DE2736985C2

DE2736985C2 - Optischer Breitbandmodulator

Info

Publication number: DE2736985C2
Application number: DE2736985A
Authority: DE
Inventors: Richard L Pacific Palisades Calif. Abrams; David M. Playa Del Rey Calif. Henderson
Original assignee: Hughes Aircraft Co
Current assignee: Raytheon Co
Priority date: 1976-09-24
Filing date: 1977-08-17
Publication date: 1981-09-24
Also published as: JPS5340296A; IL52601A; FR2365900B1; US4119930A; DE2736985A1; GB1562158A; IL52601A0; FR2365900A1; JPS5424277B2

Description

Die Erfindung betrifft einen optischen Breitbandmo dulator mit einem im Weg der zu modulierenden optischen Strahlung angeordneten, die Polarisation der Strahlung steuernden ModulaUQP.sgüed. das aus einem

elektrooptischen Material besteht und mit wenigstens einer Leitung zum Zuführen eines HF-Modulatiönssl· gnäls derart gekoppelt ist, daß das HF^Modulationssi-· gnal und die optische Strahlung das elektro-optische Material im wesentlichen mit der gleichen Geschwin* digkeit und in der gleichen Richtung durchlaufen.

Ein Solcher optischer Breifbandfflödulator ist aus der Zeitschrift »Proc. of the IEEE« 58 (1970), Seiten 1440-1457, insbesondere Seite 1448, bekannt Es handelt sich dabei um einen Lauffeld-Modulator, der an einer beliebigen Stelle im Strahlengang des zu modulierenden Lichtes, das von einem Laser zugeführt wird, angeordnet sein kann.

Grundsätzlich verschieden von solchen Lauffeld-Modulatoren sind Resonanz-Modulatoren, bei denen die Resonanzlänge des Laser-Resonators selbst zum Zweck

to der Modulation variiert wird. Dabei wird gewöhnlich ein Ringresonator verwendet, in den Mittel zur Unterdrükkung gegenläufiger Wellen eingebaut sind, die eine erhebliche Verminderung der Ausgangsleistung bewirken. In der oben angegebenen Literatursteile sind

π Resonanz-Modulatoren auf Seite 1452 beschrieben. Ein Laser mit einem Ringresonator ist aus der DE-AS 15 14 579 bekannt.

Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, den Wirkungsgrad eines optischen Breitbandmodulators der

2n eingangs beschriebenen Art zu verbessern, so daß er die Möglichkeit bietet, mit geringerer Modulationsenergie ein optisches Signal höherer Leistung mit größerer Bandbreite zu modulieren als es bisher möglich war.

Diese Aufgabe wird nach der Erfindung dadurch gelöst, daß das Modulationsglied in einem eigenen, von mehreren Reflektoren gebildeten Ringresonator für die optische Strahlung angeordnet ist. von dessen Reflektoren einer für die von einer außerhalb des Ringresonators angeordneten Strahlungsquelle zugeführte, zu

i'i modulierende optische Strahlung durchlässig ist, derart, daß die optische Strahlung im Ringresonator einsinnig umläuft und das Modulationsglied in der gleichen Richtung durchläuft wie das Modulationssignal, und der mit einer selektiven optischen Polarisationseinrichtung

Ji zum Auskoppeln genau der modulierten, bezüglich ihrer Polarisation veränderten Strahlung aus dem Ringresonator versehen ist.

Durch die Anwendung eines eigenen Ringresonators, in den die zu modulierende Suphlung einsinnig

Ί" eingestrahlt wird, ist gewährleiste«., daß die zu modulierende optische Strahlung im Ringresonator einsinnig umläuft und Störungen ausgeschaltet sind, die sonst von einer gegenläufigen Welle verursacht wurden, ohne daß Mittel /ur Unterdrückung gegenläufiger

■»· Wellen angewendet werden müßten, die sonst eine erhebliche Verminderung der Ausgangsleistung bewirken würden. Ein weiterer besonderer Vorteil des erfindiingsgemäßen Breitbandmodulators liegt dann, daß die in dem Ringresonator umlaufende Leistung die

>'> Ausgangsleistung des aus Strahlungsquelle verwendeten Lasers um ein Vielfaches übersteigen kann. Bei Versuchen wurde eine optische Leistungserhöhung auf das Zehnfache nachgewiesen. Der Modulations-Wirkungsgrad, d h das Verhältnis von optischer Seiten-

>"> banil I eistung /ur Leistung des Modulationssignals ist daher lOmal so groß wie bei einem ohne einen solchen Ringresonator verwendeten I.auffeldModulator Dem gemäß wird durch die Erfindung eine bedeutende Verbesserung des Modulations-W'rkungsgrades unter

m> Beibehaltung der sehr großen Bandbreiten er/ielt. wie sie das Lauffeld Prinzip ermöglichen Dieses Ergebnis ist insofern überraschend, als sich das Lauffeld-Prinzip Und die Anwendung eines Resonators mit seinem stationären PeId auszuschließen scheinen.

Da dem erfindungsgemäßen optischen Breitbandmodulator die Strahlung von außen zugeführt wird, kann als Strahlungsquelle jeder beliebige Laser verwendet werden. Als Modulalionsglied sind alle auf eine laufende

Welle wirkenden, elektro-optischen Modulatoren geeignet, die sowohl Dünnschicht-Anordnungen als auch massive Kristalle umfassen können. Bei einer bevorzugten Ausführungsform der Erfindung besteht das Modulationsglied aus einem Stab aus Cadmiumtellurid.

Ein weiterer Vorteil des erfindungsgemäßen optischen Breitbandmodulators besteht darin, daß die Polarisationseinrichtung infolge der Anwendung eines Ringmodulators nur einen einzigen Polarisator aufzuweisen braucht, der sowohl die Polarisationsrichtung der unmodulierten Strahlung bestimmt als auch als Analysator für die auszukoppelnde, modulierte Strahlung dient. Damit entfallen alle Probleme, die sich infolge der Notwendigkeit ergeben, zwei räumlich voneinander getrennte Polarisatoren aufeinander auszurichten. So sieht eine Ausführungsform der Erfindung vor, daß die Polarisationseinrichtung eine zwischen zwei Reflektorer! angeordneten Polarisator umfaßt, der für die unmodulierte Strahlung durchlässig ist und die modulierte Strahlung zum Zweck der Auskopplung in eine vom optischen Weg des Ringresc-nators abweichende Richtung reflektiert. Bei einer anderen Ausfüh rungsform bildet der einzige Polarisator einen der Reflektoren des Ringresonators und reflektiert die unmodulierte Strahlung, während er für die modulierte Strahlung zum Zweck der Auskopplung durchlässig ist.

Der Ringresonator selbst kann in an sich bekannter Weise mit einem elektromechanischen Wandler zur Änderung von dessen Resonanzlänge versehen sein, damit die Resonanzlänge genau auf die Wellenlänge der zu modulierenden Strahlung abgestimmt werden kann.

Die Erfindung wird im folgenden anhand der in der Zeichnung dargestellten Ausführungsbeispiele näher erläutert. Es zeigt

F i g. 1 die schematische Darstellung einer aus einem Laser-Oszillator und einem Modulator bestehenden Anordnung.

F i g. 2 die schematische Darstellung einer Anordnung ähnlich F i g. 1 mit einer anderen Ausführungsform eines Modulators,

F i g. 3 teilweise in Draufsicht und teilweise im Schnitt einen Breitbandmodulator.

F i g. 4 einen Schnitt längs der Linie 4-4 durch den Breitbandmodulator nach F i g. 3.

F i g. 4a einen Ausschnitt aus F i g. 4 in vergrößertem Maßstabund

F i g. 5 teilweise in Draufsicht und teilweise im Schnitt durch eine weitere Ausführungsform eines Brcitbandmodulators.

Die in Fig. 1 dargestellte Anordnung umfaßt einen Laser-Oszillator 10. der ein Laser-Entladungsrohr Il und zwei Reflektoren oder Spiegel 12 und H imfaßt, die einen das Entladungsrohr 11 enthaltenden optischen Resonator bilden. Das Entladungsrohr Il kann ein stimulierbares Medium enthalten, wie beispielsweise Kohlendioxid Von den Spiegeln ist. wie bei solchen Laser Oszillatoren üblich, der eine Spiegel 12 vollständig reflektierend, wogegen der Spiegel 13 teildurchläs sig ist. um das Auskoppeln optischer Strahling aus dem Laser-Oszillator zu ermöglichen. Außerhalb des opti sehen Resonators des Laser-Oszillators, jedoch mit diesem optisch gekoppelt isl eine ModulatoNRingresonatof-Anordnüng 14, die optisch aufeinander ausgerichtete Bauteile umfaßt, die in einem teildurchlässigen Spiegel 15, einem Polarisator 16, einem Spiegel 17 und einem elektro-opliscfipn Kristall 18 bestehen. Die Spiegel 15 und 17 und der Polarisator 16 sind zu einem Ring für die optische Stfahitifig angeordnet, in welchem

Ring sich der elektro-optische Kristall 18 im optischen Weg zwischen dem Spiegel 15 und dem Polarisator 16 befindet. Der Spiegel 15 ist teildurchlässig, damit er den Eintritt optischer Strahlung in den Modulator ermöglicht. Obwohl solche Bauelemente in der schematischen Darstellung nach Fig. 1 nicht wiedergegeben sind, versteht es sich, daß geeignete Linsen dazu benutzt werden können, um den Ausgangsstrahl des Laser-Oszillators 10 zu fokussieren und in den Modulator 14 zu richten. Das Modulationssignal wird über einen Modulations-Treibverstärker 19 einer Bandleitung 20 zugeführt, die elektromagnetisch mit dem elektro-optischen Kristall 18 gekoppelt ist Am Ausgangsende der Bandleitung 20 befindet sich eine angepaßte Impedanz 21, durch die die Bandleitung reflexionsfrei abgeschlossen ist. Das modulierte Ausgangssignal wird durch den reflektierenden Polarisator 16 ausgekoppelt. Auch hier können geeignete Linsen, die nicht dargestellt sind, dazu benutzt werden, die Ausgangsstrahlung zu parallelisieren oder zu fokussieren.

In der schematischen Darstellung i^.h Fig. 1 sind keine Mittel angegeben, die eine Var.ation oder Stabilisierung der Länge des optischen Weges des Ringresonators ermöglichen. Solche Mittel können in einem elektro-mechanischen Wandler bestehen, beispielsweis.. einem PZT-Kristall, an dem der Spiegel 17 angebracht ist. Eine solche Anordnung ist in F i g. 2 dargestellt. Es wäre auch möglich, die Länge des Ringresonators mitteli temperatur- oderdruckempfindlicher Einrichtungen zu verändern. Beispielsweise kann es vorteilhaft sein, temperaturempfindliche Einrichtun gen zur Herstellung einer Langzeitstabilität und elektro-mechanische Einrichtungen zur Herstellung einer Kurzzeit-Stabilität des optischen Resonators zu verwenden

Für die folgende Beschreibung wird angenommen, daß das Ausgangssignal des Laser-Oszillators 10 eine Wellenlänge von 10.6 μιπ aufweisi. Diese Wellenlänge entspricht beKanntlich einem bevorzugten Übergang eines COj-Lasers. der in modernen Systemen zur optischen Nachrichtenübertragung häufig gebraucht wird. Ls versteht sich, daß diese Wahl der Betnebswelleniange lediglich ein Beispiel darstellt und daß andere Laser, die auf anderen Wellenlängen arbe^en. in Verbindung mit geeigneten Modifikationen der bei den beschriebenen Ausführungsbeispielen vorhandenen Bauelemente verwendet werden können.

In jedem Fall wird die von dem Laser-Oszillator 10 erzeugte optische Strahlung durch den teildurchlässigen Spiegel 13 der Modulator-Ringresonator-Anordnung 14 zugeführt und in diese \nordnung durch den teildurch lässigen Spiegel 15 eingekoppelt. Dank der Bildung eines ringförmig geschlossenen Weges für die optische Str.(hlur₅ .nittels des Spiegels 15. des Polarisators 16 und des Spiegels 17 durchläuft die optische Strahlung den Ringresonator b.'i der Darstellung nach F ig I einsinmg entgegen dem Uhrzeigersinn. Wenn die umlaufende optisch.: Strahlung den elektrooptischen Kristall 18 durchlauft, wird ιΐιτ Polarisation in Abhängigkeit von der Modulationsspannung geändert, die dem elektrooptischen Kristall 18 mittels der Bandleitung 20 zugeführt wird. Eine genauere Beschreibung des elektro-optischen Kxistalles 18, der Bandlcitung 20 und weiterer Einzelheiten des Modulator-Aufbaues erfolgt später anhand der Ausführungsformen nach den Fig.3, 4 und 5. Hier genügt die Bemerkung, daß der elektro-optische Kristall 18 aus einem Stab aus Cadmiumlellurid bestehen kann, das im Bereich der

Wellenlängen von 2 bis 23 μιη im wesentlichen durchlässig und elektro-optisch aktiv ist. Das Modulationssignal wird dem Kristall dank der Geometrie und infolgedessen der Impedanz der Bandleitung 20 dem Kristall als synchrone oder wenigstens annähernd synchron laufende Welle zugeführt. Das sich im bevorzugten TEM-Wellentyp fortpflanzende HF-Signal wirkt dadurch über der ganzen Länge des elektro-optischen Kristalles 18 auf die optische Strahlung ein.

Der Aufbau des Modulators 14 als Ringresonator f&hrt zu einer Leistungserhöhung, wie sie mit anderen Wanderwellen-Modulatoren nicht erzielt werden kann, Diese Leistungserhöhung kann anhand Fig. I wie folgt berechnet werden.

Es sei angenommen, daß ein Teil der einfallenden optischen Strahlung am Spiegel 15 reflektiert wird, wie

E<r = T₁₁₁E₁W + Tfi_mz<* + (T₁JiJ² e ^a* +···· + (TJlJt es durch den punktierten Pfeil angedeutet ist, obwohl der größte Teil der Strahlung in den Ringresonator gelangt. Bedeuten R_n,² das Reflexionsvermögen und T_n,² die Durchlässigkeit des Spiegels 15 und wird angenom-

ί men, daß andere Verluste an dieser Stelle vernachlässigbar sind, so gilt R_m ^! + T_n,-¹ = I. Ähnlich soll T_c ^! die Durchlässigkeit des Ringresonators bei einem Umlauf bedeuten. Dann sind alle Verluste des Resonators durch den Ausdruck L_c— 1 — 7V berücksichtigt. Die Leistung

ίο der einfallenden, reflektierten und umlaufenden Strahlung wird mit ftbzw. P_rbzw. /^bezeichnet.

Die Leistungserhöhung des Modulators nach Fig. I kann durch eine Summierung der elektrischen Felder der Lichtkomponenten festgestellt werden, welche den Resonator mehrfach durchlaufen haben. Nach η Umläufen gilt für das elektrische Feld in dem Resonator:

ιηφ\

In dieser Gleichung ist Φ die Phasenverschiebung, welche die optische Welle während eines einzigen Umlaufes in dem Ringresonator erfährt.

Wird die Anzahl der Umläufe η sehr groß, wird

T_1nE₁

Das Verhältnis der umlaufenden Lcistu'ig zur einfallenden Leistung ist

(1 -

-2 T,R_mcos0 + (ZR,,,)²

Dagegen ist die in dem Ringresonator absorbierte Leistung

P„ = (\ - T²)P,.

In gleicher Weise ergibt sich fürdas Verhältnis derreflektiertcn Leistung zur einfallenden Leistung

P_ _ RJ - 2 rj?_cos0 + P P 1-2 T,R,„cos0

Fig. 2 zeigt eine schematische Darstellung einer anderen Atisführungsform der Erfindung. Soweit die Bauteile der Anordnung nach Fig.2 mit den Bauteilen der Anordnung nach Fig. 1 identisch sind, wurden die gleichen Bezugsziffern benutzt. Vollständige Überein-Stimmung besteht zwischen den Laser-Oszillatoren (2) beider Anordnungen. Dagegen weist die Modulator-Anordnung gewisse Veränderungen auf. welche sie für gewisse Anwendungen besonders geeignet macht.
Die Anordnung nach Fig. 2 enthält statt eines

κι Polarisators 16 einen vollkommen reflektierenden Spiegel 22. Die Strahlungs-Auskopplung erfolgt mit Hilfe eines durchlässigen Polarisators 24. der sich im optischen Pfad zwischen dem Spiegel 22 und 17 befindet. Weiterhin ist eine zweite Bandleitung 20' zusammen mit einem zugeordneten Modulations-Treibverstärker 19' und einer angepaßten Abschlußimpedanz 21' vorgesehen. Um eine Änderung der Länge des optischen Weges im Ringresonator zu ermöglichen, ist der Spiegel 17 auf einem elektro-mechanischen

•in Wandler 23 montiert. Der Wandler 23 kann beispielsweise einen PZT-Kristall umfassen, dem ein Treibsignal von einem Treibverstärker 25 zugeführt wird.

O)

(4)

ID)

Durch Beschränken der Dimensionen des Ringresonators auf den Fall cosi»=l wird die Resonanzbedingung erfüllt. Es ist ersichtlich, daß unter dieser Bedingung eine beträchtliche Leistungserhöhung erzielt wird, wenn die Resonatorverluste 10% und weniger betragen. Weiterhin gibt es für den Ringresonator eine kritische Ankopplung, die durch Auswahl des richtigen Reflexionsvermögens für den Spiegel 15 erzielt werden kann. Bei kritischer Kopplung wird die reflektierte Komponente zu Null und es wird die gesamte einfallende Strahlung von dem Ringresonator aufgenommen. Bei kritischer Kopplung ist Φ ein ganzes Vielfaches von 2π. d. h. cos Φ = 1, und es wird

(6)

(7)

Bei einem Verlust von 10% bei einmaligem Umlauf zeigt GL 6. daß eine Leistungserhöhung von 10 erzielt wird, wenn der Spiegel 15 zu 90% reflektierend ist.

5 j ^g

gen 20 und 20' besteht darin, daß für einen gegebenen Modulationsindex weniger Modulationsleistung benötigt wird.

Im Betrieb wird das Ausgangssignal des Laser Oszillators 10 in den Wandlerwellen-Modulator in der gleichen Weise durch den teildurchlässigen Spiegel 15 eingekoppelt, wie es bei der Ausführungsform nach Fi g. 1 der Fall ist. Ebenso hat der geometrische Aufhau des Ringresonators wiederum zur Folge, daß nur eine entgegen dem Uhrzeigersinn umlaufende Welle im Ringresonator entsteht. Die sich fortpflanzende optisehe Welle wird mittels des elektro-oplischen Kristalles 18 moduliert, der mit Gegentakt-Modulationssignalen beaufschlagt wird, die von den Modulations-Treibverstärkern 19 und 19' zugeführt werden. Die umlaufende modulierte optische Energie wird aus der Modulator-Ringresonator-Anordnung mit Hilfe des durchlässigen Polarisators 24 ausgekoppelt, der so orientiert ist, daß er für die unmodulierte optische Strahlung am durchlässigsten ist.

Um die Resonanzlänge des Ringresonators auch bei thermischen und/oder akustischen Änderungen einhalten zit können, ist der Spiegel 1-7 mittels eines piezoelektrischen Wandlers 23 auf einem starren Rahmen montiert. Der Wandler 23 erhält seinerseits

Treibsignale von einem Tfeibverstärker 25, der rnittels einer nicht dargestellten, geeigneten Rückkopplungseinrichtung ari eine Hilfsschaltung zur Einhaltung der Resonanzbedingung angeschlossen sein kann. Zu diesem Zweck ist besonders die Messung des am Spiegel 15 reflektierten Anteiles der einfallenden Strahlung geeigfiet, da die reflektierte Energie bei der Resoi'.anzbedingung des Ringresonators ein Minimum aufweist.

Die Fig.3 und 4 veranschaulichen den Aufbau eines Modulators, der dem in F i g. 2 dargestellten Modulator entspricht. Dieser Modulator weist zwei massive Platten 30 und 31 auf, zwischen denen sich Abstandsstücke 32, 33 und 34 befinden, welche zugleich als Slabhalter dienen. Diese Abstandsstücke begrenzen zusammen mit einem dreieckigen Zwischenstück 35 drei enge, in Form eines Dreieckes angeordnete Kanüle, von denen zwei im wesentlichen durch elektro-optische Kristallstäbe 36 und J7 ausgefuiit sind. Der dritte Kanal 38 dient bei dem dargestellten Ausführungsbeispiel nur als optischer Weg und ist nicht durch einen Stab aus elektro-optischem Material besetzt. Die drei in Form eines Dreieckes angeordneten Kanäle enden an den Ecken des Dreieckes jeweils in einem leildurchlässigen Spiegel 39, einem vollständig reflektierenden Spiegel 40 und einem reflektierenden Polarisator 41. Die Spiegel 39 und 40 sowie der Polarisator 41 sind in einstellbaren Halterungen 42, 43 und 44 angeordnet, deren Aufbau nicht im einzelnen dargestellt ist. Die Spiegelhalterung 43 kann auch den eleklro-mechanischen Wandler enthalten, der zur Abstimmung des Ringmodulators auf Resonanz und zum Einhalten der Resonanzbedingung dient.

Bei der Anordnung nach Fig. 3 geht die untere Bandleitung 45 von einem Eingangs-Koaxialstecker 48 aus. Diese Bandleitung erstreckt sich unter dem elektro-optischen Kristallstab 36 über dessen Länge und anschließend über die Länge des elektro-optischen Kristaiistabe* oie verläßt die Modulatoreinheit an Koaxialstecker 49. Die obere Bandleitung ist in . Weise an der oberen Platte 31 angeordnet und in Fig.3 nicht dargestellt. Es sind jedoch die zu dieser Bartdleitung gehörenden Koaxialstecker 50 und 51 erkennbar. Die Impedanz der Mikroslrip-Bandleitung ist so gewählt, daß die Geschwindigkeit der TEM-Modulationswelle im wesentlichen die gleiche ist wie die Geschwindigkeit der optischen Welle in den Stäben.

In der Praxis hat es sich als wünschenswert erwiesen, leitende Schichten an den oberen und unteren Flächen der Stäbe 36 und 37 sowie auf angrenzenden Stellen def Platter» 30 Und 31 anzubringen. Eine solche Anordnung ist in vergrößertem Maßstab in F i g. 4a gezeigt. F i g. 4a zeigt einen Querschnitt durch den elektro-optischen Kristallstab 37 und dessen Umgebung. Der Stab 37 ist an seiner Unterseite und seiner Oberseite jeweils mit einer

leitenden Schicht 59 bzw. 59' versehen. Ein zweites Paar etwas schmalerer leitender Schichten 45 und 45' sind an den Oberflächen der Platten 30 und 31 zu den Filmen 59 und 59' benachbart angeordnet. Wenn die gesamte Modufatoreinheil montiert ist, bilden die Schichten 45, 59 und 45', 59' einen durchgehenden galvanischen Kontakt auf der ganzen Länge der Kristalle.

Bei einer experimentellen Anordnung, die mit einer Wellenlänge von 10.6 um arbeitete, betrug die Länge der Stäbe 5 crh. Die Stäbe hatten einen im wesentlichen quadratischen Querschnitt mit einer Seitenlänge von 1,5 mm. Unter Verwendung von Cadmiumtellurid als Stabmaterial und Berylliumoxid als Plattenmaterial wurde die Impedanz für eine synchron laufende Weile zu etwa 100 Ohm oder bei Anwendung einer Doppel-

M Bandleitung zu 50 Ohm berechnet.

Fig.5 zeigt einen Modulator, der dem in der Anordnung nach Fig.2 verwendeten Modulator entspricht, bei dem also die Signalauskopplung mittels eines durchlässigen Polarisators 54 erfolgt. Zu diesem Zweck ist das dreieckige Zwischenstück 35 mit einem Schlitz versehen, der einen Abschnitt des Polarisators aufnimmt, und es ist ein Abschnitt des Abstandsstückes 34 ausgeschnitten, um den Austritt des Ausgangsstrahies zu erleichtern. Im übrigen ist der Modulator nach

AO F i g. 5 mit der Ausführungsform nach den F ι g. 3.4 und 4a im wesentlichen identisch.

Hierzu 2 Blatt Zcichnunscn

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Claims

Patentansprüche:

1. Optischer Breitbandmodulator mit einem im Weg der zu modulierenden optischen Strahlung angeordneten, die Polarisation der Strahlung steuernden Modulationsglied, das aus einem elektrooptischen Material besteht und mit wenigstens einer Leitung zum Zuführen eines HF-Modulationssignals derart gekoppelt ist, daß das HF-Modulationssignal und die optische Strahlung das elektro-optische Material im wesentlichen mit der gleichen Geschwindigkeit und in der gleichen Richtung durchlaufen, dadurch gekennzeichnet, daß das Modulationsglied (18) in einem eigenen, von mehreren Reflektoren (15, 16, 17) gebildeten Ringresonator für die optische Strahlung angeordnet ist, von dessen Reflektoren einer für die von einer außerhalb des Ringresonators angeordneten Strahlungsquelle (10) zugeführte, zu modulierende optische Strahlung durchlässig ist, derart, daß die optische Strahlung im Ringresonator einsinnig umläuft und das Modulationiglied (18) in der gleichen Richtung durchläuft wie das Modulationssignal, und der mit einer selektiven optischen Polarisationseinrichtung (16; 24) zum Auskoppeln genau der modulierten, bezüglich ihrer Polarisation veränderten Strahlung aus dem Ringresonator versehen ist.

2. Optischer Breitbandmodulator nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der Ringresonator mit einem elek.."o-mechanischen Wandler (23) zur Änderung von dessen Resonanz'^nge versehen ist.

3. Optischer Breitbandmodulator nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet. -'λΒ die Polarisationseinrichtung einen zwischen zwei Reflektoren (22, 17) angeordneten Polarisator (24) umfaßt, der für die unmodulierte Strahlung durchlässig ist und die modulierte Strahlung zum Zweck der Auskopplung in eine vom optischen Weg des Ringresonators abweichende Richtung reflektiert.

4. Optischer Breitbandmodulator nach Anspruch 1 oder 2. dadurch gekennzeichnet, daß die Polarisationseinrichtung einen Polarisator (16) umfaßt, der einen der Reflektoren des Ringresonators bildet und die unmodulierte Strahlung reflektiert, während er für die modulierte Strahlung zum Zweck der Auskopplung durchlässig isi.

5. Optischer Breitbandmodulatcir nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeich net. daß das Modulationsglied (18) aus einem Stab aus Cadmiumtellurid besteht.