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Die Erfindung betrifft eine Magnetwandlerkopfeinrichtung mit
Nutzung des Magnetowiderstandseffekts.
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Eine Magnetkopfeinrichtung vom Typ mit
Magnetowiderstandseffekt (nachfolgend als "MR"-Effekt bezeichnet) verfügt über
ein Kopfteil h mit einem Aufbau, wie er in Fig. 1A und Fig.
1B dargestellt ist. Fig. 1A ist eine Schnittansicht durch
einen wesentlichen Teil eines MR-Kopfs, und Fig. 1B ist eine
Draufsicht auf denselben. Auf ein magnetisches Substrat 1
aus Ni-Zn-Ferrit oder Mn-Zn-Ferrit, oder über eine
Isolierschicht 2 aus SiO&sub2; usw. auf dem Substrat 1, wenn dieses
leitend ist, ist ein Vormagnetisierungsleiter 3 aus einem
bandförmigen, leitenden Film aufgebracht, der einen Strompfad
bildet, der ein Vormagnetisierungsfeld erzeugt, um dieses
Vormagnetisierungsfeld an ein MR-Meßelement anzulegen, wie
dies nachfolgend beschrieben wird. Auf dem
Vormagnetisierungsleiter 3 ist über eine Isolierschicht 4 ein
MR-Meßelement 5 angeordnet, das aus einein magnetischen MR-Dünnfilm
aus Ni-Fe-Legierungen oder Ni-Co-Legierungen besteht. Ein
Paar magnetischer Schichten 7 und 8 aus Mo-Permalloy oder
dergleichen, um den Magnetkern eines Teils eines
magnetischen Kreises zu bilden, ist so ausgebildet, daß die
magnetischen Schichten 7 und 3 jeweils über eine dünne
Isolierschicht 6 auf einem Ende des MR-Meßelements 5 liegen und
sich über den Vormagnetisierungsleiter 3 und das
MR-Meßelement 5 erstrecken. Ein Schutzsubstrat 10 ist über eine
unmagnetische Schutzschicht 9 auf dem Substrat 1 vorhanden.
Zwischen einer magnetischen Schicht 7 und dem Vorderende des
Substrats 1 ist über eine unmagnetische
Spaltabstandshalterschicht 11, die z.B. aus der Isolierschicht 6 mit
erforderlicher Dicke besteht, ein magnetischer Arbeitsspalt g
ausgebildet. Die Vorderfläche des Substrats 1, die
Spaltabstandshalterschicht 11, die magnetische Schicht 7, die
Schutzschicht 9 und das Schutzsubstrat 10 sind poliert,
wodurch eine einem magnetischen Aufzeichnungsmedium zugewandte
Oberfläche 12 ausgebildet ist, damit der Magnetspalt g
diesem zugewandt ist. Das hintere Ende der magnetischen Schicht
7, das den Magnetspalt g bildet, und das Vorderende der
anderen magnetischen Schicht 8 sind so ausgebildet, daß sie
über die Isolierschicht 6 auf dem MR-Meßelement 5 liegen,
und beide Enden sind über einen unterbrochenen Bereich 13
voneinander beabstandet. Das hintere Ende der magnetischen
Schicht 7 und das vordere Ende der magnetischen Schicht 8
sind über die Isolierschicht 6 elektrisch vom MR-Meßelement
5 getrennt, jedoch magnetisch mit diesem verbunden. Der
unterbrochene Bereich 13 zwischen den beiden magnetischen
Schichten 7 und 8 ist über das MR-Meßelement 5 magnetisch
verbunden, so daß ein Magnetkreis um das Substrat 1 - den
Magnetspalt g - die magnetische Schicht 7 - das
MR-Meßelement 5 - die Magnetschicht 8 - das Substrat 1 gebildet ist.
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Fig. 2 zeigt eine vergrößerte Schnittansicht einer
MR-Kopfeinrichtung vom sogenannten Abschirmungstyp als anderes
Beispiel. Bei der Kopfeinrichtung von Fig. 2 sind ein
Vormagnetisierungsleiter 3 und ein diesem gegenüberstehendes
MR-Meßelement 5 zwischen Magnetkörpern 60 und 61 mit hoher
Permeabilität, wie Ferrit, über eine unmagnetische Schicht 62
angeordnet, und eine Endfläche ist poliert, um eine einem
Band zugewandte Fläche 12 zu erzeugen.
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Bei einer derartigen magnetischen MR-Kopfeinrichtung fließt
ein magnetischer Signalfluß vom vorderen Spalt g, der dem
magnetischen Aufzeichnungsmedium zugewandt ist, durch den
vorstehend genannten Magnetkreis im MR-Element, was für den
MR-Kopf von Fig. 1A gilt, oder er fließt direkt im
MR-Element, was für den Fall von Fig. 2 gilt, wodurch sich der
Widerstandswert des MR-Meßelements 5 durch den magnetischen
Signalfluß auf das externe Magnetfeld hin ändert. Eine
Änderung des Widerstandswerts wird als Spannungsänderung am MR-
Meßelement 5 erfaßt, während ein Meßstrom durch das
MR-Meßelement 5 fließt, wodurch eine Wiedergabe des
Aufzeichnungssignals auf dem magnetischen Aufzeichnungsmedium
herbeigeführt wird. In diesem Fall muß das MR-Meßelement 5
magnetisch vorbelastet sein, damit dieses MR-Meßelement 5 linear
als magnetischer Sensor hoher Empfindlichkeit arbeitet. Das
Vormagnetisierungsfeld wird durch ein Magnetfeld angelegt,
das dadurch erzeugt wird, daß der Vormagnetisierungsleiter 3
aktiviert wird, und durch ein Magnetfeld, wie es durch den
Meßstrom selbst erzeugt wird, der durch das MR-Meßelement 5
fließt.
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In einer magnetischen MR-Kopfeinrichtung wird, wie es aus
dem schematischen Aufbau von Fig. 3 deutlich erkennbar ist,
das MR-Meßelement 5 mit dem erzeugten Magnetfeld versorgt,
während ein vorgegebener Gleichstrom iB durch den
Vormagnetisierungsleiter 3 fließt, während gleichzeitig ein
vorgegebener Meßstrom iMR durch das MR-Meßelement 5 fließt. In
diesein Zustand wird das MR-Meßelement 5 mit einem
Vormagnetisierungsfeld HB versorgt, das aus dem durch Aktivieren des
Vormagnetisierungsleiters 3 erzeugten Magnetfeld und dem
durch den durch das MR-Meßelement 5 fließenden Meßstrom
erzeugten Magnetfeld besteht. Wenn in einem solchen
Vormagnetisierungszustand das Signalmagnetfeld HS vom magnetischen
Aufzeichnungsmedium angelegt wird, wird die Spannung am MR-
Meßelement 5 auf Grundlage der Widerstandsänderung durch das
Signalmagnetfeld HS, d.h. die Potentialänderung am Punkt A,
durch einen Verstärker 14 verstärkt und an einem
Ausgangsanschluß 15 erfaßt. Die Zahl 16 kennzeichnet einen
Koppelkondensator.
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Fig. 4 zeigt die Arbeitscharakteristikkurve des
MR-Meßelements
5, und sie veranschaulicht die Beziehung zwischen dem
Magnetfeld H und dem Widerstandswert R. Aus Fig. 4 ist
deutlich erkennbar, daß der Widerstand R einer parabolischen
Kurve folgt, die im Bereich des Magnetfelds H konvex nach
oben gerichtet ist und einen kleinen Absolutwert aufweist,
d.h. -HBR +HBR. Die parabolische Kurve des Widerstands R
nähert sich allmählich dem Wert Rmin, wenn die
Magnetisierung des magnetischen MR-Dünnfilms im mittleren Bereich in
Richtung des Magnetkreises gesetzt wird. Der Maximalwert
Rmax des Widerstands R bedeutet einen Zustand ohne
Einwirkung eines externen Felds auf den magnetischen MR-Dünnfilm.
Das Vormagnetisierungsfeld HB wird in einem
Charakteristikbereich entsprechend der parabolischen
Arbeitscharaktenstikkurve angelegt, und das durch die Zahl 17 in Fig. 4
gekennzeichnete Signalmagnetfeld wird vom magnetischen
Aufzeichnungsmedium angelegt. Entsprechend dem Signalmagnetfeld
wird ein Ausgangssignal entsprechend der Änderung des
Widerstandswerts erhalten, wie durch die Zahl 18 in Fig. 4
dargestellt. In diesem Fall führt jedoch ein stärkeres
Signalmagnetfeld zu einer Verzerrung durch höhere Oberwellen.
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Bei der magnetischen MR-Kopfeinrichtung ist das Potential
am Punkt A in Fig. 3 durch die Zusammensetzung einer
Feldkomponente und einer variablen Komponente des Widerstands
des MR-Meßelements 5 bestimmt. Da die feste Komponente in
diesem Fall ungefähr 98% ausmacht und sie stark von der
Temperatur abhängt, wird die Temperaturdrift des Potentials am
Punkt A groß. Der Widerstandswert R des MR-Meßelements 5 ist
durch die folgende Formel gegeben:
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R = R&sub0;(1 + αcos²Θ) (1),
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wobei R&sub0; für die feste Widerstandskomponente steht, α für
den maximalen Widerstandsänderungsfaktor steht, Θ den Winkel
zwischen der Stromrichtung und der Magnetisierungsrichtung
im MR-Meßelement 5 kennzeichnet. Wenn z.B. das MR-Meßelement
5 ein magnetischer MR-Dünnfilm aus einer 81Ni-19Fe-Legierung
(Permalloy) mit einer Dicke von 25 nm ist, ist der Meßwert
für α ungefähr α = 0,017. Der Wert von α hängt in diesem
Fall mehr oder weniger von der Dicke oder dem Material des
magnetischen MR-Dünnfilms des MR-Meßelements 5 ab und wird
höchstens ungefähr α = 0,05. Andererseits ist R&sub0; durch die
folgende Formel gegeben:
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Ro = Ri(1 + aΔt) (2),
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wobei Ri für den Anfangswerts des Widerstands steht, a ein
Temperaturkoeffizient ist und Δt eine temperaturabhängige
Komponente betrifft.
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Der Meßwert des Temperaturkoeffizienten a im obigen Beispiel
eines MR-Meßelements 5 beträgt ungefähr a = 0,0027/Grad.
Dies kann beim Messen eines Gleichmagnetfelds starke
Störsignale hervorrufen. Um diese Temperaturabhängigkeit einer
magnetischen MR-Kopfeinrichtung zu vermeiden, muß im
allgemeinen eine differenzbildende Schaltungsanordnung vorhanden
sein, um die Temperaturabhängigkeit aufzuheben.
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Darüber hinaus können bei einem derartigen magnetischen MR-
Kopfelement, da der Temperaturkoeffizient groß ist, wie vor
stehend beschrieben, z.B. dann, wenn durch Aktivieren des
MR-Meßelements 5 oder durch den durch den
Vormagnetisierungsleiter 3 fließenden Strom erzeugte Wärme instabil durch
Reibung des Kopfelements mit dem magnetischen
Aufzeichnungsmedium abgegeben wird, so daß sich die Kopftemperatur
ändert, starke Störsignale, sogenannte Reibstörsignale,
erzeugt werden.
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Wenn der Verstärker 14 in Fig. 3 einen niederimpedanten
Eingang hat und angenommen wird, daß die Grenzfrequenz des
Kondensators 16 fo ist, wird die erforderliche Kapazität C des
Kondensators 16 die folgende:
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C = 1/Rωo (3),
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wobei ωo = 2πfo ist.
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Wenn das MR-Meßelement 5 aus Permalloy mit einer Dicke von
nm und einer Länge von 50 µm besteht, wird der
Widerstandswert R ungefähr 120 Ω. Wenn fo = 1 kHz gilt, muß der
Wert von C den großen Wert von C = 1,3 µF aufweisen. Dies
wird insbesondere für eine magnetische Kopfeinrichtung für
mehrere Spuren problematisch.
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Die Permeabilität in einem Magnetkreis, insbesondere
diejenige der magnetischen Schichten 7 und 8 mit relativ kleiner
Dicke und Schnittfläche, ist vorzugsweise so groß wie
möglich. Da die Permeabilität maximal wird, wenn das externe
Magnetfeld Null ist, verringert das Anlegen des vorstehend
genannten Vormagnetisierungsfelds die Permeabilität.
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Die vorstehend genannte magnetische MR-Kopfeinrichtung in
einem Gleichstrom-Vormagnetisierungssystem ist dahingehend
von Vorteil, daß die effektive Spurbreite groß ist und
leicht eine schmale Spur erreicht werden kann. Andererseits
ist sie dahingehend nachteilig, daß die Linearität schlecht
ist, die Gleichsignaiwiedergabe schwierig ist und
Reibstörsignale groß sind, Barkhausen-Rauschsignale groß sind und
die Dispersion des Ausgangssignals groß ist.
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Die Linearität kann durch eine Schaltungsanordung verbessert
werden, wie sie in GB-A-2 037 474 offenbart ist. Anstatt
einen Gleichstrom zu verwenden, werden Impulse abwechselnder
Polarität an den Vormagnetisierungsleiter angelegt, um
dadurch den Arbeitspunkt der parabolischen Arbeitskurve
periodisch
zwischen deren positivem und negativem Teil zu
verschieben. Die magnetische MR-Wandlerkopfeinrichtung gemäß
dieser Offenbarung umfaßt die Merkmale des oberbegriffs von
Anspruch 1.
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Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, eine andere
magnetische MR-Wandlerkopfeinrichtung mit guter Linearität des
Ansprechverhaltens, guter Unterdrückung von
Oberwellenverzerrungen, guter Temperaturstabilität und gutem
Dynamikbereich zu schaffen.
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Die erfindungsgemäße Einrichtung umfaßt die Merkmale von
Anspruch 1.
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Weitere Einzelheiten der Erfindung und von Ausführungsformen
derselben werden unter Bezugnahme auf die beigefügten
Zeichnungen beispielhaft beschrieben, in denen:
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Fig. 1A eine vergrößerte Schnittansicht eines wesentlichen
Teils einer magnetischen MR-Kopfeinrichtung vom Jochtyp
ist;
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Fig. 1B eine Draufsicht auf die Magnetkopfeinrichtung in
Fig. 1A ist;
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Fig. 2 eine vergrößerte Schnittansicht eines wesentlichen
Teils einer magnetischen MR-Kopfeinrichtung vom
Abschirmungstyp ist;
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Fig. 3 ein Ersatzschaltbild ist, das eine magnetische MR-
Kopfeinrichtung gemäß dem Stand der Technik veranschaulicht;
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Fig. 4 ein Diagramm einer MR-Charakteristikkurve ist, das
die Funktion einer MR-Kopfeinrichtung beim Stand der Technik
veranschaulicht;
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Fig. 5 ein Ersatzschaltbild ist, das eine
Schaltungsanordnung einer magnetischen MR-Kopfeinrichtung gemäß einem
ersten Ausführungsbeispiel der Erfindung veranschaulicht;
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Fig. 6A und 6B Diagramme einer MR-Charakteristikkurve sind,
die die Funktion des MR-Magnetkopfs von Fig. 5
veranschaulichen;
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Fig. 7A - 7C Signalverlaufsdiagramme sind, die die Funktion
der MR-Magnetkopfeinrichtung veranschaulichen;
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Fig. 8 ein Ersatzschaltbild ist, das eine magnetische MR-
Kopfeinrichtung als anderes Ausführungsbeispiel der
Erfindung veranschaulicht; und
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Fig. 9 ein Diagramm einer MR-Charakteristikkurve ist, das
die Funktion der Magnetkopfeinrichtung von Fig. 9
veranschaulicht.
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Zunächst wird unter Bezugnahme auf Fig. 5 das Prinzip zum
Verbessern der Arbeitscharakteristik eines MR-Magnetkopfs
beschrieben. Da dieses MR-Kopfelement h ähnlichen Aufbau wie
das in bezug auf Fig. 1 und Fig. 3 beschriebene aufweist,
sind Teile in Fig. 5, die solchen in Fig. 1 und Fig. 3
entsprechen, mit denselben Bezugszahlen gekennzeichnet, und
eine Wiederholung der Beschreibung wird weggelassen. In einem
Vormagnetisierungsleiter 3 des Kopfelements h fließt ein
kleiner Vormagnetisierungs-Wechselstrom iA hoher Frequenz
fc in Überlagerung zu einem Vormagnetisierungs-Gleichstrom
iB, wodurch ein hochfrequentes Magnetfeld an das
MR-Meßelement 5 angelegt wird. Der Signalverlauf des
Vormagnetisierungs-Wechselstroms iA und demgemäß der Signalverlauf des
Wechselmagnetfelds kann sinusförmig oder rechteckig sein.
So wird ein Vormagnetisierungs-Wechselfeld in Überlagerung
mit dem Vormagnetisierungs-Gleichfeld an das MR-Meßelement
5 angelegt, wodurch ein Wechselstromsignal der Frequenz fc
am MR-Meßelement 5 erzeugt wird, d.h. am Punkt A in Fig. 5.
Fig. 6 zeigt die Funktion, wenn das Vormagnetisierungs-
Gleichfeld HB das Signalmagnetfeld Hs und das
Vormagnetisierungs-Wechselfeld HA überlagert sind. Wenn die Änderung ΔH
des Vormagnetisierungs-Wechselfelds HA klein ist, wird der
Wert der Widerstandsänderung ΔR auf die Änderung des
Vormagnetisierungs-Wechselfelds zu einem Zeitpunkt als Absolutwert
der Steigung der Kurve in Fig. 6A erhalten. Da dies die
Steigung einer parabolischen Kurve ist, wird die Änderung
des Widerstands als Ausgangsgröße des Vormagnetisierungs-
Wechselfelds HB und des Signalmagnetfelds Hs im Prinzip
linear, wie in Fig. 6B dargestellt. Demgemäß wird der Wert des
Wechselstromsignals, wie es am Punkt A in Fig. 5 erhalten
wird, ein Ausgangssignal, das sich entsprechend der Summe
aus dem Vormagnetisierungs-Gleichfeld HB und dem
Signalmagnetfeld vom magnetischen Aufzeichnungsmedium ändert. Wie in
Fig. 5 dargestellt, läuft das Ausgangssignal vom Punkt A
durch einen Verstärker 19, der die vorstehend genannte
Frequenzkomponente fc durchläßt, und es wird durch einen
Gleichrichter 20 gleichgerichtet und läuft dann durch ein
Tiefpaßfilter 21. So wird ein Ausgangssignal entsprechend
dem Signalmagnetfeld vom magnetischen Medium abgegriffen.
Wenn das an einem Ausgangsanschluß 15 erhaltene endgültige
Ausgangssignal ein Frequenzband von 0 - 100 kHz aufweisen
muß, kann die Frequenz fc des Wechselstroms iA viel höher
als das Frequenzband gewählt werden, z.B. fc = 1 MHz. In
diesem Fall ist die untere Grenzfrequenz des Verstärkers 19
höher als 100 kHz und niedriger als fc = 1 MHz gewählt, z.B.
500 kHz. Das Ausgangssignal des Verstärkers 19 wird vom
Gleichrichter 20 gleichgerichtet und läuft dann durch das
Tiefpaßfilter 21 mit einer Grenzfrequenz von 100 kHz, wie
bereits beschrieben. So wird ein Signal im Frequenzband 0
- 100 kHz erhalten.
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Bei einer Magnetkopfeinrichtung mit einem solchen Aufbau
wird dann, wenn das in Fig. 7A dargestellte externe
Magnetfeld (Signalmagnetfled + Vormagnetisierungsfeld) an das MR-
Meßelement 5 angelegt wird, ein in Fig. 7B dargestelltes
Ausgangssignal, bei dem ein Träger der Frequnz fc durch das
Signal amplitudenmoduliert ist, am Punkt B in Fig. 5
erhalten, und am Ausgangsanschluß 15 wird ein Ausgangssignal
entsprechend dem Signalmagnetfeld, wie in Fig. 7C dargestellt,
abgegriffen.
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Bei der erfindungsgemäßen Magnetkopfeinrichtung kann ein
verzerrungsfreies Wiedergabesignal erhalten werden, da
mittels der linearen Arbeitscharakteristik des MR-Meßelements
5, entsprechend dem Differential der ursprünglichen
Arbeitscharakteristikkurve zweiter Ordnung, ein Ausgangssignal
entnommen wird.
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Selbst wenn die feste Komponente des Widerstands des
MR-Meßelements stark von der Temperatur abhängt, kann die
Charakteristik des Differentials der Funktionscharakteristikkurve
des MR-Meßelements den Einfluß der Temperaturabhängigkeit
der festen Komponente beseitigen und so die Temperaturdrift
deutlich verringern.
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Da die Temperaturabhängigkeit der festen Komponente des
Widerstands des MR-Meßelements 5 wie vorstehend beschrieben
beseitigt ist, können auch durch Reiben am magnetischen
Aufzeichnungsmedium hervorgerufene Störsignale verbessert
werden.
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Da nur die Frequenz fc durch den Kondensator 16 laufen muß,
kann ferner, wenn z.B. fc = 500 kHz ist, die Kapazität C des
Kondensators 16 den Wert C = 2600 pF haben. Wenn fc weiter
erhöht wird, kann die Kapazität C weiter verringert werden.
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Der Schaltungsaufbau eines MR-Magnetkopfs gemäß Fig. 8 sorgt
für einige weitere Verbesserungen. Teile in Fig. 8, die
solchen in Fig. 5 entsprechen, sind mit denselben Bezugszahlen
gekennzeichnet, und eine wiederholte Beschreibung wird
weggelassen. In diesem Fall wird ein Vormagnetisierungsleiter 3
nicht mit einem Vormagnetisierungs-Gleichstrom versorgt,
sondern nur mit einem Vormagnetisierungs-Wechselstrom iA.
Fig. 9 zeigt schematisch die Funktion. In Fig. 9 ist die
reelle R/H-Arbeitscharakteristikkurve als durchgezogene
Linie dargestellt, und die Extrapolation eines parabolförmigen
Kurvenabschnitts der Charakteristik ist durch eine
gestrichelte Linie dargestellt, und das Magnetfeld, das den
minimalen Widerstandswert Rmin in der Extrapolation anzeigt,
wird +Ho und -Ho. Wie in Fig. 9 dargestellt, wird bei diesem
Ausführungsbeispiel ein Vormagnetisierungs-Wechselfeld HA
überlagert mit einem Signalmagnetfeld Hs angelegt. Dann wird
die Widerstandsänderung des MR-Meßelements 5 auf das
Vormagnetisierungs-Wechselfeld hin entsprechend der Polarität und
Intensität des Signalmagnetfelds erhalten.
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In diesem Fall ist die MR-Arbeitscharakteristikkurve eine
parabolförmige Kurve, und der Widerstandswert Rmr des MR-
Meßelements ist wie folgt gegeben:
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Rmr = Rmax - ΔRmax (H²/Ho) (4),
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wobei ΔRmax = Rmax - Rmin ist. Das Magnetfeld H wird an das
MR-Meßelement 5 angelegt. Dieses Magnetfeld H ist durch die
Summe aus dem Vormagnetisierungsfeld HA(t) und dem
Signalmagnetfeld Hs(t) wie folgt gegeben:
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H(t) = HA(t) + Hs(t) (5),
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wobei der Term HA(t) durch den Vormagnetisierungsleiter 3
erzeugt wird und wie folgt festgelegt ist:
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HA(t) = HA sin (ωct) (6)
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mit
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ωc = 2π fc (7).
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Wenn der MR-Meßstrom mit 1 repräsentiert wird, erhält das
Ausgangssignal V(t) des MR-Meßelements 5 den folgenden Wert:
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V(t) = I Rmr (8).
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Aus den vorstehenden Formeln (4) , (5) , (6) folgt:
max
sin
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Anschließend werden der Wert von V(t) und ein Signal mit
derselben Phase und Frequenz wie sie das Vormagnetisierungs-
Wechselfeld HA aufweist, z.B. sin (ωt), durch einen
Multiplizierer 22 multipliziert. Das
Multiplikationsausgangssignal Vz(t) ist das folgende:
max
sin
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Dann läuft das Ausgangssignal Vz durch ein Tiefpaßfilter 21,
wodurch die Terme mit ω-Komponenten in der Formel (10)
entfernt werden. Daraus folgt:
3
max
sin
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Demgemäß erhält die Ausgangsspannung Vo(t) am Anschluß 15
folgenden Wert:
max
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Demgemäß wird eine Spannung proportional zum
Signalmagnetfeld HS(t) erhalten. Selbst wenn die
Signalmagnetfeldkomponente HS(t) im Eingangssignal zum Multiplizierer 22
enthalten ist, tritt sie im Ausgangssignal nicht auf. Demgemäß ist
der Verstärker 19 nicht immer erforderlich.
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Gemäß dem vorstehend Beschriebenen kann ein der Polarität
des externen Magnetfelds entsprechendes Ausgangssignal
entnommen werden. Außerdem wird der Dynamikbereich groß. Ferner
kann in diesem Fall, wenn die Vormagnetisierung nur eine
Wechselkomponente enthält, eine Verringerung der
Permeabilität des Magnetkreises, wie durch ein Vormagnetisierungs-
Gleichfeld hervorgerufen, vermieden werden.