FR2459966A1 - Appareil de determination de l'histogramme des tailles de particules ou de globules notamment sanguins - Google Patents
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Abstract
A.APPAREIL ANALYSEUR DE TAILLES DE PARTICULES D'UNE SUBSTANCE FORMEE DE PARTICULES DE TAILLES DIFFERENTES. B.IL COMPREND UN LASER, DES MOYENS DE FORMER LE SPECTRE DE DIFFRACTION D'UN ECHANTILLON DE LA SUBSTANCE, DES MOYENS DE LECTURE DU SPECTRE DE DIFFRACTION SELON UNE DIRECTION RADIALE ET D'OBTENIR UN PREMIER SIGNAL I(O) OU I DESIGNE L'INTENSITE LUMINEUSE ET O LA DISTANCE D'UN POINT DU SPECTRE DE DIFFRACTION A SON CENTRE; DES MOYENS D'EFFECTUER LA TRANSFORMEE DE HANKEL DE CE PREMIER SIGNAL ET D'OBTENIR AINSI UN SECOND SIGNAL FONCTION DU TEMPS; DES MOYENS DE CALCULER UN TROISIEME SIGNAL EGAL A LA DERIVEE SECONDE DU SECOND SIGNAL PAR RAPPORT AU TEMPS, CE TROISIEME SIGNAL ETANT EGAL AU PRODUIT DE CONVOLUTION DE LA FONCTION N(A) DE REPARATION DES PARTICULES SELON LEUR TAILLE A PAR UNE FONCTION DE CETTE TAILLE A; ET DES MOYENS D'EFFECTUER LA DECONVOLUTION DE LADITE DERIVEE DE FACON A OBTENIR UN QUATRIEME SIGNAL EGAL A LA FONCTION DE REPARTITION. C.ANALYSE DES SUBSTANCES GLOBULAIRES OU PARTICULAIRES, NOTAMMENT DU SANG.
Description
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Domaine de l'invention.
La présente invention concerne d'une façon générale un appareil permettant de déterminer l'histogramme de la répartition des tailles de particules de produits ou substances formés de
particules, de grains ou de cellules discrètes et, plus parti-
F, culièrement, un appareil de l'espèce considérée donnant un tel
histogramme par une analyse du spectre de diffraction de la sub-
stance en optique cohérente.
L'appareil de l'invention permet notamment d'analyser en hématologie les frottis sanguins, ou les particules sanguines en flux liquide. Il peut également servir à l'étude granulométrique
des poudres industrielles.
Art antérieur.
La méthode d'analyse des poudres par diffraction en optique cohérente a été introduite par ANDERSON et BEISSNER (Appl. Opt.,
10, 7 (1971)). Cette méthode permet une analyse globale de l'échan-
tillon, ce qui fournit un résultat rapide, avec une bonne validité statistique. Le principe en est le suivant: l'échantillon (poudre, frottis sanguin, cellules en milieu liquide, etc.) est illuminé à l'aide d'un laser. Grâce à des mesures effectuées sur le spectre de diffraction, on peut en déduire des caractéristiques de la
population examinée.
M. BESSIS et N. MOHANDAS (Blood Cells, pages 307-313, Springer Verlag, 1975) ont initialisé l'emploi de l'analyse par diffraction d'échantillons biologiques, en vue d'une application
bien particulière, l'étude de la déformabilité des cellules.
Deux appareils d'analyse granulométrique par diffraction sont commercialisés: la Compagnie Industrielle des Lasers propose un granulomètre à laser pour l'étude des poudres, délivrant 8 points de mesure de l'histogramme, et "Leeds et Northrup" ont conçu l'appareil dénommé Microtrac, qui délivre 13 points de
mesure de l'histogramme.
Les systèmes et appareils précédents sont basés sur l'ex-
ploitation d'un certain nombre de mesures discrètes. Ils délivrent un nombre restreint de points de mesure. Si cela convient aux poudres industrielles, il n'en est pas de même pour les applications biomédicales, lesquelles nécessitent une plus grande résolution
dans l'histogramme.
L'objet de l'invention est de fournir un histogramme continu de la répartition des tailles de particules ou, tout au
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moins, un nombre très élevé de l'ordre du millier ou supérieur, de points
de cet histogramme.
Définition de l'invention.
L'appareil de l'invention comprend des moyens d'illuminer un échantillon granulaire par un laser et d'effectuer un enregistrement radial du spectre de diffraction obtenu au moyen d'un photodétecteur. Un traitement numérique de cet enregistrement radial comprend les étapes suivantes (1) relevé de l'intensité spectrale a4 J1 (kaw I (W) = 4T Xf a4 J (kaw j N (a) da aveck= 2ir / (1) L 0 (2) Transformée de Hankel F (t) = I (Ws) J (kWt) Wdw (2) (3) Double dérivation Co d2F = F" (t) = t I Td (3) dt2 N(a) t2 dt Va2 Z t/ (4) Déconvolution Co L5 1 d2 F d(fl cA (4) 1 d2 F = g (T-A) N (Y- 4 t dt 22V 2V'A équations dans lesquelles N (a) est le nombre de particules de rayon a w est la distance radiale du point courant dans le plan du spectre de diffraction I (w) est l'intensité lumineuse à la distance du centre du spectre de diffraction; t désigne la variable spatiale conjuguée de w A et T sont respectivement des variables déduites de a et t ainsi qu'on le
verra dans la partie mathématique de la description.
La fonction g sera définie ultérieurement (relation 14) Etablissement des équations (1), (2), (3), (4) On va d'abord expliquer le fondement mathématique du traitement d'une
section radiale du spectre de diffraction.
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On considère tout d'abord, dans le plan objet N(a) disques circulaires, de rayon a, et dont les centres xi, Yi sont aléatoirement répartis. L'amplitude complexe diffractée dans le plan de Fourier, s'exprime en fonction des coordonnées spectrales angulaires (u,v) par N (a) N(a) (uv) = S(u,v) e j k (xiu + Yi v)() i=l oi S(u,v) représente l'amplitude du spectre de diffraction d'un
disque centré: -
2 J1(kaw) S(u,v) = 2ira ka) (6) (w= u2 + v2 La somme d'exponentielles dans (5) représente un terme de granularité, qui traduit les fluctuations rapides d'interférence,
caractéristiques du speckle.
L'intensité observée dépend donc des positions, supposées distribuées au hasard, de l'ensemble des particules. C'est donc une réalisation d'un nombre aléatoire, dont on peut obtenir classiquement une valeur moyenne en faisant varier les positions des particules suivant une certaine loi de probabilité. Une autre façon d'obtenir cette moyenne consiste, dans la pratique, à faire
vibrer la lamelle objet dans son ensemble et à intégrer l'inten-
sité lumineuse sur un certain intervalle de temps. On effectue
ainsi une simulation de l'enregistrement d'une moyenne d'ensemble.
Celle-ci sera notée < >. On utilisera également la notation
condensée: 8 = < x >.
Dans le cas d'une population d'objets de rayons différents am (m = 1, M), l'intensité enregistrée sera:
M 12
I (u,v) =< _Sm(u,V)gm (u,v) > (7) m=l avec Sm(u,v) amplitude du spectre de diffraction d'un disque de rayon am; N mNm gm(u,v) =E ej k (xpm,m u + v) terme de granularité p=l N nombre d'objets de la classe m (de rayon am) m M
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iZme (x; y) coordonnées du p objet de la classe m p,m p,m Le développement de (7) permet de distinguer les termes carrés des termes croisés, soit: I (u,v) M =<> S | g + s sm, gm gm? (8 m1 m m=lm im mOn admettra par la suite l'indépendance statistique entre classes On adrnettra par la suite l'indépendance statistique entre classes ) différentes. Etant données les fluctuations rapides de la phase des termes -de granularité, on admettra les estimations suivantes: défini ains |g#O 0 (9) Nm (9bis) Ces deux relations sont justifiées pour le domaine de fréquences ii: =vu + v- >> = L (L = largeur du champ objet observé) L'expression finale obtenue pour l'intensité est donc: M I (u,v). * L Sm (u,v) N 10) mDans le cas d'objets circulaires, (10) s'écrit, d'après (6) Dans le cas d'objets circulaires, (Io) s'écrit, d'après (6) 2Ma4{Jî1camw) N I (u,v) = I (t) 4- a - m - /-mka co
Traitement de l'intensité I ().
Dans le cas d'un histogramme continu (N,--N(a) da), écrira (11)sous la forme: Co I(<) = 4 a4 fJl(ka) 2 N(a) da t katJ La transformée de Hankel de (1) est: Co F(t) (= I() J (kwt)wdw Co F(t) = 0 2C / a4N C a) 1 - -da
of a2C-
(11) on (1) ( 2) (12)
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oh C désigne la fonction d'autocorrélation d'un disque circulaire Arc cos t - tl -t t 22 Crt Za -a --z <2 =[L.jJ Za zwI/î 4a t> 2a Dérivons deux fois "2) sous le signe somme. On obtient tous calculs faits: o0 dF2 = t( N(a)da (3) N at 2Z aZ - t t/2 4 L'équation (3) se ramène à une équation de convolution grace au changement de variable suivant A =a T =t /4 et en posant f (T) = 1 d F (13) t dt2 on obtient: f (T)jf g (T-A) N (V-A) A (4) oh: g (T-A) = 1 si T <A \/A-- T i(14) = 0 si T A J On voit donc que N (Vô) figure dans l'équation de convolution (4) et
peut être obtenu par déconvolution.
En résumé, les étapes de traitement sont les suivantes I - relevé de l'intensité lumineusesI ( ) le long d'un rayon du spectre II transformation de Hankel (on rappelle qu'une transformée de Hankel n'est autre que l'expression d'une transformée de Fourier dans le cas d'une fonction à symétrie de révolution) III- double dérivation; IVdéconvolution
Brève description des figures.
L'invention va être maintenant décrite en détail en relation avec les dessins annexés dans lesquels: - la Fig. 1 représente schématiquement un premier appareil analyseur
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de tailles de particules conforme à l'invention permettant d'obtenir un histogramme continu et dans lequel les calculs sont faits par un microprocesseur; - la Fig. 2 représente schématiquement un second appareil analyseur de tailles de particules conforme à l'invention permettant d'obtenir un histogramme discret avec un très grand nombre de points; et la Fig. 3 représente un troisième appareil analyseur de tailles de
particules dans lequel les calculs sont faits optiquement.
Description d'exemples de réalisation de l'invention.
En se référant à la Fig. 1, 10 désigne un laser, par exemple un laser HeNe et 11 désigne un système afocal. Le faisceau laser 20 traverse l'échantillon 12 qui est une plaque de microscope sur laquelle a été déposé un frottis sanguin. Cette plaque 12 est fixée à un vibreur représenté sous la forme d'un noyau ferromagnétique 13 solidaire de la plaque et d'une bobine excitatrice 14, l'ensemble 13-14 formant un système à noyau plongeur alimenté par un courant de fréquence 100 Hz par exemple. Le spectre de l'échantillon est formé sur un écran 16 dans le plan focal de
l'objectif 15.
Un bras rotatif 17 peut tourner autour d'un arbre fixé à un socle 18 et coaxial au faisceau. La rotation du bras 17 est commandée par un moteur pas à pas 19. Sur le bras 17 est monté un moteur 21 qui par un système de bielle 22 et de manivelle 23 fait mouvoir un équipage 24 le long d'une rainure 25 du bras 17. Cet équipage porte l'extrémité d'une fibre optique 26 munie d'une lentille d'entrée. L'autre extrémité de la
fibre 26 est couplée à un photodétecteur 27.
Le photodétecteur produit un signal de sortie représentatif de I ( ). La sortie du photodétecteur 27 est reliée à un convertisseur
analogique numérique 28 lui-même relié à un microprocesseur 29.
Le microprocesseur 29 effectue les calculs de la transformée de Hankel,
de la double dérivation et de la déconvolution.
La fonction N (a) produite par le microprocesseur est rendue analogique dans le convertisseur numérique analogique 30 qui est relié
à une table traçante 31.
Dans la Fig. 2, les éléments 17 à 27 inclusivement sont supprimés et le spectre est lu le long d'un rayon par une barrette 32 de photodétecteurs incorporant un multiplexeur 33. Les photodétecteurs produisent dessignaux
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de sortie qui sont multiplexés grâce à des impulsions d'horloge produites
par le microprocesseur 29.
Des barettes de photodiodes comprenant un grand nombre de photo-
diodes sont connues dans la technique. On pourra utiliser par exemple les barrettes RETICON RL 1024 à 1024 photodiodes ou les dispositifs à charges couplées CCD 131 à 1024 éléments ou CCD 121 à 1728 éléments fabriqués par
FAIRCHILD.
Dans la Fig. 3, la transformée de Hankel, la double dérivation et la
déconvolution sont réalisées optiquement.
Les numéros de référence 10, 11, 12, 13-14 15 et 16 ont la même signification que dans les Figs. 1 et 2 et désignent respectivement le laser le système afocal, l'échantillon, le vibreur, l'objectif et le plan focal de
l'objectif. Le spectre I ( w) est obtenu dans le plan 16.
Dans ce plan, on place une fente radiale 40 afin d'isoler la
variation mono dimensionnelle radiale, de l'intensité spectrale.
(1) Réalisation optique de la dérivée seconde Dans le plan 16, on place également un filtre mono dimensionnel 41 en
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c'est-à-dire un filtre dont la transmittance est proportionnelle à w.
La hauteur h du filtre 41 est très petite par rapport à sa largeur 1. La
dérivée seconde d F/dt est obtenue dans la plan 43 grâce à la lentille 42.
A partir de ce moment les traitements optiques sont monodimensionnels.
Les lentilles au delà de 42 sont donc des lentilles cylindlriques.
Sur la Fig. 3, la lentille 43 est sphérocylindrique et réalise une transformation de Fourier pour une dimension et agrandit simplement l'autre dimension
correspondant à la hauteur h de la fente.
(II) Réalisation optique du changement de variable t -T D'après O. Bryngdahl (Optics Communication v. 10, n 2, fév. 1974 p. 164) il est possible de réaliser un changement de variable en optique grace à un filtre de phase positionné sur l'objet à transformer, et un objectif utilisé en transformation de Fourier. On place donc un filtre 44 dans le plan 43.Laphase du filtre 44 est calculée d'après la transformation à
effectuer. Dans le cas présent d'après Bryngdal, la phase du filtre transfor-
mateur doit satisfaire: d = 2 ir T= i t2 dt f 2Aú
Il en résulte que O est proportionnel à t modulo 2.
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D'autre part, il est nécessaire, d'après ( 13) d'atténuer d F par une fonction en 1. Le filtre monodimentionnel complexe 44 oit avoir - une amplitude en t t 3
- une phase proportionnelle à t (modulo 2).
Ce filtre, ainsi que les autres filtres du montage sera implémenté au moyen des techniques désormais classiques d'holographie calculée
(A. W Lohmann, D.P. Paris, Appl. Opt.. 1967, 5, 1739) lesquelles permet-
tent la réalisation d'une fonction complexe sur un support réel grâce à
un codage adéquat de l'amplitude et de la phase souhaitées.
Le filtre 44 est ainsi qu'on l'a dit positionné dans le plan 43; la
lentille cylindrique 45 permet d'obtenir, dans le plan 46, la fonction f(T).
(III) Réalisation optique de la déconvolution par double diffraction La déconvolution de (4) est réalisée, par double transformation de Fourier. On utilise, pour celà un filtre 48 de Wiener (C. W Helstrom, Journal of Optical Society of America, 57, 3, 1967, P. 297) dont la transmittance dépend: - de la transformation de Fourier de la fonction conso luante: g du rapport du signal au bruit de la chatae de traitement optique (désigné par À) soit g + g Sur la Fig. 3, la déconvolution correspond aux deux optiques cylindriques 47 et 49. On obtient en 50 la fonction (A) = N ( V) (IV) Réalisation optique du changement de variable A % a Ce dernier changement de variable est réalisé par un filtre 51 semblable au filtre 44. Cette fois, la phase du filtre devra être telle que db = 2r x a = 2 it dA Xf XT
Il en résulte que i est proportionnel à A 3/2 (modulo 2 w).
Ce filtre 51 est placé dans le plan 50. L'optique 52 fournit, dans le
plan 53 l'histogramme souhaité N (a).
On a décrit en relation avec les Figs. 1 et 2 un appareil permettant de déterminer l'histogramme de la répartition des tailles de particules dans lequel les quatres traitements I à IV sont effectués par microprocesseur et dans la Fig. 3 unappareil de même type dans lequel les quatres traitements
I à IV sont effectués optiquement.
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L'invention concerne aussi, bien entendu des appareils permettant de déterminer l'histogramme de la répartition des tailles de particules dans lesquels certaines des opérations I à IV sont effectuées par
calculateur et les autres sont effectuées optiquement.
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Claims (4)
1 - Appareil analyseur de tailles de particules d'une substance formée de particules de tailles différentes comprenant un laser, des moyens de former
le spectre de diffraction d'un échantillon de la substance et des moyens d'ana-
lyser ledit spectre, caractérisé en ce que lesdits moyens d'analyse du spectre de diffraction comprennent
des moyens de lecture du spectre de diffraction selon une direction radia-
le et d'obtenir un premier signal I () o I désigne l'intensité lumineuse et w la distance d'un point du spectre de diffraction au centre de ce dernier des moyens d'effectuer la transformée de Hankel de ce premier signal et d'obtenir ainsi un second signal fonction de la variable conjuguée de w (veriailenott) des moyens de calculer un troisième signal égal à la dérivée seconde dudit second signal par rapport à t ce troisième signal étant égal au produit de convolution de la fonction N (a) de répartition des particules selon leur taille a par une fonction de cette taille a; des moyens d'effectuer la déconvolution de ladite dérivée de façon à obtenir un quatrième signal 6gal à ladite fonction de répartition; et des moyens de visualisation ou d'enregistrement dudit quatrième signal 2 - Appareil analyseur de tailles de particules conforme à la revendication 1, caractérisé en ce que les moyens de lecture du spectre de diffraction selon une direction radiale comprennent un photodétecteur et des moyens de déplacer
ce photodétecteur le long de ladite direction radiale.
3 - Appareil analyseur de tailles de particules conforme à la revendication 1 caractérisé en ce que les moyens de lecture du spectre de diffraction selon une direction radiale comprennent un photodétecteur fixe, une fibre optique dont une extrémité est couplée audit photodétecteur et des moyens de déplacer
l'autre extrémité de la fibre optique le long d'une direction radiale du spectre.
4 - Appareil analyseur de tailles de particules conforme à la revendication 1 caractérisé en ce que les moyens de lecture du spectre de diffraction selon une direction radiale comprennent une barrette de photodétecteurs et des
moyens électroniques pour multiplexer les signaux de sortie des photodétec-
teurs de ladite barrette grâce à des impulsions d'horloge produites par un microprocesseur. - Appareil analyseur de tailles de particules conforme à la revendication 1 caractérisé en ce que les moyens de calculer la transformée de Hankel du il 2459966 relevé radial du spectre formant le premier signal, les moyens de calculer la dérivée seconde formant le deuxième signal et les moyens de calculer la
déconvolution formant le troisième signal consistent en un microprocesseur.
6 - Appareil analyseur de tailles de particules conforme à l'une quelconque
des revendications 1 à 5 caractérisé en ce qu'il comprend des moyens de
vibration de l'échantillon et d'intégration du signal obtenu au cours de la mesure. 7 - Appareil servant à déterminer la fonction de répartition de particules de tailles différentes d'une substance en fonction de leur taille, comprenant un laser, un échantillon de ladite substance illuminé par ledit laser, une lentille dans le plan focal de laquelle est formé le spectre de diffraction de la substance, des moyens de filtrage de ce spectre, caractérisé en ce qu'il comprend en outre: des moyens optiques pour la réalisation de la dérivation spatiale du signal, et notamment un filtre calculé ayant une transmittance variant en fonction du carré de la distance au centre des moyens optiques permettant d'effectuer des changements de variables, à savoir des filtres optiques dont les variations d'amplitude et de phase sont
calculées de façon à réaliser lesdits changements de variables.
des moyens optiques permettant de déconvoluer un signal lumineux et comprenant notamment un filtre de Wiener calculé et un système optique de
déconvolution par double diffraction.
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