JP2575753B2 - Magnetic head and method of manufacturing the same - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】 〔産業上の利用分野〕 本発明はＲ−DATに代表される磁気記録再生装置に用
いて好適な磁気ヘッド及びその製造方法に関する。The present invention relates to a magnetic head suitable for use in a magnetic recording / reproducing apparatus represented by R-DAT and a method for manufacturing the same.

〔発明の概要〕[Summary of the Invention]

本発明においてはギャップの近傍に形成した導電膜
に、コイルに流れる電流に対応した誘導電流が流れるよ
うにして、この導電膜により実質的に補助ギャップを構
成するようにし、磁気ヘッド自体で波形等化を行うよう
にする。In the present invention, an induced current corresponding to the current flowing through the coil is caused to flow through the conductive film formed in the vicinity of the gap so that the conductive film substantially forms an auxiliary gap. Make sure that

〔背景技術〕(Background technology)

Ｒ−DAT等の磁気記録再生装置に用いられる磁気ヘッ
ドは微分特性を有する。従って磁気テープ上に理想的な
矩形パルス（第11図（ａ））が記録されている場合、こ
れを理想的な磁気ヘッドが再生すると、その立ち上りエ
ッジ及び立ち下がりエッジに対応した微分パルス（同図
（ｂ））が出力される。しかしながら実際の記録再生系
には種々の損失が存在するため高周波成分が除去され
る。その出力波形はなまったものとなる（第11図
（ｃ））。このようなすその広がったパルスを積分する
と第11図（ｄ）に示すような波形が生成され、これを所
定の基準レベルと比較すると同図（ｅ）に示すようなパ
ルスが得られる。第11図（ｅ）を同図（ａ）と比較する
と明らかなように、磁気テープ上に記録されている元の
パルスが正確に再生されていない。A magnetic head used in a magnetic recording / reproducing device such as an R-DAT has a differential characteristic. Therefore, when an ideal rectangular pulse (FIG. 11 (a)) is recorded on a magnetic tape and reproduced by an ideal magnetic head, a differential pulse corresponding to the rising edge and the falling edge thereof (the same as in FIG. 11 (a)). FIG. (B) is output. However, since various losses exist in an actual recording / reproducing system, high-frequency components are removed. The output waveform becomes distorted (FIG. 11 (c)). By integrating such a widened pulse, a waveform as shown in FIG. 11 (d) is generated. By comparing this with a predetermined reference level, a pulse as shown in FIG. 11 (e) is obtained. As is apparent from a comparison of FIG. 11 (e) with FIG. 11 (a), the original pulse recorded on the magnetic tape is not accurately reproduced.

これを防止するために波形等化が必要になる。 Waveform equalization is required to prevent this.

従来この波形等化を行うため、磁気ヘッドより出力さ
れる再生信号の高域成分の振幅を振幅回路により増強
し、このとき発生する位相ずれを移相回路により補償す
るようにしている。Conventionally, in order to perform the waveform equalization, the amplitude of the high-frequency component of the reproduction signal output from the magnetic head is increased by an amplitude circuit, and the phase shift generated at this time is compensated by a phase shift circuit.

〔発明が解決しようとする問題点〕[Problems to be solved by the invention]

このように従来は磁気ヘッドの出力信号を電気的に波
形等化しているだけなので、補正誤差が残り、これを小
さくしようとすると回路が複雑かつ高価となる欠点があ
る。As described above, since the output signal of the magnetic head is conventionally simply equalized in waveform, a correction error remains. If the error is reduced, the circuit becomes complicated and expensive.

そこで本発明は磁気ヘッドを複雑かつ大型化すること
なく、磁気ヘッド自体により波形等化を行わせ、電気回
路の負担を軽減するものである。Therefore, the present invention is to reduce the load on an electric circuit by causing the magnetic head itself to perform waveform equalization without increasing the size and complexity of the magnetic head.

〔問題点を解決するための手段−１〕 本発明の磁気ヘッドはコイルに流れる電流に対応した
磁束が流れるコアと、コアのギャップの近傍に形成され
た第１の導電膜と、ギャップと第１の導電膜との間に形
成された磁性膜と、第１の導電膜と閉ループを形成し、
閉ループ内を少なくとも磁束の一部が通過するように形
成された第２の導電膜とを備えることを特徴とする。[Means for Solving the Problem-1] The magnetic head of the present invention comprises a core through which a magnetic flux corresponding to a current flowing through a coil flows, a first conductive film formed near a gap between the core, Forming a closed loop with the magnetic film formed between the first conductive film and the first conductive film;
A second conductive film formed so that at least a part of the magnetic flux passes through the closed loop.

〔作用−１〕 コアにはコイルが巻回され、そのコイルに電流が流れ
ると、その電流に対応した磁束がコアを流れる。この磁
束が磁性膜を介してギャップに放出され、他方のコアの
磁性膜に流入される。磁束の一部は閉ループ内を通過す
るのでこの磁束に対応した誘導電流が閉ループ内を流れ
る。この誘導電流により発生する磁束が磁性膜とコアと
の間を巡還する。この磁束は磁性膜とコアのうち一方か
ら流出し、第１の導電膜上を飛越して他方に流入する。
この磁束の流れる方向はギャップにおける磁束の方向と
反対となる。[Operation-1] A coil is wound around the core, and when a current flows through the coil, a magnetic flux corresponding to the current flows through the core. This magnetic flux is released to the gap via the magnetic film and flows into the magnetic film of the other core. Since a part of the magnetic flux passes through the closed loop, an induced current corresponding to the magnetic flux flows through the closed loop. The magnetic flux generated by this induced current returns between the magnetic film and the core. The magnetic flux flows out of one of the magnetic film and the core, jumps over the first conductive film, and flows into the other.
The direction in which the magnetic flux flows is opposite to the direction of the magnetic flux in the gap.

従って磁気ヘッドを複雑化かつ大型化することなく、
磁気ヘッド自体により効率的に波形等化を行うことがで
きる。Therefore, without increasing the size and complexity of the magnetic head,
The waveform equalization can be efficiently performed by the magnetic head itself.

〔問題点を解決するための手段−２〕 本発明の磁気ヘッドの製造方法は、１対のコアを用意
し、各コアのギャップ形成部の近傍に第１の導電膜を形
成し、第１の導電膜の上に磁性膜を形成し、磁性膜がギ
ャップを介して対向するように１対のコアを接合し、そ
の一部が第１の導電膜と電気的に導通するようにコアの
周囲に第２の導電膜を形成することを特徴とする。[Means for Solving the Problem-2] In a method of manufacturing a magnetic head according to the present invention, a pair of cores is prepared, a first conductive film is formed near a gap forming portion of each core, and a first conductive film is formed. A magnetic film is formed on the conductive film, and a pair of cores is joined so that the magnetic films face each other with a gap therebetween, and the core is formed so that a part thereof is electrically connected to the first conductive film. A second conductive film is formed therearound.

〔作用−２〕 コアのギャップ形成部の近傍に第１の導電膜が形成さ
れる。第１の導電膜の上には磁性膜が形成され、必要に
応じその上にさらにギャップを構成するためのスペーサ
が形成される。同様の処理が施された１対のコアは、磁
性膜（スペーサ）が対向するようにして必要に応じ接着
剤等により接合される。接合されたコアの周囲には第２
の導電膜が形成される。第１の導電膜と第２の導電膜は
電気的に接続され、閉ループを構成する。[Function-2] A first conductive film is formed near the gap forming portion of the core. A magnetic film is formed on the first conductive film, and a spacer for forming a gap is further formed on the magnetic film if necessary. The pair of cores that have been subjected to the same processing are joined by an adhesive or the like as necessary so that the magnetic films (spacers) face each other. A second around the joined core
Is formed. The first conductive film and the second conductive film are electrically connected to form a closed loop.

コイルは接合する前又は後においてコイルに巻回され
る。The coil is wound around the coil before or after joining.

従って簡単な工程により波形等化機能を有する磁気ヘ
ッドを製造することができる。Therefore, a magnetic head having a waveform equalizing function can be manufactured by a simple process.

〔実施例〕〔Example〕

第３図及び第４図は本発明の磁気ヘッドの製造工程を
表わしている。先ず例えば酸化物磁性材料よりなる１対
のコアが用意される。一方のコア１にはコイルを巻回す
るための溝２が形成される。コア１の磁気ギャップ形成
部には例えば銅等の導電膜３が蒸着、スパッタリング、
メッキ等により形成される（第３図（ａ））。導電膜３
の上に磁性膜４が蒸着、スパッタリング、メッキ等によ
り形成される。磁性膜４の後部５はコア１と直接接蝕す
るように形成される（第３図（ｂ））。磁性膜４上には
さらにガラス等の非磁性物質よりなるスペーサ６が、ギ
ャップ幅の半分の膜厚に、蒸着、スパッタリング、メッ
キ等により、必要に応じて形成される（第３図
（ｃ））。3 and 4 show the steps of manufacturing the magnetic head of the present invention. First, a pair of cores made of, for example, an oxide magnetic material is prepared. A groove 2 for winding a coil is formed in one core 1. In the magnetic gap forming portion of the core 1, a conductive film 3 such as copper is deposited, sputtered,
It is formed by plating or the like (FIG. 3A). Conductive film 3
A magnetic film 4 is formed thereon by vapor deposition, sputtering, plating, or the like. The rear part 5 of the magnetic film 4 is formed so as to directly contact the core 1 (FIG. 3 (b)). Further, a spacer 6 made of a non-magnetic material such as glass is formed on the magnetic film 4 to a thickness of half the gap width by vapor deposition, sputtering, plating, or the like, if necessary (FIG. 3C). ).

他方のコア11（第４図）にも同様に導電膜13、磁性膜
14及びスペーサ16が形成される。コア11にも溝を形成し
てもよいが、コア１の溝２により充分なスペースを確保
することができる場合は溝を省略することができる。た
だし磁性膜14の後部15はコア11に直接接触させる。Similarly, a conductive film 13 and a magnetic film are formed on the other core 11 (FIG. 4).
14 and spacers 16 are formed. A groove may be formed in the core 11, but if a sufficient space can be secured by the groove 2 of the core 1, the groove can be omitted. However, the rear part 15 of the magnetic film 14 is brought into direct contact with the core 11.

次にスペーサ６（磁性膜４）とスペーサ16（磁性膜1
4）とが対向して所定幅のギャップ20が形成されるよう
に、コア１とコア11とを接合し、必要に応じガラス21に
より接着する（第４図（ａ））。コア１とコア11は１つ
のブロックから複数の磁気ヘッドが製造できるように所
定の長さに形成されている。そこで接合されたコア１と
コア11の上面に溝23を形成することにより所定幅Ｗの突
起22を形成する（第４図（ｂ））。この幅Ｗはトラック
幅に対応した値に設定される。このようにして形成され
た突起22と溝23の上に例えば銅等よりなる導電膜24が蒸
着、スパッタリング、メッキ、溶射等により形成される
（第４図（ｃ））。この場合、先ず例えば所定の金属膜
を蒸着、スパッタリング等で形成し、これを電極として
電気メッキを行うと、比較的速やかに膜形成を行うこと
ができる。Next, spacer 6 (magnetic film 4) and spacer 16 (magnetic film 1)
4) are opposed to each other so that the core 1 and the core 11 are joined together so that a gap 20 having a predetermined width is formed, and bonded with glass 21 as necessary (FIG. 4 (a)). The core 1 and the core 11 are formed to have a predetermined length so that a plurality of magnetic heads can be manufactured from one block. Then, a protrusion 22 having a predetermined width W is formed by forming a groove 23 on the upper surfaces of the joined core 1 and core 11 (FIG. 4 (b)). This width W is set to a value corresponding to the track width. A conductive film 24 made of, for example, copper or the like is formed on the protrusions 22 and the grooves 23 thus formed by vapor deposition, sputtering, plating, thermal spraying, or the like (FIG. 4C). In this case, first, for example, a predetermined metal film is formed by vapor deposition, sputtering, or the like, and when this is used as an electrode for electroplating, the film can be formed relatively quickly.

導電膜24が形成されたブロックは溝23の中央の位置で
スライスされる（第４図（ｄ））。このようにスライス
して形成されたヘッドチップの導電膜24の形成面は所定
の曲率で所定のギャップデプスが得られるまで研磨され
る（第４図（ｅ））。このようにして磁気テープ当接面
が形成される。コア１、11の外周に形成された導電膜24
とギャップ20の近傍に形成された導電膜３、13は電気的
に導通するように直接接触されている。The block on which the conductive film 24 is formed is sliced at the center of the groove 23 (FIG. 4D). The surface on which the conductive film 24 of the head chip thus sliced is formed is polished until a predetermined gap depth is obtained at a predetermined curvature (FIG. 4 (e)). Thus, the magnetic tape contact surface is formed. Conductive film 24 formed on the outer periphery of cores 1 and 11
The conductive films 3 and 13 formed near the gap 20 are in direct contact with each other so as to be electrically conductive.

このようにして形成されたヘッドチップにコイルが巻
回される。コア１と11が予め所定幅にスライスされてい
る場合は、コイルを巻回した後両者を接合するようにし
てもよい。A coil is wound around the head chip thus formed. If the cores 1 and 11 have been sliced to a predetermined width in advance, they may be joined after winding the coil.

第１図はこのようにして形成されたヘッドチップの中
央をスライスした状態の斜視図を表わしている。FIG. 1 is a perspective view showing a state where the center of the head chip thus formed is sliced.

次に第２図及び第５図を参照して本発明の磁気ヘッド
における磁束の流れについて説明する。第２図において
31はコア１に巻回されているコイルを、32はコア11に巻
回されているコイルを、各々表わしている。図において
は簡単のためコイル31、32は１重巻きとされているが、
必要に応じて所定回数巻回される。コイル31と32は、そ
こに電流を流した場合に発生する磁束が同一方向となる
ように（加算されるように）直列に接続されている。コ
イル31と32はその一方を省略することができる。Next, the flow of magnetic flux in the magnetic head of the present invention will be described with reference to FIGS. In FIG.
Reference numeral 31 denotes a coil wound around the core 1 and 32 denotes a coil wound around the core 11. In the figure, the coils 31 and 32 are single-turned for simplicity,
It is wound a predetermined number of times as necessary. The coils 31 and 32 are connected in series so that magnetic fluxes generated when a current flows therethrough are in the same direction (added). One of the coils 31 and 32 can be omitted.

コイル31に電流I₁を図中反時計方向に流すと、コイル
32に電流I₂（＝I₁）が図中時計方向に流れる。コイル31
のループの中央には電流I₁により磁束Φ_１が発生し、コ
イル32のループの中央には電流I₂により磁束Φ_２が発生
する。When a current I ₁ in the counterclockwise direction in the drawing to the coil 31, the coil
A current I ₂ (= I ₁ ) flows clockwise in FIG. Coil 31
A magnetic flux Φ ₁ is generated by the current I _{1 at} the center of the loop, and a magnetic flux Φ ₂ is generated by the current I _{2 at} the center of the loop of the coil 32.

磁束Φ_１の一部はコア１から後部５を介して磁性膜４
に流入され、磁性膜４からギャップ20に放出される。ギ
ャップ20に放出された磁束Φｇは磁性膜14に流入され、
その後部15からコア11に伝達される。コア11に流入され
た磁束はその後部において接合されたコア１に戻され
る。このようにして磁束Φ_１が巡還する。A part of the magnetic flux Φ ₁ is transferred from the core 1 through the rear part 5 to the magnetic film 4.
And is discharged from the magnetic film 4 to the gap 20. The magnetic flux Φg released to the gap 20 flows into the magnetic film 14,
It is transmitted from the rear part 15 to the core 11. The magnetic flux that has flowed into the core 11 is returned to the core 1 joined at the rear. In this way, the magnetic flux Φ ₁ returns.

このことは磁束Φ_２においても同様である。This also applies to the magnetic flux [Phi _2.

一方磁束Φ_１の一部はコア１から磁束Φ_３として流出
し、コア11に磁束Φ_４として流入する。磁束Φ_３は導電
膜24と導電膜３とにより形成される閉ループａ、ｂ、
ｃ、ｄ内を通過するので、この閉ループａ乃至ｄには磁
束Φ_３を減ずる方向（図中時計方向）に誘導電流I₃が流
れる。On the other hand, part of the magnetic flux Φ ₁ flows out of the core 1 as a magnetic flux Φ ₃ and flows into the core 11 as a magnetic flux Φ ₄ . The magnetic flux Φ ₃ is formed by the closed loops a, b,
c, so passing through the d, induced current I ₃ flows in a direction (in the clockwise direction) to reduce the magnetic flux [Phi ₃ in this closed loop a to d.

磁性膜４も通常導電性を有するが、導電膜３の方がは
るかに大きい導電率を有しているので電流I₃の殆どは導
電膜３内を流れる。Although the magnetic film 4 also has normal conductivity, most of the current I ₃ flows in the conductive film 3 because the conductive film 3 has much higher conductivity.

同様にして導電膜24と導電膜13とにより形成される閉
ループａ′、ｂ′、ｃ′、ｄ′に誘導電流I₄が流れる。Similarly closed loop a formed by the conductive film 24 and the conductive film 13 ', b', c ', d' flows induced current I ₄ in.

電流I₃は導電膜３内を磁気ヘッドの幅方向（ｂ−ｃの
方向）に流れることになる。従って第５図に示すよう
に、電流I₃によって誘導磁束が発生し、この磁束はコア
１、後部５、磁性膜４のループで巡還する。すなわち磁
性膜４から流出した磁束が導電膜３上を飛び越し、コア
１に流入するので、導電膜３が一種のギャップg₁を構成
することになる。このギャップg₁における磁束の方向は
ギャップg₀（20）における磁束の方向と逆になる。Current I ₃ will flow through the conductive film 3 in the width direction of the magnetic head (the direction of the b-c). Therefore, as shown in FIG. 5, an induced magnetic flux is generated by the current I ₃ , and this magnetic flux loops back in a loop of the core 1, the rear part 5, and the magnetic film 4. That magnetic flux flowing out from the magnetic film 4 is interlaced on the conductive film 3, since entering the core 1, so that the conductive film 3 constitutes a kind of gap g _1. Direction of magnetic flux in the gap g ₁ is opposite the direction of the magnetic flux in the gap g ₀ (20).

以上のことは電流I₄についても同様である。Above it is the same for the current I _4.

２つのループａ乃至ｄとａ′乃至ｄ′はｂ−ｂ′及び
ｃ−ｃ′間で相互に接続されているが、ｂとｂ′並びに
ｃとｃ′における電位が等しいので、ｂ−ｂ′間並びに
ｃ−ｃ′間には電流が流れない。The two loops a to d and a 'to d' are interconnected between bb 'and cc', but since the potentials at b and b 'and c and c' are equal, bb ′ And between cc ′.

従って第６図に示すように、本体のギャップ20（g₀）
の近傍に、距離l₁、l₂だけ離間して、ギャップ20と反対
方向に磁束を流出する補助的なギャップg₁、g₂が実質的
に形成されることになる。Therefore, as shown in FIG. 6, the gap 20 (g ₀ )
Are formed in the vicinity of the auxiliary gaps g ₁ and g _{2, which} are separated by the distances l ₁ and l ₂ and allow the magnetic flux to flow out in the opposite direction to the gap 20.

簡単のため磁路効率が１（コア１、11の透磁率が無限
大）、導電膜３、13、24の抵抗率を０、コインに流れる
電流をＩ（巻数がＮである場合は１本のコイルに流れる
電流ｉのＮ倍）とすると、ギャップg₀の両端における磁
性差はＩに比例し、ギャップg₁、g₂の磁位差は−I/2に
比例する。各ギャップのギャップ長（幅）が記録波長λ
に較べ充分に小さい場合、磁気テープと磁気ヘッドとの
相対速度をυとすると、 ω＝２πυ／λ ・・・（１） である。磁気テープの長手方向に磁化が行われる場合ヘ
ッドのコイルを通過する磁束Φｃは、 Φｃ＝Φ_０〔cosωｔ−（1/2）cos｛ω（ｔ＋l₁/υ）｝ −（1/2）cos｛ω（ｔ−l₂/υ）｝〕 ・・・（２） となる。l₁＝l₂（＝ｌ）の場合（２）式は次のようにな
る。For simplicity, the magnetic path efficiency is 1 (the magnetic permeability of the cores 1 and 11 is infinite), the resistivity of the conductive films 3, 13, and 24 is 0, and the current flowing through the coin is I (when the number of turns is N, one coil When N times of the current i flowing through the coil), the magnetic difference at both ends of the gap g ₀ is proportional to I, magnetic potential difference gap g _1, g ₂ is proportional to -I / 2. The gap length (width) of each gap is the recording wavelength λ
When the relative speed between the magnetic tape and the magnetic head is 速度, ω = 2πυ / λ (1). When the magnetization is performed in the longitudinal direction of the magnetic tape, the magnetic flux Φc passing through the coil of the head is as follows: Φc = Φ ₀ [cosωt− (1/2) cos ｛ω (t + ₁ / υ)} − (1/2) cos {Ω (t−l ₂ / υ)}] (2) In the case of l ₁ = l ₂ (= 1), the equation (2) is as follows.

Φｃ＝Φ₀cosωｔ｛１−cos（ｌω／υ）｝ ・・・
（３） （３）式をグラフに表わすと第７図に示すような振幅特
性となる。Φc = Φ ₀ cosωt {1-cos (lω / υ)}
(3) When the equation (3) is represented by a graph, the amplitude characteristic is as shown in FIG.

周波数伝達関数Ｔ（ｊω）とすると、 Ｔ（ｊω）＝１−cos（ｌω／υ） ・・・（４） となる。（４）式はωの値が０からπυ/lまでの間で低
周波信号の振幅を減衰し、高周波信号の振幅を増強する
高域増強特性であることを表わしてており、また虚数項
を有しないので位相変化が発生しないことを表わしてい
る。Assuming that the frequency transfer function is T (jω), T (jω) = 1−cos (lω / υ) (4) Equation (4) expresses a high-frequency enhancement characteristic that attenuates the amplitude of the low-frequency signal and enhances the amplitude of the high-frequency signal when the value of ω is between 0 and πυ / l. , Which means that no phase change occurs.

l₁≠l₂である場合、（２）式は虚数項を有するので、
位相変化が発生することになる。If l ₁ ≠ l ₂ , since equation (2) has an imaginary term,
A phase change will occur.

コイル31（32）に電流を流すとコア１（11）に磁束が
流れ、この磁束により閉ループａ乃至ｄ（ａ′乃至
ｄ′）に誘導電流が流れるので、コイル31（32）、コア
１（11）、閉ループａ乃至ｄ（ａ′乃至ｄ′）により第
８図に示すようなトランスが構成されているものと考え
ることができる。このトランスの等価回路は第９図のよ
うになる。ここにＲとＬは閉ループの抵抗とインダクタ
ンス、Ｋは結合係数、Ｉはコイルに流れる電流、Ｉ′は
閉ループに流れる電流である。第９図より次式が成立す
る。When a current flows through the coil 31 (32), a magnetic flux flows through the core 1 (11), and the magnetic flux causes an induced current to flow through the closed loops a to d (a 'to d'), so that the coil 31 (32) and the core 1 ( 11), it can be considered that the closed loops a to d (a 'to d') constitute a transformer as shown in FIG. The equivalent circuit of this transformer is as shown in FIG. Here, R and L are the resistance and inductance of the closed loop, K is the coupling coefficient, I is the current flowing through the coil, and I 'is the current flowing through the closed loop. The following equation is established from FIG.

Ｉ′/I＝ｊωLK/（ｊωＬ＋Ｒ） ・・・（５） （５）式より角周波数ω_０（＝R/L）より低い周波数
では値Ｉ′/Iが小さくなることが判る。すなわちこの角
周波数ω_０より高い周波数では誘導電流Ｉ′が流れ、上
述したようにしてギャップg₀、g₁、g₂により高域成分を
強調する再生が行われ、角周波数ω_０より低い周波数で
は誘導電流Ｉ′が充分流れず、ギャップg₀のみにより従
来の場合と同様の再生が行われる。I ′ / I = jωLK / (jωL + R) (5) From equation (5), it is found that the value I ′ / I becomes smaller at a frequency lower than the angular frequency ω ₀ (= R / L). That is, at a frequency higher than the angular frequency ω ₀ , the induced current I ′ flows, and as described above, the reproduction in which the high frequency components are emphasized by the gaps g ₀ , g ₁ and g ₂ is performed, and the frequency lower than the angular frequency ω ₀ in the induction current I 'is not sufficiently flow, the same reproduction as in the prior art is carried out only by the gap g _0.

以上を総合して磁気ヘッドの再生効率（相対感度）Ｓ
と角周波数ωとの関係を表わすと第10図に示すようにな
る。値ＲとＫが変化するとその特性も変化する。従って
ギャップg₀のギャップ長、磁性膜４、14の膜厚、導電膜
３、13の材質、膜厚等を適宜選定することにより、ナイ
キストの第１基準等を満足する（近似的に満足する）所
定の特性を設定することができる。In summary, the reproduction efficiency (relative sensitivity) S of the magnetic head
FIG. 10 shows the relationship between the angular frequency and the angular frequency ω. When the values R and K change, the characteristics also change. Thus the gap length of the gap g _0, the thickness of the magnetic film 4 and 14, the material of the conductive film 3 and 13, by appropriately selecting the film thickness and the like, to satisfy the first criterion, such as the Nyquist (satisfying approximately ) Predetermined characteristics can be set.

〔効果〕〔effect〕

以上の如く本発明によれば、ギャップの近傍に形成し
た導電膜により補助的なギャップを構成させるようにし
たので、構成を複雑にすることなく磁気ヘッド自体によ
る効率的な波形等化が可能になる。従って電気的な波形
等化回路の負担は軽減され、その構成は簡略化される。
またその製造工程も簡単であり、安価な磁気ヘッドを量
産することができる。As described above, according to the present invention, since the auxiliary gap is formed by the conductive film formed in the vicinity of the gap, efficient waveform equalization by the magnetic head itself can be performed without complicating the configuration. Become. Therefore, the load on the electrical waveform equalization circuit is reduced, and the configuration is simplified.
Also, the manufacturing process is simple, and inexpensive magnetic heads can be mass-produced.

【図面の簡単な説明】[Brief description of the drawings]

第１図は本発明の磁気ヘッドの中央をスライスした状態
の斜視図、第２図はその磁束の流れを説明するための斜
視図、第３図及び第４図はその製造工程を説明する斜視
図、第５図はその磁束の流れを説明する断面図、第６図
はそのギャップの説明図、第７図はその磁束の特性図、
第８図はその誘導電流を説明する回路図、第９図は第８
図の等価回路図、第10図はその再生効率の特性図、第11
図は従来の磁気ヘッドの特性を説明する波形図である。 １……コア ２……溝 ３……導電膜 ４……磁性膜 ５……後部 ６……スペーサ 11……コア 13……導電膜 14……磁性膜 15……後部 16……スペーサ 20……ギャップ 21……ガラス 22……突起 23……溝 24……導電膜 31,32……コイルFIG. 1 is a perspective view showing a state in which the center of the magnetic head of the present invention is sliced, FIG. 2 is a perspective view for explaining the flow of the magnetic flux, and FIGS. 3 and 4 are perspective views for explaining the manufacturing process. FIG. 5, FIG. 5 is a cross-sectional view for explaining the flow of the magnetic flux, FIG. 6 is an explanatory view of the gap, FIG.
FIG. 8 is a circuit diagram for explaining the induced current, and FIG.
FIG. 10 is an equivalent circuit diagram, FIG. 10 is a characteristic diagram of the regeneration efficiency, FIG.
FIG. 2 is a waveform diagram illustrating characteristics of a conventional magnetic head. DESCRIPTION OF SYMBOLS 1 ... Core 2 ... Groove 3 ... Conductive film 4 ... Magnetic film 5 ... Rear part 6 ... Spacer 11 ... Core 13 ... Conductive film 14 ... Magnetic film 15 ... Rear part 16 ... Spacer 20 ... ... gap 21 ... glass 22 ... projection 23 ... groove 24 ... conductive film 31, 32 ... coil

Claims (2)

(57)【特許請求の範囲】(57) [Claims] 【請求項１】コイルに流れる電流に対応した磁束が流れ
るコアと、該コアのギャップの近傍に形成された第１の
導電膜と、該ギャップと該第１の導電膜との間に形成さ
れた磁性膜と、該第１の導電膜と閉ループを形成し、該
閉ループ内を少なくとも該磁束の一部が通過するように
形成された第２の導電膜とを備えることを特徴とする磁
気ヘッド。1. A core through which a magnetic flux corresponding to a current flowing through a coil flows, a first conductive film formed near a gap of the core, and a first conductive film formed between the gap and the first conductive film. A magnetic film, comprising: a magnetic film formed by the first conductive film; and a second conductive film formed so that at least a part of the magnetic flux passes through the closed loop. . 【請求項２】１対のコアを用意し、各コアのギャップ形
成部の近傍に第１の導電膜を形成し、該第１の導電膜の
上に磁性膜を形成し、該磁性膜が該ギャップを介して対
向するように１対の該コアを接合し、その一部が該第１
の導電膜と電気的に導通するように該コアの周囲に第２
の導電膜を形成することを特徴とする磁気ヘッドの製造
方法。2. A pair of cores is prepared, a first conductive film is formed near a gap forming portion of each core, and a magnetic film is formed on the first conductive film. A pair of the cores are joined so as to face each other via the gap, and a part of the cores is joined to the first core.
Around the core so as to electrically conduct with the conductive film of
A method of manufacturing a magnetic head, comprising forming a conductive film of