DE4211898C2 - - Google Patents
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Description
Die Erfindung bezieht sich auf einen mikromechanischen Spiegel für La
seranwendungen gemäß dem Oberbegriff des Anspruches 1.
Die Laserspiegel nach dem Stand der Technik weisen üblicherweise auf ei
nem Glassubstrat aufgedampfte dielektrische Schichten mit unterschiedli
chen Brechungsindizes in abwechselnder Reihenfolge auf. Die Schichtdic
ken sind dabei in Abhängigkeit von der Wellenlänge so auszulegen, daß
die an den Grenzflächen der Schichten auftretende Vielstrahlreflexion
durch Interferenz zu dem gewünschten Reflexionsgrad führt. Dies ergibt
typische Schichtdicken, die bei etwa einem Viertel der Lichtwellenlänge
(λ/4) liegen. Ein solcher Spiegel ist aber nicht ohne weiteres minia
turisierbar und hat auch eine relativ große, träge Masse, so daß er
nicht sehr schnell bewegt werden kann. Außerdem sind solche Spiegel re
lativ kostenintensive Bauteile, da sie einzeln auf hohe optische Quali
tät poliert, bedampft und montiert oder gehaltert werden müssen.
Moderne Laser zeichnen sich aber insbesondere durch immer kleinere Ab
messungen bei ausgesprochen hoher Leistungsdichte aus. Am bekanntesten
sind hierbei die Halbleiterlaser sowie die von Halbleiterlaser gepumpten
Festkörperlaser. Für den Betrieb solcher Laser sind Spiegel mit sehr gu
ten optischen Eigenschaften und genau definiertem Reflexionsgrad erfor
derlich. In den meisten Fällen werden die Spiegel in "monolithischer"
Bauweise mittels einer dielektrischen Schichtenfolge direkt auf das la
seraktive Bauelement aufgebracht. Für eine Reihe von Anwendungen ist es
jedoch von Vorteil, wenn mindestens ein Spiegel vom laseraktiven Medium
getrennt angeordnet ist. Zum einen erhält man hierbei in vielen Fällen
eine bessere Strahlungsqualität, zum anderen kann man diesen separaten
Spiegel beweglich oder justierbar gestalten. Damit kann beispielsweise
eine Frequenzmodulation der Laserstrahlung vorgenommen werden oder im
Falle einer leichten Verkippung des Spiegels der Laser ein- oder ausge
schaltet werden, was bei geeigneter Ansteuerung zur Erzeugung von soge
nannten Riesenimpulsen (Q-Schaltung) sehr hoher Spitzenleistung führt.
Durch die DE-Zeitschr. "Elektronik", 22. (1990), S. 114-126 ist ein
mikromechanischer Spiegel für Laseranwendungen auf einem Silizium-Sub
strat bekannt, der weitgehend freischwebend aufgehängt ist.
Durch die US-Zeitschr. "IEEE Journal of Quantum Electronics", Vol. 24
No. 6, Juni 1988, S. 1172-1177 ist es bekannt, Spiegelflächen in Form
von dünnen dielektrischen Schichten auf ein Substrat aufzubringen und
aus dem DE-Buch "Mikromechanik", von A. Heuberger - Springer Verlag 1989,
S. 399-405 sind Lehrbeispiele für die Mikrofertigung mit Methoden der
Halbleitertechnologie gegeben.
Durch die zunehmende Forderung weiterer Miniaturisierung von Lasersyste
men werden aber auch die Anforderungen an die Kompaktheit von Laserspie
geln immer höher. Durch die DE-OS 39 25 201 der Anmelderin ist ein dioden
gepumpter, miniaturisierter Festkörperlaser auf einer optischen Bank
aus Silizium bekannt, wodurch ein kompaktes Mikrosystem realisierbar ist.
Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, einen miniaturisierten Spiegel
der eingangs genannten Art zu schaffen, der neben dem Halbleitersubstrat
(Silizium) keine anderen Substratmaterialien mehr aufweist, mikromecha
nisch auslenkbar ist, sehr schnelle Bewegungen bei hohen Frequenzen aus
führen kann und als adaptive Spiegeloptik einsetzbar ist.
Diese Aufgabe wird durch die im Anspruch 1 aufgezeigten Maßnahmen ge
löst. In den Unteransprüchen sind Ausgestaltungen und Weiterbildungen
angegeben und in der nachfolgenden Beschreibung sind Ausführungsbeispiele
erläutert und in den Figuren der Zeichnung skizziert. Es zeigen
Fig. 1 ein Schemabild eines Spiegel-Ausführungbeispieles auf Silizium
substratbasis mit dielektrischer Beschichtung, die im optisch
aktiven Bereich freischwebend angeordnet ist,
Fig. 2 ein Schemabild eines Querschnittes durch ein dielektrisches Mul
tischichtsystem vor dem Abdünnen des Siliziumsubstrates,
Fig. 3 ein Schemabild einer Beschichtung eines Laserspiegels mit lokal
unterschiedlichen Reflexionseigenschaften zur Formung eines sog.
Gauß′schen Spiegels,
Fig. 4 ein Schemabild eines Querschnittes durch ein Ausführungsbei
spiel für einen beweglichen Laserspiegel mit elektrostatischer
Auslenkung,
Fig. 5 ein Schemabild in der Draufsicht auf ein Ausführungsbeispiel für
einen beweglichen Spiegel für parallele Auslenkung,
Fig. 6 ein Schemabild in der Draufsicht auf ein Ausführungsbeispiel ei
nes beweglichen Spiegels für Kippbewegungen,
Fig. 7 ein Schemabild für ein Ausführungsbeispiel eines adaptiven Spie
gels mit einstellbarer Krümmung der reflektierenden Membran
durch gezieltes Anlegen von Unter- oder Überdruck in der Druck
kammer.
Die Erfindung sieht vor, einen Spiegel beispielsweise
aus Silizium in mikromechanischer Bauweise herauszuarbeiten, wobei die
eigentliche spiegelnde Fläche aus einem dielektrischen Mehrlagen-Dünn
film besteht. Im optisch aktiven Bereich wird nun das Siliziumsubstrat
durch Ätztechnik vollständig entfernt, so daß ein freischwebender, op
tisch aktiver Film entsteht. Damit wird der Spiegel auch für Lichtwel
lenlängen im sichtbaren Bereich - in dem Silizium undurchsichtig ist -
verwendbar.
In der Fig. 1 ist ein einfaches Ausführungsbeispiel dieser Erfindung
skizziert. In seiner einfachsten Form besteht der Spiegel - ohne
von außen vorgebbare Bewegungsmöglichkeit - aus einem hochpolierten Si
liziumsubstrat der in der Mikroelektronik üblichen Qualität mit der Kri
stallorientierung (100) oder (110). Auch andere einkristalline Substrate
wie z. B. GaAs, InP oder Quarz sind prinzipiell verwendbar. Dieses Sub
strat wird mit geeigneten mehrlagigen dielektrischen Schichten versehen.
Insbesondere bieten sich Beschichtungen aus Siliziumdioxid (SiO2) und
Siliziumnitrit (Si3N4) an, da sie mit der Standard-Siliziumtechnolo
gie sehr gut kompatibel sind. Aber auch Schichtenfolgen von SiO2 und
TiO2 kommen unter anderem in Frage. Schichten dieser Art können bei
spielsweise durch Abscheidung aus der Gasphase (CVD, LPCVD) oder mit
Plasmaunterstützung (PECVD) hergestellt werden. Auch Aufdampfen und
Sputtern ist möglich. Die Dicken sowie die Anzahl der Einzelschichten
werden nach den gewünschten optischen Eigenschaften (Reflexion, Trans
mission) berechnet. Sie bewegen sich typischerweise bei λ/4 (ca. 100
bis 200 nm für sichtbares Licht). Die Fig. 3 veranschaulicht so einen
Beschichtungsschritt in einem stark vergrößerten Maßstab.
Nach der Herstellung der optisch aktiven Beschichtung wird das Sili
ziumsubstrat im aktiven Spiegelbereich ätztechnisch vollständig ent
fernt, so daß das dielektrische Schichtpaket freischwebend als Spiegel
wirkt (Fig. 1). Dies kann mit üblichen naßchemischen Ätzlösungen, wie
z. B. KOH, erzielt werden. Durch geeignete Einstellung der schichtkohä
renten mechanischen Spannungen kann dafür gesorgt werden, daß diese
Schicht hochplan ist.
Für manche Anwendungen ist es vorteilhaft, daß die Reflexionseigenschaft
des Spiegels über seine Fläche variabel gestaltbar ist, um unerwünschte
Beugungseffekte zu eliminieren oder zumindest erheblich zu minimieren.
Insbesondere gibt es Anwendungen, bei denen die Reflexionseigenschaften
gemäß einer Gauß-Funktion variiert werden sollen (Gauß′scher Spiegel).
Durch Einbeziehung der mikroelektronischen Fertigungstechniken, wie bei
spielsweise Lithographie, selektive naßchemische oder Trocken-Ätzverfah
ren, ist es möglich, solche Profile durch entsprechende Ausgestaltung
der Vielschichtensysteme mit örtlich unterschiedlichen Schichtdicken
wirtschaftlich herzustellen. Ein Ausführungsbeispiel ist in der Fig. 3
veranschaulicht.
Die Fig. 4 zeigt in einem Schemabild eine weiterführende Ausgestaltung,
bei der der Spiegel durch einen komplexeren Aufbau auch aktiv bewegt
werden kann. Hierzu wird der oben beschriebene Spiegel ätztechnisch so
ausgestaltet, daß der optisch aktive Bereich an dünnen Biegebalken aus
Silizium oder einem geeigneten Dünnfilm frei beweglich aufgehängt ist.
Aus Integrationsgründen bietet es sich an, zur Krafteinleitung die Elek
trostatik zu verwenden. Dazu wird das Siliziumsubstrat elektrisch kon
taktiert, so daß der Spiegel eine Elektrode einer Kondensatoranordnung
darstellt. Diese Einheit wird mit einem zweiten Siliziumsubstrat verbun
den, in das eine durchgehende Öffnung zur Transmission des Lichtstrahles
hineingearbeitet ist. Ferner ist ein flache Vertiefung vorgesehen, die
den Elektrodenabstand zum beweglichen Teil und damit auch die Bewegungs
freiheit des Spiegels festlegt. Innerhalb dieser Vertiefung sind Konden
satorelektroden aufgebracht. Diese zwei Substrate werden durch geeignete
Verfahren, wie z. B. anodisches Bonden oder direktes Si-Si-Bonden mitein
ander verbunden. Durch Anlegen einer äußeren Spannung an die Elektroden
kann der Spiegel elektrostatisch bewegt werden.
Neben der Elektrostatik können auch andere Kraftprinzipien, wie bei
spielsweise Piezoelektrik oder Magnetik eingesetzt werden. Dazu kann ein
entsprechendes kleines Stellelement, oder ein Dauermagnet der Spiegel
anordnung hinzugefügt werden.
Je nachdem, ob eine Parallelverschiebung oder eine Kippbewegung des
Spiegels gewünscht ist, wird die Aufhängung des beweglichen Teils sowie
die Anordnung der Elektroden unterschiedlich ausgelegt. Die Fig. 5 zeigt
eine Anordnung in der Draufsicht, die für eine parallele Auslenkung -
z. B. für eine Frequenzmodulation des Lasers - konzipiert ist. In diesem
Falle wird beispielsweise eine hochgradig symmetrische, diagonale Anord
nung der Biegebalken gewählt. Die Gegenelektrode am unteren Deckwafer
ist nicht unterteilt.
Im Gegensatz hierzu zeigt die Fig. 6 eine Anordnung, die sich für Kipp
bewegungen des Spiegels eignet, beispielsweise um einen Q-Schalter zu
realisieren. Die Aufhängung wird hier beispielsweise in Form zweier Tor
sionsbalken gewählt. In diesem Fall werden die Elektrodenflächen in zwei
getrennte Hälften geteilt, die unabhängig voneinander ansteuerbar sind.
Eine weitere Möglichkeit die sich aus der Dünnfilm-Anordnung des Spie
gels ergibt, ist die gezielte Verwölbung der Spiegelfläche durch Anlegen
eines Unter- oder Überdruckes. Damit läßt sich z. B. die Brennweite des
Spiegels einstellen, so daß eine gezielte Fokussierung ermöglicht wird.
Ein Ausführungsbeispiel hierzu ist in der Fig. 7 skizziert. Das Basis
spiegelelement wird mit einem transparenten Substrat - beispielsweise
Glas - verbunden, so daß ein abgeschlossener Hohlraum entsteht, der le
diglich durch einen gezielt ansteuerbaren Kanal mit einem externen
Druckvorratsbehälter bzw. einer Pumpe verbunden ist.
Damit ist ein Spiegel geschaffen, der aufgrund seiner durch die Bauart
bedingten sehr kleinen Masse, sehr schnelle Bewegungen bei hohen Fre
quenzen realisieren kann. Aufgrund des fehlenden Substrates im optischen
Strahlengang muß keine Entspiegelung der Rückseite durchgeführt werden.
Die hier vorgeschlagenen Laserspiegel können mit den Verfahren der Mi
krosystemtechnik so hergestellt werden, daß sie in ihren Abmessungen in
der Größenordnung moderner laseraktiver Elemente im kleinen und mittle
ren Leistungsbereich liegen (Laserdioden typisch 300 µm · 500 µm · 30 µm, Festkörperlaser typisch 500 µm · 1 mm · 1 mm).
Claims (7)
1. Mikromechanischer Spiegel für Laseranwendungen mit in abwechselnder
Reihenfolge aufgedampften Schichten unterschiedlicher Brechungsindizes,
auf einem Silizumsubstrat, wobei der Spiegel weitgehend freischwe
bend aufgehängt ist, dadurch gekennzeichnet, daß der Spiegel aus einem
Silizium- oder einkristallinen (Halbleiter-)Substrat besteht, welches mit
mehrlagigen dielektrischen oder metallischen Schichten
versehen wird und das Substrat im aktiven Spiegelbereich ätztechnisch
vollständig entfernt wird.
2. Mikromechanischer Spiegel nach Anspruch 1, dadurch gekennzeich
net, daß der aktive Spiegelbereich in seinen Reflexionseigenschaften
variabel ausgestaltet ist, wobei Profile mit örtlich unterschiedlichen
Schichtdicken hergestellt werden.
3. Mikromechanischer Spiegel nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekenn
zeichnet, daß der optisch aktive Spiegelbereich als Gauß′scher Spiegel
ausgebildet ist.
4. Mikromechanischer Spiegel nach einem der Ansprüche 1 bis 3, da
durch gekennzeichnet, daß der optisch aktive Spiegelbereich ätztech
nisch an dünnen Biegestegen aus dem Halbleitersubstrat oder mit einem
geeigneten Dünnfilm frei beweglich aufgehängt wird.
5. Mikromechanischer Spiegel nach einem der Ansprüche 1 bis 4, da
durch gekennzeichnet, daß das Halbleitersubstrat elektrisch kontaktiert
wird, so daß der Spiegel eine Elektrode einer Kondensatoranordnung bil
det, die mit einem zweiten Halbleitersubstrat verbunden wird und eine
flache Vertiefung, in der Kondensatorelektroden aufgebracht sind, vorge
sehen ist, die den Elektrodenabstand zum beweglichen Teil und damit auch
die Bewegungsfreiheit des optisch aktiven Spiegelbereichs festlegt.
6. Mikromechanischer Spiegel nach Anspruch 5, dadurch gekennzeich
net, daß die beiden Halbleitersubstrate durch anodisches Bonden oder
direktes Si-Si-Bonden miteinander verbunden werden.
7. Mikromechanischer Spiegel nach einem der Ansprüche 1 bis 6, da
durch gekennzeichnet, daß der optisch aktive Spiegelbereich durch Unter
druck oder Überdruck gezielt in seiner Wölbung variierbar ist und damit
die Brennweite des Spiegels veränderbar ist.
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1992
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