JP5286326B2 - Ultrasonic flow meter - Google Patents
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Description
本発明は、温度補正により流量測定精度を向上させ得る超音波流量計に関するものである。 The present invention relates to an ultrasonic flowmeter capable of improving flow rate measurement accuracy by temperature correction.
時間差式の超音波流量計は図5に示すように、例えば流体が矢印方向に流れるコ字型の管路1の両側に、超音波振動子である圧電素子2、3を取り付けた構造とされている。一方の圧電素子2に電圧を印加して発振させることにより、流体中に超音波ビームを伝播させることができる。他方の圧電素子3はこの超音波ビームを受信すると、その応力から圧電効果を生じ、誘起された電荷を読み取ることで、超音波ビームの受信信号を得ることができる。圧電素子2、3による超音波ビームの送信、受信を交互に行って、流体中の超音波ビームの上流から下流へ、下流から上流への伝播時間をそれぞれ検出する。
As shown in FIG. 5, the time difference type ultrasonic flowmeter has a structure in which, for example,
このようにして、超音波ビームを上流の圧電素子2から流体を経て下流の圧電素子3に伝播させたときの伝播時間Tdと、下流の圧電素子3から上流の圧電素子2に伝播させたときの伝播時間Tuの時間差を基に、流量を測定することは例えば特許文献1等において公知である。
In this way, when the ultrasonic beam is propagated from the upstream
即ち、管路1の長さをL、流体の音速をC、管路1内の流体の流速をVとすると、伝播時間Td、Tuは次式のようになる。
Td=L/(C+V) ・・・(1)
Tu=L/(C−V) ・・・(2)
That is, if the length of the
Td = L / (C + V) (1)
Tu = L / (C−V) (2)
これらの式(1)、(2)から流速Vを消去すると、流速Vに関する式(3)が得られる。逆に、流速Vを消去することで、音速Cに関する式(4)を得ることができる。これらの式(3)、(4)は超音波ビームの伝播時間Tu、Tdを求めれば、流速V、音速Cを得ることができることを示している。
V=L(Tu−Td)/(2・Td・Tu) ・・・(3)
C=(L/2)(1/Td+1/Tu) ・・・(4)
When the flow velocity V is eliminated from these equations (1) and (2), equation (3) relating to the flow velocity V is obtained. Conversely, by eliminating the flow velocity V, the equation (4) relating to the sound velocity C can be obtained. These equations (3) and (4) indicate that the flow velocity V and the sound velocity C can be obtained by obtaining the ultrasonic beam propagation times Tu and Td.
V = L (Tu−Td) / (2 · Td · Tu) (3)
C = (L / 2) (1 / Td + 1 / Tu) (4)
超音波流量計では、式(3)を用いて流速Vを求め、これに次式(5)のように、管路1の断面積Sを乗ずることにより流体の流量Fを算出できる。
F=V・S ・・・(5)
In the ultrasonic flowmeter, the flow rate F of the fluid can be calculated by obtaining the flow velocity V using the equation (3) and multiplying this by the cross-sectional area S of the
F = V · S (5)
超音波ビームを流体中を伝播させるために、圧電素子の駆動信号を単一パルスとしても、圧電素子の共振による共振振動が発生し、受信側の圧電素子に到達する受信信号は、図6に示すような複数サイクルの受信パルスとなるのが普通である。 In order to propagate the ultrasonic beam through the fluid, even if the drive signal of the piezoelectric element is a single pulse, the resonance signal due to the resonance of the piezoelectric element is generated, and the received signal reaching the receiving piezoelectric element is shown in FIG. Usually, the received pulse has a plurality of cycles as shown.
本来、超音波ビームの伝播時間とは、図6に示すように正確には送信側の圧電素子にパルスを印加した時間から、受信側の圧電素子による受信波形Wの最初の受信パルスの立ち上がり時間t0までのことである。しかし、ノイズ等の影響や測定技術上の問題から、この最初の立ち上がり時間t0の検出が困難なため、一般には近似的な方法として、ゼロクロス法が用いられている。 Originally, the propagation time of the ultrasonic beam is, as shown in FIG. 6, from the time when the pulse is applied to the transmitting-side piezoelectric element, to the rise time of the first received pulse of the received waveform W by the receiving-side piezoelectric element. Up to t0. However, since it is difficult to detect the first rise time t0 due to the influence of noise or the like or problems in measurement technology, the zero cross method is generally used as an approximate method.
ゼロクロス法とは、受信波形Wの電圧レベルが0Vとなる点をゼロクロス点とし、例えば特許文献1のように、パルス印加時間から何番目かの指定した受信パルスのゼロクロス点までの時間、或いは幾つかの受信パルスのゼロクロス点の平均時間を求めて超音波ビームの伝播時間としている。 In the zero cross method, a point at which the voltage level of the received waveform W becomes 0 V is defined as a zero cross point. The average time at the zero cross point of the received pulse is obtained as the propagation time of the ultrasonic beam.
時間差により流量を測定する超音波流量計は、式(3)から明らかなように、音速Cは消去されているので、流体温度が変化し音速Cが変わっても、測定原理上、音速変化の補償は行われている。 As is apparent from the equation (3), the ultrasonic flowmeter that measures the flow rate by the time difference has the sound velocity C deleted, so even if the fluid temperature changes and the sound velocity C changes, the sound velocity changes due to the measurement principle. Compensation has been made.
しかし、現実には測定中に流体の温度変化が生ずると、測定誤差が生ずることがあり、その原因はゼロクロス法による伝播時間の検出の近似法に問題がある。流体の温度が変化しても、受信波形Wの最初の受信パルスの立ち上がり時間t0は変動することはないが、それ以降の受信パルスの受信波形は変化する。例えば、図6の実線で示す超音波ビームの受信波形が、温度により点線で示すように変化し、時間軸に沿って伸縮することが発明者により確かめられた。この温度変化による波形の伸縮が生ずると、従来のゼロクロス法による検出時間が変化するため、超音波ビームの伝播時間は正しく得られない。 However, in reality, if a temperature change of the fluid occurs during the measurement, a measurement error may occur, and the cause is a problem in the approximation method for detecting the propagation time by the zero cross method. Even if the temperature of the fluid changes, the rising time t0 of the first reception pulse of the reception waveform W does not change, but the reception waveform of subsequent reception pulses changes. For example, it has been confirmed by the inventors that the received waveform of the ultrasonic beam indicated by the solid line in FIG. 6 changes as indicated by the dotted line depending on the temperature and expands and contracts along the time axis. When the waveform expands or contracts due to this temperature change, the detection time by the conventional zero cross method changes, and therefore the propagation time of the ultrasonic beam cannot be obtained correctly.
例えば実験においては、図7に示すように、1受信波形ごとにドット間隔50ns(クロック周波数20MHz)で100点の波形データを取り込む。各波形について取り込んだデータの中で、最も大きい電圧の点を100mVとし、最も小さい電圧の点を−100mVとして規格化し、0V近傍の4点(正の点2、負の点2)を最小二乗法で線形近似し、その直線と時間軸の交点を求めるべきゼロクロス点とした。
For example, in an experiment, as shown in FIG. 7, 100 points of waveform data are captured at a dot interval of 50 ns (
一定の流速で、15、20、25、30℃の水の超音波ビームの受信波形を各160波形ずつ、つまり圧電素子12から圧電素子13に伝播させた80個の受信波形W、圧電素子13から圧電素子12に伝播させた80個の受信波形Wを使用した。このようなゼロクロス法から求めた伝播時間Td、Tuを80波形分平均し、式(3)から流速Vを求めたところ、温度の順に0.647、0.654、0.631、0.624(m/s)となった。図8の実線はこれをグラフ図で示したものであるが、実際の流速は一定であるにも拘らず、得られた流速Vは温度の影響を十分に受けている。
The received waveform of the ultrasonic beam of water at 15, 20, 25, and 30 ° C. at a constant flow rate is 160 waveforms each, that is, 80 received waveforms W propagated from the
一方、図8の点線は受信波形Wから推測して立ち上がり時間t0を求め、この立ち上がり時間t0を基に流速Vを算出したものであり、この場合は流速Vは温度の順に0.647、0.650、0.650、0.649(m/s)となり、温度に殆ど影響されていないことが明らかであった。 On the other hand, the dotted line in FIG. 8 is obtained by estimating the rising time t0 from the received waveform W and calculating the flow velocity V based on the rising time t0. In this case, the flow velocity V is 0.647, 0 in the order of temperature. .650, 0.650, and 0.649 (m / s), which were clearly not influenced by temperature.
ゼロクロス法以外にも伝播時間を検出するために、例えば受信波形Wを用いた相関法が知られているが、同様に温度による影響は避けられない。 In order to detect the propagation time other than the zero-cross method, for example, a correlation method using the received waveform W is known. However, the influence of temperature is unavoidable as well.
本発明の目的は、上述の課題を解決し、温度センサを用いることなく、温度補正を行い流量を精度良く測定し得る超音波流量計を提供することにある。 An object of the present invention is to solve the above-mentioned problems and to provide an ultrasonic flowmeter capable of accurately measuring a flow rate by performing temperature correction without using a temperature sensor.
上記目的を達成するための本発明に係る超音波流量計は、流体が流れる管体に距離を隔てて一対の超音波送受信素子を配置し、これらの超音波送受信素子間で前記管体中の流体に対し超音波ビームをそれぞれ送信、受信し、得られた受信波形を基に前記超音波ビームの上流から下流へ、下流から上流への伝播時間をそれぞれ検出する伝播時間検出手段と、超音波ビームの受信波形の前半の強制振動部分と後半と自由振動部分のうち、前記後半の自由振動部分の受信パルスの周期を基に流体の温度を算出する温度算出手段と、前記伝播時間検出手段で得られた前記2つの伝播時間から流体の流速を算出する流速算出手段と、該流速算出手段により得られた流速から流体の流量を算出する流量算出手段と、前記流速又は前記流量を前記温度算出手段で得られた温度により補正する温度補正手段とを有することを特徴とする。 In order to achieve the above object, an ultrasonic flowmeter according to the present invention includes a pair of ultrasonic transmission / reception elements arranged at a distance from a tubular body through which a fluid flows, and the ultrasonic transmission / reception elements in the tubular body between these ultrasonic transmission / reception elements. A transmission time detecting means for transmitting and receiving an ultrasonic beam to the fluid, and detecting a propagation time from upstream to downstream and from downstream to upstream of the ultrasonic beam based on the received waveform obtained; and an ultrasonic wave Among the forced vibration part, the latter half, and the free vibration part of the first half of the received waveform of the beam, the temperature calculation means for calculating the temperature of the fluid based on the period of the received pulse of the latter free vibration part, and the propagation time detection means A flow velocity calculating means for calculating a flow velocity of the fluid from the obtained two propagation times; a flow rate calculating means for calculating a flow rate of the fluid from the flow velocity obtained by the flow velocity calculating means; and calculating the temperature of the flow velocity or the flow rate. hand And having a temperature correction means for correcting the obtained temperature.
本発明に係る超音波流量計によれば、たとえゼロクロス法により伝播時間を検出しても、温度補正がなされ測定精度の良好な流量を求めることができる。 According to the ultrasonic flowmeter of the present invention, even if the propagation time is detected by the zero cross method, temperature correction is performed and a flow rate with good measurement accuracy can be obtained.
本発明を図1〜図4に図示の実施例に基づいて詳細に説明する。
図1は実施例の超音波流量計のブロック回路構成図である。例えば、合成樹脂製の円管から成る管体11に対して、上流及び下流の2個所の所定位置に、超音波送受信素子として超音波ビームを送信、受信するための圧電素子12、13が
固定されている。圧電素子12、13は管体11と一体に射出成型された合成樹脂製の取付ベース14、15に固定されている。
The present invention will be described in detail based on the embodiment shown in FIGS.
FIG. 1 is a block circuit configuration diagram of the ultrasonic flowmeter of the embodiment. For example,
圧電素子12、13には送受信切換スイッチ16を介して、送信部17、受信部18がそれぞれ択一的に接続されている。送信部17、受信部18は制御演算部19に接続され、更に制御演算部19にはメモリ部20、表示部21が接続されている。制御演算部19は例えばCPUであり、送受信切換スイッチ16、送信部17、受信部18、メモリ部20、表示部21を制御すると共に、内蔵のメモリに記憶したプログラムに従って所定の演算を行う。
A
流量Vの測定に際しては、制御演算部19の指令で送受信切換スイッチ16により送信部17に圧電素子12を切換え、受信部18を圧電素子13に切換える。送信部17から圧電素子12に駆動用のパルス電圧を加え、圧電素子12から発生した超音波ビームを流体中に伝達する。超音波ビームは流体中を伝播し、図2に示すように圧電素子13において超音波ビームの受信波形Wが得られ、この受信波形Wは受信部18、制御演算部19を経てメモリ部20に記憶される。制御演算部19はメモリ部20に記憶した受信波形Wから例えばゼロクロス法により超音波ビームの伝播時間Tdを検出する。
When the flow rate V is measured, the
次に、送受信切換スイッチ16を切換えて、圧電素子13から超音波ビームを送信し、圧電素子12で得られた受信波形Wから同様にして伝播速度Tuを検出する。本実施例においては、これらの伝播速度Td、Tuを基に、前述の式(3)により流速Vを求める。
Next, the transmission /
復元力のあるばねモデルとして運動方程式を解くと、得られた変位は圧電素子による超音波ビームの受信波形Wと同様と考えられる。図2に示す受信波形Wのうち、前半の4周期は入力パルス由来の力による強制振動部分Waで、後半は外力が働かない周波数の復元力による自由振動部分Wbである。 When the equation of motion is solved as a spring model having a restoring force, the obtained displacement is considered to be the same as the received waveform W of the ultrasonic beam by the piezoelectric element. In the received waveform W shown in FIG. 2, the first four periods are the forced vibration portions Wa due to the force derived from the input pulse, and the second half are the free vibration portions Wb due to the restoring force of the frequency at which no external force works.
受信波形Wの前半の強制振動部分Waの周波数は、入力された超音波ビームの共振周波数に支配されているため温度依存性が比較的少ない。一方、5周期目以降は自由振動部分Wbであり、その共振周波数は弾性スティフネスの影響を受けるため温度変化によって変化する。そこで本実施例においては、温度情報を後半の自由振動部分Wbから求める。 The frequency of the forced vibration portion Wa in the first half of the received waveform W is governed by the resonance frequency of the input ultrasonic beam, and therefore has a relatively low temperature dependency. On the other hand, the fifth and subsequent cycles are free vibration portions Wb, and the resonance frequency thereof is affected by the elastic stiffness, and therefore changes with temperature. Therefore, in the present embodiment, the temperature information is obtained from the latter free vibration portion Wb.
超音波ビームの受信波形Wの自由振動部分Wbは、流体の温度変化の影響を受け、例えば温度が上昇すると共振周波数が下がるため、自由振動部分Wbの周期が長くなる。制御演算部19によってこの自由振動部分Wbの周波数を算出し、その変化から流体の温度情報を得ることができる。
The free vibration portion Wb of the received waveform W of the ultrasonic beam is affected by the temperature change of the fluid. For example, when the temperature rises, the resonance frequency decreases, so the period of the free vibration portion Wb becomes longer. The frequency of the free vibration part Wb can be calculated by the
メタノールを水で希釈して作製した流量0、5、10、15、20%の水溶液について、温度を15、20、25、30℃と変化させ、自由振動部分Wbの平均周期を求めたところ、表1のデータが得られた。 For an aqueous solution with a flow rate of 0, 5, 10, 15, 20% prepared by diluting methanol with water, the temperature was changed to 15, 20, 25, 30 ° C., and the average period of the free vibration part Wb was determined. The data in Table 1 was obtained.
表1 自由振動部分の平均周期(ns)
0% 5% 10% 15% 20%
15℃ 472.9 472.9 472.9 472.9 473.0
20℃ 473.6 473.6 473.6 473.6 473.5
25℃ 474.2 474.3 474.3 474.3 474.2
30℃ 474.8 474.7 474.7 474.8 474.8
Table 1 Average period of free vibration part (ns)
0% 5% 10% 15% 20%
15 ° C 472.9 472.9 472.9 472.9 473.0
20 ° C 473.6 473.6 473.6 473.6 473.5
25 ° C 474.2 474.3 474.3 474.3 474.2
30 ° C 474.8 474.7 474.7 474.8 474.8
表1は所定の流量、温度の水溶液に関し、図3に示すように自由振動部分Wbの11番目〜19番目までのゼロクロス点から求めた振動の平均周期を示している。これを図4に示すと、何れの水溶液の濃度においても平均周期は温度に対しほぼ一定値であり、自由振動部分Wbの平均周期は濃度によらず、温度によって定まるパラメータであることが分かる。 Table 1 shows the average period of vibration obtained from the eleventh to nineteenth zero cross points of the free vibration portion Wb as shown in FIG. 3 for the aqueous solution having a predetermined flow rate and temperature. As shown in FIG. 4, it can be seen that the average period is a substantially constant value with respect to the temperature at any concentration of the aqueous solution, and the average period of the free vibration portion Wb is a parameter determined by the temperature regardless of the concentration.
このように、超音波ビームの自由振動部分Wbの平均周期は、温度変化のみに依存することが実験により確認できた。従って、自由振動部分Wbの平均周期が得られれば、図4から温度を求めることができる。 Thus, it has been confirmed by experiments that the average period of the free vibration portion Wb of the ultrasonic beam depends only on the temperature change. Therefore, if the average period of the free vibration portion Wb is obtained, the temperature can be obtained from FIG.
自由振動部分Wbの平均周期を得るためには、制御演算部19は自由振動部分Wbのゼロクロス点を適当に2つ選択し、その差から求めればよい。しかし本実施例では、約2MHzの受信波形Wに対し50nsの間隔で波形を取り込んでいるため、単純に差を求めると分散が大きく、明確な温度依存性が得られない。
In order to obtain the average period of the free vibration portion Wb, the
そこで、本実施例では図3に示すように、各受信パルスのゼロクロス点を番号順にプロットし、自由振動部分Wbの平均周期を求めている。この方法はゼロクロス点まで時間をプロットしているので、その直線の傾きが、用いたゼロクロス点に関する平均周期となっており、直線の傾きが大きいほど温度が高くなっている。 Therefore, in this embodiment, as shown in FIG. 3, the zero-cross points of the received pulses are plotted in numerical order to obtain the average period of the free vibration portion Wb. Since this method plots the time to the zero cross point, the slope of the straight line is an average period with respect to the used zero cross point, and the temperature increases as the slope of the straight line increases.
このように、平均周期から流体の温度を求め、受信波形Wから求めた流速Vを補正し、正確な流量を求めることができる。流量Fの温度補正の演算については、数多くのデータから温度に対する補正テーブルを作成し、この補正テーブルを基に補正を行えばよい。なお、この補正は流速Vに対し、又は流量に対して行っても何れでもよい。 In this way, the fluid temperature is obtained from the average period, the flow velocity V obtained from the received waveform W is corrected, and an accurate flow rate can be obtained. For the calculation of the temperature correction of the flow rate F, a correction table for the temperature may be created from a large number of data, and correction may be performed based on this correction table. This correction may be performed on the flow velocity V or the flow rate.
11 管体
12、13 圧電素子
16 送受信切換スイッチ
17 送信部
18 受信部
19 制御演算部
20 メモリ部
21 表示部
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