JP4892976B2 - MIS field effect transistor - Google Patents
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Description
本発明は、MIS型電界効果トランジスタに関し、特にチャネルが歪みを有する半導体で形成されているMIS型電界効果トランジスタに関するものである。 The present invention relates to a MIS field effect transistor, and more particularly to a MIS field effect transistor having a channel formed of a semiconductor having distortion.
MIS型電界効果トランジスタ(以下、MISFETと略記する)は、4族半導体基板上に形成されることが多い。4族半導体とは、Ge、C、Si及びこれらの混晶を指している。これら4族半導体は、その他の半導体と比較し、機械的強度、コスト、微細加工性の観点で優れており、MISFETの主な用途である大規模集積回路の作製に向いているのである。
MIS field effect transistors (hereinafter abbreviated as MISFETs) are often formed on a
4族半導体の中でも、特にSi基板が、MISFETの作製に多く使用されている。これは、ゲート絶縁膜としてSiO2を形成することが工業的に容易であること、及びSiO2/Si界面特性が良好であることが理由としてあげられる。Of the
但し、Siには、電子と正孔の移動度が他の半導体に比べて低いという欠点がある。これは、シリコン特有のバンド構造に由来している。低い移動度はMISFETのチャネル抵抗を増大させ、MISFETのスイッチングスピードの低下を招く。そこで、MISFETのチャネル材料として、Siを使用しつつ、バンド構造を変化させて、電子と正孔の移動度を向上させる技術が提案されている(例えば、特許文献1、2参照)。それは、Siに歪みを印加する方法である。
However, Si has a drawback that the mobility of electrons and holes is lower than that of other semiconductors. This is derived from the band structure peculiar to silicon. The low mobility increases the channel resistance of the MISFET and causes the switching speed of the MISFET to decrease. Therefore, a technique has been proposed in which Si is used as the channel material of the MISFET and the band structure is changed to improve the mobility of electrons and holes (see, for example,
図17は歪みSiの作製法を示す。先ず、Siよりも原子間隔が大きいSi1−xGex(0<x≦1、以下、SiGeと略記する)からなる下地基板を用意する。次に、このSiGe下地基板の上に薄いSiを格子整合するようエピタキシャル成長させる。そうすると、Siは2軸の引っ張り歪みを受け、バンド構造が変化する。これにより、電子と正孔の有効質量とフォノン散乱が減少し、無歪みSi中に比べ、電子と正孔の移動度が増加する。FIG. 17 shows a method for producing strained Si. First, a base substrate made of Si 1-x Ge x (0 <x ≦ 1, hereinafter abbreviated as SiGe) having a larger atomic spacing than Si is prepared. Next, thin Si is epitaxially grown on the SiGe base substrate so as to lattice match. Then, Si receives a biaxial tensile strain and the band structure changes. This reduces the effective mass of electrons and holes and phonon scattering, and increases the mobility of electrons and holes compared to that in unstrained Si.
図18(a)、(b)に、SiGe下地基板のGe濃度(×100[%])と、電子と正孔の移動度増加率の関係を示す。同図において実線及び破線の曲線は計算値を、またプロット点は実験値を示す。下地基板のSi1−xGex結晶の原子間隔はGe濃度にほぼ比例するため、Ge濃度が高いほどSiの歪み量が大きくなる。同図より、Siに歪みを印加することにより、無歪みの場合に比べ、電子及び正孔とも1.5倍以上移動度を増加させることが可能であることが分かる。18A and 18B show the relationship between the Ge concentration (× 100 [%]) of the SiGe base substrate and the rate of increase in mobility of electrons and holes. In the figure, the solid and dashed curves indicate calculated values, and the plotted points indicate experimental values. Since the atomic spacing of the Si 1-x Ge x crystal of the underlying substrate is substantially proportional to the Ge concentration, the higher the Ge concentration, the larger the amount of strain of Si. From the figure, it can be seen that by applying strain to Si, the mobility of both electrons and holes can be increased by 1.5 times or more compared to the case of no strain.
次に、図19(a)乃至(c)及び図20(a)、(b)を参照して、従来技術による歪みSiチャネルMISFETの作製法を説明する。先ず、下地SiGe層1上に歪みSi層2をエピタキシャル成長させる(図19(a))。次に、この歪みSi層2の上に、ゲート絶縁膜3とゲート電極膜4を成長させ(図19(b))、その後パターニングして、ゲート絶縁膜3aとゲート電極4aを形成する(図19(c))。続いて、ゲート電極4aをマスクにして、イオン注入法により、歪みSi層2の表面におけるソース及びドレイン形成予定領域に不純物を導入する。このとき、ドーズ量は1×1015cm−2以上である。これは、ソース・ドレインの寄生抵抗と、コンタクト抵抗を十分下げるためである。このような高ドーズのイオン注入により、歪みSi層2にアモルファス層5が形成される(図20(a))。最後に、不純物を活性化するために熱処理を行うと、アモルファス層5は固層成長しながら結晶化すると共に、ソース・ドレイン領域6が形成される(図20(b))。Next, with reference to FIGS. 19A to 19C and FIGS. 20A and 20B, a method of manufacturing a strained Si channel MISFET according to the prior art will be described. First, the
図21に、このようにして作製したゲート長1μmの歪みSiチャネルMISFETの電気特性を示す。良好な電気特性を有しており、異常リーク電流などは観察されない。 FIG. 21 shows the electrical characteristics of a strained Si channel MISFET having a gate length of 1 μm fabricated as described above. It has good electrical characteristics and no abnormal leakage current is observed.
しかしながら、MISFETはスケーリング則に従う微細化によって高性能化を実現してきており、このため、ゲート長の短い歪みSiチャネルMISFETの実用化が望まれている。 However, MISFET has achieved high performance by miniaturization according to the scaling law, and therefore, practical application of strained Si channel MISFET having a short gate length is desired.
ところが、ゲート長が短くなると、歪みSiチャネルMISFETに異常なオフリーク電流が生じることを本発明者は発見した。 However, the present inventors have found that when the gate length is shortened, an abnormal off-leakage current is generated in the strained Si channel MISFET.
図22(a)、(b)に、ゲート長が短い2種類の歪みSiチャネルMISFETの電気特性(ソース・ドレイン間電流)を示す。図22(a)、(b)に示したものは、夫々多数のMISFETを測定して、全てを同じグラフ上にプロットしたものである。図22(a)は、ボロンをエネルギー:2keV、ドーズ量:3×1015cm−2でイオン注入した場合を示し、図22(b)は、ヒ素をエネルギー:8keV、ドーズ量:3×1015cm−2でイオン注入してソース・ドレイン領域を形成した場合を示す。後者の場合のみ、ソース・ドレイン間に異常オフリーク電流が流れるMISFETがいくつかみられた。22A and 22B show the electrical characteristics (source-drain current) of two types of strained Si channel MISFETs having a short gate length. 22 (a) and 22 (b) are obtained by measuring a large number of MISFETs and plotting all of them on the same graph. 22A shows a case where boron is ion-implanted with an energy of 2 keV and a dose of 3 × 10 15 cm −2 , and FIG. 22B shows an arsenic with an energy of 8 keV and a dose of 3 × 10. A case where a source / drain region is formed by ion implantation at 15 cm −2 is shown. Only in the latter case, some MISFETs in which an abnormal off-leakage current flows between the source and the drain were observed.
このような異常オフリーク電流を持つMISFETで回路を構成した場合、回路の消費電力の増大を招くため好ましくない。 When the circuit is configured with such a MISFET having an abnormal off-leakage current, the power consumption of the circuit is increased, which is not preferable.
なお、非特許文献1に示された研究結果においても、異常リークが発見されている。そして、この非特許文献1においては、この異常リークの原因を、<110>方向に伸びる長いミスフィット転移にあるとして、臨界膜厚以下に歪みSi膜厚を設定すべきであるとしている。しかし、後述するように、本願発明者による解析の結果、異常リークは、このような長いミスフィット転移に起因するのではないことが判明した。
Note that abnormal leaks have also been found in the research results disclosed in Non-Patent
本願発明の目的は、上述のU字型転位を無くし、ゲート長が短いときに現れる異常オフリーク電流を抑制し、ゲート長が短い場合にも消費電力が小さい歪み活性半導体層MISFETを提供することにある。 An object of the present invention is to provide a strained active semiconductor layer MISFET that eliminates the U-shaped dislocation described above, suppresses an abnormal off-leakage current that appears when the gate length is short, and has low power consumption even when the gate length is short. is there.
本発明に係るMIS型電界効果トランジスタは、下地層と、この下地層上に形成され歪みを有する活性半導体層と、前記活性半導体層上に形成されたゲート絶縁膜と、前記ゲート絶縁膜上に形成されたゲート長が0.4μm以下のゲート電極と、前記活性半導体層内における前記ゲート電極の両側の部分に形成されたソース・ドレイン領域と、を有し、前記ソース・ドレイン領域を形成するためにイオン注入により導入されたヒ素の濃度が最大になる深さをTpとしたとき、前記下地層と前記活性半導体層との界面が表面から2Tp以下の深さとすることにより、前記活性半導体層内に前記ヒ素のイオン注入によってU字型転位が成長せず、異常リークを防止することを特徴とする。 An MIS field effect transistor according to the present invention includes a base layer, an active semiconductor layer formed on the base layer and having a strain, a gate insulating film formed on the active semiconductor layer, and the gate insulating film. It possesses the formed gate electrode gate length below 0.4 .mu.m, and the source and drain regions formed on both sides of the portion of the gate electrode in the active semiconductor layer, and forming said source and drain regions Therefore, when the depth at which the concentration of arsenic introduced by ion implantation is maximized is T p , the interface between the base layer and the active semiconductor layer has a depth of 2 T p or less from the surface , U-shaped dislocations do not grow by arsenic ion implantation in the active semiconductor layer, and abnormal leakage is prevented .
また、本発明に係る他のMIS型電界効果トランジスタは、下地層と、この下地層上に形成され歪みを有する活性半導体層と、前記活性半導体層上に形成されたゲート絶縁膜と、このゲート絶縁膜上に形成されたゲート長が0.4μm以下のゲート電極と、前記活性半導体層内における前記ゲート電極の両側の部分に形成されたソース・ドレイン領域と、前記ゲート電極の側面に形成されたゲート側壁と、を有し、前記活性半導体層の前記ゲート電極及び前記ゲート側壁の下の部分は他の部分の膜厚より厚くなっており、ソース・ドレイン領域を形成するためにイオン注入により導入されたヒ素の濃度が最大になる深さをTpとしたとき、前記活性半導体層の前記ゲート電極及び前記ゲート側壁の下以外の領域では前記下地層と前記活性半導体層との界面が表面から2Tp以下の深さとすることにより、前記活性半導体層内に前記ヒ素のイオン注入によってU字型転位が成長せず、異常リークを防止することを特徴とする。 Another MIS field effect transistor according to the present invention includes a base layer, an active semiconductor layer formed on the base layer and having a strain, a gate insulating film formed on the active semiconductor layer, and the gate. a gate electrode having a gate length that is formed on the insulating film is 0.4μm or less, and the source and drain regions formed on both sides of the portion of the gate electrode in the active semiconductor layer, is formed on the side surfaces of the gate electrode a gate side wall has, have a, the lower part of the gate electrode and the gate sidewalls of said active semiconductor layer is thicker than the thickness of other portions, by ion implantation to form the source and drain regions when the depth of the concentration of the introduced arsenic is maximized was T p, in the areas not under the gate electrode and the gate sidewalls of said active semiconductor layer and the underlying layer of the active semiconductor By the interface between the layers is to 2T p less depth from the surface, the not grow U-shaped dislocations in the active semiconductor layer by ion implantation of the arsenic, characterized in that to prevent abnormal leakage.
そして、好ましくは、前記下地層は、Si1−x−yGexCy (但し、0≦x≦1, 0≦y≦1, 0<x+y≦1)の組成を有する半導体層により構成され、また、好ましくは、前記活性半導体層は、Si層により構成される。Preferably, the base layer is composed of a semiconductor layer having a composition of Si 1-xy Ge x Cy (where 0 ≦ x ≦ 1, 0 ≦ y ≦ 1, 0 <x + y ≦ 1). Preferably, the active semiconductor layer is composed of a Si layer.
本発明のMISFETは、歪み活性半導体層の膜厚を、ソース・ドレイン領域を形成するために導入された不純物の濃度が最大になる深さTpの2倍以下にするか、又は、歪み活性半導体層上に形成されるせり上げ領域の膜厚を、Tpの3倍以上とするものであるので、歪み活性半導体層内にドーピングによって形成される転位が形成されないようにすることができる。従って、これらを核に歪み活性半導体層にU字型転位が成長することもなく、その結果、ゲート長が短いMISFETにおいても、異常オフリーク電流を生じることはなく、低消費電力・短チャネル長の歪みチャネルMISFETを実現することができる。MISFET of the present invention, the thickness of the strained active semiconductor layer, or the concentration of impurities introduced to form the source and drain regions is below 2 times the depth T p that maximizes or strained active Since the film thickness of the raised region formed on the semiconductor layer is three times or more of T p , dislocations formed by doping can be prevented from being formed in the strain active semiconductor layer. Therefore, U-shaped dislocations do not grow in the strained active semiconductor layer with these as nuclei. As a result, even in a MISFET with a short gate length, no abnormal off-leakage current is generated, and low power consumption and short channel length are achieved. A strained channel MISFET can be realized.
1 下地SiGe層
2 歪みSi層
3 ゲート絶縁膜
3a ゲート絶縁膜
4 ゲート電極膜
4a ゲート電極
5 アモルファス層
6 ソース・ドレイン領域
7 U字型転位
8 転位ループ
9 不純物注入領域
10 ゲート側壁
11 ソース・ドレイン拡張領域
12 ソース・ドレインせり上げ領域
13 下地Si層
14 歪みSi1−x−yGexCy層
15 キャップSi層
16 埋込酸化膜DESCRIPTION OF
本願発明者は種々の実験、演算及び考察を行った結果、U字型転位は、イオン注入が原因で生じた転位から成長。そうするという結論に達した。先ず、本発明者らは、異常オフリーク電流の原因を調べるため、以下に示す種々の解析を行った。 As a result of various experiments, calculations and considerations, the inventor of the present application has grown from dislocations caused by ion implantation. A conclusion was reached to do so. First, in order to investigate the cause of abnormal off-leakage current, the present inventors performed various analyzes shown below.
図23は、ヒ素イオン注入によりソース・ドレインを形成した場合において、異常オフリーク電流が流れるMISFETの出現割合(出現確率)のゲート長依存性を示す。ゲート長が0.4μmより短くなると、異常リーク電流が出現することがわかる。これは、ある有限長のリークパスが歪みSi層又は下地SiGe層中に存在していることを示唆している。 FIG. 23 shows the gate length dependence of the appearance ratio (appearance probability) of a MISFET in which an abnormal off-leakage current flows when the source / drain is formed by arsenic ion implantation. It can be seen that an abnormal leakage current appears when the gate length is shorter than 0.4 μm. This suggests that a certain finite-length leak path exists in the strained Si layer or the underlying SiGe layer.
次に、作製したMISFETのソース・ドレイン領域のTEM(transmission electron microscope:透過型電子顕微鏡)観察を行った。図24(a)はボロンイオン注入で形成したソース・ドレイン領域、図24(b)はヒ素イオン注入で形成したソース・ドレイン領域のTEM観察結果を示す。図24(a)´、(b)´は、夫々図24(a)、(b)の線状の模様をトレースした図である。 Next, TEM (transmission electron microscope) observation of the source / drain regions of the fabricated MISFET was performed. FIG. 24A shows a TEM observation result of a source / drain region formed by boron ion implantation, and FIG. 24B shows a TEM observation result of a source / drain region formed by arsenic ion implantation. 24 (a) ′ and (b) ′ are diagrams obtained by tracing the linear patterns in FIGS. 24 (a) and (b), respectively.
その結果、ボロン注入の場合及びヒ素注入の場合のいずれの場合も、長い直線状の模様が見られることが分かった。これを図中、Aで表示する。また、ヒ素注入の場合のみ、短い線状の模様が見られた。これを図中、Bで表示する。 As a result, it was found that a long linear pattern was observed in both cases of boron implantation and arsenic implantation. This is indicated by A in the figure. Only in the case of arsenic implantation, a short linear pattern was observed. This is indicated by B in the figure.
次に、これらの模様の原因を調べるため、断面TEM観察を行った。その結果を図25に示す。図25(a)は、図24(b)の四角枠内の拡大図であり、図25(b)、(c)、(d)は、図25(a)の図中(b)、(c)、(d)に相当する部分の断面像である。図25(a)´、(b)´、(c)´、(d)´は、夫々図25(a)、(b)、(c)、(d)の線状の模様をトレースした図である。 Next, in order to investigate the cause of these patterns, cross-sectional TEM observation was performed. The result is shown in FIG. FIG. 25 (a) is an enlarged view in the square frame of FIG. 24 (b), and FIGS. 25 (b), (c), and (d) are (b) and (d) in FIG. It is a cross-sectional image of the part corresponding to c) and (d). 25 (a) ′, (b) ′, (c) ′, and (d) ′ are diagrams obtained by tracing the linear patterns of FIGS. 25 (a), (b), (c), and (d), respectively. It is.
先ず、長い直線上の模様Aは、歪みSiとSiGeの界面に生じた長いミスフィット転位であることが分かった。しかし、この長いミスフィット転位は異常オフリークの原因ではない。なぜなら、ボロンイオン注入の場合は異常リーク電流が見られず、またヒ素イオン注入の場合でもゲート長が長い場合は異常リーク電流が見られないからである。 First, it was found that the pattern A on the long straight line is a long misfit dislocation generated at the interface between the strained Si and SiGe. However, this long misfit dislocation is not the cause of abnormal off-leakage. This is because no abnormal leakage current is observed in the case of boron ion implantation, and no abnormal leakage current is observed in the case of arsenic ion implantation when the gate length is long.
次に、短い線状の模様Bは、歪みSi中又は歪みSiとSiGeの界面にミスフィット転位部を持ち、両端が歪みSi表面への貫通転位部をなすようなU字型の有限長転位であることが分かった。以下、この転位をU字型転位と呼ぶ。本発明者は、このU字型転位が異常リークの原因ではないかと推測した。 Next, the short linear pattern B has a U-shaped finite length dislocation having a misfit dislocation in the strained Si or at the interface between the strained Si and SiGe, and both ends forming threading dislocations to the strained Si surface. It turns out that. Hereinafter, this dislocation is called a U-shaped dislocation. The present inventor speculated that this U-shaped dislocation may cause abnormal leakage.
そこで、U字型転位の分布密度と、MISFETの異常リーク出現確率の関係について調べた。図26は、ヒ素注入領域のTEM像より求めたU字型転位の長さと密度との関係を示す。最長のU字型転位の長さは、0.3μm〜0.4μm程度であった。この長さは、異常リーク電流のMISFETが出現し始めるゲート長とほぼ同じである。 Therefore, the relationship between the distribution density of the U-shaped dislocations and the abnormal leak appearance probability of MISFET was examined. FIG. 26 shows the relationship between the length and density of U-shaped dislocations determined from the TEM image of the arsenic implantation region. The length of the longest U-shaped dislocation was about 0.3 μm to 0.4 μm. This length is almost the same as the gate length at which the MISFET having an abnormal leakage current begins to appear.
次に、このU字型転位がソース・ドレインをまたいだときに異常オフリークが出現すると仮定して、図26より異常リーク電流出現確率を計算した。図27に、U字型転位を有するMISFETの模式図を示す。この図では、長さa2と表されるU字型転位7が、ソース・ドレイン領域6間をまたいでおり、異常オフリーク電流が発生すると仮定される。
Next, the abnormal leak current appearance probability was calculated from FIG. 26 on the assumption that an abnormal off-leak appears when the U-shaped dislocation crosses the source / drain. FIG. 27 shows a schematic diagram of a MISFET having a U-shaped dislocation. In this figure, it is assumed that the
もし、長さaのU字型転位のみが面密度bで分布していると仮定すれば、このU字型転位がゲート長LG、ゲート幅WGのMISFETのソース・ドレイン間を1つもまたがない確率は、LG>aの時に1、LG<aの時にexp{-b・WGX(a−LG)}となる。If it is assumed that only U-shaped dislocations having a length a are distributed at an areal density b, this U-shaped dislocation is not even between the source and drain of a MISFET having a gate length L G and a gate width W G. The probability that there is no crossing is 1 when L G > a, and exp {−b · W GX (a−L G )} when L G <a.
実際には様々な長さaiのU字型転位が面密度biで分布していることを考慮すると、U字型転位が一つもMISFETのソース・ドレイン間をまたがない確率は、Π(LG<ai)exp{−bixWGx(ai−LG)}となる。ここで、Π(LG<ai)は、数列exp{−bixWGx(ai−LG)}の積を、LG<aiにわたって計算することを意味する。Considering the fact that U-shaped dislocations of various lengths ai are distributed with areal density bi, the probability that no U-shaped dislocation crosses between the source and drain of the MISFET is Π (L G <ai) exp {−b ix W Gx (ai−L G )} Here, Π (L G <ai) means that the product of the sequence exp {−b ix W Gx (ai−L G )} is calculated over L G <ai.
従って、一つ以上のU字型転位がMISFETのソース・ドレイン間をまたぎ、異常オフリーク電流を生じさせる確率は、1−Π(LG<ai)exp{−bixWGx(ai−LG)}となる。Accordingly, the probability that one or more U-shaped dislocations straddle between the source and drain of the MISFET and cause an abnormal off-leakage current is 1−Π (L G <ai) exp {−b ix W Gx (ai−L G )}.
この計算式に従い、図26より計算した異常リーク出現確率を図28に実線にて示す。図28は横軸にゲート長をとり、縦軸にソース・ドレイン間の異常オフリーク出現割合をとって、両者の関係を示す。図28には、合わせて図23のMISFETのデータも示しているが、両者は良く一致しており、U字型転位が、異常リーク電流の原因であると結論できる。本願発明は、このような知見に基づいて完成されたものである。 According to this calculation formula, the abnormal leak appearance probability calculated from FIG. 26 is shown by a solid line in FIG. In FIG. 28, the horizontal axis represents the gate length, and the vertical axis represents the abnormal off-leak appearance rate between the source and drain, and shows the relationship between the two. FIG. 28 also shows the data of the MISFET of FIG. 23, which are in good agreement, and it can be concluded that the U-shaped dislocation is the cause of the abnormal leakage current. The present invention has been completed based on such knowledge.
次に、基板への不純物のイオン注入について説明する。図29(a)乃至(d)は、基板への不純物のイオン注入とその後の熱処理による原子の挙動を示す。結晶基板に高濃度のイオン注入を行うと、図29(b)に示すように、表面がアモルファス化され、アモルファス層界面よりすぐ下の結晶領域に、空孔と格子間原子を生じる。このとき、格子間原子はアモルファス層からはじき飛ばされた原子も含むため、空孔より数が多い。ここでは、空孔より多い分の格子間原子を、余剰原子と呼ぶ。この基板を熱処理すると、格子間原子の一部は近くの空孔に収まるが、余剰原子はそのまま格子間に残留する。一方、アモルファス層は下地の結晶層を受け継ぎながら固層成長し、全体が結晶化する。この様子を図29(c)に示す。例として、図30(a)、(b)に、ボロン又はヒ素をSi(100)結晶基板にイオン注入した直後の余剰原子の分布のモンテカルロシミュレーション結果を破線にて示す。ボロンイオン注入に比べヒ素イオン注入の場合の方が、余剰原子が多い。これは、同じ注入量の場合、ヒ素原子の方がボロン原子より重く、より沢山のシリコン原子をはじき飛ばすためである。これらイオン注入で生じた余剰原子は、熱処理を続けると次第に析出し、小さな転位ループを形成する。この様子を図29(d)に示す。 Next, impurity ion implantation into the substrate will be described. 29A to 29D show the behavior of atoms by ion implantation of impurities into the substrate and subsequent heat treatment. When high-concentration ion implantation is performed on the crystal substrate, as shown in FIG. 29B, the surface becomes amorphous, and vacancies and interstitial atoms are generated in the crystal region immediately below the interface of the amorphous layer. At this time, the number of interstitial atoms includes atoms repelled from the amorphous layer, and thus the number of interstitial atoms is larger than the number of holes. Here, the number of interstitial atoms larger than the number of vacancies is called a surplus atom. When this substrate is heat-treated, some of the interstitial atoms are accommodated in nearby vacancies, but surplus atoms remain between the lattices. On the other hand, the amorphous layer grows solid while inheriting the underlying crystal layer, and the whole crystallizes. This situation is shown in FIG. As an example, FIGS. 30A and 30B show a Monte Carlo simulation result of a distribution of surplus atoms immediately after ion implantation of boron or arsenic into a Si (100) crystal substrate by a broken line. The arsenic ion implantation has more surplus atoms than the boron ion implantation. This is because arsenic atoms are heavier than boron atoms at the same implantation amount, so that more silicon atoms are repelled. The surplus atoms generated by the ion implantation gradually precipitate as the heat treatment is continued to form a small dislocation loop. This is shown in FIG.
図31に、イオン注入により形成された転位ループの断面TEM像を示す。Si(100)結晶に、リンを30keV、2×1015cm−2の条件でイオン注入し、790℃、10秒の熱処理を施した。モンテカルロシミュレーション計算の結果、イオン注入直後のアモルファス領域の深さは、73nmと計算された。断面TEM像では、この深さのすぐ下に、転位が形成されていることが実際に確かめられた。このような実験結果は、他の文献でも報告されている(非特許文献2)。FIG. 31 shows a cross-sectional TEM image of the dislocation loop formed by ion implantation. Phosphorus was ion-implanted into Si (100) crystal under the conditions of 30 keV and 2 × 10 15 cm −2 , and heat treatment was performed at 790 ° C. for 10 seconds. As a result of the Monte Carlo simulation calculation, the depth of the amorphous region immediately after the ion implantation was calculated to be 73 nm. In the cross-sectional TEM image, it was actually confirmed that dislocations were formed immediately below this depth. Such experimental results have been reported in other documents (Non-patent Document 2).
このようなイオン注入によって生じた小さな転位ループは、無歪みの膜中では、周囲に歪みを引き起こす。従って、更に熱処理を続けた場合は、歪みを小さくするように、格子間原子を再放出しながら徐々に小さくなる。再放出された格子間原子は、基板表面に向かって拡散し、そこで新たな結晶表面の一部を形成する。しかし、歪みを有する層に転位ループが形成された場合は、熱処理でより大きな転位ループになると考えられる。これは、転位が大きくなることによって、歪み膜の歪みを小さくできるからである。 The small dislocation loop generated by such ion implantation causes distortion in the surroundings in an unstrained film. Therefore, when the heat treatment is further continued, the interstitial atoms are gradually released while being re-released so as to reduce the strain. The re-emitted interstitial atoms diffuse toward the substrate surface where they form part of a new crystal surface. However, when a dislocation loop is formed in a strained layer, it is considered that a larger dislocation loop is formed by heat treatment. This is because the strain of the strained film can be reduced by increasing the dislocation.
この過程を、図32(a)乃至(c)を用いて考察する。図32(b)は、イオン注入とそれに続く熱処理により歪み膜中に形成された小さな転位ループを示している。転位ループの周辺では歪みが緩和される。そのため、熱処理を施せば、原子は転位ループを大きくするよう再配置する。ついには転位ループが表面に達し、U字型転位になる。この様子を図32(c)に示す。 This process will be considered with reference to FIGS. FIG. 32B shows small dislocation loops formed in the strained film by ion implantation and subsequent heat treatment. Distortion is relieved around the dislocation loop. Therefore, when heat treatment is performed, the atoms are rearranged to enlarge the dislocation loop. Eventually the dislocation loop reaches the surface and becomes a U-shaped dislocation. This is shown in FIG.
また、転位ループの元となる余剰原子の多いヒ素イオン注入の場合のみ、U字型転位が見られたことからも、U字型転位がイオン注入による転位ループを元に形成されたと考えることは妥当である。 In addition, since U-shaped dislocations were found only in the case of arsenic ion implantation with a large number of surplus atoms that are the source of dislocation loops, it is considered that U-shaped dislocations were formed based on dislocation loops by ion implantation. It is reasonable.
こうして、本発明者は、U字型転位が、イオン注入が原因で生じた転位ループから成長するという結論に達した。従って重要なことは、イオン注入による転位を歪み層内に形成させないことである。次に、転位ループを歪み層に形成させないための構造について説明する。 Thus, the inventor has concluded that U-shaped dislocations grow from dislocation loops caused by ion implantation. Therefore, it is important that dislocations caused by ion implantation are not formed in the strained layer. Next, a structure for preventing dislocation loops from being formed in the strained layer will be described.
図33は、ヒ素のドーズ量と、注入直後の不純物濃度が最大になる深さ(Rp)で規格化したSi(100)結晶基板におけるアモルファス層/結晶層界面の深さとの関係を示すグラフ図であり、モンテカルロシミュレーションにより計算した結果を示す。ソース・ドレイン形成に必要な1×1015cm−2以上のドーズ量の場合、アモルファス層/結晶層界面の深さは、2Rp以上2.5Rp以下の深さに形成されることが分かる。また、イオン注入による転位は、このアモルファス層と結晶層の界面より深いところに形成される。従って、歪み層の厚さを2Rpより薄くすれば、歪みSi層内にイオン注入による転位が形成されることはなく、U字型転位を生じることもない。FIG. 33 is a graph showing the relationship between the dose of arsenic and the depth of the amorphous layer / crystal layer interface in the Si (100) crystal substrate normalized by the depth (Rp) at which the impurity concentration immediately after implantation is maximized. And shows the result calculated by Monte Carlo simulation. In the case of a dose amount of 1 × 10 15 cm −2 or more required for forming the source / drain, it can be seen that the depth of the amorphous layer / crystal layer interface is formed to a depth of 2 Rp or more and 2.5 Rp or less. Dislocations due to ion implantation are formed deeper than the interface between the amorphous layer and the crystal layer. Therefore, if the thickness of the strained layer is less than 2Rp, dislocations due to ion implantation are not formed in the strained Si layer, and U-shaped dislocations are not generated.
次に、図34(a)、(b)に、熱処理後の不純物の濃度分布を示す。イオン注入直後の不純物濃度が最大になる深さと、熱処理後の不純物濃度が最大になる深さとは一致している。これは、不純物濃度が濃くなるほど、不純物の拡散速度が遅くなり、元の濃度分布に近くなるためである。すなわち、ソース・ドレインの不純物濃度が最大になる深さをTpとしたとき、Tp=Rpとなる。従って、本発明のように、ソース・ドレインの不純物濃度が最大になる深さをTpとしたとき、歪み層の膜厚を2Tp以下にすれば、歪み層内にイオン注入による転位が形成されることはない。従って、これらを核に歪み層にU字型転位が成長することもなく、従って、ゲート長が短いMISFETにおいても、異常オフリーク電流を生じることはない。Next, FIGS. 34A and 34B show impurity concentration distributions after the heat treatment. The depth at which the impurity concentration immediately after ion implantation becomes maximum coincides with the depth at which the impurity concentration after heat treatment becomes maximum. This is because the higher the impurity concentration, the slower the impurity diffusion rate and the closer to the original concentration distribution. That is, when the depth at which the impurity concentration of the source / drain is maximized is T p , T p = R p . Therefore, as in the present invention, when the depth of the impurity concentration of the source and drain is maximized and T p, if the thickness of the strained layer below 2T p, dislocation by ion implantation into the strain layer is formed It will never be done. Therefore, U-shaped dislocations do not grow in the strained layer with these as nuclei, and therefore no abnormal off-leakage current occurs even in a MISFET with a short gate length.
ここで、図35(a)乃至(c)及び図36(a)乃至(c)を用いて、従来と同じ製造方法でゲート長の短い歪みSiチャネルMISFETを製造した場合の問題点について更に詳しく説明する。 Here, with reference to FIGS. 35 (a) to (c) and FIGS. 36 (a) to (c), the problem in the case of manufacturing a strained Si channel MISFET having a short gate length by the same manufacturing method as in the past will be described in more detail. explain.
先ず、下地SiGe層1上に歪みSi層2をエピタキシャル成長させる(図35(a))。次に、この上にゲート絶縁膜3とゲート電極膜4を成長させ(図35(b))、その後パターニングして、ゲート絶縁膜3aと長さ0.4μm以下のゲート電極4aを形成する(図35(c))。続いて、ゲート電極4aをマスクにして、不純物をドーズ量1×1015cm−2以上イオン注入する。そうすると、ソース・ドレイン領域に不純物が導入されると共に、アモルファス層5が形成される(図36(a))。この深さは、不純物濃度が最大になる深さをRpとしたとき、2Rp以上である。First, the
次に、不純物を活性化させるために熱処理を行う。そうすると、ソース・ドレイン領域6が形成される。また、アモルファス層5は結晶化すると共に、この直下に転位ループ8が形成される(図36(b))。不純物を十分活性化させるために更に熱処理を行うと、歪みSi層2の歪みを緩和させるために転位ループ8は大きく成長し、U字型転位7になる(図36(c))。これらU字型転位7の長さは最大0.4μm程度になる。このため、ゲート長が0.4μm以下のMISFETは確率的に異常オフリーク電流が生じやすいことになる。
Next, heat treatment is performed to activate the impurities. As a result, source /
従って、以下に示す本発明の各実施形態においては、U字型転位の核となるイオン注入による転位ループ8が、歪みSi層2内に形成されないようにする。
Therefore, in each of the embodiments of the present invention described below, the
なお、歪みを有する4族半導体として歪みSiを例にして説明したが、歪み半導体膜としてSi1−x−yGexCy(但し、0≦x≦1, 0≦y≦1, 0<x+y≦1)を用いる場合もある。この場合、高品質のゲート絶縁膜を形成するために、Si1−x−yGexCyとゲート絶縁膜との間に10nm以下のキャップSi層を挟むのも有効である。このSi層を10nm以下にするのは、チャネルが全てキャップSi層内のみに局在することを防ぐためである。このとき、表面から歪みSi1−x−yGexCy層と下地層との界面までの深さを、2Tp以下にする。Note that although strained Si has been described as an example of a
また、ソース・ドレインをせり上げ構造とし、このせり上げ部にイオン注入による転位を局在させることによって、歪み膜に転位を生じないようにすることも有効である。この場合、図31からも分かるとおり、3Rp=3Tp以上の深さにはイオン注入による転位を生じないので、せり上げ膜厚を3Tp以上にすればよい。It is also effective to prevent the dislocation from being generated in the strained film by making the source / drain a raised structure and localizing dislocations by ion implantation in the raised portion. In this case, as can be seen from FIG. 31, since dislocation due to ion implantation does not occur at a depth of 3R p = 3T p or more, the raised film thickness should be 3T p or more.
但し、せり上げ膜厚が厚すぎると十分にせり上げ部全体に不純物をドーピングできないため、せり上げ膜厚を5Tp以下にする必要がある。図34から分かるとおり、この膜厚であれば、少なくとも1×1018cm−3以上のドーピングが可能であり、ソース・ドレイン抵抗のオーミック性を保つことが可能である。However, because it can not doped with an impurity sufficiently throughout elevated portion when elevated film thickness is too thick, it is necessary that the elevated thickness below 5T p. As can be seen from FIG. 34, with this film thickness, doping of at least 1 × 10 18 cm −3 or more is possible, and the ohmic nature of the source / drain resistance can be maintained.
また、ソース・ドレイン層に、低ダメージで高ドーズのドーピングができれば、歪みSi層に転位を生じることはない。このような手法としては、プラズマドーピング法及びガスフェーズドーピング法がある。これらの方法では、不純物は歪み膜表面に気相吸着してから内部に拡散するため、結晶層を破壊することなく高ドーズ量のドーピングが可能となる。 Further, if the source / drain layer can be doped with a low damage and a high dose, dislocation does not occur in the strained Si layer. As such a technique, there are a plasma doping method and a gas phase doping method. In these methods, the impurities are vapor-phase adsorbed on the strained film surface and then diffused into the interior, so that a high dose can be doped without destroying the crystal layer.
即ち、これらの方法を使用することにより、歪み層内にドーピングによって転位が形成されることはない。従って、これらを核に歪み層にU字型転位が成長することもなく、そのため、ゲート長が短いMISFETにおいても、異常オフリーク電流を生じることなく、低消費電力の歪みSiチャネルMISFETを実現することができる。 That is, by using these methods, dislocations are not formed by doping in the strained layer. Therefore, U-shaped dislocations do not grow in the strained layer with these as nuclei, and therefore, even in a MISFET with a short gate length, a low power consumption strained Si channel MISFET can be realized without causing an abnormal off-leakage current. Can do.
以下、添付の図面を参照して本発明の実施の形態について詳細に説明する。 Hereinafter, embodiments of the present invention will be described in detail with reference to the accompanying drawings.
[第1の実施の形態]
図1(a)乃至(c)及び図2(a)乃至(c)は、本発明の第1の実施形態のMSIFETの製造方法を工程順に示す断面図である。先ず、下地SiGe層1上に歪みSi層2をエピタキシャル成長させる(図1(a))。この歪みSi層2の膜厚は、最終的なMISFETのソース・ドレインの不純物濃度が最大となる深さをTpとしたとき、2Tp以下にする。次に、この上にゲート絶縁膜3とゲート電極膜4を成長させ(図1(b))、その後パターニングして、ゲート絶縁膜3aと長さ0.4μm以下のゲート電極4aを形成する(図1(c))。続いて、ゲート電極4aをマスクにして、歪みSi層2及び下地SiGe層1に、不純物を1×1015cm−2以上イオン注入する。そうすると、ソース・ドレイン形成予定領域に高濃度の不純物が導入され、この領域にアモルファス層5が形成される。このアモルファス層5の深さは、不純物濃度が最大になる深さをRpとしたとき、2Rp以上である(図2(a))。[First Embodiment]
FIGS. 1A to 1C and FIGS. 2A to 2C are cross-sectional views showing the method of manufacturing the MSIFET according to the first embodiment of the present invention in the order of steps. First, a
次に、不純物を活性化させるために熱処理を行う。そうすると、ソース・ドレイン領域6が形成される。また、アモルファス層5は結晶化すると共に、この直下に転位ループ8が形成される。但し、転位ループ8は歪みSi層2内には形成されず、全て無歪みの下地SiGe層1内に形成される(図2(b))。不純物を十分活性化させるために更に熱処理を行う。但し、転位ループ8は無歪みの下地SiGe層1内に形成されているため、前記熱処理により消失するか又は小さくなり、U字型転位は形成されない(図2(c))。従って、完成したMISFETに異常オフリーク電流は生じない。
Next, heat treatment is performed to activate the impurities. As a result, source /
[第2の実施の形態]
図3(a)乃至(c)、図4(a)乃至(c)及び図5(a)、(b)は、本発明の第2の実施形態のMSIFETの製造方法を工程順に示す断面図である。先ず、下地SiGe層1上に歪みSi層2をエピタキシャル成長させる。この歪みSi層2の膜厚は、最終的なMISFETのソース・ドレインの不純物濃度が最大となる深さをTpとしたとき、2Tp以下にする(図3(a))。次に、この上にゲート絶縁膜3とゲート電極膜4を成長させ(図3(b))、その後パターニングして、ゲート絶縁膜3aと長さ0.4μm以下のゲート電極4aを形成する(図3(c))。[Second Embodiment]
3 (a) to 3 (c), 4 (a) to 4 (c), 5 (a), and 5 (b) are cross-sectional views showing a method of manufacturing the MSIFET according to the second embodiment of the present invention in the order of steps. It is. First, the
次に、ゲート電極4aをマスクにして、歪みSi層2にソース・ドレイン拡張領域を形成するための不純物をイオン注入し、不純物注入領域9を形成する(図4(a))。このときの注入エネルギーとドーズ量は、ソース・ドレイン形成のためのイオン注入より小さくする。これは、より浅くより急峻な接合を形成するためである。その後、酸化膜成長とエッチバックによりゲート側壁10を形成する(図4(b))。この後、ゲート電極4aとゲート側壁10をマスクにして、不純物を1×1015cm−2以上イオン注入する。そうすると、ソース・ドレイン形成予定領域に高濃度に不純物が導入されると共に、アモルファス層5が形成される。このアモルファス層5の深さは、不純物濃度が最大になる深さをRpとしたとき、2Rp以上である(図4(c))。Next, using the
次に、不純物を活性化させるために熱処理を行う。そうすると、ソース・ドレイン領域6とソース・ドレイン拡張領域11が形成される。また、アモルファス層5は結晶化すると共に、この直下に転位ループ8が形成される(図5(a))。但し、転位ループ8は歪みSi層2内には形成されず、全て無歪みの下地SiGe層1内に形成される。このとき、不純物注入領域9の直下には転位ループは形成されない。これは、ソース・ドレイン拡張領域形成のためのイオン注入は、エネルギー及びドーズ量とも低く、転位ループを形成するのに十分な余剰原子が生じないためである。不純物を十分活性化させるために更に熱処理を行う。但し、転位ループ8は無歪みの下地SiGe層1内に形成されているため、消失するか小さくなり、U字型転位は形成されない(図5(b))。従って、完成したMISFETに異常オフリーク電流は生じない。
Next, heat treatment is performed to activate the impurities. As a result, the source /
図6に、第2の実施形態に従って作製したMISFETの異常オフリーク電流出現割合のゲート長依存性を示す。ソース・ドレイン領域を形成するためのイオン注入は3×1015cm−2のドーズ量で行い、2Tp=19nmであった。2Tpより歪みSi層膜厚が厚い25nm、35nmの場合は、ほぼ同じ程度、高い割合で異常オフリーク電流が出現している。一方、2Tpより歪みSi層膜厚が薄い15nmの場合は、大幅に異常オフリーク電流が減少していることが分かる。完全に異常オフリーク電流が無くなっていないのは、歪みSi層膜厚の基板面内ばらつきによるものと考えられる。FIG. 6 shows the dependence of the abnormal off-leakage current appearance rate on the gate length of the MISFET manufactured according to the second embodiment. Ion implantation for forming the source / drain regions was performed at a dose of 3 × 10 15 cm −2 and 2T p = 19 nm. 2T p than strained Si layer thickness is thick 25 nm, in the case of 35 nm, about the same degree, the abnormal off-leakage current at a high rate has appeared. On the other hand, in the case of strained Si layer film thickness is thinner 15nm than 2T p, it can be seen that significantly abnormal off-leakage current is reduced. The reason why the abnormal off-leakage current is not completely eliminated is considered to be due to in-plane variation of the strained Si layer film thickness.
[第3の実施の形態]
図7(a)乃至(c)、図8(a)乃至(c)、図9(a)乃至(c)は、本発明の第3の実施形態のMISFETの製造方法を工程順に示す断面図である。先ず、下地SiGe層1上に歪みSi層2をエピタキシャル成長させる(図7(a))。この歪みSi層2の膜厚は、最終的なMISFETのソース・ドレインの不純物濃度が最大となる深さをTpとしたとき、2Tp以上でもよい。次に、この上にゲート絶縁膜3とゲート電極膜4を成長させ(図7(b))、その後パターニングして、ゲート絶縁膜3aと長さ0.4μm以下のゲート電極4aを形成する(図7(c))。[Third Embodiment]
7 (a) to (c), FIGS. 8 (a) to (c), and FIGS. 9 (a) to (c) are cross-sectional views showing a method of manufacturing the MISFET according to the third embodiment of the present invention in the order of steps. It is. First, the
次に、ゲート電極4aをマスクにして、歪みSi層2にソース・ドレイン拡張領域を形成するための不純物をイオン注入し、不純物注入領域9を形成する(図8(a))。このときのエネルギーとドーズ量は、ソース・ドレイン形成のためのイオン注入より小さくする。これは、より浅くより急峻な接合を形成するためである。その後、酸化膜成長とエッチバックによりゲート側壁10を形成する(図8(b))。続けて、ソース・ドレイン領域の歪みSi層2を、その膜厚が2Tp以下になるようにエッチバックする(図8(c))。その後、ゲート電極4aとゲート側壁10をマスクにして、不純物を1×1015cm−2以上イオン注入する。そうすると、ソース・ドレイン領域に高濃度に不純物が導入されると共に、アモルファス層5が形成される(図9(a))。この深さは、不純物濃度が最大になる深さをRpとしたとき、2Rp以上である。Next, using the
次に、不純物を活性化させるために熱処理を行う。そうすると、ソース・ドレイン領域6とソース・ドレイン拡張領域11が形成される。また、アモルファス層5は結晶化すると共に、この直下に転位ループ8が形成される(図9(b))。但し、転位ループ8は歪みSi層2内には形成されず、全て無歪みの下地SiGe層1内に形成される。このとき、不純物注入領域9の直下には転位ループは形成されない。これは、ソース・ドレイン拡張領域11形成のためのイオン注入は、エネルギー及びドーズ量とも低く、転位ループを形成するのに十分な余剰原子が生じないためである。その後、不純物を十分活性化させるために更に熱処理を行う。但し、転位ループ8は無歪みの下地SiGe層1内に形成されているため、消失するか又は小さくなり、U字型転位は形成されない(図9(c))。従って完成したMISFETに異常オフリーク電流は生じない。
Next, heat treatment is performed to activate the impurities. As a result, the source /
[第4の実施の形態]
図10(a)乃至(c)、図11(a)乃至(d)及び図12(a)乃至(b)は、本発明の第4の実施形態のMSIFETの製造方法を工程順に示す断面図である。先ず、下地SiGe層1上に歪みSi層2をエピタキシャル成長させる(図10(a))。この歪みSi層2の膜厚は、最終的なMISFETのソース・ドレインの不純物濃度が最大となる深さをTpとしたとき、2Tp以上でもよい。次に、この上にゲート絶縁膜3とゲート電極膜4を成長させ(図10(b))、その後パターニングして、ゲート絶縁膜3aと長さ0.4μm以下のゲート電極4aを形成する(図10(c))。[Fourth Embodiment]
FIGS. 10A to 10C, FIGS. 11A to 11D, and FIGS. 12A to 12B are cross-sectional views showing the method of manufacturing the MSIFET according to the fourth embodiment of the present invention in the order of steps. It is. First, the
次に、ゲート電極4aをマスクにして、ソース・ドレイン拡張領域を形成するための不純物をイオン注入し、不純物注入領域9を形成する(図11(a))。このときのエネルギーとドーズ量は、ソース・ドレイン形成のためのイオン注入より小さくする。これは、より浅くより急峻な接合を形成するためである。その後、酸化膜成長とエッチバックによりゲート側壁10を形成する(図11(b))。続けて、ソース・ドレイン領域に、選択成長法を用いてソース・ドレインせり上げ領域12を形成する(図11(c))。この膜厚は3Tp以上5Tp以下とする。Next, using the
その後、ゲート電極4aとゲート側壁10をマスクにして、不純物を1×1015cm−2以上イオン注入する。そうすると、ソース・ドレインせり上げ領域12に高濃度に不純物が導入されると共に、アモルファス層5が形成される(図11(d))。この深さは、不純物濃度が最大になる深さをRpとしたとき、2.5Rp以下である。次に、不純物を活性化させるために熱処理を行う。そうすると、ソース・ドレイン領域6とソース・ドレイン拡張領域11が形成され、同時にアモルファス層5は結晶化すると共に、この直下に転位ループ8が形成される(図12(a))。但し、ソース・ドレインせり上げ領域12の膜厚が3Tpより厚いので、転位ループ8は歪みSi層2内には形成されず、全てソース・ドレインせり上げ領域12内に局在する。また、せり上げ膜厚は5Tpより薄いので、ソース・ドレインせり上げ領域12の全てに不純物が拡散し、ソース・ドレイン拡張領域11と接続して、ソース・ドレイン領域6が形成される(図12(a))。このとき、不純物導入領域9の直下には転位ループは形成されない。これは、ソース・ドレイン拡張領域形成のためのイオン注入は、エネルギー及びドーズ量とも低く、転位ループを形成するのに十分な余剰原子が生じないためである。その後、不純物を十分活性化させるために更に熱処理を行う(図12(b))。但し、転位ループ8はソース・ドレインせり上げ領域12に局在しているため、転位が大きくなったとしても歪みSi層2内に、U字型転位は形成されない。従って、完成したMISFETに異常オフリーク電流は生じない。Thereafter, using the
[第5の実施の形態]
図13は、本発明の第5の実施の形態を示すMISFETの断面図である。下地Si層13上にエピタキシャル成長された歪みSi1−x−yGexCy層14の膜厚は、最終的なMISFETのソース・ドレインの不純物濃度が最大となる深さをTpとしたとき、2Tp以下にする。チャネル材料を歪みSiから歪みSi1−x−yGexCy(但し、0≦x≦1, 0≦y≦1, 0<x+y≦1)に変えることにより、特に正孔の移動度を増大させることが可能である。[Fifth Embodiment]
FIG. 13 is a cross-sectional view of a MISFET showing a fifth embodiment of the present invention. The thickness of the strained Si 1-xy Ge x Cy layer 14 epitaxially grown on the
[第6の実施の形態]
図14は、本発明の第6の実施の形態を示すMISFETの断面図である。下地Si層13上にエピタキシャル成長された歪みSi1−x−yGexCy層14とキャップSi層15との膜厚の和は、最終的なMISFETのソース・ドレインの不純物濃度が最大となる深さをTpとしたとき、2Tp以下にする。キャップSi層15は、ゲート絶縁膜3aの信頼性を向上させる働きをする。なお、キャップSi層15の膜厚は10nm以下とする。この場合、キャップSi層15だけでなく歪みSi1−x−yGexCy層14内にもチャネルが形成され、MISFETが高性能化する。[Sixth Embodiment]
FIG. 14 is a cross-sectional view of a MISFET showing a sixth embodiment of the present invention. The sum of the film thicknesses of the strained Si 1-xy Ge x Cy layer 14 and the
[第7の実施の形態]
図15は、本発明の第7の実施の形態を示すMISFETの断面図である。下地SiGe層1上にエピタキシャル成長された歪みSi層2の膜厚は、最終的なMISFETのソース・ドレインの不純物濃度が最大となる深さをTpとしたとき、2Tp以下にする。[Seventh Embodiment]
FIG. 15 is a cross-sectional view of a MISFET showing a seventh embodiment of the present invention. Underlying
なお、下地SiGe層1と下地Si層13との間に、埋込酸化膜16が形成されている。この構造では、ソース・ドレイン領域6の寄生容量が低減され、MISFETの高性能化が可能である。
A buried
[第8の実施の形態]
図16は、本発明の第8の実施の形態を示すMISFETの断面図である。下地Si層13上に埋込酸化膜16を有し、その上に歪みSi層2が形成されている。この歪みSi層2の膜厚は、最終的なMISFETのソース・ドレインの不純物濃度が最大となる深さをTpとしたとき、2Tp以下にする。[Eighth Embodiment]
FIG. 16 is a cross-sectional view of a MISFET showing the eighth embodiment of the present invention. A buried
この第8実施形態が第7実施形態と違う点は、下地SiGe層1が存在しないことである。この構造では、ソース・ドレイン6の寄生容量が第7実施例より更に低減可能であり、より一層、MISFETの高性能化が可能である。
The difference between the eighth embodiment and the seventh embodiment is that the
以上好ましい実施の形態について説明したが、本発明はこれらの実施の形態に限定されるものではなく、本発明の要旨を逸脱しない範囲内において適宜の変更が可能なものである。また、各実施の形態を適宜組み合わせて発明の実施例とすることができる。例えば、第4、第5の実施形態を組み合わせて、歪みSi1−x−yGexCy層14上にソース・ドレインせり上げ領域12を形成するようにしてもよく、また、第5、第8の実施形態を組み合わせて、埋込酸化膜16上に歪みSi1−x−yGexCy層14を形成するようにしてもよい。Although preferred embodiments have been described above, the present invention is not limited to these embodiments, and appropriate modifications can be made without departing from the scope of the present invention. In addition, the embodiments can be combined as appropriate to form examples of the invention. For example, the fourth, by combining the fifth embodiment, the strain Si 1-x-y Ge x C on the y
本発明は、微細化により高性能化したMISFETにおいて、異常リーク電流の防止に有効である。 The present invention is effective in preventing abnormal leakage current in a MISFET with high performance by miniaturization.
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