ第５図の（ａ）、（ｂ）に示され
るようなものとなった。In addition, as the initialization magnetic field generating section 12 described above, a permanent magnet that can obtain a magnetic field of about 1.5 KOe in the vertical direction on the surface of the disk 7 is used, and as the disk 7, as described in Table 1 above, a permanent magnet is used. With the disk rotating at 1800 revolutions per minute, a laser beam with a power of 4.8 mw and a laser beam with a power of 3.8 mw are placed on the disk surface at a radius of 42 mm on the disk 7. IMH is irradiated with a laser beam whose intensity is modulated so that
After recording the 0°6 MHz signal and reproducing the recorded signal, the 0°6 MHz signal is directly overwritten on the same track where the IMHz signal was recorded. When I tried playing it, the above I
The reproduced waveforms of the MHz signal and the 0.6 MHz signal were as shown in FIGS. 5(a) and 5(b), respectively.
そして、第５図の（ｂ）に示されている０、６ＭＨｚの
信号の再生波形にはＩ Ｍ Ｈｚの信号が全く消失して
、その代わりに０．６ＭＨｚの信号が現われていること
がわかった。すなわち、本発明の光磁気オーバーライド
方式においては良好な書換えが行われるのであする。It was also found that in the reproduced waveform of the 0.6 MHz signal shown in FIG. 5(b), the I MHz signal completely disappeared and a 0.6 MHz signal appeared in its place. Ta. That is, in the magneto-optical override method of the present invention, good rewriting is performed.
そして、前記した本発明の光磁気オーバーライド方式の
実施に際しては、従来方式における記録動作時に必要と
されていた記録バイアス磁界は必要とされないから、記
録再生装置の構成の簡単化も達成されうるのである。Furthermore, when implementing the above-described magneto-optical override method of the present invention, the recording bias magnetic field required during the recording operation in the conventional method is not required, so that the configuration of the recording/reproducing apparatus can be simplified. .
（発明の効果）
以上、詳細に説明したところから明らかなように本発明
の光磁気オーバーライド方式は１重希土類金属と遷移金
属との非晶質合金によって構成された第１の磁性層と重
希土類金属と遷移金属との非晶質合金によって構成され
た第２の磁性層とが。(Effects of the Invention) As is clear from the above detailed explanation, the magneto-optical override method of the present invention has a first magnetic layer composed of an amorphous alloy of a single rare earth metal and a transition metal, and a heavy rare earth metal. a second magnetic layer made of an amorphous alloy of a metal and a transition metal;
前記した第１の磁性層と第２の磁性層との間の磁気的交
換相互作用が及ばないようにするための層を介在させて
積層構成されているとともに、前記した第１の磁性層と
第２の磁性層とは第１の磁性層の保磁力Ｈｃ １と第２
の磁性層の保磁力Ｈｃ２とが室温においてＨｃｌ） Ｈ
ｃ２の関係にあり、かつ、前記した第１の磁性層のキュ
リー温度Ｔｃ１と第２の磁性層のキュリー温度Ｔｃ２と
がＴｅ１（Ｔｃ２の関係にあり、しかも、少なくとも第
２の磁性層については室温とキュリー温度との間に補償
点を有しない磁性材料を用いて構成されている構成部分
を備えている光磁気記録媒体と、前記した光磁気記録媒
体における第１の磁性層がキュリー温度Ｔｃ１付近の温
度以上の温度に加熱されるとともに第２の磁性層がキュ
リー温度Ｔｃ２付近の温度以下の温度に加熱されるよう
な加熱状態にされる第１の光強度と、前記した光磁気−
記録媒体における第１の磁性層がキュリー温度Ｔｃ１付
近の温度以上の温度以上に加熱されるとともに第２の磁
性層がキュリー温度Ｔｃ２付近の温度以上の温度に加熱
されるような加熱状態にされる第２の光強度とに光強度
が変調されているレーザ光束を集光して光磁気記録媒体
に照射する手段と、前記したレーザ光束の集光点と光磁
気記録媒体とを相対的に移動させる手段と、光磁気記録
媒体が前記したレーザ光束によって照射されるのに先立
って、第２の磁性層だけをそれの厚さ方向で予め定めら
れた向きに磁化させるようにする外部磁界の印加手段と
、第２の光強度のレーザ光束による集光点での加熱によ
り第１の磁性層と第２の磁性層との両磁性層の磁化が消
滅した後の冷却過程においては、まず、第２の磁性層に
おける前記した磁化の消滅部分に、第２の磁性層におけ
る磁化の消滅部分の周囲からの反磁界によって、周囲と
は逆向きの磁化を新たに生ぜさせ、続いて第１の磁性層
における前記の磁化の消滅部分には前記の第２の磁性層
に新たに生じた磁化の転写による磁化を生じさせるよう
にし、さらに、第１の光強度のレーザ光束による集光点
での加熱により第１の磁性層の磁化だけが消滅した後の
冷却過程においては、冷却過程において前記した第】の
磁性層における磁化の消滅部分に対応している第２の磁
性層の磁化が前記した第１の磁性層における磁化の消滅
部分に転写されるように式であって、この本発明の光磁
気オーバーライド方式で使用される光磁気記録媒体にお
いては、第１の磁性層３と第２の磁性層５との間に、両
磁性層３，５の交換相互作用が及ばないようにするため
の層４が設けられているので、前記の両磁性層３．５の
反転磁界は、それぞれの磁性層３，５がそれぞれ単独に
存在する場合のそれとほぼ等しいものになり、したがっ
て、本発明の光磁気オーバーライド方式で使用される光
磁気記録媒体においては、それの第２の磁性Ｍ５だけを
反転させるために使用されるべき初期化磁界Ｈａとして
は、室温においてＨｃｌ） Ｈｃ２の関係にある第１の
磁性層３の保磁力Ｈｃｌと第２の磁性層５の保磁力Ｈｅ
２とに対して室温において、
Ｈｃｌ ＞ Ｈｏ ＞ Ｈｃ２ − ・＝ （５）前
記の（５）式の関係を満足するような磁界、すなわち、
前記の両磁性層３，５がそれぞれ単独に存在する場合に
おける各磁性層３，５における保磁力Ｈｃｌ、 Ｈｃ２
の間の磁界であればよいことになるから、この本発明の
光磁気オーバーライド方式において得られる上記の点は
、交換２層膜を備えた光磁気記録媒体を用いた従来のオ
ーバーライド方式における初期化磁界Ｈｉｎｉの設定が
、交換２層膜における反転磁界Ｈ１，Ｈ２に関して。The first magnetic layer and the second magnetic layer have a laminated structure with a layer interposed therebetween to prevent magnetic exchange interaction between the first magnetic layer and the second magnetic layer. The second magnetic layer is the coercive force Hc 1 of the first magnetic layer and the second magnetic layer.
The coercive force Hc2 of the magnetic layer is Hcl) H at room temperature
c2, and the Curie temperature Tc1 of the first magnetic layer and the Curie temperature Tc2 of the second magnetic layer are in the relationship Te1(Tc2, and at least the second magnetic layer is at room temperature. and a magneto-optical recording medium comprising a component made of a magnetic material that does not have a compensation point between The first light intensity is heated to a temperature higher than the temperature of , and the second magnetic layer is heated to a temperature lower than or equal to the Curie temperature Tc2;
The first magnetic layer in the recording medium is heated to a temperature higher than or equal to a temperature near the Curie temperature Tc1, and the second magnetic layer is heated to a temperature higher than or equal to a temperature near the Curie temperature Tc2. means for condensing a laser beam whose light intensity is modulated to a second light intensity and irradiating the magneto-optical recording medium; and relatively moving the condensing point of the laser beam and the magneto-optical recording medium. and applying an external magnetic field to magnetize only the second magnetic layer in a predetermined direction in the thickness direction of the second magnetic layer before the magneto-optical recording medium is irradiated with the laser beam. In the cooling process after the magnetization of both the first magnetic layer and the second magnetic layer is extinguished by heating at the focal point by the laser beam having the second light intensity, A demagnetizing field from around the demagnetization part in the second magnetic layer is used to generate new magnetization in the opposite direction to the surrounding area, and then the first magnetization In the part of the layer where the magnetization disappears, magnetization is generated by transferring the newly generated magnetization to the second magnetic layer, and further, heating is performed at the focal point by the laser beam having the first light intensity. In the cooling process after only the magnetization of the first magnetic layer disappears, the magnetization of the second magnetic layer corresponding to the part where the magnetization disappears in the above-mentioned magnetic layer becomes the above-mentioned second magnetic layer. In the magneto-optical recording medium used in the magneto-optical override method of the present invention, the first magnetic layer 3 and the second magnetic Since a layer 4 is provided between the magnetic layers 3 and 5 to prevent exchange interaction between the magnetic layers 3 and 5, the reversal magnetic field of the magnetic layers 3 and 5 is controlled by the respective magnetic layers. This is almost the same as when layers 3 and 5 exist alone, and therefore, in the magneto-optical recording medium used in the magneto-optical override method of the present invention, only the second magnetic property M5 is reversed. The initialization magnetic field Ha to be used for this purpose is the coercive force Hcl of the first magnetic layer 3 and the coercive force He of the second magnetic layer 5, which have a relationship of
2 at room temperature, Hcl > Ho > Hc2 − ・= (5) A magnetic field that satisfies the relationship of equation (5) above, that is,
Coercive forces Hcl and Hc2 in each of the magnetic layers 3 and 5 when both the magnetic layers 3 and 5 are present independently, respectively.
Therefore, the above-mentioned points obtained in the magneto-optical override method of the present invention are similar to the initialization in the conventional override method using a magneto-optical recording medium equipped with an exchange two-layer film. The setting of the magnetic field Hini is related to the reversal magnetic fields H1 and H2 in the exchanged two-layer film.
Ｈｌ＞Ｈｉｎｉ＞Ｈ２−−（４）
（４）式の条件を満足していなければならないために、
前記した（４）式の条件を満足するように前記した反転
磁界Ｈ１，Ｈ２の大きさを設定するためには、前記した
各層の保磁力Ｈｃｌ、Ｈｃ２、や飽和磁化Ｍ ３１ 、
Ｍ ｓ ２ 、膜厚ｔ １． ｔ ２などを正確にコ
ントロールする必要があったのに比べて、光磁気記録媒
体の製作上、及び記録再生装置の構成上で非常な利点と
なるのであり、また１本発明の光磁気オーバーライド方
式では、従来方式における記録動作時に必要とされてい
た記録バイアス磁界は必要としないし、さらに、初期化
磁界の発生部は記録用のレーザ光束の照射位置以外の部
分ならば、どこにでも設けることができるので記録再生
装置の構成の簡単化も達成されつるのである。Hl>Hini>H2--(4) Since the condition of equation (4) must be satisfied,
In order to set the magnitudes of the reversal magnetic fields H1 and H2 so as to satisfy the condition of equation (4), the coercive forces Hcl and Hc2 of each layer and the saturation magnetization M 31 ,
M s 2 , film thickness t 1. This is a great advantage in manufacturing the magneto-optical recording medium and in the configuration of the recording/reproducing device, compared to the case where it was necessary to accurately control the magneto-optical override method of the present invention. In this case, the recording bias magnetic field required during the recording operation in the conventional method is not required, and furthermore, the generation part of the initialization magnetic field can be provided anywhere other than the irradiation position of the recording laser beam. As a result, the structure of the recording/reproducing apparatus can be simplified.
第１図は本発明の光磁気オーバーライド方式に使用され
る光磁気記録媒体の断面模式図、第２図は記録再生装置
の概略構成を示すブロック図、第３図は説明のための磁
気ヒステリシス曲線側図、第４図は本発明の光磁気オー
バーライド方式の動作原理を説明するための図、第５図
は光磁気オーバーライド方式によって記録再生された信
号の波形側図である。
１・・・透明基板、２・・・中間層、３・・・重希土類
金属と遷移金属との非晶質合金によって構成された第１
の磁性層、５・・・重希土類金属と遷移金属との非晶質
合金によって構成された第２の磁性層、４・・・第１の
磁性層３と第２の磁性層５との間に磁気的交換相互作用
が及ばないようにするための層、６・・・保護層、７・
・・光磁気記録媒体（円盤状の光磁気記録媒体・・・デ
ィスク）１Ｍｄ・・・駆動モータ、８・・・対物レンズ
（集光レンズ）、９・・・レーザ光束、９ａ・・・集光
された光、１０・・・回転軸、１１・・・集光部。
１２・・・初期化磁界の発生部。
特許出願人 日本ビクター株式会社
− ／
＼う−・
手続補正書（自発）
１．事件の表示
昭和６３年特許願第２３１３７６号
２、発明の名称
光磁気オーバーライド方式
３、補正をする者
事件との関係 特 許 出願大
佐 所 神奈川県横浜市神奈用区守屋町３丁目１２番地
名称（４３２） 日本ビクター株式会社４、代理人
ファクシミリ０３ （４７２） ２２５７番５、補正命
令の日付 （自発）
６゜補正の対象
明細書の発明の詳細な説明の欄
７、補正の内容
（１）明細書第７頁第６行ｒ生ぜさせ」をｒ生じさせ」
に補正する。
（２）明細書第１１頁第２０行「小さく」を「大きく」
に補正する。
（３）明細書第１８頁第１０行「性層４との間」を「性
層５との間」に補正する。
（４）明細書第２６頁第９行ｒ加熱されると」ｋ「加熱
されて」に補正する。Fig. 1 is a schematic cross-sectional view of a magneto-optical recording medium used in the magneto-optical override method of the present invention, Fig. 2 is a block diagram showing a schematic configuration of a recording/reproducing device, and Fig. 3 is a magnetic hysteresis curve for explanation. The side view and FIG. 4 are diagrams for explaining the operating principle of the magneto-optical override system of the present invention, and FIG. 5 is a side view of waveforms of signals recorded and reproduced by the magneto-optical override system. DESCRIPTION OF SYMBOLS 1... Transparent substrate, 2... Intermediate layer, 3... A first structure made of an amorphous alloy of a heavy rare earth metal and a transition metal.
a magnetic layer, 5... a second magnetic layer composed of an amorphous alloy of a heavy rare earth metal and a transition metal, 4... between the first magnetic layer 3 and the second magnetic layer 5; layer for preventing magnetic exchange interaction from reaching 6... protective layer; 7.
... Magneto-optical recording medium (disc-shaped magneto-optical recording medium... disk) 1Md... Drive motor, 8... Objective lens (condensing lens), 9... Laser beam, 9a... Condensing Emitted light, 10...rotation axis, 11... condensing section. 12... Generation part of initialization magnetic field. Patent applicant: Victor Company of Japan - / \u - Procedural amendment (voluntary) 1. Display of the case 1986 Patent Application No. 231376 2, Name of the invention Optical magneto override method 3, Person making the amendment Relationship to the case Patent applicant Location 3-12 Moriya-cho, Kanayō-ku, Yokohama-shi, Kanagawa Prefecture Name ( 432) Victor Company of Japan Co., Ltd. 4, Agent facsimile 03 (472) 2257 No. 5, Date of amendment order (voluntary) 6゜Detailed explanation of the invention in the specification subject to amendment 7, Contents of amendment (1) Details Page 7, line 6, ``Let it arise.''
Correct to. (2) Change “small” to “large” on page 11, line 20 of the specification
Correct to. (3) On page 18 of the specification, line 10, "between sex layer 4" is amended to "between sex layer 5". (4) Page 26 of the specification, line 9, r: "When heated," k: Corrected to "When heated."
Claims (1)
された第１の磁性層と重希土類金属と遷移金属との非晶
質合金によって構成された第２の磁性層とが、前記した
第１の磁性層と第２の磁性層との間の磁気的交換相互作
用が及ばないようにするための層を介在させて積層構成
されているとともに、前記した第１の磁性層と第２の磁
性層とは第１の磁性層の保磁力Ｈｃ１と第２の磁性層の
保磁力Ｈｃ２とが室温においてＨｃ１＞Ｈｃ２の関係に
あり、かつ、前記した第１の磁性層のキュリー温度Ｔｃ
１と第２の磁性層のキュリー温度Ｔｃ２とがＴｃ１＜Ｔ
ｃ２の関係にあり、しかも、少なくとも第２の磁性層に
ついては室温とキュリー温度との間に補償点を有しない
磁性材料を用いて構成されている構成部分を備えている
光磁気記録媒体と、前記した光磁気記録媒体における第
１の磁性層がキュリー温度Ｔｃ１付近の温度以上の温度
に加熱されるとともに第２の磁性層がキュリー温度Ｔｃ
２付近の温度以下の温度に加熱されるような加熱状態に
される第１の光強度と、前記した光磁気記録媒体におけ
る第１の磁性層がキュリー温度Ｔｃ１付近の温度以上の
温度以上に加熱されるとともに第２の磁性層がキュリー
温度Ｔｃ２付近の温度以上の温度に加熱されるような加
熱状態にされる第２の光強度とに光強度が変調されてい
るレーザ光束を集光して光磁気記録媒体に照射する手段
と、前記したレーザ光束の集光点と光磁気記録媒体とを
相対的に移動させる手段と、光磁気記録媒体が前記した
レーザ光束によって照射されるのに先立って、第２の磁
性層だけをそれの厚さ方向で予め定められた向きに磁化
させるようにする外部磁界の印加手段と、第２の光強度
のレーザ光束による集光点での加熱により第１の磁性層
と第２の磁性層との両磁性層の磁化が消滅した後の冷却
過程においては、まず、第２の磁性層における前記した
磁化の消滅部分に、第２の磁性層における磁化の消滅部
分の周囲からの反磁界によって、周囲とは逆向きの磁化
を新たに生ぜさせ、続いて第１の磁性層における前記の
磁化の消滅部分には前記の第２の磁性層に新たに生じた
磁化の転写による磁化を生じさせるようにし、さらに、
第１の光強度のレーザ光束による集光点での加熱により
第１の磁性層の磁化だけが消滅した後の冷却過程におい
ては、冷却過程において前記した第１の磁性層における
磁化の消滅部分に対応している第２の磁性層の磁化が前
記した第１の磁性層における磁化の消滅部分に転写され
るようにする手段と、第１の磁性層側から再生が行われ
るようにする手段とを備えてなる光磁気オーバーライト
方式A first magnetic layer made of an amorphous alloy of a heavy rare earth metal and a transition metal, and a second magnetic layer made of an amorphous alloy of a heavy rare earth metal and a transition metal are combined with the first magnetic layer described above. The first magnetic layer and the second magnetic layer have a laminated structure with a layer interposed therebetween to prevent magnetic exchange interaction between the first magnetic layer and the second magnetic layer. A layer is one in which the coercive force Hc1 of the first magnetic layer and the coercive force Hc2 of the second magnetic layer have a relationship of Hc1>Hc2 at room temperature, and the Curie temperature Tc of the first magnetic layer is
1 and the Curie temperature Tc2 of the second magnetic layer are Tc1<T
a magneto-optical recording medium having a component made of a magnetic material that has a relationship of c2 and that does not have a compensation point between room temperature and Curie temperature, at least for the second magnetic layer; In the magneto-optical recording medium described above, the first magnetic layer is heated to a temperature equal to or higher than the Curie temperature Tc1, and the second magnetic layer is heated to a temperature near the Curie temperature Tc1.
The first light intensity is heated to a temperature below about 2, and the first magnetic layer in the magneto-optical recording medium is heated to a temperature above about Curie temperature Tc1. and a second light intensity that is heated to a temperature above the Curie temperature Tc2 and a second light intensity that is heated to a temperature higher than the Curie temperature Tc2. means for irradiating the magneto-optical recording medium; means for relatively moving the convergence point of the laser beam and the magneto-optical recording medium; , applying means for applying an external magnetic field to magnetize only the second magnetic layer in a predetermined direction in the thickness direction thereof, and heating the first magnetic layer at a focal point by a laser beam having a second light intensity. In the cooling process after the magnetization of both the magnetic layer and the second magnetic layer disappears, first, the magnetization of the second magnetic layer is applied to the part of the second magnetic layer where the magnetization disappears. A demagnetizing field from around the vanishing part causes a new magnetization in the opposite direction to that of the surroundings to be generated, and then new magnetization is generated in the second magnetic layer in the vanishing part of the magnetization in the first magnetic layer. magnetization is caused by the transfer of magnetization, and further,
In the cooling process after only the magnetization of the first magnetic layer disappears due to heating at the focal point by the laser beam of the first light intensity, the portion where the magnetization of the first magnetic layer disappears during the cooling process. means for transferring the magnetization of the corresponding second magnetic layer to the portion of the first magnetic layer where the magnetization disappears; and means for reproducing from the first magnetic layer side. A magneto-optical overwrite system equipped with
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP23137688A JPH0279242A (en) | 1988-09-14 | 1988-09-14 | Magneto-optical overwriting system |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP23137688A JPH0279242A (en) | 1988-09-14 | 1988-09-14 | Magneto-optical overwriting system |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0279242A true JPH0279242A (en) | 1990-03-19 |
Family
ID=16922650
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP23137688A Pending JPH0279242A (en) | 1988-09-14 | 1988-09-14 | Magneto-optical overwriting system |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0279242A (en) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US6189426B1 (en) * | 1996-04-10 | 2001-02-20 | Sandia Corporation | Method and apparatus for suppressing regenerative instability and related chatter in machine tools |
| US6241435B1 (en) * | 1998-03-25 | 2001-06-05 | Vought Aircraft Industries, Inc. | Universal adaptive machining chatter control fixture |
-
1988
- 1988-09-14 JP JP23137688A patent/JPH0279242A/en active Pending
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US6189426B1 (en) * | 1996-04-10 | 2001-02-20 | Sandia Corporation | Method and apparatus for suppressing regenerative instability and related chatter in machine tools |
| US6241435B1 (en) * | 1998-03-25 | 2001-06-05 | Vought Aircraft Industries, Inc. | Universal adaptive machining chatter control fixture |
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