JP2013228401A - Flame monitoring device - Google Patents
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Abstract
Description
本発明は炎監視装置に関し、更に詳しくは、炎から放射される所定波長域の赤外線を観測して炎を検出する炎監視装置に関する。 The present invention relates to a flame monitoring device, and more particularly to a flame monitoring device that detects a flame by observing infrared rays in a predetermined wavelength range emitted from a flame.
この種の炎監視装置では、物体が燃焼した時に発生する炭酸ガス特有の赤外線スペクトルを検出して火災を判定するものがある。従来は、主に炭酸ガス共鳴現象によって生ずる波長4.4μm付近の赤外線強度変化と、主に高温の燃焼残留物によって生ずる波長3.0μm付近の赤外線強度変化との時間のずれ(位相差)を観測し、該ずれのランダム性を検出することにより炎と炎以外の現象とを判別する赤外線式炎検出装置が知られている(特許文献1)。 Some flame monitoring apparatuses of this type determine a fire by detecting an infrared spectrum peculiar to carbon dioxide gas generated when an object burns. Conventionally, a time lag (phase difference) between an infrared intensity change near a wavelength of 4.4 μm mainly caused by a carbon dioxide resonance phenomenon and an infrared intensity change around a wavelength of 3.0 μm mainly caused by a high-temperature combustion residue. There is known an infrared flame detection apparatus that discriminates between flames and phenomena other than flames by observing and detecting the randomness of the deviation (Patent Document 1).
しかし、上記従来の炎検出装置では炎の発生を検出できても、炎の規模や燃焼物の種類等、炎の付加的な情報が得られないため、炎の燃焼状況を別途目視や監視カメラで確認するのが常であり、初期消火に手間取る問題があった。 However, even if the above conventional flame detection device can detect the occurrence of flame, additional information on the flame such as the size of the flame and the type of combustion cannot be obtained. There is a problem that it takes time for initial fire extinguishing.
本発明は、燃焼物質の特定が可能な炎監視装置を提供することにある。 An object of the present invention is to provide a flame monitoring device capable of specifying a combustion substance.
上記の課題を解決するため、本発明の第1の態様による炎監視装置は、炎から放射される所定波長域の赤外線を観測して該炎を検出する炎監視装置において、異なる所定の波長域における各赤外線信号強度の複素変動周波数成分を求めるフーリエ変換手段と、前記求めた各波長域の複素変動周波数成分について同一変動周波数成分間のクロススペクトルを求めるクロススペクトル演算手段と、前記求めたクロススペクトルの位相差成分に基づいて燃焼物を判定する燃焼物判定手段と、を備えるものである。 In order to solve the above-described problem, a flame monitoring apparatus according to a first aspect of the present invention provides a flame monitoring apparatus that detects infrared by observing infrared rays in a predetermined wavelength range emitted from a flame. Fourier transform means for obtaining the complex fluctuation frequency component of each infrared signal intensity in the above, cross spectrum calculation means for obtaining a cross spectrum between the same fluctuation frequency components for the obtained complex fluctuation frequency component in each wavelength region, and the obtained cross spectrum Combustion substance determination means for determining the combustion substance based on the phase difference component.
本発明者等は、特定の物質を燃焼させた場合に、異なる所定の波長域における各赤外線信号強度の複素変動周波数成分間には変動周波数によらず略一定の位相差が生じ易いことを見い出した。本発明では、この位相差を分析することにより燃焼物を特定可能であり、該炎の消火に有効な消火剤の情報等を早期に提供できる。 The present inventors have found that when a specific substance is burned, a substantially constant phase difference is likely to occur between complex fluctuation frequency components of each infrared signal intensity in different predetermined wavelength ranges regardless of the fluctuation frequency. It was. In the present invention, the combustion product can be identified by analyzing this phase difference, and information on extinguishing agents effective for extinguishing the flame can be provided at an early stage.
本発明の第2の態様では、前記異なる所定の波長域の赤外線は波長4.4μm付近と波長3.1μm付近の各赤外線である。これら2波長域の赤外線を観測して得られるクロススペクトルに、燃焼物に応じて一定の位相差が生じることを見いだした。 In the second aspect of the present invention, the infrared rays having different predetermined wavelength ranges are each infrared rays having a wavelength of around 4.4 μm and a wavelength of around 3.1 μm. It has been found that a certain phase difference occurs in the cross spectrum obtained by observing infrared rays in these two wavelength ranges depending on the combustion products.
以上述べた如く本発明によれば、燃焼物質の特定が可能なため、初期消火に有用な情報を早期に提供できる。 As described above, according to the present invention, the combustion substance can be specified, so that information useful for initial fire extinguishing can be provided at an early stage.
以下、添付図面に従って本発明による実施の形態を詳細に説明する。ここで、図3を参照して様々な熱源による赤外線の強度分布を説明する。物体の燃焼時に発生する炭酸ガス共鳴放射のスペクトルは赤外線から紫外線まで多く存在するが、特に波長4.4μmに大きなピークがあることが知られている。本実施の形態では、この波長4.4μm付近の赤外線を基準とし、もう一つの波長を選択するという手法により多数の燃焼実験を繰り返し、炎の燃焼状況や燃焼物を判定するのに有用なもう一つの波長域として、高温の燃焼残留物が放射する波長3.1μm付近の赤外線を利用することとした。 Hereinafter, embodiments according to the present invention will be described in detail with reference to the accompanying drawings. Here, the intensity distribution of infrared rays by various heat sources will be described with reference to FIG. The spectrum of carbon dioxide resonance radiation generated during combustion of an object is large from infrared rays to ultraviolet rays, and it is known that there is a large peak particularly at a wavelength of 4.4 μm. In the present embodiment, a number of combustion experiments are repeated using a method of selecting another wavelength based on the infrared light having a wavelength of about 4.4 μm as a reference. As one wavelength region, infrared light having a wavelength of about 3.1 μm emitted from high-temperature combustion residue is used.
図1は実施の形態による炎監視装置のブロック図である。図において、11a、11bはそれぞれ波長4.4μm付近と波長3.1μm付近の各赤外線を通過させる光学フィルタ、12a、12bはそれぞれ波長4.4μm付近と波長3.1μm付近の各赤外線強度に応じた熱起電力を発生するサーモパイル素子、13a、13bはサーモパイル素子12a、12bの各検出出力を増幅する増幅回路(AMP)、14a、14bはそれぞれ増幅出力の高周波成分を制限するローパスフィルタ(LPF)、15a、15bはA/D変換器、16は炎の監視に関する主制御・処理を行うCPU、17はCPU16が使用する主メモリ(MM)、18は炎の判定結果等を表示するための表示部、19は通信回線20を介して外部装置(警報装置、消火装置等)に接続するための通信インタフェース(CIF)である。
FIG. 1 is a block diagram of a flame monitoring apparatus according to an embodiment. In the figure, reference numerals 11a and 11b denote optical filters that pass infrared rays having wavelengths near 4.4 μm and 3.1 μm, respectively, and 12a and 12b denote infrared rays near wavelengths of 4.4 μm and 3.1 μm, respectively. Thermopile elements that generate thermal electromotive force, 13a and 13b are amplifier circuits (AMP) that amplify the respective detection outputs of the
係る構成により、炎1から放射される赤外線のうち、波長4.4μm付近の赤外線は光学フィルタ11aを透過してサーモパイル素子12aに入力し、赤外線強度に応じた電圧信号に変換される。一方、波長3.1μm付近の赤外線は光学フィルタ11bを透過してサーモパイル素子12bに入力し、赤外線強度に応じた電圧信号に変換される。これらの電圧信号は、LPF14a、14bでノイズ等の高周波成分が除去され、更にA/D変換器15a、15bでA/D変換され、こうして得られた各赤外線データIR4.4、IR3.1がCPU16に入力する。
With this configuration, infrared rays having a wavelength of about 4.4 μm out of infrared rays emitted from the
ここで、図4を参照して炎発生時における赤外線強度の推移を説明する。炎発生前の熱源は太陽の反射光や低温物質からの熱放射が主であり、熱源が同一である(あるいは全く関係が無い)ため、赤外線の強度変化は波長4.4μm付近と波長3.1μm付近とで略同相(あるいは無相関)に変化することになる。火災が発生すると、炭酸ガス共鳴放射による4.4μm付近の赤外線がサーモパイル素子12aに到達し、高温の燃焼残留物が放射する3.1μm付近の赤外線がサーモパイル素子12bに到達するが、これらは熱源となる物質が同一であっても熱源の性質(燃焼状態)が異なるため、強度変化に時間的なずれを生じている。そこで、CPU16は、各波長域の赤外線データIR4.4と赤外線データIR3.1とに基づき、炎を検出すると共に、該炎の燃焼状況を分析して、初期消火に有用な各種の情報を外部に出力する。以下、CPU16による炎監視処理を詳細に説明する。
Here, with reference to FIG. 4, the transition of the infrared intensity when a flame occurs will be described. The heat source before the flame is mainly reflected by the sun or heat radiation from low-temperature materials, and the heat source is the same (or has nothing to do with it), so the infrared intensity change is around the wavelength of 4.4 μm and the wavelength of 3. It changes to substantially the same phase (or uncorrelated) around 1 μm. When a fire occurs, infrared light near 4.4 μm due to carbon dioxide resonance radiation reaches the
図2は実施の形態による炎監視処理部のブロック図で、CPU16のプログラム実行により実現される各種機能ブロックを示している。図において、21は各波長域の赤外線データIR4.4、IR3.1に前処理を行う前処理部、22は前処理後の各赤外線データIR4.4、IR3.1についてそれぞれに高速フーリエ変換(FFT)を行い、強度変動の複素周波数成分を求めるFFT処理部(FFT)、23は各赤外線データの複素周波数成分に基づき両成分間のクロススペクトル(両複素周波数成分間の振幅の積と位相差)を求めるクロススペクトル演算部、24は前記求められた複素周波数成分やクロススペクトルを分析して炎の燃焼状況(炎の大小、観測点からの距離、燃焼物の種類等)を分析・判定する炎分析部、25は炎分析部24の判定結果を記憶する判定結果記憶部、26は予め炎の分析・判定に使用する各種の判定用閾値情報を記憶している判定用情報記憶部である。
FIG. 2 is a block diagram of the flame monitoring processing unit according to the embodiment, and shows various functional blocks realized by executing the program of the
この判定用閾値情報には、炎サイズ判定閾値記憶部26aが記憶する炎の大小を判定するための炎サイズ判定閾値と、距離判定閾値記憶部26bが記憶する炎から観測点までの距離を判定するための距離判定閾値と、位相角判定閾値記憶部26cが記憶するクロススペクトルの位相角に基づいて燃焼物の種類を判定するための位相角判定閾値とが含まれる。
The determination threshold information includes a flame size determination threshold for determining the size of the flame stored in the flame size determination
係る構成により、まず前処理部21は、図4に示す如く、波長4.4μm付近と波長3.1μm付近の各赤外線データIRR4.4、IR3.1につき各所定時間τ毎の赤外線データを順に切り出して窓関数Wによる重み付け処理を行う。FFT処理部22は、前処理後の各赤外線データIRR4.4、IR3.1をそれぞれ高速フーリエ変換(FFT)し、各離散周波数(例えば、1Hz〜8Hz)についての複素周波数成分X(ω)を求める。
With this configuration, first, the
この複素周波数成分X(ω)は、その実数成分をXR(ω)、虚数成分をXI(ω)とすると、一般に次式で表される。
これを波長4.4μm付近と波長3.1μmの各赤外線データに当てはめて具体的に説明する。赤外線データIR4.4について求めた離散周波数1Hzの複素周波数成分をX41とし、その実数成分をXR41、虚数成分をXI41とすると、該X41の大きさ|X41|と位相θ41とは、次式により求められる。
離散周波数2Hz〜8Hzについても同様に求められる。 The same applies to the discrete frequencies of 2 Hz to 8 Hz.
一方、赤外線データIR3.1について求めた離散周波数1Hzの複素周波数成分をX31とし、その実数成分をXR31、虚数成分をXI31とすると、該X31の大きさ|X31|と位相θ31とは、次式により求められる。
離散周波数2Hz〜8Hzについても同様に求められる。 The same applies to the discrete frequencies of 2 Hz to 8 Hz.
また、これら複素周波数成分の大きさと位相を用いることで波長4.4μm付近と波長3.1μm付近の各複素周波数成分X41、X31は、次式のようにも表せる。
ところで、炎から放射される所定波長域の赤外線の強度変動は、炎(燃焼)の揺らぎとも関係しており、小さい炎では揺らぎも小さく強度変化も速いため、その強度変動をスペクトル分析すると相対的に高い周波数成分が優勢となって現れる。一方、大きい炎では揺らぎが大きくその強度変化も様々な揺らぎが平均化されて遅いため、その強度変動をスペクトル分析すると相対的に低い周波数成分が優勢となって現れる。このことは、専ら炎の大小に基づく性質であって、炎から観測点までの距離によらないことが多数の実験により確かめられた。従って、所定閾値THを超えるスペクトル強度の周波数分布を観測することで、炎の大小を判定できる。以下、具体的に説明する。 By the way, the intensity fluctuation of the infrared ray in the predetermined wavelength range radiated from the flame is also related to the fluctuation of the flame (combustion), and the fluctuation is small and the intensity change is fast in the small flame. High frequency components appear dominant. On the other hand, in a large flame, the fluctuation is large and the intensity change is slow with various fluctuations being averaged. Therefore, when the intensity variation is spectrally analyzed, a relatively low frequency component appears dominant. This was based on the size of the flame, and it was confirmed by many experiments that it did not depend on the distance from the flame to the observation point. Therefore, the magnitude of the flame can be determined by observing the frequency distribution of the spectral intensity exceeding the predetermined threshold TH. This will be specifically described below.
図5は実施の形態によるFFT処理部の動作イメージ図(1)で、小さい炎による出火の場合を示している。縦軸はスペクトル強度、横軸は赤外線強度の変動周波数、奥行は時間である。赤外線強度の離散周波数成分は例えば1Hz〜8Hzについて示した。ある時刻t1では、まだ出火前であり、スペクトル強度は何れの周波数成分も閾値THを超えていない。時刻t2についても同様である。時刻t3は、出火直後であり、この例では相対的に高い周波数成分(5Hz〜8Hz)のスペクトル強度が閾値THを超えており、このスペクトル分布を検出して比較的小さい炎の出火と判定できる。 FIG. 5 is an operation image diagram (1) of the FFT processing unit according to the embodiment, and shows a case of a fire due to a small flame. The vertical axis represents the spectrum intensity, the horizontal axis represents the variation frequency of the infrared intensity, and the depth represents the time. The discrete frequency component of the infrared intensity is shown for 1 Hz to 8 Hz, for example. At a certain time t1, it is still before the fire, and the spectral intensity does not exceed the threshold value TH for any frequency component. The same applies to time t2. The time t3 is immediately after the fire, and in this example, the spectral intensity of the relatively high frequency component (5 Hz to 8 Hz) exceeds the threshold value TH, and it can be determined that the fire is fired by detecting this spectral distribution. .
なお、ノイズの影響による誤判定を避けるためには、各スペクトル強度についてそれぞれ時間軸方向に移動平均を取った後、閾値THによる判定を行っても良い。また、この閾値判定は、高い周波数成分(図の例では5Hz〜8Hz)の全てが閾値THを超えている必要は無く、例えば中間の成分(7Hz)のスペクトル強度が閾値THを下回っていても良い。周波数分布の判定は要するに高い周波数成分が低い周波数成分に比べて相対的に優勢であればよい。そして、時刻t4では高い周波数成分(5Hz〜8Hz)のスペクトル強度が更に増しており、炎の勢いが増していることを検出できる。 In order to avoid erroneous determination due to the influence of noise, the determination by the threshold value TH may be performed after taking a moving average for each spectrum intensity in the time axis direction. Further, this threshold determination does not require that all high frequency components (5 Hz to 8 Hz in the figure) exceed the threshold TH. For example, even if the spectrum intensity of the intermediate component (7 Hz) is below the threshold TH. good. In short, the determination of the frequency distribution is sufficient if the high frequency component is relatively superior to the low frequency component. At time t4, the spectral intensity of the high frequency component (5 Hz to 8 Hz) further increases, and it can be detected that the flame is increasing.
なお、実際上は小さい炎がそのまま維持されるのは稀であり、通常は時間が経てば以下に述べるような大きな炎に移行する。大きな炎に移行すれば、スペクトル強度の周波数分布は低い周波数の側に移行するので、大きい炎を検出できる。 In practice, it is rare that a small flame is maintained as it is, and it usually shifts to a large flame as described below over time. If it shifts to a large flame, the frequency distribution of the spectral intensity shifts to the lower frequency side, so that a large flame can be detected.
但し、大きい炎に移行せずに、スペクトル強度の周波数分布が高い周波数の側に維持される場合もあり得る。この場合は、観測点から炎までの距離に応じてスペクトル強度の大きさに相違があると考えることが可能であり、逆に、スペクトル強度の大きさに応じて観測点から炎までの距離を判定することが可能となる。即ち、炎が小さい場合は、更にスペクトル強度が高ければ炎(火元)までの距離は近く、またスペクトル強度が低ければ炎(火元)までの距離は遠いと判定できる。 However, there is a case where the frequency distribution of the spectral intensity is maintained on the higher frequency side without shifting to a large flame. In this case, it can be considered that there is a difference in the magnitude of the spectral intensity according to the distance from the observation point to the flame, and conversely, the distance from the observation point to the flame according to the magnitude of the spectral intensity. It becomes possible to judge. That is, when the flame is small, it can be determined that if the spectrum intensity is higher, the distance to the flame (fire source) is closer, and if the spectrum intensity is lower, the distance to the flame (fire source) is far.
図6は実施の形態によるFFT処理部の動作イメージ図(2)で、大きい炎による出火の場合を示している。ある時刻t1では、まだ出火前であり、スペクトル強度は何れの周波数成分も閾値THを超えていない。時刻t2についても同様である。時刻t3は、出火直後であり、この例では相対的に低い周波数成分(1Hz〜4Hz)のスペクトル強度が閾値THを超えており、このスペクトル分布を検出して比較的大きい炎の出火と判定できる。時刻t4では低い周波数成分(1Hz〜5Hz)のスペクトル強度が更に増しており、炎の勢い増していることを検出できる。 FIG. 6 is an operation image diagram (2) of the FFT processing unit according to the embodiment, and shows a case of fire due to a large flame. At a certain time t1, it is still before the fire, and the spectral intensity does not exceed the threshold value TH for any frequency component. The same applies to time t2. The time t3 is immediately after the fire, and in this example, the spectrum intensity of the relatively low frequency component (1 Hz to 4 Hz) exceeds the threshold value TH, and it can be determined that the fire of a relatively large flame is detected by detecting this spectrum distribution. . At time t4, the spectral intensity of the low frequency component (1 Hz to 5 Hz) further increases, and it can be detected that the flame is increasing.
本実施の形態では、予め様々な大きさの炎についての燃焼実験とその観測を多数行い、これらの観測結果を統計的に処理すると共に、炎の大小を判定するための周波数分布を分ける閾値データを求め、これを炎サイズ判定閾値記憶部26aに記憶している。また、小さい炎の燃焼については、更に様々な距離からの炎の観測を行い、その観測結果を統計的に処理すると共に、炎からの距離を判定するためのスペクトル強度の閾値データを求め、これを炎までの距離判定閾値記憶部26bに記憶している。
In the present embodiment, a number of combustion experiments and observations for flames of various sizes are performed in advance, the observation results are statistically processed, and the threshold data for dividing the frequency distribution for determining the magnitude of the flames Is stored in the flame size determination threshold
更に、クロススペクトル演算部23は、赤外線データIR4.4について求めた複素スペクトルX41の複素共役X41*と、赤外線データIR3.1について求めた複素スペクトルX31とを、同じ周波数成分同士で乗算することにより両周波数成分間のクロススペクトル(振幅の積と位相差)を、次式に従って求める。
クロススペクトル演算部23は、上記同様にして全離散周波数成分(例えば1Hz〜8Hz)についてのクロススペクトルの演算を行い、これらをグラフにプロットする。
The cross
図7は特定の物質が燃焼した際のクロススペクトルのプロット図で、図7(A)はノーマルヘプタンが燃焼した際のクロススペクトルを表している。角度はクロススペクトルの位相角、半径方向はクロススペクトルの絶対値の対数スケール表示となっている。一般に白熱電球のような単純な熱源の場合は、波長4.4μmと波長3.1μmの各赤外線の強度変動はほとんど同期するため、変動周波数によらずそのクロススペクトルの位相は略0°に近くなる。 FIG. 7 is a plot of a cross spectrum when a specific substance burns, and FIG. 7A shows a cross spectrum when normal heptane burns. The angle is a phase angle of the cross spectrum, and the radial direction is a logarithmic scale display of the absolute value of the cross spectrum. In general, in the case of a simple heat source such as an incandescent lamp, the intensity fluctuations of each infrared ray having a wavelength of 4.4 μm and a wavelength of 3.1 μm are almost synchronized, so the cross spectrum phase is almost 0 ° regardless of the fluctuation frequency Become.
本実施の形態では、特定の物質として例えばノーマルへプタンを燃焼させ、そのクロススペクトルを求めたところ、図7(A)に示すような結果を得た。図7(A)では各離散周波数成分のクロススペクトル(X41**X31)〜(X48**X38)が位相平面上にプロットされている。更に、燃焼試験を繰り返すことで得られた複数回分のクロススペクトルが重ねてプロットされている。図に示す如く、クロススペクトルの位相角は各周波数成分について略一定であり、本実施の形態では、クロススペクトルの各プロット座標値について、例えば単回帰分析法により回帰直線を求める方法で位相平面上の位相角θ1を求めた所、ノーマルへプタンでは位相角θ1が略45°になることを見い出した。また、このことは火元からの距離や炎の大きさによらないことが実験により確かめられた。 In this embodiment, for example, normal heptane is burned as a specific substance, and its cross spectrum is obtained. As a result, a result as shown in FIG. 7A is obtained. Figure 7 (A) the cross-spectrum of the discrete frequency components (X41 * * X31) ~ ( X48 * * X38) is plotted on the phase plane. Further, a plurality of cross spectra obtained by repeating the combustion test are plotted in an overlapping manner. As shown in the figure, the phase angle of the cross spectrum is substantially constant for each frequency component. In this embodiment, for each plot coordinate value of the cross spectrum, for example, a regression line is obtained by a single regression analysis method on the phase plane. As a result, the phase angle θ1 was found to be approximately 45 ° in normal heptane. Experiments have also confirmed that this does not depend on the distance from the fire source or the size of the flame.
図7(B)は特定の物質の他の例としてガソリンが燃焼した際のクロススペクトルを表している。ガソリンについても複数回の燃焼試験を繰り返し、上記同様の方法でクロススペクトルの位相角を求めた所、ガソリンでは位相角θ2が略25°になることを見い出した。なお、クロススペクトルの大きさについては、上記何れの燃焼実験でも、炎が強いほど大きなスペクトル強度が得られた。 FIG. 7B shows a cross spectrum when gasoline burns as another example of the specific substance. A plurality of combustion tests were repeated for gasoline, and the phase angle of the cross spectrum was obtained by the same method as described above. As a result, it was found that the phase angle θ2 of gasoline was approximately 25 °. Regarding the magnitude of the cross spectrum, in any of the above combustion experiments, the stronger the flame, the greater the spectral intensity.
本実施の形態では、予め各特定の物質についての燃焼実験とその観測を多数行い、これらのクロススペクトルの観測結果(位相角)を統計的に処理すると共に、燃焼物質を判定するための位相角を分ける位相角判定閾値データを求め、これを位相角判定閾値記憶部26cに記憶している。そして、炎の監視の際には、炎を観測して求めたクロススペクトルの位相角をこの閾値データを使用して判別することにより、燃焼物質の特定が可能となっている。
In the present embodiment, many combustion experiments and observations are performed for each specific substance in advance, and the observation results (phase angles) of these cross spectra are statistically processed, and the phase angle for determining the combustion substances is determined. Is obtained and stored in the phase angle determination threshold
図8は実施の形態による炎監視処理部のフローチャートである。ステップS11では両波長域についてFFT処理に必要な数の赤外線データが貯まるのを待ち、やがて貯まると、ステップS12では前処理部21がFFT処理に必要な赤外線データを切り出し、ステップS13では該切り出した赤外線データに窓関数Wによる重み付けを行う。ステップS14ではFFT処理部22で前処理後の各波長域の赤外線データを同一位相でフーリエ変換し、赤外線強度変動の複素周波数成分を求める。ステップS15ではクロススペクトル演算部23が前記求められた複素周波数成分に基づきクロススペクトルを演算し、両波長帯域の複素周波数成分間の位相差を求める。
FIG. 8 is a flowchart of the flame monitoring processing unit according to the embodiment. In step S11, it waits for the number of infrared data necessary for FFT processing to be stored for both wavelength ranges. When the data is stored, in step S12, the preprocessing
ステップS16では、炎分析部24が、前記FFT処理部22により求められた所定閾値THを超えるスペクトル強度の周波数分布と、閾値情報記憶部26の炎サイズ判定閾値とを比較することにより炎の大小を判定すると共に、該判定結果の情報を判定結果記憶部25に格納する。ステップS17では、上記ステップS16の処理で炎が小さいと判定された場合に、更に所定閾値THを超えるスペクトル強度の大きさと、閾値情報記憶部26の炎までの距離判定閾値とを比較することにより観測点から炎までの距離を判定すると共に、該判定結果の炎までの距離情報を判定結果記憶部25に格納する。なお、上記ステップS16の処理で炎が大きいと判定された場合はステップS17の処理を行わない。
In step S16, the
ステップS18では炎分析部24が前記クロススペクトル演算部23により求められたクロススペクトルの位相角と、閾値情報記憶部26の位相角判定閾値とを比較することにより対応する燃焼物を判定すると共に、該判定結果の燃焼物の情報を判定結果記憶部25に格納する。なお、実際の炎では燃焼物を特定できない場合もあるが、この場合は燃焼物を特定しないまま、処理を続ける。ステップS19では判定結果記憶部25の各種判定情報を外部装置に出力し、ステップS11に戻る。以上の処理を繰り返すことにより火災の発生をリアルタイムに監視する。
In step S18, the
外部装置では、炎監視装置からリアルタイムに得られた監視情報により炎の検出及び該炎の燃焼状況を的確に把握できると共に、これらの監視情報に基づき不図示の消火装置を遠隔制御することで、適切な初期消火を自動的に行うことも可能である。 In the external device, it is possible to accurately grasp the flame detection and the combustion state of the flame by monitoring information obtained in real time from the flame monitoring device, and remotely control a fire extinguishing device (not shown) based on these monitoring information, Appropriate initial fire extinguishing can be performed automatically.
なお、上記実施の形態では離散周波数やスペクトル強度について具体的数値例を伴って説明をしたが、本発明はこれらに限定されない。 In the above embodiment, the discrete frequency and the spectral intensity have been described with specific numerical examples, but the present invention is not limited to these.
11a、11b 光学フィルタ
12a、12b サーモパイル素子
13a、13b 増幅回路(AMP)
14a、14b ローパスフィルタ(LPF)
15a、15b A/D変換器
16 CPU
17 主メモリ(MM)
18 表示部
19 通信インタフェース(CIF)
21 前処理部
22 FFT処理部(FFT)
23 クロススペクトル演算部
24 炎分析部
25 判定結果記憶部
26 閾値情報記憶部
11a,
14a, 14b Low-pass filter (LPF)
15a, 15b A /
17 Main memory (MM)
18
21
23 Cross
Claims (2)
異なる所定の波長域における各赤外線信号強度の複素変動周波数成分を求めるフーリエ変換手段と、
前記求めた各波長域の複素変動周波数成分について同一変動周波数成分間のクロススペクトルを求めるクロススペクトル演算手段と、
前記求めたクロススペクトルの位相差成分に基づいて燃焼物を判定する燃焼物判定手段と、を備える、
ことを特徴とする炎監視装置。 In a flame monitoring device that detects the flame by observing infrared rays in a predetermined wavelength range emitted from the flame,
Fourier transform means for obtaining a complex variation frequency component of each infrared signal intensity in different predetermined wavelength ranges;
Cross spectrum calculation means for obtaining a cross spectrum between the same variation frequency components for the complex variation frequency components in each of the obtained wavelength ranges,
Combustion matter determination means for determining a combustion matter based on the obtained cross spectrum phase difference component,
A flame monitoring device characterized by that.
前記異なる所定波長域の赤外線は波長4.4μm付近と波長3.1μm付近の各赤外線である、
ことを特徴とする炎監視装置。 The flame monitoring device according to claim 1,
The infrared rays having different predetermined wavelength ranges are infrared rays having a wavelength of around 4.4 μm and a wavelength of around 3.1 μm,
A flame monitoring device characterized by that.
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