EP0562294A1 - Optischer Faserkreisel - Google Patents

Abstract

2.Eine Phasenkorrektur wird mit geringem Aufwand dadurch bewirkt, daß die Phase (α2) einer vom Kosinus der Sagnacphase abhängigen Spektrallinie (A2) zu einem Startzeitpunkt gemessen wird, daß in gewissen Zeitabständen die Phase (αLK) von der Phase (α2) zum Startzeitpunkt ermittelt wird, und daß zu der zum Startzeitpunkt vorliegenden Phase (α1, α3, α4) einer jeden Spektrallinie ein Korrekturwert addiert wird, welcher der zuvor ermittelten Phasenablage proportional ist. <IMAGE>

Description

• Die vorliegende Erfindung betrifft ein Verfahren und eine Anordnung zur Korrektur der Phasen derjenigen aus dem Ausgangssignal eines Faserringinterferometers selektierten Spektrallinien, die für die Ermittlung der Sagnacphase herangezogen werden.
• Wie die Sagnacphase mit drei oder vier aus dem Ausgangssignal eines Faserringinterferometers selektierten Spektrallinien hergeleitet werden kann, geht z.B. aus der DE 40 03 326 A1 und der EP 04 24 663 A1 hervor. Die Ableitung der Sagnacphase und schließlich der dazu proportionalen Drehrate des Faserringinterferometers erfolgt zweckmäßigerweise mit Hilfe von digital arbeitenden Schaltungsmitteln.
• Um durch elektrische und/oder optische Störungen hervorgerufene Fehler bei der Ermittlung der Sagnacphase möglichst gering halten zu können, benötigt man die unverfälschten Phasenlagen (nachfolgend Sollphasen genannt) der einzelnen Spektrallinien, so daß darauf die real ermittelten, durch Störungen in ihrer Phase verdrehten Spektrallinien projeziert werden können.
• Aufgrund von Temperatureinflüssen, denen das Faserringinterferometer ausgesetzt ist, sind die Sollphasen der Spektrallinien nicht zeitkonstant, sondern erfahren eine zeitabhängige Drift. Die Sagnacphase und die daraus abgeleitete Drehrate würden verfälscht, wenn nicht die Sollphasen, an denen sich die Projektion der real gemessenen Spektrallinien orientiert, den tatsächlich vorliegenden Sollphasen entspräche. Die zu einem Startzeitpunkt ermittelten Sollphasen müßten also während des Betriebes des Faserringinterferometers laufend korrigiert werden.
• Der Erfindung liegt daher die Aufgabe zugrunde, ein Verfahren und eine Anordnung der eingangs genannten Art anzugeben, die mit geringem Aufwand eine Phasenkorrektur der Spektrallinien bewirken.
• Erfindungsgemäß wird diese Aufgabe durch die Merkmale der Ansprüche 1 und 3 gelöst. Eine zweckmäßige Ausführung des Verfahrens nach Anspruch 1 ist dem Anspruch 3 zu entnehmen.
• Anhand eines in der Zeichnung dargestellten Ausführungsbeispiels wird nachfolgend die Erfindung näher erläutert.
• Fig. 1 zeigt ein Zeigerdiagramm von vier Spektrallinien und
• Fig. 2 ein schematisches Blockschaltbild für die Herleitung der korrigierten Phasen der Spektrallinien.
• In der einen ringförmigen Lichtweg bildenden Lichtleitfaser eines Faserringinterferometers breiten sich zwei gegenläufige Lichtwellen aus, die nach dem Austritt aus der Lichtleitfaser in einem Strahlteiler miteinander interferierten. Die Interferenz hängt von der Drehrate ab, mit der die mindestens eine Windung bildende Lichtleitfaser gedreht wird. Der Drehrate ist die Phasendifferenz zwischen den beiden Lichtwellen, welche die Lichtleitfaser in entgegengesetzte Richtungen durchlaufen haben, proportional.
• Diese Phasendifferenz, sie wird als Sagnac-Phase bezeichnet, läßt sich, wie der EP 04 24 663 A1 und der DE 40 03 326 A1 zu entnehmen ist, aus den Amplituden der Spektrallinien der aus der Lichtleitfaser austretenden Interferenzlichts bestimmen.
• Das optische Ausgangssignal der Lichtleitfaser eines Faserringinterferometers wird in bekannter Weise zur Weiterverarbeitung in ein elektrisches Signal umgewandelt. Dieses elektrische Ausgangssignal i(t) des optischen Faserringinterferometers ist, wie allgemein bekannt, gegeben durch:
  
  ${\text{i(t)=2I}}_{\text{o}}{\text{cos² · {1/2[2φ+ψ}}_{\text{o}}{\text{sin2πf}}_{\text{m}}{\text{t -ψ}}_{\text{o}}{\text{sin2πf}}_{\text{m}}\text{(t-τ)]} (1).}$

  

  
  
• In dieser Beziehung gibt I_o die Intensität des in die Lichtleitfaser eingespeisten Lichts, φ die Sagnac-Phase, ψ_o den Modulationsindex der mit der Frequenz f_m durchgeführten sinusförmigen Phasenmodulation und τ die Laufzeit der Lichtwellen durch die Lichtleitfaser an.
  Die zu ermittelnde Meßgröße, die Drehrate Ω des Faserringinterferometers, ist proportional zur Sagnac-Phase

  
• Hier ist λ die Wellenlänge des in die Lichtleitfaser eingespeisten Lichts, c die Lichtgeschwindigkeit, A die von der Lichtleitfaser umschlossene Fläche und N die Anzahl der Lichtleitfaserwindungen.
  Die Gleichung (2) zeigt also, daß die zu messende Drehrate Ω direkt von der Sagnac-Phase φ abhängt. Es gilt also, die Sagnac-Phase φ aus dem Ausgangssignal i(t) des Faserringinterferometers zu ermitteln.
  Mit den Additionstheroremen
  
  $\text{cos x/2 = ± √}\overline{\text{(1 + cos c)/2,}}$

  

  
  $\text{sin x - sin y = 2 cos [(x + y)/2] sin [(x - y)/2]}$

  

  
  
  und den Abkürzungen
  
  ${\text{ψ = ψ}}_{\text{o}}{\text{sin πf}}_{\text{m}}{\text{τ= ψ}}_{\text{o}}\text{sin γ}$

  

  
  
  folgt aus Gleichung (1)
  
  ${\text{i(t) = I}}_{\text{o}}{\text{{1 + cos[2 φ (t) + 2 ψ cos (2πf}}_{\text{m}}\text{t - γ)}] (3)}$

  

  
  
  und daraus mit
  
  $\text{cos (x+y) = cos x cos y - sin x sin y}$

  

  
  ${\text{i(t)=I}}_{\text{o}}{\text{{1+cos[2φ(t)]cos[2ψcos(2πf}}_{\text{m}}{\text{t-γ)]-sin[2φ(t)]sin[2ψ cos[2πf}}_{\text{m}}\text{-γ)] (4).}$

  

  
  
• Mit Besselfunktionen der ersten Art läßt sich Gleichung (4) in eine für die Signalauswertung geeignete Form umschreiben.

  
• Dieses Ausgangssignal i(t) läßt sich in seine einzelnen Spektrallinien aufgegliedert folgendermaßen schreiben:

  
• Hierin sind die Faktoren J_n(2ψ) mit n = 0,1,2,... die Werte der Besselfunktionen 1. Art der n-ten Ordnung für das Argument ${\text{2 ψ = 2 ψ}}_{\text{o}}{\text{sin πf}}_{\text{m}}\text{τ}$

  

  .
  Voraussetzung für die Bestimmung der Drehrate Ω (t) aus dem Ausgangssignal i(t) in Gleichung (6) ist, daß die zeitliche Änderung von Ω (t) so langsam erfolgt, daß für die über die Fouriertransformation berechenbare Bandbreite B_φ der Sagnac-Phase gilt:
  
  ${\text{B}}_{\text{φ}}{\text{< f}}_{\text{m}}\text{.}$

  

  
  
• In diesem Fall läßt sich von den in (6) aufgeführten Spektrallinien, deren Frequenzen ganzzahlige Harmonische der Modulationsfrequenz f_m sind, jede beliebige Spektrallinie mit geeigneten Filtern separieren und daraus die Sagnac-Phase φ(t) bzw. die Winkelgeschwindigkeit Ω(t) bestimmen. Die an den Ausgängen solcher Filter abgreifbaren Amplituden der einzelnen in (6) angegebenen Spektrallinien sind dann:

  
• Wie aus diesen Amplituden der Spektrallinien die Sagnacphase berechnet werden kann, soll hier nicht näher beschrieben werden. Hierzu sei auf die zuvorgenannten EP 0 424 663A und DE 40 03 326 A1 verwiesen.
• Jede der in Gleichung (6) aufgeführten Spektrallinien ist eine komplexe Größe, die sich als Zeiger in einer komplexen Ebene darstellen läßt. Die Fig. 1 zeigt ein Zeigerdiagramm in der komplexen Ebene am Beispiel der ersten vier Spektrallinen

  

  ₁,

  

  ₂,

  

  ₃ und

  

  ₄, welche die zu einem Startzeitpunkt ermittelten Sollphasen α₁, α₂, α₃ und α₄ haben.
• Zumindest die Sollphase α₁ und α₃ für die erste und dritte Spektrallinie

  

  ₁...

  

  ₃ werden zuvor aus einer Spektrallinie abgeleitet, deren Amplitude von cos 2 φ abhängt, das könnte wie der Gleichung (7) zu entnehmen ist, die zweite oder die vierte Spektrallinie sein.
• Wegen der Abhängigkeit vom cos 2 φ sind die Amplituden dieser Spektrallinie

  

  ₂,

  

  ₄ gegenüber den von s in 2 φ abhängigen Spektrallinien

  

  ₁,

  

  ₃ in dem interessierenden Drehratenbereich viel größer. Auf Spektrallinien

  

  ₂,

  

  ₄ mit großen Amplituden wirken sich Störungen weiniger gravierend aus, so daß deren Phasen von den ungestörten Sollphasen auch nur geringfügig abweichen. Deshalb kann durchaus die gemessene Phase α₂ bzw. α₄ der Spektrallinie

  

  ₂ bzw.

  

  ₄ als Sollphase angenommen und als Referenz für die Bestimmung der Sollphasen α₁, α₃ für die anderen Spektrallinien

  

  ₁ und

  

  ₃ herangezogen werden.
• Aus der Gleichung (6) geht hervor, daß
  
  $$\text{α₁ =}\frac{\text{1}}{\text{2}}\text{(α₂ + π)}$$

  

  
  $$\text{α₃ =}\frac{\text{3}}{\text{2}}\text{(α₂ + π) (8)}$$

  

  
  $$\text{α₄ =}\frac{\text{4}}{\text{2}}\text{(α₂ + π)}$$

  

  
  
  ist, wenn z.B. die Phase α₂ der zweiten Spektrallinie als Referenzphase genommen wird. So lassen sich also aus der gemessenen Sollphase α₂ der zweiten Spektrallinie

  

  ₂ die Sollphase der anderen für die Bestimmung der Sagnacphase heranszuziehenden Spektrallinien ableiten.
• Die soeben aufgeführten Sollphase α₁, α₂, α₃, α₄ seien zu einem Startzeitpunkt t = 0 bestimmt worden. Nun ändern sich aber, wie einleitend dargelegt, die Sollphasen im Lauf der Zeit. Die jeweils aktuellen korrigierten Sollphasen α_1k(t), α_3k(t), α_4k(t) ergeben sich aus den um einen Korrekturwert K1(t), K3(t), K4(t) ergänzten Sollphasen α₁, α₃, α₄ zum Startzeitpunkt t = 0:
  
  ${\text{α}}_{\text{1k}}\text{(t) = α₁ + K1(t)}$

  

  
  ${\text{α}}_{\text{3k}}\text{(t) = α₃ + K1(t) (9)}$

  

  
  ${\text{α}}_{\text{4k}}\text{(t) = α₄ + K1(t)}$

  

  
  
  Anhand des in Fig. 2 dargestellten Blockschaltbildes soll nun beschrieben werden, wie die Korrekturwerte K1(t), K3(t), K4(t) und schließlich die korrigierten Sollphasen α_1k(t), α_3k(t), α_4k(t) ermittelt werden.
• Aus der zum Startzeitpunkt t = 0 selektierten zweiten Spektrallinie

  

  ₂ wird die Sollphase α₂ abgeleitet. Zu allen späteren Zeitpunkten bestimmt ein Phasendetektor PD aus der zweiten Spektrallinie

  

  ₂ die jeweils aktuelle Sollphase, welche gleichzeitig die korrigierte Sollphase α_2k(t) ist.
• Eine die Differenz zwischen der Sollphase α₂ zum Startzeitpunkt t = 0 und der aktuellen Sollphase α_2k(t) bildende Schaltung S1 stellt drei Multiplizierern M1, M2 und M3 parallel die Phasenablage
  
  ${\text{dP2(t) = α₂ - α}}_{\text{2k}}\text{(t) (10)}$

  

  
  
  zur Verfügung. Die Multiplizierer M1, M2, M3 vervielfachen diese Phasenablage d P2(t) mit den Faktoren 0,5, 1,5 und 2,0, woraus die Korrekturwerte
  
  $\text{K1(t) = dP2(t) · 0,5}$

  

  
  $\text{K3(t) = dP2(t) · 1,5 (11)}$

  

  
  $\text{K4(t) = dP(t) · 2,0}$

  

  
  
  hervorgehen.
• Summierer S2, S3, S4 addieren gemäß Gleichung (9) zu den einzelnen zum Startzeitpunkt (t = 0) ermittelten Sollphasen α₁, α₃, α₄ die entsprechenden Korrekturwerte K1(t), K3(t), K4(t) nach Gleichung (11), so daß man schließlich an den Ausgängen der Summierer S2, S3, S4 die korrigierten Sollphasen
  
  ${\text{α}}_{\text{1k}}\text{(t) = α₁ + 0,5 · dP2(t)}$

  

  
  ${\text{α}}_{\text{3k}}\text{(t) = α₃ + 1,5 · dP2(t) (12)}$

  

  
  ${\text{α}}_{\text{4k}}\text{(t) = α₄ + 2,0 · dP2(t)}$

  

  
  
  erhält.
• Alle die in Fig. 2 aufgeführten Schaltungsmittel können an sich bekannte analoge Schaltungen sein. Zweckmäßigerweise werden aber die einzelnen Schaltungsfunktionen von digitalen Signalprogrammen angeführt.

Claims (3)

1. Verfahren zur Korrektur der Phasen derjenigen aus dem Ausgangssignal eines Faserringinterferometers selektierten Spektrallinien, die für die Ermittlung der Sagnacphase herangezogen werden, dadurch gekennzeichnet, daß die Phase (α₂) einer vom Kosinus der Sagnacphase abhängigen Spektrallinie (

   

   ₂) zu einem Startzeitpunkt gemessen wird, daß in gewissen Zeitabständen die Phase (α_Lk) erneut gemessen und jeweils die Ablage der aktuellen Phase (α_2K) von der Phase (α₂) zum Startzeitpunkt ermittelt wird, und daß zu der zum Startzeitpunkt vorliegenden Phase (α₁, α₃, α₄) einer jeden Spektrallinie ein Korrekturwert addiert wird, welcher der zuvor ermittelten Phasenablage proportional ist.
2. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Phasenablage anhand der 2. harmonischen Spektralline (

   

   ₂) ermittelt wird und daß als Korrekturwert für die n-te (n = 1,2,...) harmonische Spektrallinie das n/2 fache der Phasenablage verwendet wird.
3. Anordnung zur Korrektur der Phasen derjenigen aus dem Ausgangssignal eines Faserringinterferometers selektierten Spektrallinien, die für die Ermittlung der Sagnacphase herangezogen werden, dadurch gekennzeichnet,
   daß erste Mittel (PD) vorhanden sind, welche in gewissen Zeitabständen die aktuelle Phase (α_2k) einer vom Kosinus der Sagnacphase abhängigen Spektrallinie messen, daß zweite Mittel (S1) die Ablage zwischen der aktuellen Phase (α_2k) und der zu einem Startzeitpunkt gemessenen Phase (α₂) bestimmen, daS vierte Mittel (S2, S3, S4) vorhanden sind, welche zu der zum Startzeitpunkt vorliegenden Phase (α₁, α₃, α₄) einer jeden Spektrallinie einen Korrekturwert addieren, welcher der von den zweiten Mitteln (S1) bestimmten Phasenablage proportional ist.

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