FR2986379A1 - "laser accordable en phase continue" - Google Patents

Abstract

La présente invention concerne un laser accordable qui comprend un premier accordeur (210) configuré pour sélectionner une longueur d'onde d'émission du laser et un deuxième accordeur (215) configuré pour régler un mode de cavité du laser en modifiant la longueur de parcours optique de la cavité. Le deuxième accordeur (215) est limité par une plage d'accord finie. Le laser accordable comprend en outre une unité de contrôle configurée pour contrôler le premier (210) et le deuxième (215) accordeurs afin de sélectionner la longueur d'onde d'émission et de régler le mode de cavité de manière synchronisée, de sorte à réaliser un accord en phase continue sur une plage plus grande que celle supportée par la plage d'accord finie du deuxième accordeur.

Description

Laser accordable en phase continue Les lasers accordables sont utilisés pour générer une lumière laser à différentes longueurs d'onde. Ces lasers peuvent être utilisés dans une variété d'applications techniques, telles que les communications optiques, la spectroscopie et la photochimie, pour n'en citer que quelques-unes. A titre d'exemple, un système de communication optique peut utiliser un laser accordable pour transmettre des données à travers des différents canaux de communication utilisant un multiplexage par répartition de longueur d'onde. Un laser accordable comprend généralement une cavité qui fait recirculer et amplifie des longueurs d'onde sélectionnées d'un champ optique pour produire un faisceau laser. La cavité comprend généralement un filtre de longueur d'onde qui sélectionne des longueurs d'onde à amplifier par la cavité et un élément de gain qui amplifie les longueurs d'onde sélectionnées. A titre d'exemple, le filtre de longueur d'onde peut être mis en oeuvre par un réseau de diffraction et l'élément de gain peut être mis en oeuvre par un amplificateur optique à semi-conducteur (SOA).

La plage d'accord du laser est généralement déterminée par les propriétés de la cavité telles que son spectre de gain et ses modes de cavité. Le spectre de gain de la cavité définit un ensemble de longueurs d'onde qui sont amplifiées lorsque le champ optique est fait recirculer. Pour produire une action d'émission laser, une longueur d'onde doit se situer à l'intérieur du spectre de gain, de telle sorte qu'elle est amplifiée lors de la recirculation. Le spectre de gain est généralement déterminé par les propriétés d'un élément de gain et de tout élément de perte dans la cavité. Les modes de cavité, d'autre part, définissent un ensemble discret de longueurs d'onde qui résonnent dans la cavité en fonction de leur relation avec la longueur optique de la cavité. Pour produire une action 1 d'émission laser, non seulement une longueur d'onde doit se situer dans le spectre de gain, mais elle doit aussi appartenir à l'un des modes de cavité de la cavité. Une longueur d'onde appartient à un mode de cavité si un trajet aller-retour à travers la cavité est égal à un multiple entier de cette longueur d'onde. Comme les modes de cavité sont en relation avec la longueur optique de la cavité, ils peuvent être modifiés en réglant cette longueur optique. Lorsque le laser est accordé entre différentes longueurs d'onde, sa sortie peut présenter des discontinuités dues aux soi-disant «sauts de mode» entre les différents modes de la cavité. Par exemple, si le laser est accordé d'une première longueur d'onde correspondant à un premier mode de cavité à une deuxième longueur d'onde correspondant à un deuxième mode de cavité, la sortie du laser peut être interrompue alors que l'accord passe par des longueurs d'onde intermédiaires qui n'appartiennent à aucun des modes de cavité du laser. Le laser peut également être sujet à des discontinuités dues à des différences de phase entre longueurs d'onde de sortie successives. Par exemple, si le laser est accordé entre longueurs d'onde successives qui sont déphasées l'une par rapport à l'autre, la sortie obtenue peut être déformée ou non définie en certains points. Les discontinuités provoquées par les sauts de mode ou par les différences de phase peuvent entraver l'exécution de certaines applications. Par exemple, dans l'instrumentation de test optique, il peut être utile d'effectuer un balayage de longueur d'onde continu avec un laser accordable pour tester les performances d'un dispositif optique sur toute une plage de longueurs d'onde. Toutefois, ces discontinuités généralement empêchent que le balayage soit effectué pour toutes les longueurs d'onde, et elles peuvent introduire un bruit dans les mesures résultantes. Afin d'éviter ces limitations ainsi que d'autres limitations, les chercheurs ont mis au point des lasers qui peuvent être accordés d'une manière en phase continue (c'est-à-dire 2 sans sauts de mode et en phase) en réglant leurs modes de cavité pour compenser les changements dans les longueurs d'onde. Par exemple, lorsqu'un laser accordable en phase continue est accordé d'une première longueur d'onde à une deuxième longueur d'onde, la longueur optique de la cavité peut être réglée en même temps que la longueur d'onde sélectionnée afin d'éviter des sauts de mode et faire en sorte que la deuxième longueur d'onde soit émise en phase avec la première longueur d'onde. La Figure 1 est un schéma illustrant une cavité traditionnelle qui peut être utilisée pour mettre en oeuvre un laser accordable en continu. Dans l'exemple de la Figure 1, la cavité a une configuration de Littrow, mais elle pourrait être modifiée pour avoir d'autres configurations, par exemple une configuration de Littman-Metcalf. En se référant à la Figure 1, une cavité 100 comprend un amplificateur optique 105, une lentille de collimation 110 et un réseau de diffraction 115. L'amplificateur optique 105 comprend un miroir partiellement réfléchissant 125 à une extrémité et un revêtement anti-réfléchissant 130 à une autre extrémité. Une longueur d'onde d'émission de la cavité 100 est accordée en tournant le réseau de diffraction 115 autour d'un point de pivotement 135 défini avec précision. En fonctionnement, l'amplificateur optique 105 amplifie un champ optique se propageant le long d'un axe optique 120. Le champ optique est visé par la lentille de collimation 110 et réfléchi par le réseau de diffraction 115. Le champ optique réfléchi recircule en arrière à travers la lentille de collimation 110, il pénètre le revêtement antiréfléchissant 130, et ensuite il arrive au miroir partiellement réfléchissant 125. Une fraction de la puissance du champ optique est transmise à travers le miroir partiellement réfléchissant 125 et elle est recueillie en tant que sortie optique du laser. Le réseau de diffraction 115 est généralement monté sur un cadre actionné par un moteur afin de le faire tourner autour du point de pivotement 135. Le réseau de 3 diffraction 115 a la fonction en même temps d'un filtre accordable, afin de sélectionner de manière grossière la longueur d'onde d'émission laser, et aussi d'un accordeur de mode de cavité, pour sélectionner de manière fine la longueur d'onde d'émission laser. Le réseau de diffraction 115 sélectionne une longueur d'onde grossière différente par un changement de son angle d'incidence par rapport à l'axe optique 120, et il sélectionne une longueur d'onde fine différente par une translation qui modifie la longueur de la cavité 100. La rotation autour du point de pivotement 135 défini avec précision produit en même temps les quantités adéquates de l'accord en angle et de l'accord en translation de telle sorte que la longueur d'onde du laser de sortie est balayée d'une manière en phase continue via un seul actionnement. Un exemple de cette configuration est présenté dans Trutna, W.R. et Stokes L.F., "Continuously tuned external cavity semiconductor laser," Journal of Lightwave Technology, vol. 11, n. 8, 1279-1286 (1993), dont le contenu est ici incorporé par référence. En partie, la configuration de la cavité 100 est attrayante en raison de sa simplicité du point de vue mécanique, et en particulier de sa capacité d'accorder de manière continue un laser en utilisant un seul mouvement mécanique. Néanmoins, la configuration de la cavité 100 présente également des inconvénients importants. Un inconvénient de la cavité 100 est représenté par le fait qu'elle a une tolérance d'erreur minimale par rapport à la position du réseau de diffraction 115. En particulier, le réseau de diffraction 115 doit conserver son précis alignement par rapport au point de pivotement 135, sinon le mécanisme d'accord sera compromis. Cela peut être difficile à obtenir en considération du passage du temps, des changements dans l'environnement de l'appareil, et des activités potentiellement perturbatrices telles que le transport. Par conséquent, afin d'éviter des distorsions potentielles, la cavité 100 doit généralement être réalisée par un procédé extrêmement soigneux, qui se révèle long et coûteux. Un autre inconvénient de la cavité 100 est représenté par le fait que le mécanisme d'accord mécanique a tendance à limiter la vitesse d'accord. En particulier, le point de pivotement 135 décalé nécessite des mécanismes d'entraînement à moteur indirects, qui 4 5 impliquent généralement des composants mécaniques ayant une grande inertie et des faibles fréquences de résonance, tel qu'un bras de levier mécanique. Ces caractéristiques nécessitent des vitesses de balayage plus lentes et des taux de répétition plus bas. Un inconvénient ultérieur de la cavité 100 est représenté par le fait que le point de 10 pivotement peut se déplacer lorsqu'un laser est accordé sur une large plage spectrale. Cela est dû en partie à l'incapacité de la cavité de compenser la dispersion lorsque l'accord est effectué. Par conséquent, il est nécessaire d'utiliser des systèmes mécaniques plus élaborés pour maintenir l'accord en phase continue sur toute la plage spectrale. 15 Compte tenu de ces inconvénients et d'autres encore des technologies traditionnelles, on ressent le besoin d'approches plus efficaces, plus souples et moins coûteuses pour l'accord de laser en phase continue sur une large plage de longueurs d'onde. 20 Selon un mode de réalisation représentatif de l'invention, un laser accordable comprend: un premier accordeur configuré pour sélectionner une longueur d'onde d'émission du laser; un deuxième accordeur configure pour régler un mode de cavité du laser en modifiant la longueur de parcours optique de la cavité. Le deuxième accordeur est limité par une plage d'accord finie. 25 Le laser accordable comprend en outre une unité de contrôle configurée pour contrôler le premier et le deuxième accordeurs pour sélectionner la longueur d'onde d'émission et pour régler le mode de cavité de façon synchronisée afin de réaliser un accord en phase continue sur une plage plus grande que la plage d'accord finie du deuxième accordeur. 30 Selon un autre mode de réalisation représentatif de l'invention, un procédé de mise en oeuvre d'un laser accordable comprenant un premier accordeur et un deuxième accordeur comprend les étapes de: contrôler le premier accordeur pour sélectionner une longueur5 d'onde d'émission du laser; contrôler le deuxième accordeur pour régler un mode de cavité du laser en modifiant la longueur de parcours optique de la cavité. Le deuxième accordeur est limité par une plage d'accord finie. Le procédé comprend en outre l'étape de contrôler le premier et le deuxième accordeurs de manière synchronisée l'un par rapport à l'autre pour modifier la longueur d'onde d'émission sélectionnée en modalité de phase continue sur une plage plus grande que la plage supportée par la plage d'accord finie du deuxième accordeur. Les modes de réalisation décrits seront mieux compris grâce à la description détaillée qui suit, fournie avec référence aux dessins annexés. Chaque fois qu'il sera possible et pratique, des références homologues seront utilisées pour désigner des éléments homologues. La Figure 1 est un schéma d'une cavité laser traditionnelle pour un laser accordable en continu.

La Figure 2 est un schéma simplifié d'une cavité laser d'un laser accordable en continu selon un mode de réalisation représentatif de l'invention. La Figure 3 est une représentation graphique d'une opération d'accord d'une cavité laser selon un mode de réalisation représentatif de l'invention. La Figure 4 est un schéma d'une cavité laser selon un autre mode de réalisation représentatif de l'invention.

La Figure 5 est un schéma d'une cavité laser selon un autre mode de réalisation représentatif de l'invention. 6 La Figure 6 est un schéma d'une cavité laser selon un autre mode de réalisation représentatif de l'invention. La Figure 7 est un schéma d'une cavité laser selon un autre mode de réalisation représentatif de l'invention. 10 Les Figures 8A à 8D sont des schémas de cavités laser selon des ultérieurs modes de réalisation représentatifs de l'invention. La Figure 9 est un schéma d'une cavité laser selon un autre mode de réalisation représentatif de l'invention. 15 La Figure 10 est un diagramme illustrant un procédé d'accord d'un laser accordable en continu selon un mode de réalisation représentatif de l'invention. Dans la description détaillée qui suit, et qui n'est donnée qu'à des fins d'explication sans 20 aucune intention de limitation, des modes de réalisation représentatifs de l'invention illustrant des détails spécifiques sont présentés dans le but de fournir une compréhension approfondie des enseignements de la présente invention. Cependant, il sera évident à l'homme du métier ayant une compétence ordinaire dans le secteur technique lorsqu'il aura profité de la présente description détaillée que d'autres modes de réalisations selon 25 les enseignements de la présente invention, bien que présentant des détails spécifiques différents de ceux décrits ici, ne se départent pas du cadre de l'invention tel que défini par les revendications annexées. En outre, dans la suite, les descriptions détaillées d'appareils et de procédés bien connus dans l'état de la technique pourront être omises afin de ne pas obscurcir la description des modes de réalisation représentatifs de 30 l'invention. Il est évident que tels procédés et appareils rentrent dans le cadre des présents enseignements. La terminologie ici utilisée a uniquement pour but de décrire des modes de réalisation 7 particuliers, et elle n'a aucune intention d'être limitative. Les définitions de termes fournies doivent être considérées comme des compléments aux significations techniques et scientifiques communément comprises et acceptées dans le domaine technique des présents enseignements.

Dans le sens utilisé dans la présente description et dans les revendications annexées, les termes «un», «une», «le» et «la» comprennent à la fois les référents singuliers et pluriels, à moins que le contexte n'indique clairement le contraire. Ainsi, par exemple, «un dispositif» comprend «un dispositif» mais aussi «plusieurs dispositifs».

Dans le sens utilisé dans la présente description et dans les revendications annexées, et en plus de leur sens ordinaire, les termes «sensible» ou «sensiblement» signifient «dans des limites acceptables» ou «jusqu'à un degré acceptable». De façon générale, les présents enseignements portent sur les lasers accordables et sur les procédés connexes à la mise en oeuvre des lasers accordables. Par exemple, dans certains modes de réalisation, un laser accordable en phase continue comprend une cavité laser comportant un mécanisme d'accord grossier (ou premier accordeur), un mécanisme d'accord fin (ou deuxième accordeur), et une unité de contrôle qui contrôle les mécanismes d'accord grossier et fin de telle sorte que l'accord est effectué de façon synchronisée. Le mécanisme d'accord grossier peut comprendre, par exemple, un filtre de longueur d'onde et le mécanisme d'accord fin peut comprendre, par exemple, un accordeur de mode de cavité, et unité de contrôle peut contrôler électroniquement le filtre de longueur d'onde et l'accordeur de mode de cavité pour effectuer la sélection de longueur d'onde et le réglage de mode de cavité de façon synchronisée. La combinaison de ces éléments et leur fonctionnement synchronisé permettent au laser d'être accordé sensiblement sans sauts de mode et/ou sans discontinuités de phase. Dans certains modes de réalisation, le filtre de longueur d'onde et l'accordeur de mode 8 de cavité sont mis en oeuvre comme composants mécaniquement séparés, ce qui élimine la nécessité de les faire tourner autour d'un point de pivotement défini avec précision comme il s'avérait dans l'exemple de la Figure 1. Cette séparation mécanique peut permettre une vitesse d'accord accrue parce que l'élimination de la contrainte de point de pivotement permet au filtre de longueur d'onde d'être actionné par des différentes 10 techniques de contrôle alternatives, telles que des techniques mécaniques, des techniques basées sur des systèmes micro-électro-mécaniques (MEMS), des techniques piézoélectriques et des techniques électro-optiques. En outre, la vitesse d'accord accrue peut également être obtenue en faisant tourner le filtre de longueur d'onde sur un axe central plutôt qu'autour d'un point de pivotement éloigné. Autrement dit, l'accord peut 15 être effectué par un moteur à entraînement direct configuré pour faire tourner un réseau de diffraction, un miroir ou un prisme autour de son propre centre. Cela permet d'éliminer certaines formes d'inertie, telles que celle d'un bras de levier étendu comme celui de l'exemple de la Figure 1. 20 En outre, la séparation entre le filtre de longueur d'onde et l'accordeur de mode de cavité peut aussi améliorer la tolérance d'erreur en permettant à l'un de ces deux composants de compenser les erreurs résiduelles de l'autre. En d'autres termes, les erreurs résiduelles du filtre de longueur d'onde peuvent être compensées par l'accordeur de mode de cavité, et vice versa. La capacité d'adapter un accordeur par rapport à l'autre 25 fournit également un mécanisme pour gérer doucement la dispersion dans la cavité. Dans certains modes de réalisation, l'accordeur de mode de cavité comprend un modulateur de phase ayant une plage de phase finie et configuré pour créer une modulation périodique sans réinitialisations ou discontinuités de son signal de 30 commande. L'élimination des réinitialisations du signal de commande permet d'améliorer les performances du laser, étant donné que la sortie du laser devient généralement mal définie pendant le temps où le signal de commande est réinitialisé. 9 Dans des modes de réalisation alternatifs, l'accordeur grossier et l'accordeur fin peuvent être mis en oeuvre avec plusieurs mécanismes et configurations d'accord alternatifs. Par exemple, l'accordeur grossier ainsi que l'accordeur fin peuvent être mis en oeuvre en utilisant des composants électroniques, des composants mécaniques, ou une combinaison de composants mécaniques et électroniques. En conséquence, certains modes de réalisation peuvent être mis en oeuvre à l'aide, par exemple, d'un mécanisme de réglage entièrement électronique. En outre, dans certains modes de réalisation, la cavité laser peut être mise en oeuvre entièrement dans une seule puce électronique. Ces modes de réalisation ainsi que d'autres nombreux modes de réalisation alternatifs apparaîtront clairs à partir de la description fournie dans la suite.

Dans la description qui suit, certains concepts seront décrits dans le cadre des lasers à cavité externe (LCE). Néanmoins, ces concepts ne sont pas limités aux lasers à cavité externe linéaires et ils peuvent être mis en oeuvre dans d'autres types de lasers, tels que des lasers à cavité annulaire, des lasers à double cavité, et d'autres encore.

La Figure 2 est un schéma simplifié d'une cavité laser pour un laser accordable en continu selon un mode de réalisation représentatif de l'invention. Ce schéma fournit une représentation simplifiée d'une cavité et il ne doit pas être interprété comme limitant par rapport à détails spécifiques d'autres modes de réalisation.

En se référant à la Figure 2, une cavité 200 comprend un amplificateur 205, un premier accordeur grossier 210 (dans la suite accordeur grossier 210) et un deuxième accordeur fin 215 (dans la suite accordeur fin 215). L'accordeur grossier 210 peut comprendre, par exemple, un filtre accordé mécaniquement qui comporte au moins un réseau de diffraction, un miroir et un prisme. Bien que non illustré, la cavité 200 comprend en outre généralement un miroir à une de ses extrémités, ou bien des miroirs aux deux extrémités, pour recirculer un champ optique. 10 L'amplificateur 205 peut comprendre, par exemple, un amplificateur optique à semi- conducteur tel qu'une puce de diode laser. L'amplificateur 205 comporte généralement un revêtement anti-réfléchissant sur une face tournée vers l'intérieur de la cavité 200 et un miroir totalement ou partiellement réfléchissant sur une face tournée vers l'extérieur de la cavité 200. L'amplificateur 205 applique un gain à un ensemble de longueurs d'onde sélectionnées par l'accordeur grossier 210 et l'accordeur fin 215. L'accordeur grossier 210 sélectionne de manière grossière une longueur d'onde d'émission de la cavité 200 et l'accordeur fin 215 effectue un accord fin basé sur la longueur d'onde sélectionnée. Par exemple, l'accordeur grossier 210 peut être un filtre de longueur d'onde qui sélectionne une petite bande de longueurs d'onde en utilisant un réseau de diffraction ou une autre technique, et l'accordeur fin 215 peut être un accordeur de mode de cavité qui règle une longueur de parcours optique de la cavité 200 en fonction des longueurs d'onde sélectionnées. La combinaison de ces deux actions d'accord peut être utilisée pour balayer la longueur d'onde d'émission sur une plage continue de longueurs d'onde tout en maintenant les longueurs d'onde successives en phase les unes avec les autres. Afin d'atteindre ce résultat, il faut toutefois que leur fonctionnement soit synchronisé. Comme l'accordeur grossier 210 et l'accordeur fin 215 sont contrôlés indépendamment l'un de l'autre, chaque accordeur peut compenser les erreurs résiduelles de l'autre. Par conséquent, les imperfections dans l'assemblage de la cavité 200 peuvent être mieux tolérées par rapport à la cavité 100 de la Figure 1. Cependant, comme l'accordeur grossier 210 et l'accordeur fin 215 doivent être bien synchronisés, leur contrôle peut être plus compliqué que celui de la cavité 100 de la Figure 1.

La Figure 3 est une représentation graphique d'une opération d'accord d'une cavité laser selon un mode de réalisation représentatif de l'invention. Aux fins d'explication, on supposera que l'opération d'accord est effectuée par la cavité 200 de la Figure 2. 11 Toutefois, cette opération pourrait aussi être effectuée par un autre type de cavité ou par une cavité avec une configuration différente. En se référant à la Figure 3, une bande de longueur d'onde 305 représente un ensemble de longueurs d'onde sélectionnées par l'accordeur grossier 210, et un ensemble de lignes marquées A - G représente des modes de cavité de la cavité 200. Ces symboles sont représentés le long d'un spectre de longueur d'onde indiqué par une flèche à deux pointes sur la Figure 3. Lors d'un instant initial ou premier instant to, l'accordeur grossier 210 sélectionne une bande de longueur d'onde 305. Cela peut être réalisé, par exemple, par la rotation d'un réseau de diffraction à un angle correspondant à cette bande de longueur d'onde spécifique. Au premier instant to, la bande de longueur d'onde 305 est centrée sur un mode de cavité D de la cavité 200. La position du mode de cavité D est imposée par la longueur optique de la cavité 200, qui peut être réglée par l'action de l'accordeur fin 215.

Entre le premier instant to et un deuxième instant ti, la bande de longueur d'onde sélectionnée 305 est déplacée vers la gauche, comme indiqué sur la Figure 3 par une flèche à une seule pointe. Autrement dit, l'accordeur grossier 210 règle la bande de longueur d'onde sélectionnée de la cavité 200 à une plage inférieure. Dans le même temps, l'accordeur fin 215 règle les modes de cavité pour compenser cet accord de longueur d'onde en changeant la longueur de la cavité 200. En particulier, l'accordeur fin 215 règle la longueur de la cavité pour décaler les modes de cavité des lignes originales A-G à des nouvelles lignes correspondantes A' -G' en coordination avec l'accord de la longueur d'onde sélectionnée. En conséquence, le mode de cavité D, qui était aligné avec la bande de longueur d'onde 305 au premier instant to, est décalé de façon à devenir au deuxième instant t1 un mode de cavité D', qui est toujours aligné avec la bande de longueur d'onde 305 après le décalage. Les modes de cavité D' et C sont dégénérés, ce qui permet à un accordeur fin 215 périodique et limité par une plage finie, 12 d'avoir une plage d'accord infinie par accumulation de décalages incrémentaux. Comme un mode de cavité reste toujours aligné avec la bande de longueur d'onde 305, la longueur d'onde d'émission de la cavité 200 ne «saute» pas entre les différents modes de cavité pendant l'accord. Par conséquent, grâce à l'action d'accord synchronisée de l'accordeur grossier 210 et de l'accordeur fin 215, comme illustré sur la Figure 3, la longueur d'onde d'émission peut être fixée à n'importe quelle valeur le long d'un continuum plutôt que seulement à des valeurs discrètes correspondant aux modes de cavité discrets. Cela permet à la cavité 200 d'effectuer un accord en continu ou accord de longueur d'onde balayé.

La Figure 4 est un schéma d'une cavité laser selon un autre mode de réalisation représentatif de l'invention. Ce schéma représente un exemple plus spécifique de la cavité 200. En conséquence, la description de caractéristiques fonctionnelles similaires pourra être omise afin de se concentrer sur les caractéristiques différentes ou uniques de cet exemple. En se référant à la Figure 4, une cavité 400 comprend un miroir d'extrémité 405, un amplificateur optique à semi-conducteurs 410, une première lentille de couplage 415, un accordeur de mode de cavité 420, une deuxième lentille de couplage 425, et un filtre de longueur d'onde 430. Le filtre de longueur d'onde 430 comprend un réseau de diffraction (illustré sur la Figure 4 par les «dents» triangulaires) qui fonctionne comme un miroir d'extrémité et en même temps comme un accordeur grossier. Le réseau de diffraction peut être, par exemple, un réseau à incidence de type Littrow revêtu en or, par exemple 1100 lignes/mm, blazé, à haute efficacité et à polarisation simple. Comme indiqué par la flèche à deux pointes sur la Figure 4, le réseau de diffraction peut tourner autour d'un point central plutôt qu'autour d'un point de pivotement décalé comme celui de la Figure 13 1. Dans une application d'exemple, le filtre de longueur d'onde 430 peut tourner sur une plage d'angles allant, par exemple, d'environ 10 degrés à environ 25 degrés pour obtenir une plage d'accord d'environ 200 nm sur longueurs d'onde de communications optiques. Comme le point central est fixe, la rotation du réseau de diffraction ne modifie pas la longueur optique de la cavité 400, et par conséquent, elle ne change pas les modes de cavité de la cavité 400. En outre, comme le filtre de longueur d'onde 430 n'a pas de point de pivotement décalé, il peut être entraîné par un moteur à entraînement direct tel qu'un moteur pas-à-pas ou un goniomètre. Conformément à un mode de réalisation représentatif de l'invention, l'accordeur de mode de cavité 420 comprend une unité de contrôle de la polarisation à trois étages en niobate de lithium, qui est un accordeur électro-optique. Un exemple d'une de ces étages est décrit dans Thaniyavarn, S., «Wavelength-independent, optical-damage-immune LiNbO3 TE-TM mode converter," Optics Letters, Volume 11, Numéro 1, 39-41, (1986), dont le contenu est incorporé ici par référence. L'unité de contrôle est accordée électroniquement par des tensions de commande sinusoïdales utilisant l'effet Pockels ou l'effet Electro-Optique linéaire. Quand les tensions de commande complètent un cycle sur une période, la phase est ajoutée linéairement dans la cavité 400, en réglant en continu les valeurs de longueur d'onde fines des modes de cavité. Autrement dit, l'unité de contrôle de la polarisation fait avancer linéairement la phase d'une longueur d'onde d'entrée, et l'avancement est contrôlé par la génération appropriée de tensions de commande sinusoïdales. Après une seule période de commande, la phase dans la cavité est avancée de 0 à 2n. Comme les phases 0 et 27( sont dégénérées, et les signaux de commande sont également retournés au même point de départ, un nouveau cycle de modulation de phase peut commencer, et cela à plusieurs reprises, et la phase peut être avancée sans cesse, modulo 2n, en utilisant des signaux de commande qui ne doivent pas être réinitialisés. Autrement dit, l'unité de contrôle de la polarisation peut faire avancer linéairement la phase de la 14 longueur d'onde d'entrée de 0 à 27( pour chacune de plusieurs périodes de commande successives des tensions de commande sinusoïdales. En conséquence, la cavité 400 peut être réglée de telle sorte que sa longueur d'onde d'émission varie de manière continue et en phase sur une plage plus ample que celle supportée par une seule période des signaux de commande. Autrement dit, elle peut être accordée d'une manière en phase-continue.

Les étages de l'unité de contrôle de la polarisation comprennent des plaques d'onde électro-optiques configurées pour réaliser une modulation de phase en réponse à des tensions appliquées aux électrodes correspondants. Notamment, les plaques d'onde électro-optiques peuvent comprendre des matériaux en vrac ou peuvent être traitées pour contenir des guides d'ondes. Un premier étage 435 est réalisé sous la forme d'une plaque quart d'onde avec un axe de transmission à +/- 45 degrés, un deuxième étage 440 est réalisé sous la forme d'une plaque demi-onde montée de manière pivotante sur un axe de transmission rotatif, et un troisième étage 445 est réalisé sous la forme d'une plaque quart d'onde avec un axe de transmission à +/- 45 degrés. Ces angles des plaques d'onde sont définis par rapport à l'axe d'un état de polarisation linéaire d'un faisceau laser. Un exemple d'un dispositif configuré de manière similaire en dehors du secteur technique du laser est décrit dans Noe, R. et DA Smith, «Integrated-optic rotating waveplate frequency shifter», Electronics Letters, v 24, n 21, 1348-1349, (1988), dont le contenu est incorporé ici par référence. La structure cristalline de niobate de lithium (trigonal, 3m) le rend attrayant pour la mise en oeuvre de la plaque d'onde rotative du deuxième étage 440. Toutefois, le niobate de lithium peut aussi être substitué par un autre matériau ayant la même structure cristalline, tel que le tantalate de lithium. La lumière qui pénètre dans l'accordeur de mode de cavité 420 est polarisée linéairement. Après avoir traversé la plaque quart d'onde du premier étage 435, la lumière devient polarisée circulairement. Ensuite, la lumière passe à travers la plaque demi-onde rotative du deuxième étage 440, qui change l'orientation du vecteur de polarisation (par exemple, change la direction de rotation du vecteur de polarisation) et produit un décalage de phase qui peut être décrit mathématiquement par une matrice de 15 Jones. L'amplitude du décalage de phase peut être généralement contrôlée en modifiant l'angle de l'axe de transmission de la plaque demi-onde. En conséquence, l'angle de rotation peut être contrôlé en fonction des besoins pour compenser un décalage dans la longueur d'onde sélectionnée par le filtre de longueur d'onde 430. Après que la lumière sort du deuxième étage 440, elle est remise en état dans la plaque quart d'onde du troisième étage 445 de sorte qu'elle est polarisée linéairement quand elle se déplace à travers la cavité 400. Comme alternative à l'utilisation de plaques d'onde électro-optiques, l'accordeur de mode de cavité 420 pourrait être implémenté en utilisant des plaques d'onde optiques en vrac (par exemple, des cristaux biréfringents). Par exemple, l'accordeur de mode de cavité 420 pourrait être mis en oeuvre avec une configuration mécanique analogue à celle de la Figure 4, en utilisant une plaque quart d'onde, suivie par une plaque demi-onde, et ensuite par une autre plaque quart d'onde. Le retard de phase dans une telle configuration peut être réglé en tournant mécaniquement la plaque demi-onde et, en conséquence, l'axe de transmission de la plaque demi-onde. Dans d'autres modes de réalisation alternatifs, l'accordeur de mode de cavité 420 pourrait être mis en oeuvre par une combinaison de plaques d'onde optiques en vrac et plaques d'onde électro-optiques. En outre, les plaques d'onde peuvent comprendre trois ou plusieurs étages de plaques d'onde disposés en série. Dans d'autres modes de réalisation, les plaques d'onde peuvent être plaques d'onde optiques céramiques, plaques d'onde à cristaux liquides, ou plusieurs autres types de plaques d'onde. Un avantage de l'utilisation des plaques d'onde électro-optiques plutôt que des plaques d'onde mécaniques est représenté par le fait qu'elles ont des taux de modulation beaucoup plus rapides (> 1000x) par rapport aux plaques d'onde à réglage mécanique. En outre, elle peuvent être contrôlées activement pour assurer l'achromatisme, elles peuvent être intégrées dans un seul appareil avec moins de surfaces / étalons, et un guide d'onde intra-cavité peut aider à réduire la largeur du filtre et à améliorer les taux de 16 suppression du mode latéral du laser. Dans la configuration électro-optique ainsi que dans la configuration optique en vrac, les plaques demi-onde modifient la position des modes de cavité, ce qui est l'équivalent conceptuel de décaler les lignes discrètes illustrées sur la Figure 3. Cela est réalisé par le contrôle électronique d'une plaque demi-onde électro-optique ou par une rotation d'une plaque demi-onde optique en vrac autour de son axe. En même temps, la position du filtre de longueur d'onde 430 détermine à chaque fois quel mode de cavité est actif. En conséquence, un balayage de longueur d'onde continu peut être accompli en synchronisant l'accord du filtre de longueur d'onde 430 et de l'accordeur de mode de cavité 420 par un système de contrôle électronique ou mécanique. Une autre façon de voir le fonctionnement de l'accordeur de mode de cavité 420 est à travers le concept de conversion de fréquence. En particulier, comme la lumière passe à travers les plaques d'onde, la rotation de la plaque intermédiaire modifie la phase de la lumière au cours du temps, en produisant l'équivalent d'un décalage de fréquence. En conséquence, la fréquence de la lumière peut être décalée vers le haut ou vers le bas en fonction de la direction et de la vitesse de rotation de la plaque d'onde intermédiaire. L'amplitude du décalage de fréquence peut être, par exemple, 1MHz. En outre, au cours d'une opération d'accord, si la lumière subit un léger décalage de fréquence à chaque fois qu'elle recircule à travers la cavité 400, sa longueur d'onde peut être balayée en continu en fonction du décalage. Autrement dit, elle est balayée par une accumulation de décalages incrémentaux. Non seulement l'accordeur de mode de cavité 420 facilite l'accord en phase continue, mais il peut également être utilisé pour stabiliser activement la longueur d'onde d'émission laser de la cavité 400. Par exemple, comme les vibrations et les effets thermiques perturbent la longueur optique de la cavité laser, les fluctuations de longueur d'onde peut être vues à sa sortie. En conséquence, l'accordeur de mode de cavité 420 17 peut être accordé activement pour compenser et annuler ces variations de longueur de la cavité, conduisant à une sortie de longueur d'onde plus stable. Comme indiqué ci-dessus, l'accord du filtre de longueur d'onde 430 doit être synchronisé avec l'accord de l'accordeur de mode de cavité 420 afin d'effectuer un accord en phase continue. Cela peut être accompli d'une manière quelconque pourvu que l'alignement entre les longueurs d'onde sélectionnées et les modes de la cavité soit maintenu, comme illustré sur la Figure 3. Par exemple, cela peut être accompli en appliquant simultanément des signaux de contrôle au réseau de diffraction et à l'unité de contrôle de la polarisation du niobate de lithium, et en utilisant un étalonnage afin d'identifier les valeurs de ces signaux de contrôle qui sont nécessaires pour obtenir un alignement convenable. Ce processus peut être réalisé, par exemple, en utilisant différentes formes de rétroaction et/ou tâtonnement avec des trajectoires d'accordeur prédéterminées. Une autre façon de synchroniser l'accord de l'accordeur grossier et celui de l'accordeur fin consiste à fixer une trajectoire de position du moteur pour le filtre de longueur d'onde 430, et à contrôler ensuite le comportement du décalage de fréquence de l'accordeur de mode de cavité 420 pour suivre la position du moteur comme indiqué par un dispositif de mesure tel qu'un disque de codage. Alternativement, le filtre de longueur d'onde 430 peut être conçu pour suivre le comportement de l'accordeur de mode de cavité 420 par un mécanisme similaire. Encore, une autre façon de synchroniser l'accord de l'accordeur grossier et celui de l'accordeur fin consiste à générer un signal d'erreur qui indique quand les accordeurs susmentionnés sont en train de sortir de synchronisation, et utiliser une boucle de rétroaction sur ce signal d'erreur pour régler l'accord d'un des accordeurs ou bien des deux accordeurs l'un par rapport à l'autre.

Les composants et la configuration de la cavité 400 peuvent être modifiés de plusieurs façons pour créer des variantes de réalisation. Par exemple, le réseau de diffraction peut être remplacé par un autre type de filtre de réseau, tel qu'un réseau composé, ou un 18 scanneur polygonal. Le réseau de diffraction peut également être disposé dans une autre configuration, telle qu'une configuration de Littman-Metcalf, plutôt qu'une configuration de Littrow. Le réseau de diffraction peut également être remplacé par un autre type de filtre de longueur d'onde, tel qu'un réseau de guide d'ondes (AWG) accordable, un filtre Fabry-Perot (FP) accordable, un réseau de phase à images virtuelles (VIPA) accordable, un filtre Lyot/Solc accordable, un filtre acousto-optique ou un filtre interférentiel accordable. Encore, l'accord de longueur d'onde réalisé par le réseau de diffraction pourrait également être effectué par deux accordeurs de mode de cavité en parallèle, en utilisant un système d'accord de Vernier tel que décrit ci-dessous avec référence à la Figure 6.

Les Figures 5 - 9 illustrent des modes de réalisation supplémentaires d'une cavité laser pour un laser accordable en phase continue. Ces modes de réalisation peuvent offrir des avantages tels que la capacité à effectuer l'accord sans mécanismes d'entraînement mécaniques, ou à former une entière cavité laser accordable électroniquement sur une seule puce. Par exemple, dans certains modes de réalisation, un étage de gain et un premier et un deuxième accordeur forment une cavité laser accordable électroniquement sur une seule puce. Les modes de réalisation des Figures 5 - 9 sont présentés avec quelques caractéristiques déjà décrites par rapport à la cavité 400, donc une description redondante de ces caractéristiques pourra être omise dans le but de se concentrer sur les différences dans leurs descriptions respectives. En outre, certains aspects fonctionnels de ces modes de réalisation peuvent être identiques ou semblables à des aspects fonctionnels déjà décrits en relation avec la Figure 4. Par conséquent, en général des descriptions répétitives de ces fonctions ne seront pas répétées.

La Figure 5 est un schéma d'une cavité laser 500 selon un autre mode de réalisation représentatif de l'invention. Dans ce mode de réalisation, le filtre à réseau de la cavité 400 est remplacé par un autre filtre de longueur d'onde 505 accordable, et un deuxième miroir d'extrémité 510 est placé à côté de l'accordeur de mode de cavité 420. 19 Le filtre de longueur d'onde 505 accordable peut prendre plusieurs formes alternatives, telles qu'un réseau de guide d'ondes (AWG) accordable, un filtre Fabry-Perot (FP) accordable, un réseau de phase à images virtuelles (VIPA) accordable, un filtre Lyot/Solc accordable ou un filtre interférentiel accordable. L'utilisation de ces 10 technologies alternatives peut permettre l'accord électronique pour la sélection grossière de longueur d'onde, ce qui pourrait simplifier le fonctionnement de la cavité laser 500 par rapport à la cavité 400. Un autre avantage potentiel de ces technologies alternatives est représenté par le fait qu'elles peuvent permettre des vitesses de balayage plus élevées ainsi que des cavités plus raccourcies et plus intégrées. 15 La Figure 6 est un schéma d'une cavité laser 600 selon un autre mode de réalisation représentatif de l'invention. Dans ce mode de réalisation, l'accord de longueur d'onde grossier ainsi que l'accord de longueur d'onde fin sont effectués par une unité d'accord 605 unique comportant deux accordeurs de modes de cavité, et un deuxième miroir 20 d'extrémité 610 est positionné à côté de l'unité d'accord 605 pour recirculer la lumière à travers la cavité laser 600. Les deux accordeurs de modes de cavité sont disposés en parallèle dans un substrat en niobate de lithium. Grâce à ces deux accordeurs, la cavité laser 600 est repartie à partir 25 d'une cavité linéaire dans une branche supérieure et une branche inférieure, dans une configuration en Y. Ces deux cavités permettent à la cavité laser 600 d'être accordée électroniquement en utilisant un système d'accord de Vernier, qui est illustré sur la Figure 6 par une fonction de peigne supérieure 615 correspondant à la branche supérieure et par une fonction de peigne inférieure 620 correspondant à la branche 30 inférieure. Comme illustré par ces fonctions de peigne, les branches supérieure et inférieure ont des longueurs optiques légèrement différentes, de sorte qu'elles ne se renforcent mutuellement qu'en correspondance d'une position de mode spécifique à la fois. Sur la Figure 6 cette position est indiquée par un ovale pointillé, et elle peut être 20 décalée en accordant les cavités supérieure et inférieure de manière synchronisée pour effectuer un balayage de longueur d'onde en phase continue. En utilisant un système d'accord de Vernier, on obtient un compromis entre plage spectrale libre et résolution. En conséquence, pour incrémenter simultanément les deux, des cavités parallèles additionnelles peuvent être ajoutées. Par exemple, au lieu d'avoir seulement deux cavités comme indiqué sur la Figure 6, l'unité d'accord 605 pourrait être modifié pour avoir trois ou plus de trois cavités parallèles avec un seul point d'alignement mutuel. La Figure 7 illustre une cavité laser 700 selon un autre mode de réalisation représentatif de l'invention. Dans ce mode de réalisation, l'accordeur de mode de cavité est implémenté par un modulateur symétrique I/Q 705. Le modulateur symétrique I/Q 705 est généralement moins attrayant que le contrôleur de la polarisation de niobate de lithium de la cavité 400, car il ajoute une perte (par exemple, 6 dB) pour chaque passage à travers la cavité laser 700. En outre, bien que ses signaux de commande soient périodiques et sans réinitialisation, ils ont un point de rebroussement (c'est-à-dire ondes triangulaires et une dérivée première discontinue). Cependant, le modulateur symétrique I/Q 705 a l'avantage qu'il ne dépend pas de la structure cristalline du niobate de lithium et il peut être mis en oeuvre dans une plus ample variété de matériaux. Par exemple, des matériaux utilisables sont InP et GaAs, qui sont utilisés aussi en tant que matériaux de substrat pour des circuits de gain de laser. Les Figures 8A - 8D sont des schémas de cavités laser selon d'autres modes de réalisation représentatifs de l'invention. Dans ces modes de réalisation, différentes formes de réseaux et/ou différentes configurations de réseaux sont utilisées en combinaison avec l'accordeur de mode de cavité 420. En se référant à la Figure 8A, une cavité 800A comprend un miroir d'extrémité 805, une optique de couplage 810, l'accordeur de mode de cavité 420, une optique de couplage 21 815, et un réseau de diffraction de type rétro-réflecteur 820. La cavité 800A fonctions de façon similaire à la cavité 400 de la Figure 4, et elle aussi a une configuration de Littrow. Comme indiqué par les étiquettes sur la Figure 8A, le réseau de diffraction 820 est orienté à un angle de Littrow et il a une densité de gravures d'environ 1100 lignes par millimètre (lignes/mm). On considère que cette configuration produit une résolution lx, de sorte qu'elle peut être utilisée comme référence pour la comparaison avec les autres configurations.

En se référant à la Figure 8B, une cavité 800B est similaire à la cavité 800A, mais dans la cavité 800B le réseau de diffraction 820 est remplacé par un réseau de diffraction 825 et par un miroir plan 830. Cette configuration est dénommée une configuration de Littman-Metcalf (LM).

Comme indiqué par les étiquettes sur la Figure 8B, le réseau de diffraction 825 est orienté à un angle d'incidence rasant et il a une densité de gravures d'environ 900 lignes/mm, avec une résolution d'environ 5x. En se référant à la Figure 8C, une cavité 800C est similaire à la cavité 800A, mais dans la cavité 800C le réseau de diffraction 820 est remplacé par un réseau de diffraction 825 et par un réseau de diffraction de type rétro-réflecteur 835. Dans cette configuration, le réseau de diffraction 825 (premier réseau de diffraction) est configuré pour disperser un champ optique du laser, et le réseau de diffraction de type rétro-réflecteur 835 (deuxième réseau de diffraction) fonctionne comme un rétro-réflecteur pour le champ optique dispersé par le réseau de diffraction 825 et il est configuré de manière à disperser ultérieurement le champ optique. Cette configuration peut être considérée comme un hybride entre la configuration de Littrow et la configuration de LittmanMetcalf, et elle est dénommée LM (+) Littrow sur la Figure 8C. 22 Comme indiqué par les étiquettes sur la Figure 8C, le réseau de diffraction 825 est orienté à un angle d'incidence rasant. Le réseau de diffraction 825 a une densité de gravures de 900 lignes/mm, et le réseau de diffraction de type rétro-réflecteur 835 a une densité de gravures de 1100 lignes/mm. Lorsqu'ils sont combinés, les réseaux de 10 diffraction 825, 835 fournissent un résolution d'environ 10x. En conséquence, la combinaison de réseaux de diffraction, 825 835 fournit une résolution sensiblement plus élevée que le réseau de diffraction 820. En se référant à la Figure 8D, une cavité 800D est similaire à la cavité 800A, mais dans 15 la cavité 800D le réseau de diffraction 820 est remplacé par un réseau de diffraction 825 et par un réseau de diffraction de type rétro-réflecteur 840. Cette configuration peut également être considérée comme un hybride entre la configuration de Littrow et la configuration de Littman-Metcalf, et elle est dénommée LM (-) Littrow sur la Figure 8D. Comme indiqué par les étiquettes sur la Figure 8D, le réseau de diffraction 825 a une 20 densité de gravures de 900 lignes/mm, et le réseau de diffraction de type rétro-réflecteur 840 a une densité de gravures de - 1100 lignes/mm, ce qui donne une résolution de 0,3x. Ensemble, ces réseaux produisent une source accordable à spectre élargi et faible cohérence. 25 La Figure 9 illustre une cavité laser 900 selon un autre mode de réalisation représentatif de l'invention. Contrairement aux autres modes de réalisation, la cavité laser 900 est formée dans une seule puce intégrée. Elle utilise le système d'accord de Vernier de la Figure 6 par transmission de la lumière à travers deux ou plusieurs cavités parallèles. 30 En se référant à la Figure 9, la cavité laser 900 comprend un premier et un deuxième miroirs d'extrémité 905 et 910, un étage de gain 915, et un premier et un deuxième accordeurs de mode de cavité 920 et 925. Le deuxième miroir d'extrémité 905 est généralement un miroir partiellement réfléchissant qui permet l'émission d'une longueur 23 d'onde sélectionnée. Le premier et le deuxième accordeurs de mode de cavité 920 et 925 peuvent être implémentés tous les deux de façon similaire à l'accordeur de mode de cavité 420 décrit avec référence à la Figure 4. Par conséquent, ils peuvent utiliser des plaques d'onde électro-optiques pour effectuer l'accord grossier ainsi que l'accord fin comme expliqué dans la description de la Figure 6. L'étage de gain 915 est configuré pour amplifier le champ optique dans la cavité laser 900 et il peut être mis en oeuvre, par exemple, comme une section de guide d'ondes dopée en erbium d'un substrat de niobate de lithium. Dans une variante du mode de réalisation représenté sur la Figure 9, l'étage de gain 915 pourrait également être mis en oeuvre dans un substrat de phosphure d'indium (InP), avec le gain provenant des structures de diodes de phosphure d'arséniure de gallium indium (InGaAsP). Dans ce mode de réalisation, l'accord grossier et l'accord fin pourraient être réalisés en utilisant la technique d'accord de Vernier avec des modulateurs I/Q parallèles comme illustré sur la Figure 7. Par ailleurs, dans diverses variantes de réalisation, d'autres substrats de matériaux semi-conducteurs III-V peuvent être utilisés en combinaison avec des modulateurs I/Q. La Figure 10 est un diagramme illustrant un procédé 1000 pour accorder un laser accordable en continu selon un mode de réalisation représentatif de l'invention. Ce procédé pourrait être utilisée en conjonction avec l'un quelconque des modes de réalisation décrits avec référence aux Figures 2 - 9, avec des étapes spécifiques adaptées aux différentes structures prévues dans ces modes de réalisation. Dans la description de la Figure 10, les références des étapes du procédé d'exemple illustré sont indiquées en parenthèses afin de les distinguer des références des éléments des appareils ou des systèmes d'exemple illustrés. En se référant à la Figure 10, le procédé commence par une étape consistant à contrôler l'accordeur grossier pour sélectionner une longueur d'onde d'émission du laser (1005). 24 En synchronisation avec l'étape 1005, un accordeur fin règle un mode de cavité du laser en fonction de la longueur d'onde d'émission sélectionnée (1010). Ensuite, l'accordeur grossier et l'accordeur fin sont contrôlés de façon synchronisée l'un avec l'autre pour modifier la longueur d'onde d'émission sélectionnée de manière en phase continue (1015).

Les étapes du procédé de la Figure 10 peuvent être implémentées en utilisant une quelconque des différentes techniques décrites ci-dessus en relation avec les Figures 2 9. Par exemple, comme décrit ci-dessus, un accordeur grossier peut comprendre un réseau de diffraction ayant un centre de rotation, dans lequel la longueur d'onde sélectionnée est contrôlée en faisant tourner le réseau de diffraction autour du centre de rotation. Toujours à titre d'exemple, comme décrit ci-dessus, chacun des accordeurs grossiers et fin peut être utilisés pour compenser les erreurs de l'autre. Par exemple, l'accordeur fin peut compenser les erreurs en détectant une erreur d'accord de l'accordeur grossier et en réglant son accord en fonction de l'erreur détectée.

Comme indiqué en précédence, les modes de réalisation de l'invention peuvent potentiellement améliorer divers aspects des lasers accordables en phase continue, tels que leur vitesse de fonctionnement et leur tolérance d'erreur. En outre, certains modes de réalisation améliorent la spécificité de l'accord grâce à l'utilisation de dispositions de réseau très dispersives. En outre, selon certains modes de réalisation une cavité entière est fournie dans une seule puce, ce qui peut potentiellement simplifier la conception et les mécanismes de contrôle de la cavité. Bien que des modes de réalisation d'exemple soient illustrés dans la présente description, l'homme du métier appréciera que des nombreuses variantes qui sont en conformité avec les présents enseignements sont possibles et elles restent dans le cadre des revendications annexées. L'invention ne doit donc être considérée limitée que par le cadre des revendications annexées. 25

Claims (4)

1. REVENDICATIONS1. Laser accordable comprenant: un premier accordeur configuré pour sélectionner une longueur d'onde d'émission du 10 laser; un deuxième accordeur configuré pour régler un mode de cavité du laser en modifiant la longueur du parcours optique de la cavité laser, le deuxième accordeur étant limité à une plage d'accord finie ; et une unité de contrôle configurée pour contrôler le premier et le deuxième accordeurs 15 pour sélectionner la longueur d'onde d'émission et régler le mode de cavité de manière synchronisée afin d'effectuer un accord en phase continue sur une plage plus grande que celle supportée par la plage d'accord finie du deuxième accordeur.
2. 2. Laser accordable selon la revendication 1, dans lequel le premier accordeur 20 comprend un filtre accordé mécaniquement comportant au moins un réseau de diffraction, un miroir et un prisme.
3. 3. Laser accordable selon la revendication 1, dans lequel le deuxième accordeur comprend une unité de contrôle de polarisation qui fait avancer linéairement une phase 25 d'une longueur d'onde d'entrée de 0 à 27c dans de périodes de commande successives de tensions de commande sinusoïdales.
4. 4. Laser accordable selon la revendication 3, dans lequel l'unité de contrôle de polarisation comprend des plaques d'onde et au moins une de ces plaques d'onde est 30 montée de manière pivotante sur un axe pour faire avancer linéairement la phase de la longueur d'onde d'entrée de 0 à 27c dans de périodes de commande successives des tensions de commande sinusoïdales. 26 . Laser accordable selon la revendication 4, dans lequel les plaques d'onde comprennent des plaquesd'onde électro-optiques. 6. Laser accordable selon la revendication 4, dans lequel les plaques d'onde comprennent des plaque d'onde optiques en vrac. 7. Laser accordable selon la revendication 1, dans lequel le premier accordeur comprend un accordeur électro-optique. 8. Laser accordable selon la revendication 1, dans lequel le premier et le deuxième accordeurs comprennent un premier et un deuxième accordeurs de mode de cavité disposés en parallèle et configurés pour effectuer un accord de longueur d'onde grossier et fin en utilisant un système d'accord de Vernier. 9. Laser accordable selon la revendication 1, comprenant en outre un étage de gain configuré pour amplifier un champ optique, l'étage de gain, le premier accordeur et le deuxième accordeurs formant une cavité laser accordable électroniquement sur une seule puce. 10. Laser accordable selon la revendication 1, dans lequel le premier accordeur comprend un premier réseau de diffraction configuré pour disperser un champ optique du laser et un deuxième réseau de diffraction qui fonctionne comme un rétro-réflecteur pour le champ optique dispersé par le premier réseau de diffraction et qui est configuré pour disperser ultérieurement le champ optique. 27