DE3302205C2 - - Google Patents
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Description
Die Erfindung betrifft eine solenoidförmige elektromagnetische
Spule zum Richten eines Stromes geladener Teilchen
mit Hilfe eines im wesentlichen gleichmäßigen Magnet
feldes entlang der Achse der Spule
mit den im Oberbegriff des Anspruchs 1
genannten Merkmalen.
Bei den meisten mit Linearstrahl-Elektronenröhren,
z. B. bei Klystrons und Wanderwellenröhren, wird der
Elektronenstrahl in zylindrischer Form durch ein gleichmäßiges
Magnetfeld fokussiert gehalten, das entlang der Achse des
Strahls gerichtet ist. Bei Hochleistungsröhren wird das Magnetfeld
gewöhnlich durch eine außerhalb der Röhren und gleichachsig
mit dem Strahl angeordnete Magnetspule erzeugt. Eine Umhüllung
aus Eisen umschließt den Magneten, um das Feld auf den Wechsel
wirkungsbereich der Röhren zu begrenzen und es in diesem gesamten
Bereich so gleichmäßig wie möglich zu halten. Der Durchmesser
des Strahls ist gewöhnlich erheblich kleiner als derjenige
des Soleniods, so daß nur das sehr nahe der Achse gelegene
Feld eine Rolle spielt.
Fig. 1 zeigt ein Klystron 10 bekannter Art in seinem Fokussier
magneten 20. Die Röhre 10 wird von oben her in den Magneten
20 eingeführt. Zu dem Klystron gehört eine Elektronenschleuder
11 zur Erzeugung eines konvergierenden Elektronenstrahls 12.
Der Strahl 12 durchläuft eine hohle Laufzeitröhre 14, in der
er mit den elektromagnetischen Feldern von Resonanzkammern 16,
18 in Wechselwirkung tritt, um eine Signalwelle zu verstärken,
die in eine Eingangskammer 16 durch eine nicht gezeigte Eingangsleitung
eingeführt wird, bei welch letzterer es sich ge
wöhnlich um ein kleines Koaxialkabel handelt.
Im Bereich der Kammern 16, 18 wird der Strahl 12 durch ein
axiales Magnetfeld, das durch den Spulenmagneten 20 erzeugt
wird, in Bleistiftform fokussiert gehalten. Jenseits des Wechsel
wirkungsbereichs verläßt er das Magnetfeld und expandiert
infolge seiner Raumladung, um auf die Innenfläche
einer großen Auffängerelektrode 22 aufzutreffen.
Der Magnet 20 weist einen ferromagnetische Umhüllung auf, zu
der ein Außenzylinder 24 gehört, der mit ferromagnetischen
Stirnplatten 26 verbunden ist. Die Stirnplatten 26 stehen mit
innerern Polstücken 27 in magnetischem Kontakt, die mit dem Kly
stron 10 aus einem Stück bestehen. Jedes Polstück 27 weist eine
kleine zentrale Öffnung 48 bzw. 50 zum Durchlassen des Strahls
12 auf. Außerhalb der Öffnungen 48, 50 fällt das Magnetfeld
schnell auf einen vernachlässigbaren Wert ab.
Zu dem Magneten 20 gehört eine Anzahl von Soleniodspulen 30.
Es wird jedoch auch häufig mit einer einzigen langen Soleniod
wicklung gearbeitet. Zur Erzielung eines wirklich gleichmäßigen
Feldes sollten sich die Spulen 30 über die ganze Strecke
zwischen den eisernen Stirnplatten 26 erstrecken. Zum Ableiten
der hohen Ausgangsleistung des Klystrons 10 muß sich jedoch
ein Hohlleiter 32 von einem Kopplungsfenster 34 in der Ausgangskammer
18 durch ein vakuumdichtes dielektrisches Fenster
36 zu einer nicht gezeigten außenliegenden Nutzlast erstrecken.
Daher können sich die Spulen 30 bekannter Art axial nur bis zur
Bodenfläche 37 des Hohlleiters 32 erstrecken, so daß in der
Nähe des Ausgangspolstücks 27 eine magnetisch nicht erregte
Lücke 38 verbleibt.
Bei der Konstruktion nach Fig. 1 werden die Kammern 16 und 18
durch Abstimmplatten 40 abgestimmt, die mit Hilfe von Stäben
42 nach innen und außen bewegt werden. Die Spulen 30 sind durch
nichtmagnetische Platten 44 voneinander getrennt, die zur mechanischen
Unterstützung und zum Kühlen dienen. Die Platten 44
weisen Kanäle für die Abstimmstäbe 42 auf.
Fig. 2 ist eine graphische Darstellung der axialen Magnet
feldstärke, die durch den Magneten 10 erzeugt wird, wenn alle
Spulen 30 die gleiche Stromdichte aufweisen. Das Feld weist im
größeren Teil des Wechselwirkungsbereichs einen gleichmäßigen
Wert 46 auf, der nahe der Eintrittsöffnung 48 und der Austritts
öffnung 50 der Polstücke 27 schnell fast bis auf Null abfällt.
Wegen der jenseits der Spulen 30 vorhandenen Lücke 38 expandieren
die Feldlinien in diesem Berich, und die axiale Feld
stärke 52 nimmt allmählich ab. Würden sich die Spulen 30 fort
setzen, so würde das Feld 53 fast bis zu der Öffnung 50 gleich
mäßig aufrechterhalten bleiben. Im Ausgangsbereich einer mit
linearem Strahl arbeitenden Hochleistungsröhre weist der Strahl
Bündel hoher Raumladungsdichte auf und leidet außerdem unter
elektromagnetischen Defokussierungskräften. Das geschwächte
Fokussierungsfeld 52 bewirkt, daß Elektronen an der Wechsel
wirkungskonstruktion abgefangen werden, was zu Leistungsverlust
und gefährlicher Erhitzung führt.
Es sind verschiedene Wege eingeschlagen worden, um die Verzer
rung des Magnetfeldes zu verringern. Eine Erhöhung der Strom
dichte in dem oberen Spulenabschnitt 30 verstärkt das Feld in
dem Ausgangsbereich, führt jedoch vorher zu einer unerwünschten
Spitze der Feldstärke. Die US-PS 29 63 616 beschreibt eine Vor
richtung, die in Fig. 3 dargestellt ist, in welch letzterer nur
der Magnet 20′ und der Ausgangshohlleiter 32′ des Klystrons
10′ gezeigt sind. Hier ist in dem Bereich innerhalb des Fokussierungsmagneten
20′ der Hohlleiter 32′ über einen Impedanz
wandler 54 zu einem sehr niedrigen Hohlleiter 56 herabgestuft.
Die Höhe des nicht erregten Raums 38′ ist somit verringert,
so daß der Abfall der Feldstärke kleiner wird.
Eine andere bekannte Vorrichtung ist in der US-PS 29 39 036
beschrieben. Hier verläuft ein niedriger Ausgangshohlleiter
an dem Kollektor entlang parallel zur Röhrenachse, anstatt
rechtwinklig zu letzterer nach außen zu führen. Leider ist dieses
Verfahren auf Röhren verhältnismäßig niedriger Leistung
beschränkt. Bei Hochleistungsröhren ist der Kollektor größer
als der Röhrenkörper und würde dem Holleiter im Wege sein.
Die Magnetspulen 30 (Fig. 1) bestehen in manchen Fällen aus
Drahtwicklungen. Bei einer weiteren, in Fig. 4A und 4B gezeigten
zweckmäßigen Konstruktion werden Spulen 30′′ verwendet, die
spiralförmig aus dünner Metallfolie gewickelt sind. Gewöhnlich
verwendet man Aluminiumfolie, die durch eine eloxierte Oberfläche
isoliert ist. Wärme wird aus der Folie axial über einen
kurzen, ganz aus Metall bestehenden Weg zu Kühlkörpern 44′′ ge
leitet, bei denen es sich z. B. um ringförmige Kupferplatten
zwischen den Folienwindungen 30′′ handelt. Bei aus Folie be
stehenden Spulen ist es nach einem Fachleuten bekannten Stand der Technik
von dem im Oberbegriff des Anspruches 1 ausgegangen ist möglich,
eine Kerbe 60 in die Endspule
62 einzuschneiden, um den Ausgangshohlleiter hindurchzuführen.
Die Kerbe 60 zwingt die Stromflußlinie 64, sich unterhalb der
Kerbe 60 dadurch zu konzentrieren, daß dem Fluß axiale Kompo
nenten hinzugefügt werden. Am verbleibenden Umfang der Spule 62
kann sich der Strom frei über den ganzen Querschnitt der Spule
62 ausbreiten. Eine einzige Kerbe 60 würde daher zu einem asym
metrischen Strommuster führen, das eine der Achse folgende Mag
netfeldlinie veranlassen würde, in der Nähe des Ausgangshohl
endes des Magneten von der Achse abzuweichen. Hierdurch würde
sich ein gekrümmter Elektronenstrahl ergeben. Um diese Verzer
rung zu korrigieren, wird in die Spule 62 in einem Winkelabstand
von 180° von der Kerbe 60 eine zweite Kerbe 63 eingeschnitten,
die so geformt ist, daß sie unter einem Winkel von 180° rota
tionssymmetrisch zu der Kerbe 60 ist. Die resultierenden Strom
flußlinien 64 sind in den Bereichen 66 unterhalb der Kerben 60 und 63
verdichtet, können sich aber in den dazwischenliegenden Bereichen
68 frei ausbreiten. Sie erhalten eine Sattelform, die um
die Achse unter 180° rotationssymmetrisch ist. Die durch den
Strom erzeugten Magnetfeldlinien weisen die gleiche Symmetrie
auf, und die magnetischen Äquipotentialflächen werden durch
sattelförmige Flächen gebildet. Die axiale Magnetfeldlinie folgt
der Achse über die ganze Länge. Da der Elektronenstrahl sehr
viel kleiner ist als der Magnet, spielen die abgeknickten, von
der Achse entfernten Felder keine Rolle.
Der Strom kann sich in den Bereichen 68 zwischen den Schlitzen
bis an das obere Ende der Spule 62 ausbreiten, so daß die
Abnahme der axialen Magnetfeldstärke nicht so drastisch ist
wie im Fall von Fig. 1 und 2, wo die gesamte Spule verkürzt
ist. Trotzdem ist die Gesamtstromstärke in der oberen Hälfte
der Spule 62 geringer als in der unteren Hälfte, so daß sich
ein erheblicher Abfall des Feldes ergibt.
In Fig. 5 ist die Kurve 70 eine graphische Darstellung der
axialen Magnetfeldstärke, die experimentiell für eine bekannte Spule der
in Fig. 4 gezeigten Art gemessen wurde. Zum Vergleich zeigt
die Kurve 71 das Feld eines gleichmäßigen Spulenmagneten, der
sich voll bis zu dem Polstück erstreckt, welch letzteres eine
kleine Öffnung aufweist. Dieser letztere Zustand wäre ideal.
Man beachte den Anstieg 72 des Feldes in einem Abstand von dem
Polstück, der auf die Stromkonzentration unterhalb der Kerben
60 und 63 zurückzuführen ist.
Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, eine solenoidförmige
elektromagnetische Spule der eingangs genannten Art
zu schaffen, die imstande ist, ein konstantes axiales Feld in
dem gesamten Wechselwirkungsbereich einer
Linearstrahl-Elektrodenröhre aufrechtzuerhalten, und die es
dabei gestattet, daß ein Hohlleiter durch das Magnetfeld hin
durch nach außen geführt wird.
Die Lösung dieser Aufgabe ist im Patentanspruch 1 angegeben.
Bei der erfindungsgemäßen Spule können gleiche Strom
mittelwerte in der Nähe beider Spulenenden erzielt werden, und das
axiale Magnetfeld kann nahezu konstant gehalten werden.
Weiterbildungen der Erfindung sind in den Unteransprüchen
gekennzeichnet.
Ausführungsbeispiele der Erfindung werden im folgenden anhand der
schematischen Zeichnung näher erläutert. Es zeigt:
Fig. 1 eine Schnittdarstellung eines Klystrons in einem Mag
neten bekannten Art;
Fig. 2 eine graphische Darstellung der axialen Magnetfeldstärke
des Magneten nach Fig. 1;
Fig. 3 eine Schnittdarstellung eines Magneten bekannter Art
und eines Teils der zugehörigen Elektronenröhre;
Fig. 4A die Seitenansicht eines verbesserten Magneten bekannter
Art;
Fig. 4B einen Axialschnitt des Magneten nach Fig. 4A;
Fig. 5 eine graphische Darstellung von Magnetfeldern verschiedener
Magneten;
Fig. 6 eine Schrägansicht eines Ausführungsbeispiels erfindungsgemäßen
Magnetspule;
Fig. 7 eine Schrägschicht eines anderen Ausführungsbeispiels der
Erfindung; und
Fig. 8 einen Axialschnitt eines weiteren Ausführungsbeispiels der
Erfindung.
Die Erfindung wird in erster Linie anhand von Magnetspulen mit
Folienwicklung beschrieben. Es wird außerdem gezeigt, daß sich
die Erfindung auch bei Drahtwicklung anwenden läßt.
Fig. 6 ist eine Schrägansicht eines Ausführungsbeispiels der erfindungsgemäßen Magnetspule
mit Folienwicklung. Bei der Spule handelt es sich um die
Endspule eines Spulenmagneten, die die gleiche Lage am Ausgangs
ende einer mit linearem Strahl arbeitenden Elektronenröhre einnimmt
wie die Endspule 62 in Fig. 4A und 4B. Die Spule 74 weist
in ihrem oberen Ende eine Kerbe 60′ zum Hindurchführen eines
nicht gezeigten Ausgangshohlleiters auf. Eine gegenüberliegende,
zu der Kerbe 60′ symmetrische Kerbe 63′ kompensiert die
Krümmung der axialen Feldlinie, wie anhand von Fig. 4 beschrieben.
In azimutaler Lage zwischen den Kerben 60′ und 63′ sind
am anderen Ende der Spule 74 zwei weitere Kerben 76 vorgesehen.
Die Kerben 60′ und 63′ zwingen die Stromflußlinien 78, sich
unter ihnen in den Bereichen 66′ des Spulenumfangs zu verdichten.
Die Ausgleichskerben 76 zwingen in ähnlicher Weise die Strom
flußlinien 78, sich über ihnen in den Bereichen 68′ des Spulen
umfangs zu verdichten. Infolgedessen folgt der Stromweg 78
einer sattelförmigen Kurve, die oberhalb und unterhalb der
Mittelebene der Spule 74 ausschwingt. Die resultierenden mag
netischen Äquipotentialebenen verlaufen ebenfalls sattelförmig.
Wenn die beiden Ausgleichskerben 76 ebenfalls unter einem Win
kel von 180° um die Achse rotationssymmetrisch angeordnet sind,
folgt die Magnetfeldlinie genau der Achse, wie anhand von Fig. 4
beschrieben. Die Auswirkung der rotationssymmetrischen Anordnung
ist daraus ersichtlich, daß jede Stromvektorkomponente an jedem
Punkt der Achse eine Feldvektorkomponente erzeugt. Wird der
Stromvektor um 180° gedreht, so wird der Feldvektor ebenfalls
um 180° gedreht und behält seinen ursprünglichen Winkel gegenüber
der Achse bei. Der ursprüngliche Vektor und sein Rotationsbild
liegen in der gleichen Ebene (die auch die Achse ent
hält), so daß ihre rechtwinklig zur Achse verlaufenden Kompo
nenten einander aufheben. Der unter 180° rotationssymmetrisch
verlaufende Stromweg muß daher auf der Achse nur eine axiale
Feldkomponente erzeugen. Durch die zusätzlich vorgesehenen Aus
gleichsschlitze 76 kann die verbleibende nach unten gerichtete
Verlagerung der Stromlinien 78 durch die notwendigen Schlitze
60′ und 63′ ausgeglichen werden. Dies scheint nahezuliegen,
wenn die Schlitze 76 den Schlitzen 60′ und 63′ gleichen, so
daß die Konstruktion unter axialer Umkehrung plus einer Dreh
hung um 90° symmetrisch ist. Es kann jedoch konstruktive oder
wärmetechnische Gründe dafür geben, den Schlitzen 76 eine
andere Form zu verleihen. Ohne Rücksicht auf ihre Form verläuft
das axiale Feld geradlinig, solange die Rotationssymmetrie erhalten
bleibt. Durch richtige Bemessung der Schlitze und Wahl
der Spulenlänge läßt sich die erforderliche Kompensation des
Abfalls der axialen Feldstärke fast vollständig erzielen. Die
Kurve 92 in Fig. 5 ist eine graphische Darstellung der gemessenen
axialen Feldstärke für eine Spule mit Ausgleichskerben
und zeigt die gegenüber den Spulen bekannter Art nach Fig. 4
(Kurve 70) erzielte große Verbesserung.
Fig. 7 veranschaulicht, auf welche Weise die Erfindung an
einer Drahtspule verwirklicht werden kann. Die Drähte 80 sind
um einen Zylinder 82 gewickelt. Sie steigen und fallen abwechselnd
über bzw. unter eine zentrale Querebene 84. Der Hohl
leiter 86 würde sich in diesem Fall durch die Öffnung zwischen
der Spule 80 und dem Endstück des Magneten an einem Punkt erstrecken,
wo die Drähte sich nach unten von dem Endstück entfernen.
Diese Spule hat eine gewisse Ähnlichkeit mit den in
einigen Plasmaeinschließungsversuchen verwendeten "Baseball"-
Spulen. Sie unterscheiden sich von diesen jedoch sowohl der
Form als auch der Funktion nach, da sie ein gleichmäßiges Feld
anstatt eines zur Einschließung dienenden Magnetspiegelfeldes
erzeugt.
Fig. 8 zeigt schematisch den Querschnitt eines weiteren
Ausführungsbeispiels einer erfindungsgemäßen
Folienspule. Sie veranschaulicht die Tatsache, daß die Aus
gleichsbereiche nahe dem unteren Ende der Spule nicht den Arbeits
schlitzen 60′′ und 63′′ zu gleichen und nicht einmal die Form von
Schlitzen zu haben brauchen. Ein Paar von Löchern 90 von be
liebiger geeigneter symmetrischer Form kann das benötigte strom
formende Hindernis bilden. Die Ausgleichsbereiche brauchen sich
auch nicht radial ganz durch die Spule 62′′ zu erstrecken.
Bei einer anderen Ausführungsform wird mit schmalen Schlitzen
gearbeitet, die den axialen Wärmefluß nicht so stark stören
wie breite Schlitze. Jeder Ausgleichsbereich kann eine Anzahl von
Schlitzen, Nuten oder Öffnungen aufweisen.
Die Bereiche zum Hemmen des Stromflusses können auch andere Formen haben.
Jeder zum Hemmen des Stromflusses an den richtigen Punkten
vorgesehener Bereich erfüllt den Zweck. Die von der Achse
weg gerichtete sattelförmige Verformung kann dadurch verkleinert
werden, daß man mehr als die zwei Paare von stromfluß
hemmenden Bereichen vorsieht, die jeweils die erforderliche Symmetrie
aufweisen. Die Verwendung von mehr als zwei Paaren erhöht
natürlich den elektrischen Widerstand der Spule.
Claims (9)
1. Solenoidförmige elektromagnetische Spule zum
Richten eines Stromes geladener Teilchen mit Hilfe eines im
wesentlichen gleichmäßigen Magnetfeldes entlang der Achse der
Spule, bei der eine gerade Anzahl erster Bereiche in
Umfangsabständen nahe einem ersten Ende der Spule vorhanden
ist, die den Spulenstromfluß hemmen, so daß der Strom
gezwungen ist, um die ersten Bereiche herum von dem ersten
Ende der Spule abzuweichen,
dadurch gekennzeichnet,
daß eine gleich große gerade Anzahl in einem axialen Abstand
von dem ersten Ende der Spule angeordneter zweiter Bereiche
(68′, 90) vorhanden ist, die den Spulenstrom hemmen und ihn von
der Umfangsrichtung in axialer Richtung entgegengesetzt zu den
ersten Bereichen ablenken, und daß die zweiten Bereiche in
Umfangsabständen zwischen den ersten Bereichen (66′) verteilt
sind.
2. Spule nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet,
daß die ersten Bereiche (66′) unter einem Winkel von 180° um die
Achse rotationssymmetrisch angeordnet sind.
3. Spule nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet,
daß die zweiten Bereiche (68′) jeweils in der Mitte zwischen
den ersten Bereichen (66′) azimutal um die Achse verteilt
sind.
4. Spule nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet,
daß die zweiten Bereiche (68′) unter einem Drehwinkel von 180°
um die Achse symmetrisch zueinander angeordnet sind.
5. Spule nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet,
daß die Spule (82) aus einem Bündel im wesentlichen paralleler
drahtförmiger Leiter (80) besteht, und daß die Bereiche (66′
68′) durch periodische axiale Verlagerung der Leiter (80) aus
einer zu der Achse rechtwinkligen Ebene (84) heraus gebildet
sind.
6. Spule nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet,
daß die Spule (74) einen aus einem in Umfangsrichtung
gewickelten Metallband bestehenden Leiter aufweist.
7. Spule nach Anspruch 6, dadurch gekennzeichnet,
daß die ersten Bereiche (66′) Kerben (60′, 63′) umfassen, die
in dem einen Ende der Spule (74) angebracht sind.
8. Spule nach Anspruch 7, dadurch gekennzeichnet,
daß die zweiten Bereiche (68′) Kerben (76) umfassen die in
dem zum ersten Ende entgegengesetzten Ende der Spule (74)
angebracht sind.
9. Spule nach Anspruch 7, dadurch gekennzeichnet,
daß die zweiten Bereiche in der Spule (62′′) angebrachte
Löcher (90) umfassen.
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US06/342,957 US4442417A (en) | 1982-01-26 | 1982-01-26 | Uniform field solenoid magnet with openings |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
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DE3302205A1 DE3302205A1 (de) | 1983-08-04 |
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Country Status (6)
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Families Citing this family (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE3418580A1 (de) * | 1984-05-18 | 1985-11-21 | Krupp Polysius Ag, 4720 Beckum | Spulenanordnung fuer starkfeld-magnetscheider |
US5043823A (en) * | 1990-06-22 | 1991-08-27 | Hughes Aircraft Company | Cathode ray tube focus coil alignment and assembly arrangement |
US5365211A (en) * | 1992-12-18 | 1994-11-15 | International Business Machines Corporation | Wound coil with integral cooling passages |
US5463291A (en) * | 1993-12-23 | 1995-10-31 | Carroll; Lewis | Cyclotron and associated magnet coil and coil fabricating process |
IL264042B (en) | 2018-12-31 | 2020-07-30 | Doron Eyal | Systems and methods for regulating force withdrawal from inspiratory force |
Family Cites Families (6)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE687152C (de) * | 1937-03-19 | 1940-01-24 | Aeg | Scheibenspule |
US2843788A (en) * | 1952-12-03 | 1958-07-15 | Rolf W Peter | Electron beam tube |
NL208598A (de) * | 1955-07-08 | |||
US2939036A (en) * | 1955-11-14 | 1960-05-31 | Varian Associates | Electron tube apparatus |
DE2036942A1 (de) * | 1970-07-24 | 1972-01-27 | Siemens Ag | Klystron |
FR2403124A1 (fr) * | 1977-09-20 | 1979-04-13 | Boeing Co | Dispositif a debosseler |
-
1982
- 1982-01-26 US US06/342,957 patent/US4442417A/en not_active Expired - Lifetime
-
1983
- 1983-01-20 CA CA000419836A patent/CA1193305A/en not_active Expired
- 1983-01-20 GB GB08301525A patent/GB2114372B/en not_active Expired
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Also Published As
Publication number | Publication date |
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CA1193305A (en) | 1985-09-10 |
GB8301525D0 (en) | 1983-02-23 |
JPS58169758A (ja) | 1983-10-06 |
US4442417A (en) | 1984-04-10 |
FR2520549A1 (fr) | 1983-07-29 |
DE3302205A1 (de) | 1983-08-04 |
GB2114372B (en) | 1985-08-14 |
GB2114372A (en) | 1983-08-17 |
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Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
8128 | New person/name/address of the agent |
Representative=s name: BERNHARDT, K., DIPL.-ING., PAT.-ANW., 8000 MUENCHE |
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8110 | Request for examination paragraph 44 | ||
8128 | New person/name/address of the agent |
Representative=s name: BLUMBACH, P., DIPL.-ING., 6200 WIESBADEN WESER, W. |
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D2 | Grant after examination | ||
8364 | No opposition during term of opposition | ||
8339 | Ceased/non-payment of the annual fee |