JP3227224B2 - 光学フィルターによりシンチレータ出力パルス波高及び立ち上がり時間が制御可能なホスウィッチ検出器 - Google Patents
光学フィルターによりシンチレータ出力パルス波高及び立ち上がり時間が制御可能なホスウィッチ検出器Info
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- G01T1/16—Measuring radiation intensity
- G01T1/20—Measuring radiation intensity with scintillation detectors
- G01T1/2008—Measuring radiation intensity with scintillation detectors using a combination of different types of scintillation detectors, e.g. phoswich
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Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、光学フィルターにより
シンチレータ出力パルス波高及び立ち上がり時間が制御
可能なホスウィッチ検出器に関するものである。
シンチレータ出力パルス波高及び立ち上がり時間が制御
可能なホスウィッチ検出器に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】二以上のシンチレータを有する、所謂ホ
スウィッチ検出器においては、それぞれのシンチレータ
からの出力パルス波高が極度に異なる場合がある。例え
ば、ＺｎＳ（Ａｇ）シンチレータと、ＢＧＯ（ビスマス
ジャーマネイト、Ｂｉ4Ｇｅ3Ｏ12）、ＮＥ１０２Ａ（英
国ＮＥテクノロジー社製）、ＢＣ４００（米国バイクロ
ン社製）又はＮａＩ（Ｔｌ）シンチレータ等とを組み合
わせて、α線とβ（γ）線とを計測する場合には、Ｚｎ
Ｓ（Ａｇ）シンチレータは、発光光量が大きいので大き
なパルス波高を形成するが、ＢＧＯシンチレータ等は発
光光量がＺｎＳ（Ａｇ）に比して少なく、小さなパルス
波高を形成する。そのような場合には、波高を調整する
必要がある。例えば、複雑な電子回路を組み、種々の高
価なモジュール等を用いることによって出力パルスがダ
イナミックレンジの範囲内におさまるようにある程度調
整することができる。
スウィッチ検出器においては、それぞれのシンチレータ
からの出力パルス波高が極度に異なる場合がある。例え
ば、ＺｎＳ（Ａｇ）シンチレータと、ＢＧＯ（ビスマス
ジャーマネイト、Ｂｉ4Ｇｅ3Ｏ12）、ＮＥ１０２Ａ（英
国ＮＥテクノロジー社製）、ＢＣ４００（米国バイクロ
ン社製）又はＮａＩ（Ｔｌ）シンチレータ等とを組み合
わせて、α線とβ（γ）線とを計測する場合には、Ｚｎ
Ｓ（Ａｇ）シンチレータは、発光光量が大きいので大き
なパルス波高を形成するが、ＢＧＯシンチレータ等は発
光光量がＺｎＳ（Ａｇ）に比して少なく、小さなパルス
波高を形成する。そのような場合には、波高を調整する
必要がある。例えば、複雑な電子回路を組み、種々の高
価なモジュール等を用いることによって出力パルスがダ
イナミックレンジの範囲内におさまるようにある程度調
整することができる。
【０００３】しかし、原理的に電子回路のみでそれぞれ
のシンチレータ毎のパルス波高を調整することは可成困
難である。また、電子回路のみでそれぞれのシンチレー
タ毎の出力パルス立ち上がり時間を調整することはでき
ない。
のシンチレータ毎のパルス波高を調整することは可成困
難である。また、電子回路のみでそれぞれのシンチレー
タ毎の出力パルス立ち上がり時間を調整することはでき
ない。
【０００４】
【発明が解決しようとする課題】上記問題点に鑑み、本
発明はシンチレータからの出力パルス波高を複雑で高価
な電子回路を組まないで任意の高さに低下せしめ、且つ
その立ち上がり時間を長くせしめるホスウィッチ検出器
を提供することを目的とする。
発明はシンチレータからの出力パルス波高を複雑で高価
な電子回路を組まないで任意の高さに低下せしめ、且つ
その立ち上がり時間を長くせしめるホスウィッチ検出器
を提供することを目的とする。
【０００５】また、本発明は波高弁別及び波形弁別が可
能なホスウィッチ検出器を提供することを目的とする。
能なホスウィッチ検出器を提供することを目的とする。
【０００６】
【課題を解決するための手段】上記課題を解決すべく、
本発明によれば二以上のシンチレータを有するホスウィ
ッチ検出器において、光電子増倍管から最も遠い位置に
あるシンチレータと最も近い位置にあるシンチレータと
の間に光学フィルターを有することを特徴とする検出器
が提供される。
本発明によれば二以上のシンチレータを有するホスウィ
ッチ検出器において、光電子増倍管から最も遠い位置に
あるシンチレータと最も近い位置にあるシンチレータと
の間に光学フィルターを有することを特徴とする検出器
が提供される。
【０００７】本発明においては、二以上のシンチレータ
を有するホスウィッチ検出器において、光電子増倍管か
ら最も遠い位置にあるシンチレータと最も近い位置にあ
るシンチレータとの間に光学フィルターが配置され、該
光学フィルターより遠方、すなわち線源側に位置するシ
ンチレータからの蛍光の透過率を適度に抑え又は蛍光を
トラップすることによって、出力パルスの波高を低下せ
しめるか又は立ち上がり時間を長くせしめる。
を有するホスウィッチ検出器において、光電子増倍管か
ら最も遠い位置にあるシンチレータと最も近い位置にあ
るシンチレータとの間に光学フィルターが配置され、該
光学フィルターより遠方、すなわち線源側に位置するシ
ンチレータからの蛍光の透過率を適度に抑え又は蛍光を
トラップすることによって、出力パルスの波高を低下せ
しめるか又は立ち上がり時間を長くせしめる。
【０００８】例えば、二つのシンチレータを有するホス
ウィッチ検出器においては、両シンチレータ間に光学フ
ィルターを配置する。また、例えば三つのシンチレータ
を有するホスウィッチ検出器においては、光電子増倍管
から最も遠い位置（つまり最も線源側）にあるシンチレ
ータと中間のシンチレータとの間に光学フィルターを配
置してもよく、又は中間のシンチレータと光電子増倍管
に最も近い位置にあるシンチレータとの間に光学フィル
ターを配置してもよい。光学フィルターをこのように配
置することによって、該光学フィルターより遠方、すな
わち線源側に位置するシンチレータからの蛍光の透過率
を適度に抑え又は蛍光をトラップすることによって、出
力パルスの波高を低下せしめるか又は立ち上がり時間を
長くせしめることが可能となる。本発明の別の態様とし
ては、光電子増倍管から最も遠い位置にあるシンチレー
タと中間のシンチレータとの間、及び中間のシンチレー
タと光電子増倍管に最も近い位置にあるシンチレータと
の間の双方にそれぞれ光学フィルターを配置してもよ
い。本発明の他の態様としては、隣合う二つのシンチレ
ータ間に、二枚以上の光学フィルターを挿入してもよ
い。また、本発明においては、二つのシンチレータを有
するホスウィッチ検出器を使用することが、測定感度や
分解能、更には操作上の観点から有利である。
ウィッチ検出器においては、両シンチレータ間に光学フ
ィルターを配置する。また、例えば三つのシンチレータ
を有するホスウィッチ検出器においては、光電子増倍管
から最も遠い位置（つまり最も線源側）にあるシンチレ
ータと中間のシンチレータとの間に光学フィルターを配
置してもよく、又は中間のシンチレータと光電子増倍管
に最も近い位置にあるシンチレータとの間に光学フィル
ターを配置してもよい。光学フィルターをこのように配
置することによって、該光学フィルターより遠方、すな
わち線源側に位置するシンチレータからの蛍光の透過率
を適度に抑え又は蛍光をトラップすることによって、出
力パルスの波高を低下せしめるか又は立ち上がり時間を
長くせしめることが可能となる。本発明の別の態様とし
ては、光電子増倍管から最も遠い位置にあるシンチレー
タと中間のシンチレータとの間、及び中間のシンチレー
タと光電子増倍管に最も近い位置にあるシンチレータと
の間の双方にそれぞれ光学フィルターを配置してもよ
い。本発明の他の態様としては、隣合う二つのシンチレ
ータ間に、二枚以上の光学フィルターを挿入してもよ
い。また、本発明においては、二つのシンチレータを有
するホスウィッチ検出器を使用することが、測定感度や
分解能、更には操作上の観点から有利である。
【０００９】出力パルスの波高を低下せしめる場合に
は、シンチレータからの蛍光の透過率を抑えることがで
きる光学フィルターを使用することが好ましい。この場
合、光学フィルターの透過率は、使用する光電子増倍管
が感度をもつ波長領域に亙って一定であることが望まし
い。そのような光学フィルターとして本発明において有
用なものには、例えば種々のＮＤフィルター又は金蒸着
マイラー薄膜がある。シンチレータからの出力パルスの
波高の大きさは光学フィルターの透過率に比例するの
で、光学フィルターの透過率を適宜調整することによっ
て波高の大きさを容易に制御することができ、その結果
種類の異なる放射線、例えばα線とβ（γ）線とのパル
ス波高を同一のダイナミックレンジの範囲内に調整する
ことができる。
は、シンチレータからの蛍光の透過率を抑えることがで
きる光学フィルターを使用することが好ましい。この場
合、光学フィルターの透過率は、使用する光電子増倍管
が感度をもつ波長領域に亙って一定であることが望まし
い。そのような光学フィルターとして本発明において有
用なものには、例えば種々のＮＤフィルター又は金蒸着
マイラー薄膜がある。シンチレータからの出力パルスの
波高の大きさは光学フィルターの透過率に比例するの
で、光学フィルターの透過率を適宜調整することによっ
て波高の大きさを容易に制御することができ、その結果
種類の異なる放射線、例えばα線とβ（γ）線とのパル
ス波高を同一のダイナミックレンジの範囲内に調整する
ことができる。
【００１０】一方、出力パルスの立ち上がり時間を長く
する場合には、シンチレータからの蛍光の短波長側を抑
えることができる光学フィルター、つまり長波長側の光
のみを透過せしめる光学フィルターを使用することが好
ましい。その場合、透過限界波長が長い程立ち上がり時
間は長くなるので有利ではあるが、その反面ゆらぎも大
きくなるので、適度な透過限界波長を有する光学フィル
ターを用いることが望ましい。そのような光学フィルタ
ーとして本発明において有用なものには、例えばシャー
プカットフィルターがある。本発明の一態様として、最
大放出波長４５０ｎｍをもつＺｎＳ（Ａｇ）シンチレー
タを使用する場合には、該シンチレータからの出力パル
スの立ち上がり時間を長くするために用いる光学フィル
ターの透過限界波長は、約３６０〜４８０ｎｍの範囲に
あることが望ましい。
する場合には、シンチレータからの蛍光の短波長側を抑
えることができる光学フィルター、つまり長波長側の光
のみを透過せしめる光学フィルターを使用することが好
ましい。その場合、透過限界波長が長い程立ち上がり時
間は長くなるので有利ではあるが、その反面ゆらぎも大
きくなるので、適度な透過限界波長を有する光学フィル
ターを用いることが望ましい。そのような光学フィルタ
ーとして本発明において有用なものには、例えばシャー
プカットフィルターがある。本発明の一態様として、最
大放出波長４５０ｎｍをもつＺｎＳ（Ａｇ）シンチレー
タを使用する場合には、該シンチレータからの出力パル
スの立ち上がり時間を長くするために用いる光学フィル
ターの透過限界波長は、約３６０〜４８０ｎｍの範囲に
あることが望ましい。
【００１１】また、本発明のホスウィッチ検出器におい
ては、蛍光の透過率を低下せしめ且つ特に短波長側の蛍
光をカットできるような複合機能を有する光学フィルタ
ーを用いるか、又はそれぞれの機能を有する光学フィル
ターを重ね合わせて用いると、同時に双方の効果、すな
わち、シンチレータからの出力パルス波高を低下せしめ
ると共に、その立ち上がり時間をも長くせしめることが
可能となる。
ては、蛍光の透過率を低下せしめ且つ特に短波長側の蛍
光をカットできるような複合機能を有する光学フィルタ
ーを用いるか、又はそれぞれの機能を有する光学フィル
ターを重ね合わせて用いると、同時に双方の効果、すな
わち、シンチレータからの出力パルス波高を低下せしめ
ると共に、その立ち上がり時間をも長くせしめることが
可能となる。
【００１２】本発明のホスウィッチ検出器においては、
配置するシンチレータと光学フィルターとの距離に特に
制限はないが、蛍光の屈折や全反射による損失を防ぐと
いう観点からは、シンチレータ及び光学フィルター等の
間には距離を設けないことが好ましい。
配置するシンチレータと光学フィルターとの距離に特に
制限はないが、蛍光の屈折や全反射による損失を防ぐと
いう観点からは、シンチレータ及び光学フィルター等の
間には距離を設けないことが好ましい。
【００１３】以下、実施例により本発明を更に詳細に説
明する。
明する。
【００１４】
【実施例１】極度に異なるパルス波高の調整 図１に示すホスウィッチ検出器を組み立てた。このホス
ウィッチ検出器は、二つのシンチレータ、すなわち、光
電子増倍管７から遠い位置にあるＺｎＳ（Ａｇ）シンチ
レータ１及び光電子増倍管に近い位置にあるＢＧＯシン
チレータ３を有し、両シンチレータの間に光学フィルタ
ーとして金蒸着マイラー薄膜２を有していた。ＺｎＳ
（Ａｇ）シンチレータの線源４側にはアルミニウム蒸着
マイラー薄膜の遮光窓５を配置し、また、ＢＧＯシンチ
レータ３と光電子増倍管７との間には、光電子増倍管７
保護用のライトガイド６を配置した。これらの部材は、
光電子増倍管ハウジング８に収納されていた。
ウィッチ検出器は、二つのシンチレータ、すなわち、光
電子増倍管７から遠い位置にあるＺｎＳ（Ａｇ）シンチ
レータ１及び光電子増倍管に近い位置にあるＢＧＯシン
チレータ３を有し、両シンチレータの間に光学フィルタ
ーとして金蒸着マイラー薄膜２を有していた。ＺｎＳ
（Ａｇ）シンチレータの線源４側にはアルミニウム蒸着
マイラー薄膜の遮光窓５を配置し、また、ＢＧＯシンチ
レータ３と光電子増倍管７との間には、光電子増倍管７
保護用のライトガイド６を配置した。これらの部材は、
光電子増倍管ハウジング８に収納されていた。
【００１５】線源４として244Ｃｍ（α線の線源）及び
237Ｃｓ（β（γ）線の線源）を用い、まず、金蒸着マ
イラー薄膜２がない場合の計測をした。その結果、237
Ｃｓからのβ（γ）線がＢＧＯシンチレータ３で計測で
きるように増幅器のゲイン設定を行うと、特別な回路を
組まない限り、ＺｎＳ（Ａｇ）シンチレータ１で計測す
る244Ｃｍからのα線のパルス波高が大きくなり過ぎて
飽和してしまい、適正な計測ができなかった。。図２の
は、この状態を示す波高分布（エネルギースペクト
ル）であり、図３のは、同時に得られた立ち上がり時
間分布（立ち上がりスペクトル）である。
237Ｃｓ（β（γ）線の線源）を用い、まず、金蒸着マ
イラー薄膜２がない場合の計測をした。その結果、237
Ｃｓからのβ（γ）線がＢＧＯシンチレータ３で計測で
きるように増幅器のゲイン設定を行うと、特別な回路を
組まない限り、ＺｎＳ（Ａｇ）シンチレータ１で計測す
る244Ｃｍからのα線のパルス波高が大きくなり過ぎて
飽和してしまい、適正な計測ができなかった。。図２の
は、この状態を示す波高分布（エネルギースペクト
ル）であり、図３のは、同時に得られた立ち上がり時
間分布（立ち上がりスペクトル）である。
【００１６】次に、両シンチレータの間に金蒸着マイラ
ー薄膜２を配置して計測した。この金蒸着マイラー薄膜
２の透過率は約１３％であった。図１に示すように、線
源４からのα線及びβ（γ）線（波線で示す）は、遮光
窓を通過した後、ＺｎＳ（Ａｇ）シンチレータ１に入
る。ＺｎＳ（Ａｇ）シンチレータ１はα線により蛍光を
発する（実線で示す）。β（γ）線はＺｎＳ（Ａｇ）シ
ンチレータ１をそのまま通過する。金蒸着マイラー薄膜
から成る光学フィルター２では、ＺｎＳ（Ａｇ）シンチ
レータ１からの蛍光の波高が調整される。次いで、ＢＧ
Ｏシンチレータ３は、β（γ）線により蛍光を発する
（実線で示す）。ＺｎＳ（Ａｇ）シンチレータ１からの
蛍光及びＢＧＯシンチレータ３からの蛍光は共に、ライ
トガイド６を通過して、光電子増倍管に受光される。図
２のは、この金蒸着マイラー薄膜２を使用してα線の
パルス波高を調整して得られた波高分布であり、図３の
は、同時に得られた立ち上がり時間分布を示す。これ
らの結果から明らかなように、金蒸着マイラー薄膜を使
用してもβ（γ）線の波高及び立ち上がり時間分布は変
わらなかった。一方、α線に関しては、そのパルス波高
のみを低下させ、β（γ）線のダイナミックレンジの範
囲内に調整することができた（増幅器のゲインは光学フ
ィルターがない場合と同様であった）。そのため、α線
の立ち上がり時間分布における計数効率の低下は避ける
ことができ、またα線及びβ（γ）線の高い分解能を維
持することができた。
ー薄膜２を配置して計測した。この金蒸着マイラー薄膜
２の透過率は約１３％であった。図１に示すように、線
源４からのα線及びβ（γ）線（波線で示す）は、遮光
窓を通過した後、ＺｎＳ（Ａｇ）シンチレータ１に入
る。ＺｎＳ（Ａｇ）シンチレータ１はα線により蛍光を
発する（実線で示す）。β（γ）線はＺｎＳ（Ａｇ）シ
ンチレータ１をそのまま通過する。金蒸着マイラー薄膜
から成る光学フィルター２では、ＺｎＳ（Ａｇ）シンチ
レータ１からの蛍光の波高が調整される。次いで、ＢＧ
Ｏシンチレータ３は、β（γ）線により蛍光を発する
（実線で示す）。ＺｎＳ（Ａｇ）シンチレータ１からの
蛍光及びＢＧＯシンチレータ３からの蛍光は共に、ライ
トガイド６を通過して、光電子増倍管に受光される。図
２のは、この金蒸着マイラー薄膜２を使用してα線の
パルス波高を調整して得られた波高分布であり、図３の
は、同時に得られた立ち上がり時間分布を示す。これ
らの結果から明らかなように、金蒸着マイラー薄膜を使
用してもβ（γ）線の波高及び立ち上がり時間分布は変
わらなかった。一方、α線に関しては、そのパルス波高
のみを低下させ、β（γ）線のダイナミックレンジの範
囲内に調整することができた（増幅器のゲインは光学フ
ィルターがない場合と同様であった）。そのため、α線
の立ち上がり時間分布における計数効率の低下は避ける
ことができ、またα線及びβ（γ）線の高い分解能を維
持することができた。
【００１７】
【実施例２】波高弁別への応用 本実施例においては、α線を計測するためのＺｎＳ（Ａ
ｇ）シンチレータと熱中性子に高感度である6Ｌｉ濃縮
リチウムガラスシンチレータを組み合わせたホスウィッ
チ検出器を用いて、熱中性子のみを波高弁別した例につ
いて説明する。244Ｃｍ線源からのα線とパラフィンで
減速させた252Ｃｆ線源からの熱中性子を用いて、溶液
中のα線及び熱中性子を測定対象とした。なお、252Ｃ
ｆ線源は、鉛遮蔽によりβ（γ）線をある程度除去し
た。
ｇ）シンチレータと熱中性子に高感度である6Ｌｉ濃縮
リチウムガラスシンチレータを組み合わせたホスウィッ
チ検出器を用いて、熱中性子のみを波高弁別した例につ
いて説明する。244Ｃｍ線源からのα線とパラフィンで
減速させた252Ｃｆ線源からの熱中性子を用いて、溶液
中のα線及び熱中性子を測定対象とした。なお、252Ｃ
ｆ線源は、鉛遮蔽によりβ（γ）線をある程度除去し
た。
【００１８】光学フィルターを用いないホスウィッチ検
出器では、ＺｎＳ（Ａｇ）シンチレータによるα線の出
力パルス波高は、6Ｌｉ濃縮リチウムガラスシンチレー
タによる熱中性子の出力パルス波高より大きかった。測
定試料が固体の場合にはこのままでもある程度の波高弁
別ができるが、本実施例では測定試料が液体であるの
で、α線の波高は自己吸収のために低下し、6Ｌｉ濃縮
リチウムガラスシンチレータによる熱中性子の波高と重
なってしまい波高弁別は不可能であった。
出器では、ＺｎＳ（Ａｇ）シンチレータによるα線の出
力パルス波高は、6Ｌｉ濃縮リチウムガラスシンチレー
タによる熱中性子の出力パルス波高より大きかった。測
定試料が固体の場合にはこのままでもある程度の波高弁
別ができるが、本実施例では測定試料が液体であるの
で、α線の波高は自己吸収のために低下し、6Ｌｉ濃縮
リチウムガラスシンチレータによる熱中性子の波高と重
なってしまい波高弁別は不可能であった。
【００１９】一方、光学フィルターとして二枚の金蒸着
マイラー薄膜を両シンチレータ間に挿入したホスウィッ
チ検出器では、ＺｎＳ（Ａｇ）シンチレータからの蛍光
の透過率のみを低下することができるので、α線の波高
を熱中性子の波高よりも低下させることができた。図４
はその結果を示すものであり、熱中性子のみをα線から
波高弁別できることを示している。なお、この場合、α
線のピーク幅は増大するので、α線と熱中性子（β
（γ）線を含む）の波高弁別特性は、光学フィルターを
使用しない場合に比して劣ったが、実用的な波高弁別に
おいては問題はなかった。
マイラー薄膜を両シンチレータ間に挿入したホスウィッ
チ検出器では、ＺｎＳ（Ａｇ）シンチレータからの蛍光
の透過率のみを低下することができるので、α線の波高
を熱中性子の波高よりも低下させることができた。図４
はその結果を示すものであり、熱中性子のみをα線から
波高弁別できることを示している。なお、この場合、α
線のピーク幅は増大するので、α線と熱中性子（β
（γ）線を含む）の波高弁別特性は、光学フィルターを
使用しない場合に比して劣ったが、実用的な波高弁別に
おいては問題はなかった。
【００２０】
【実施例３】本実施例においては、実施例２と同様の構
成を有するホスウィッチ検出器において、ＺｎＳ（Ａ
ｇ）シンチレータによるα線の出力パルスの立ち上がり
時間を長くした例について説明する。
成を有するホスウィッチ検出器において、ＺｎＳ（Ａ
ｇ）シンチレータによるα線の出力パルスの立ち上がり
時間を長くした例について説明する。
【００２１】ＺｎＳ（Ａｇ）シンチレータと6Ｌｉ濃縮
リチウムガラスシンチレータとの間に、短波長側の光の
みをカットし長波長側の光のみを透過させるシャープカ
ットフィルターを挿入した。その結果、ＺｎＳ（Ａｇ）
シンチレータ（発光スペクトル最大放出波長：４５０ｎ
ｍ）による出力パルスの立ち上がり時間を長くすること
ができた。図５はその結果を示すものであり、３６０〜
４８０ｎｍの透過限界波長を有するシャープカットフィ
ルターを両シンチレータ間に挿入した場合の立ち上がり
時間分布である。同図中、〜はそれぞれ３６０、３
８０、４００、４２０、４４０、４６０及び４８０ｎｍ
の透過限界波長を有するシャープカットフィルターを挿
入した場合のＺｎＳ（Ａｇ）シンチレータによるα線の
立ち上がり時間分布であり、は6Ｌｉ濃縮リチウムガ
ラスシンチレータによる熱中性子の立ち上がり時間分布
である。
リチウムガラスシンチレータとの間に、短波長側の光の
みをカットし長波長側の光のみを透過させるシャープカ
ットフィルターを挿入した。その結果、ＺｎＳ（Ａｇ）
シンチレータ（発光スペクトル最大放出波長：４５０ｎ
ｍ）による出力パルスの立ち上がり時間を長くすること
ができた。図５はその結果を示すものであり、３６０〜
４８０ｎｍの透過限界波長を有するシャープカットフィ
ルターを両シンチレータ間に挿入した場合の立ち上がり
時間分布である。同図中、〜はそれぞれ３６０、３
８０、４００、４２０、４４０、４６０及び４８０ｎｍ
の透過限界波長を有するシャープカットフィルターを挿
入した場合のＺｎＳ（Ａｇ）シンチレータによるα線の
立ち上がり時間分布であり、は6Ｌｉ濃縮リチウムガ
ラスシンチレータによる熱中性子の立ち上がり時間分布
である。
【００２２】透過限界波長が長い程立ち上がり時間をあ
る程度長くすることができるが、そのゆらぎ、つまりピ
ーク幅も大きくなる。本実施例では、透過限界波長が約
４４０ｎｍであるシャープカットフィルターを用いるこ
とによって、最も効果的な波形弁別をすることができ
た。
る程度長くすることができるが、そのゆらぎ、つまりピ
ーク幅も大きくなる。本実施例では、透過限界波長が約
４４０ｎｍであるシャープカットフィルターを用いるこ
とによって、最も効果的な波形弁別をすることができ
た。
【００２３】
【発明の効果】本発明のホスウィッチ検出器では、光学
フィルターより遠い位置、すなわち線源側にあるシンチ
レータからの出力パルス波高及びその立ち上がり時間を
光学フィルターのみで制御することが可能となったの
で、単純な測定システムによる放射線計測が可能とな
り、イ）複雑な回路を必要としないので、設定・調整方
法が簡単である；ロ）それ故に、余計な故障が少なく、
また費用がかからない；及びハ）装置はコンパクトとな
る；等の効果が得られる。
フィルターより遠い位置、すなわち線源側にあるシンチ
レータからの出力パルス波高及びその立ち上がり時間を
光学フィルターのみで制御することが可能となったの
で、単純な測定システムによる放射線計測が可能とな
り、イ）複雑な回路を必要としないので、設定・調整方
法が簡単である；ロ）それ故に、余計な故障が少なく、
また費用がかからない；及びハ）装置はコンパクトとな
る；等の効果が得られる。
【図１】本発明のホスウィッチ検出器の概略図である。
【図２】ホスウィッチ検出器による244Ｃｍからのα線
及び237Ｃｓからのβ（γ）線の波高分布を示したもの
である。
及び237Ｃｓからのβ（γ）線の波高分布を示したもの
である。
【図３】ホスウィッチ検出器による244Ｃｍからのα線
及び237Ｃｓからのβ（γ）線の立ち上がり時間分布を
示したものである。
及び237Ｃｓからのβ（γ）線の立ち上がり時間分布を
示したものである。
【図４】ホスウィッチ検出器による244Ｃｍからのα線
と252Ｃｆからの熱中性子の波高分布を示したものであ
る。
と252Ｃｆからの熱中性子の波高分布を示したものであ
る。
【図５】ホスウィッチ検出器による244Ｃｍからのα線
と252Ｃｆからの熱中性子の立ち上がり時間分布を示し
たものである。
と252Ｃｆからの熱中性子の立ち上がり時間分布を示し
たものである。
１ ＺｎＳ（Ａｇ）シンチレータ ２ 金蒸着マイラー薄膜 ３ ＢＧＯシンチレータ ４ 線源 ５ 遮光窓 ６ ライトガイド ７ 光電子増倍管 ８ 光電子増倍管ハウジング
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (56)参考文献 特開 昭55−65176（ＪＰ，Ａ) 特開 昭62−177473（ＪＰ，Ａ) 特開 昭62−287177（ＪＰ，Ａ) 特開 平４−47253（ＪＰ，Ａ) 特開 平５−87935（ＪＰ，Ａ) 特開 平５−66275（ＪＰ，Ａ) 特開 平５−341047（ＪＰ，Ａ) 実開 平１−87279（ＪＰ，Ｕ) 米国特許4843245（ＵＳ，Ａ) (58)調査した分野(Int.Cl.7，ＤＢ名) G01T 1/20
Claims (5)
- 【請求項１】 二以上のシンチレータを有するホスウィ
ッチ検出器において、光電子増倍管から最も遠い位置に
あるシンチレータと最も近い位置にあるシンチレータと
の間に光学フィルターを有していて、光学フィルターが
シンチレータからの蛍光の透過率を抑えることができる
ものであることを特徴とする検出器。 - 【請求項２】 光学フィルターがＮＤフィルターまたは
金蒸着マイラー薄膜である、請求項１に記載の検出器。 - 【請求項３】 二以上のシンチレータを有するホスウィ
ッチ検出器において、光電子増倍管から最も遠い位置に
あるシンチレータと最も近い位置にあるシンチレータと
の間に光学フィルターを有していて、光学フィルターが
シンチレータからの蛍光の短波長側を抑えることができ
るものであることを特徴とする検出器。 - 【請求項４】 光学フィルターがシャープカットフィル
ターである、請求項３に記載の検出器。 - 【請求項５】 二以上のシンチレータを有するホスウィ
ッチ検出器において、光電子増倍管から最も遠い位置に
あるシンチレータと最も近い位置にあるシンチレータと
の間に複数の光学フィルターを有していて、光学フィル
ターがシンチレータからの蛍光の透過率を抑えることが
できるフィルターとシンチレータからの蛍光の短波長側
を抑えることができるフィルターであることを特徴とす
る検出器。
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|---|---|---|---|
| JP27191792A JP3227224B2 (ja) | 1992-10-09 | 1992-10-09 | 光学フィルターによりシンチレータ出力パルス波高及び立ち上がり時間が制御可能なホスウィッチ検出器 |
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| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP27191792A JP3227224B2 (ja) | 1992-10-09 | 1992-10-09 | 光学フィルターによりシンチレータ出力パルス波高及び立ち上がり時間が制御可能なホスウィッチ検出器 |
Publications (2)
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| JPH06123777A JPH06123777A (ja) | 1994-05-06 |
| JP3227224B2 true JP3227224B2 (ja) | 2001-11-12 |
Family
ID=17506675
Family Applications (1)
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|---|---|---|---|
| JP27191792A Expired - Lifetime JP3227224B2 (ja) | 1992-10-09 | 1992-10-09 | 光学フィルターによりシンチレータ出力パルス波高及び立ち上がり時間が制御可能なホスウィッチ検出器 |
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| JP (1) | JP3227224B2 (ja) |
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1992
- 1992-10-09 JP JP27191792A patent/JP3227224B2/ja not_active Expired - Lifetime
-
1993
- 1993-10-07 US US08/132,959 patent/US5399869A/en not_active Expired - Fee Related
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