JP2010288220A - Speaker cabinet and speaker apparatus - Google Patents
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Abstract
Description
本発明は、スピーカキャビネット及びスピーカ装置に係り、特に定在波の発生防止を図ったスピーカキャビネット及びこのスピーカキャビネットを備えたスピーカ装置に関する。 The present invention relates to a speaker cabinet and a speaker device, and more particularly to a speaker cabinet that prevents occurrence of standing waves and a speaker device including the speaker cabinet.
振動板の振動により音を出すダイナミックスピーカ等のスピーカは、その背面側にスピーカから放出される前面側の音波とは位相が半波長ずれた音波が放出される。この背面側の音波がスピーカの前面側に廻り込んで、スピーカの前面側の音波に干渉すると、スピーカからの音の強度が減衰する。このスピーカからの前面側の音の減衰を防ぐために、通常は、スピーカを直方体状のスピーカキャビネットの一面に取り付けて、スピーカの背面側の音をキャビネット内に閉じ込め、背面側の音波がスピーカの前面側に回り込むのを防止している。 A speaker such as a dynamic speaker that emits sound due to vibration of the diaphragm emits a sound wave having a phase shifted by half a wavelength from the sound wave on the front side emitted from the speaker on the back side. When the sound wave on the back side goes around the front side of the speaker and interferes with the sound wave on the front side of the speaker, the intensity of the sound from the speaker is attenuated. In order to prevent the attenuation of the sound on the front side from this speaker, the speaker is usually attached to one side of a rectangular parallelepiped speaker cabinet, the sound on the back side of the speaker is confined in the cabinet, and the sound wave on the back side is placed on the front side of the speaker. Prevents sneaking to the side.
しかしながら、スピーカの背面側の音をキャビネット内に放出するようにした場合は、キャビネットの壁部内面で音波が反射する。この反射した音波がスピーカを取り付けた前壁部（バッフル板）と、これに対向した後壁部の内面の間、上下の壁部の内面の間、および左右の壁部の内面の間での反射によって、これら相対する壁部内面を振動の腹とする定在波が発生する。
このため、スピーカの振動板の振動が、定在波によって阻害される問題があった。この定在波は、周波数により強度が変化する。よって、この定在波により、スピーカの周波数特性に「癖」、すなわち、特定の周波数のみ増幅されたり減衰されたりして、周波数特性が悪くなっていた。
However, when the sound on the back side of the speaker is emitted into the cabinet, the sound wave is reflected on the inner wall of the cabinet. The reflected sound wave is generated between the front wall (baffle plate) to which the speaker is attached and the inner surface of the rear wall, the inner surfaces of the upper and lower walls, and the inner surfaces of the left and right walls. Due to the reflection, a standing wave is generated with the inner surfaces of these opposing wall portions as antinodes of vibration.
For this reason, there is a problem that the vibration of the diaphragm of the speaker is hindered by the standing wave. The intensity of this standing wave changes depending on the frequency. Therefore, due to this standing wave, the frequency characteristic of the speaker is “癖”, that is, only a specific frequency is amplified or attenuated, and the frequency characteristic is deteriorated.
この問題に対する従来の対策は、簡単には、キャビネットの壁部の内面にグラスウール等の吸音材を貼り付けて、定在波を軽減するというものであった。しかし、吸音材によって自然な音色が同時に損なわれる等の弊害があった。 A conventional countermeasure against this problem is to reduce the standing wave by attaching a sound absorbing material such as glass wool on the inner surface of the wall of the cabinet. However, the sound absorbing material has a negative effect such as a natural timbre being impaired at the same time.
一方、特許文献１を参照すると、スピーカキャビネット内に平板状または湾曲状の複数枚の仕切り板を設け、該仕切り板をキャビネットの上下、左右および前後の壁部の相対する内面に対し非平行に配置して定在波を除去する技術が提案されている（以下、従来技術１とする。）。
On the other hand, referring to
上記の従来技術１に提案の技術によれば、スピーカの背面側に放出された音が、仕切り板によってキャビネットの壁部に対し傾いた方向に反射されるので、キャビネットの上下、左右および前後の相対する壁部の内面間で音が反射することによる定在波の発生が抑制される。
しかしながら、従来技術１の技術では、直方体キャビネット特有の定在波に対しては、互いに平行になる面をなくす効果があるので、既存の定在波を抑制することができるものの、逆に箱内に設置した仕切り板が寄与するところの定在波が新たに生じてしまう問題があった。
According to the technique proposed in the
However, the technique of the
本発明は、斯かる問題点に鑑みてなされたものであり、上記問題点を解決するスピーカキャビネットおよびスピーカ装置を提供することを目的とする。 The present invention has been made in view of such problems, and an object of the present invention is to provide a speaker cabinet and a speaker device that solve the above problems.
上記目的を達成するために、本発明は次の手段を講じた。すなわち、
本発明のスピーカキャビネットは、壁から内部に向けて突設させた複数本の棒体を備えることを特徴とする。
本発明のスピーカキャビネットは、前記棒体を前記キャビネットの内面に対して平行に設置させたことを特徴とする。
本発明のスピーカキャビネットは、前記棒体の少なくとも一部を前記キャビネットの内面に対して非平行に設置させたことを特徴とする。
本発明のスピーカキャビネットは、前記複数の棒体が断面形状の異なる複数種類の棒体から構成されていることを特徴とする。
本発明のスピーカキャビネットは、前記棒体は、木製であることを特徴とする。
本発明のスピーカキャビネットは、前記棒体は、中実の棒体であることを特徴とする。
本発明のスピーカキャビネットは、前記棒体は、中空の棒体であり、空気の出入り口を備えることを特徴とする。
本発明のスピーカキャビネットは、前記棒体は、中空の棒体であり、内部に吸音材が装填され、空気の出入り口を備えることを特徴とする。
本発明のスピーカキャビネットは、前記棒体は、前記キャビネット内の定在波の粒子速度が高い位置に設置することを特徴とする。
本発明のスピーカキャビネットは、前記棒体は、前記粒子速度が高い位置の周波数に対応した直径の棒体を設置することを特徴とする。
本発明のスピーカ装置は、前記スピーカキャビネットを有することを特徴とする。
In order to achieve the above object, the present invention has taken the following measures. That is,
The speaker cabinet according to the present invention includes a plurality of rods protruding from the wall toward the inside.
The speaker cabinet of the present invention is characterized in that the bar is installed in parallel to the inner surface of the cabinet.
The speaker cabinet of the present invention is characterized in that at least a part of the bar is installed non-parallel to the inner surface of the cabinet.
The speaker cabinet of the present invention is characterized in that the plurality of rod bodies are composed of a plurality of types of rod bodies having different cross-sectional shapes.
The speaker cabinet of the present invention is characterized in that the rod body is made of wood.
The speaker cabinet of the present invention is characterized in that the bar is a solid bar.
The speaker cabinet of the present invention is characterized in that the rod body is a hollow rod body and includes an air entrance / exit.
The speaker cabinet of the present invention is characterized in that the bar is a hollow bar, a sound absorbing material is loaded therein, and an air inlet / outlet is provided.
The speaker cabinet of the present invention is characterized in that the bar is installed at a position where the particle velocity of standing waves in the cabinet is high.
The speaker cabinet of the present invention is characterized in that the rod body is provided with a rod body having a diameter corresponding to a frequency at a position where the particle velocity is high.
The speaker device of the present invention includes the speaker cabinet.
本発明によれば、スピーカ装置のキャビネットに壁部から内部に向けて突出する複数本の棒体を設けたので、スピーカの背面側からキャビネット内に放出された音を棒体の表面で散乱して、キャビネットの相対する壁部の内面の間で音が反射することによる定在波の発生を広帯域に抑制することができる。 According to the present invention, since the plurality of bar bodies protruding inward from the wall portion are provided in the cabinet of the speaker device, the sound emitted from the back side of the speaker into the cabinet is scattered on the surface of the bar body. Thus, it is possible to suppress the generation of standing waves due to the reflection of sound between the inner surfaces of the opposing wall portions of the cabinet over a wide band.
本発明に係る実施形態について、図面を参照しながら説明する。 Embodiments according to the present invention will be described with reference to the drawings.
（第１実施形態）
図１は、本発明の第１実施形態に係るスピーカ装置を示す斜視図、図２は、スピーカ装置のキャビネットの内部構造を示す斜視図、図３は、図１のＡ−Ａ断面図である。
(First embodiment)
1 is a perspective view showing a speaker device according to a first embodiment of the present invention, FIG. 2 is a perspective view showing an internal structure of a cabinet of the speaker device, and FIG. 3 is a cross-sectional view taken along line AA in FIG. .
図１に示すように、スピーカ装置１は、直方体状のスピーカキャビネット２の前壁部４（バッフル板）に低域、中域、高域用の３つのスピーカ３ａ、３ｂ、３ｃを取り付けてなっている。スピーカキャビネット２は、壁部から内部に向けて突設させた複数本の棒体１０を備え、本例では、棒体１０は、中実の円柱体、例えば木製の円柱体からなっている。この棒体１０は、キャビネット２の相対する壁部のうちの前後の壁部４、５の内面と、左右の壁部６、７の内面とに対し平行な姿勢で配置され、かつ前後方向に２本、３本、２本……というように規則的に配列されている。棒体１０の両端は、キャビネット２の上下の壁部８、９とにねじ止め、接着等によって固定されている。
As shown in FIG. 1, the
なお、スピーカキャビネット２内に設置する棒体１０は、図４に示すように、太さが同一でなく、例えば大中小と複数段に異なっていてもよく、また棒体１０の配列が不規則であってもよい。
As shown in FIG. 4, the
本実施形態は以上のように構成され、スピーカ３（３ａ〜３ｃ）の振動板の振動により、スピーカ３の背面側から出力された音がキャビネット２内に放出されると、音波が棒体１０の表面に直接、またはキャビネット２の前後、上下、左右の壁部４、５、６、７、８、９の内面での反射を介して入射し、棒体１０の表面で音波の進行方向が四方八方に攪乱されるように散乱される。つまり、このような棒体１０を用いると、直径に比例した周波数以上の音波を、ほぼ理想的に再放射できる。これにより、より広いエリアに均一な拡散音を返すことができる。棒体１０の直径としては、従来より、円筒に音波が入射した場合の解析が行われているため、これを利用することができる（例えば、音響工学原論、「ｈｔｔｐ：／／ｗｗｗ．ａｃｏｕｓｔ．ｒｉｓｅ．ｗａｓｅｄａ．ａｃ．ｊｐ／ｐｕｂｌｉｃａｔｉｏｎｓ／ｏｎｋｙｏｕ／ｇｅｎｒｏｎ−４．ｐｄｆ」を参照）。これにより、棒体１０の半径に関連する周波数の音波をすべて拡散することができる。また、スピーカキャビネット２の限られた空間内では、多重の反射がおき、拡散した音波の位相は、ほぼランダムに崩れるため、均一な拡散を行わない周波数帯域、例えば低音域についても、拡散する効果が得られる。このため、広帯域な周波数において、定在波を抑制することが可能になる。したがって、キャビネット２の前後の壁部４、５の内面の間、上下の壁部６、７の内面の間、左右の壁部８、９の内面の間で音が反射して発生する定在波を抑制することができる。
そして、定在波を抑制する手段が棒体１０であるので簡単であり、キャビネット２への取り付けも容易である。
The present embodiment is configured as described above. When sound output from the back side of the speaker 3 is emitted into the
And since the means which suppresses a standing wave is the
以上の実施形態では、スピーカキャビネット２内に、同一の太さの棒体１０を規則的な配列で設けたが、図４に示すように、棒体１０は太さが同一でなく、例えば大中小と複数段に異なっていてもよく、また棒体１０は配列が不規則であってもよい。このように、太さが異なる棒体１０を不規則な配列で配置することによっても、スピーカ３（３ａ〜３ｃ）からキャビネット２内に放出された音を棒体１０の表面で散乱して、広帯域に定在波の発生を抑制することができる。
In the above embodiment, the
（第２実施形態）
図５に、本発明の第２実施形態のスピーカ装置を示す。本第２実施形態では、スピーカキャビネット２内に複数本の棒体１０を、キャビネット２の左右の壁部６、７の内面と、上下の壁部８、９の内面とに平行、かつ規則的な配列で配置した。棒体１０の両端は、キャビネット２の前後の壁部４、５とに固定されている。なお、棒体１０は、太さを複数に変えても、配列が不規則であってもよい。
(Second Embodiment)
FIG. 5 shows a speaker device according to a second embodiment of the present invention. In the second embodiment, a plurality of
本第２実施形態によっても、同様に、スピーカ３（３ａ〜３ｃ）からキャビネット２内に放出された音を棒体１０の表面で散乱して、広帯域に定在波の発生を抑制することができる。
Similarly, according to the second embodiment, the sound emitted from the speakers 3 (3a to 3c) into the
（第３実施形態）
図６に、本発明の第３実施形態のスピーカ装置を示す。本第３実施形態では、スピーカキャビネット２内に複数本の棒体１０を、キャビネット２の前後の壁部４、５の内面と、上下の壁部８、９の内面とに平行、かつ規則的な配列で配置した。棒体１０の両端は、キャビネット２の左右の壁部６、７とに固定されている。棒体１０は、太さを複数に変えても、配列が不規則であってもよい。
(Third embodiment)
FIG. 6 shows a speaker device according to a third embodiment of the present invention. In the third embodiment, a plurality of
本第３実施形態によっても、同様に、スピーカ３（３ａ〜３ｃ）からキャビネット２内に放出された音を棒体１０の表面で散乱して、広帯域に定在波の発生を抑制することができる。
Similarly, according to the third embodiment, the sound emitted from the speaker 3 (3a to 3c) into the
以上の第１〜第３実施形態では、複数本の棒体１０をキャビネット２の内面に平行に設置したが、本発明はこれに限られず、複数本の棒体１０のうちの一部または全部を、キャビネット２の相対する３組の壁部のうちの１組の壁部の内面に対してのみ平行とし、残りの２組の壁部の内面に対しては非平行となるように設置することができる。
さらには、次に示す第４実施形態の如く、複数本の棒体１０のうちの一部または全部をキャビネット２の相対する３組の壁部の内面に非平行となるように設置することができる。
In the above 1st-3rd embodiment, although the
Furthermore, as in the following fourth embodiment, a part or all of the plurality of
（第４実施形態）
図７に、本発明の第４実施形態のスピーカ装置を示す。本第４実施形態では、スピーカキャビネット２内に複数本の棒体１０を、キャビネット２の前後の壁部４、５の内面と、左右の壁部６、７の内面と、上下の壁部８、９の内面とに非平行となるようランダムに配置した。棒体１０は、太さを複数に変えてもよい。
(Fourth embodiment)
FIG. 7 shows a speaker device according to a fourth embodiment of the present invention. In the fourth embodiment, a plurality of
本第４実施形態によっても、同様に、スピーカ３（３ａ〜３ｃ）からキャビネット２内に放出された音を棒体１０の表面で散乱して、広帯域に定在波の発生を抑制することができる。
Similarly, according to the fourth embodiment, sound emitted from the speaker 3 (3a to 3c) into the
（第５実施形態）
図８に、本発明の第５実施形態のスピーカ装置を示す。以上の実施形態１〜４では、棒体１０は両端がキャビネット２の内面に達する長さを有していたが、図８に示すように、棒体１０はスピーカキャビネット２の壁部、例えば下の壁部９から内部に向けて突出していればよく、複数本の棒体１０の一部または全部の先端が棒体１０の軸線方向上の壁部、本例では上の壁部８の内面に達せず、キャビネット２内の空間に浮かせた状態（片端支持の状態）に設けてもよい。
(Fifth embodiment)
FIG. 8 shows a speaker device according to a fifth embodiment of the present invention. In
本第５実施形態によっても、同様に、スピーカ３（３ａ〜３ｃ）からキャビネット２内に放出された音を棒体１０の表面で散乱して、広帯域に定在波の発生を抑制することができる。
Similarly, according to the fifth embodiment, the sound emitted from the speaker 3 (3a to 3c) into the
以上の第１〜第５実施形態では、棒体１０を木製の中実の円柱体としたが、棒体１０は楕円等の外郭が曲面の柱体でもよい。さらには、図９に示すように、棒体１０は四角柱１０ａ等の角柱体でも、円錐１０ｂ等の錐体でも、円錐台１０ｃ等の裁頭錐体でもよい。
また棒体１０は中実であったが、管状の中空体１０ｄでもよい。棒体１０が中空体であって、先端がキャビネット２内の空間に浮かせた状態に設ける場合、棒体１０の先端を開けておくことが可能である。所定の周波数に共鳴するため、棒体１０で拡散する周波数以下の特に低音域の定在波を抑制することが可能になる。また、棒体１０内での共鳴を防ぐために、棒体１０の先端を栓をする等の手段により閉じておくことも可能である。
In the first to fifth embodiments described above, the
The
また、スピーカキャビネット２は、スピーカ３を取り付けた前壁部４と対向する後壁部５が一部または全部がないタイプのものであってもよい。また、スピーカキャビネット２の前壁部４に共鳴ポートを設け、スピーカ３の背面側の音を反転増幅してスピーカ３の前面側に流出させるバスレスタイプのものであってもよい。いずれの場合も、キャビネット２に設けた棒体１０により、キャビネット２内で、広帯域に定在波の発生を抑制することができる。
また、上述のように、棒体１０は、拡散する音波の周波数が直径に比例するため、特に低音域の定在波を拡散するためには、より大きな直径の棒体１０を設置することが望ましい。しかしながら、キャビネット内に大きな棒体１０を設置することが難しい場合には、キャビネット２を例えば背面を円状に構成する等、キャビネット２の形状を加工することで、低音であっても拡散放射をさせて定在波の発生を抑制することができる。また、低音を特に吸収するグラスウールやジルコンサンド等を備えて低音域の拡散を調整することもできる。
Further, the
In addition, as described above, since the frequency of the diffusing sound wave is proportional to the diameter of the
（第６実施形態）
次に、棒体１０を計算により配置する際の配置方法について説明する。
上述の実施形態では、所定の配置により棒体１０を配置した。これに対して、スピーカキャビネット２が、所定の大きさより大きい長方体である等、定在波を計算しやすい形状の場合には、さらに効果的に定在波を散乱させて出力する音を豊かにするよう棒体１０を配置可能である。
このための棒体１０の設置方法について、以下で詳しく説明する。
(Sixth embodiment)
Next, the arrangement | positioning method at the time of arrange | positioning the
In the above-described embodiment, the
A method for installing the
まず、図１０を参照して、スピーカキャビネット２の周期に係る箇所として、どの位置に棒体１０を配置するかについて、より具体的に説明する。図１０では、スピーカキャビネット２の任意の２つの壁に囲まれた箇所の寸法をＬとする。
この場合、図１０（ａ）を参照して周期が１となる定在波の音圧の分布を示す。すなわち、定在波は音波であるため、スピーカキャビネット２の２つの壁２ａで挟まれて波が強めたり弱めたりしあって節の部分ができ、この節の部分を境に音圧が上がる。また、定在波の音圧分布に対して、音に伴う空気の粒子速度は、音圧が極小となる部分で高くなることが分かっている。
本発明の発明者らが鋭意実験と検討を行ったところ、棒体１０は、粒子速度が大きい箇所に配置すると効果的であることが分かった。これは、定在波の粒子速度が最大となる箇所では空気の前後運動が大いため、その大きい位置に棒体１０を配置して空気の動きを邪魔することで、定在波の発生を抑えて散乱させることができるためである。
すなわち、定在波の節は音圧が極小となる部分であり、粒子速度の大きい位置であるため、定在波の節に棒体１０を配置することが好適である。図１０（ａ）では、棒体１０を、このような定在波の節に配置する例を示している。
ここで、定在波は、複数の整数倍の倍音を含んだ状態でリスナーに認識される。このため、これらの倍音の存在も配慮した上で、棒体１０を配置することが重要である。
図１０（ｂ）を参照すると、図１０（ａ）の周期が１／２、すなわち周波数が２倍の倍音である。ここでは、図１０（ｂ）のように、図１０（ａ）と同様な位置に棒体１０を配置しても、音圧が大きい＝粒子速度が小さい状態となっている。
図１０（ｃ）を参照すると、図１０（ａ）の定在波の周波数が３倍となった倍音である。この場合は、図１０（ａ）と同様の位置においても棒体１０の位置の音圧が低い＝粒子速度が大きい状態になっていることが分かる。
このように、奇数倍の倍音に対しても、同様の位置に棒体１０を配置することで、定在波の音圧分布が極小部分に配置される。よって、奇数倍音に対しても効果を得られる位置に棒体１０を配置することが好適である。また、図１０（ｂ）の偶数倍音のところに併せて棒体１０を配置することで、より散乱効果が得られる。
First, with reference to FIG. 10, the position where the
In this case, the distribution of the sound pressure of a standing wave with a period of 1 is shown with reference to FIG. That is, since the standing wave is a sound wave, it is sandwiched between the two
When the inventors of the present invention conducted intensive experiments and studies, it was found that the
That is, since the node of the standing wave is a portion where the sound pressure is minimized and is at a position where the particle velocity is large, it is preferable to dispose the
Here, the standing wave is recognized by the listener in a state including a plurality of overtones of integer multiples. For this reason, it is important to arrange the
Referring to FIG. 10 (b), the period of FIG. 10 (a) is ½, ie, the frequency is twice. Here, as shown in FIG. 10B, even when the
Referring to FIG. 10C, it is a harmonic overtone in which the frequency of the standing wave in FIG. 10A is tripled. In this case, it can be seen that the sound pressure at the position of the
As described above, the sound pressure distribution of the standing wave is arranged at the minimum portion by arranging the
ここで、従来のスピーカキャビネット内に詰められたグラスウールのような吸音材は、２００Ｈｚ〜１０００Ｈｚのような中低音域の定在波に対して、あまり吸音力がないことが知られている。たとえば、２５ｍｍ厚のグラスウールにおいての実験より、１００００Ｈｚでの吸音率は０．８程度、１０００Ｈｚでは０．６程度、１００Ｈｚでは０．０５程度であることが分かっている。
このため、スピーカキャビネット２にて、例えば、２００〜１０００Ｈｚの周波数の定在波に対応する節に相当する位置に、棒体１０を配置することが好適である。
Here, it is known that a sound-absorbing material such as glass wool packed in a conventional speaker cabinet does not have much sound-absorbing power with respect to a standing wave in a mid-low range such as 200 Hz to 1000 Hz. For example, it is known from experiments with glass wool having a thickness of 25 mm that the sound absorption coefficient at 10,000 Hz is about 0.8, about 0.6 at 1000 Hz, and about 0.05 at 100 Hz.
For this reason, in the
ここで、図１１を参照して説明すると、以下の式（１）に、スピーカキャビネット２の図１１のようにＸ軸、Ｙ軸、Ｚ軸方向での周期を入れると、各軸方向での固有振動数（共振周波数、基本共鳴周波数）を計算することができる：
ｆ＝Ｃ／２ＳＱＲＴ（（ｎｘ／Ｘ）2＋（ｎｙ／Ｙ）2＋（ｎｚ／Ｚ）2） … 式（１）
上述の式（１）にて、ｎｘ、ｎｙ、ｎｚは、スピーカキャビネット２の、それぞれＸ軸方向、Ｙ軸方向、Ｚ軸方向の寸法である。
また、Ｘ、Ｙ、Ｚは、それぞれＸ軸、Ｙ軸、Ｚ軸の周期の分割数を示す。すなわち、例えば、Ｘの周期の分割数が１の場合は、ｎｘの長さに対して１周期の固有振動数を求めることができる。また、Ｘの周期の分割数が２、すなわち周期が１／２の場合には、ｎｘの長さに対して１／２周期の固有振動数を求めることができる。
なお、固有振動数が０周期ということはないので、Ｘ、Ｙ、Ｚがそれぞれ０の場合は、ｎｘ／Ｘ、ｎｙ／Ｙ、ｎｚ／Ｚは、それぞれ０として計算する。
また、Ｃは、例えば２５℃の音速を用いた計算で求められる定数である。また、ＳＱＲＴ（）は平方根を示す。
Here, with reference to FIG. 11, when the period in the X-axis, Y-axis, and Z-axis directions is added to the following equation (1) as shown in FIG. The natural frequency (resonance frequency, fundamental resonance frequency) can be calculated:
f = C / 2SQRT ((nx / X) 2 + (ny / Y) 2 + (nz / Z) 2 ) (1)
In the above equation (1), nx, ny, and nz are dimensions of the
X, Y, and Z indicate the number of divisions of the X-axis, Y-axis, and Z-axis periods, respectively. That is, for example, when the number of divisions of the period of X is 1, the natural frequency of one period can be obtained for the length of nx. When the number of divisions of the period of X is 2, that is, the period is ½, the natural frequency of ½ period can be obtained with respect to the length of nx.
Since the natural frequency is not 0 period, when X, Y, and Z are 0, nx / X, ny / Y, and nz / Z are calculated as 0, respectively.
C is a constant obtained by calculation using a sound velocity of 25 ° C., for example. SQRT () indicates the square root.
上述の式（１）を用いて求めた固有振動数が、その周期分の定在波の周波数となる。つまり、スピーカキャビネット固有振動数と周期との関係から、Ｘ軸、Ｙ軸、Ｚ軸それぞれの周期での定在波の周波数を求めることが可能になる。
たとえば、図１１のスピーカキャビネット２の寸法として、ｎｘ＝０．７ｍ、ｎｙ＝０．４ｍ、ｎｚ＝０．５ｍの場合、（Ｘ，Ｙ，Ｚ）＝（１，０，０）、すなわちＸ軸方向の周期１の定在波を式（１）に代入すると、ｆx 1＝２４２Ｈｚといったように求めることができる。同様に、（Ｘ，Ｙ，Ｚ）＝（２，０，０）の定在波は、ｆx 2＝４８５Ｈｚである。また、同様に（Ｘ，Ｙ，Ｚ）＝（３，０，０）の定在波は、ｆx 3＝７２８Ｈｚとなる。
さらに（Ｘ，Ｙ，Ｚ）＝（０，１，０）、すなわちＹ軸方向の周期１の定在波は、式（１）より、ｆy 1＝４２５Ｈｚとなる。同様に（Ｘ，Ｙ，Ｚ）＝（０，２，０）の定在波は、ｆy 2＝８５０Ｈｚとなる。同様に、（Ｘ，Ｙ，Ｚ）＝（０，３，０）の定在波は、式（１）より、ｆy 3＝１２７５Ｈｚとなる。
また、（Ｘ，Ｙ，Ｚ）＝（０，０，１）、すなわちＺ軸方向の周期１の定在波は、式（１）より、ｆz 1＝３４０Ｈｚとなる。同様に（Ｘ，Ｙ，Ｚ）＝（０，０，２）の定在波は、ｆz 2＝６８０Ｈｚとなる。同様に、（Ｘ，Ｙ，Ｚ）＝（０，０，３）の定在波は、式（１）より、ｆz 3＝１０２０Ｈｚとなる。
このように、各軸方向の周期において、周期に対応する分割数を倍にすると、倍の固有周波数が定在波となる。この倍の固有周波数が上述の倍音となる。
実際に、スピーカキャビネット２の固有振動数の定在波は、各周波数の複数倍の高い周波数である倍音を含んでいる。そして、整数倍の倍音を含んだ状態で、リスナーが認識できるため、これを散乱するように棒体１０を配置することが必要である。
なお、上述の例では、式（１）のような単純な長方体のモデルにおける固有振動数について言及したが、これ以外のモデルを用いて、より複雑な形状や従来技術１のように仕切り板を加えた状態での各周期やスピーカキャビネット２内の各位置での定在波の周波数を求めることもできる。
The natural frequency obtained using the above equation (1) is the frequency of the standing wave for that period. That is, it is possible to obtain the frequency of the standing wave in each of the X-axis, Y-axis, and Z-axis periods from the relationship between the speaker cabinet natural frequency and the period.
For example, when the dimensions of the
Furthermore, (X, Y, Z) = (0, 1, 0), that is, a standing wave with a period of 1 in the Y-axis direction is f y 1 = 425 Hz according to Equation (1). Similarly, the standing wave of (X, Y, Z) = ( 0, 2 , 0) is f y 2 = 850 Hz. Similarly, the standing wave of (X, Y, Z) = ( 0, 3 , 0 ) is f y 3 = 1275 Hz from Equation (1).
In addition, (X, Y, Z) = (0, 0, 1), that is, a standing wave with a period of 1 in the Z-axis direction is f z 1 = 340 Hz from Equation (1). Similarly, the standing wave of (X, Y, Z) = (0, 0, 2 ) is f z 2 = 680 Hz. Similarly, the standing wave of (X, Y, Z) = (0, 0, 3 ) is f z 3 = 1020 Hz from Equation (1).
Thus, in the period in each axial direction, when the number of divisions corresponding to the period is doubled, the doubled natural frequency becomes a standing wave. This doubled natural frequency is the above-mentioned harmonic.
Actually, the standing wave of the natural frequency of the
In the above example, the natural frequency in a simple rectangular model such as Equation (1) has been mentioned. However, other models are used to partition more complex shapes as in
すなわち、上述の式（１）にて求めた各周期の定在波の周波数から、２００〜１０００Ｈｚの定在波の節のような粒子速度が高い位置に、棒体１０を配置することが好適である。
That is, it is preferable to arrange the
次に、棒体１０を具体的に配置する際の直径について説明する。
上述のように、スピーカキャビネット２の寸法を基に各周期に置いて、定在波の周波数を求めることが可能である。
このため、これらの定在波の周波数に対応した直径の棒体１０を配置することで、より定在波の散乱効果および抑止効果を高めることができる。
Next, a diameter when the
As described above, the frequency of the standing wave can be obtained in each cycle based on the dimensions of the
For this reason, by arranging the
ここで、図１２と図１３を参照して、具体的に直径が異なる棒体１０の定在波の散乱効果についての実験について説明する。
図１２を参照すると、この実験においては、ほとんど音波を吸収しない剛壁２００に対して、矢印の方向から平面波となる各種周波数の音波を放出して、これが剛壁２００に反射されて棒体１０にて散乱される音波について、音波の位相変化に関連する音圧の反射率の変化を測定した。ここで位相が遅れるということは、反射面（剛壁２００）の位置が遠くなることを示し、位相が進むことは剛壁２００における反射ではなく棒体１０の表面で反射が起こっていることを示す。
これは、入射する音波の波長と棒体の直径との関係により、棒体１０の表面で反射した音が散乱されることで、定在波の音圧が下がると考えられるためである。また、棒体１０の周囲を音波が回折する周波数帯域においては、位相が変化して顕著な定在波を抑制する効果も期待できるためである。
Here, with reference to FIG. 12 and FIG. 13, the experiment about the scattering effect of the standing wave of the
Referring to FIG. 12, in this experiment, sound waves of various frequencies that are plane waves are emitted from the direction of the arrow to the
This is because the sound pressure of the standing wave is considered to decrease due to the scattering of the sound reflected by the surface of the
図１３を参照すると、具体的に、それぞれ直径１１４ｍｍ（１１４φ）、直径１６４ｍｍ（１６４φ）、直径２１６ｍｍ（２１６φ）の棒体１０について、周波数と音圧反射率の変化を測定した結果を示している。横軸は、周波数であり、縦軸は音圧の反射率である。
図１３のように、棒体１０の直径が大きいと表面で直接反射される周波数は低くなる傾向となることが分かる。また、棒体１０の直径が大きくなるに従い、棒体周囲を回折する音波の周波数帯域は低くなり、かつ位相の変化が大きくなっている。このように、各周波数に対応して棒体１０の直径を対応させることにより、スピーカキャビネット２内に発生する定在波の抑制が可能になる。
たとえば、２００Ｈｚ以上の周波数の定在波対策として、直径１６４ｍｍ（１６４φ）程度の棒体１０を用いることが効果的であり、なおかつ適当な吸音材を併用することが望ましい。
また、３００〜３５０Ｈｚ以上の周波数の定在波対策として、少し細い直径１１４ｍｍ（１１４φ）程度の棒体１０を用いることが効果的である。
このような定在波の周期に対応した箇所の節に、その周波数に対応した直径の棒体１０を配置可能である。
Referring to FIG. 13, specifically, the results of measuring changes in frequency and sound pressure reflectance of the
As shown in FIG. 13, it can be seen that when the diameter of the
For example, as a countermeasure against standing waves having a frequency of 200 Hz or more, it is effective to use the
Further, as a countermeasure against standing waves having a frequency of 300 to 350 Hz or more, it is effective to use the
A
以上のように構成することで以下のような効果を得ることができる。
まず、従来技術１はスピーカキャビネット内に仕切り板を設置するだけであり、入射した音波を特定の方向に反射するだけなので、特定の周波数の定在波を反射により減衰するだけであった。
これに対して、本発明の実施の形態に係るスピーカ装置１によれば、スピーカキャビネット２に壁部から内部に向けて突出する複数本の棒体１０を設けたので、スピーカ３の背面側からキャビネット２内に放出された音を棒体１０の表面で散乱する。
このため、特定の周波数に関わらず、キャビネット２の相対する壁部の内面の間で音が反射することによる定在波の発生を抑制することができる。
By configuring as described above, the following effects can be obtained.
First, the
On the other hand, according to the
For this reason, irrespective of a specific frequency, generation | occurrence | production of a standing wave by sound reflecting between the inner surfaces of the wall part which the
また、従来技術１においては、キャビネットの壁部に複数枚の仕切り板を交差するなどして非平行に取り付ける必要があるため、仕切り板の設置が容易でない問題があった。
これに対して、本発明の実施の形態に係るスピーカ装置は、その定在波の抑制手段も棒体１０であるので簡単であり、キャビネット２への取り付けも容易である。
Further, in the
On the other hand, the speaker device according to the embodiment of the present invention is simple because the standing wave suppressing means is also the
また、キャビネット内の定在波の周波数と棒体１０の径を適切なものに選定することで棒体１０表面における反射波、棒体１０側面における時間遅れを伴う回折波及び従来の定在波などに分散することでキャビネット内の定在波分散効果が得られる。
Further, by selecting an appropriate frequency of the standing wave in the cabinet and the diameter of the
また、通常のキャビネット内で発生する定在波はキャビネット本体の寸法による共鳴作用によるもので、その特徴は基本共鳴周波数及びその整数倍の周波数において構成されることはよく知られていた。しかしながら、スピーカより再生される楽音は基本波とその整数倍音により構成され、それにより音色が決定されている。故に、スピーカから発生する楽音とキャビネット内の定在波の関係は互いに影響を及ぼし合い音色に対する影響は無視できなくなっていた。
これに対して、本発明によりキャビネット内に適切な径の棒体１０を入れることで、棒体１０表面の反射による散乱効果に加え、棒体１０の側面を回折する音波が棒体１０の径に依存する時間遅れ量を持ち、音波の周波数により個別の値をとる。
これより定在波の基本周波数に対する棒体１０部分における時間遅れ効果と整数倍音に対する棒体１０側面における回折波の時間遅れ効果が異なるので、結果的には棒体１０を設置することで周波数毎にキャビネットの寸法が異なるような効果が期待できる。
これより実際には発生する定在波が整数倍音の構成をとらないことになり、楽音再生のキャビネットとして、従来技術１のような単なる板による定在波対策より聴覚的な効果を著しく改善可能である。
In addition, it is well known that standing waves generated in a normal cabinet are due to resonance action due to the dimensions of the cabinet body, and that the characteristic is constituted by a fundamental resonance frequency and an integer multiple thereof. However, the musical sound reproduced from the speaker is composed of a fundamental wave and an integral overtone thereof, thereby determining the timbre. Therefore, the relationship between the musical sound generated from the speaker and the standing wave in the cabinet has an influence on each other, and the influence on the tone color cannot be ignored.
On the other hand, by putting the
From this, the time delay effect in the
As a result, the standing wave actually generated does not take the form of an integer overtone, and as a cabinet for playing sound, the auditory effect can be significantly improved compared to the standing wave countermeasure with a simple plate like the
ここで、従来の定在波の調整に用いられてきたグラスウールでは、例えば２５ｍｍ厚の場合、１０００Ｈｚより高い周波数の調整には効果的なものの、それ以下の周波数では吸音性能が下がるという問題があった。
このため、１０００Ｈｚより高い周波数では、吸音材の内貼りが効果的であるものの、それ以下の周波数の調整を行うスピーカキャビネット２の設計が求められていた。
これに対して、本発明の実施の形態に係る所定の周波数に対応した棒体１０を粒子速度の高い位置に備えたスピーカキャビネット２により、１０００Ｈｚよりも低い周波数帯域での定在波の調整が可能になる。
Here, the glass wool that has been used for the conventional standing wave adjustment, for example, is effective in adjusting the frequency higher than 1000 Hz when the thickness is 25 mm, but the sound absorption performance is lowered at a frequency lower than that. It was.
For this reason, although the internal attachment of the sound absorbing material is effective at a frequency higher than 1000 Hz, the design of the
On the other hand, the standing wave in the frequency band lower than 1000 Hz can be adjusted by the
また、元来、キャビネットが有する容積によるキャビネットの基本共鳴周波数を利用して、低音を増強する技術が知られていた。
スピーカキャビネットの固有振動数により放射される定在波を、「バスレフポート」のように低音域の定在波をスピーカキャビネットに穴を設けて放射するように上手に設計すると、低音を豊かにすることができる。
しかしながら、定在波をそのまま放射するようにすると、スピーカ装置の音響特性の歪み、すなわち「癖」をつけて聴感を著しく低下させてしまっていた。このため、定在波を調整することはスピーカ装置の音響特性の向上の為に非常に重要であった。
これに対して、本発明の実施の形態に係るスピーカキャビネット２により、定在波による音響特性の「癖」を抑えることができ、より自然な周波数特性のスピーカ装置を提供することが可能になる。これにより、聴感を大きく向上させることができる。
また、棒体１０周囲において回折が起こる周波数領域では、位相が複雑に変化し顕著な定在波抑制効果が得られる。
In addition, a technique for enhancing the bass by using the fundamental resonance frequency of the cabinet due to the volume of the cabinet has been known.
A well-designed radiating standing wave radiated by the natural frequency of the speaker cabinet with a hole in the speaker cabinet like the “bass reflex port” will radiate the bass. be able to.
However, if the standing wave is radiated as it is, distortion of the acoustic characteristics of the speaker device, that is, “癖” is added and the audibility is remarkably lowered. For this reason, adjusting the standing wave is very important for improving the acoustic characteristics of the speaker device.
On the other hand, the
Further, in the frequency region where diffraction occurs around the
なお、本発明の実施の形態に係るスピーカキャビネット２内部に棒体１０を設置した場合、棒体１０の占める容積だけキャビネット容積が減ることになり、箱の共鳴周波数が上昇することになる。この基本共鳴周波数は、キャビネット内の容積とバッフル面のスピーカ取り付け開口部とバスレフポートにより決定されていた。
スピーカキャビネット２の寸法は、実用上、最小限の大きさで設計されるので、内部の容積が減る。この対策として、棒体１０部分を中空部材とし、一部に空気の出入り口を設けることで、その内部の容積をキャビネットの容積として作用させることもできる。
さらに棒体１０の中空内部に吸音材を装填することで、棒体１０内部の空間を共鳴機構として積極的に作用させることもできる。
When the
Since the dimensions of the
Furthermore, by loading a sound absorbing material into the hollow interior of the
１ スピーカ装置
２ スピーカキャビネット
３ａ〜３ｃ スピーカ
４〜９ 壁部
１０ 棒体
１００、１１０、１２０ 定在波の音圧
２００ 剛壁
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