JP2503164Y2 - 気体温度計測装置 - Google Patents
気体温度計測装置Info
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- JP2503164Y2 JP2503164Y2 JP7063690U JP7063690U JP2503164Y2 JP 2503164 Y2 JP2503164 Y2 JP 2503164Y2 JP 7063690 U JP7063690 U JP 7063690U JP 7063690 U JP7063690 U JP 7063690U JP 2503164 Y2 JP2503164 Y2 JP 2503164Y2
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- Japan
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- gas
- cars
- curse
- laser
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Description
【考案の詳細な説明】 〔産業上の利用分野〕 本考案は、各種のバーナやエンジン筒内等の燃焼ガス
等のガス温度測定に適用される気体温度計測装置に関す
る。
等のガス温度測定に適用される気体温度計測装置に関す
る。
従来の装置を第６図に示す。
第６図において、エキシマレーザ１から発振されたレ
ーザ光２はハーフミラー３と全反射ミラー４により二つ
に分割され、それぞれ色素レーザ5,6を励起し、それぞ
れ異なる波数wp,wsのレーザ光を発振させる。
ーザ光２はハーフミラー３と全反射ミラー４により二つ
に分割され、それぞれ色素レーザ5,6を励起し、それぞ
れ異なる波数wp,wsのレーザ光を発振させる。
ここで、波数wpのレーザ光をポンピング光7,波数wsの
レーザ光をストークス光８と呼ぶ。
レーザ光をストークス光８と呼ぶ。
ストークス光８の波数wsは、ポンピング光７の波数wp
との波数の差wp−wsが、計測したい気体分子（こゝでは
窒素分子）の振動エネルギー準位差（基底準位と第一励
起準位のエネルギの差）に等しくなるように調整されて
いる。
との波数の差wp−wsが、計測したい気体分子（こゝでは
窒素分子）の振動エネルギー準位差（基底準位と第一励
起準位のエネルギの差）に等しくなるように調整されて
いる。
上記ポンピング光７とストークス光８は、特定の波数
の光のみ反射し、それ以外の波数の光は通過させるダイ
クロイックミラー９と全反射ミラー10により、一つに合
成され、レンズ11により計測点12に集光される。
の光のみ反射し、それ以外の波数の光は通過させるダイ
クロイックミラー９と全反射ミラー10により、一つに合
成され、レンズ11により計測点12に集光される。
上記計測点12を含む空間をテストセクション13と呼
ぶ。
ぶ。
上記計測点12からは、２つのレーザ光7,8の波数の差
と気体分子の振動エネルギ準位差が等しくなるように調
整されているため、そこに存在する気体分子により第３
の光であるカース（コヒーレント・非ストークス・ラマ
ン拡散；以下CARSとする）光が発生し、このCARS光は他
の２つのレーザ光7,8と共にレンズ14により平行光とな
り、ダイクロイックミラー15により、反射される光16と
透過するレーザ光7,8とに分離される。
と気体分子の振動エネルギ準位差が等しくなるように調
整されているため、そこに存在する気体分子により第３
の光であるカース（コヒーレント・非ストークス・ラマ
ン拡散；以下CARSとする）光が発生し、このCARS光は他
の２つのレーザ光7,8と共にレンズ14により平行光とな
り、ダイクロイックミラー15により、反射される光16と
透過するレーザ光7,8とに分離される。
上記ダイクロイックミラー15により反射された光16に
は、CARS光とごくわずかのレーザ光7,8が残っており、
更に、ダイクロイックフィルタ17を使用して、CARS光と
レーザ光を分離する。
は、CARS光とごくわずかのレーザ光7,8が残っており、
更に、ダイクロイックフィルタ17を使用して、CARS光と
レーザ光を分離する。
この分離されたCARS光19はレンズ20を通して光ファイ
バ21の一端21aに入射され、入射口より離れた場所にあ
る上記光ファイバ21の他端より出射したCARS光19はレン
ズ22により分光器23に導びかれる。
バ21の一端21aに入射され、入射口より離れた場所にあ
る上記光ファイバ21の他端より出射したCARS光19はレン
ズ22により分光器23に導びかれる。
分光器23で分光されたCARS光は、光電変換器24で電圧
に変換され、信号処理器25によりスペクトル波形が得ら
れる。
に変換され、信号処理器25によりスペクトル波形が得ら
れる。
このスペクトル波形には、レーザ光の波長特性や受光
側の感度特性が含まれているので、それらを補正する必
要があり、そのために非共鳴CARS光が補正用の参照光と
して用いられる。
側の感度特性が含まれているので、それらを補正する必
要があり、そのために非共鳴CARS光が補正用の参照光と
して用いられる。
このCARS光の補正に用いる参照光を得るためには、上
記ダイクロイックフィルタ17は光路から取り除かれ、ま
た、２つのレーザ光が集光される空間にはArガス13bが
吐出され上記気体分子はパージされた状態とする。
記ダイクロイックフィルタ17は光路から取り除かれ、ま
た、２つのレーザ光が集光される空間にはArガス13bが
吐出され上記気体分子はパージされた状態とする。
上記の状態で、２つのレーザ光が入射した空間では、
Arガスにより非共鳴CARS光が発生し、ダイクロイックミ
ラー15がわずかのレーザ光を含んだ非共鳴CARS光を反射
して光ファイバ21に入射する。
Arガスにより非共鳴CARS光が発生し、ダイクロイックミ
ラー15がわずかのレーザ光を含んだ非共鳴CARS光を反射
して光ファイバ21に入射する。
上記わずかのレーザ光が光ファイバ21の端面21aに入
射することにより強度の大きい非共鳴CARS光が得られ、
この非共鳴CARS光は分光器23を介して光電変換器24に入
射され、電気信号に変換され、信号処理器25により参照
光である非共鳴CARS光のスペクトル波形が得られる。
射することにより強度の大きい非共鳴CARS光が得られ、
この非共鳴CARS光は分光器23を介して光電変換器24に入
射され、電気信号に変換され、信号処理器25により参照
光である非共鳴CARS光のスペクトル波形が得られる。
第３図はこのようにして得られた参照光を示してお
り、これは装置全体の感度曲線を表わすもので、この参
照光とCARS光との強度比をとることにより正確なCARSス
ペクトラムが得られる。
り、これは装置全体の感度曲線を表わすもので、この参
照光とCARS光との強度比をとることにより正確なCARSス
ペクトラムが得られる。
このようにして得られたスペクトル波形は第５図に示
すものであり、これをあらかじめ理論計算により求めた
第４図に示すスペクトル波形と順次比較し、最も良い一
致を見た理論スペクトルの温度から計測点の温度が求め
られる。例えば、第５図の曲線とほゞ同一の曲線を第４
図中より探すことにより、400K位と判断される。
すものであり、これをあらかじめ理論計算により求めた
第４図に示すスペクトル波形と順次比較し、最も良い一
致を見た理論スペクトルの温度から計測点の温度が求め
られる。例えば、第５図の曲線とほゞ同一の曲線を第４
図中より探すことにより、400K位と判断される。
なお、上記ダイクロイックミラー又はフィルタとは、
誘電体多層膜ミラー又はフィルタのことであり、ガスラ
基板の表面に低屈折率の物質と高屈折率の物質を使用す
る波長域に対応する厚みで交互に蒸着させたものであ
る。
誘電体多層膜ミラー又はフィルタのことであり、ガスラ
基板の表面に低屈折率の物質と高屈折率の物質を使用す
る波長域に対応する厚みで交互に蒸着させたものであ
る。
このように形成され、特定の波長域の光を反射させて
他の波長域の光を透過させるものがダイクロイックミラ
ーであり、特定の波長域の光を透過させて他の波長域の
光を反射させるものがダイクロイックフィルタであっ
て、前者は反射光の利用を目的とし、後者は透過光の利
用を目的とする。
他の波長域の光を透過させるものがダイクロイックミラ
ーであり、特定の波長域の光を透過させて他の波長域の
光を反射させるものがダイクロイックフィルタであっ
て、前者は反射光の利用を目的とし、後者は透過光の利
用を目的とする。
上記ダイクロイックの語は、通常、単独では使用され
ない。
ない。
従来の装置においては、２つレーザ光が焦点を結ぶテ
ストセクションで気体分子により発生するCARS光は、波
長帯域が同じであるファイバ端面により生じ参照光とし
て用いる非共鳴CARS光に重畳されるため、正確な参照光
を得るために、テストセクションをArガスでパージし、
テストセクションから被計測気体分子を排除する必要が
あり、パージ装置を必要とし、計測に時間がかゝってい
た。
ストセクションで気体分子により発生するCARS光は、波
長帯域が同じであるファイバ端面により生じ参照光とし
て用いる非共鳴CARS光に重畳されるため、正確な参照光
を得るために、テストセクションをArガスでパージし、
テストセクションから被計測気体分子を排除する必要が
あり、パージ装置を必要とし、計測に時間がかゝってい
た。
本考案は上記の課題を解決しようとするものである。
本考案の気体温度計測装置は、２種類の波数が異なる
レーザ光を発生させ、上記２つのレーザ光の波数差を計
測する気体分子の振動エネルギ準位差に合わせて上記気
体が存在する空間に集光しCARS光を発生させ、同CARS光
を含む光をダイクロイックミラーに入射してCARS光を分
離し、同CARS光を光ファイバ、分光器を介して光電変換
器に入射し、光電変換された電気信号を信号処理器に入
力して気体分子CARS光をスペクトル解析し、スペクトル
波形の違いから気体温度を計測する気体温度計測装置に
おいて、上記ダイクロイックミラーにより反射され光フ
アイバに入射される光の光路にそれぞれ出し入れ可能に
設けられ、上記気体分子が発生するCARS光を透過し２つ
のレーザ光を反射する気体分子用のダイクロイックフィ
ルタと、上記２つのレーザ光を透過し気体分子が発生す
るCARS光を反射する参照光用のダイクロイックフィルタ
とを備えたことを特徴としている。
レーザ光を発生させ、上記２つのレーザ光の波数差を計
測する気体分子の振動エネルギ準位差に合わせて上記気
体が存在する空間に集光しCARS光を発生させ、同CARS光
を含む光をダイクロイックミラーに入射してCARS光を分
離し、同CARS光を光ファイバ、分光器を介して光電変換
器に入射し、光電変換された電気信号を信号処理器に入
力して気体分子CARS光をスペクトル解析し、スペクトル
波形の違いから気体温度を計測する気体温度計測装置に
おいて、上記ダイクロイックミラーにより反射され光フ
アイバに入射される光の光路にそれぞれ出し入れ可能に
設けられ、上記気体分子が発生するCARS光を透過し２つ
のレーザ光を反射する気体分子用のダイクロイックフィ
ルタと、上記２つのレーザ光を透過し気体分子が発生す
るCARS光を反射する参照光用のダイクロイックフィルタ
とを備えたことを特徴としている。
上記において、気体分子より発生するCARS光を測定す
る場合は、気体分子用のダイクロイックフィルタを光路
に挿入した状態として、気体分子が存在する空間に２つ
のレーザを集光してCARS光を発生させ、ダイクロイック
ミラーがCARS光を反射分離し、同CARS光は更に気体分子
用のダイクロイックフィルタにより残ったわずかのレー
ザ光が除去された後、光ファイバ、分光器、光電変換器
を経て電気信号に変換され、信号処理器によりスペクト
ル波形が得られる。
る場合は、気体分子用のダイクロイックフィルタを光路
に挿入した状態として、気体分子が存在する空間に２つ
のレーザを集光してCARS光を発生させ、ダイクロイック
ミラーがCARS光を反射分離し、同CARS光は更に気体分子
用のダイクロイックフィルタにより残ったわずかのレー
ザ光が除去された後、光ファイバ、分光器、光電変換器
を経て電気信号に変換され、信号処理器によりスペクト
ル波形が得られる。
次に、参照光を得る場合には、上記気体分子用のダイ
クロイックフィルタは光路から取り除かれ、参照光用の
ダイクロイックフィルタが挿入される。参照光用のダイ
クロイックフィルタは、気体分子用のダイクロイックフ
ィルタと波長帯域が異なり気体分子からのCARS光のみを
反射し、２つのレーザ光を透過するように作られてい
る。上記の状態で、気体分子が存在する空間から発生し
たCARS光は、参照光用のダイクロイックフィルタで反射
され除去され、残ったわずかのレーザ光が参照光用のダ
イクロイックフィルタを透過して光ファイバに入射す
る。上記わずかのレーザ光が光ファイバ端面に入射する
ことにより、非共鳴CARS光が得られ、この非共鳴CARS光
は分光器を介して光電変換器に入射され電気信号に変換
され、信号処理器により参照光である非共鳴CARS光のス
ペクトル波形が得られる。
クロイックフィルタは光路から取り除かれ、参照光用の
ダイクロイックフィルタが挿入される。参照光用のダイ
クロイックフィルタは、気体分子用のダイクロイックフ
ィルタと波長帯域が異なり気体分子からのCARS光のみを
反射し、２つのレーザ光を透過するように作られてい
る。上記の状態で、気体分子が存在する空間から発生し
たCARS光は、参照光用のダイクロイックフィルタで反射
され除去され、残ったわずかのレーザ光が参照光用のダ
イクロイックフィルタを透過して光ファイバに入射す
る。上記わずかのレーザ光が光ファイバ端面に入射する
ことにより、非共鳴CARS光が得られ、この非共鳴CARS光
は分光器を介して光電変換器に入射され電気信号に変換
され、信号処理器により参照光である非共鳴CARS光のス
ペクトル波形が得られる。
上記CARS光は参照光により補正され、気体分子の温度
が計測されるが、上記参照光は気体分子からのCARS光が
参照光用のダイクロイックフィルタにより反射除去され
ているためCARS光を含まず、またレーザ光が入射された
光ファイバ端面により強度の大きい非共鳴CARS光が得ら
れるため、参照光により補正されたCARSスペクトラムは
正確なものとなり、高い精度の気体温度が得られる。
が計測されるが、上記参照光は気体分子からのCARS光が
参照光用のダイクロイックフィルタにより反射除去され
ているためCARS光を含まず、またレーザ光が入射された
光ファイバ端面により強度の大きい非共鳴CARS光が得ら
れるため、参照光により補正されたCARSスペクトラムは
正確なものとなり、高い精度の気体温度が得られる。
上記により、従来の装置にて使用していたArガスのパ
ージ装置は不要となり、気体分子をArガスでパージする
必要がなくなるため、短時間で簡単に非共鳴CARS光を計
測することが可能となり、また強度が大きくノイズの少
ない参照光が得られるため、気体の温度計測の精度を高
めることが可能となった。
ージ装置は不要となり、気体分子をArガスでパージする
必要がなくなるため、短時間で簡単に非共鳴CARS光を計
測することが可能となり、また強度が大きくノイズの少
ない参照光が得られるため、気体の温度計測の精度を高
めることが可能となった。
本考案の一実施例を第１図に示す。
第１図に示す本実施例は、エキシマレーザ１より出力
されたレーザ光２がハーフミラー３に入光し、同ハーフ
ミラー３は上記レーザ光２の一部を反射し残りを透過
し、反射したレーザ光は色素レーザ５を介してダイクロ
イックミラー９に入光し反射され、透過したレーザ光は
全反射ミラー４により反射して色素レーザ６に入光し、
同色素レーザ６はストークス光８を出力して全反射ミラ
ー10に入光し反射され、同全反射ミラー10により反射さ
れたストークス光８は上記ダイクロイックミラー９を透
過し、上記ダイクロイックミラー９により反射されたポ
ンピング光７と合成され、レンズ11を介してテストセク
ション13の計測点12に集光され、計測される窒素ガスが
CARS光を発生し、同CARS光はレーザ光と共にレンズ14を
介してダイクロイックミラー15に入光し、同ダイクロイ
ックミラー15は大部分のレーザ光を透過して１部のレー
ザ光とCARS光よりなる光16を反射し、同反射された光16
はレンズ20,光ファイバ21,レンズ22を介して分光器23に
入力され、光電変換器24により電気信号に変換されて信
号処理器25に入力されるCARS参照光計測装置において、
上記ダイクロイックミラー15により反射されたCARS光と
１部のレーザ光よりなる光16の光路にそれぞれ出し入れ
され、窒素ガスが発生するCARS光を透過しレーザ光であ
るポンピング光７とストークス光８を反射する気体分子
用のダイクロイックフィルタ17と、上記レーザ光である
ポンピング光７とストークス光８を透過しCARS光を反射
する参照光用のダイクロイックフィルタ18とを備えてい
る。
されたレーザ光２がハーフミラー３に入光し、同ハーフ
ミラー３は上記レーザ光２の一部を反射し残りを透過
し、反射したレーザ光は色素レーザ５を介してダイクロ
イックミラー９に入光し反射され、透過したレーザ光は
全反射ミラー４により反射して色素レーザ６に入光し、
同色素レーザ６はストークス光８を出力して全反射ミラ
ー10に入光し反射され、同全反射ミラー10により反射さ
れたストークス光８は上記ダイクロイックミラー９を透
過し、上記ダイクロイックミラー９により反射されたポ
ンピング光７と合成され、レンズ11を介してテストセク
ション13の計測点12に集光され、計測される窒素ガスが
CARS光を発生し、同CARS光はレーザ光と共にレンズ14を
介してダイクロイックミラー15に入光し、同ダイクロイ
ックミラー15は大部分のレーザ光を透過して１部のレー
ザ光とCARS光よりなる光16を反射し、同反射された光16
はレンズ20,光ファイバ21,レンズ22を介して分光器23に
入力され、光電変換器24により電気信号に変換されて信
号処理器25に入力されるCARS参照光計測装置において、
上記ダイクロイックミラー15により反射されたCARS光と
１部のレーザ光よりなる光16の光路にそれぞれ出し入れ
され、窒素ガスが発生するCARS光を透過しレーザ光であ
るポンピング光７とストークス光８を反射する気体分子
用のダイクロイックフィルタ17と、上記レーザ光である
ポンピング光７とストークス光８を透過しCARS光を反射
する参照光用のダイクロイックフィルタ18とを備えてい
る。
本実施例においては、窒素ガス分子より発生するCARS
光を測定する場合、CARS光と２つのレーザ光がダイクロ
イックミラー15により反射、または透過されるまでは従
来と同様のため、その作用の説明を省略する。
光を測定する場合、CARS光と２つのレーザ光がダイクロ
イックミラー15により反射、または透過されるまでは従
来と同様のため、その作用の説明を省略する。
上記において、CARS光を測定する場合、気体分子用の
ダイクロイックフィルタ17が光路に挿入されており、ダ
イクロイックミラー15より反射されたCARS光とごくわず
かのレーザ光よりなる光16は、光路に直角に設けたダイ
クロイックフィルタ17に入光し、CARS光はフィルタを透
過し、レーザ光は反射され除去される。
ダイクロイックフィルタ17が光路に挿入されており、ダ
イクロイックミラー15より反射されたCARS光とごくわず
かのレーザ光よりなる光16は、光路に直角に設けたダイ
クロイックフィルタ17に入光し、CARS光はフィルタを透
過し、レーザ光は反射され除去される。
上記分離されたCARS光19は従来と同様にレンズ20,22
と光ファイバ21により分光器23に導かれ、光電変換器24
により光電変換され信号処理器25によりスペクトル波形
が得られる。
と光ファイバ21により分光器23に導かれ、光電変換器24
により光電変換され信号処理器25によりスペクトル波形
が得られる。
次に、参照光を得る場合には、ダイクロイックフィル
タ17は光路より除かれ、代りにダイクロイックフィルタ
18が挿入される。上記計測点12から発生したCARS光と２
つのレーザ光はレンズ14を介してダイクロイックミラー
15に入射し、反射される光16と透過するレーザ光7,8に
分離される。上記ダイクロイックミラー15により反射さ
れた光16には、CARS光とわずかのレーザ光7,8が残って
おり、CARS光はダイクロイックフィルタ18により反射さ
れ除去され、フィルタを透過したレーザ光はレンズ20を
介して端面21aに集光され、光ファイバ21に入射する。
タ17は光路より除かれ、代りにダイクロイックフィルタ
18が挿入される。上記計測点12から発生したCARS光と２
つのレーザ光はレンズ14を介してダイクロイックミラー
15に入射し、反射される光16と透過するレーザ光7,8に
分離される。上記ダイクロイックミラー15により反射さ
れた光16には、CARS光とわずかのレーザ光7,8が残って
おり、CARS光はダイクロイックフィルタ18により反射さ
れ除去され、フィルタを透過したレーザ光はレンズ20を
介して端面21aに集光され、光ファイバ21に入射する。
上記レーザ光7,8が光ファイバ21に入射した場合、発
生する非共鳴CARS光は分子の密度の二乗に比例するた
め、上記レーザ光は密度が大きい光ファイバ21の端面21
aにより非共鳴CARS光を発生し、分光器23に導かれ、光
電変換器24により光電変換され信号処理器25により参照
光のスペクトル波形が得られる。
生する非共鳴CARS光は分子の密度の二乗に比例するた
め、上記レーザ光は密度が大きい光ファイバ21の端面21
aにより非共鳴CARS光を発生し、分光器23に導かれ、光
電変換器24により光電変換され信号処理器25により参照
光のスペクトル波形が得られる。
上記参照光は、計測したい気体分子より発生するCARS
光を含まず、強度が大きいため、CARS光との強度比をと
ることによって得られる波長特性や感度特性が補正され
たCARSスペクトラムはより正確なものとなり、理論スペ
クトル波形との比較によって計測点12の温度は高い精度
のものが得られる。
光を含まず、強度が大きいため、CARS光との強度比をと
ることによって得られる波長特性や感度特性が補正され
たCARSスペクトラムはより正確なものとなり、理論スペ
クトル波形との比較によって計測点12の温度は高い精度
のものが得られる。
上記により、従来の装置にて使用していたArガスのパ
ージ装置が不要となるため、参照光の計測が短時間で簡
単にでき、また強度が大きくノイズの少ない参照光が得
られるため、温度計測の精度を高めることが可能となっ
た。
ージ装置が不要となるため、参照光の計測が短時間で簡
単にでき、また強度が大きくノイズの少ない参照光が得
られるため、温度計測の精度を高めることが可能となっ
た。
なお、第２図は上記ダイクロイックフィルタ17,18の
波長帯域とその効果を示しており、ダイクロイックフィ
ルタ17はポンピング光（波長480nm）とストークス光
（波長540nm）をカットし、ダイクロイックフィルタ18
はCARS光（430nm）をカットする。
波長帯域とその効果を示しており、ダイクロイックフィ
ルタ17はポンピング光（波長480nm）とストークス光
（波長540nm）をカットし、ダイクロイックフィルタ18
はCARS光（430nm）をカットする。
本考案のCARS参照光計測装置は、参照光を得る場合、
２つのレーザ光が集光される空間からのCARS光とレーザ
光を入射したダイクロイックミラーの反射光の光路に設
けられたCARS光を透過するダイクロイックフィルタをレ
ーザ光を透過するダイクロイックフィルタと交換し、わ
ずかのレーザ光を光ファイバの端面に入射し非共鳴CARS
光を発生させることによって、従来の装置にて使用して
いたArガスのパージ装置は不要となり、参照光の計測が
短時間で簡単にでき、強度が大きくノイズが少ない参照
光が得られるため、気体の温度計測の精度を高めること
が可能となった。
２つのレーザ光が集光される空間からのCARS光とレーザ
光を入射したダイクロイックミラーの反射光の光路に設
けられたCARS光を透過するダイクロイックフィルタをレ
ーザ光を透過するダイクロイックフィルタと交換し、わ
ずかのレーザ光を光ファイバの端面に入射し非共鳴CARS
光を発生させることによって、従来の装置にて使用して
いたArガスのパージ装置は不要となり、参照光の計測が
短時間で簡単にでき、強度が大きくノイズが少ない参照
光が得られるため、気体の温度計測の精度を高めること
が可能となった。
第１図は本考案の一実施例の説明図、第２図は上記一実
施例に係る２種類のダイクロイックフィルタの波長帯域
図、第３図は参照光のスペクトル図、第４図は理論計算
により得られたCARS光のスペクトル図、第５図は実験に
よって得られたN2ガスのCARS光のスペクトル図、第６図
は従来の装置の説明図である。 １……エキシマレーザ、２……エキシマレーザ光、３…
…ハーフミラー、４……全反射ミラー、５……色素レー
ザ、６……色素レーザ、７……ポンピング光、８……ス
トークス光、９……ダイクロイックミラー、10……全反
射ミラー、11……レンズ、12……計測点、13……テスト
セクション、13a……Arガス噴射ノズル、13b……Arガ
ス、14……レンズ、15……ダイクロイックミラー、16…
…反射光、17……ダイクロイックフィルタ、18……ダイ
クロイックフィルタ、19……CARS光、20……レンズ、21
……光ファイバ、21a……端面、22……レンズ、23……
分光器、24……光電変換器、25……信号処理器。
施例に係る２種類のダイクロイックフィルタの波長帯域
図、第３図は参照光のスペクトル図、第４図は理論計算
により得られたCARS光のスペクトル図、第５図は実験に
よって得られたN2ガスのCARS光のスペクトル図、第６図
は従来の装置の説明図である。 １……エキシマレーザ、２……エキシマレーザ光、３…
…ハーフミラー、４……全反射ミラー、５……色素レー
ザ、６……色素レーザ、７……ポンピング光、８……ス
トークス光、９……ダイクロイックミラー、10……全反
射ミラー、11……レンズ、12……計測点、13……テスト
セクション、13a……Arガス噴射ノズル、13b……Arガ
ス、14……レンズ、15……ダイクロイックミラー、16…
…反射光、17……ダイクロイックフィルタ、18……ダイ
クロイックフィルタ、19……CARS光、20……レンズ、21
……光ファイバ、21a……端面、22……レンズ、23……
分光器、24……光電変換器、25……信号処理器。
Claims (1)
- 【請求項１】２種類の波数が異なるレーザ光を発生さ
せ、上記２つのレーザ光の波数差を計測する気体分子の
振動エネルギ準位差に合わせて上記気体が存在する空間
に集光しカース光を発生させ、同カース光を含む光をダ
イクロイックミラーに入射してカース光を分離し、同カ
ース光を光ファイバ、分光器を介して光電変換器に入射
し、光電変換された電気信号を信号処理器に入力して気
体分子カース光をスペクトル解析し、スペクトル波形の
違いから気体温度を計測する気体温度計測装置におい
て、上記ダイクロイックミラーにより反射され光ファイ
バに入射される光の光路にそれぞれ出し入れ可能に設け
られ、上記気体分子が発生するカース光を透過し２つの
レーザ光を反射する気体分子用のダイクロイックフィル
タと、上記２つのレーザ光を透過し気体分子が発生する
カース光を反射する参照光用のダイクロイックフィルタ
とを備えたことを特徴とする気体温度計測装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP7063690U JP2503164Y2 (ja) | 1990-07-04 | 1990-07-04 | 気体温度計測装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP7063690U JP2503164Y2 (ja) | 1990-07-04 | 1990-07-04 | 気体温度計測装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0430445U JPH0430445U (ja) | 1992-03-11 |
| JP2503164Y2 true JP2503164Y2 (ja) | 1996-06-26 |
Family
ID=31606959
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP7063690U Expired - Lifetime JP2503164Y2 (ja) | 1990-07-04 | 1990-07-04 | 気体温度計測装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP2503164Y2 (ja) |
Families Citing this family (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN116337273B (zh) * | 2023-05-29 | 2023-07-28 | 中国空气动力研究与发展中心设备设计与测试技术研究所 | 一种基于双微透镜阵列的cars光谱多点测温装置 |
-
1990
- 1990-07-04 JP JP7063690U patent/JP2503164Y2/ja not_active Expired - Lifetime
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0430445U (ja) | 1992-03-11 |
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