JP2008216136A - Method of manufacturing polarized rare gas - Google Patents
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Abstract
Description
本発明は、ＮＭＲ（核磁気共鳴）装置や、ＭＲＩ（磁気共鳴イメージング）装置等に好適に用いられる偏極希ガスの製造方法に関する。 The present invention relates to a method for producing a polarized rare gas suitably used in an NMR (nuclear magnetic resonance) apparatus, an MRI (magnetic resonance imaging) apparatus, or the like.
核磁気共鳴測定に用いられる偏極希ガスとしては、測定感度を向上させるため、高い偏極率が求められている。このような偏極希ガスを製造する方法として、例えば特許文献１に開示されたものが知られている。
A polarized rare gas used for nuclear magnetic resonance measurement is required to have a high polarization rate in order to improve measurement sensitivity. As a method for producing such a polarized noble gas, for example, one disclosed in
特許文献１に開示された偏極希ガスの製造方法は、キセノン等の希ガス及び窒素ガス等のクエンチガスを、高圧状態から常圧付近まで減圧してフローセルに導入し、ルビジウム等の光ポンピング触媒と混合させる。そして、フローセル内に励起光を照射し、かつ磁場を印加することにより、偏極希ガスを連続的に生成する。
上記特許文献１に開示された偏極希ガスの製造方法は、希ガス及び光ポンピング触媒の混合ガスが通過するフローセルとして、一対の平板間を混合ガスが通過する平板型のものを使用することにより、偏極率の向上を図っている。ところが、フローセル内においては、励起光の照射による希ガスの偏極と同時に減偏極も生じるため、従来においては、フローセルから排出される希ガスの偏極率向上が困難であるという問題があった。
The method for producing a polarized rare gas disclosed in
そこで、本発明は、減偏極を抑制することで、偏極率の高い希ガスを容易に製造することができる偏極希ガスの製造方法の提供を目的とする。 Accordingly, an object of the present invention is to provide a method for producing a polarized rare gas that can easily produce a rare gas having a high polarization rate by suppressing depolarization.
本発明の前記目的は、希ガス及びクエンチガスを含む原料ガスを偏極セルに供給してアルカリ金属蒸気と混合し、磁場内で前記偏極セル内に励起光を照射することにより偏極希ガスを製造する方法であって、励起光の照射時における前記偏極セル内の圧力を、０．０５気圧以上０．６気圧以下に維持することを特徴とする偏極希ガスの製造方法により達成される。 The object of the present invention is to supply a source gas containing a rare gas and a quench gas to a polarization cell, mix it with an alkali metal vapor, and irradiate the polarization cell with excitation light in a magnetic field. A method for producing a gas, wherein the pressure in the polarization cell during irradiation with excitation light is maintained at 0.05 atmospheric pressure or more and 0.6 atmospheric pressure or less by a method for producing polarized rare gas, Achieved.
本発明の偏極希ガスの製造方法によれば、偏極率の高い希ガスを容易に製造することができる。 According to the polarized rare gas production method of the present invention, a rare gas having a high polarization rate can be easily produced.
以下、本発明の実態形態について添付図面を参照して説明する。図１は、本発明の一実施形態に係る偏極希ガスの製造方法を実施するための偏極希ガス製造装置の概略構成図である。 Hereinafter, actual forms of the present invention will be described with reference to the accompanying drawings. FIG. 1 is a schematic configuration diagram of a polarized rare gas production apparatus for carrying out a method for producing a polarized rare gas according to an embodiment of the present invention.
図１に示すように、ガスボンベなどからなる供給源１ａ，１ｂから供給された希ガス及びクエンチガスは、それぞれマスフローコントローラ２ａ，２ｂを通過することにより流量制御され、設定された組成比となるように混合される。供給源１ａから供給される希ガスは、スピン偏極状態を生成するために通常用いられるものをここでも使用可能であり、本実施形態ではキセノン同位体（１２９Ｘｅ）としているが、ヘリウム同位体（３Ｈｅ）等であってもよい。１２９Ｘｅは、天然のものが使用可能であり（天然存在比２６．４％）、或いは、存在比を例えば９０％近くまで濃縮したものも使用可能である。
As shown in FIG. 1, the rare gas and the quench gas supplied from the
供給源１ｂから供給されるクエンチガスは、光励起された電子スピンが電磁波を放射しつつ基底状態に戻るプロセスを抑制するガスであり、放射した電磁波の再吸収による再励起を防ぐ効果を有する。本実施形態では、クエンチガスとして窒素ガスを使用しているが、水素ガス、エチレンガス、アセチレンガスなどを使用することができ、その他の不飽和結合を有する有機ガスや無機ガスを使用することもできる。
The quench gas supplied from the
希ガス及びクエンチガスの混合により生成された原料ガスは、乾燥ユニット３に供給される。乾燥ユニット３の上流側には、分岐管を介してシリンジ４が設けられており、希ガス及びクエンチガスをシリンジ４内で混合した後に、プランジャ４ａによって乾燥ユニット３へ押し出すことも可能である。
The raw material gas generated by mixing the rare gas and the quench gas is supplied to the drying unit 3. A syringe 4 is provided on the upstream side of the drying unit 3 through a branch pipe. After mixing the rare gas and the quenching gas in the syringe 4, it can be pushed out to the drying unit 3 by the
乾燥ユニット３は、金属カリウム（Ｋ）と金属ナトリウム（Ｎａ）の合金からなる液体乾燥剤をガラス容器に収容して複数段に配置した構成や、吸着剤が充填されたガス精製器（例えば、（株）リキッドガス製「ミニファインピュアラー」）を複数連結した構成などを例示することができる。Ｋ−Ｎａ合金を使用する場合、ガラス容器内でスターラ等により撹拌することが好ましく、これによって乾燥効果を向上可能であると共に、合金の劣化状況を常時監視して、乾燥剤の劣化に伴う弊害（後述する偏極セル６内のアルカリ金属原子の劣化）を未然に防止することができる。なお、希ガス及びクエンチガスの純度が高い場合には、乾燥ユニット３を設けない構成にすることも可能である。 The drying unit 3 has a configuration in which a liquid desiccant made of an alloy of metallic potassium (K) and metallic sodium (Na) is contained in a glass container and arranged in multiple stages, or a gas purifier filled with an adsorbent (for example, A configuration in which a plurality of “Mini Fine Purer” manufactured by Liquid Gas Co., Ltd.) is connected can be exemplified. When using a K-Na alloy, it is preferable to stir with a stirrer or the like in a glass container, thereby improving the drying effect, and constantly monitoring the deterioration state of the alloy, and the detrimental effects caused by the deterioration of the desiccant (Deterioration of alkali metal atoms in the polarization cell 6 described later) can be prevented in advance. In addition, when the purity of a noble gas and quenching gas is high, it can also be set as the structure which does not provide the drying unit 3. FIG.
乾燥ユニット３を通過した原料ガスは、フローメータ５を介して偏極セル６に導入される。偏極セル６は、本実施形態においては、パイレックス（登録商標）などの耐熱ガラスからなる円筒状容器であり、専用の磁場発生装置（図示せず）が生成する磁場、或いは、ＮＭＲまたはＭＲＩ装置の漏れ磁場の中から選択した均一な磁場に設置される。磁場の大きさは、例えば、１０ｍＴ程度である。
The raw material gas that has passed through the drying unit 3 is introduced into the polarization cell 6 via the
偏極セル６は、真空ポンプ６１が接続されており、真空ポンプ６１の作動により偏極セル６内を減圧することができる。偏極セル６と真空ポンプ６１との間には圧力調整バルブ６２ａ，６２ｂが介在されており、圧力計６３を見ながら圧力調整バルブ６２ａ，６２ｂの開度調整を行うことにより、偏極セル６の内部を大気圧より低い所望の圧力に維持することができる。偏極セル６内の圧力調整は、手動で行うことも可能であるが、真空一定装置（例えば、岡野製作所のＶＣＧ型）のような電子制御装置を利用して自動的に行うこともできる。すなわち、圧力計６３の検出値をモニタリングしながら圧力調整バルブ６２ｂの開度を電磁弁で自動制御することが可能であり、偏極セル６内を０．０５気圧以下の低圧に維持する場合に特に有効である。偏極セル６の周囲はケーシング６５により覆われており、ケーシング６５内には温風送風機６６から高温ガス（例えば１１０℃）を導入することができる。導入された高温ガスは、ケーシング６５の上部に形成された光導入口などから排出される。
The polarization cell 6 is connected to a
偏極セル６の内部には、アルカリ金属が収容されており、偏極セル６内を減圧してアルカリ金属を加熱蒸発させながら、偏極セル６内の低圧状態を維持した状態で、原料ガスを導入する。これにより、偏極セル６内で原料ガスがアルカリ金属蒸気と混合される。アルカリ金属として、本実施形態においてはルビジウム（Ｒｂ）を使用しているが、セシウム（Ｃｓ）やナトリウム（Ｎａ）などを使用することも可能である。 The polarization cell 6 contains alkali metal, and the source gas is maintained in a state in which the pressure inside the polarization cell 6 is reduced and the alkali metal is heated and evaporated while maintaining the low pressure state in the polarization cell 6. Is introduced. Thereby, the source gas is mixed with the alkali metal vapor in the polarization cell 6. As the alkali metal, rubidium (Rb) is used in the present embodiment, but cesium (Cs), sodium (Na), or the like can also be used.
ついで、偏極セル６の上方に配置されたレーザ光源等からなる励起用光源７からの出力光を、ガラスファイバー７１及びλ／４板７２を介して円偏光に変換し、偏極セル６内に照射する。これにより、偏極セル６内で偏極希ガスが生成される。偏極希ガスは、真空ポンプ６１による吸引によって、偏極セル６に隣接配置されたＮＭＲ装置８に供給される。偏極セル６からＮＭＲ装置８への偏極希ガスの供給は、真空ポンプ６１の吸引に加えて、別途設けた供給管６４を介して行うことも可能である。こうして、偏極セル６で生成された偏極希ガスを、ＮＭＲ装置８に連続的に供給することができる。真空ポンプ６１としては、ダイアフラムポンプのようにモータ部等に磁石や磁性材料を使用しないものが好ましく、これによって、通過する偏極希ガスの脱偏極を防止して、高い偏極率を維持することができる。
Next, the output light from the excitation light source 7 composed of a laser light source or the like disposed above the polarization cell 6 is converted into circularly polarized light through the
本実施形態においては、偏極セル６内における偏極希ガスの生成を、大気圧よりも低圧で行うようにしているため、生成された偏極希ガスのスピン同士の衝突を軽減することができ、この衝突に起因する減偏極を抑制することができる。したがって、ＮＭＲ装置８等に対して、高い偏極率を有する希ガスを連続供給することができる。
In the present embodiment, since the generation of the polarized rare gas in the polarization cell 6 is performed at a pressure lower than the atmospheric pressure, the collision between the spins of the generated polarized rare gas can be reduced. And depolarization caused by this collision can be suppressed. Therefore, a rare gas having a high polarization rate can be continuously supplied to the
偏極セル６の内部を低圧にすることで、キセノンが偏極セル６内を通過する平均時間が従来に比べて短くなることから、偏極される時間を十分確保して偏極率のばらつきを低減するためには、偏極セル６の長さを長くすることが好ましい。但し、長い偏極セル６の場合、セル全体にわたって均一な外部磁場を与えることは困難であることから、偏極率が低下する傾向にある。このため、図２に示すように、偏極セル６内に収容されたアルカリ金属Ｍの上方を覆うように、光透過性材料（例えば、パイレックス（登録商標））からなるカバー部材６７を支持手段（図示せず）によって支持すると共に、原料ガスがアルカリ金属Ｍに向けて吹き付けられるように導入管６８を配置し、生成された偏極希ガスが偏極セル６の上部から排出管６９を介して排出されるように構成することが好ましい。これによって、偏極セル６の長さを過大にすることなく、カバー部材６７の下方に金属蒸気を滞留させて偏極時間を確保することができるので、偏極率のばらつきを抑制しつつ偏極率の低下を防止することができる。カバー部材６７は、上方に凸となる椀状に形成することで、カバー部材６７の下方に金属蒸気を滞留させ易くすることができると共に、照射されたレーザ光による表面反射光を散乱させて安全性を高めることができる。
By making the inside of the polarization cell 6 low in pressure, the average time for xenon to pass through the polarization cell 6 is shortened compared to the conventional case. In order to reduce this, it is preferable to increase the length of the polarization cell 6. However, in the case of the long polarized cell 6, since it is difficult to provide a uniform external magnetic field over the entire cell, the polarization rate tends to decrease. Therefore, as shown in FIG. 2, a
後述する実施例から明らかなように、偏極セル６内の圧力は、大気圧より低ければ偏極率向上の効果が認められるが、特に０．６気圧以下に設定することで、偏極率向上の顕著な効果を得ることができる。但し、偏極セル６内の圧力が低圧になり過ぎると、偏極希ガス同士の衝突抑制の効果よりもクエンチガスの分圧低下によりクエンチ効果が低減する弊害が大きくなり、偏極率は低下する傾向にあると共に、気密性の維持も困難になる。したがって、偏極セル６内の圧力は、後述する実施例から明らかなように、０．０５気圧以上で０．６気圧以下であることが好ましく、０．０５気圧以上で０．２気圧以下であることがより好ましい。 As will be apparent from the examples to be described later, if the pressure in the polarization cell 6 is lower than atmospheric pressure, the effect of improving the polarization rate is recognized. A significant improvement effect can be obtained. However, if the pressure in the polarization cell 6 becomes too low, the effect of reducing the quenching effect due to the decrease in the partial pressure of the quenching gas is greater than the effect of suppressing the collision between the polarized rare gases, and the polarization rate decreases. In addition, it is difficult to maintain airtightness. Therefore, the pressure in the polarized cell 6 is preferably 0.05 atm or more and 0.6 atm or less, as will be apparent from examples described later, and is 0.05 atm or more and 0.2 atm or less. More preferably.
また、従来は、励起されたスピンが容器の内壁に衝突して脱偏極することを防止するため、希ガス及びクエンチガスに加えて、通常のＨｅ（４Ｈｅ）ガスなどのバッファーガスを混合する場合があったが、後述する実施例に示すように、偏極セル６内を低圧にすることで、バッファーガスを用いることなく偏極率の向上を図ることが可能であり、偏極ガス生成後にバッファーガスを分離する煩雑さも解消される。 Conventionally, in order to prevent the excited spin from colliding with the inner wall of the container and depolarizing, in addition to a rare gas and a quench gas, a buffer gas such as a normal He ( 4 He) gas is mixed. However, as shown in the examples to be described later, it is possible to improve the polarization rate without using a buffer gas by reducing the pressure in the polarization cell 6, and the polarized gas The complexity of separating the buffer gas after generation is also eliminated.
以下、実施例に基づき、本発明を更に詳細に説明する。但し、本発明は、以下の実施例に限定されるものではない。 Hereinafter, based on an Example, this invention is demonstrated still in detail. However, the present invention is not limited to the following examples.
（実施例１：バッチ式測定）
アルカリ金属としてルビジウムを収容した直径60mm、長さ30cmの円筒状の偏極セルを110℃の高温槽内に置き、原料ガスを偏極セル内に導入して、波長795nmで90Ｗのレーザー光を円偏光に変換した後、偏極セル内の圧力が1気圧及び0.15気圧のそれぞれの場合について、偏極セルに20分照射した。セル内のガスを20ml／分程度の速度でＮＭＲ測定用試料管に流しつつＮＭＲ信号を測定しＳＮ比(信号ノイズ比（S/N）p)を測定した。ＳＮ比測定用の標準サンプルでも同様に(S/N)eの測定を行い、両者の比から129Xeの偏極率PXeを下式より求めた。
(Example 1: Batch measurement)
A cylindrical polarized cell with a diameter of 60 mm and a length of 30 cm containing rubidium as an alkali metal is placed in a high-temperature bath at 110 ° C., and a raw material gas is introduced into the polarized cell, and laser light of 90 W at a wavelength of 795 nm is emitted. After conversion to circularly polarized light, the polarized cell was irradiated for 20 minutes in each case where the pressure in the polarized cell was 1 atm and 0.15 atm. The NMR signal was measured while flowing the gas in the cell through the NMR measurement sample tube at a rate of about 20 ml / min, and the SN ratio (signal noise ratio (S / N) p) was measured. The (S / N) e was measured in the same way for the S / N ratio measurement standard sample, and the polarization ratio P Xe of 129 Xe was obtained from the following equation from the ratio of the two.
ここで、Xe%は試料ガス中のXeの含有率、NEXは信号積算回数、Peは標準試料の129Xeの偏極率でボルツマン則から計算される値である。なお下ツキの文字は、ｐは偏極ガスをeは標準サンプルの熱平衡ガスを意味する。 Here, Xe% the content of Xe in the sample gas, NEX signal integration number, P e is a value calculated from the Boltzmann law in polarization ratio of 129 Xe in the standard sample. The letters below indicate p is a polarized gas and e is a thermal equilibrium gas of a standard sample.
低圧の達成はダイアフラムポンプN86KV.18（ＫＮＦ社製）により行い、圧力の設定は、高精度バルブmeteringvalve SS6MM(Swagelok社製)により流量を微調整することにより行った。圧力はHANDY MANOMETER MODEL PG-100 102RP（COPAL ELECTRONICS社製）により測定した。ガス流量は、予め較正したフローメータFT-1100（草野科学製）で測定した。 The low pressure was achieved by a diaphragm pump N86KV.18 (manufactured by KNF), and the pressure was set by finely adjusting the flow rate with a high precision valve meteringvalve SS6MM (manufactured by Swagelok). The pressure was measured by HANDY MANOMETER MODEL PG-100 102RP (COPAL ELECTRONICS). The gas flow rate was measured with a flow meter FT-1100 (manufactured by Kusano Kagaku) calibrated in advance.
原料ガスは、キセノンガス及び窒素ガスの混合ガスであり、原料ガス中のキセノンガスの濃度（容量濃度）をパラメータとして偏極率を求めた結果を表1に示す。キセノンガスの濃度がいずれの場合においても、偏極セル内の圧力を1気圧から0.15気圧に低下することで偏極率が増大しており、具体的には、1.7±0.3倍（表1中の増大比の平均値）の偏極率の増大が確認できる。 The raw material gas is a mixed gas of xenon gas and nitrogen gas. Table 1 shows the result of obtaining the polarization rate using the concentration (capacity concentration) of the xenon gas in the raw material gas as a parameter. Regardless of the xenon gas concentration, the polarization rate is increased by reducing the pressure in the polarization cell from 1 atm to 0.15 atm. Specifically, it is 1.7 ± 0.3 times (in Table 1) The increase in the polarization ratio of the average value of the increase ratios of
（実施例２：Ｈｅガスによる希釈効果の検証、バッチ式測定）
一般に超偏極実験では、不活性ガスの混合効果は2種類の因子で説明されており、クエンチ効果とバッファー効果が知られる（J. Fukutomi, E. Suzuki, T. Shimizu, A. Kimura, and H. Fujiwara, J. Magn. Reson., 160, 26-32 (2003)）。クエンチ効果は光励起された電子スピンが電磁波を放射しつつ基底状態に戻るプロセスを抑えるもので、放射した電磁波の再吸収による再励起を防ぐ効果がある。窒素ガスが有力なクエンチガスとして知られる。バッファー効果は励起されたスピンが容器の壁に衝突して脱偏極することを防ぐものであり、4He（通常のHeガス、以下特に断らない限りこれを指す）のような原子量の軽いガスが効果的である。
(Example 2: Verification of dilution effect by He gas, batch measurement)
In general, in hyperpolarization experiments, the mixing effect of inert gas is explained by two types of factors, known as quench effect and buffer effect (J. Fukutomi, E. Suzuki, T. Shimizu, A. Kimura, and H. Fujiwara, J. Magn. Reson., 160, 26-32 (2003)). The quench effect suppresses the process in which photoexcited electron spins return to the ground state while emitting electromagnetic waves, and has the effect of preventing reexcitation due to reabsorption of the emitted electromagnetic waves. Nitrogen gas is known as a powerful quench gas. The buffer effect prevents the excited spin from colliding with the wall of the container and depolarizing it, and a light gas with a low atomic weight such as 4 He (ordinary He gas, unless otherwise specified) Is effective.
偏極セル内の圧力を０．１５気圧として、クエンチガス及びバッファーガスにそれぞれ窒素ガス及びＨｅガスを使用し、Xeの各濃度（容量濃度）に対し、混合する窒素とHeの濃度（容量濃度）をパラメータとして、Heガスの添加が偏極率に与える影響を調べた。この結果を表２に示す。キセノンガスの濃度に拘わらず、100%窒素で希釈した方が、Heと窒素の混合ガスで希釈するよりも高い偏極率が実現できた。このことから、0.15気圧の低圧では、Ｈｅガスの添加は不要であることが分かる。 The pressure in the polarization cell is set to 0.15 atm. Nitrogen gas and He gas are used for the quench gas and buffer gas, respectively. The concentration of nitrogen and He to be mixed (capacity concentration) for each concentration of Xe (capacity concentration) ) As a parameter, the effect of the addition of He gas on the polarization rate was investigated. The results are shown in Table 2. Regardless of the concentration of xenon gas, dilution with 100% nitrogen achieved higher polarization than dilution with a mixed gas of He and nitrogen. This shows that the addition of He gas is unnecessary at a low pressure of 0.15 atm.
（実施例３：フロー式測定）
実施例１及び２はバッチ式の測定であったが、本実施例では、図１に示す偏極希ガス製造装置を用いてフロー式の測定を行った。アルカリ金属はルビジウムを使用し、原料ガスとして、７０％のキセノンガス及び３０％の窒素ガス（容量比）の混合ガスを使用した。原料ガスは、20 ml/minの流量で連続的に供給した。偏極セル内の圧力と偏極率との関係を図３に示す。偏極セルの形状、大きさは、実施例１と同様とした。
(Example 3: Flow measurement)
Examples 1 and 2 were batch-type measurements, but in this example, flow-type measurements were performed using the polarized rare gas production apparatus shown in FIG. As the alkali metal, rubidium was used, and a mixed gas of 70% xenon gas and 30% nitrogen gas (volume ratio) was used as a raw material gas. The source gas was continuously supplied at a flow rate of 20 ml / min. The relationship between the pressure in the polarization cell and the polarization rate is shown in FIG. The shape and size of the polarization cell were the same as in Example 1.
図３から明らかなように、大気圧から圧力を低下させることにより偏極率は上昇する傾向にあり、偏極率は0.15気圧で最大値11.6%を示し、１気圧での同条件での偏極率より1.8倍上昇した。偏極セル内の圧力が0.15気圧よりも小さくなると、偏極率は低下する傾向にあった。図３には示していないが、ダイアフラムポンプN820.3AT.18（ＫＮＦ社製）を用いて0.05気圧での測定を行ったところ、偏極率は0.1気圧よりさらに減少することが認められた。 As is clear from FIG. 3, the polarization rate tends to increase by lowering the pressure from the atmospheric pressure, and the polarization rate shows a maximum value of 11.6% at 0.15 atm. It was 1.8 times higher than the extreme rate. When the pressure in the polarization cell became smaller than 0.15 atm, the polarization rate tended to decrease. Although not shown in FIG. 3, when the measurement was performed at 0.05 atm using a diaphragm pump N820.3AT.18 (manufactured by KNF), it was recognized that the polarization rate was further reduced from 0.1 atm.
ここでは、偏極した混合ガスからXeを分離することなくそのままで使用することを念頭に置き、信号強度が129Xeの偏極率とXeの容量％の積に比例することから、表２でこの積が最大となるガス組成としてXe70%（N230％）を選んでフロー条件化の実験を行った。Xeの割合を70％より低下させるとN2の割合が増加しクエンチ効果が増大する。従って、Xe％を70％より下げれば、より低圧で偏極効果が上ると予想でき、好ましい圧力は0.15気圧より下がるはずである。70％Xeでは0.15気圧で11.6％の偏極率が得られているが、N2=90％（Xe=10%）とすると、全圧が0.05気圧でN2の分圧が同じとなるので、同程度のクエンチ効果が期待できる。そこでは、Xe％は１／７となるが、偏極率が7倍の81％以上にできれば、0.05気圧での偏極実験も有効となる。Xeの偏極率の理論的最大値は100％なので、この0.05気圧付近が今回提案する偏極実験の圧力の下限と考えられる。
In this case, Xe is used as it is without being separated from the polarized gas mixture, and the signal intensity is proportional to the product of the polarization rate of 129 Xe and the volume% of Xe. An experiment of flow conditions was conducted by selecting
以上より、偏極セル内の圧力は、０．０５気圧以上で０．６気圧以下であることが好ましく、０．０５気圧以上で０．２気圧以下であることがより好ましい。更に好ましくは、キセノンガス濃度が７０％程度の場合に、０．１気圧以上で０．２気圧以下であり、キセノンガス濃度が１−１０％程度の場合に、０．０５気圧以上で０．１５気圧以下である。 From the above, the pressure in the polarized cell is preferably 0.05 atm or more and 0.6 atm or less, and more preferably 0.05 atm or more and 0.2 atm or less. More preferably, when the xenon gas concentration is about 70%, the pressure is 0.1 atm or more and 0.2 atm or less, and when the xenon gas concentration is about 1-10%, the pressure is 0.05 atm or more and 0. 15 atmospheres or less.
次に、偏極率の流速依存性を調べるため、上記測定において原料ガスの流量と偏極率との関係を求めた。また、これと比較するため、同流量に対して偏極セル内を１気圧に設定した場合についても、偏極率を求めた。この結果を図４に示す。 Next, in order to investigate the flow rate dependence of the polarization rate, the relationship between the flow rate of the source gas and the polarization rate was determined in the above measurement. For comparison with this, the polarization rate was also obtained for the case where the inside of the polarization cell was set to 1 atm with respect to the same flow rate. The result is shown in FIG.
図４に示すように、いずれの流量においても、１気圧の場合に比べて0.15気圧の場合には偏極率が増大しているが、流量が多いほど偏極率の増大割合が低下する傾向が認められた。これは、流量の増大によりキセノンガスが偏極セルを通過する平均時間が短くなることが原因と考えられるため、偏極セルを長くすることが有効であると推測される。 As shown in FIG. 4, at any flow rate, the polarization rate increases at 0.15 atm compared to 1 atm, but the increase rate of the polarization rate tends to decrease as the flow rate increases. Was recognized. This is considered to be caused by a decrease in the average time for the xenon gas to pass through the polarization cell due to an increase in the flow rate. Therefore, it is assumed that it is effective to lengthen the polarization cell.
また、0.15気圧及び１気圧のそれぞれの場合について、時刻０でレーザ照射を開始したときの各流量に対する偏極率の立ち上がり特性を調べた結果を図５に示す。この試験においては、偏極セルのセル長さを２０ｃｍとした。
FIG. 5 shows the results of examining the rising characteristics of the polarization rate with respect to each flow rate when laser irradiation is started at
いずれの流量においても、１気圧の場合に比べて0.15気圧の場合には偏極率の立ち上がり速度が増大しており、約２．６倍速くなっている。レーザ照射の開始から５００秒後には、いずれの条件においても偏極率は安定しており、圧力の違いによる相違は認められなかった。 At any flow rate, the rising rate of the polarization rate increases at 0.15 atm compared to 1 atm, and is about 2.6 times faster. After 500 seconds from the start of laser irradiation, the polarization rate was stable under any condition, and no difference due to the difference in pressure was observed.
次に、長さ70ｃｍ（直径は6ｃｍ）の偏極セルにて1気圧で20分偏極後、ポンプで吸引することにより流速25ml/minでフロー（ガス組成は70%Xe+30%N2）を開始し定常状態で0.15気圧とした。この結果を図６に示す（図の○印）。セルの吸引に伴い偏極率は急激に上昇し、１分ほどで定常値に達した。1気圧のままで同じ流速でフローさせた結果（図の●印）と比較すると、偏極率の増大は2倍程度であった。また、ダイアフラムポンプを偏極ガスが通過することによる偏極率の低下を測定した。１気圧偏極ガスの通過実験の結果、ダイアフラムポンプの通過による偏極率の低下は10％程度であり、十分小さいと確認できた。 Next, after polarization at 1 atm for 20 minutes in a polarization cell with a length of 70 cm (diameter is 6 cm), it is flowed at a flow rate of 25 ml / min by sucking with a pump (gas composition is 70% Xe + 30% N 2 ) Was started, and the pressure was 0.15 at steady state. The results are shown in FIG. 6 (circles in the figure). The polarization rate increased rapidly with the suction of the cell, and reached a steady value in about 1 minute. Compared with the results of flow at the same flow rate with 1 atm. (Marked with ● in the figure), the increase in polarization rate was about twice. In addition, a decrease in the polarization rate due to the polarized gas passing through the diaphragm pump was measured. As a result of the passage experiment of 1 atm polarized gas, the decrease in the polarization rate due to the passage of the diaphragm pump was about 10%, which was confirmed to be sufficiently small.
次に、偏極セル長さをパラメータとして、Ｓ／Ｎ比の時間依存性を調べた。Ｓ／Ｎ比は偏極率に比例するので、セルの安定性を見ていることになる。セルの直径は６ｃｍで長さは30ｃｍから１ｍまで変化させている。偏極セル内を0.15気圧として密閉状態で30分偏極後、25ml/minの流量でフロー開始して測定した結果を図７に示す。 Next, the time dependency of the S / N ratio was examined using the polarized cell length as a parameter. Since the S / N ratio is proportional to the polarization rate, the stability of the cell is observed. The cell diameter is 6 cm and the length is changed from 30 cm to 1 m. FIG. 7 shows the measurement results after starting polarization at a flow rate of 25 ml / min after polarization for 30 minutes in a sealed state with the inside of the polarization cell being 0.15 atm.
図７に示すように、Ｓ／Ｎ比は３分ほどで定常値となったが、長いセルの方が定常状態での信号変動が小さい。これはセル内の流れの乱れからくるセル通過時間のばらつきによると考えられ、長いセルでは偏極される時間が十分あるので、流れの乱れによる偏極率のばらつきは顕著でなくなる。ただし、長いセルでは、セル全体にわたっての外部磁場の分布に均一性の低下は避けられないので、偏極率（信号強度）の低下は避けられない。 As shown in FIG. 7, the S / N ratio reached a steady value in about 3 minutes, but the signal fluctuation in the steady state is smaller in the longer cell. This is considered to be due to variations in the cell passage time due to the flow disturbance in the cell, and since the polarization time is sufficient in the long cell, the fluctuation in the polarization rate due to the flow disturbance is not significant. However, in a long cell, a decrease in uniformity in the distribution of the external magnetic field over the entire cell is unavoidable, so a decrease in polarization rate (signal intensity) is unavoidable.
次に、偏極セルの加熱温度をパラメータとして、偏極率がどのように変化するかを調べた。セル温度の測定は、セル外側でセルの高さの中央付近で恒温槽内の空気温度を測定することにより行った。偏極セルのセル長さは30ｃｍとして、原料ガスの流速は30ml/minとした。20分偏極後にフローを開始して数分後の定常値を測定した。この結果を図８に示す。ガス組成は、5%Xe+95%N2（○）および10%Xe+90%N2（△）とし、5%Xe+95%N2については１気圧の場合も測定した（●）。図８に示すように、ガス組成がいずれの場合も110℃近辺が最適値となった。 Next, it was examined how the polarization rate changes using the heating temperature of the polarization cell as a parameter. The cell temperature was measured by measuring the air temperature in the thermostatic chamber near the center of the cell height outside the cell. The cell length of the polarization cell was 30 cm, and the flow rate of the source gas was 30 ml / min. The flow was started after polarization for 20 minutes, and a steady value was measured after several minutes. The result is shown in FIG. The gas composition was 5% Xe + 95% N 2 (◯) and 10% Xe + 90% N 2 (Δ), and 5% Xe + 95% N 2 was also measured at 1 atm (●). As shown in FIG. 8, the optimum value was around 110 ° C. for any gas composition.
これは、Ｒｂ蒸気密度とレーザー出力の兼ね合いで決まり、その他、Ｒｂ金属表面の腐食の程度にも依存する。一般にレーザ出力を上げた時はＲｂ蒸気密度は高い方が適当であり、セル温度は高くなる傾向にある。図８では、0.15気圧では1気圧と比べて、約2倍の偏極率の改善が見られる。図８ではＸｅ５％の方が、Ｘｅ10％より偏極率が約2倍高いが、これは表２のバッチ式実験の結果と対応する。
This is determined by the balance between the Rb vapor density and the laser output, and also depends on the degree of corrosion of the Rb metal surface. In general, when the laser output is increased, a higher Rb vapor density is appropriate and the cell temperature tends to be higher. In FIG. 8, the improvement of the polarization rate is about twice as large at 0.15 atm compared to 1 atm. In FIG. 8, the polarization rate of
（実施例４：同位体濃縮129Xeガスの使用例、フロー式測定）
129Xeの磁気共鳴信号の高感度化のため、同位体濃縮したXeガスの使用が効果的である。ただし、経済的に高価であるので、高濃度の同位体濃縮Xeガスの利用は困難なことが多い。特にフロー系ではガスの使用量も多くなることから、希釈したXeガスの使用が歓迎されよう。また、動物に適用する場合は60％以上の高濃度Xeは麻酔作用を及ぼすので注意が必要であり、これより十分低濃度とすることが推奨される。低濃度Xeでは、低濃度による感度の低下に対し、希釈効果（クエンチとバッファー効果からなる）による感度向上があるので、用いる濃度は最適値に設定することが肝要となる。
(Example 4: Use example of isotope enriched 129 Xe gas, flow measurement)
To increase the sensitivity of 129 Xe magnetic resonance signals, it is effective to use isotope enriched Xe gas. However, since it is economically expensive, it is often difficult to use a high concentration of isotope enriched Xe gas. The use of diluted Xe gas will be welcomed, especially since the amount of gas used in the flow system increases. Also, when applied to animals, high concentrations of 60% or higher Xe have an anesthetic effect, so care must be taken, and it is recommended that the concentration be sufficiently lower than this. At low concentration Xe, sensitivity is improved by dilution effect (consisting of quenching and buffer effect) against the decrease in sensitivity due to low concentration, so it is important to set the concentration to be used to an optimum value.
同位体濃縮Xeガスでも天然のXeガスと基本的に同じ結果が得られることは表３から分かる。即ち、同じXe濃度で比較すれば、同位体濃度に比例した感度向上が実現する。表３の測定において、偏極セルは長さ１０ｃｍのものを使用した。 It can be seen from Table 3 that isotope enriched Xe gas gives basically the same results as natural Xe gas. That is, if the comparison is made at the same Xe concentration, an improvement in sensitivity proportional to the isotope concentration is realized. In the measurement of Table 3, a polarized cell having a length of 10 cm was used.
偏極した混合ガスをそのまま測定に供する場合の磁気共鳴感度は、偏極率×129Xe同位体濃度に比例する。Xeを凍結して分離する場合は、偏極率の高いXeの生産能力を比較するには偏極率×129Xe同位体濃度×129Xe流量が妥当と言える。表３の結果では、5%Xeと70%Xeを比べると、濃度×偏極率で比較して70％Xeの方が約2倍感度が高い。ただし、麻酔の副作用や同位体濃縮ガスの価格を考えると、70％Xeは歓迎されない。10%以下のXe濃度では、図８に示すように、濃度×偏極率は5％Xeと殆んど同じである。5％以下のXe濃度を比較したのが、表４である。偏極率×濃度で比較して、5%:3%:1%=170:132:63で5％Xeガスが最も有効となる。1％ガスでは価格は1/5であるが偏極率×濃度が1/3となるので、あまり好ましくないが、信号強度が十分ある場合には、価格を優先して１％も使用が考えられる。以上より、Xe濃度としては、1−10％が妥当な範囲であり、3-10%がより好ましく、5％程度が推奨される。 The magnetic resonance sensitivity when the polarized mixed gas is used for measurement as it is is proportional to the polarization rate × 129 Xe isotope concentration. When separating Xe by freezing, it can be said that the polarization rate x 129 Xe isotope concentration x 129 Xe flow rate is appropriate for comparing the production capacity of Xe with a high polarization rate. In the results of Table 3, comparing 5% Xe and 70% Xe, 70% Xe is approximately twice as sensitive as density x polarization rate. However, considering the side effects of anesthesia and the price of isotope enriched gas, 70% Xe is not welcomed. At an Xe concentration of 10% or less, as shown in FIG. 8, the concentration × polarization rate is almost the same as 5% Xe. Table 4 compares Xe concentrations of 5% or less. Compared with the polarization rate × concentration, 5% Xe gas is most effective at 5%: 3%: 1% = 170: 132: 63. The price is 1/5 for 1% gas, but the polarization rate x concentration is 1/3, which is not very desirable. However, if the signal strength is sufficient, 1% may be used in favor of the price. It is done. From the above, as the Xe concentration, 1-10% is a reasonable range, 3-10% is more preferable, and about 5% is recommended.
同様な比較を1気圧の偏極実験に適用すると、偏極率×濃度で比較して、5%:3%:1%=125:87:41であり、やはり5％Xeガスが信号強度として一番強い結果となった。従って、混合ガスを偏極した後、そのままでＮＭＲやＭＲＩ測定に供する場合は、5％Xeガスの使用が最適であることが分かった。 When a similar comparison is applied to a 1 atm polarization experiment, 5%: 3%: 1% = 125: 87: 41 compared to the polarization rate x concentration, and 5% Xe gas is also used as the signal intensity. The strongest result. Therefore, it was found that the use of 5% Xe gas is optimal when the mixed gas is polarized and used for NMR or MRI measurement as it is.
１ａ，１ｂ 供給源
６ 偏極セル
６１ 真空ポンプ
６７ カバー部材
７ 励起用光源
1a, 1b Supply source 6
67 Cover member 7 Excitation light source
Claims (5)
励起光の照射時における前記偏極セル内の圧力を、０．０５気圧以上０．６気圧以下に維持することを特徴とする偏極希ガスの製造方法。 A method of producing a polarized rare gas by supplying a source gas containing a rare gas and a quench gas to a polarization cell, mixing it with alkali metal vapor, and irradiating the polarization cell with excitation light in a magnetic field. And
A method for producing a polarized rare gas, characterized in that a pressure in the polarization cell during irradiation with excitation light is maintained at 0.05 atm or more and 0.6 atm or less.
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